專利名稱：光信息記錄裝置的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及對光盤裝置、光盤媒體及使用光的記錄媒體記錄及再現(xiàn)信息的光信息記錄裝置，特別是涉及具有球面象差校正功能的光學(xué)信息記錄裝置。
背景技術(shù)：
隨著光盤和光學(xué)記錄媒體的高密度化，為了增大光學(xué)系統(tǒng)的數(shù)值孔徑、并使用更短波長的光，由透鏡和記錄媒體的制造公差引起的象差問題逐漸突出。例如，即使是相同波長的光，由記錄媒體的覆蓋層厚度公差引起的球面象差與數(shù)值孔徑的4次方成比例，急劇變大。此外，通過使用更短波長的光，即使對于相同的制造公差，象差也與波長λ成反比，象差的影響變大。
由于這些因素，在近年的高密度化的光信息記錄裝置的光頭中，就需要具有校正球面象差的功能。而且，在本說明書中，將利用對記錄媒體照射光的機構(gòu)和接收來自記錄媒體的光的機構(gòu)、對記錄媒體進(jìn)行信息的記錄或再現(xiàn)的裝置一般稱作光信息記錄裝置。
在光信息記錄裝置中，需要自動調(diào)節(jié)透鏡焦點的同時，還需要自動地調(diào)節(jié)球面象差。若調(diào)節(jié)球面象差量，透鏡的視在上的焦點(最佳焦點距離)就有若干變化并偏移，因此，為了達(dá)到最佳的調(diào)整狀態(tài)，就必須要一邊使球面象差量和散焦量(デフオ一カス量)同時變化、一邊進(jìn)行調(diào)節(jié)。
球面象差量和散焦量的某一方?jīng)]重合在最佳點上，光斑就不能縮小到高密度記錄所需的充分小。此外，如果因制造公差而產(chǎn)生透鏡的象散和光檢測器的位置偏移，檢測信號的零點就偏移，就不能僅用信號電平來判斷球面象差量和散焦量的，準(zhǔn)確的最佳點。因此，需要一邊使球面象差量和散焦量同時變化，一邊二維地搜索最佳點。
作為這樣的二維的球面象差和散焦的調(diào)整方法，如日本專利特開2002-324328號所述，提出了在縱橫4個方向、8個方向上二維搜索各值的方法，但是存在搜索需要時間的問題，例如在光盤裝置(驅(qū)動器)中插入媒體后，達(dá)到可使用狀態(tài)的等待時間長。
本發(fā)明的第一目的在于提供一種克服上述問題的光盤裝置(光信息記錄裝置)，將例如在光盤裝置(驅(qū)動器)中插入光盤(媒體)后的球面象差和散焦的調(diào)整盡量高速化，等待時間短。
此外，在以前提出的方案中具有這樣的問題，在插入了未記錄的盤(媒體)的情況下，由于沒有記錄了標(biāo)記的部分，因此，不能利用再現(xiàn)信號振幅(RF振幅)而不受制造公差影響地調(diào)整成準(zhǔn)確的最佳點。
本發(fā)明的第二目的在于提供一種克服上述問題點的光盤裝置(光信息記錄裝置)，在插入了未記錄盤(媒體)的情況下，能夠?qū)⑸鲜銮蛎嫦蟛钚Ｕ蜕⒔雇瑫r調(diào)整成準(zhǔn)確的最佳點。
此外，根據(jù)上述目的，能夠廉價地提供一種光盤裝置(光信息記錄裝置)，緩和制造公差的限制，能夠用更低的成本記錄及再現(xiàn)大量的信息，且能夠進(jìn)行可靠性高的信息再現(xiàn)。
專利文獻(xiàn)1日本專利特開2002-324328號發(fā)明內(nèi)容在本發(fā)明中，使用跟蹤誤差信號振幅(PP振幅)來同時粗調(diào)球面象差和散焦，使用再現(xiàn)信號振幅(RF振幅)進(jìn)行微調(diào)。此時，由于若跟蹤誤差信號振幅使球面象差量變化，則成為最大值的散焦的位置也變化，因此，按照散焦變化量對該球面象差量的比，預(yù)先使球面象差量和散焦量按固定比同時變化，來縮短二維搜索所需的時間。
此外，在使用了未記錄的光盤(光信息媒體)的情況下，球面象差量和散焦量的調(diào)節(jié)中不出現(xiàn)再現(xiàn)信號振幅，因此，在跟蹤誤差信號振幅調(diào)節(jié)到成為大致最大的點的時候，暫時在媒體上寫入標(biāo)記，利用從寫入的標(biāo)記得到的再現(xiàn)信號，將球面象差和散焦微調(diào)向正確的最佳點。
作為其具體結(jié)構(gòu)，在具有再現(xiàn)信號的振幅檢測單元、跟蹤誤差信號的振幅檢測單元、球面象差量的可變校正單元、物鏡的散焦量的可變控制單元的光信息記錄裝置中，在跟蹤誤差信號振幅的最大值搜索中，通過在跟蹤誤差信號振幅檢測的前后，按照由光學(xué)系統(tǒng)的特性決定的常數(shù)比(數(shù)學(xué)式＜范圍)，同時使散焦量和球面象差校正量變化，自動調(diào)整球面象差和散焦。作為理想的比值，采用由下式求得的Δt與Δz的比值的±60％以內(nèi)的值。
式1Δz=-(n2-1)4n3·(NA)2·Δt]]>其中，n是記錄媒體的透明層的折射率，NA是物鏡的數(shù)值孔徑，Δt是球面象差的校正量，Δz是物鏡的焦點位置的偏移量(散焦量)。
在上述球面象差和散焦的調(diào)整中，在散焦量和球面象差校正量的二維曲線上，在跟蹤誤差信號振幅的最大值搜索中以傾斜方向進(jìn)行搜索，在再現(xiàn)信號振幅的最大值搜索中以縱橫方向進(jìn)行搜索。
對于重寫型的光記錄媒體，在進(jìn)行使跟蹤誤差信號的振幅增加的調(diào)整之后，記錄標(biāo)記，其后調(diào)整球面象差，使再現(xiàn)信號的振幅最大化，。
此時，作為進(jìn)行記錄的標(biāo)記圖形，使用標(biāo)記間隔為數(shù)據(jù)區(qū)域的信道間隔的2～4倍的的標(biāo)記的循環(huán)圖形。
此外，在再現(xiàn)信號的振幅最大化調(diào)整之后，刪去為了上述調(diào)整而記錄的標(biāo)記。
此外，根據(jù)媒體的記錄再現(xiàn)的信息的位置，預(yù)先在內(nèi)周和外周或媒體的兩端測定球面象差，用線形內(nèi)插進(jìn)行計算，并設(shè)定適宜的散焦量和上述球面象差量的校正控制量。具體地說，在使用非旋轉(zhuǎn)型的記錄媒體的情況下，具有存儲媒體四角的上述球面象差量的校正控制量最佳值(和上述物鏡的散焦量的最佳值)的存儲單元，按照進(jìn)行記錄再現(xiàn)的信息距四角的距離的比，內(nèi)插上述兩端的最佳值的值，作為上述散焦量和上述球面象差量的校正控制量。
在使用旋轉(zhuǎn)型的記錄媒體的情況下，具有存儲媒體的內(nèi)周和外周的上述球面象差量的校正控制量最佳值(和上述物鏡的散焦量的最佳值)的存儲單元，按照記錄再現(xiàn)的信息的信道位置，內(nèi)插上述內(nèi)周和外周的最佳值的值，作為上述散焦量和上述球面象差量的校正控制量。
在記錄媒體使用多層記錄媒體的情況下，按照媒體的記錄再現(xiàn)的信息位置，預(yù)先在內(nèi)周和外周或媒體的兩端測量各層的球面象差，用線形內(nèi)插進(jìn)行計算，在跳躍之前加算偏移量。(在層間跳躍時，利用上述內(nèi)周外周的內(nèi)插值。)具體地說，具有存儲最上層和最下層的上述球面象差量的校正控制量最佳值的存儲單元，使用移動目的層的位置處的上述球面象差量的上述最佳值的內(nèi)插值，作為在多個記錄層間移動時設(shè)定的球面象差量的校正控制量，使用移動目的層的內(nèi)周和外周的上述球面象差量的最佳值的內(nèi)插值，作為在多個記錄層間移動時設(shè)定的球面象差量的校正控制量，在跳躍前使其變化成該內(nèi)插值。
此外，在這些記錄媒體中，在插入已初始化(已記錄、已格式化)的盤(記錄媒體)的情況下，從再現(xiàn)信號振幅的最佳化開始，在插入未初始化的記錄媒體的情況下，從跟蹤誤差信號振幅的最佳化調(diào)整開始。
發(fā)明效果由于即使有組裝公差和光學(xué)部件的象差，也能夠向正確的球面象差的最佳點進(jìn)行調(diào)整，因此，能夠提高再現(xiàn)信號的可靠性。此外，在本發(fā)明中，由于對于未記錄(未初始化)的重寫型光盤媒體(記錄媒體)，也能夠向正確的最佳點進(jìn)行調(diào)整，因此，能夠?qū)Ρ姸喾N類的記錄媒體進(jìn)行記錄再現(xiàn)。此外，在本發(fā)明中，在調(diào)整球面象差時，由于能夠先對焦點深度的最佳點偏移進(jìn)行調(diào)整，因此，能夠縮短媒體插入后的調(diào)整的等待時間，能夠立即操作。
這樣，能夠廉價地提供一種具有高記錄密度和高可靠性、對應(yīng)的記錄媒體種類多、操作性良好的光盤裝置。


圖1是本發(fā)明涉及的球面象差和散焦的調(diào)整過程的例子。
圖2是本發(fā)明涉及的具有球面象差校正功能的光信息記錄裝置的結(jié)構(gòu)例。
圖3是示出跟蹤誤差信號振幅的分布例的圖。
圖4是示出再現(xiàn)信號振幅的分布例的圖。
圖5是本發(fā)明涉及的球面象差和散焦的調(diào)整過程的例子。
圖6是本發(fā)明涉及的球面象差和散焦的調(diào)整過程的例子。
圖7是可適用本發(fā)明的、具有球面象差校正功能的光學(xué)系統(tǒng)的結(jié)構(gòu)例。
圖8是跟蹤誤差信號振幅的分布例的放大圖，是等高線圖。
圖9是跟蹤誤差信號振幅的分布例的放大圖，是等高線圖。
圖10是存在象散時的跟蹤誤差信號振幅的分布例。
圖11是存在彗形象差時的跟蹤誤差信號振幅的分布例。
圖12是再現(xiàn)信號振幅的分布例的放大圖，是等高線圖。
圖13是存在象散時的再現(xiàn)信號振幅的分布例。
圖14是存在彗形象差時的再現(xiàn)信號振幅的分布例。
圖15(a)～15(d)是相對于記錄標(biāo)記圖形周期變化的、再現(xiàn)信號振幅分布的變化例子。
圖16是單層盤的校正方法的說明，是示出坐標(biāo)配置的圖。
圖17是單層盤的校正過程的例子。
圖18是多層盤的校正方法的說明，是示出坐標(biāo)配置的圖。
圖19是多層盤的校正過程的例子。
圖20是多層卡式記錄媒體的校正方法的說明，是示出坐標(biāo)配置的圖。
圖21是多層卡式記錄媒體的校正過程的例子。
具體實施例方式
以下，用圖1～圖21說明本發(fā)明的實施方式。為了容易理解，在各圖中，對表示相同作用的部分賦予相同標(biāo)記進(jìn)行說明。
第一實施例重寫型光盤的球面象差/散焦調(diào)整方法用圖1～圖7，說明本發(fā)明涉及的具有球面象差校正功能的光盤裝置(光信息記錄裝置)的全體結(jié)構(gòu)例。
首先，圖2中示出本發(fā)明涉及的具有球面象差校正功能的光盤裝置(光信息記錄裝置)的全體結(jié)構(gòu)例。
(光學(xué)系統(tǒng)的整體結(jié)構(gòu))將記錄媒體即光盤8安裝在旋轉(zhuǎn)速度由旋轉(zhuǎn)伺服電路9控制的電動機10上。對該媒體照射來自由激光驅(qū)動電路11驅(qū)動的半導(dǎo)體激光器12的光。半導(dǎo)體激光器12的光通過準(zhǔn)直透鏡13和光束調(diào)整棱鏡14后，由反射鏡15改變方向，被導(dǎo)入到盤8上。被反射鏡15反射的光，通過偏轉(zhuǎn)分光鏡16、液晶象差校正元件17、1/4波長板18后，由物鏡19聚光照射在盤8上。物鏡19安裝在促動器20上，能夠利用跟蹤伺服電路21的信號，在信道方向上驅(qū)動焦點位置，還利用焦點伺服電路22的信號，在焦點的聚焦方向上驅(qū)動焦點位置。另外，此時利用液晶象差校正元件17來校正因盤8的基板厚度誤差和物鏡19產(chǎn)生的球面象差。球面象差校正元件根據(jù)球面象差校正驅(qū)動電路23的控制電壓，在光束的內(nèi)周和外周產(chǎn)生不同的折射率分布，補償波面的超前和滯后，來補償球面象差。通過校正球面象差，能夠?qū)⒕酃夂蟮墓獍呖s小成充分小。利用該光，讀取記錄在盤8上的微細(xì)的標(biāo)記圖形，或記錄標(biāo)記圖形。由盤8反射被照射的其中一部分光，再次通過物鏡19、1/4波長板18、液晶象差校正元件17，這次被偏轉(zhuǎn)分光鏡16分離成朝圓柱形透鏡24的方向。分離后的光通過圓柱形透鏡24、聚光透鏡25，由四分割光檢測器26檢測出，變換為電信號。用光電流放大器27放大該電信號，以該信號為基礎(chǔ)進(jìn)行加減運算，由跟蹤誤差信號生成電路28生成跟蹤誤差信號，由聚焦誤差信號生成電路29生成聚焦誤差信號，由再現(xiàn)信號生成電路30生成再現(xiàn)信號。利用跟蹤誤差信號振幅檢測電路32檢測出跟蹤誤差信號的信號振幅，然后輸出。此外，由再現(xiàn)信號振幅檢測電路32檢測再現(xiàn)信號的信號振幅，然后輸出。以這些信號振幅的信號為基礎(chǔ)，由校正量生成電路34進(jìn)行檢測。上述結(jié)構(gòu)除了與球面象差校正有關(guān)的部分(液晶象差校正元件17、球面象差校正驅(qū)動電路23、校正量生成電路34)之外，與一般的光盤裝置的結(jié)構(gòu)相同。
另一方面，得到的跟蹤誤差信號被提供給跟蹤伺服電路21，控制物鏡19在信道(track)方向的位置。由散焦量加法電路31，將散焦信號(焦點位置的校正量信號)加在聚焦誤差信號上之后，供給到焦點伺服電路22中，控制物鏡19的散焦量。此外，再現(xiàn)信號經(jīng)過等效電路35、電平檢測電路36、同步時鐘生成電路37，由譯碼電路38變換成記錄的原來的數(shù)字信號。這一系列的電路統(tǒng)一由主控制電路39控制。
在校正量生成電路34中，檢測跟蹤誤差信號振幅和再現(xiàn)信號振幅，生成球面象差的校正量信號和散焦信號。下面說明該校正量生成電路34的工作。
(球面象差的校正量生成電路)校正量生成電路34根據(jù)跟蹤誤差信號振幅和再現(xiàn)信號振幅的動作，起到生成正確的球面象差校正量和散焦量的作用。再有，散焦量是焦點位置的校正量，是指表示將焦距從聚焦誤差信號等于零的點重合到偏移多少的點的、焦點位置的深度方向上的偏移量。以下，將該焦點位置的偏移稱作散焦。
圖3～圖4中示出產(chǎn)生球面象差時的跟蹤誤差信號振幅和再現(xiàn)信號振幅的動作。再有，它們是由光學(xué)計算求得的理想狀態(tài)。
圖3是相對于球面象差量和散焦量的跟蹤誤差信號振幅變化。該分布在傾斜方向上具有細(xì)長的峰，成為山脈狀的分布。這表示在焦點位置沒正確重合的情況下，在與校正了球面象差的正確的對焦位置不同的位置，跟蹤誤差信號變?yōu)榉逯?。從而，為了向正確的對焦位置調(diào)整，就需要一邊同時調(diào)整球面象差和散焦量、一邊向著細(xì)長且坡度小的峰的頂點(跟蹤誤差信號振幅的最大值)進(jìn)行調(diào)整。但是，由于在盤的旋轉(zhuǎn)過程中，跟蹤誤差信號振幅容易根據(jù)位置產(chǎn)生不均，因此，會產(chǎn)生許多只對上述調(diào)整不能充分進(jìn)行調(diào)整的情況。此外，由于光學(xué)系統(tǒng)的球面象差以外的其他象差(象散等)，有時會引起峰頂位置從正確的對焦位置偏移的情況。
另一方面，圖4是相對于球面象差量和散焦量的再現(xiàn)信號振幅的變化。該分布成為在中央具有稍稍尖銳的峰，周圍布滿許多小矮峰的分布。中央峰不傾斜，故在峰中央附近容易尋找正確的對焦位置。從而可知，為了調(diào)整到正確的對焦位置，最好一邊交替地調(diào)整球面象差量和散焦量，一邊向著峰的頂點(再現(xiàn)信號振幅的最大值)進(jìn)行調(diào)整。即使有其他象差(象散等)，峰頂點的位置也穩(wěn)定在比較正確的對焦位置上。但是，在未記錄盤(未初始化、未格式化的盤)中，由于還沒寫入標(biāo)記，故無法檢測到該再現(xiàn)信號振幅。
因此，為了在未記錄盤中也能正確地調(diào)整球面象差，就需要如下2個階段的調(diào)整，即，首先尋找圖3的跟蹤誤差信號振幅的最大值，然后同時調(diào)整球面象差量和散焦量兩者，在剛剛大致能進(jìn)行調(diào)整時，寫入成為再現(xiàn)信號源的標(biāo)記，利用該標(biāo)記的再現(xiàn)信號，尋找圖4的再現(xiàn)信號振幅的最大值，調(diào)整球面象差量和散焦量。圖5(流程圖)中示出該過程。
基于來自主控制電路39的信號按上述過程進(jìn)行2個階段的調(diào)整的是校正量生成電路34。作為焦點位置的變化量，輸出散焦信號，并向球面象差校正驅(qū)動電路23輸出球面象差的校正量信號。利用上述過程，同時調(diào)整球面象差的校正量信號和散焦信號兩者，使得跟蹤誤差信號振幅最大化，接著，在記錄標(biāo)記之后，通過交替地調(diào)整使再現(xiàn)信號振幅最大化，由此將光學(xué)系統(tǒng)向校正了球面象差后的正確的對焦位置進(jìn)行調(diào)整，全體上正確地校正控制了球面象差。
再有，作為球面象差的校正量信號和散焦信號的調(diào)整法，可以使用例如二維搜索方法。關(guān)于本調(diào)整中的二維搜索過程的例子，由以后的實施例進(jìn)行描述。
(效果和補充)在本方法中，作為記錄媒體(光盤8)可以使用處于未記錄狀態(tài)且沒形成標(biāo)記(或坑)的媒體，因此，具有不需預(yù)先形成記錄標(biāo)記(坑)、且成本低的優(yōu)點。
此外，在本方法中，球面象差校正以外的光學(xué)系統(tǒng)的結(jié)構(gòu)與現(xiàn)有的相同，因此，在這些光頭中，仍可以使用與現(xiàn)有光學(xué)系統(tǒng)相同的部件和電路，故有成本低的優(yōu)點。
此外，通過利用跟蹤誤差信號振幅進(jìn)行粗調(diào)，能預(yù)先重合到再現(xiàn)信號振幅的中央峰附近，因此，在搜索再現(xiàn)信號振幅的最大值時，能防止聚光在假峰上，故具有調(diào)整的可靠性較高的優(yōu)點。
此外，在有球面象差以外的其它象差的情況中，為了利用再現(xiàn)信號振幅進(jìn)行再調(diào)整，即使在因其它象差而產(chǎn)生跟蹤誤差信號振幅的峰頂位置偏移的情況下，也能夠向正確的對焦位置自動調(diào)整光學(xué)系統(tǒng)，具有調(diào)整的可靠性較高的優(yōu)點。
即，通過對重寫型的光記錄媒體進(jìn)行如下的2各階段的調(diào)整，在進(jìn)行調(diào)整使跟蹤誤差信號振幅最大化之后，記錄標(biāo)記，再進(jìn)行調(diào)整使該標(biāo)記的再現(xiàn)信號振幅最大化；這樣，能夠低成本進(jìn)行高可靠性的自動調(diào)整。
再有，在上述四分割光檢測器26中附加了跟蹤誤差信號檢測用的光檢測器面的差動推挽方式中，也可以使用本方法。在差動推挽方式中，取代上述跟蹤誤差信號，使用將跟蹤誤差信號與附加光檢測器面的信號進(jìn)行加減而生成的差動推挽信號。以上敘述的跟蹤誤差信號的特性，在差動推挽信號中也相同。因此，本方法可以同樣地在差動推挽方式中使用。
此外，為了調(diào)整而記錄的上述標(biāo)記，可以在進(jìn)行上述調(diào)整之后蓋寫或刪除。圖6(流程圖)中示出該過程。通過設(shè)為該方式，能夠避免因調(diào)整時臨時的標(biāo)記寫入引起的信息重寫的不良。
此外，上述說明中示出了假設(shè)為光盤而使用旋轉(zhuǎn)型記錄媒體的例子，但是對卡式的非旋轉(zhuǎn)型記錄媒體進(jìn)行信息記錄及再現(xiàn)的情況，效果與上述方法相同。在非旋轉(zhuǎn)型記錄媒體的情況下，跟蹤誤差信號是指，在(在記錄媒體上)將數(shù)據(jù)排列成一直線進(jìn)行記錄/再現(xiàn)時，獲得距離上述排列的一直線的中心的偏移量的信號。在卡式媒體上，若與光盤同樣地在記錄膜上形成溝結(jié)構(gòu)，就得到與上述旋轉(zhuǎn)型光盤同樣的跟蹤誤差信號。圖中示出的光頭和電路仍可以適用。
此外，上述中示出了作為球面象差的校正單元使用液晶象差校正元件17的例子，但也可以取代液晶校正元件而使用透鏡的組合。圖7是作為球面象差的校正單元使用了可動凸透鏡6和凹透鏡7的組合的結(jié)構(gòu)例。該情況下，通過使可動凸透鏡6按照球面象差校正驅(qū)動電路23的輸出成比例地變位，利用由透鏡間距離的變化而產(chǎn)生的有效的焦點距離變化，能夠以焦點位置校正的形式補償由基板厚度不同而產(chǎn)生的球面象差。再有，該情況下，不需改變上述球面象差和散焦的調(diào)整過程，能直接適用。
此外，在上述中，示出了對未記錄盤也適用的球面象差校正的過程，但在對已經(jīng)記錄了(已初始化)的盤進(jìn)行球面象差調(diào)整的情況下，由于能檢測出已經(jīng)記錄的標(biāo)記的再現(xiàn)信號，因此，就可以直接從再現(xiàn)信號振幅的調(diào)整開始。因此，如圖1(流程圖)的過程所示，在調(diào)整的最初，檢測再現(xiàn)信號，判定是已記錄還是未記錄，由此區(qū)分為是從跟蹤誤差信號振幅的調(diào)整開始、還是從再現(xiàn)信號振幅的調(diào)整開始，能夠縮短對已記錄盤的調(diào)整時間，并且對于任一種盤都能進(jìn)行正確的球面象差調(diào)整。本發(fā)明具有能夠縮短對第二次以后使用的盤進(jìn)行的球面象差的調(diào)整時間。
第二實施例
二維搜索的方法下面，利用圖8～圖15(d)說明本發(fā)明涉及的球面象差/散焦調(diào)整的二維搜索的過程的例子。
(跟蹤誤差信號振幅的二維搜索方法)以下，使用圖8～圖11說明跟蹤誤差信號振幅的最大化搜索的過程。
首先，圖8中用放大了中央附近的等高線圖示出先前在圖3中示出的跟蹤誤差信號振幅的分布。再有，由于與先前示出的圖3相比，球面象差量的軸的正負(fù)相反，所以觀察到的斜度為相反。
如第一實施例中所述，跟蹤誤差信號振幅的分布是，相對于球面象差量和散焦量，在傾斜方向上具有細(xì)長峰，成為山脈狀的分布。因此，根據(jù)球面象差量，峰取最大值的散焦量是不同的。因此，在搜索峰時，每當(dāng)球面象差量變化時，就必須改變散焦量，搜索出在傾斜方向上成為最大的點并進(jìn)行比較。
作為例子，若將圖中白圓圈(a)的位置作為搜索的起始點，則最初使球面象差量變化，搜索跟蹤誤差信號振幅成為最大的(b)點。由于(b)已經(jīng)位于山脈的峰上，因此，若從此僅調(diào)節(jié)散焦量，則不論變化至左右(b1)、(b2)的哪一個，跟蹤誤差信號振幅都變得比(b)小。因此，為了找到跟蹤誤差信號振幅比(b)大的的點，需要像(c)、(c’)那樣向傾斜方向移動。從(c)找到振幅進(jìn)一步變大的(d)，再從(d)找到(e)，這樣找到振幅成為最大值的峰頂點。
這樣地，在跟蹤誤差信號振幅的二維搜索中，為了正確地進(jìn)行搜索，就需要包括對于基板厚度誤差和散焦、在傾斜方向上二維地搜索信號振幅更大的一方的過程。在該搜索中，如圖8的箭頭所示，在上述二維曲線中如(b)→(c)、(d)→(e)所示地成為在傾斜方向上移動的軌跡。將其稱作在傾斜方向上搜索。
在跟蹤誤差信號振幅的檢測中，通常地，在盤的一次旋轉(zhuǎn)內(nèi)，根據(jù)旋轉(zhuǎn)角度，部分時候有盤的翹起等，由于該原因，產(chǎn)生與焦點重合的部分和難以重合的部分，較多情況下在一周內(nèi)的跟蹤誤差信號振幅不均勻，因此，較多情況下，在一次的振幅檢測中等待盤旋轉(zhuǎn)“一圈”，使得能夠正確地檢測一周全體。因此，檢測點越多，搜索(調(diào)整)就越需要時間。因此，與上述同樣地，通過在一次檢測中直接搜索傾斜方向，縮短搜索所需時間的效果很大。
再有，上述的跟蹤誤差信號振幅的最大化，也可以不完全成為最大值。圖8的中央峰的強度(十字中心處的強度)是0.626(任意強度)，但由圖8可知，若能夠調(diào)整到振幅0.60以上，就能夠從正確的對焦位置，收在剩余球面象差量8μm(基板厚度換算)以內(nèi)，散焦誤差±0.7μm以內(nèi)。在利用跟蹤誤差信號振幅的調(diào)整中，若將誤差縮小在該范圍內(nèi)，則在以后的再現(xiàn)信號振幅的分布中，就進(jìn)入中央峰的緩坡中，就能夠在搜索再現(xiàn)信號振幅的最大值時，收束在正確的峰頂上。即，即使不完全是最大值，若能夠調(diào)整到最大值的96％以上，就能得到本說明書中記載的期待效果。在本說明書中，將包括上述調(diào)整在內(nèi)的、使振幅增加的調(diào)整稱作“最大化”。
在搜索時，在傾斜方向的斜度偏移了理想斜度的情況下，根據(jù)圖9，若將斜度的比值收納在正確比值的±60％的范圍內(nèi)，收束速度就能得到4個方向搜索的速度的一倍以上。此外，若從理想的斜度收到±25％的范圍內(nèi)，收束速度就能保證最快時(±0％)的一半以上。從而，作為傾斜方向的斜度，期望從正確比值收在這些范圍內(nèi)。
理想地，該傾斜方向的斜度例如能由下面的比例式得到。
式1Δz=-(n2-1)4n3·(NA)2·Δt]]>其中，Δz是散焦量，Δt是基板厚度誤差，n是基板的折射率，NA是透鏡的數(shù)值孔徑。這是假設(shè)在直到與數(shù)值孔徑NA相當(dāng)?shù)墓馔霃絻?nèi)的光分布為均勻的情況下，利用基板厚度誤差Δt所產(chǎn)生的球面象差，求出Δz作為近軸像點(高斯像點)和理想像點的差了。在n＝1.6、NA＝0.85時如式2所式，式2Δz=-0.0688·Δt=-Δt14.5]]>成為與固定系數(shù)成比例的常數(shù)比的關(guān)系。對于基板厚度誤差14.5μm，若按散焦量1μm的比率，使相當(dāng)?shù)那蛎嫦蟛盍亢蜕⒔沽客瑫r變化而進(jìn)行校正驅(qū)動，就能夠幾乎不脫離跟蹤誤差信號振幅為最大的山脈狀的峰頂而移動。但是，在入射到透鏡中的光束的光量分布均勻的情況下，上式才成立，在分布不均勻的情況下，由于實質(zhì)的數(shù)值孔徑(NA)的值(主要)變小，因此數(shù)值變化。此外，還受到信道間隔與光斑的分辨率的比的影響。因此，例如在實際的光頭中，有時上述比值(14.5)實際上會在25左右和至近二分之一的值之間變化。因此，由上述數(shù)學(xué)式得到的值是參考值，實際斜度的比值使用對各自設(shè)計的光頭進(jìn)行實測求得的值。
下面，圖10～圖11中示出球面象差以外的象差由光學(xué)系統(tǒng)的部件誤差和位置調(diào)整誤差產(chǎn)生時的跟蹤誤差信號振幅的分布的等高線圖。圖10是產(chǎn)生了象散時的分布，圖11是產(chǎn)生了彗形象差時的分布，但在產(chǎn)生了象散的情況下，分布的峰的中心向左側(cè)偏移，即使調(diào)整到峰頂點(跟蹤誤差信號振幅的最大點)，有時也不能調(diào)整到正確的對焦位置上。因此，可知需要如下所述的利用再現(xiàn)信號振幅的調(diào)整。
在本方法中，由于在球面象差調(diào)整的第一調(diào)整、即跟蹤誤差信號振幅的最佳點搜索中，能進(jìn)行高速化調(diào)整，因此，具有能夠縮短加載之后或初始化時的等待時間的優(yōu)點。
(再現(xiàn)信號振幅的二維搜索方法)下面，用圖12～圖15(d)，說明跟蹤誤差信號振幅的最大化搜索的過程。
首先，圖12中示出先前在圖4中示出的再現(xiàn)信號振幅的分布的等高線圖，其放大了中央附近。
如第一實施例所述，對于球面象差量和散焦量，再現(xiàn)信號振幅的分布是在中央具有稍稍尖銳的峰、在周圍布滿許多小假峰。中央峰不傾斜，因此，通過獨立交替地變化球面象差量和散焦量而進(jìn)行調(diào)整，可尋找正確的對焦位置(中央峰的頂點)。
作為例子，若將圖中白圓圈(e)的位置作為起始點進(jìn)行搜索，則最初使球面象差量變化，尋找再現(xiàn)信號振幅成為最大的(f)點。若從此開始僅調(diào)節(jié)散焦量，就找到更接近峰頂點的(g)點，作為再現(xiàn)信號振幅更大的點。這樣地，若搜索的起始點與中央峰附近重合，就通過使球面象差量和散焦量交替變化，就能夠向振幅成為最大的峰頂點調(diào)整，使得再現(xiàn)信號振幅變得更大。從而可知，為了向正確的對焦位置調(diào)整，最好一邊交替地調(diào)整球面象差量和散焦量，一邊向著峰頂點(再現(xiàn)信號振幅的最大值)進(jìn)行調(diào)整。這樣，在再現(xiàn)信號振幅的二維搜索中，通過單純地交替調(diào)整基板厚度誤差和散焦，能進(jìn)行大致最快的搜索。如圖4的箭頭所示，這樣的交替調(diào)整在上述二維曲線上成為縱橫移動的軌跡。將其稱作在縱橫方向上搜索。
下面，圖13～圖14中示出球面象差以外的象差由光學(xué)系統(tǒng)的部件誤差和位置調(diào)整誤差產(chǎn)生時的再現(xiàn)信號振幅的分布的等高線圖。圖13是產(chǎn)生了象散時的分布，圖14是產(chǎn)生了彗形象差時的分布，但是，今后即使有這些象差，分布的峰中心也與圖表的中心大致一致，通過調(diào)整到峰頂點(再現(xiàn)信號振幅的最大點)，能夠調(diào)整到正確的對焦位置上。從而可知，若用再現(xiàn)信號振幅進(jìn)行微調(diào)，就能夠正確地校正在利用跟蹤誤差信號振幅的粗調(diào)中產(chǎn)生的誤差。
下面，在圖15(a)～(d)中示出為了得到該再現(xiàn)信號而改變寫入的標(biāo)記圖形的周期時的再現(xiàn)信號振幅分布的等高線圖。這些圖是將標(biāo)記部和空白部(不記錄標(biāo)記的部分)的長度比設(shè)為1∶1、用作為循環(huán)圖形進(jìn)行記錄時的再現(xiàn)信號的振幅如圖15(a)(b)(c)(d)所示地將標(biāo)記周期(標(biāo)記部分與空白部分的長度之和)變化為信道間隔的1.5倍、2倍、4倍、6倍時的分布。信道間隔通常設(shè)置為比光斑直徑小10～20％的值，這對記錄密度而言效率良好。因此，在一般的光盤裝置或光記錄媒體中，數(shù)據(jù)區(qū)域的信道間隔成為反映光斑的分辨率的值。
在標(biāo)記周期短的圖15(a)中，由于分布變得稍稍傾斜，以與跟蹤誤差信號振幅的二維搜索同樣的理由，在交替調(diào)整球面象差量和散焦量的上述調(diào)整過程中，搜索速度降低一些。另一方面，在標(biāo)記周期長的圖15(d)中，分布的峰中心(頂點最大點)比圖表的中心向右下側(cè)稍微偏移(從正確的對焦位置偏移)。因此，可知在搜索再現(xiàn)信號振幅的最大值來搜索正確的對焦位置的情況下，記錄的標(biāo)記的長度以信道間隔的2～4倍左右為適合。此外，在該附近，由于峰周圍的線密度高，相對于球面象差量和散焦量的變化的再現(xiàn)信號振幅變化也大，因此，調(diào)整靈敏度增大，容易進(jìn)行調(diào)整。最好是位于2倍與4倍中間的3倍附近。
因此，通過將記錄的標(biāo)記周期設(shè)定為適合的長度、，將標(biāo)記間隔等于數(shù)據(jù)區(qū)域的信道間隔的2～4倍的標(biāo)記的循環(huán)圖形用作記錄的標(biāo)記圖形，能夠用再現(xiàn)信號振幅的最大化搜索簡單地調(diào)整到正確的對焦位置。這樣，由于調(diào)整靈敏度增高，不容易受噪聲等的影響，因此，有能夠?qū)崿F(xiàn)用于調(diào)整的控制結(jié)構(gòu)的低成本化的優(yōu)點。
再有，上述中，考慮將信道間隔作為標(biāo)記的長度基準(zhǔn)的原因是，通常信道間隔反映了光斑直徑，所以可看作光斑的分辨率的基準(zhǔn)之一。
如上所述，在球面象差和散焦的調(diào)整中，在圖8～圖15(d)中示出的散焦量和球面象差校正量的二維曲線上，通過在跟蹤誤差信號振幅的最大值搜索時在傾斜方向上搜索、在再現(xiàn)信號振幅的最大值搜索時切換為縱橫方向的搜索，能夠同時將搜索時間抑制成較短，并且可確保調(diào)整的可靠性。
(效果、補充)如上所述，由于在跟蹤誤差信號振幅的分布和再現(xiàn)信號振幅的分布中有形狀的差異，因此，在兩者的最大值搜索中，切換搜索法可實現(xiàn)調(diào)整的高速化。在上述球面象差和散焦的調(diào)整中，在散焦量和球面象差校正量的二維曲線上，通過在跟蹤誤差信號振幅的最大值搜索時在傾斜方向(相對于兩軸傾斜的方向)上進(jìn)行搜索、在再現(xiàn)信號振幅的最大值搜索時在縱橫方向(與兩軸垂直或平行的方向)上進(jìn)行搜索，從整體上能夠可靠且高速地進(jìn)行光學(xué)系統(tǒng)的調(diào)整。
在本方法中，對于未記錄的記錄媒體，在將球面象差調(diào)整進(jìn)行高可靠化的基礎(chǔ)上，能夠使全體的調(diào)整高速化。因此，具有能夠高效率調(diào)節(jié)球面象差量和散焦量，能夠大幅度地縮短調(diào)整光軸所需的時間的優(yōu)點。此外，具有能夠縮短加載之后或初始化時的等待時間的優(yōu)點。
再有，在球面象差和散焦之外，有時還進(jìn)行傾斜(光頭與記錄媒體的相對斜度)的調(diào)整，該情況下，也可以構(gòu)成加上傾斜(二個自由度)調(diào)整的三維/四維搜索的結(jié)構(gòu)，但該情況下，例如，在抽出四個自由度中的球面象差量和散焦量的二個自由度作為二維曲線的情況下，也可以與上述同樣地，對于球面象差量和散焦量進(jìn)行傾斜方向及縱橫方向的搜索。
此外，在本方法中，由于可不依靠盤光學(xué)系統(tǒng)的象散就能夠向正確的最佳點調(diào)整球面象差，因此，作為媒體，能夠利用具有容易產(chǎn)生象差的厚塑料層(覆蓋層、基板層)的媒體。由于不依靠象差而得到穩(wěn)定的光斑，因此，具有可進(jìn)行更高密度的記錄的優(yōu)點。
(第三實施例利用內(nèi)插值的球面象差調(diào)整)下面，用圖2和圖16～圖21，說明具有媒體的透明層厚度隨記錄媒體的信息記錄位置而發(fā)生變化時的球面象差校正功能的光信息記錄裝置的結(jié)構(gòu)例。
(記錄層僅有一層或同一記錄層內(nèi)的校正)首先，用圖16～圖17說明根據(jù)記錄層為一層或同一記錄層內(nèi)的記錄媒體的透明層厚度不均來校正球面象差的光信息記錄裝置的結(jié)構(gòu)例。
圖16是作為記錄媒體使用了記錄層僅是一層的旋轉(zhuǎn)型記錄媒體時的球面象差的調(diào)整方法。圖17(流程圖)是其調(diào)整的過程。利用第一和第二實施例中記載的方法測量內(nèi)周側(cè)(A)和外周側(cè)(B)點的球面象差量和散焦量。作為A點和B點，理想的是在盤的數(shù)據(jù)記錄區(qū)域的最內(nèi)周附近和最外周附近取。將在A點得到的球面象差量設(shè)為SA1、散焦量設(shè)為DF1，同樣地，將在B點得到的球面象差量設(shè)為SA2、散焦量設(shè)為DF2。
此時，利用下式求記錄媒體(盤)上的任意位置Px的球面象差量SAx，式3SAx=SA1Px2-PxPx2-Px1+SA2Px-Px1Px2-Px1]]>DFx=DF1Px2-PxPx2-Px1+DF2Px-Px1Px2-Px1]]>在上述式子中，Px1、Px2、Px分別是各盤上的任意位置的半徑。按照圖2的結(jié)構(gòu)例說明其具體的結(jié)構(gòu)。主控制電路39將進(jìn)行記錄再現(xiàn)的數(shù)據(jù)的盤上位置的半徑Px、已測定的內(nèi)周點(A)、外周點(B)的半徑P1、P2提供給校正量生成電路34。在校正量生成電路34中，按照上式，計算半徑Px上的記錄再現(xiàn)數(shù)據(jù)的位置中的球面象差量SAx和散焦量DFx，分別向球面象差校正驅(qū)動電路23和散焦量加法運算電路31輸出。這樣，就近似線性地校正記錄媒體(盤)上的任意位置的球面象差。
在記錄媒體使用卡式的非旋轉(zhuǎn)型記錄媒體的情況下，或者在使用具有多個記錄層的多層媒體的情況下，也同樣地，按照坐標(biāo)對XY位置、半徑方向(信道數(shù))或?qū)拥膶盈B方向等各方向進(jìn)行內(nèi)插，計算出球面象差量和散焦量，進(jìn)行校正，在使用多維地存儲信息的、形狀不同的記錄媒體的情況下，也能夠同樣地在任意位置近似線性地校正球面象差，并記錄再現(xiàn)數(shù)據(jù)。
即，在該結(jié)構(gòu)中，在媒體的內(nèi)周和外周測量上述球面象差量的校正控制量的最佳值(和上述物鏡的散焦量的最佳值)，按照記錄再現(xiàn)的信息的信道位置，內(nèi)插上述內(nèi)周和外周的最佳值的值，作為上述散焦量和上述球面象差量的校正控制量。
此外，例如在記錄媒體是多層光盤的情況下，具有如下構(gòu)成。
是使用了圖18所示的旋轉(zhuǎn)型多層記錄媒體1的情況下的球面收差的調(diào)整方法。圖19(流程圖)是其調(diào)整的過程。若各層的間隔相同，在對層疊方向5上的層數(shù)為N層時的第Pz層的記錄層進(jìn)行記錄再現(xiàn)的情況下，利用第一和第二實施例中記載的方法，測量最上層(第一層)和最下層(第N層)的數(shù)據(jù)記錄區(qū)域的內(nèi)周點和外周點的球面象差量和散焦量。分別將其設(shè)為SA1T、SA2T、SA1B、SA2B、DF1T、DF2T、DF1B、DF2B。
此時，如下式所示，用內(nèi)插值求記錄媒體上任意位置的第Px、Pz層中的球面象差量SAxz和散焦量DFxz。
式4SAxz=(SA1TPx2-PxPx2-Px1+SA2TPx-Px1Px2-Px1)N-PzN-1+(SA1BPx2-PxPx2-Px1+SA2BPx-Px1Px2-Px1)Pz-1N-1]]>DFxz=(DF1TPx2-PxPx2-Px1+DF2TPx-Px1Px2-Px1)N-PzN-1+(DF1BPx2-PxPx2-Px1+DF2BPx-Px1Px2-Px1)Pz-1N-1]]>按照圖2的結(jié)構(gòu)例說明其具體結(jié)構(gòu)。主控制電路39具有存儲進(jìn)行記錄再現(xiàn)的數(shù)據(jù)在記錄媒體上的位置Px、Py和已測量的最上層和最下層的球面象差量和散焦量SA1T、SA2T、SA1B、SA2B、DF1T、DF2T、DF1B、DF2B的存儲單元，將這些值提供給校正量生成電路34，校正量生成電路34按照上式，計算位置第Px、Pz層上的記錄再現(xiàn)數(shù)據(jù)的位置中的球面象差量SAxz和焦散量DFxz，分別向球面象差校正驅(qū)動電路23和散焦量加法運算電路31輸出。這樣，近似線性地校正記錄媒體上的任意位置的球面象差。
即，在該結(jié)構(gòu)中具有存儲媒體的內(nèi)周和外周的上述球面象差量的校正控制量最佳值(和上述物鏡的散焦量最佳值)的存儲單元，按照進(jìn)行記錄再現(xiàn)的信息的信道位置，內(nèi)插上述內(nèi)周和外周的最佳值的值，作為上述散焦量和上述球面象差量的校正控制量。
此外，在該結(jié)構(gòu)中具有存儲對于層的重合方向的最上層和最下層的上述球面象差量的校正控制量最佳值的存儲單元，作為在多個記錄層間移動時設(shè)定的球面象差量的校正控制量，使用移動目的層的位置處的上述球面象差量的上述最佳值的內(nèi)插值。
此外，例如在非旋轉(zhuǎn)型的多層記錄媒體的情況下，具有如下構(gòu)成。
圖20是使用卡式多層記錄媒體2時的球面象差調(diào)整方法的例子。圖21(流程圖)是其調(diào)整的過程。若設(shè)各層的間隔相同，在對X軸方向3的位置為Px、Y軸方向4的位置為Py、層疊方向5上的層數(shù)為N層時的第Pz層的記錄層進(jìn)行記錄再現(xiàn)的情況下，利用第一和第二實施例中記載的方法，測量的最上層(第一層)和最下層(第N層)的數(shù)據(jù)記錄區(qū)域的四角(兩端)的點(Px1、Py1)、(Px2、Py1)、(Px1、Py2)、(Px2、Py2)的球面象差量和散焦量。分別將其設(shè)為SA1T、SA2T、SA3T、SA4T、DF1T、DF2T、DT3T、DT4T、SA1B、SA2B、SA3B、SA4B、DF1B、DF2B、DF3B、DF4B。
此時，如下式所示，利用內(nèi)插值求記錄媒體上的任意位置Px、Py、第Pz層的球面象差量Saxyz和散焦量Dfxyz。
按照圖2的結(jié)構(gòu)例說明其具體結(jié)構(gòu)。主控制電路39將進(jìn)行記錄再現(xiàn)的數(shù)據(jù)在記錄媒體上的位置Px、Py、層數(shù)Pz和已測量的四角(兩端)的點的位置Px1、Px2、Py1、Py2、層疊數(shù)N提供給校正量生成電路34，校正量生成電路34按照上式，計算位置Px、Py、層數(shù)Pz上的記錄再現(xiàn)數(shù)據(jù)位置的球面象差量SAxyz和散焦量DFxyz，分別向球面象差校正驅(qū)動電路23和散焦量加法運算電路31輸出。這樣，近似線性地校正記錄媒體上任意位置的球面象差。
即，在該結(jié)構(gòu)中具有對于一層記錄層、存儲媒體四角的上述球面象差量的校正控制量最佳值(和上述物鏡的散焦量最佳值)的存儲單元，按照進(jìn)行記錄再現(xiàn)的信息距四角的距離的比，內(nèi)插上述兩端的最佳值的值，作為上述散焦量和上述球面象差量的校正控制量。
式5SAxyz=(SA1TPx2-PxPx2-Px1+SA2TPx-Px1Px2-Px1)Py2-PyPy2-Py1N-PzN-1]]>+(SA3TPx2-PxPx2-Px1+SA4TPx-Px1Px2-Px1)Py-Py1Py2-Py1N-PzN-1]]>+(SA1BPx2-PxPx2-Px1+SA2BPx-Px1Px2-Px1)Py2-PyPy2-Py1Pz-1N-1]]>+(SA3BPx2-PxPx2-Px1+SA4BPx-Px1Px2-Px1)Py-Py1Py2-Py1Pz-1N-1]]>DFxyz=(DF1TPx2-PxPx2-Px1+DF2TPx-Px1Px2-Px1)Py2-PyPy2-Py1N-PzN-1]]>+(DF3TPx2-PxPx2-Px1+DF4TPx-Px1Px2-Px1)Py-Py1Py2-PyN-PzN-1]]>+(DF1BPx2-PxPx2-Px1+DF2BPx-Px1Px2-Px1)Py2-PyPy2-Py1Pz-1N-1]]>+(DF3BPx2-PxPx2-Px1+DF4BPx-Px1Px2-Px1)Py-Py1Py2-Py1Pz-1N-1]]>此外，在該結(jié)構(gòu)中具有存儲對于層的重合方向的最上層和最下層的上述球面象差量的校正控制量最佳值的存儲單元，作為在多個記錄層間移動時設(shè)定的球面象差量的校正控制量，使用移動目的層的位置處的上述球面象差量的上述最佳值的內(nèi)插值。
(效果)在本方法中，能夠這樣地在任意位置近似線性地校正球面象差。具有能夠?qū)⑷我庑诺腊霃降那蛎嫦蟛钫{(diào)整成正確值、在多層盤的多層間跳躍時也能夠正確地調(diào)整球面象差的優(yōu)點。由于在這些記錄媒體中能夠正確地調(diào)整球面象差，因此，具有能夠進(jìn)行良好的信號記錄/再現(xiàn)的優(yōu)點。
(整體效果)以上，在本發(fā)明中，在光信息記錄裝置中進(jìn)行球面象差校正的調(diào)整時，能夠在更短時間內(nèi)、以更高的可靠性在任意的位置更正確地調(diào)整球面象差。
在這樣的具有球面象差校正功能的光信息記錄裝置的光頭中，已提出了許多結(jié)構(gòu)，但本方式在具有一般的跟蹤誤差信號檢測功能的、幾乎所有的光頭中都能直接利用，可以進(jìn)行正確的球面象差校正調(diào)整，具有成本小的優(yōu)點。
此外，與日本專利特開2002-358677這樣的利用光束分割進(jìn)行動態(tài)的球面象差檢測/校正驅(qū)動的方式相比較，由于不需要搭載許多光檢測器和光電放大器，故能夠?qū)崿F(xiàn)電路全體的低噪聲。
因此，能夠廉價地提供具有球面象差校正功能、且可靠性更高的光盤裝置(光信息記錄裝置)。
權(quán)利要求
1.一種光信息記錄裝置，利用光學(xué)方式對記錄媒體進(jìn)行信息的讀寫，其特征在于，具有再現(xiàn)信號的振幅檢測單元、跟蹤誤差信號的振幅檢測單元、球面象差量的可變校正單元、物鏡的散焦量的可變控制單元；在上述球面象差和散焦量的調(diào)整中，在散焦量和球面象差校正量的二維曲線上，在跟蹤誤差信號振幅的最大值搜索中以傾斜方向進(jìn)行搜索，在再現(xiàn)信號振幅的最大值搜索中以縱橫方向進(jìn)行搜索。
2.一種光信息記錄裝置，利用光學(xué)方式對記錄媒體進(jìn)行信息的讀寫，其特征在于，具有再現(xiàn)信號的振幅檢測單元、跟蹤誤差信號的振幅檢測單元、球面象差量的可變校正單元、物鏡的散焦量的可變控制單元；對于重寫型的光記錄媒體，在調(diào)整球面象差量和散焦量使跟蹤誤差信號的振幅增加之后，記錄標(biāo)記，其后調(diào)整球面象差量和散焦量，使得再現(xiàn)信號的振幅最大化。
3.一種光信息記錄裝置，利用光學(xué)方式對記錄媒體進(jìn)行信息的讀寫，其特征在于，具有再現(xiàn)信號的振幅檢測單元、跟蹤誤差信號的振幅檢測單元、球面象差量的可變校正單元、物鏡的散焦量的可變控制單元；利用下述過程調(diào)整球面象差在進(jìn)行使跟蹤誤差信號的振幅增加的調(diào)整之后，記錄標(biāo)記，在使再現(xiàn)信號的振幅最大化之后，蓋寫上述記錄的標(biāo)記。
4.如權(quán)利要求2所述的光信息記錄裝置，其特征在于，作為上述記錄的標(biāo)記圖形，使用標(biāo)記間隔為數(shù)據(jù)區(qū)域的信道間隔的2～4倍的標(biāo)記的循環(huán)圖形。
5.如權(quán)利要求1所述的光信息記錄裝置，其特征在于，在使用了非旋轉(zhuǎn)型記錄媒體的光信息記錄裝置中，具有存儲媒體四角的上述球面象差量的校正控制量最佳值的存儲單元，按照進(jìn)行記錄再現(xiàn)的信息距四角的距離的比，內(nèi)插上述兩端的最佳值的值，作為上述散焦量和上述球面象差量的校正控制量。
6.如權(quán)利要求1所述的光信息記錄裝置，其特征在于，在使用了旋轉(zhuǎn)型記錄媒體的光信息記錄裝置中，具有存儲媒體的內(nèi)周和外周的上述球面象差量的校正控制量最佳值的存儲單元，按照進(jìn)行記錄再現(xiàn)的信息的信道位置，內(nèi)插上述內(nèi)周和外周的最佳值的值，作為上述散焦量和上述球面象差量的校正控制量。
7.如權(quán)利要求1所述的光信息記錄裝置，其特征在于，在記錄媒體中使用了多層記錄媒體的中，具有存儲最上層和最下層的上述球面象差量的校正控制量最佳值的存儲單元，使用移動目的層的位置處的上述球面象差量的上述最佳值的內(nèi)插值，作為在多個記錄層間移動時設(shè)定的球面象差量的校正控制量。
8.如權(quán)利要求1所述的光信息記錄裝置，其特征在于，在插入已初始化的記錄媒體的情況下，從再現(xiàn)信號振幅的最佳化開始；在插入未初始化的記錄媒體的情況下，從跟蹤誤差信號振幅的最佳化調(diào)整開始。
全文摘要
本發(fā)明提供一種光信息記錄裝置。在重寫型光盤裝置和光學(xué)信息記錄再現(xiàn)裝置中，不依靠再現(xiàn)信號檢測器的位置偏移和光學(xué)系統(tǒng)的剩余象差，就能自動地向正確的最佳點調(diào)節(jié)光學(xué)系統(tǒng)。使用跟蹤誤差信號振幅(PP振幅)同時粗調(diào)球面象差和散焦，使用再現(xiàn)信號振幅(RF振幅)進(jìn)行微調(diào)。由于能調(diào)整成正確的球面象差的最佳點，因此，能夠提高再現(xiàn)信號的可靠性。
文檔編號G11B7/085GK1601624SQ20041006203
公開日2005年3月30日 申請日期2004年6月28日 優(yōu)先權(quán)日2003年9月22日
發(fā)明者一色史雄, 大西邦一, 前田伸幸, 黑川貴弘, 島野健 申請人:日立視聽媒體股份有限公司