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一種三維各向同性負磁導率結構的制作方法

文檔序號:8682624閱讀:675來源:國知局
一種三維各向同性負磁導率結構的制作方法
【技術領域】
[0001] 本實用新型設及一種負磁導率材料,特別是一種S維各向同性負磁導率結構,屬 于磁負"超材料"結構設計技術領域。
【背景技術】
[0002] 1968年,前蘇聯科學家Veselago對介電常數e和磁導率y同時為負值的媒介 做了深入研究,并從理論上提出了左手材料的概念。盡管左手材料有很多新奇的電磁特性, 但是自然界中并不存在實際的左手材料,Veselago的成果被忽視近30年。直到1999年, 英國的化n化y等提出周期性排列的金屬線(R孤)在其等離子體效應的作用下能產生負的 介電常數,并且發(fā)現金屬開口諧振環(huán)(SRRs)結構的磁導率在一定頻域內表現為負值。2001 年,美國加州大學的Smith等人用電路板刻蝕技術將化n化y提出的兩種結構組合成一種人 工復合材料,首次實現了微波段的雙負特性,從此左手材料的結構研究得W復。
[0003]S服S是左手材料中實現負磁導率的微結構單元,因此對S服S的研究成為左手材 料發(fā)展的關鍵,基于SRRs結構設計出磁導率為負的材料也一度成為"超材料"的研究熱潮。 例如隨后提出的矩形諧振環(huán)結構,樹叉型結構,八邊形諧振環(huán)結構等都是在SRRs的基礎上 改進的負磁導率結構,同時也在一定程度改善了SRRs結構損耗大,頻帶窄的缺陷。然而該 些類S服S結構基本都是一維的,即只有電磁波W平行S服S平面的方向入射時,才能實現磁 負特性。一維磁負材料在實用性方面存在很大的局限性,對于磁負材料該種異向介質而言, 只有實現各向同性才能得到更好的實際應用。在此基礎上,有學者提出了利用多個SRRs組 成S維立體結構來實現各向同性的新思路,例如塞維利亞大學的Baena等利用六個S服S圍 成了各向同性的正方體結構;瑞±的化ilippe等提出了兩個S服S相互正交的結構能實現 各向同性。但是,前者雖然能實現S維各向同性,但其結構完全是由多個SRRs堆擱而成,審U 備較為復雜;后者則只能在單一的平面內(〇u面)實現各向同性,不能實現S維各向同性。
[0004] 本實用新型
[0005] 在傳統(tǒng)開口諧振環(huán)(SRRs)結構的基礎上提出了一種新型的八開口諧振環(huán) (ESRRs),ES服S與S服S具有相似的磁響應機理,都能夠實現磁導率為負的特性。本實用新 型將S個八開口諧振環(huán)相互正交構成一種S維立體結構(CESRRs),該S維立體結構具有很 好的自身對稱性,克服了傳統(tǒng)開口諧振環(huán)只能實現單一平面各向同性的局限,能夠真正實 現S維各向同性。通過仿真分析發(fā)現ES服S在C波段(4.0-8.OGHz)內能實現磁導率為負 特性,并且實驗驗證了CES服S是一種C波段內的S維各向同性磁負結構??蓪崿F在衛(wèi)星電 視廣播和各類小型衛(wèi)星地面站中的應用。 【實用新型內容】
[0006] 本實用新型的目的是基于傳統(tǒng)開口諧振環(huán)結構,提出一種S維各向同性負磁導率 結構,該結構不僅可在C波段(4.0-8.OGHz)內實現磁導率為負特性,而且能夠完美實現S 維各向同性,是一種良好的=維各向同性磁負結構,解決了傳統(tǒng)磁負"超材料"制備的復雜 性和入射方向的局限性問題。
[0007] 為實現上述目的,本實用新型的設計方案是:一種S維各向同性負磁導率結構,所 述的=維各向同性負磁導率結構包括=個八開口諧振環(huán),所述的八開口諧振環(huán)由一個侶制 內圓環(huán)和一個侶制外圓環(huán)嵌套組成,所述內圓環(huán)和外圓環(huán)的四等分處均設置有切口,所述 內圓環(huán)4個切口的中屯、分別與外圓環(huán)4個1/4圓弧的中屯、對應放置,所述S個八開口諧振 環(huán)的=個外圓環(huán)在外圓環(huán)切口處兩兩正交設置,所述=個八開口諧振環(huán)的=個內圓環(huán)在內 圓環(huán)1/4圓弧的中屯、處兩兩正交設置。
[000引根據本實用新型所述的八開口諧振環(huán),進一步地,所述外圓環(huán)和內圓環(huán)的侶條厚 度為50um,寬度為4mm+lmm。
[0009] 根據本實用新型所述的八開口諧振環(huán),進一步地,所述外圓環(huán)和內圓環(huán)的切口寬 度為 6mm+lmm〇
[0010] 有益效果:
[0011] 1.本實用新型取材方便,制備簡單,尺寸較小,無需傳統(tǒng)制備過程中的焊接、覆銅、 刻蝕等工序,便于加工,具有極大的實用價值。
[0012] 2.本實用新型的S維各向同性負磁導率結構由S個八開口諧振環(huán)相互正交而成, =個外圓環(huán)在切口處兩兩相交,=個內圓環(huán)在侶條中屯、(中性點)處兩兩相交,該種正交方 式不會影響結構的磁諧振行為,各諧振環(huán)之間不會產生電磁感應,材料整體呈現穩(wěn)定的特 性。
[0013] 3.本實用新型是基于傳統(tǒng)開口諧振環(huán)結構提出來的,二者具有相似的磁響應機 理,都能夠實現磁導率為負的特性。
[0014] 4.本實用新型的S維各向同性負磁導率結構是由S個八開口諧振環(huán)相互正交構 成一種=維立體結構。在=維空間中,該=維立體結構的磁諧振行為不依賴于電磁波的入 射角度,并且能在同一頻域范圍內實現負磁導率特性,可實現=維各向同性,是一種性能優(yōu) 良的S維各向同性磁負材料。
【附圖說明】
[0015] 下面結合附圖和【具體實施方式】對本實用新型作進一步的詳細描述。
[0016] 圖1是本實用新型八開口諧振環(huán)的結構示意圖;
[0017] 圖2是本實用新型八開口諧振環(huán)的HFSS建模結構圖;
[0018] 圖3是采用本實用新型八開口諧振環(huán)時的電磁波平行入射的S參數幅值(地)圖;
[0019] 圖4是采用本實用新型八開口諧振環(huán)時的電磁波平行入射的等效磁導率實部圖。
[0020] 圖5是本實用新型實施例S維各向同性負磁導率結構的結構示意圖;
[002U 圖6是本實用新型實施例S維各向同性負磁導率結構的HFSS建模結構圖;
[0022]圖7是本實用新型實施例S維各向同性負磁導率結構繞其自身對稱軸Z軸順時針 旋轉一周,在〇u平面的四個象限內各自隨機選取一個旋轉角度,該四個旋轉角度對應的S21 參數幅值(地)對比圖;
[0023] 圖8是本實用新型實施例S維各向同性負磁導率結構繞其自身對稱軸Z軸順時針 旋轉一周,在〇u平面的四個象限內各自隨機選取一個旋轉角度,該四個旋轉角度對應的等 效磁導率實部對比圖;
[0024] 圖9是本實用新型實施例S維各向同性負磁導率結構同時繞S個坐標軸旋轉不 同的角度,隨機選取四種不同的旋轉方式,該四種旋轉條件對應的S,i參數幅值(地)對比 圖;
[0025] 圖10是本實用新型八開口諧振環(huán)外圓環(huán)結構;
[0026] 圖11是本實用新型八開口諧振環(huán)內圓環(huán)結構。
【具體實施方式】
[0027]本實用新型S維各向同性負磁導率結構實施例:
[002引本實用新型所述的=維各向同性負磁導率結構包括=個八開口諧振環(huán),所述的八 開口諧振環(huán)由一個侶制內圓環(huán)和一個侶制外圓環(huán)嵌套組成,所述內圓環(huán)和外圓環(huán)的四等分 處均設置有切口,所述內圓環(huán)4個切口的中屯、分別與外圓環(huán)4個1/4圓弧的中屯、對應放置, 所述=個八開口諧振環(huán)的=個外圓環(huán)在外圓環(huán)切口處兩兩正交設置,所述=個八開口諧振 環(huán)的S個內圓環(huán)在內圓環(huán)1/4圓弧的中屯、處兩兩正交設置。該種正交方式不會影響結構的 磁諧振行為,有利于結構的分析和制作,是一種C波段內的S維各向同性磁負結構。
[0029]本實用新型的優(yōu)選實施例詳述如下:
[0030] 如圖1,八開口諧振環(huán)由兩個侶制圓環(huán)內外嵌套而成,內圓環(huán)和外圓環(huán)的四等分處 均設置有切口,由于內外兩個圓環(huán)共引入八個切口,故命名其為八開口諧振環(huán)。內圓環(huán)切口 中屯、分別與外圓環(huán)侶條中屯、對應放置。如圖5,本實施例S維各向同性負磁導率結構由S個 八開口諧振環(huán)組成,=個八開口諧振環(huán)相互正交構成的一種=維立體結構,結構中=個外 圓環(huán)在切口處相互正交,S個內圓環(huán)則在侶條中屯、處相互正交。圖2為本實用新型八開口 諧振環(huán)諧振環(huán)結構的HFSS建模結構,建模參數為侶條寬度w,= 4mm,厚度t= 0. 05mm,外 圓環(huán)半徑rwt= 20mm,內圓環(huán)半徑rh= 15mm,切口的寬度Wg= 6mm。仿真實驗中采用波端 口激勵,利用理想周期邊界條件,分別選取X方向為電邊界(PEC),Z方向為磁邊界(PMC), y方向設置為激勵入射端口。通過仿真得到該結構的S參數幅度(地)曲線如圖3所示,觀 察可W發(fā)現該結構在4. 4GHz左右出現明顯諧振,通過參數提取法提取的等效磁導率如圖4 所示,可見在圖3對應的4. 13-4. 31GHz的頻帶范圍內磁導率為負值。
[0031] 在電磁波水平入射時,八開口諧振環(huán)結構與傳統(tǒng)開口諧振環(huán)結構具有相同的磁響 應機理。開口諧振環(huán)是一種磁響應結構單元,可W產生磁諧振實現負磁導率。當入射波的 磁場分量垂直穿過諧振環(huán)平面時,由電磁感應定律可知在諧振環(huán)內有感應電流產生,從而 引入分布電感L;同時由于內外兩環(huán)之間縫隙和環(huán)上切口的存在,從而引入分布電容C。因 此開口諧振環(huán)就可W等效為與其結構相關的LC諧振電路,并且磁諧
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