專利名稱：氮化物半導(dǎo)體器件及其制造方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種氮化物半導(dǎo)體器件。更具體而言，本發(fā)明涉及一種使用至少表面 由氮化物半導(dǎo)體形成的半導(dǎo)體襯底的氮化物器件，以及這種氮化物半導(dǎo)體器件的制造方法。
背景技術(shù)：
氮化物半導(dǎo)體例如GaN、AlGaN, GaInN和AlGaInN特征在于具有比AlGaInAs基或 AlGaInP基半導(dǎo)體大的帶隙Eg，還在于是直接躍遷半導(dǎo)體材料。由于這些原因，氮化物半導(dǎo) 體作為用于制造半導(dǎo)體發(fā)光器件的、例如能在從光譜的紫外到綠色區(qū)的短波處發(fā)光的半導(dǎo) 體激光器和覆蓋從光譜的紫外到紅色區(qū)的寬的發(fā)光波長范圍的發(fā)光二極管的材料，已經(jīng)引 起了很多關(guān)注。這樣，人們期望氮化物半導(dǎo)體在高密度光盤驅(qū)動器、全彩色顯示器和其他設(shè) 備中以及環(huán)境、醫(yī)學(xué)和其他領(lǐng)域中得到廣泛應(yīng)用。此外，氮化物半導(dǎo)體具有比GaAs基或其他半導(dǎo)體高的熱導(dǎo)率，且因此可以期望應(yīng) 用在工作于高溫且高輸出的器件中。此外，氮化物半導(dǎo)體不需要任何例如用在AlGaAs基半 導(dǎo)體中的砷(As)或用在ZnCdSSe基半導(dǎo)體中的鎘(Cd)的材料，因此它們也不需要例如砷 化三氫(AsH3)的源材料等，這樣可以期望它們是有利于環(huán)境的化合物半導(dǎo)體材料。然而，常規(guī)地，在各種類型的氮化物半導(dǎo)體器件中，氮化物半導(dǎo)體激光器件的制造 苦于極低的成品率，即，相對于在單個晶片上制造的氮化物半導(dǎo)體激光器件的總量來說，無 缺陷的數(shù)量是極低的。低成品率的一個原因被認為是裂紋的形成。引起裂紋的原因可能在 于襯底本身或者在于把包括多個依次放置的氮化物半導(dǎo)體層(氮化物半導(dǎo)體膜)的氮化物 半導(dǎo)體多層膜放置在襯底上的過程中。本質(zhì)上優(yōu)選通過在GaN襯底上生長而形成例如由GaN形成的氮化物半導(dǎo)體多層 膜，因為這樣有助于產(chǎn)生具有好的晶體質(zhì)量和更少缺陷的氮化物半導(dǎo)體多層膜。然而，直到 如今還沒有生產(chǎn)出與GaN具有好的晶格匹配的高質(zhì)量的GaN單晶襯底。因此，SiC襯底因其 在晶格常數(shù)上的相對小的差別而常被取代使用。然而不利的是，SiC襯底很昂貴，難于制造 為大直徑，并產(chǎn)生拉伸應(yīng)變。結(jié)果，SiC襯底易于產(chǎn)生裂紋。此外，氮化物半導(dǎo)體的襯底要求 由承受約1000°C的高生長溫度并在用作源材料的氨氣環(huán)境中抗變色(discoloration)和 抗腐蝕的材料形成?；谏鲜鲇懻摚ǔ２捎盟{寶石襯底作為放置氮化物半導(dǎo)體多層膜的襯底。然而， 藍寶石襯底引起大的晶格失配(約13%)。因此，在藍寶石襯底上，首先通過低溫生長形成 由GaN或AlN形成的緩沖層，然后，在此緩沖層上生長氮化物半導(dǎo)體多層膜。盡管如此，還 是難以完全消除應(yīng)變，因此取決于例如膜組分和膜厚的條件導(dǎo)致了裂紋的形成。引起這種裂紋的原因可能在于襯底以外的其他地方，下面將描述。當制造氮化物半導(dǎo)體激光器件時，在襯底上放置氮化物半導(dǎo)體多層膜，且該氮化物半導(dǎo)體多層膜由不同 類型的膜例如GaN、AlGaN和InGaN組成。此處，組成氮化物半導(dǎo)體多層膜的各個膜具有不 同的晶格常數(shù)，因此顯示出晶格失配，引起裂紋的產(chǎn)生。作為抵抗其的對策，提出了用于減 少裂紋的方法，根據(jù)此方法，采用處理過的襯底，使得在氮化物半導(dǎo)體多層膜生長在襯底上 之后，氮化物半導(dǎo)體多層膜的表面不是平坦的，而是具有形成于其上的凹陷區(qū)(見日本專 利申請公開No. 2002-246698)。通過采用例如公開在日本專利申請公開No. 2002-246698中 的方法，可能減少由組成形成于襯底上的氮化物半導(dǎo)體多層膜的各層之間的晶格失配所導(dǎo) 致的裂紋。然而不利的是，在日本專利申請公開No. 2002-246698中所公開的方法中，形成 在氮化物半導(dǎo)體多層膜的表面上的凹陷區(qū)降低了其平整度。作為抵抗這種降低氮化物半導(dǎo)體多層膜表面的平整度的對策，本發(fā)明的發(fā)明人開 發(fā)出了這樣的方法，根據(jù)該方法，在氮化物半導(dǎo)體襯底上形成溝槽(trench)和脊部(ridge portion)，其中溝槽為每個氮化物半導(dǎo)體激光器件中的一個到多個條紋形凹槽的形式，脊 部每個都位于兩個相鄰的溝槽之間并具有約IOOym到1000 μ m的寬度，然后，在此氮化物 半導(dǎo)體襯底上，設(shè)置氮化物半導(dǎo)體多層膜。采用這種方法，可能防止裂紋，并同時在脊部表 面獲得相當改進的表面平整度。當通過本發(fā)明的發(fā)明人所開發(fā)出的上述方法制造氮化物半導(dǎo)體激光器件時，氮化 物半導(dǎo)體多層膜例如如圖20所示而構(gòu)造。具體地，形成在由蝕刻過的η型GaN等形成的處理過的襯底6(見圖19Α和19Β) 表面上的氮化物半導(dǎo)體多層膜4具有例如下述層，其按照命名的順序依次層疊在處理過襯 底6的表面上具有0. 2 μ m層厚的η型GaN層200 ；具有0. 75 μ m層厚的η型Alatl5Gaa95N 第一覆蓋層(clad layer) 201 ；具有0. 1 μ m層厚的η型Alatl8Gaa92N第二覆蓋層202 ；具 有1. 5 μ m層厚的η型Alatl5Gaa95N第三覆蓋層203 ；具有0. 02 μ m層厚的η型GaN引導(dǎo)層 (guidelayer) 204 ；有源層205，包括均具有4nm層厚的三個InGaN阱層和均具有8nm層厚 的四個GaN勢壘層；具有20nm層厚的ρ型Ala 3Ga0.7N蒸發(fā)防止層206 ；具有0. 02 μ m層厚的 ρ型GaN引導(dǎo)層207 ；具有0. 5 μ m層厚的ρ型Ala05Gaa95N覆蓋層208 ；具有O-Iym層厚的 P型GaN接觸層209。有源層205具有下述按其命名順序依次形成的層勢壘層、阱層、勢 壘層、阱層、勢壘層、阱層和勢壘層。在下面描述中，當需要表示由摻雜有Mg的依次疊放的 層所構(gòu)成的氮化物半導(dǎo)體層，即P型Ala3Gaa7N蒸發(fā)防止層206、ρ型GaN引導(dǎo)層207、ρ型 Alatl5Gaa95N覆蓋層208和ρ型GaN接觸層209時，就采用術(shù)語“P層”。這樣，氮化物半導(dǎo)體多層膜4通過MOCVD設(shè)置在被預(yù)先處理過的處理過的襯底6 的表面上。這樣，制造了如圖19Α和19Β所示的在氮化物半導(dǎo)體多層膜4的表面具有凹陷 區(qū)的氮化物半導(dǎo)體晶片。在圖19Α和19Β中，平面方向是標注在一起的。用作圖19Α和19Β所示的處理過的襯底6的是具有通過例如RIE (反應(yīng)離子蝕刻) 的干法蝕刻技術(shù)沿<1-100>方向形成于其上的均為條紋形的溝槽2和脊1的η型GaN襯底。 溝槽形成為5 μ m寬、5 μ m深、且在兩個相鄰溝槽之間的距離為350 μ m。在如此蝕刻的處理 過的襯底6上，通過例如MOCVD的生長技術(shù)形成具有如圖20所示的層疊結(jié)構(gòu)的氮化物半導(dǎo) 體多層膜4。當?shù)锇雽?dǎo)體激光器件通過由本發(fā)明的發(fā)明人所開發(fā)出的方法實際制造時，通 過使用η型GaN襯底作為處理過的襯底6，并隨后在該η型GaN襯底上通過MOCVD等外延生
4長氮化物半導(dǎo)體多層膜4，發(fā)現(xiàn)該方法在減少裂紋方面是有效的，但不能顯著增加成品率。 具體地，通過上述方法，制造了多個氮化物半導(dǎo)體激光器件，然后從其中隨機采樣100個氮 化物半導(dǎo)體激光器件并測量其水平方向和垂直方向的FFP的半極大值全寬(full width halfmaximum, FWHM)。此處，實際FFP FWHM在設(shè)計值的士 1范圍內(nèi)的氮化物半導(dǎo)體激光器 件認為是無缺陷的。結(jié)果是僅30個氮化物半導(dǎo)體激光器件滿足其FFP的FWHM的要求，這 顯示出很低的成品率。這是因為形成的氮化物半導(dǎo)體多層膜4的表面不夠平整。具有不足的表面平整 度，各層的層厚在氮化物半導(dǎo)體多層膜4中是不同的，導(dǎo)致在各個氮化物半導(dǎo)體激光器件 中特性的變化。這減少了具有在要求范圍內(nèi)的特性的器件的數(shù)目。因此，為了提高成品率， 不僅需要減少裂紋的產(chǎn)生，也需要使層厚更均勻和膜表面更平整。還發(fā)現(xiàn)，當電極焊盤形成在由于凹陷區(qū)而很不平整的表面上時，通過這些凹陷區(qū) 泄漏的電流使得不可能獲得激光器的正常電流-電壓(C-V)特性?；旧希鏢iO2的絕 緣膜形成在凹陷區(qū)，且電極焊盤進一步形成在上面。此處，如果該表面具有例如凹陷區(qū)的不 平整區(qū)，則形成在其上的絕緣膜不會均勻地形成。當分析該絕緣膜時，證實了它具有許多這 樣的區(qū)域，在該區(qū)域中產(chǎn)生了小裂紋和凹坑且該處絕緣膜極薄。還發(fā)現(xiàn)這種不均勻絕緣膜 是電流泄漏的原因。此外，在如圖19A、19B和圖20所示形成的氮化物半導(dǎo)體晶片的晶片表面內(nèi)測量了 表面平整度。沿<1-100>方向的表面平整度的測量結(jié)果在圖21中示出。該測量是在下面 條件下進行的測量長度，600 μ m ；測量時間，3s ；探針壓力，30mg ；水平分辨率，1 μ m/取樣。 在所測量的600 μ m寬度范圍內(nèi)，表面的最高和最低部分之間的水平差是30nm，從圖21中可 以了解。在該測量中，氮化物半導(dǎo)體晶片假設(shè)為具有0.02°或更小的傾斜角。如圖19B所示，設(shè)置在處理過的襯底6表面的氮化物半導(dǎo)體多層膜4的各層的膜 厚在晶片表面內(nèi)隨著位置而變化，因此導(dǎo)致平整度的差異。結(jié)果，氮化物半導(dǎo)體激光器件的 特性取決于它們形成在晶片表面的何處而變化，且顯著影響氮化物半導(dǎo)體激光器件特性的 摻Mg的ρ層厚度(相應(yīng)于如圖20所示的ρ型Ala3Gaa7N蒸發(fā)防止層206到ρ型GaN接觸 層209依次層疊的ρ層的總厚度)在襯底表面內(nèi)不同位置變化很大。當作為電流限制結(jié)構(gòu)的脊結(jié)構(gòu)形成時，脊部剩余2μπι寬的條紋，且其他部分通過 采用ICP (inductively coupled plasma，感應(yīng)耦合等離子體)機的干法蝕刻技術(shù)而蝕刻掉。 這樣，如果在蝕刻之前P層的厚度在晶片表面的不同位置不同的話，那么剩下的P層膜厚， 即，在蝕刻后保留的且因此最影響氮化物半導(dǎo)體激光器件特性的P層厚度在晶片表面不同 位置也有很大變化。結(jié)果，不僅在不同氮化物半導(dǎo)體激光器件中層厚不同，即使在同一氮化 物半導(dǎo)體激光器件中，剩下的P層膜厚在一些部分可以幾乎為零，而在其他部分可以相當 大。當剩下的P層膜厚如此變化時，其影響氮化物半導(dǎo)體激光器件的壽命，同時如上所述， 也影響其特性例如FFP(far-field pattern，遠場圖案)。上述在晶片表面內(nèi)存在大的層厚分布的原因是外延生長在包括氮化物半導(dǎo)體襯 底的處理過的襯底的脊形部分上的膜的生長速度在溝槽的影響下變化，導(dǎo)致在晶片表面內(nèi) 均勻性的降低。具體地，如圖22A和22B所示，在具有形成于其上的溝槽2的處理過的襯底6上， 當外延生長開始時，在生長的初始階段，如圖22A所示，由生長在溝槽2的底部224和側(cè)部226上的氮化物半導(dǎo)體薄膜而形成的溝槽生長部分222僅填充溝槽2的部分。同時，由生長 在脊1的頂部223的表面上的氮化物半導(dǎo)體薄膜形成的頂部生長部分221在生長的同時保 持氮化物半導(dǎo)體薄膜表面平整。氮化物半導(dǎo)體薄膜的外延生長從圖22A所示的上述狀態(tài)進行到圖22B所示的狀 態(tài)。在此狀態(tài)下，由生長在溝槽2的底部224和側(cè)部226的氮化物半導(dǎo)體薄膜所形成的溝 槽生長部分222幾乎完全填充溝槽2，并通過生長部分225連接到由生長在脊1的頂部223 表面上的氮化物半導(dǎo)體薄膜形成的頂部生長部分221。在此狀態(tài)下，淀積在生長于脊1的頂 部223上的氮化物半導(dǎo)體薄膜表面上作為源材料的原子或分子(例如Ga原子)在熱能的 影響下進行遷移等以移動到生長部分225或溝槽生長部分222。由原子或分子的遷移導(dǎo)致 的這種移動在晶片表面內(nèi)不均勻地發(fā)生，且移動距離在晶片表面內(nèi)不同地方是不同的。結(jié) 果，如圖22B所示，頂部生長部分221的表面平整度降低了。在氮化物半導(dǎo)體襯底本身的不均勻性，例如在晶片表面內(nèi)傾斜角的分布和在晶片 表面內(nèi)襯底曲率的分布或者在襯底表面內(nèi)外延生長速率的不均勻或者在襯底表面內(nèi)溝槽 形成過程的不均勻的影響下，在<1-100>方向，氮化物半導(dǎo)體薄膜的平整度也降低。具體 地，填充溝槽2所需的時間隨著<1-100>方向而變化；這樣，填充得較早的地方，氮化物半導(dǎo) 體薄膜的源材料的原子或分子從脊1的頂部生長部分221遷移或者移動到生長部分225或 者溝槽生長部分222。在它們移走的地方，需要更長時間形成氮化物半導(dǎo)體薄膜，結(jié)果形成 在溝槽2中的氮化物半導(dǎo)體薄膜具有更大的厚度。作為對比，在溝槽2填充得較晚的地方， 氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子不從脊1的頂部生長部分221遷移或移動到溝槽 2 ；即使它們遷移或移動，也需要較少時間形成氮化物半導(dǎo)體薄膜。這樣，在這些溝槽2中的 氮化物半導(dǎo)體薄膜比溝槽2被更早填充處具有更小的膜厚。在生長速率取決于供給速率的情況下，S卩，在氮化物半導(dǎo)體薄膜的生長速率由供 應(yīng)到晶片表面的原子或分子的流量等控制的情況下，當?shù)锇雽?dǎo)體薄膜的源材料的原子 或分子遷移或移動到溝槽2中時，由于供應(yīng)到整個晶片表面的源材料的原子或分子的流量 為常數(shù)，在氮化物半導(dǎo)體薄膜生長于脊1的頂部223上的地方，即頂部生長部分221中，膜 厚較小。作為對比，在氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子不遷移或移動到溝槽2中 的情況下，在氮化物薄膜生長在脊1的頂部223上的地方，即頂部生長部分221中，膜厚較 大。接著，在脊1的頂部223上的頂部生長部分221中的層厚在晶片表面內(nèi)變化，結(jié)果 氮化物半導(dǎo)體薄膜的表面的平整度降低。這樣，為了獲得更好的表面平整度，需要阻止氮化 物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子從脊1上的頂部生長部分221遷移或移動到生長部分 225或溝槽生長部分22中，并因此阻止它們在該處形成氮化物半導(dǎo)體薄膜。獲得更好的平整度的另一方法是使氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子在 其從脊1上的頂部生長部分221遷移或移動到溝槽生長部分中時在整個晶片表面均勻移 動。

發(fā)明內(nèi)容
從上述角度，本發(fā)明的目的是提供這樣的氮化物半導(dǎo)體器件，其不產(chǎn)生裂紋、具有 高度均勻的層厚、具有帶平整表面的氮化物半導(dǎo)體多層膜、能以高成品率制造且沒有電流
6泄漏。本發(fā)明的另一目的是提供這種氮化物半導(dǎo)體器件的制造方法。具體而言，本發(fā)明目 的是在通過在至少表面由氮化物半導(dǎo)體形成的襯底上設(shè)置氮化物半導(dǎo)體多層膜而制造的 氮化物半導(dǎo)體激光器件的制造中，防止裂紋的產(chǎn)生，同時通過阻止氮化物半導(dǎo)體薄膜的源 材料的原子或分子從位于脊表面的頂部表面部分遷移或移動到溝槽中并因此防止它們在 該處形成氮化物半導(dǎo)體薄膜，或者通過使氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子在整個 晶片上均勻地從脊表面上的頂部表面部分遷移或移動到溝槽中，而形成具有好的表面平整 度的氮化物半導(dǎo)體多層膜。根據(jù)晶體學(xué)的習(xí)慣，如果表示晶體平面或方向的指數(shù)為負，則該指數(shù)由其帶有上 劃線的絕對值表示。在本說明書中，由于這種表示方法是不可能的，因此負指數(shù)由前面帶有 減號“_”的絕對值表示。“溝槽”表示如圖2所示在氮化物半導(dǎo)體襯底上形成為條紋形的凹陷區(qū)。圖2是 具有溝槽22和通過溝槽形成工藝形成于其上的脊21的處理過的襯底26的示意性截面圖。 該溝槽22不需要一定具有矩形截面形狀，而是可以具有三角形或梯形截面形狀，只要它們 成形可以產(chǎn)生水平高度差即可。溝槽2不需要一定形成為每個都包括單個凹陷區(qū)，而是可 以形成為每個都包括多個帶有窄的平整部分或居間部分的凹陷區(qū)?！凹埂北硎拘纬蔀榕c條紋相似形狀的升高部分。圖2示出了溝槽22和脊21沿同一 方向形成的條紋排列。作為選擇，也可以將溝槽22和脊21形成為格子形排列，其中它們形 成在兩個互相交叉的方向。也可以在單個襯底上將溝槽22形成為不同形狀、不同深度或不 同寬度。也可以在單個襯底上以變化的周期形成溝槽22?！疤幚磉^的襯底”表示通過在氮化物半導(dǎo)體上、或在設(shè)置于氮化物半導(dǎo)體襯底上的 氮化物半導(dǎo)體薄膜表面上、或在表面上具有氮化物半導(dǎo)體層的非氮化物半導(dǎo)體襯底(例如 藍寶石、SiC、Si或GaAs襯底)上形成溝槽和脊而產(chǎn)生的襯底?！暗锇雽?dǎo)體襯底”表示至少由AlxGayInzN(C)彡χ彡1，0彡y彡1，0彡ζ彡1，且 x+y+z = 1)形成的襯底。在氮化物半導(dǎo)體襯底中，包含其中的氮原子的約20%或更少可以 被下面一組元素中的至少一種取代As、P和Sb。氮化物半導(dǎo)體襯底可以摻雜有例如η型或 P型摻雜劑的雜質(zhì)。這些雜質(zhì)的例子包括:C1、0、S、Se、Te、C、Si、Ge、Zn、Cd、Mg和Be。優(yōu) 選加入的雜質(zhì)總量為5 X IOlfVcm3或以上但在5 X 102°/cm3或以下。在所述雜質(zhì)中，特別優(yōu)選 作為給氮化物半導(dǎo)體襯底提供η型導(dǎo)電性的是Si、Ge、0、Se或Cl。作為氮化物半導(dǎo)體襯底 的主平面方向，可以采用C平面{0001}。生長在處理過的襯底上的氮化物半導(dǎo)體多層膜被稱作氮化物半導(dǎo)體多層膜。此 處，氮化物半導(dǎo)體多層膜是由AlxGayInzN(C)彡χ彡1,0 ^ y ^ 1,0 ^ ζ ^ 1，且x+y+z = 1) 形成的。在氮化物半導(dǎo)體多層膜中，包含其中的氮原子的約20%或更少可以被下面一組元 素的至少一種取代As、P和Sb。氮化物半導(dǎo)體多層膜可以摻雜有例如η型或ρ型摻雜劑的 雜質(zhì)。這些雜質(zhì)的例子包括C1、0、S、Se、Te、C、Si、Ge、Zn、Cd、Mg和Be。優(yōu)選加入的雜質(zhì) 總量為5X IOlfVcm3或以上但在5X 102°/cm3以下。在所述雜質(zhì)中，特別優(yōu)選作為給氮化物半 導(dǎo)體多層膜提供η型導(dǎo)電性的是Si、Ge、0、Se或Te，并特別優(yōu)選提供給其ρ型導(dǎo)電性的是 Mg、Cd 或 Be。在半導(dǎo)體多層膜中，首先設(shè)置在處理過的襯底上的氮化物半導(dǎo)體層被稱為氮化物 半導(dǎo)體初始層(primer layer)。氮化物半導(dǎo)體初始層可以由例如GaN、AlGaN、AlInGaN、AlGaNP 或 AlGaNAs 形成。有源層統(tǒng)指任何包括阱層或者包括一個或多個阱層及勢壘層的層。例如，具有單 量子阱結(jié)構(gòu)的有源層由單阱層或者由勢壘層、阱層和勢壘層構(gòu)成。另一方面，具有多量子阱 結(jié)構(gòu)的有源層由多個阱層和多個勢壘層構(gòu)成。為了實現(xiàn)上述目的，根據(jù)本發(fā)明的一個方面，氮化物半導(dǎo)體器件設(shè)置有處理過的 襯底，其通過在至少表面由氮化物半導(dǎo)體形成的氮化物半導(dǎo)體襯底的表面上形成溝槽作為 至少一個凹陷區(qū)并形成脊部作為非溝槽而形成；和氮化物半導(dǎo)體生長層，其包括多個設(shè)置 在該處理過的襯底上的氮化物半導(dǎo)體薄膜，該氮化物半導(dǎo)體生長層具有與{0001}平面對 準的主平面方向。此處，從脊的表面部分沿其法線方向延伸的第一矢量與平行于晶體方向 <0001>延伸的第二矢量在假設(shè)第一矢量和第二矢量開始于同一點時兩者之間的角度，即傾 斜角，為0.05°或以上但在4°或以下。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，處理過的襯底的傾斜角包括第一傾斜角， 該角是第一矢量與通過將第二矢量投影到由互相垂直的晶體方向<0001〉、<11-20>和 <1-100>中的晶體方向<0001〉和<1-100>所形成的第一平面上而獲得的第三矢量之間當 假設(shè)第一和第三矢量開始于同一點時的角度；和第二傾斜角，該角是第一矢量與通過將第 二矢量投影到由互相垂直的晶體方向<0001>、<11-20>和<1-100>中的晶體方向<0001〉和 <11-20>所形成的第二平面上而獲得的第四矢量之間當假設(shè)第一和第四矢量開始于同一點 時的角度。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，令第一傾斜角為ea且第二傾斜角為0b， 則 I ea| 彡 I 0b|。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，0.09° ^ I Θβ|°。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，3Χ ι Θbl ° < ι ea| ° <0.09°，同時
0. 05° ^ I θ a|°。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，令第一傾斜角為9a且第二傾斜角為0b， 則 I ea| < I 0b|。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，0.2° < I 9b|°。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，形成為溝槽的凹陷區(qū)以條紋形延伸，且凹陷 區(qū)的延伸方向平行于或基本平行于晶體方向<1-100>。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，形成為溝槽的凹陷區(qū)以條紋形延伸，且凹陷區(qū)的延 伸方向平行于或基本平行于晶體方向<11-20>。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，形成為溝槽的凹陷區(qū)形成為格子形，且在格 子延伸的兩個相互垂直的方向中，一個平行或基本平行于晶體方向<11_20>，另一個平行或 基本平行于晶體方向<1-100>。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，令第一傾斜角為ea且第二傾斜角為0b， 則平行于脊的長側(cè)邊的方向平行或基本平行于晶體方向<1-100>，且ι ea|彡I 0b|o在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，令第一傾斜角為ea且第二傾斜角為0b， 則平行于脊的長側(cè)邊的方向平行或基本平行于晶體方向<11-20>，且ι ea| ^ I 0b|o在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，第一傾斜角的平方與第二傾斜角的平方之 和的平方根為0.2°或以上。
在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，設(shè)置在溝槽的兩個相鄰部分之間的脊的寬 度為100 μ m或更大但在2000 μ m或以下。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，與處理過的襯底表面接觸的氮化物半導(dǎo)體 薄膜為具有0. 5 μ m或更小厚度的GaN或AlGaN。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，形成為溝槽的凹陷區(qū)的深度為1.5μπι或以上。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，令形成在脊上的氮化物半導(dǎo)體生長層的總 厚度為Τ，則形成為溝槽的凹陷區(qū)的深度為Τ/2或更大。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，形成為溝槽的凹陷區(qū)的開口為3μπι或更大。在上述氮化物半導(dǎo)體器件中，優(yōu)選地，當包括多個氮化物半導(dǎo)體薄膜的氮化物半 導(dǎo)體生長層形成時，至少一個氮化物半導(dǎo)體薄膜是在這樣的條件下生長的處理過的襯底 表面溫度為1050°C或更低，供應(yīng)包含V族原子的源材料的單位時間的摩爾流速與供應(yīng)包含 III族原子的源材料的單位時間的摩爾流速之比是2250或更大。根據(jù)上述本發(fā)明，當?shù)锇雽?dǎo)體器件例如氮化物半導(dǎo)體激光器件通過在至少表 面由氮化物半導(dǎo)體形成的襯底上設(shè)置氮化物半導(dǎo)體生長層而制造時，防止了裂紋的產(chǎn)生， 此外阻礙了氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子從脊表面上的頂部生長部分遷移或 擴散或移動到溝槽中，并因此阻礙了在該處形成氮化物半導(dǎo)體薄膜。這樣，可能形成具有好 的表面平整度的氮化物半導(dǎo)體生長層，且因此獲得具有滿意特性的氮化物半導(dǎo)體器件。作為選擇，根據(jù)上述本發(fā)明，有意識地促進氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或 分子從脊表面上的頂部生長部分遷移或擴散或移動到溝槽，使得氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材 料的原子或分子在晶片整個表面均勻擴散或移動。這樣，可能形成具有好的表面平整度的 氮化物半導(dǎo)體生長層，且因此獲得具有滿意特性的氮化物半導(dǎo)體器件。為了實現(xiàn)上述目的，根據(jù)本發(fā)明的另一方面，首先形成在具有形成于其上的溝槽 的處理過的襯底上的氮化物半導(dǎo)體初始層由包括GaN的化合物形成。采用此結(jié)構(gòu)，防止了裂紋的產(chǎn)生，此后形成的氮化物半導(dǎo)體多層膜具有高度均勻 的層厚，并獲得平整表面。此處，優(yōu)選地，氮化物半導(dǎo)體初始層的層厚為0.5 μ m或以下。優(yōu)選地，氮化物半導(dǎo) 體初始層的層厚與氮化物半導(dǎo)體多層膜的總層厚之比為15%或以下。優(yōu)選地，垂直于溝槽 側(cè)壁表面的頂端部分的線與垂直于溝槽以外的表面的線之間的角度為60°或更大。優(yōu)選 地，溝槽的寬度為1 μ m或更多，且溝槽的周期是0. Imm或更大但在4mm或以下。在上述氮化物半導(dǎo)體初始層由包括GaN的化合物形成的情況下，當?shù)锇雽?dǎo)體 多層膜的總層厚為4 μ m或更小時，優(yōu)選地，溝槽的深度為1 μ m或更大但不大于20 μ m,且溝 槽的寬度為Iym或更大。這樣，可能獲得可接受的表面粗糙度(300A或以下)，且因此獲得提供穩(wěn)定特性 和長壽命的器件。根據(jù)上述本發(fā)明，通過制造具有形成于其上的溝槽的處理過的襯底，然后在該處 理過的襯底上首先設(shè)置氮化物半導(dǎo)體層，可能防止裂紋的產(chǎn)生，并同時在襯底表面獲得高 度均勻的層厚和好的表面平整度。即，可能提高具有滿足無缺陷要求特性的器件的數(shù)目，由
9此提高成品率。


圖1是示意性地示出用在本發(fā)明第一實施例中的具有θ a°傾斜角的處理過的襯 底的示意圖；圖2是示意性地示出具有形成于其上的各種形狀的溝槽的處理過的襯底的截面 圖；圖3是示意性地示出用在本發(fā)明第一實施例中的具有傾斜角的處理過的襯 底的示意圖；圖4是示意性地示出沒有傾斜角的處理過的襯底的示意圖；圖5是示出ρ層厚度的標準偏差σ與成品率之間關(guān)系的示意圖；圖6是示出傾斜角θ a與ρ層厚度的標準偏差σ之間關(guān)系的示意圖；圖7是示出傾斜角θ b與ρ層厚度的標準偏差σ之間關(guān)系的示意圖；圖8是具有設(shè)置在本發(fā)明第一實施例中所采用的、具有傾斜角的處理過的 襯底上的氮化物半導(dǎo)體生長層的晶片表面的水平高度偏差的繪圖；圖9A和9B是示意性地示出用在本發(fā)明的實例1到4中的處理過的襯底的示意 圖；圖10是具有設(shè)置在本發(fā)明實例1到4中所采用的處理過的襯底上的氮化物半導(dǎo) 體生長層的晶片表面的水平高度偏差的繪圖；圖IlA和IlB是示意性地示出本發(fā)明實例1到4中的氮化物半導(dǎo)體激光器件的示 意圖；圖12A是示意性地示出具有形成于其上的氮化物半導(dǎo)體多層膜的處理過的襯底 圍繞溝槽的一部分的透視圖，圖12B是沿圖12A所示的線A-A所取的截面圖；圖13A是氮化物半導(dǎo)體器件的前視圖，且圖13B是圖13A的俯視圖；圖14是圖2所示的部分B的截面圖；圖15是示出沿[1-100]方向的氮化物半導(dǎo)體多層膜的表面平整度的測量結(jié)果的 示意圖；圖16是示出當初始GaN層厚度變化時測量到的氮化物半導(dǎo)體多層膜表面粗糙度 的示意圖；圖17A是具有形成于其上的具有好的表面平整度的氮化物半導(dǎo)體多層膜的處理 過的襯底的截面圖；圖17B是具有形成于其上的具有差的表面平整度的氮化物半導(dǎo)體多層膜的處理 過的襯底的截面圖；圖18是具有形成于其上的包括具有0. 5 μ m或更小厚度的初始GaN層的氮化物半 導(dǎo)體多層膜的處理過的襯底的截面圖；圖19A和19B是示意性地示出具有形成在常規(guī)處理過的襯底上的氮化物半導(dǎo)體生 長層的晶片的示意圖；圖20是示意性地示出常規(guī)氮化物半導(dǎo)體生長層的截面圖；圖21是具有設(shè)置在常規(guī)處理過的襯底上的氮化物半導(dǎo)體生長層的晶片表面的水平高度變化的繪圖；以及圖22A和22B是示出常規(guī)情況下降低的平整度如何發(fā)生的模型的示意圖。
具體實施例方式第一實施例下面將參照附圖描述本發(fā)明的第一實施例。下面對于實施例的描述將氮化物半導(dǎo) 體層作為氮化物半導(dǎo)體器件的例子，但應(yīng)該理解，本發(fā)明可以實施為任何其他類型的氮化 物半導(dǎo)體器件。圖1和3是示意性地示出用在此實施例中的處理過的襯底16和36的示意 圖，如當?shù)锇雽?dǎo)體多層膜4生長于其上時所觀察到的。如圖1和3所示，處理過的襯底 16和36每個都具有固定的傾斜角。圖4是示意性地示出從通常使用的具有0.02°或更小 傾斜角的襯底產(chǎn)生的處理過的襯底的示意圖。在圖1、3和4中，平面方向是一起表示的。在 此實施例中，通過在具有與處理過的襯底16和36相似的傾斜角的處理過的襯底上生長氮 化物半導(dǎo)體多層膜4而制造氮化物半導(dǎo)體激光器件。首先，將給出如何從具有0. 02°或更小傾斜角即，幾乎零度的襯底制造處理過的 襯底46的描述，如圖4所示。在此實施例中，假設(shè)采用GaN襯底為作處理過的襯底16、36 和46。首先，在η型GaN襯底的整個表面上通過濺射法，SiO2等被氣相淀積為1 μ m膜 厚。接著，通過通常的光刻工藝，條紋形抗蝕劑圖案沿<1-100>方向形成使得當沿平行于 <11-20>方向從一條紋的中心線向另一條紋中心線測量時，抗蝕劑開口具有5μπι寬度，且 條紋位于350 μ m間隔內(nèi)(此后稱為“周期”)。接著，通過干法刻蝕技術(shù)例如RIE (反應(yīng)離 子刻蝕)，SiO2膜和η型GaN襯底被蝕刻以形成具有5 μ m溝槽深度和5 μ m開口寬度的溝 槽42。然后，通過使用刻蝕劑例如HF(氟化氫)，除去Si02。這樣，形成了具有形成于其上 的溝槽42和脊41的處理過的襯底46。在此實施例中，SiO2被氣相淀積以在GaN襯底表面上形成SiO2膜。取代地，另一 種電介質(zhì)材料膜等可以形成在GaN襯底表面上。上述SiO2膜可以通過濺射氣相淀積以外 的方法形成；例如可以通過例如電子束氣相淀積或等離子CVD方法形成?？刮g劑圖案的周 期不限于上面具體提到的350 μ m，而是可以根據(jù)將制造的氮化物半導(dǎo)體激光器件的寬度而 變化。在此實施例中，溝槽42通過干法刻蝕技術(shù)而形成；然而，也可以通過濕法刻蝕技術(shù)等 形成它們。 處理過的襯底46可以通過直接在上述η型GaN襯底表面上形成溝槽42而制造，或 者可以通過在η型GaN襯底或者在除了 η型氮化物半導(dǎo)體襯底以外的氮化物半導(dǎo)體襯底上 首先生長GaN、InGaN, AlGaN, InAlGaN等氮化物半導(dǎo)體薄膜，然后在其上形成溝槽而形成。
處理過的襯底16和36基本上通過與處理過的襯底46相同的方法形成。差異如 下。用于生產(chǎn)處理過的襯底16的襯底具有關(guān)于作為旋轉(zhuǎn)軸的晶體方向<11-20>旋轉(zhuǎn)或傾 斜0a°的晶體方向<1-100>和<0001〉，且因此在晶體方向<0001〉與垂直于襯底上的生長 表面的方向之間具有θ a的傾斜角。另一方面，用于產(chǎn)生處理過的襯底36的襯底具有關(guān)于 作為旋轉(zhuǎn)軸的晶體方向<1-100>旋轉(zhuǎn)或傾斜θ b°的晶體方向<11-20>和<0001〉，且因此 在晶體方向<0001〉與垂直于襯底上的生長表面的方向之間具有9 b的傾斜角。在分別具 有ea和eb傾斜角的這些襯底的每個上，溝槽12及32和脊11及31以與上述相同的方式形成。此處，假設(shè)每個襯底具有零傾斜角而進行光致抗蝕劑圖案形成、蝕刻和其他工藝。傾斜角不僅可以在一個方向傾斜，例如上述單獨的θ a或9 b，也可以同時在不 同方向以不同角度(9a和9b)傾斜。具體地，假設(shè)關(guān)于旋轉(zhuǎn)軸<11-20>方向晶體方向 <1-100>和<0001〉均旋轉(zhuǎn)或傾斜θ a°，使得在晶體方向<0001〉與垂直于襯底的生長表面 的方向之間存在θ a的傾斜角。那么，令位移矢量A作為開始于旋轉(zhuǎn)之前沿晶體方向<0001〉 的單位矢量(長度為1)且結(jié)束于旋轉(zhuǎn)之后沿晶體方向<0001〉的單位矢量的位移矢量。此 外，假設(shè)關(guān)于旋轉(zhuǎn)軸<1-100>方向晶體方向<11-20>和<0001〉均旋轉(zhuǎn)或傾斜θ b°，使得 在晶體方向<0001〉與垂直于襯底的生長表面的方向之間存在θ b的傾斜角。那么，令位移 矢量B成為開始于旋轉(zhuǎn)之前沿晶體方向<0001〉的單位矢量且結(jié)束于旋轉(zhuǎn)之后沿晶體方向 <0001>的單位矢量的位移矢量。然后，令位移矢量C為位移矢量A和B之和，并使合成矢量 D為旋轉(zhuǎn)之前沿晶體方向<0001〉的單位矢量與位移矢量C之和。然后，此合成矢量D的端 點方向可以成為傾斜角傾斜的方向。在本說明書中，在襯底由于晶體方向<0001〉傾斜位移 矢量c而具有傾斜角的情況中，通過表述上述傾斜角ea和eb二者而表示。傾斜角的確定作為本實施例說明的一部分，首先將參照相關(guān)附圖，給出襯底的傾斜角如何影響 設(shè)置在具有形成于其上的溝槽和脊的處理過的襯底上的氮化物半導(dǎo)體薄膜的生長。如圖4所示，當采用具有0.02°或更小傾斜角，即幾乎零度的處理過的襯底46時， 垂直于脊41的頂部43并垂直于溝槽42的底部44的方向平行于晶體方向<0001〉。此外， 分別與晶體方向<0001>、<1-100>和<11-20>對準的三個軸彼此垂直。在這種情況下，淀積 在脊41頂部43的氮化物半導(dǎo)體薄膜材料的原子和分子15不是以高概率沿特定方向擴散， 而是各向同性地從其被淀積的位置擴散。結(jié)果，氮化物半導(dǎo)體薄膜材料的原子或分子15各 向同性地遷移或者擴散，且它們的一部分移動到溝槽42中并形成氮化物半導(dǎo)體薄膜。通常，當溝槽12、32和42形成時，它們并不是在整個晶片表面完全均勻地形成的， 而是在用于形成光致抗蝕劑圖案的光刻工藝中和在用于進行干法刻蝕等的刻蝕工藝中，會 發(fā)生可歸因于工藝的波動。結(jié)果，不直的波動邊界部分17、37和47可能形成在溝槽12、32 和42與脊11,31和41之間的邊界，且在溝槽12,31和42的側(cè)部19,39和49與底部14,34 和44不垂直處，可能形成波動方形部分18、38和48。當溝槽12、32和42與脊11、31和41由于上述可歸因于工藝的波動而在晶片整個 表面不均勻形成時，淀積在脊11、31和41頂部13、33和43的氮化物半導(dǎo)體薄膜源材料的 原子和分子15遷移或擴散或移動到溝槽12、31和42的程度在整個晶片上不是均勻的，而 是不同區(qū)域是不同的。即，在晶片上的一些區(qū)域，淀積在脊11、31和41頂部13、33和43的 氮化物半導(dǎo)體薄膜源材料的原子和分子15更傾向于遷移或擴散或移動到溝槽12、32和42， 且在晶片上的其他區(qū)域，淀積在脊11、31和41頂部13、33和43的氮化物半導(dǎo)體薄膜源材 料的原子和分子15不那么傾向于遷移或擴散或移動到溝槽12、32和42。如上所述，如果淀積在脊11、31和41頂部13、33和43的氮化物半導(dǎo)體薄膜源材 料的原子和分子15遷移或擴散或移動到溝槽12、31和42的程度在整個晶片上不是均勻 的，其影響生長在脊11、31和41上的氮化物半導(dǎo)體薄膜的平整度，結(jié)果生長在脊11、31和 41上的氮化物半導(dǎo)體薄膜的膜厚度在整個晶片上變化，一個區(qū)與另一個區(qū)顯示不同的值。如果生長在脊11、31和41上的氮化物半導(dǎo)體薄膜的厚度如此變化，其對形成在脊
1211、31和41上的氮化物半導(dǎo)體激光器件有不利影響。圖5示出了表示脊上的ρ層厚度的 偏差程度(相應(yīng)于圖20所示的依次設(shè)置的ρ型Ala3Gaa7N蒸發(fā)防止層206到到ρ型GaN接 觸層209的ρ層的總厚度)的標準偏差σ與成品率之間的關(guān)系。圖5中的圖表示出了當 P層厚度的標準偏差σ為0.03 μ m或以下時，實現(xiàn)了 90%或以上的高成品率，但是當ρ層 厚度的標準偏差σ為0.03μπι或以上時，成品率急劇下降。上述當P層厚度的標準偏差σ為0.03μπι或以上時成品率急劇下降的原因是，如 果P型GaN引導(dǎo)層207、ρ型Alatl5Gaa95N覆蓋層208等的厚度變化太大，則當制造氮化物半 導(dǎo)體襯底器件結(jié)構(gòu)時，它們的電學(xué)和光學(xué)特性有變化。此外，如果氮化物半導(dǎo)體激光器件在 P層厚度顯示大的標準偏差σ的區(qū)域中制造時，在通電(energization)過程中會發(fā)生電流 泄漏。這也導(dǎo)致低成品率。如上所述，當制造氮化物半導(dǎo)體激光器件時，為了實現(xiàn)高成品率，需要提高生長在 脊上的氮化物半導(dǎo)體薄膜的平整度，包括氮化物半導(dǎo)體激光器件將被制造的區(qū)域的P層的 厚度。為此，本發(fā)明的發(fā)明人發(fā)明了下面兩種方法通過一種方法阻礙氮化物半導(dǎo)體薄膜的 源材料的原子或分子15遷移或擴散或移動到溝槽；且通過一種方法有意識地促進氮化物 半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子15遷移或擴散或移動到溝槽。在上述兩種方法中，阻礙氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子15遷移或擴 散或移動到溝槽的方法涉及通過使用如圖3所示的其中晶體方向<0001〉和<1-100>均以 晶體方向<11-20>為旋轉(zhuǎn)軸旋轉(zhuǎn)或傾斜的襯底而產(chǎn)生處理過的襯底16，S卩，旋轉(zhuǎn)之后 的晶體方向<0001〉關(guān)于旋轉(zhuǎn)之前的晶體方向<0001〉具有θ a的傾斜角的襯底，然后在該 處理過的襯底上生長氮化物半導(dǎo)體薄膜。已經(jīng)發(fā)現(xiàn)，當?shù)锇雽?dǎo)體薄膜生長在這種處理 過的襯底16上時，淀積在脊11的頂部13上的氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子15 更顯著的沿基本平行于<1-100>方向，即，沿平行于溝槽2延伸方向而不是沿<11-20>方向 的方向遷移或擴散或移動。結(jié)果，淀積在脊11頂部13上的氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的 原子或分子15被阻礙遷移或擴散或移動到溝槽12。這樣，在脊11的頂部13上，氮化物半 導(dǎo)體薄膜形成有好的表面平整度。另一方面，上述兩種方法中，其中有意識地促進氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原 子或分子15遷移或擴散或移動到溝槽的方法涉及通過使用如圖3所示、晶體方向<0001〉 和<11-20>均以晶體方向<1-100>為旋轉(zhuǎn)軸旋轉(zhuǎn)或傾斜的襯底，即旋轉(zhuǎn)之后的晶體 方向<0001〉關(guān)于旋轉(zhuǎn)之前的晶體方向<0001〉具有θ b傾斜角的襯底而產(chǎn)生處理過的襯底 16，然后在該處理過的襯底上生長氮化物半導(dǎo)體薄膜。已經(jīng)發(fā)現(xiàn)，當?shù)锇雽?dǎo)體薄膜生長 在這種處理過的襯底36上時，淀積在脊31的頂部33上的氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原 子或分子15更顯著地沿基本平行于<11-20>方向的方向，S卩，沿垂直于溝槽延伸方向并平 行于脊31頂部33的表面的方向而不是沿<1-100>方向的方向遷移或擴散或移動。結(jié)果， 淀積在脊11頂部13上的氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子15被大量促進以遷移 或擴散或移動到溝槽12。這樣，盡管存在波動邊界部分37和波動方形部分38，淀積在脊31 的頂部33上的氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子15在整個晶片表面均勻地遷移或 擴散或移動到溝槽32。這樣，在脊11的頂部13，氮化物半導(dǎo)體薄膜形成有好的表面平整度。公知氮化物半導(dǎo)體薄膜例如GaN基半導(dǎo)體薄膜在<11_20>方向比在<1_100>方向 生長得快。因此，當處理過的襯底16通過使用其中晶體方向<0001〉和<1-100>均以晶體方向<11-20>為旋轉(zhuǎn)軸以旋轉(zhuǎn)的襯底而產(chǎn)生，然后氮化物半導(dǎo)體薄膜生長在該處理 過的襯底16上時，上述值θ a需要足夠大以促進淀積在脊11的頂部13上的氮化物半導(dǎo)體 薄膜的源材料的原子或分子15，使之沿基本平行于<1-100>方向即沿溝槽12延伸方向遷移 或擴散或移動，并防止淀積在脊11頂部13的氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子15 沿平行于<11_20>方向即沿垂直于溝槽2延伸方向的方向遷移或擴散或移動到溝槽12中。上述傾斜角θ a和9 b與ρ層厚度的標準偏差σ之間的關(guān)系在圖6和7中示出。 圖6示出了當?shù)锇雽?dǎo)體激光器件通過使用傾斜角θa的絕對值大于或等于傾斜角0 b 的絕對值的處理過的襯底而制造時所測量到的傾斜角θ a與脊上的ρ層厚度的標準偏差σ 之間的關(guān)系。圖7示出了當?shù)锇雽?dǎo)體激光器件通過使用傾斜角θa的絕對值小于或等 于傾斜角θ b的絕對值的處理過的襯底而制造時所測量到的傾斜角θ b與脊上的ρ層厚度 的標準偏差ο之間的關(guān)系。沿圖6和7的水平軸的符號(+或_)通過任意把與實際采用 的晶片相交叉的一個方向當作正而確定；這樣，在晶體學(xué)術(shù)語中，符號+和-是等價的，僅傾 斜角θ a和0 b的絕對值有意義。圖6示出了下列內(nèi)容。在采用傾斜角θ a的絕對值大于或等于傾斜角θ b的絕對 值的處理過的襯底的情況下，當傾斜角ea的絕對值為o.09°或更大時，ρ層厚度的標準偏 差σ是0.03μπι或以下，這樣氮化物半導(dǎo)體激光器件可以以高成品率制造(見圖5)。即使 當傾斜角θ a的絕對值小于0.09°時，只要傾斜角θ a的絕對值大于傾斜角θ b絕對值的 三倍，且此外傾斜角θ a的絕對值大于0.05°，則ρ層厚度的標準偏差σ是0. 03 μ m或更 小。否則，P層厚度的標準偏差σ大于0.03 μ m;這樣，在生長表面不可能獲得好的表面平 整度，且因此不可能實現(xiàn)高成品率。圖7示出了如下內(nèi)容。在采用傾斜角θ a的絕對值小于或等于傾斜角θ b的絕對 值的處理過的襯底的情況下，當傾斜角9 b的絕對值為0.2°或更大時，ρ層厚度的標準偏 差σ是0.03 μ m或以下，并且，當傾斜角9 b的絕對值小于0.2°時，ρ層厚度的標準偏差 σ大于0.03μπι。S卩，當傾斜角eb的絕對值為0.2°或更大時，可以在生長表面獲得好的 表面平整度，且氮化物半導(dǎo)體激光器件能以高成品率制造。在通過為傾斜角θ b賦予大絕對值而獲得好的表面質(zhì)量的方法中，采用晶體方向 <0001>和<11-20>均以晶體方向<1-100>為旋轉(zhuǎn)軸以θ b°旋轉(zhuǎn)或傾斜的處理過的襯底 36，這樣晶體方向<0001〉關(guān)于垂直于脊31的頂部33的方向以傾斜。這樣，原子或 分子15沿一個方向遷移或擴散或移動到溝槽32。這樣，如圖8所示，生長在處理過的襯底 36上的氮化物半導(dǎo)體薄膜的表面是傾斜的。圖8示出了采用表面水平高度差檢測器沿垂直 于溝槽32延伸方向的方向(基本上平行于<11-20>方向)跨越生長在處理過的襯底36上 的氮化物半導(dǎo)體薄膜表面掃描的結(jié)果。圖8示出了形成在脊31的頂部33上的氮化物半導(dǎo) 體薄膜32表面沿晶體方向傾斜的方向傾斜。然而，脊31的中心部分的高度，即其上形成氮 化物半導(dǎo)體激光器件的脊部的提高部分基本上是均勻的，且P層厚度也是均勻的。這樣，這 些在氮化物半導(dǎo)體激光器件的制造中不會引起問題。順便提及，在采用晶體方向<0001〉和 <1-100>均以晶體方向<11-20>為旋轉(zhuǎn)軸以旋轉(zhuǎn)或傾斜的處理過的襯底16時，氮化 物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子15被阻礙移動或擴散到溝槽12中，且這樣，當?shù)?半導(dǎo)體薄膜如上所述生長在處理過的襯底16上時，形成在脊11頂部13上的氮化物半導(dǎo)體 薄膜的表面不是傾斜的，而是表面是平坦的。這樣，更優(yōu)選采用晶體方向<0001〉和<1-100>均以晶體方向<11-20>為旋轉(zhuǎn)軸以旋轉(zhuǎn)或傾斜的襯底16。在襯底的晶體方向被上述位移矢量C偏移的情況下，S卩，在襯底的晶體方向以傾 斜角θ a和9 b傾斜的情況下，當傾斜角θ a的平方與傾斜角9 b的平方之和的平方根為 0. 2°或以上時，生長在處理過的襯底上的氮化物半導(dǎo)體薄膜具有好的表面平整度。上述描述涉及溝槽12、32或42沿平行或基本平行于<1_100>方向延伸的情況， 但在溝槽12、32或42沿平行或基本平行于<11-20>方向延伸的情況下也可以得到類似的 優(yōu)點。即使在凹陷區(qū)不但沿平行或基本平行于<1-100>方向形成，如溝槽12、32或42，而 且沿平行或基本平行于<11-20>方向形成，使得溝槽形成為格子形的情況下，也可能在脊 上形成具有好的表面平整度的氮化物半導(dǎo)體薄膜。在這種情況下，優(yōu)選設(shè)置傾斜角θ a和 θb使得淀積在脊上的氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子沿被溝槽彼此分隔的脊的 長邊擴散或移動。通過如上所述改變襯底的晶體方向的傾斜角，可能在生長于脊上的氮化物半導(dǎo)體 薄膜上獲得好的表面平整度。當上述襯底的晶體方向的傾斜僅包含傾斜角θ a或9 b或者同時包含傾斜角θ a 和9 b時，即使當每個傾斜角都設(shè)置為小于0.05°時，在實際上也難以將每個襯底都制造 具有小于0.05°的傾角。通常，采用解理(cleavage)來制造激光發(fā)射端表面。然而，解理 發(fā)生在例如沿垂直于{0001}平面的矢量方向的{11-20}或{1-100}平面內(nèi)，且這樣端部表 面是傾斜的。這樣，將傾斜角設(shè)置為4°或以上使得芯片難以裂開。因此，優(yōu)選傾斜角即襯 底的晶體方向的傾斜角為0.05°或以上，但在4°或以下。范例 1接著，將參照相關(guān)附圖描述第一實施例的實際范例。應(yīng)該理解，雖然下面提出的范 例涉及作為氮化物半導(dǎo)體器件范例的氮化物半導(dǎo)體激光器件，但本發(fā)明適用于任何其他類 型的氮化物半導(dǎo)體器件。圖IlA是示意性地示出本范例的氮化物半導(dǎo)體激光器件的截面 圖，且圖IlB是圖IlA的俯視圖。圖9B是示意性地示出在第一實施例的范例中在氮化物 半導(dǎo)體薄膜生長于其上之前的處理過的襯底90，且圖9A是圖9B的俯視圖。在圖9A、9B和 IlAUlB中，平面方向一起示出，并假設(shè)傾斜角等于零。在圖9A和9B所示的處理過的襯底 90上，設(shè)置例如如圖20所示構(gòu)造的氮化物半導(dǎo)體多層膜4，以制造如圖11所示的氮化物半 導(dǎo)體激光器件。首先，處理過的襯底90通過與上述處理過的襯底16、36和46相同的方式制造。然 而，此處用于制造處理過的襯底90的是具有-0. 35°傾斜角θ a和-0. 02°傾斜角θ b的 襯底。溝槽91形成有5 μ m的開口寬度W，5 μ m的深度Y以及相鄰溝槽91之間350 μ m的周期。在如此制造的處理過的襯底90上，通過適當使用常規(guī)公知技術(shù)例如M0CVD，設(shè)置 了由如圖20所示的多個氮化物半導(dǎo)體薄膜構(gòu)成的氮化物半導(dǎo)體多層膜4。此處，首先，η型 GaN層200在1075°C生長溫度和1200的源材料V/III比(即，包含V族原子的源材料的單 位時間摩爾數(shù)供應(yīng)流速與包含III族原子的源材料的單位時間摩爾數(shù)供應(yīng)流速之比)條件 下生長。接著，在1075°C生長溫度下，依次設(shè)置下述層n型Ala^Gaa95N的第一覆蓋層201、 η型Ala08Gaa92N的第二覆蓋層202、η型Ala05Gaa95N的第三覆蓋層203和η型GaN引導(dǎo)層 204。接著在頂上，下述層按其命名順序依次設(shè)置有源層205、ρ型Ala3Gaa7N蒸發(fā)防止層206、ρ型GaN引導(dǎo)層207、ρ型Ala05Gaa95N覆蓋層208和ρ型GaN接觸層209。此處，有源 層205在約800°C生長溫度下生長，且ρ型Ala3Gaa7N蒸發(fā)防止層206、p型GaN引導(dǎo)層207、 P型Alatl5Gaa95N覆蓋層208和ρ型GaN接觸層209在約1030°C生長溫度下生長。這樣，在具有形成于其上的溝槽91和脊92的處理過的襯底90上，設(shè)置包括多個 氮化物半導(dǎo)體薄膜的氮化物半導(dǎo)體多層膜4。此處，溝槽91的開口寬度等不限于上述提出 的具體值。然而，如果溝槽91的開口寬度X小于3 μ m，當?shù)锇雽?dǎo)體多層膜4形成時， 溝槽91容易被填充。這不僅阻礙出現(xiàn)在氮化物半導(dǎo)體多層膜4內(nèi)部的應(yīng)變的釋放，而且引 起淀積在脊92上的氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子遷移或擴散或移動到溝槽91 中。這樣，設(shè)置在脊92上的氮化物半導(dǎo)體多層膜4不期望地具有差的表面平整度。類似 地，如果溝槽91的深度Y小于1. 5 μ m，當?shù)锇雽?dǎo)體多層膜4形成時，溝槽91不期望地 容易被填滿。這樣，優(yōu)選溝槽91的開口寬度X為3μπι或以上，且溝槽91的開口深度Y為 1. 5 μ m或以上。此外，如果形成在處理過的襯底90上的氮化物半導(dǎo)體多層膜4的總層厚大 于溝槽91深度Y的兩倍，當?shù)锇雽?dǎo)體多層膜4設(shè)置在處理過的襯底90上時，溝槽91 不期望地容易被填滿。這樣，優(yōu)選溝槽91的深度Y大于形成在處理過的襯底90上的氮化 物半導(dǎo)體多層膜4的總厚度的一半。此外，如果沿基本平行于<11-20>方向的方向上，即沿垂直于溝槽91的延伸方向 且平行于脊92表面的方向上所測的位于相鄰溝槽91之間的脊92的寬度小于100 μ m，則出 現(xiàn)在氮化物半導(dǎo)體多層膜4中的應(yīng)變不被釋放，導(dǎo)致裂紋的產(chǎn)生，而且還難于在脊92上制 造氮化物半導(dǎo)體激光器件。另一方面，如果脊92的寬度大于2000 μ m,它們不再防止在氮化 物半導(dǎo)體多層膜4中的裂紋的產(chǎn)生。這樣，優(yōu)選脊92的寬度為100 μ m或以上但在2000 μ m 或以下。在氮化物半導(dǎo)體多層膜4中，η型GaN層200 (見圖20)與AlGaN或其他層相比，更 容易遷移或擴散或移動。因此，如果η型GaN層200的層厚大于0. 5 μ m，生長在脊92上的 η型GaN層200更容易流入溝槽91中。而且，隨后氮化物半導(dǎo)體多層膜4的總層厚更大，結(jié) 果溝槽91容易被氮化物半導(dǎo)體多層膜4填充。這樣，優(yōu)選η型GaN層200的層厚為0. 5 μ m 或以下。考慮到遷移，優(yōu)選η型GaN層200的層厚為0 μ m，S卩，生長從η型Ala05Ga0.95N第一 覆蓋層201開始。已經(jīng)發(fā)現(xiàn)，當設(shè)置由多個氮化物半導(dǎo)體薄膜組成的氮化物半導(dǎo)體多層膜4時，氮 化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子遷移或擴散或移動的難易隨著各個氮化物半導(dǎo)體 薄膜生長所處的生長條件而變化。為了獲得生長在脊92上的氮化物半導(dǎo)體多層膜4的表 面的好的平整度，各個氮化物半導(dǎo)體薄膜需要在防止氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或 分子的遷移的條件下生長。優(yōu)選作為這種生長條件的是處理過的襯底的表面溫度為1050°C 或以下，且V/III比(包含V族原子的源材料的單位時間的摩爾供應(yīng)流速與包含III族原 子的源材料的單位時間的摩爾供應(yīng)流速之比)為2250或以上。測量了上述具有形成在其上的氮化物半導(dǎo)體多層膜4的處理過的襯底90的表面 的表面平整度。沿基本上平行于<1-100>方向即沿平行于溝槽91延伸方向的方向所測量的 表面平整度的測量結(jié)果在圖10中示出。測量是在脊92的中心部分進行的。此處，如同將從 圖10的圖表中理解的，在所測量的600 μ m寬度區(qū)域范圍內(nèi)，表面的最高和最低部分的水平 高度差為約20nm，且因此與在處理過的襯底6通過使用具有幾乎零(0. 02°或更小)傾斜角的晶片而制造然后在其上生長氮化物半導(dǎo)體多層膜4的情況下獲得的測量結(jié)果(300nm) 相比是非常小的。這樣，獲得了好的表面平整度。此外，通過如上所述在處理過的襯底90上形成氮化物半導(dǎo)體多層膜4，制造了圖 IlA和IlB所示的氮化物半導(dǎo)體激光器件。該氮化物半導(dǎo)體激光器件具有用作激光波導(dǎo)的 激光條93和設(shè)置成將激光條93夾在中間的用于電流限制(current constriction)的SiO2 膜94，它們位于在處理過的襯底90的脊92上所形成的氮化物半導(dǎo)體多層膜4的表面上，其 中該處理過的襯底90具有形成于其上的溝槽91。然后，在激光條93和SiO2膜94的表面 上，形成P側(cè)電極95，且在處理過的襯底90的底表面上形成η型電極96。形成在ρ側(cè)電極 95表面上的直接位于激光條93上的升高部分稱為條紋97。與上述類似的具有脊結(jié)構(gòu)的氮化物半導(dǎo)體激光器件可以通過首先在處理過的襯 底90上設(shè)置氮化物半導(dǎo)體多層膜4然后適當使用常規(guī)公知技術(shù)而制造，因此將不給出其制 造方法等的詳細描述。然后，通過在處理過的襯底90 (晶片)上設(shè)置氮化物半導(dǎo)體多層膜 4而如此制造的多個氮化物半導(dǎo)體激光器件可以被分為單個器件。此處，首先，一部分處理 過的襯底90被除去使得晶片具有約100 μ m厚度。然后，作為η型電極96，在處理過的襯底 90底表面上，Hf/Al層從處理過的襯底90 —側(cè)按此序形成。接著，晶片被沿著基本平行于 <11-20>方向即垂直于溝槽91延伸方向且平行于脊92表面的方向解理以形成諧振腔端面。 這樣，制造了每個都設(shè)置有多個氮化物半導(dǎo)體激光器件的條(bar)(未示出)。在此范例中， 氮化物半導(dǎo)體的解理面是{11-20}平面，并以傾斜角傾斜。這引起晶片將難于解理且 難于獲得好的解理表面的擔(dān)心。然而，實際證明，只要傾斜角為4°或以下，就可以獲得好 到足以用作氮化物半導(dǎo)體激光器件解理面的解理表面。此處，優(yōu)選氮化物半導(dǎo)體激光器件 的諧振腔長度為300 μ m或以上但在1200 μ m或以下。在此范例中，諧振腔長度為600 μ m。 此外，在如上所述通過解理晶片形成的諧振腔端面上，SiO2和TiO2電介質(zhì)膜通過電子束淀 積等交替氣相淀積以形成電介質(zhì)多層膜。這些電介質(zhì)多層膜的材料不限于Si02/Ti02，而是 可以為SiO2Al2O3等。η型電極96的材料不限于那些上面具體提到的，而是可以為Hf/Al/ Mo/Au、Hf/Al/Pt/Au、Hf/Al/W/Au、Hf/Au, Hf/Mo/Au 等。在與圖11所示的類似的氮化物半導(dǎo)體激光器件中，ρ側(cè)電極95從氮化物半導(dǎo)體多 層膜4 一側(cè)由例如Mo/Au或Mo/Pt/Au形成，或者由單層Au形成。在此范例中，SiO2膜94用 作用于電流限制的絕緣層；取代地，可以采用任何其他的絕緣材料例如&0、Ti02或Si3N4。然后如此制造的條被分割成芯片以獲得單個的氮化物半導(dǎo)體激光器件。由于此分 割是通過常規(guī)公知技術(shù)進行的，因此將不給出其詳細描述。在如此制造的氮化物半導(dǎo)體激光器件中，沒有觀察到裂紋的發(fā)生。此外，從制造 的本范例的多個氮化物半導(dǎo)體激光器件中，隨機抽取100個氮化物半導(dǎo)體激光器件，并測 量了沿水平和垂直方向的它們的FFP (遠場圖案，far-fieldpattern)的FWHM(半極大值全 寬，full width at half maximum)。此處，其實際FFP FWHM在設(shè)計值的士 1度范圍的氮化 物半導(dǎo)體激光器件被算作是無缺陷的。結(jié)果是94個氮化物半導(dǎo)體激光器件滿足其FFP的 FffHM的要求，顯示了很高的成品率。如上所述，通過在具有θ a和0 b傾斜角的處理過的襯底90上生長多個氮化物半 導(dǎo)體薄膜而形成氮化物半導(dǎo)體多層膜4，可能減少ρ層厚度的變化并因此在氮化物半導(dǎo)體 薄膜上獲得好的平整度，也可能抑制裂紋的產(chǎn)生且因此以高成品率制造具有滿意特性的氮
17化物半導(dǎo)體激光器件。范例2在此范例中，處理過的襯底以與范例1相同的方法制造。不同之處在于用于制造 處理過的襯底的襯底具有-0. 05的傾斜角θ a和-0. 39°的傾斜角θ b ；溝槽的開口寬度為 80 μ m;且相鄰溝槽之間的間距為300μπι。在其他方面，氮化物半導(dǎo)體激光器件以與范例1 相同的方式制造。在此范例中，如范例1 一樣，在氮化物半導(dǎo)體多層膜4設(shè)置在處理過的襯底上以 后，測量了形成在脊上的氮化物半導(dǎo)體多層膜4的表面的表面平整度。在所測量的600 μ m 寬度區(qū)域中，表面的最高和最低部分之間的水平高度差為24nm，且這樣獲得了好的表面平整度。此外，從本范例制造的多個氮化物半導(dǎo)體激光器件中，隨機抽取100個氮化物半 導(dǎo)體激光器件，并測量了它們沿水平和垂直方向的FFP(遠場圖案)的FWHM(半極大值全 寬)。此處，其實際FFP FWHM在設(shè)計值的士 1度范圍的氮化物半導(dǎo)體激光器件被算作是無 缺陷的。結(jié)果是91個氮化物半導(dǎo)體激光器件滿足其FFP的FWHM的要求，顯示了很高的成品率。范例3在此范例中，處理過的襯底以與范例1相同的方法制造。不同之處在于用于制造 處理過的襯底的襯底具有0.21°的傾斜角ea和-0.21°的傾斜角eb。在其他方面，氮化 物半導(dǎo)體激光器件以與范例ι相同的方式制造。在此范例中，如范例1 一樣，在氮化物半導(dǎo)體多層膜4設(shè)置在處理過的襯底上以 后，測量了形成在脊上的氮化物半導(dǎo)體多層膜4的表面的表面平整度。在所測量的600 μ m 寬度區(qū)域中，表面的最高和最低部分之間的水平高度差為lOnm，因而獲得了好的表面平整度。此外，從本范例制造的多個氮化物半導(dǎo)體激光器件中，隨機抽取100個氮化物半 導(dǎo)體激光器件，并測量了它們沿水平和垂直方向的FFP(遠場圖案)的FWHM(半極大值全 寬)。此處，其實際FFP FWHM在設(shè)計值的士 1度范圍的氮化物半導(dǎo)體激光器件被算作是無 缺陷的。結(jié)果是97個氮化物半導(dǎo)體激光器件滿足其FFP的FWHM的要求，顯示了很高的成品率。范例 4在此范例中，處理過的襯底以與范例1相同的方法制造。不同之處在于用于制造 處理過的襯底的襯底具有0. 10°的傾斜角θ a和-0.02°的傾斜角9b;在構(gòu)成氮化物半 導(dǎo)體多層膜4的各層中，η型GaN層200、η型Ala05Gaa95N第一覆蓋層201、η型Ala08Gaa92N 第二覆蓋層202、η型Alatl5Gaa95N第三覆蓋層203和η型GaN引導(dǎo)層204在1030°C的生長 溫度下生長；且η型GaN層200和η型GaN引導(dǎo)層204在源材料的V/III比為4500的條件 下生長。在其他方面，氮化物半導(dǎo)體激光器件以與范例1相同的方式制造。在此范例中，如范例1 一樣，在氮化物半導(dǎo)體多層膜4設(shè)置在處理過的襯底上以 后，測量了形成在脊上的氮化物半導(dǎo)體多層膜4的表面的表面平整度。在所測量的600 μ m 寬的區(qū)域中，表面的最高和最低部分之間的水平高度差為28nm，且這樣獲得了好的表面平 整度。
此外，從本范例制造的多個氮化物半導(dǎo)體激光器件中，隨機抽取100個氮化物半 導(dǎo)體激光器件，并測量了它們沿水平和垂直反向的FFP(遠場圖案)的FWHM(半極大值全 寬)。此處，其實際FFP FWHM在設(shè)計值的士 1度范圍的氮化物半導(dǎo)體激光器件被算作是無 缺陷的。結(jié)果是90個氮化物半導(dǎo)體激光器件滿足其FFP的FWHM的要求，顯示了很高的成品率。如上所述，在此范例中，襯底的傾斜角比范例1到3中的小。然而，在構(gòu)成氮化物半 導(dǎo)體多層膜4的各層中，η型GaN層200、η型Ala05Gaa95N第一覆蓋層201、η型Ala08Gaa92N 第二覆蓋層202、η型Alatl5Gaa95N第三覆蓋層203和η型GaN引導(dǎo)層204在阻礙遷移的條 件下生長。這有助于以高成品率制造具有滿意特性的氮化物半導(dǎo)體激光器件。第二實施例溝槽的形成圖12Α是示意性地示出圍繞具有設(shè)置于其上的氮化物半導(dǎo)體多層膜的處理過的 襯底的溝槽的部分的透視圖，且圖12Β是沿圖12Α所示的線A-A所取的截面圖。參考標號 120表示處理過的襯底，參考標號121表示氮化物半導(dǎo)體多層膜，且參考標號122表示溝槽。在此實施例中，采用表面為C平面(0001)的氮化物半導(dǎo)體襯底。首先，在氮化物半 導(dǎo)體襯底的整個表面上，SiO2等(未示出)通過濺射而氣相淀積為具有Iym的膜厚。SiO2 等的膜可以通過其他方法例如電子束氣相淀積或等離子體CVD而形成。接著，通過通常的光刻工藝，抗蝕劑設(shè)置為沿[1-100]方向具有5μπι寬度(在圖 12中以W表示)的條形窗口和250μπι周期(在圖12Β中以T表示)的圖案。此周期T依賴 于半導(dǎo)體激光芯片的寬度；具體地，當芯片具有200 μ m寬度時，周期T設(shè)為200 μ m。然后， 通過ICP (感應(yīng)耦合等離子，inductively coupled plasma)、RIE (反應(yīng)離子刻蝕,reactive ion etching)等，SiO2被蝕刻從而以5 μ m寬度暴露氮化物半導(dǎo)體襯底的表面，且因此形成 用于在氮化物半導(dǎo)體襯底上形成溝槽的SiO2掩模。然后，氮化物半導(dǎo)體襯底被刻蝕以形成 溝槽122。這樣，具有形成在其上的溝槽的氮化物半導(dǎo)體襯底被稱為處理過的襯底120。溝槽122的深度(在圖12B中以D表示)為例如5 μ m。此處，優(yōu)選溝槽122的深 度D為2 μ m或以上但在20 μ m或以下。如果深度D小于2 μ m，溝槽122可能被氮化物半導(dǎo) 體多層膜121填充。如果溝槽122被填充，裂紋可能產(chǎn)生，在表面內(nèi)層厚可能變得不均勻， 而且產(chǎn)生其他問題。然而，如果氮化物半導(dǎo)體多層膜121的總層厚為4μπι或以下，只要包 括兩端的深度D在從1 μ m到2 μ m范圍內(nèi)，就可能防止裂紋并保持平整。在另一方面，如果 深度D大于20 μ m，在光刻和拋光工藝中會產(chǎn)生問題。例如，在光刻工藝中，在處理過的襯底 120表面上的抗蝕劑的厚度傾向于不均勻，且這樣抗蝕劑在未被充分曝光處可以保持，另一 方面，在拋光工藝中，當晶片為芯片分割準備被拋光來減薄為約100 μ m時，晶片可能破裂。優(yōu)選溝槽122的寬度W為Ιμπι或以上。如果寬度W小于1 μ m，當?shù)锇雽?dǎo)體 多層膜121生長時，溝槽122被完全填充。這是因為從溝槽122兩邊緣生長的氮化物半導(dǎo) 體多層膜121在溝槽頂端形成橋，并在溝槽122上相接。當溝槽122被填充時，裂紋可能產(chǎn) 生，在表面內(nèi)層厚可能變得欠均勻，而且產(chǎn)生其他問題。此處，溝槽122完全不同于為了減少從表面擴展到晶體生長膜的缺陷密度而利用 橫向(水平)生長效應(yīng)以在襯底上形成溝槽的技術(shù)。在橫向生長中，為了獲得水平生長效 應(yīng)，溝槽通常以約等于或小于形成的層的膜厚的間距而形成，而且即使在溝槽到溝槽間距最大的情況下，以約三倍于該膜厚的間距形成。作為對比，在此實施例中，溝槽122不是為了上述目的而形成，而是為了防止裂 紋的目的。此處的間距與氮化物半導(dǎo)體激光器件的寬度處于相同量級，具體地，最小約為 0.1mm。此外，簡單地形成溝槽22導(dǎo)致顯著降低的平整度。這樣，優(yōu)選間距(周期)為4mm 或更小。如果間距(周期)大于4mm，不可能有效地釋放出現(xiàn)在膜中的晶格應(yīng)變和熱膨脹系 數(shù)差異導(dǎo)致的應(yīng)變，因此產(chǎn)生裂紋。這樣，優(yōu)選溝槽122的間距(周期)為0. Imm或更大但 在4mm或以下。然后，在蝕刻之后，SiO2被例如HF的蝕刻劑完全除去，以完成在氮化物半導(dǎo)體多層 膜121生長之前的襯底處理。在上述描述中，通過氣相蝕刻來蝕刻SiO2和氮化物半導(dǎo)體襯底；作為選擇，它們可 以用處于液相的蝕刻劑而蝕刻。采用蝕刻的溝槽形成可以在首先生長氮化物半導(dǎo)體層GaN、 InGaN, AlGaN, InAlGaN等之后進行。即，也可能首先生長氮化物半導(dǎo)體層，然后形成溝槽 122，然后生長氮化物半導(dǎo)體多層膜121。在采用氮化物半導(dǎo)體襯底以外的襯底(例如藍寶石、SiC、Si或GaAs襯底)的情 況下，首先形成GaN、InGaN, AlGaN, InAlGaN等氮化物半導(dǎo)體層，然后生長氮化物半導(dǎo)體多 層膜121。氮化物半導(dǎo)體多層膜的外延生長圖13A是氮化物半導(dǎo)體器件的前視圖，且圖13B是圖13A的俯視圖。圖14是圖13 所示的部分B的截面圖。現(xiàn)在，參照圖14，將描述氮化物半導(dǎo)體器件如何制造。首先，在MOCVD機上，使用NH3作為V族源材料且TMGa (三甲基鎵)或TEGa (三乙基 鎵)作為III族源材料，硅烷(SiH4)作為添加于其中摻雜源材料，在iioo°c襯底溫度下，具 有0. 2 μ m膜厚的η型初始GaN層123形成于處理過的襯底120上。初始GaN層123是氮化 物半導(dǎo)體初始層的例子；取代地，可以采用任何其他的氮化物半導(dǎo)體初始層，例如AlGaN、 Al InGaN, AlGaNP 或 AlGaNAs。接著，在1050 V襯底溫度下，通過使用V族源材料例如TMAl (三甲基鋁)或 TEAl (三乙基鋁)，生長三層η型覆蓋層，從初始GaN層123 —側(cè)其包括具有2. 3 μ m層厚的 η型Al0.05Ga0.95Ν覆蓋層124、具有0. 2 μ m層厚的η型Al0.08Ga0.92N覆蓋層125和具有l(wèi).Oym 層厚的η型Alatl5Gaa95N覆蓋層126。作為η型雜質(zhì)，添加了 5Χ1017到lX1019/cm3的硅。接著，η型GaN光導(dǎo)層(具有1 X IO16到1 X IO1Vcm3的Si雜質(zhì)濃度)127生長到 具有0. 2μπι厚度。然后，襯底溫度降低到800°C，且按下面順序生長包括三個周期的均具有4nm厚度 的InaiGaa9N阱層與均具有Snm厚度的InatllGaa99N勢壘層組合的有源層(具有多量子阱結(jié) 構(gòu))128 勢壘層、阱層、勢壘層、阱層、勢壘層、阱層和勢壘層。優(yōu)選在勢壘層和阱層之間或 在阱層和勢壘層之間生長中斷1秒或以上但在180秒或以下，因為這樣做有助于提高各層 的平整度且因此減少光發(fā)射FWHM。此處，可以任意避免添加SiH4到勢壘層或勢壘層和阱層。在As添加到有源層128的情況下，AsH3 (砷化三氫)或TBAs (三丁基砷)用作源 材料。在P添加到有源層128的情況下，PH3(磷化氫)或TBP(三丁基磷)用作源材料。 在Sb添加到有源層128的情況下，TMSb (三甲基銻)或TESb (三乙基銻)用作源材料。當 有源層128形成時，作為N的源材料，取代NH3，可以采用任何其他源材料，例如N2H4(聯(lián)氨，hydrazine)、C2N2H8 (二甲胼，dimethylhydrazine)或任何其他含 N 的源材料。接著，襯底溫度升高到1000°C，且下面的層依次生長具有0.02 μ m厚度的ρ型 Ala2Gaa8N載流子阻隔層129、具有0. 02 μ m厚度的ρ型GaN光導(dǎo)層130、具有5 μ m厚度的 ρ型Alatl5Gaa95N覆蓋層131和具有0. Iym厚度的ρ型GaN接觸層132。作為用于ρ型雜 質(zhì)的源材料，采用 EtCP2Mg(二乙基環(huán)戊二烯基鎂，bisethylcyclopentadienylmagnesium)， 且Mg以IX IO18到2X 102°/cm3的濃度添加。優(yōu)選ρ型GaN接觸層132朝向ρ電極133具 有越來越高的P型雜質(zhì)濃度。這有助于減少由P電極133引起的接觸電阻。為了除去阻礙 用作P型雜質(zhì)的Mg的激活的在ρ型層中剩余的氫，在ρ型層的生長中可以混合微量的氧。如上所述制造的各個氮化物半導(dǎo)體多層膜121的厚度之和約為3. 58 μ m。氮化物 半導(dǎo)體多層膜121由初始GaN層123、η型AlaQ5GaQ.95N覆蓋層124、η型Alatl8Gaa92N覆蓋層 125、η型Alatl5Gaa95N覆蓋層126、η型GaN光導(dǎo)層127、有源層128、ρ型Ala2Gaa8N載流子 阻隔層129、ρ型GaN光導(dǎo)層130、ρ型Alatl5Gaa95N覆蓋層131和ρ型GaN接觸層132組成。在ρ型GaN接觸層132生長之后，在MOCVD機的反應(yīng)器內(nèi)的所有氣體被氮載氣和 NH3取代，且溫度以60°C /min的速度降低。當襯底溫度變?yōu)榈扔?0°C時，NH3的供應(yīng)停止， 然后該襯底溫度保持5分鐘，然后襯底溫度降低到室溫。此處，優(yōu)選襯底所保持的溫度在 650°C到900°C之間，且在該溫度處所保持的時間為3分鐘或以上但在10分鐘或以下。此 外，優(yōu)選溫度降低的速度為30°C /min或以上。如上所制造的氮化物半導(dǎo)體多層膜121通過拉曼(Raman)測量而評價。結(jié)果是， 在晶片從MOCVD機中取出后，即使沒有進行ρ型化的退火，仍然在生長之后立刻觀察到了 ρ 型特征(Mg被激活了)。此外，由于ρ電極133的形成所導(dǎo)致的接觸電阻更低。上述方法可 以與常規(guī)P型化的退火相結(jié)合以實現(xiàn)更高的Mg激活速率。在上述實施例中，有源層128被如此構(gòu)建使得以勢壘層開始并以勢壘層結(jié)束；取 代地，它也可以被如此構(gòu)建使得以阱層開始并以阱層結(jié)束。阱層的數(shù)目不限于上述具體提 出的三個，而是可以為十個或以下，因為這種情況下它們提供低的域值電流密度并能在室 溫持續(xù)振蕩。阱層數(shù)目的特別優(yōu)選范圍是從兩個到六個，因為此時它們提供特別低的域值 電流密度。上述有源層128可以額外地包含Al。此處，沒有作為雜質(zhì)的Si添加到組成有源 層的阱層和勢壘層128 ；然而，可以添加雜質(zhì)。添加例如Si的雜質(zhì)到有源層128傾向于提 高光發(fā)射密度。除了 Si，這樣的雜質(zhì)包括0、C、Ge、Zn和Mg，且這些可以單獨使用或者其中 的兩個或多個組合使用。優(yōu)選添加的雜質(zhì)的總量為約IXlO17到8X1018/cm3。雜質(zhì)可以添 加到阱層和勢壘層或者只添加到阱層或勢壘層。ρ型Ala2Gaa8N載流子阻隔層129可以具有除了上述具體提出的以外的任 何其他組分。具有添加于其中的In的AlGaN即使在低溫下生長時也發(fā)生ρ型化 (p-typification)。這有助于減少有源層128在晶體生長過程中受到的損壞，因此是優(yōu)選 的。載流子阻隔層129本身可以被省略，但設(shè)置它則有助于低的域值電流密度。這是因為 載流子阻隔層129用于封住有源層128中的載流子。ρ型Ala2Gaa8N載流子阻隔層129中 的Al組分越高，就有越高密度的載流子被封住，因此就更好。在另一方面，優(yōu)選減少Al組 分，只要能保持載流子被封住(enclosure)，因為這樣做有助于提高在載流子阻隔層129中 的載流子遷移率，因此有助于減少那里的電阻。在上述實施例中，η型覆蓋層124到126和ρ型覆蓋層131每個都是由Alatl5Gaa95N或Alatl8Gaa 92N晶體形成的。取代地，可以采用具有除了 0. 05或0. 08之外的Al組分的AlGaN 晶體。在這些層中的Al組分越高，它們的能隙和折射率與有源層128的差就越大。這有助 于有效地封住(enclose)有源層128中的載流子和光，并有助于減少激光振蕩的域值電流 密度。在另一方面，只要保持載流子和光被封住，減少Al組分有助于提高在覆蓋層124到 126中的載流子遷移率，并有助于降低器件的工作電壓。在上述實施例中，η型AlGaN覆蓋層124到126具有三層結(jié)構(gòu)。這允許垂直橫向模 式具有單峰，提高了光阻隔效率，并有助于提高激光的光學(xué)特性并減少激光域值電流密度。 η型AlGaN覆蓋層的數(shù)目可以為三以外的其他數(shù)目；即，可以采用一個或多個而不引起任何 問題。在上述描述中，覆蓋層由三元素混合晶體形成，即AlGaN ；取代地，可以采用四元素混 合晶體，例如AlInGaNjlGaNP或AlGaNAs。為了低的電阻，ρ型覆蓋層130可以具有包括ρ 型AlGaN層和ρ型GaN層的超晶格結(jié)構(gòu)，或者包括ρ型AlGaN層和ρ型AlGaN層的超晶格 層，或者包括P型AlGaN和ρ型InGaN層的超晶格結(jié)構(gòu)。氮化物半導(dǎo)體多層膜的特性在本實施例所制造的氮化物半導(dǎo)體多層膜121中，沒有觀察到裂紋。此外，表面 內(nèi)的表面平整度在觸摸探針型水平高度差檢測計(touch-probe-typelevel difference tester)上進行測量。圖15示出了氮化物半導(dǎo)體多層膜121在[1-100]方向的表面平整度 的測量結(jié)果。結(jié)果顯示，在所測量的600 μ m范圍內(nèi)，表面粗糙度(Ra)為100人或以下，且顯 示獲得了具有很小的表面不規(guī)則性的平整表面。還在襯底的整個表面詳細測量了 Ra，且結(jié) 果顯示獲得了平整表面。此外，在SEM(掃描電子顯微鏡)下，測量了氮化物半導(dǎo)體多層膜121的各層厚度 在襯底表面內(nèi)的分布。結(jié)果顯示，表明變化程度的標準偏差的數(shù)值小至最大為5%。S卩，發(fā) 現(xiàn)多層膜的各層的厚度是均勻的。器件分割工藝接著，將給出把具有設(shè)置在脊12上的氮化物半導(dǎo)體多層膜121的晶片從MOCVD機 中取出然后將晶片處理為氮化物半導(dǎo)體器件芯片的工藝描述。首先，形成充當激光波導(dǎo)區(qū)的脊條紋部分134。這是通過從外延晶片表面?zhèn)鹊溅研?覆蓋層131的中間或底端而蝕刻外延晶片使得剩下條紋形部分而形成的。此處，條紋寬度 為1到3 μ m且優(yōu)選1. 3到2 μ m。然后，絕緣膜135形成在脊條紋部分134以外的地方。此 處，絕緣膜135可以由AlGaN形成。由于ρ形GaN接觸層132的保持未蝕刻的部分是暴露 的，在此部分上以及在絕緣膜135上，通過依次氣相淀積Pd/Mo/Au而形成ρ電極133。此處，絕緣膜135可以由除了上述具體提到的以外的材料形成，例如鈦、鋯、鉭、鋁 等的氧化物或氮化物。P電極(216)可以取代地由Pd/Pt/Au、Pd/Au或Ni/Au形成。此外，外延晶片的底表面(氮化物半導(dǎo)體襯底的表面)被拋光以使晶片為80到 200 μ m厚，從而利于后面進行的晶片的分割。η電極136通過在底表面120上依次設(shè)置Hf/ Al 而形成。η 電極 136 可以取代地由 Hf/Al/Mo/Au、Hf/Al/Pt/Au、Hf/Al/W/Au、Hf/Au、Hf/ Mo/Au或者在這些之一中用Ti或Ir取代Hf的改進組合。最后，外延晶片沿垂直于脊條紋方向的方向被解理以產(chǎn)生具有600 μ m諧振腔長 度的法布理_玻羅(Fabry-P6rot)諧振腔。優(yōu)選諧振腔長度為250 μ m到1000 μ m。通過此工 藝，晶片被分割成條，每條都具有橫向延伸的連接在一起的氮化物半導(dǎo)體器件陣列。具有沿
22<1-100>方向形成的脊條紋部分134的氮化物半導(dǎo)體器件的諧振腔端面是氮化物半導(dǎo)體晶 體的{1-100}平面。取代在端面反饋，可以采用通過設(shè)置在內(nèi)部的折射光柵(diffraction gratings)實現(xiàn)反饋的DFB(分布式反饋)，或者通過設(shè)置在外部的折射光柵實現(xiàn)反饋的 DBR (分布式布拉格反射器)。在Fabry-P6rot的諧振腔端面形成后，具有約80%的反射率的SiO2和TiO2電介 質(zhì)膜交替氣相淀積在這些端面以形成電介質(zhì)多層反射膜(未示出)。電介質(zhì)多層反射膜可 以由任何其他電介質(zhì)材料形成。此后，條被分割成單個的器件以獲得圖13所示的氮化物半 導(dǎo)體器件。該器件具有設(shè)置在其中間的激光波導(dǎo)區(qū)(脊條紋部分134)，并具有250 μ m的橫 向?qū)挾?。氮化物半?dǎo)體器件的特性在整個實驗中，證實氮化物半導(dǎo)體器件在下面條件下實現(xiàn)了 5000小時或以上的 激光振蕩壽命振蕩波長405士2nm ；激光輸出60mW ；環(huán)境溫度70°C。此外，獲得了具有小的 表面不規(guī)則性的平坦表面，且在襯底表面內(nèi)氮化物半導(dǎo)體多層膜121的各層厚度是高度均 勻的。這樣，在各個器件中具有很小的特性的變化，從而提供了高可靠性。結(jié)果，減少了具 有不滿足無缺陷器件要求特性的器件的數(shù)目，提高了成品率。 表面平整度與裂紋產(chǎn)生之間的關(guān)系現(xiàn)在，將給出觀察到的當初始GaN層123隨溝槽122的深度D和寬度W而變化時表 面平整度與裂紋產(chǎn)生之間的關(guān)系。圖16示出了當初始GaN層123的厚度從0變化到2. Ομπι 時觀測到的氮化物半導(dǎo)體多層膜121的表面粗糙度的測量結(jié)果。在先前進行的整個實驗中，公知對于器件特性和器件壽命的變化允許的表面粗糙 度的范圍是300Α或以下。該厚度300Α相當于當P型層具有0. 62 μ m厚度時器件總厚度的 約5%。此外，如果表面粗糙度為5%，表明可比較的(comparable)變化存在于各層厚度中 (此處，P型層的厚度)。P型層厚度的變化最影響激光特性。當作為電流限制結(jié)構(gòu)的脊條 紋部分134形成時，ρ層的2 μ m寬的部分被剩余作為脊條紋部分134，且剩余部分被通過氣 相蝕刻例如ICP而蝕刻。由于公知最顯著影響激光特性的是脊條紋部分134的高度，即從 有源層128到被蝕刻區(qū)的距離，如果ρ型層厚度在襯底表面內(nèi)不同位置處是變化的，激光特 性隨著變化。這樣，大的表面粗糙度不僅導(dǎo)致低的成品率，而且不利地影響器件壽命。圖16示出當初始GaN層123的厚度為0. 5 μ m或以下時，表面粗糙度為300入或以 下。這樣，優(yōu)選用在此實施例中的初始GaN層123的厚度為0.5μπι或以下。在氮化物半導(dǎo) 體多層膜121包括初始GaN層123以外的GaN的情況下，優(yōu)選在氮化物半導(dǎo)體多層膜121 中的GaN層的總厚度為氮化物半導(dǎo)體多層膜121的總層厚的15%或以下。這樣，進行了充分地研究以發(fā)現(xiàn)為什么當初始GaN層123的厚度大于0. 5mm時，導(dǎo) 致如圖16所示的大的表面粗糙度，換句話說，在表面內(nèi)出現(xiàn)大的層厚分布。通過該研究，發(fā) 現(xiàn)氮化物半導(dǎo)體多層膜121的各層厚度變化是因為當?shù)锇雽?dǎo)體多層膜121外延生長 時，初始GaN層123受到其影響。圖17A是帶有具有好的平整度的氮化物半導(dǎo)體多層膜121的處理過的襯底120的 截面圖，且圖17B是帶有具有差的平整度的氮化物半導(dǎo)體多層膜121的處理過的襯底120 的截面圖?，F(xiàn)在，將參照圖12和17A、17B給出產(chǎn)生氮化物半導(dǎo)體多層膜121的各層的厚度 變化的生長機制模型的詳細描述。
發(fā)現(xiàn)當垂直于氮化物半導(dǎo)體多層膜121在圖12所示的溝槽122以外的表面137 的線Wool]與垂直于在溝槽122頂端的側(cè)壁表面122a的線R之間的角θ小于60°時，出 現(xiàn)大的氮化物半導(dǎo)體多層膜121的各層厚度的變化。在這種情況下，如圖17Β所示，氮化物 半導(dǎo)體多層膜121流入溝槽122。發(fā)生該流入是因為在氮化物半導(dǎo)體多層膜121外延生長 時已經(jīng)到達表面137的源材料(主要是Ga)通過表面遷移來促進從而流入溝槽122。如圖21所示，當初始GaN層123的厚度為1. 0 μ m時，氮化物半導(dǎo)體多層膜121的 表面平整度是這樣的其最高和最低部分的水平高度差為300nm，顯示出表面具有大的表 面不規(guī)則性。此外，在襯底表面內(nèi)氮化物半導(dǎo)體多層膜121的層厚變化在反射膜厚探測器上 進行了評價。此處，對從反射膜厚探測器獲得的反射峰輪廓進行了快速傅立葉變換處理 (FFT)，并基于其間具有各層之中最大的折射率差的ρ型載流子阻隔層129與ρ型GaN光 導(dǎo)層130之間界面的反射峰，評價了在襯底表面內(nèi)的ρ型層厚度分布。此處，ρ層的厚度表 示下面三層的總厚度Φ型GaN光導(dǎo)層130、ρ型AlGaN覆蓋層131和ρ型GaN接觸層132。 結(jié)果發(fā)現(xiàn)，當初始GaN層123的厚度為0. 5 μ m或更大時，在襯底表面內(nèi)層厚度的變化程度 (標準偏差)為5%或更大。此外，在SEM下詳細觀察了在溝槽122中的生長。下面將參照圖12和18詳細描 述所觀測到的。圖18是具有其中初始GaN層123具有0. 5 μ m或以下厚度的氮化物半導(dǎo)體 多層膜121的處理過的襯底的截面圖。圖18示出了當初始GaN層123具有0. 5 μ m或以下 厚度時，在溝槽122上端的厚度比在表面137上的平坦區(qū)E的厚度大H。厚度差H為0. 2到 L 5 μ m0此外，在這種情況下，垂直于圖12所示的氮化物半導(dǎo)體多層膜121除了溝槽122 以外的表面137的線W001]與垂直于溝槽122頂端的側(cè)壁表面122a的線R之間的角θ 大于60°。具有角θ等于60°的表面被認為是相應(yīng)于(11-22)平面。在此實施例中，角 θ為80°。角θ應(yīng)該大于60°，并優(yōu)選80°或以上。這是因為，角θ越大于60°，其上 容易發(fā)生流入的(11-22)平面越不容易出現(xiàn)。生長模型基于到此為止所給出的結(jié)果，將給出使用具有形成于其上的溝槽122的處理過的 襯底120的生長模式模型的描述。當源材料氣體的供應(yīng)開始且生長開始時，Ga源材料到達 表面。然后，Ga在表面上遷移(表面擴散)，且當它到達能量穩(wěn)定的位置時，它被膜吸收。 隨著此過程的重復(fù)，膜逐漸生長。同時，當初始GaN層123的厚度變?yōu)?. 5 μ m或以上時，如 圖17B所示，Ga原子從表面137朝溝槽122遷移。在此流入過程中，由于各種原因例如在 溝槽形成過程中的不均勻性，Ga原子沿[11-22]方向的流入是極度不均勻的。這樣，盡管 在一些區(qū)域中發(fā)生流入，但在其他區(qū)域不容易發(fā)生流入。流入溝槽122發(fā)生的地方，表面137由于和源材料效率有關(guān)的原因而變薄。流入 不容易發(fā)生的地方，表面137變厚。這樣，導(dǎo)致了差的平整度。因此，通過抑制此流入，可能 獲得好的平整度。抑制流入的一種生長方法是在溝槽122頂端以高于其他地方的生長速率 生長初始GaN層123，使得形成防止Ga源材料流入溝槽122的阻隔壁(圖18中的厚度差 H)。這對于使層厚均勻是有效的。如先前所述，當初始GaN層123具有0.5 μ m或以下層厚 時形成這樣的阻隔壁。
此外，如先前所述，優(yōu)選溝槽122之間的間距為0. Imm或以上但為4mm或以下。優(yōu) 選初始GaN層123的層厚為0. 5μπι或以下。優(yōu)選初始GaN層123的層厚為氮化物半導(dǎo)體 多層膜121的總層厚的15%或以下。角θ應(yīng)大于60°，優(yōu)選80°或以上。優(yōu)選溝槽122 的深度D為2 μ m或以上但為20 μ m或以下，且溝槽122的寬度W為1 μ m或以上。根據(jù)本發(fā)明的氮化物半導(dǎo)體器件在激光器件、光發(fā)射器件、光接收器件等中發(fā)現(xiàn) 了廣泛的應(yīng)用，且因此能適合用在光盤存儲/再現(xiàn)設(shè)備、激光打印機、條形碼讀出器、投影 儀、顯示設(shè)備等中。
權(quán)利要求
一種氮化物半導(dǎo)體器件，包括處理過的襯底，通過在氮化物半導(dǎo)體襯底表面上或在形成于氮化物半導(dǎo)體襯底以外的襯底上的氮化物半導(dǎo)體層表面上形成凹槽作為凹陷區(qū)而形成，和氮化物半導(dǎo)體多層膜，由包括首先形成在所述處理過的襯底表面上的氮化物半導(dǎo)體初始層的氮化物半導(dǎo)體多層膜構(gòu)成，其中所述氮化物半導(dǎo)體初始層是含GaN的化合物，以及所述氮化物半導(dǎo)體初始層的層厚為0.5μm以下。
2.如權(quán)利要求1所述的氮化物半導(dǎo)體器件，其中所述凹槽的深度為2μπι以上但在 20 μ m以下。
3.如權(quán)利要求1所述的氮化物半導(dǎo)體器件，其中所述凹槽的寬度為1μ m以上。
4.如權(quán)利要求1所述的氮化物半導(dǎo)體器件，其中所述凹槽的周期為0.Imm以上但在 4mm以下。
5.一種氮化物半導(dǎo)體器件，包括處理過的襯底，通過在氮化物半導(dǎo)體襯底表面上或在形成于氮化物半導(dǎo)體襯底以外的 襯底上的氮化物半導(dǎo)體層表面上形成凹槽作為凹陷區(qū)而形成，和氮化物半導(dǎo)體多層膜，由包括首先形成在所述處理過的襯底表面上的氮化物半導(dǎo)體初 始層的氮化物半導(dǎo)體多層膜構(gòu)成，其中所述氮化物半導(dǎo)體初始層是含GaN的化合物，以及其中所述氮化物半導(dǎo)體初始層的層厚與所述氮化物半導(dǎo)體多層膜的總層厚之比為 15%或更小。
6.一種氮化物半導(dǎo)體器件，包括處理過的襯底，通過在氮化物半導(dǎo)體襯底表面上或在形成于氮化物半導(dǎo)體襯底以外的 襯底上的氮化物半導(dǎo)體層表面上形成凹槽作為凹陷區(qū)而形成，和氮化物半導(dǎo)體多層膜，由包括首先形成在所述處理過的襯底表面上的氮化物半導(dǎo)體初 始層的氮化物半導(dǎo)體多層膜構(gòu)成，其中所述氮化物半導(dǎo)體初始層是含GaN的化合物，以及其中，在該氮化物半導(dǎo)體多層膜的表面上，垂直于所述凹槽側(cè)壁表面的頂端部分的線 與垂直于凹槽以外的表面的線之間的角度為60°或更大。
全文摘要
本發(fā)明公開了一種氮化物半導(dǎo)體器件及其制造方法。所述器件防止裂紋產(chǎn)生、帶有具有均勻厚度和好的生長表面平整度的氮化物半導(dǎo)體薄膜，且因此特性穩(wěn)定，而且能以滿意的成品率制造。在此氮化物半導(dǎo)體器件中，氮化物半導(dǎo)體薄膜生長于在垂直于脊表面的方向與晶體方向<0001>之間具有傾斜角的襯底上。這有助于減小或有意加速在其整個遷移中氮化物半導(dǎo)體薄膜的源材料的原子或分子的擴散或移動。結(jié)果，能形成具有好的表面平整度的氮化物半導(dǎo)體生長層，且因此能獲得具有滿意特性的氮化物半導(dǎo)體器件。
文檔編號H01S5/343GK101931164SQ20101025819
公開日2010年12月29日 申請日期2005年11月2日 優(yōu)先權(quán)日2004年11月2日
發(fā)明者山田英司, 神川剛, 荒木正浩 申請人:夏普株式會社