本實(shí)用新型屬于化學(xué)檢測(cè)分析儀器技術(shù)領(lǐng)域，具體涉及一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置。

背景技術(shù)：

光與物質(zhì)相互作用時(shí)會(huì)發(fā)生散射，大部分散射光能量不發(fā)生改變，屬于彈性散射，又叫瑞利散射。然而還有一部分波長(zhǎng)發(fā)生改變的散射光，它們的能量發(fā)生了變化，屬于非彈性散射，又叫拉曼散射。拉曼散射光譜屬于振轉(zhuǎn)光譜，具有分子特異性。拉曼光譜的譜峰數(shù)目、位移及強(qiáng)度與特定的分子結(jié)構(gòu)相對(duì)應(yīng)，所以拉曼光譜可用于測(cè)定物質(zhì)的分子結(jié)構(gòu)，且具有測(cè)試樣品非接觸性、非破壞性、時(shí)間短、樣品所需量小及樣品無(wú)需制備等優(yōu)點(diǎn)。拉曼光譜儀廣泛應(yīng)用于化工廠、制藥廠的原料檢測(cè)、化工制藥過(guò)程控制，以及寶石鑒定、爆炸物監(jiān)測(cè)、醫(yī)療和生化過(guò)程監(jiān)控等領(lǐng)域。

由于拉曼散射的效率只相當(dāng)于瑞利散射的10^-8，拉曼效應(yīng)被發(fā)現(xiàn)以來(lái)的很長(zhǎng)時(shí)間內(nèi)都沒(méi)有得到很好的發(fā)展，這種狀況一直持續(xù)到激光器的產(chǎn)生才有所改觀。1974年Martin Fleischmann教授發(fā)現(xiàn)表面增強(qiáng)拉曼效應(yīng)(SERS)，能夠?qū)⒗⑸湫侍岣?0⁶倍，自此拉曼散射獲得了長(zhǎng)足的發(fā)展。SERS效應(yīng)是在貴金屬表面拉曼散射效應(yīng)被顯著增強(qiáng)的現(xiàn)象，它的增強(qiáng)機(jī)理目前認(rèn)為主要有兩種：第一、電磁場(chǎng)增強(qiáng)機(jī)理，認(rèn)為待測(cè)分子附近的貴金屬表面能夠收集并放大局域電磁場(chǎng)，增強(qiáng)的電磁場(chǎng)能夠更加有效地激發(fā)拉曼散射，電磁場(chǎng)增強(qiáng)因子一般可以達(dá)到10⁶～10¹⁰；第二、化學(xué)增強(qiáng)機(jī)理，認(rèn)為存在電荷轉(zhuǎn)移機(jī)制，能夠有效地促進(jìn)拉曼散射的發(fā)生，化學(xué)增強(qiáng)因子一般可以達(dá)到10¹～10²。因此將SERS效應(yīng)應(yīng)用于拉曼檢測(cè)儀器之中，將會(huì)顯著地提高儀器信噪比。

SERS效應(yīng)的電磁場(chǎng)機(jī)制，通過(guò)提高拉曼散射信號(hào)的激發(fā)和散射效率實(shí)現(xiàn)最終拉曼信號(hào)的增強(qiáng)。然而在近場(chǎng)納微尺度內(nèi)發(fā)生的電磁場(chǎng)相互作用也會(huì)造成遠(yuǎn)場(chǎng)散射信號(hào)的各向異性甚至定向發(fā)射。例如期刊論文(ACS nano,2011,5(3):2036-2041)中詳述了不同聚集程度的金納米粒子聚集體上SERS信號(hào)在遠(yuǎn)場(chǎng)的定向發(fā)射性質(zhì)。從實(shí)驗(yàn)和理論的角度驗(yàn)證了源自于金納米粒子聚集體的SERS信號(hào)更傾向在支持聚集體的棱鏡一側(cè)輻射向遠(yuǎn)場(chǎng)。期刊論文(The journal of physical chemistry letters,2015,6(11):2015-2019)中則詳述了在空氣側(cè)激發(fā)貴金屬納米粒子和貴金屬膜構(gòu)成的復(fù)合SERS基底，最終在棱鏡一側(cè)獲得了定向發(fā)射的拉曼信號(hào)。上述研究工作從理論和實(shí)驗(yàn)兩個(gè)角度驗(yàn)證了SERS定向發(fā)射的可能性。然而能夠?qū)崿F(xiàn)定向發(fā)射信號(hào)采集的裝置只有“一種利用表面等離子體定向發(fā)射增強(qiáng)拉曼光譜的裝置，專利申請(qǐng)?zhí)枺?011101758766”。在該專利中提出了利用表面等離子體定向發(fā)射的原理實(shí)現(xiàn)的幾種可能的儀器結(jié)構(gòu)。

技術(shù)實(shí)現(xiàn)要素：

本實(shí)用新型的目的是提供一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置。區(qū)別于上述專利，本實(shí)用新型裝置是基于一種可變激發(fā)角的光學(xué)機(jī)構(gòu)實(shí)現(xiàn)的。利用該可變激發(fā)角的光學(xué)機(jī)構(gòu)，通過(guò)光學(xué)收集透鏡匹配上現(xiàn)有的便攜式拉曼光譜儀，以及具有SERS信號(hào)增強(qiáng)和定向發(fā)射性質(zhì)的SERS基底，就可以構(gòu)成一套集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置。采用本實(shí)用新型裝置能夠?qū)崿F(xiàn)對(duì)入射激發(fā)光激發(fā)角度的連續(xù)改變，滿足表面等離子體的激發(fā)要求，同時(shí)利用等離子體定向發(fā)射的性質(zhì)，實(shí)現(xiàn)對(duì)定向發(fā)射SERS信號(hào)的有效收集。該可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置方便攜帶，檢測(cè)靈敏，特別適用于快速單分子層級(jí)的現(xiàn)場(chǎng)分析。

具體的本實(shí)用新型所述的一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置光路結(jié)構(gòu)原理如圖1所示，由激光器10(根據(jù)待測(cè)樣品的熒光和拉曼性質(zhì)決定激光器波長(zhǎng)，例如熒光發(fā)射峰在600nm的待測(cè)樣品，為了避開(kāi)熒光對(duì)拉曼散射信號(hào)的干擾，激光器波長(zhǎng)可選擇785nm)、準(zhǔn)直透鏡11(使具有一定發(fā)散角的激光轉(zhuǎn)化為平行光)、窄帶濾光片12(進(jìn)一步減小激光的帶寬)、可變激發(fā)角的光學(xué)機(jī)構(gòu)(圖1中虛線框所示的機(jī)構(gòu))、納米粒子和納米膜耦合SERS基底9、長(zhǎng)通濾波片13(過(guò)濾掉瑞利散射光的干擾)、聚焦透鏡14、光纖15和光纖拉曼光譜儀27構(gòu)成。

圖1中虛線框所示為本實(shí)用新型所述的一種可變激發(fā)角的光學(xué)機(jī)構(gòu)，由位置可調(diào)高反鏡1(對(duì)入射激發(fā)光高度反射)、螺桿2、固定器3(螺桿2與位置可調(diào)高反鏡1固定安裝在一起，固定器3將螺桿2與儀器外殼固定安裝在一起，通過(guò)螺桿2的旋轉(zhuǎn)，可以調(diào)節(jié)位置可調(diào)高反鏡1與激光器10間的距離)、二向色鏡4(相對(duì)于入射激發(fā)光45度角放置能夠高度反射入射激光，同時(shí)對(duì)大于入射激發(fā)光波長(zhǎng)的波段高度透過(guò))、消色差固體浸沒(méi)透鏡組(由平凸透鏡5、彎月透鏡6、超球體7以及機(jī)械外殼8構(gòu)成)構(gòu)成。位置可調(diào)高反鏡1的鏡面與由激光器10發(fā)出的入射激發(fā)光成45度角放置，二向色鏡4與位置可調(diào)高反鏡1的鏡面平行。平凸透鏡5、彎月透鏡6、超球體7共軸線安裝在機(jī)械外殼8內(nèi)，并且軸線與入射激發(fā)光平行。

本實(shí)用新型所述的納米粒子和納米膜耦合SERS基底9，其結(jié)構(gòu)如圖2所示，從下至上依次由玻璃基底16(材質(zhì)與超球體7相同)，貴金屬納米膜17(金或銀，厚度20nm～50nm)，待測(cè)拉曼探針?lè)肿?8(例如羅丹明6G、對(duì)巰基苯胺、蘇丹紅、馬來(lái)酸以及生物酶等化學(xué)檢測(cè)分子)和貴金屬納米粒子19(金或銀，粒徑40nm～70nm)組成。待測(cè)拉曼探針?lè)肿?8位于貴金屬納米膜17和貴金屬納米粒子19(同一裝置中，貴金屬納米膜17和貴金屬納米粒子19的材料可以是同一種金屬，也可以分別為金和銀或者銀和金)之間的縫隙處，縫隙尺寸在0.5nm～15nm范圍內(nèi)。待測(cè)拉曼探針?lè)肿?8是通過(guò)物理或化學(xué)吸附的方式組裝在貴金屬納米膜17和貴金屬納米粒子19之間的縫隙處，簡(jiǎn)述如下：首先將待測(cè)拉曼探針?lè)肿?8通過(guò)化學(xué)或物理吸附的方式組裝在貴金屬納米膜17表面，隨后將包含有少許貴金屬納米粒子19的溶液滴加于組裝了待測(cè)拉曼探針?lè)肿?8的貴金屬納米膜17表面，待溶劑蒸發(fā)后，待測(cè)拉曼探針?lè)肿?8的尺寸使貴金屬納米膜17和貴金屬納米粒子19之間的縫隙尺寸控制在0.5nm～15nm范圍內(nèi)。

玻璃基底16與平凸透鏡5、彎月透鏡6、超球體7四者共同構(gòu)成二級(jí)齊明透鏡組，二級(jí)齊明透鏡組的焦點(diǎn)位于玻璃基底16上表面處。保證在無(wú)相差的情況下，放大消色差固體浸沒(méi)透鏡組的數(shù)值孔徑。

具體的本實(shí)用新型所述的一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置其工作原理所述如下：入射激發(fā)光從激光器10發(fā)出，被準(zhǔn)直透鏡11轉(zhuǎn)換為入射平行光；隨后該入射平行光被窄帶濾光片12過(guò)濾，進(jìn)一步減小激光的帶寬；減小帶寬的入射平行光進(jìn)一步被位置可調(diào)高反鏡1和二向色鏡4先后反射后進(jìn)入消色差固體浸沒(méi)透鏡組，然后以一定角度(角度范圍28～60度，包含使貴金屬納米膜17發(fā)生表面等離子體共振的共振角(31度))聚焦于玻璃基底16的上表面處。旋進(jìn)或旋出螺桿2，平移位置可調(diào)高反鏡1相對(duì)于激光器10的位置，此時(shí)入射平行光在玻璃基底16上表面處的入射角隨之發(fā)生改變，當(dāng)該入射角等于31度時(shí)，位于貴金屬納米膜17上表面的表面等離子體被激發(fā)。隨后，位于貴金屬納米粒子19表面的局域表面等離子體也被激發(fā)，此時(shí)貴金屬納米膜17和貴金屬納米粒子19之間縫隙處將產(chǎn)生極強(qiáng)的局域電場(chǎng)共振，位于縫隙中的待測(cè)拉曼探針?lè)肿?8受到激發(fā)輻射出拉曼信號(hào)。該拉曼信號(hào)與貴金屬納米膜17和貴金屬納米粒子19相互作用，再次激發(fā)出表面等離子體。再次激發(fā)出的表面等離子體將在超球體7一側(cè)耦合成拉曼信號(hào)，并沿著表面等離子體共振角向二級(jí)齊明透鏡組輻射。該拉曼信號(hào)經(jīng)過(guò)超球體7的球面折射第一次無(wú)相差地縮小發(fā)散角，隨后經(jīng)過(guò)彎月透鏡6的外球面第二次無(wú)相差地縮小發(fā)散角，最終拉曼信號(hào)被平凸透鏡5轉(zhuǎn)換成平行光射出消色差固體浸沒(méi)透鏡組；出射的拉曼散射信號(hào)進(jìn)一步經(jīng)過(guò)長(zhǎng)通濾波片13的過(guò)濾，過(guò)濾掉由于瑞利散射造成的與入射激發(fā)光波長(zhǎng)相同的干擾信號(hào)后，被聚焦透鏡14收集進(jìn)入光纖15中，進(jìn)而拉曼信號(hào)被光纖15收集進(jìn)入光纖拉曼光譜儀27之中進(jìn)行檢測(cè)。

本實(shí)用新型的優(yōu)點(diǎn)在于：

1.設(shè)計(jì)實(shí)現(xiàn)了一種可變激發(fā)角的光學(xué)機(jī)構(gòu)，能夠滿足平面貴金屬膜界面處傳導(dǎo)型表面等離子體共振激發(fā)條件。同時(shí)能夠?qū)崿F(xiàn)對(duì)定向發(fā)射表面增強(qiáng)拉曼散射信號(hào)的有效收集。

2.基于貴金屬納米膜和貴金屬納米粒子構(gòu)成的SERS增強(qiáng)基底的定向發(fā)射性能，匹配可變激發(fā)角的光學(xué)機(jī)構(gòu)，設(shè)計(jì)實(shí)現(xiàn)了一種集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜儀。目前該類型儀器還沒(méi)有被報(bào)道出來(lái)。

3.貴金屬表面增強(qiáng)拉曼散射基底產(chǎn)生的有效增強(qiáng)區(qū)域主要位于貴金屬納米粒子與貴金屬納米膜之間納米尺度的縫隙處，特別適用于表界面的痕量生化反應(yīng)的監(jiān)測(cè)；

附圖說(shuō)明

圖1：本實(shí)用新型實(shí)施例1所述的一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置光路原理示意圖。

圖2：本實(shí)用新型實(shí)施例1所述的一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置中所采用的貴金屬納米粒子和納米膜耦合SERS基底9以及待測(cè)拉曼分子18的結(jié)構(gòu)示意圖；

圖3：本實(shí)用新型實(shí)施例1所述的一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置整體結(jié)構(gòu)圖；

圖4：本實(shí)用新型實(shí)施例1所述的一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置改變?nèi)肷淦叫泄獾娜肷浣牵瓷涔獍咧斜砻娴入x子體吸收帶的相對(duì)位置變化對(duì)比照片；

圖5所示為實(shí)施例1所述的一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置對(duì)拉曼探針?lè)肿訉?duì)巰基苯胺的角度分辨表面增強(qiáng)拉曼散射光譜圖；

圖6所示為實(shí)施例1所述的一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置采集到的單層羅丹明6G分子的表面增強(qiáng)拉曼散射光譜；

具體實(shí)施方式

下面給出本實(shí)用新型所述一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置的具體實(shí)施方式。

實(shí)施例1

圖3所示為一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置整體結(jié)構(gòu)圖。由激光器10(785nm半導(dǎo)體激光器，發(fā)散角1mrad，半峰寬2nm，功率75mW)、準(zhǔn)直濾光鏡組20(包括準(zhǔn)直透鏡11(平凸透鏡，焦距6mm，直徑6mm，MgF₂增透膜)和窄帶濾光片12(T>94％@785nm，半峰寬3nm，其中T代表透過(guò)率))、一維平移臺(tái)21(移動(dòng)范圍大于13mm，調(diào)節(jié)螺桿2移動(dòng))、位置可調(diào)高反鏡1(785nm單波長(zhǎng)介質(zhì)膜反射鏡，R>99.5％@45度入射，其中R代表反射率)、轉(zhuǎn)角鏡架22(鋁合金材質(zhì)，固定二向色鏡4(R>94％@780-790nm,T>93％@>790nm，45度入射，其中R代表反射率，T代表透射率)和消色差固體浸沒(méi)鏡頭23(通光孔徑25.4mm，包括平凸透鏡5(材料為BK9，折射率1.52，焦距為96.15mm)、彎月透鏡6(材料為ZLaF4，折射率1.92，焦距為65.22(其中內(nèi)球徑為20mm，外球徑15mm))、超球體7(材料為ZLaF4，折射率1.92，半徑6.35mm)和機(jī)械外殼8(鋁合金材質(zhì)))、濾光收集透鏡組24(直徑25.4mm，包括長(zhǎng)波通濾光片13(直徑25.4mm，T>93％@790-1770nm,T<5％@<790nm，其中T代表透射率)和聚焦透鏡14(平凸透鏡，通光孔徑25.4mm，焦距50mm))、光纖15(數(shù)值孔徑0.22，直徑200μm，適用于可見(jiàn)光到近紅外范圍)、光纖三維調(diào)整架25(鋁合金材質(zhì)，固定并精細(xì)調(diào)節(jié)光纖15的位置)、光纖拉曼光譜儀27(光譜檢測(cè)范圍750nm-1100nm，通光孔徑f/4，f＝101.6mm，狹縫寬度200μm，海洋光學(xué)公司生產(chǎn)，型號(hào)：QE65000)和儀器外殼26(鋁合金材質(zhì))組成。

其中一維平移臺(tái)21、位置可調(diào)高反鏡1、轉(zhuǎn)角鏡架22和消色差固體浸沒(méi)鏡頭23固定在儀器外殼26上共同構(gòu)成本實(shí)用新型中所述的可變激發(fā)角的光學(xué)機(jī)構(gòu)。其中，納米粒子和納米膜耦合SERS基底9由玻璃基底16(材質(zhì)ZLaF4，折射率1.92，厚度0.7mm)，貴金屬納米膜17(銀，厚度40nm)，待測(cè)拉曼探針?lè)肿?8(對(duì)巰基苯胺分子或羅丹明6G分子)和貴金屬納米粒子19(銀，粒徑50nm)組成。納米粒子和納米膜耦合SERS基底9位于消色差固體浸沒(méi)鏡頭23上方并通過(guò)折射率耦合液(硫化二碘甲烷，折射率1.92，購(gòu)自阿拉丁公司)與消色差固體浸沒(méi)鏡頭23緊密貼合，即玻璃基底16和超球體7之間通過(guò)折射率耦合液緊密貼合。

激光器10發(fā)出的具有一定發(fā)散角的入射激發(fā)光首先經(jīng)過(guò)準(zhǔn)直透鏡透鏡11轉(zhuǎn)變成入射平行光。入射平行光再經(jīng)過(guò)窄帶濾光片12的過(guò)濾，半峰寬減小到3nm。隨后被位置可調(diào)高反鏡1和二向色鏡4反射進(jìn)入消色差固體浸沒(méi)鏡頭23中。在消色差固體浸沒(méi)鏡頭23中，入射平行光先后被平凸透鏡5、彎月形透鏡6和超球體7折射并聚焦于一點(diǎn)。焦點(diǎn)位于與超球體7緊密貼合的玻璃基底16的上表面處。調(diào)節(jié)螺桿2使匯聚于玻璃基底16上表面處的入射平行光的入射角滿足貴金屬納米膜17上表面的表面等離子體共振條件，即入射角等于31度，進(jìn)一步激發(fā)出貴金屬納米粒子19的局域表面等離子體。此時(shí)在貴金屬納米膜17和貴金屬納米粒子19之間的縫隙處將出現(xiàn)增強(qiáng)的局域電磁場(chǎng)，位于該增強(qiáng)場(chǎng)區(qū)域內(nèi)的待測(cè)拉曼分子18受到激發(fā)而散射出攜帶有待測(cè)拉曼分子18結(jié)構(gòu)信息的拉曼信號(hào)。該拉曼信號(hào)再次與貴金屬納米膜17和貴金屬納米粒子19相互作用，在玻璃基底16靠近超球體7的一側(cè)沿著表面等離子體的共振角發(fā)射出去。拉曼信號(hào)經(jīng)過(guò)消色差固體浸沒(méi)鏡頭23的折射而成為平行光發(fā)射出來(lái)。平行發(fā)射出的拉曼信號(hào)經(jīng)過(guò)二向色鏡4和長(zhǎng)波通濾光片13的過(guò)濾，過(guò)濾掉由于瑞利散射造成的與入射激發(fā)光波長(zhǎng)相同的干擾信號(hào)后，被聚焦透鏡14聚焦于光纖15端面。最后拉曼信號(hào)被光纖15輸入光纖拉曼光譜儀27中進(jìn)行記錄和分析。

如圖4所示為改變?nèi)肷淦叫泄庠诓ＡЩ?6上表面處的入射角，在反射光斑中表面等離子體共振吸收帶的相對(duì)位置變化照片。通過(guò)調(diào)節(jié)一維平移臺(tái)21，位置可調(diào)高反鏡1相對(duì)于激光器10的位置被調(diào)節(jié)，進(jìn)而改變?nèi)肷淦叫泄庠诓ＡЩ?6上表面處的入射角。由于表面等離子體共振需要滿足入射平行光在貴金屬納米膜17和空氣界面處的橫向傳播矢量與表面等離子體波傳播矢量相等這一條件，通過(guò)改變?nèi)肷淦叫泄庠诓ＡЩ?6上表面處的入射角，表面等離子體共振情況將發(fā)生改變。當(dāng)入射角度不滿足共振條件時(shí)，反射光斑如圖4中p0所示，沒(méi)有暗帶(吸收帶)出現(xiàn)。而當(dāng)入射角度滿足共振條件時(shí)，反射光斑中將出現(xiàn)明顯的暗帶。如圖4中p1、p2和p3所示，隨著入射角變化，暗帶位置從反射光斑一側(cè)(p1)移動(dòng)到反射光斑另一側(cè)(p3)。

如圖5所示為本實(shí)用新型所述的一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置對(duì)拉曼探針?lè)肿訉?duì)巰基苯胺的角度分辨表面增強(qiáng)拉曼散射光譜圖。其中對(duì)巰基苯胺分子18采用自組裝方法吸附于銀納米膜17和銀納米粒子19之間的縫隙中。更具體的，先通過(guò)真空熱蒸鍍?cè)诓ＡЩ?6表面制備40nm銀膜，然后浸泡于濃度為10^-4mol/L的對(duì)巰基苯胺的乙醇溶液中30分鐘，再用大量乙醇沖洗后對(duì)巰基苯胺在銀膜表面形成單分子層。接著將組裝了對(duì)巰基苯胺單分子層的銀膜浸泡于含有大量銀納米粒子的銀溶膠中30分鐘，隨后取出用大量乙醇沖洗，此時(shí)對(duì)巰基苯胺分子單分子層被組裝于銀納米粒子與銀納米膜之間的縫隙中。將該樣品置于超球體7上表面，設(shè)置光纖拉曼光譜儀27積分時(shí)間1s，調(diào)節(jié)一維平移臺(tái)21使入射角在等離子體共振角度31度附近由小到大連續(xù)變化，同時(shí)記錄下表面增強(qiáng)拉曼散射光譜的變化。從圖中可以明確看到，發(fā)生表面等離子體共振時(shí)，儀器記錄的對(duì)巰基苯胺分子表面增強(qiáng)拉曼散射光譜明顯得到增強(qiáng)。

如圖6所示為本實(shí)用新型所述的一種可變激發(fā)角的集成化等離子體增強(qiáng)拉曼光譜檢測(cè)裝置采集到的單層羅丹明6G分子18的表面增強(qiáng)拉曼散射光譜。在積分時(shí)間為10s的狀態(tài)下，儀器能夠清晰地記錄下羅丹明6G分子的分子振動(dòng)所產(chǎn)生的拉曼散射信號(hào)。其中所用的羅丹明6G分子濃度為5x10^-6mol/L。首先取5μL羅丹明6G分子的水溶液滴于40nm銀膜表面。40nm銀膜是通過(guò)真空熱蒸鍍法制備于玻璃基底16表面。待溶劑水蒸發(fā)干后，用大量去離子水沖洗，再用氮?dú)獯蹈伞＿@時(shí)羅丹明6G分子通過(guò)物理吸附方式吸附在40nm銀膜表面。隨后將10μL含有大量銀納米粒子的銀溶膠滴于40nm銀膜表面。溶劑水蒸發(fā)干后，羅丹明6G分子就被組裝于銀膜17和銀納米粒子19之間的縫隙中。從圖中可以明確看到，發(fā)生表面等離子體共振時(shí)，儀器記錄的羅丹明6G分子表面增強(qiáng)拉曼散射光譜明顯得到增強(qiáng)。