本發(fā)明涉及化合物的結(jié)構(gòu)解析技術(shù)領(lǐng)域,特別是涉及一種基于洛倫茲曲線的核磁共振譜雙二倍二重峰的解析方法及裝置。
背景技術(shù):
對(duì)于復(fù)雜未知結(jié)構(gòu)的化合物氫核磁共振譜進(jìn)行自動(dòng)解譜,得到的耦合模式和偶合常數(shù)對(duì)于確定化合物結(jié)構(gòu)有極大幫助,同時(shí)可以免除需要更多實(shí)驗(yàn)來完成化合物結(jié)構(gòu)驗(yàn)證解析過程?;衔锊煌糠值慕Y(jié)構(gòu)會(huì)在核磁共振譜的不同區(qū)域顯示成不同耦合模式下的曲線,針對(duì)于雙二倍二重峰(doublet of doublet of doublets,簡(jiǎn)稱ddd),目前人工手動(dòng)解析其偶合常數(shù)準(zhǔn)確率低。即使同是ddd峰,但在不同的偶合常數(shù)下,其曲線表現(xiàn)有極大差別,在某些復(fù)雜的情況下,依靠現(xiàn)有技術(shù)得到其偶合常數(shù)常常是不可能完成的任務(wù)。
因而,雖然核磁共振譜數(shù)據(jù)存在,但是由于目前沒有算法或者工具能夠幫助研究人員準(zhǔn)確地得到復(fù)雜耦合模式的偶合常數(shù)的能力。現(xiàn)有技術(shù)中,研究人員需要進(jìn)行更多的化學(xué)實(shí)驗(yàn)分析來填補(bǔ)復(fù)雜耦合模式部分的化學(xué)結(jié)構(gòu),所以,在現(xiàn)有技術(shù)中對(duì)化合物的核磁共振結(jié)構(gòu)解析存在著一定的難度,費(fèi)時(shí)費(fèi)力并且準(zhǔn)確率低,同時(shí)驗(yàn)證難度高。
技術(shù)實(shí)現(xiàn)要素:
針對(duì)于上述問題,本發(fā)明提供一種核磁共振譜雙二倍二重峰的解析方法及裝置,通過計(jì)算獲得偶合常數(shù),用以解決現(xiàn)有技術(shù)中對(duì)對(duì)含有復(fù)雜ddd峰的化合物的核磁共振結(jié)構(gòu)解析的缺陷。
為了實(shí)現(xiàn)上述目的,根據(jù)本發(fā)明的第一方面,提供了一種核磁共振譜雙二倍二重峰的解析方法,該方法包括:
將獲取到的化合物核磁共振譜中的每一個(gè)雙二倍二重峰(ddd),基于洛倫茲曲線處理為四個(gè)相同的二重峰;
其中,所述ddd峰的偶合常數(shù)包括第一偶合常數(shù)C1、第二偶合常數(shù)C2和第三偶合常數(shù)C3,并且所述每一個(gè)二重峰對(duì)應(yīng)的偶合常數(shù)為第三偶合常數(shù)C3;
對(duì)所述各個(gè)二重峰的化學(xué)位移在設(shè)定的截?cái)鄥^(qū)間內(nèi)進(jìn)行高斯采樣,得到所述各個(gè)二重峰的精準(zhǔn)化學(xué)位移;
按照預(yù)設(shè)參數(shù),應(yīng)用貝葉斯模型對(duì)所述第三偶合常數(shù)C3和四個(gè)二重峰的化學(xué)位移參數(shù)在設(shè)定的截?cái)鄥^(qū)間內(nèi)進(jìn)行高斯采樣,并兩兩比較所述第三偶合常數(shù)C3和所述四個(gè)二重峰的化學(xué)位移每次高斯采樣后獲得的相關(guān)系數(shù),將獲得的相關(guān)系數(shù)最高的值作為第三偶合常數(shù)C3和四個(gè)二重峰的化學(xué)位移的最終值;
其中,所述相關(guān)系數(shù)為所述截?cái)鄥^(qū)間內(nèi)所述化合物的核磁共振譜與構(gòu)建的ddd峰的相關(guān)系數(shù);
基于所述四個(gè)二重峰的化學(xué)位移與核磁共振譜儀磁場(chǎng)強(qiáng)度,分別計(jì)算獲得所述第一偶合常數(shù)C1的值和所述第二偶合常數(shù)C2的值。
優(yōu)選的,所述將獲取到的化合物核磁共振譜中的每一個(gè)雙二倍二重峰(ddd),基于洛倫茲曲線處理為四個(gè)相同的二重峰,包括:
將獲取到的化合物核磁共振譜中的每一個(gè)ddd峰,通過洛倫茲曲線方程式中r為譜峰的半寬高,x為化學(xué)位移,得到多個(gè)洛倫茲曲線,其中所述洛倫茲曲線為單峰曲線;
計(jì)算獲取預(yù)估得到的二重峰的第三偶合常數(shù)C3與核磁共振儀磁場(chǎng)強(qiáng)度(單位:兆赫茲MHz)之間的比值,將所述比值作為兩個(gè)洛倫茲曲線單峰間的化學(xué)位移;
根據(jù)所述兩個(gè)洛倫茲曲線單峰間的化學(xué)位移,對(duì)所述多個(gè)洛倫茲曲線中的每對(duì)洛倫茲曲線進(jìn)行加和,得到所述四個(gè)相同的二重峰。
優(yōu)選的,所述基于所述四個(gè)二重峰的化學(xué)位移與核磁共振譜儀磁場(chǎng)強(qiáng)度,分別計(jì)算獲得所述第一偶合常數(shù)C1的值和所述第二偶合常數(shù)C2的值,包括:
排列所述四個(gè)二重峰的化學(xué)位移A1、A2、A3和A4,得到化學(xué)位移從高到低的排列結(jié)果A1、A2、A3、A4;
計(jì)算所述第一偶合常數(shù)C1的值,C1=(A1-A3=A2-A4)×核磁共振譜儀磁場(chǎng)強(qiáng)度(單位:兆赫茲MHz);
計(jì)算所述第二偶合常數(shù)C2的值,C2=(A1-A2=A3-A4)×核磁共振譜儀磁場(chǎng)強(qiáng)度(單位:兆赫茲MHz)。
根據(jù)本發(fā)明的第二方面,提供了一種核磁共振譜雙二倍二重峰的解析裝置,該裝置包括:
處理模塊,用于將獲取到的化合物核磁共振譜中的每一個(gè)雙二倍二重峰(ddd),基于洛倫茲曲線處理為四個(gè)相同的二重峰;
其中,所述ddd峰的偶合常數(shù)包括第一偶合常數(shù)C1、第二偶合常數(shù)C2和第三偶合常數(shù)C3,并且所述每一個(gè)二重峰對(duì)應(yīng)的偶合常數(shù)為第三偶合常數(shù)C3;
第一采樣模塊,用于對(duì)所述各個(gè)二重峰的化學(xué)位移在設(shè)定的截?cái)鄥^(qū)間內(nèi)進(jìn)行高斯采樣,得到所述各個(gè)二重峰的精準(zhǔn)化學(xué)位移;
第二采樣模塊,用于按照預(yù)設(shè)參數(shù),應(yīng)用貝葉斯模型對(duì)所述第三偶合常數(shù)C3和四個(gè)二重峰的化學(xué)位移參數(shù)在設(shè)定的截?cái)鄥^(qū)間內(nèi)進(jìn)行高斯采樣,并兩兩比較所述第三偶合常數(shù)C3和所述四個(gè)二重峰的化學(xué)位移每次高斯采樣后獲得的相關(guān)系數(shù),將獲得的相關(guān)系數(shù)最高的值作為第三偶合常數(shù)C3和四個(gè)二重峰的化學(xué)位移的最終值;
其中,所述相關(guān)系數(shù)為所述截?cái)鄥^(qū)間內(nèi)所述化合物的核磁共振譜與構(gòu)建的ddd峰的相關(guān)系數(shù);
計(jì)算模塊,基于所述四個(gè)二重峰的化學(xué)位移與核磁共振譜儀磁場(chǎng)強(qiáng)度,分別計(jì)算獲得所述第一偶合常數(shù)C1的值和所述第二偶合常數(shù)C2的值。
優(yōu)選的,所述處理模塊,包括:
處理單元,用于將獲取到的化合物核磁共振譜中的每一個(gè)ddd峰,通過洛倫茲曲線方程式中r為譜峰的半寬高,x為化學(xué)位移,得到多個(gè)洛倫茲曲線,其中所述洛倫茲曲線為單峰曲線;
第一計(jì)算單元,用于計(jì)算獲取預(yù)估得到的二重峰的第三偶合常數(shù)C3與核磁共振儀磁場(chǎng)強(qiáng)度(單位:兆赫茲MHz)之間的比值,將所述比值作為兩個(gè)洛倫茲曲線單峰間的化學(xué)位移;
第二計(jì)算單元,用于根據(jù)所述兩個(gè)洛倫茲曲線單峰間的化學(xué)位移,對(duì)所述多個(gè)洛倫茲曲線中的每對(duì)洛倫茲曲線進(jìn)行加和,得到所述四個(gè)相同的二重峰。
優(yōu)選的,所述計(jì)算模塊,包括:
排列單元,用于排列所述四個(gè)二重峰的化學(xué)位移A1、A2、A3和A4,得到化學(xué)位移從高到低的排列結(jié)果A1、A2、A3、A4;
第三計(jì)算單元,用于計(jì)算所述第一偶合常數(shù)C1的值,C1=(A1-A3=A2-A4)×核磁共振譜儀磁場(chǎng)強(qiáng)度(單位:兆赫茲MHz);
第四計(jì)算單元,用于計(jì)算所述第二偶合常數(shù)C2的值,C2=(A1-A2=A3-A4)×核磁共振譜儀磁場(chǎng)強(qiáng)度(單位:兆赫茲MHz)。
相較于現(xiàn)有技術(shù),本發(fā)明將獲取到的化合物核磁共振譜中的每一個(gè)雙二倍二重峰(ddd),基于洛倫茲曲線處理為四個(gè)相同的二重峰;通過高斯采樣,得到所述各個(gè)二重峰的精準(zhǔn)化學(xué)位移,計(jì)算獲得所述二重峰的偶合常數(shù)。在本發(fā)明中,使用洛倫茲曲線作為基礎(chǔ),首先構(gòu)建出二重峰,然后偶合常數(shù)在預(yù)設(shè)的區(qū)間內(nèi)進(jìn)行自動(dòng)采樣,最終獲得精準(zhǔn)的ddd偶合常數(shù)和曲線,采用本發(fā)明針對(duì)在ddd峰這種復(fù)雜的結(jié)構(gòu)下,實(shí)現(xiàn)了對(duì)化合物核磁共振ddd峰結(jié)構(gòu)的解析省時(shí)省力和準(zhǔn)確率高,解決了現(xiàn)有技術(shù)中對(duì)化合物的核磁共振結(jié)構(gòu)解析的缺陷。
附圖說明
為了更清楚地說明本發(fā)明實(shí)施例或現(xiàn)有技術(shù)中的技術(shù)方案,下面將對(duì)實(shí)施例或現(xiàn)有技術(shù)描述中所需要使用的附圖作簡(jiǎn)單地介紹,顯而易見地,下面描述中的附圖僅僅是本發(fā)明的實(shí)施例,對(duì)于本領(lǐng)域普通技術(shù)人員來講,在不付出創(chuàng)造性勞動(dòng)的前提下,還可以根據(jù)提供的附圖獲得其他的附圖。
圖1為本發(fā)明實(shí)施例一提供的核磁共振譜雙二倍二重峰的解析方法的流程示意圖;
圖2為本發(fā)明實(shí)施例二對(duì)應(yīng)的圖1所述S11步驟中處理為四個(gè)相同二重峰的流程示意圖;
圖3為本發(fā)明實(shí)施例二對(duì)應(yīng)的圖1所述S14步驟計(jì)算第一和第二偶合常數(shù)的流程示意圖;
圖4為本發(fā)明實(shí)施例三提供的核磁共振譜雙二倍二重峰的解析裝置的結(jié)構(gòu)示意圖。
具體實(shí)施方式
下面將結(jié)合本發(fā)明實(shí)施例中的附圖,對(duì)本發(fā)明實(shí)施例中的技術(shù)方案進(jìn)行清楚、完整地描述,顯然,所描述的實(shí)施例僅僅是本發(fā)明一部分實(shí)施例,而不是全部的實(shí)施例?;诒景l(fā)明中的實(shí)施例,本領(lǐng)域普通技術(shù)人員在沒有做出創(chuàng)造性勞動(dòng)前提下所獲得的所有其他實(shí)施例,都屬于本發(fā)明保護(hù)的范圍。
本發(fā)明的說明書和權(quán)力要求書及上述附圖中的術(shù)語(yǔ)“第一”和“第二”等是用于區(qū)別不同的對(duì)象,而不是用于描述特定的順序。此外術(shù)語(yǔ)“包括”和“具有”以及他們?nèi)魏巫冃危鈭D在于覆蓋不排他的包含。例如包含了一系列步驟或單元的過程、方法、系統(tǒng)、產(chǎn)品或設(shè)備沒有設(shè)定于已列出的步驟或單元,而是可包括沒有列出的步驟或單元。
實(shí)施例一
參見圖1為本發(fā)明實(shí)施例一提供的核磁共振譜雙二倍二重峰的解析方法的流程示意圖,該方法包括:
S11、將獲取到的化合物核磁共振譜中的每一個(gè)雙二倍二重峰(ddd),基于洛倫茲曲線處理為四個(gè)相同的二重峰;
其中,所述ddd峰的偶合常數(shù)包括第一偶合常數(shù)C1、第二偶合常數(shù)C2和第三偶合常數(shù)C3,并且所述每一個(gè)二重峰對(duì)應(yīng)的偶合常數(shù)為第三偶合常數(shù)C3;
S12、對(duì)所述各個(gè)二重峰的化學(xué)位移在設(shè)定的截?cái)鄥^(qū)間內(nèi)進(jìn)行高斯采樣,得到所述各個(gè)二重峰的精準(zhǔn)化學(xué)位移;
S13、按照預(yù)設(shè)參數(shù),應(yīng)用貝葉斯模型對(duì)所述第三偶合常數(shù)C3和四個(gè)二重峰的化學(xué)位移參數(shù)在設(shè)定的截?cái)鄥^(qū)間內(nèi)進(jìn)行高斯采樣,并兩兩比較所述第三偶合常數(shù)C3和所述四個(gè)二重峰的化學(xué)位移每次高斯采樣后獲得的相關(guān)系數(shù),將獲得的相關(guān)系數(shù)最高的值作為第三偶合常數(shù)C3和四個(gè)二重峰的化學(xué)位移的最終值;
其中,所述相關(guān)系數(shù)為所述截?cái)鄥^(qū)間內(nèi)所述化合物的核磁共振譜與構(gòu)建的ddd峰的相關(guān)系數(shù);
所述截?cái)鄥^(qū)間設(shè)為認(rèn)為的偶合常數(shù)可能的范圍值,可以由目標(biāo)核磁共振譜區(qū)間中相鄰兩本地最高或最低值之間的ppm值之差(橫坐標(biāo)之差)來估算;
可以理解的,使用貝葉斯模型通過截?cái)喔咚共蓸樱瑢?fù)雜解譜過程自動(dòng)化,并大大提高了準(zhǔn)確率。使用貝葉斯模型,將化合物核磁共振譜中已知的先驗(yàn)信息,如每一個(gè)核磁共振譜峰的單峰形式為洛倫茲曲線,所研究區(qū)間內(nèi)核磁共振譜為ddd偶合,其偶合常數(shù)屬于某一區(qū)間數(shù)值內(nèi)(化學(xué)位移)等信息作為貝葉斯模型的先驗(yàn)信息,經(jīng)過采樣分析,找出偶合常數(shù)最接近于真實(shí)值得數(shù)值。對(duì)偶合常數(shù)值進(jìn)行高斯采樣,因?yàn)榕己铣?shù)值取值不是和高斯函數(shù)一樣在負(fù)無窮到正無窮區(qū)間內(nèi),首先它一定是正數(shù),因此必大于0,而且小于某個(gè)值(至少小于核磁共振譜所研究區(qū)間的總化學(xué)位移值,或更窄的區(qū)間)。
S14、基于所述四個(gè)二重峰的化學(xué)位移與核磁共振譜儀磁場(chǎng)強(qiáng)度,分別計(jì)算獲得所述第一偶合常數(shù)C1的值和所述第二偶合常數(shù)C2的值;
具體的,偶合常數(shù)反映2個(gè)核(即氫原子)之間的作用強(qiáng)弱,受偶合核間的距離,角度和電子云密度影響,從偶合模式(ddd峰的曲線)和偶合常數(shù)值可以推出氫原子和其周圍環(huán)境氫原子的位置關(guān)系,進(jìn)而確定化合物核磁共振的機(jī)構(gòu)。
根據(jù)本發(fā)明實(shí)施例一提供的技術(shù)方案,本發(fā)明將獲取到的化合物核磁共振譜中的每一個(gè)雙二倍二重峰(ddd峰),基于洛倫茲曲線處理為四個(gè)相同的二重峰;通過高斯采樣,得到所述各個(gè)二重峰的精準(zhǔn)化學(xué)位移,計(jì)算獲得所述二重峰的偶合常數(shù),通過所述偶合常數(shù),最終解析確定所述化合物核磁共振結(jié)構(gòu)。在本發(fā)明中,使用洛倫茲曲線作為基礎(chǔ),首先構(gòu)建出二重峰,然后偶合常數(shù)在預(yù)設(shè)的區(qū)間內(nèi)進(jìn)行自動(dòng)采樣,最終獲得精準(zhǔn)的ddd偶合常數(shù)和曲線,采用本發(fā)明針對(duì)在ddd峰這種復(fù)雜的結(jié)構(gòu)下,實(shí)現(xiàn)了對(duì)化合物核磁共振ddd峰結(jié)構(gòu)的解析省時(shí)省力和準(zhǔn)確率高,解決了現(xiàn)有技術(shù)中對(duì)化合物的核磁共振結(jié)構(gòu)解析的缺陷。
實(shí)施例二
參照本發(fā)明實(shí)施例一和圖1中所描述的S11到S15步驟的具體過程,并參見圖2本發(fā)明實(shí)施例二對(duì)應(yīng)的圖1所述S11步驟中處理為四個(gè)相同二重峰的流程示意圖,步驟S11具體包括:
S111、將獲取到的化合物核磁共振譜中的每一個(gè)ddd峰,通過洛倫茲曲線方程式中r為譜峰的半寬高,x為化學(xué)位移,得到多個(gè)洛倫茲曲線,其中所述洛倫茲曲線為單峰曲線;
可以理解為,使用洛侖茲曲線,作為模擬多重峰曲線的基礎(chǔ)。洛侖茲曲線的橫坐標(biāo)為化學(xué)位移(即ppm),縱坐標(biāo)為信號(hào)強(qiáng)度。洛侖茲曲線為核磁共振譜中每一個(gè)峰的理論曲線,是一個(gè)單峰,其他所有復(fù)雜多峰都可以認(rèn)為是此單峰在不同橫坐標(biāo),不同個(gè)數(shù)的加和。
S112、計(jì)算獲取預(yù)估得到的二重峰的第三偶合常數(shù)C3與核磁共振儀磁場(chǎng)強(qiáng)度(單位:兆赫茲MHz)之間的比值,將所述比值作為兩個(gè)洛倫茲曲線單峰間的化學(xué)位移;
S113、根據(jù)所述兩個(gè)洛倫茲曲線單峰間的化學(xué)位移,對(duì)所述多個(gè)洛倫茲曲線中的每對(duì)洛倫茲曲線進(jìn)行加和,得到所述四個(gè)相同的二重峰。
相應(yīng)的,參見圖3為本發(fā)明實(shí)施例二對(duì)應(yīng)的圖1所述S14步驟計(jì)算第一和第二偶合常數(shù)的流程示意圖,步驟S14具體為:
S141、排列所述四個(gè)二重峰的化學(xué)位移A1、A2、A3和A4,得到化學(xué)位移從高到低的排列結(jié)果A1、A2、A3、A4;
S142、計(jì)算所述第一偶合常數(shù)C1的值,C1=(A1-A3=A2-A4)×核磁共振譜儀磁場(chǎng)強(qiáng)度(單位:兆赫茲MHz);
S143、計(jì)算所述第二偶合常數(shù)C2的值,C2=(A1-A2=A3-A4)×核磁共振譜儀磁場(chǎng)強(qiáng)度(單位:兆赫茲MHz)。
根據(jù)本發(fā)明實(shí)施例二提供的技術(shù)方案,具體闡述了利用洛倫茲曲線將ddd峰處理為二重峰,并計(jì)算獲得相應(yīng)的偶合常數(shù)的值,根據(jù)偶合常數(shù)和ddd曲線,可以通過現(xiàn)有技術(shù)解析確定所述化合物的氫原子位置關(guān)系,得到所述化合物核磁共振結(jié)構(gòu)。使得對(duì)復(fù)雜雙二倍二重峰的解譜成為可能。解決以往應(yīng)對(duì)復(fù)雜雙二倍二重峰難以解譜時(shí),需要追加更多試驗(yàn)來解析化合物結(jié)構(gòu)的問題。從而解決了現(xiàn)有技術(shù)中對(duì)化合物的核磁共振結(jié)構(gòu)解析的缺陷。
實(shí)施例三
與本發(fā)明實(shí)施例一和實(shí)施例二所公開的核磁共振譜雙二倍二重峰的解析方法相對(duì)應(yīng),本發(fā)明實(shí)施例三還提供了一種核磁共振譜雙二倍二重峰的解析裝置,參見圖4為本發(fā)明實(shí)施例三提供的核磁共振譜雙二倍二重峰的解析裝置的結(jié)構(gòu)示意圖,該裝置包括:
處理模塊1,用于將獲取到的化合物核磁共振譜中的每一個(gè)雙二倍二重峰(ddd),基于洛倫茲曲線處理為四個(gè)相同的二重峰;
其中,所述ddd峰的偶合常數(shù)包括第一偶合常數(shù)C1、第二偶合常數(shù)C2和第三偶合常數(shù)C3,并且所述每一個(gè)二重峰對(duì)應(yīng)的偶合常數(shù)為第三偶合常數(shù)C3;
第一采樣模塊2,用于對(duì)所述各個(gè)二重峰的化學(xué)位移在設(shè)定的截?cái)鄥^(qū)間內(nèi)進(jìn)行高斯采樣,得到所述各個(gè)二重峰的精準(zhǔn)化學(xué)位移;
第二采樣模塊3,用于按照預(yù)設(shè)參數(shù),應(yīng)用貝葉斯模型對(duì)所述第三偶合常數(shù)C3和四個(gè)二重峰的化學(xué)位移參數(shù)在設(shè)定的截?cái)鄥^(qū)間內(nèi)進(jìn)行高斯采樣,并兩兩比較所述第三偶合常數(shù)C3和所述四個(gè)二重峰的化學(xué)位移每次高斯采樣后獲得的相關(guān)系數(shù),將獲得的相關(guān)系數(shù)最高的值作為第三偶合常數(shù)C3和四個(gè)二重峰的化學(xué)位移的最終值;
計(jì)算模塊4,用于基于所述四個(gè)二重峰的化學(xué)位移與核磁共振譜儀磁場(chǎng)強(qiáng)度,分別計(jì)算獲得所述第一偶合常數(shù)C1的值和所述第二偶合常數(shù)C2的值;
解析模塊5,用于通過所述第一偶合常數(shù)C1的值、所述第二偶合常數(shù)C2的值和所述第三偶合常數(shù)C3的最終值,解析確定所述化合物核磁共振結(jié)構(gòu)。
相應(yīng)的,所述處理模塊1,包括:
處理單元11,用于將獲取到的化合物核磁共振譜中的每一個(gè)ddd峰,通過洛倫茲曲線方程式中r為譜峰的半寬高,x為化學(xué)位移,得到多個(gè)洛倫茲曲線,其中所述洛倫茲曲線為單峰曲線;
第一計(jì)算單元12,用于計(jì)算獲取預(yù)估得到的二重峰的第三偶合常數(shù)C3與核磁共振儀磁場(chǎng)強(qiáng)度(單位:兆赫茲MHz)之間的比值,將所述比值作為兩個(gè)洛倫茲曲線單峰間的化學(xué)位移;
第二計(jì)算單元13,用于根據(jù)所述兩個(gè)洛倫茲曲線單峰間的化學(xué)位移,對(duì)所述多個(gè)洛倫茲曲線中的每對(duì)洛倫茲曲線進(jìn)行加和,得到所述四個(gè)相同的二重峰。
相應(yīng)的,所述計(jì)算模塊4,包括:
排列單元41,用于排列所述四個(gè)二重峰的化學(xué)位移A1、A2、A3和A4,得到化學(xué)位移從高到低的排列結(jié)果A1、A2、A3、A4;
第三計(jì)算單元42,用于計(jì)算所述第一偶合常數(shù)C1的值,C1=(A1-A3=A2-A4)×核磁共振譜儀磁場(chǎng)強(qiáng)度(單位:兆赫茲MHz);
第四計(jì)算單元43,用于計(jì)算所述第二偶合常數(shù)C2的值,C2=(A1-A2=A3-A4)×核磁共振譜儀磁場(chǎng)強(qiáng)度(單位:兆赫茲MHz)。
在本發(fā)明實(shí)施例三中,通過在處理模塊中使用洛倫茲曲線作為基礎(chǔ),首先構(gòu)建出二重峰,然后在采樣模塊和計(jì)算模塊中將偶合常數(shù)在預(yù)設(shè)的區(qū)間內(nèi)進(jìn)行自動(dòng)采樣,獲得精準(zhǔn)的曲線和偶合常數(shù)實(shí)現(xiàn)了對(duì)復(fù)雜雙二倍二重峰的解譜,解決了現(xiàn)有技術(shù)中對(duì)化合物的核磁共振結(jié)構(gòu)解析的缺陷。
本說明書中各個(gè)實(shí)施例采用遞進(jìn)的方式描述,每個(gè)實(shí)施例重點(diǎn)說明的都是與其他實(shí)施例的不同之處,各個(gè)實(shí)施例之間相同相似部分互相參見即可。對(duì)于實(shí)施例公開的裝置而言,由于其與實(shí)施例公開的方法相對(duì)應(yīng),所以描述的比較簡(jiǎn)單,相關(guān)之處參見方法部分說明即可。
對(duì)所公開的實(shí)施例的上述說明,使本領(lǐng)域?qū)I(yè)技術(shù)人員能夠?qū)崿F(xiàn)或使用本發(fā)明。對(duì)這些實(shí)施例的多種修改對(duì)本領(lǐng)域的專業(yè)技術(shù)人員來說將是顯而易見的,本文中所定義的一般原理可以在不脫離本發(fā)明的精神或范圍的情況下,在其它實(shí)施例中實(shí)現(xiàn)。因此,本發(fā)明將不會(huì)被限制于本文所示的這些實(shí)施例,而是要符合與本文所公開的原理和新穎特點(diǎn)相一致的最寬的范圍。