專(zhuān)利名稱(chēng)：一種介孔異質(zhì)復(fù)合材料熱物性的計(jì)算方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及復(fù)合材料性能研究領(lǐng)域，具體的說(shuō)是一種介孔異質(zhì)復(fù)合材料熱物性的計(jì)算方法。
背景技術(shù)：
納米材料是一種新型的材料，它具有廣闊的應(yīng)用前景?！凹{米材料工程”是21世紀(jì)新材料研究和應(yīng)用的“制高點(diǎn)”。近年來(lái)，納米領(lǐng)域誕生了一種全新的研究對(duì)象——“介孔復(fù)合材料”，它是最具希望的發(fā)展方向之一，是納米材料工程的重要組成部分。介孔異質(zhì)復(fù)合材料作為近年來(lái)誕生的一種全新納米材料，由于具有特殊的微/納結(jié)構(gòu)，其熱學(xué)性能受如體積效應(yīng)、量子尺寸效應(yīng)、表面效應(yīng)、量子隧道效應(yīng)、介電限域效應(yīng)、光子隧道效應(yīng)等的影響較大，因此必然會(huì)表現(xiàn)出非同尋常的熱學(xué)特性。在納米尺度下，由于 分散相的異相/異質(zhì)特性，會(huì)引起納米顆粒/團(tuán)簇/納米線(xiàn)鍵合特性或晶格點(diǎn)陣的變化，形成微觀局部非均相/非均質(zhì)，并可引起載熱子激發(fā)方式等的變化；分散相納米顆粒/團(tuán)簇/納米線(xiàn)的體積效應(yīng)、表面效應(yīng)、宏觀量子隧道效應(yīng)等必然涉及到聲子或電子運(yùn)動(dòng)，不同形貌、不同性質(zhì)納米顆粒/團(tuán)簇/納米線(xiàn)載熱子的運(yùn)動(dòng)特性及由此引發(fā)的輸運(yùn)效應(yīng)極為引人關(guān)注；同時(shí)，納米顆粒/團(tuán)簇/納米線(xiàn)的表面改性，基材與納米顆粒/團(tuán)簇/納米線(xiàn)復(fù)合，有可能引發(fā)嶄新傳遞現(xiàn)象和機(jī)制，且其對(duì)界面散射和波動(dòng)性的影響也是非常具有挑戰(zhàn)性的。由于介孔固體選擇的多樣性及異相/異質(zhì)納米顆粒/團(tuán)簇/納米線(xiàn)的特異性能，人們有望很快制備出具有良好化學(xué)和熱穩(wěn)定性的能源型介孔異質(zhì)納米復(fù)合材料，它們既可是剛性的，又可是軟材料，且會(huì)具有超高導(dǎo)熱或超級(jí)絕熱等極限熱特性或其它奇妙性能。由此，利用納米尺度下存在的各種微尺度效應(yīng)，制備出具有特殊性能的新型納米材料，并對(duì)該材料的熱導(dǎo)率進(jìn)行理論分析和實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證，從而對(duì)具有高導(dǎo)熱/絕熱的介孔復(fù)合材料進(jìn)行指導(dǎo)，達(dá)到對(duì)介孔復(fù)合材料進(jìn)行熱設(shè)計(jì)，制備出具有高導(dǎo)熱/絕熱的介孔復(fù)合材料。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明的目的是提供一種介孔異質(zhì)復(fù)合材料熱物性的控制方法，為納米孔隙條件下復(fù)合材料提供熱物理性能參數(shù)的計(jì)算方法，提高了得到熱物性的準(zhǔn)確度，。為了實(shí)現(xiàn)上述目的，本發(fā)明設(shè)計(jì)了一種介孔異質(zhì)復(fù)合材料熱物性的計(jì)算方法，按照以下步驟進(jìn)行(a)樣品表征對(duì)復(fù)合材料的形貌、結(jié)構(gòu)、組成、含量進(jìn)行表征；(b)測(cè)試熱物性對(duì)復(fù)合材料進(jìn)行熱物性測(cè)試，測(cè)量出樣品的熱導(dǎo)率、熱擴(kuò)散率、比熱值；(C)理論計(jì)算熱物性采用動(dòng)力學(xué)理論，結(jié)合分子動(dòng)力學(xué)模擬，分別提煉介孔異質(zhì)復(fù)合材料基材和填充物的熱導(dǎo)率，并考慮其間存在的近場(chǎng)輻射、界面散射以及基材與填充物相耦合的作用，得到復(fù)合材料的有效熱導(dǎo)率；
(d)驗(yàn)證結(jié)合實(shí)驗(yàn)結(jié)果，完善納米孔隙尺度下介孔異質(zhì)復(fù)合材料傳熱的相應(yīng)數(shù)理模型。所述步驟(a)中，通過(guò)高分辨透射電鏡、掃描電鏡、X射線(xiàn)衍射(小角、廣角)、氮?dú)馕?、X射線(xiàn)光電子能譜等手段對(duì)復(fù)合材料的形貌、結(jié)構(gòu)、組成、含量等性能進(jìn)行了表征。所述步驟(b)中，針對(duì)介孔異質(zhì)復(fù)合粉體壓片材料、粉體材料分別建立了測(cè)試介孔復(fù)合材料熱物性的基準(zhǔn)熱量計(jì)法、熱線(xiàn)法、雙流計(jì)法、納秒激光閃光法等實(shí)驗(yàn)裝置，展開(kāi)實(shí)驗(yàn)測(cè)試，探討了復(fù)合材料微觀結(jié)構(gòu)對(duì)熱物性的影 響，為后續(xù)理論模型的驗(yàn)證、修正及優(yōu)化材料設(shè)計(jì)奠定了一定基礎(chǔ)。所述步驟(C)中，分別建立了介孔復(fù)合材料基材(有序介孔二氧化硅)、受限孔道內(nèi)填充物(氣體、納米線(xiàn)、納米團(tuán)簇)和異質(zhì)復(fù)合材料(組裝納米線(xiàn)的Cu/MCM-41、組裝納米團(tuán)簇的A1/MCM-41)的微觀結(jié)構(gòu)單元及相應(yīng)的傳熱數(shù)理模型；使用分子動(dòng)力學(xué)、動(dòng)力學(xué)理論、Callaway熱導(dǎo)率模型等方法，分析了介孔基材熱導(dǎo)率與材料微觀結(jié)構(gòu)之間的關(guān)系，探索納米尺度傳熱機(jī)理；同時(shí)，使用分子動(dòng)力學(xué)、動(dòng)力學(xué)理論和玻爾茲曼輸運(yùn)方程等方法，計(jì)算了填充物納米線(xiàn)、納米團(tuán)簇的電子和聲子熱導(dǎo)率，并分析了納米線(xiàn)、納米團(tuán)簇的尺寸效應(yīng)和界面效應(yīng)；對(duì)復(fù)合材料內(nèi)的近場(chǎng)輻射展開(kāi)研究，包括介孔壁面間、納米線(xiàn)間、團(tuán)簇間存在的近場(chǎng)輻射，進(jìn)一步完善介孔復(fù)合材料熱導(dǎo)率的微觀理論模型；并對(duì)復(fù)合材料內(nèi)存在的界面散射展開(kāi)研究，包括聲子輸運(yùn)、電子輸運(yùn)的界面散射，計(jì)算結(jié)果用于修正介孔基材、填充物納米線(xiàn)等的熱導(dǎo)率；理論描述介孔復(fù)合材料內(nèi)的熱傳遞規(guī)律，探索組裝單元體中的不同傳熱方式、近場(chǎng)輻射、界面散射及其介孔基材與填充物的耦合關(guān)系，建立了介孔異質(zhì)復(fù)合材料的有效熱導(dǎo)率模型。所述步驟(d)中，通過(guò)實(shí)驗(yàn)研究和理論研究，分析了介孔復(fù)合材料微觀結(jié)構(gòu)尺寸(孔道半徑、孔道壁厚)及孔道內(nèi)填充物含量(即異質(zhì)填充率)對(duì)介孔復(fù)合材料熱導(dǎo)率的影響，進(jìn)一步完善納米孔隙尺度下傳熱的相應(yīng)數(shù)理模型，通過(guò)改變材料的結(jié)構(gòu)、組成、含量等參數(shù)來(lái)控制材料的熱導(dǎo)率等，優(yōu)化材料設(shè)計(jì)。本發(fā)明同現(xiàn)有技術(shù)相比，有以下優(yōu)點(diǎn)A、將近場(chǎng)輻射機(jī)理運(yùn)用到介孔尺度，對(duì)介孔復(fù)合材料這種新型材料進(jìn)行近場(chǎng)輻射理論研究，進(jìn)一步完善介孔復(fù)合材料熱導(dǎo)率的微觀理論模型。B、對(duì)介孔復(fù)合材料的界面散射進(jìn)行理論研究，并確定介孔基材與填充物的耦合作用，建立建立介孔復(fù)合材料的有效導(dǎo)熱系數(shù)模型，獲得有效熱導(dǎo)率與納米線(xiàn)/顆粒熱導(dǎo)率、氣相熱導(dǎo)率、孔隙率、近場(chǎng)輻射、溫度和界面熱阻等的耦合關(guān)聯(lián)關(guān)系。C、結(jié)合微觀導(dǎo)熱機(jī)理分析(近場(chǎng)輻射、聲子導(dǎo)熱、電子導(dǎo)熱、界面散射和尺度效應(yīng)等)，建立介孔復(fù)合材料的熱設(shè)計(jì)有關(guān)理論，并與實(shí)驗(yàn)結(jié)果相比較，進(jìn)一步完善納米孔隙尺度下傳熱的相應(yīng)數(shù)理模型，通過(guò)改變材料的結(jié)構(gòu)、組成、含量等參數(shù)來(lái)控制材料的熱導(dǎo)率等，為高導(dǎo)熱/高絕熱材料設(shè)計(jì)提供理論基礎(chǔ)。


圖I 是 Ag/SBA-15 的高分辨透鏡圖片(HRTEM): (a)和(b) Ag/SBA-15，(c)和(d)Ag納米線(xiàn)，(C)中插入為Ag納米線(xiàn)的電子衍射圖。圖2是不同AgN03濃度所制備的Ag/SBA-15復(fù)合材料的HRTEM (a) Ag/SBA-15-0. 75, (b)Ag/SBA-15-l. 25，(c) Ag/SBA-15-1. 50, (d)Ag/SBA-15-2. 0 和(e)Ag/MCM-41-1. 0，(f)為樣品的XRD譜圖。圖3是雙流計(jì)法實(shí)驗(yàn)本體1施壓板；2感壓片；3加熱片；4上參考銅柱；5待測(cè)樣品；6下參考銅柱；7福射遮熱罩；8恒溫水域；9真空罩；10熱電偶。圖4是二氧化硅介孔基材結(jié)構(gòu)模型。圖5是分子動(dòng)力學(xué)模擬流程圖。圖6是介孔異質(zhì)復(fù)合材料的單元結(jié)構(gòu)模型。
圖7是納米線(xiàn)填充介孔基材結(jié)構(gòu)圖。
具體實(shí)施例方式下面結(jié)合附圖對(duì)本發(fā)明作進(jìn)一步描述。(a)表征按照化學(xué)組成分類(lèi)，介孔材料一般可分為娃基和非娃基兩大類(lèi)。娃基介孔材料主要包括硅酸鹽和硅鋁酸鹽，非硅基介孔材料主要包括過(guò)渡金屬氧化物、磷酸鹽和硫化物等。目前，硅基介孔材料系列主要有SBA、MCM、HMS、MSU等，非硅基介孔材料系列主要有A1203、Fe2O3、WO3、PbO2、V2O5、MoO3、ZrO2等。目前,導(dǎo)入的客體粒子可以是納米顆粒、納米團(tuán)簇、納米線(xiàn)、納米管等，它們可以是金屬單質(zhì)，如Ti、Fe、V、Cu、Ag ;也可以是金屬氧化物,如CuO,還可以是其他眾多單質(zhì)、無(wú)機(jī)化合物、有機(jī)金屬化合物、金屬羥基化合物等。介孔異質(zhì)復(fù)合材料，即通過(guò)一定的物理、化學(xué)手段，將異質(zhì)納米顆粒/團(tuán)簇/納米線(xiàn)等組裝到孔隙率大于50%的介孔材料中(孔徑2nm-50nm)。本發(fā)明主要研究三種典型的有序介孔材料(MCM_41、SBA_15、ΑΑ0)的異質(zhì)納米復(fù)合體。導(dǎo)入的的客體粒子有金屬納米顆粒/團(tuán)簇、金屬納米線(xiàn)、碳納米管等。有序介孔二氧化硅SBA-15/MCM-41的孔道具有六方截面結(jié)構(gòu)，有序介孔三氧化二鋁AAO的孔道具有圓形截面結(jié)構(gòu)，它們都具有一維線(xiàn)性特征，且呈規(guī)則陣列排列。以Ag/SBA-15為例，采用高分辨透射電鏡(HRTEM)進(jìn)行結(jié)構(gòu)表征，如圖I所示，黑色條紋為Ag納米線(xiàn)，亮色為孔道壁。并通過(guò)X射線(xiàn)衍射(廣角XRD、小角XRD)、氮?dú)馕矫摳降缺碚魇侄螌?duì)材料的形貌、結(jié)構(gòu)、組成、含量等性能進(jìn)行了表征。通過(guò)調(diào)整AgN03濃度來(lái)改變Ag在孔道內(nèi)的存在形式和填充率。如圖2所示，當(dāng)AgN03濃度為O. 75mol/L及I. 25mol/L時(shí)，復(fù)合材料中Ag有納米顆粒，同時(shí)有Ag納米線(xiàn)。但當(dāng)AgN03濃度大于I. 5mol/L時(shí),復(fù)合材料中Ag主要為納米顆粒形式存在，而且可以看到在孔道有部分納米顆粒。(b)測(cè)試熱物性制備出的介孔異質(zhì)復(fù)合材料為粉體，采用穩(wěn)態(tài)法，設(shè)計(jì)建立基于一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的雙流計(jì)法實(shí)驗(yàn)臺(tái)，對(duì)粉體材料的壓片熱導(dǎo)率進(jìn)行測(cè)量。雙流計(jì)法測(cè)熱導(dǎo)率包括實(shí)驗(yàn)本體(圖3)和控制采集系統(tǒng)?？刂葡到y(tǒng)和、數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)組成。主要由感壓片、加熱片、參考銅柱、輻射遮熱罩、恒溫水域和真空罩、控制系統(tǒng)和數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)等組成。參考銅柱、基板和界面接觸材料和遮熱罩設(shè)計(jì)為同心的方柱體和方套筒，其間抽真空，以得到良好的一維傳熱特性。測(cè)試試樣、基板和參考銅柱豎直放置，并夾在加熱器和冷卻器之間，而整個(gè)測(cè)試段可由施壓彈簧加壓。系統(tǒng)的定熱流條件由功率可調(diào)的加熱器和冷卻器來(lái)實(shí)現(xiàn)。采用紅外熱像儀測(cè)量其表面溫度。設(shè)置視孔，由熱感照相機(jī)觀察實(shí)驗(yàn)設(shè)備。當(dāng)材料的熱導(dǎo)率在O. f I W^nT1 · IT1之間時(shí)，相對(duì)誤差小于5%。為了校驗(yàn)本實(shí)驗(yàn)裝置，首先對(duì)某氯化聚丙烯塑料進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)研究，實(shí)驗(yàn)測(cè)得50°C左右時(shí)，其熱導(dǎo)率為O. 296W .HT1 .Γ1，與航天材料工藝性能檢測(cè)和失效分析中心使用GB/T10295-1988檢測(cè)方法測(cè)得相同溫度條件下該材料的熱導(dǎo)率為OjlW^nT1 .IT1接近，相對(duì)誤差為4.5%。由于介孔異質(zhì)復(fù)合材料為納米粉末，對(duì)粉末材料的壓片熱導(dǎo)率進(jìn)行測(cè)量。(C)理論計(jì)算熱物性( I)介孔基材熱導(dǎo)率如圖4所示，r為介孔的孔道半徑，t為介孔的半壁厚。分別采用平衡分子動(dòng)力學(xué)、動(dòng)力學(xué)理論分析、Callaway熱導(dǎo)率模型等方法模擬介孔基材各方向(各向異性)的熱導(dǎo)率。 I)平衡分子動(dòng)力學(xué)模擬過(guò)程如圖5所示，選用比較適用于納米結(jié)構(gòu)的勢(shì)函數(shù)來(lái)描述介孔基材各粒子間的相互作用勢(shì)，使用Green-Kubo方法計(jì)算介孔基材熱
導(dǎo)率K沐卵如，其中=V為模擬區(qū)域體積，m3 ;kB為玻爾茲曼常數(shù)；T為絕
對(duì)溫度J為熱流，角括號(hào)表示系綜平均，計(jì)算中通常用自相關(guān)函數(shù)代替。熱流通過(guò)
=.vU計(jì)算，其中Fij為i與j原子之間的作用力；Vi表示第i原子的
速率-fi為相應(yīng)基體材料的勢(shì)函數(shù)。2)動(dòng)力學(xué)理論分析根據(jù)Matthiessen定律,得到介孔基材的各方向等價(jià)聲子平均自由程Λ，
A_ 重I ] I (式 I)
At , Λ,
hulkSAbulk為塊材的聲子平均自由程，As由晶界界面引起的聲子平均自由程。將其帶入(式2)求出熱導(dǎo)率欠=!,徽(式2)
3其中cv為介孔基材的比熱，{7為介孔基材的聲速。3) Callaway熱導(dǎo)率模型采用馳豫時(shí)間近似的Callaway熱導(dǎo)率模型對(duì)介孔基材的熱導(dǎo)率進(jìn)行近似計(jì)算，通過(guò)Matthiessen定律求得U過(guò)程、雜質(zhì)、缺陷、聲子和電子之間的散射和邊界散射對(duì)馳豫時(shí)間的影響，由于X、Y、Z三個(gè)方向上的結(jié)構(gòu)各向異性，導(dǎo)致弛豫時(shí)間不一致，得到介孔基材各方向(各向異性)的熱導(dǎo)率。
, kH (kJ e ,,/r T.x'e3'λ, =^-J ^-J Jti(式 3)(2)填充物熱導(dǎo)率介孔內(nèi)填充物包括受限氣體、納米線(xiàn)、納米團(tuán)簇，其熱導(dǎo)率的計(jì)算分別如下I)受限氣體的熱導(dǎo)率由于介孔復(fù)合材料孔道中的氣體分子的運(yùn)動(dòng)受到了限制，受限氣體熱導(dǎo)率采用Kaganer模型和分子動(dòng)力學(xué)模擬來(lái)研究。由于介孔孔道的直徑在2_50nm之間，孔道中的氣體分子的運(yùn)動(dòng)受到了限制。對(duì)于氣體受限導(dǎo)熱系數(shù)的研究目前廣泛采用的模型有Kaganer模型。
權(quán)利要求
1.一種介孔異質(zhì)復(fù)合材料熱物性的計(jì)算方法，其特征在于，所述方法具體包括如下步驟 樣品表征對(duì)復(fù)合材料的形貌、結(jié)構(gòu)、組成、含量進(jìn)行表征； 測(cè)試熱物性對(duì)復(fù)合材料進(jìn)行熱物性測(cè)試，測(cè)量出樣品的熱導(dǎo)率、熱擴(kuò)散率、比熱值； 理論計(jì)算熱物性采用動(dòng)力學(xué)理論，結(jié)合分子動(dòng)力學(xué)模擬，分別提煉介孔異質(zhì)復(fù)合材料基材和填充物的熱導(dǎo)率，并考慮其間存在的近場(chǎng)輻射、界面散射以及基材與填充物相耦合的作用，得到復(fù)合材料的有效熱導(dǎo)率； 驗(yàn)證結(jié)合實(shí)驗(yàn)結(jié)果，完善納米孔隙尺度下介孔異質(zhì)復(fù)合材料傳熱的相應(yīng)數(shù)理模型。
2.根據(jù)權(quán)利要求I所述的方法，其特征在于 所述步驟(a)中，通過(guò)高分辨透射電鏡、掃描電鏡、X射線(xiàn)衍射包括小角及廣角、氮?dú)馕健射線(xiàn)光電子能譜對(duì)復(fù)合材料的形貌、結(jié)構(gòu)、組成、含量性能進(jìn)行表征。
3.根據(jù)權(quán)利要求I所述的方法，其特征在于 所述步驟(b)中，針對(duì)介孔異質(zhì)復(fù)合粉體壓片材料、粉體材料分別建立了測(cè)試介孔復(fù)合材料熱物性的基準(zhǔn)熱量計(jì)法、熱線(xiàn)法、雙流計(jì)法、納秒激光閃光法等實(shí)驗(yàn)裝置，展開(kāi)實(shí)驗(yàn)測(cè)試，探討了復(fù)合材料微觀結(jié)構(gòu)對(duì)熱物性的影響，為后續(xù)理論模型的驗(yàn)證、修正及優(yōu)化材料設(shè)計(jì)奠定了一定基礎(chǔ)。
4.根據(jù)權(quán)利要求I所述的方法，其特征在于 所述步驟(c)中，分別建立介孔復(fù)合材料基材即有序介孔二氧化硅、受限孔道內(nèi)填充物包括氣體、納米線(xiàn)及納米團(tuán)簇和異質(zhì)復(fù)合材料包括組裝納米線(xiàn)的Cu/MCM-41、組裝納米團(tuán)簇的A1/MCM-41的微觀結(jié)構(gòu)單元及相應(yīng)的傳熱數(shù)理模型； 使用分子動(dòng)力學(xué)、動(dòng)力學(xué)理論、Callaway熱導(dǎo)率模型等方法，分析介孔基材熱導(dǎo)率與材料微觀結(jié)構(gòu)之間的關(guān)系，探索納米尺度傳熱機(jī)理； 使用分子動(dòng)力學(xué)、動(dòng)力學(xué)理論和玻爾茲曼輸運(yùn)方程等方法，計(jì)算填充物納米線(xiàn)、納米團(tuán)簇的電子和聲子熱導(dǎo)率，并分析納米線(xiàn)、納米團(tuán)簇的尺寸效應(yīng)和界面效應(yīng)； 對(duì)復(fù)合材料內(nèi)的近場(chǎng)輻射展開(kāi)研究，包括介孔壁面間、納米線(xiàn)間、團(tuán)簇間存在的近場(chǎng)輻射，進(jìn)一步完善介孔復(fù)合材料熱導(dǎo)率的微觀理論模型；并對(duì)復(fù)合材料內(nèi)存在的界面散射展開(kāi)研究，包括聲子輸運(yùn)、電子輸運(yùn)的界面散射，計(jì)算結(jié)果用于修正介孔基材、填充物納米線(xiàn)的熱導(dǎo)率； 描述介孔復(fù)合材料內(nèi)的熱傳遞規(guī)律，探索組裝單元體中的不同傳熱方式、近場(chǎng)輻射、界面散射及其介孔基材與填充物的耦合關(guān)系，建立介孔異質(zhì)復(fù)合材料的有效熱導(dǎo)率模型。
5.根據(jù)權(quán)利要求I所述的方法，其特征在于 所述方法還包括進(jìn)一步完善納米孔隙尺度下傳熱的相應(yīng)數(shù)理模型，通過(guò)改變材料的結(jié)構(gòu)、組成、含量等參數(shù)來(lái)控制材料的熱導(dǎo)率，優(yōu)化材料設(shè)計(jì)。
全文摘要
本發(fā)明涉及復(fù)合材料性能研究領(lǐng)域，具體的說(shuō)是一種介孔異質(zhì)復(fù)合材料熱物性的計(jì)算方法，按照以下步驟進(jìn)行，樣品表征對(duì)復(fù)合材料的結(jié)構(gòu)、組成等性能進(jìn)行了表征；測(cè)試熱物性對(duì)復(fù)合材料進(jìn)行熱物性測(cè)試，測(cè)量出各個(gè)樣品的熱導(dǎo)率等值；理論計(jì)算熱物性采用動(dòng)力學(xué)理論，結(jié)合分子動(dòng)力學(xué)模擬，分別提煉介孔異質(zhì)復(fù)合材料基材和填充物的熱導(dǎo)率，并考慮了其間存在的近場(chǎng)輻射、界面散射以及基材與填充物相耦合的作用，得到復(fù)合材料的有效熱導(dǎo)率；驗(yàn)證結(jié)合實(shí)驗(yàn)結(jié)果，進(jìn)一步完善納米孔隙尺度下介孔異質(zhì)復(fù)合材料傳熱的相應(yīng)數(shù)理模型。本發(fā)明同現(xiàn)有技術(shù)相比，解決了納米孔隙條件下復(fù)合材料熱物理性能參數(shù)的求解，提高了得到熱物性的準(zhǔn)確度，優(yōu)化材料設(shè)計(jì)。
文檔編號(hào)G01N25/20GK102944574SQ20121045702
公開(kāi)日2013年2月27日 申請(qǐng)日期2012年11月14日 優(yōu)先權(quán)日2012年11月14日
發(fā)明者張欣欣, 李靜, 馮妍卉, 黃叢亮, 王戈, 楊穆 申請(qǐng)人:北京科技大學(xué)