專利名稱：基于準位相匹配的激光脈沖高保真度信噪比單次測量裝置的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明屬于激光技術(shù)領(lǐng)域，具體涉及一種進行脈沖信噪比單次測量的裝置。
背景技術(shù)：
脈沖的時間對比度(即信噪比)是高強度飛秒啁啾脈沖放大器面臨的主要挑戰(zhàn)之一，它不僅需要設(shè)計更加精密的激光系統(tǒng)和脈沖凈化技術(shù)，更是對脈沖信噪比測量技術(shù)的挑戰(zhàn)。脈沖信噪比測量主要基于非線性相關(guān)技術(shù)，即用一干凈的取樣脈沖與待測脈沖在非線性晶體內(nèi)進行和頻(sre)或差頻(Dre)形式的互相關(guān)，通過測量得到的和頻信號(或閑散光)對時間延遲的依賴關(guān)系便可得到待測脈沖的信噪比曲線。干凈的取樣光基本都是由待測光的倍頻(SHG)產(chǎn)生。目前在掃描型測量中動態(tài)范圍已經(jīng)達到 ο11，而且已經(jīng)有了商品化的產(chǎn)品。但是由于大多數(shù)高強度CPA系統(tǒng)脈沖重復(fù)率很低甚至無重復(fù)率，因此必須發(fā)展信噪比的單次測量技術(shù)。單次信噪比測量系統(tǒng)通常是通過“時間-空間”編碼來得到一定的時間窗口。最近，單次測量的時間窗口和動態(tài)范圍分別已經(jīng)達到200 PS和109。對于單次信噪比至關(guān)重要的是其精確的顯示脈沖的本底和其可能存在的精細結(jié)構(gòu)的能力。這不僅需要高的動態(tài)范圍和大的時間窗口，同時要求互相關(guān)過程本身不會引入假信號。然而，由于透射式元件(如非線性晶體)中多次反射的存在，以時域的尖峰形式出現(xiàn)在假信號是普遍存在的。這些尖峰不僅會提高它附近本底的高度，同時也掩蓋了待測脈沖在該處的真實結(jié)構(gòu)，從而導(dǎo)致信噪比測量的失真。由于“時間-空間”編碼以及從互相關(guān)晶體到探測器的成像，單次測量模式的假信號會更加復(fù)雜。

發(fā)明內(nèi)容
針對目前信噪比單次測量存在的不足，本發(fā)明的目的在于提供一種在保證高動態(tài)范圍，大時間窗口和較高分辨率的前提下，能夠消除由相關(guān)過程引入的兩類假信號影響的高保真度信噪比單次測量裝置。為此目的，本發(fā)明提出了一種創(chuàng)新的晶體設(shè)計，將其引入信噪比單次測量裝置，作為非線性互相關(guān)晶體，將兩類由相關(guān)過程引入的假信號分別移至窗口之外和主脈沖之后， 從而消除了假信號對測量結(jié)果的影響，實現(xiàn)了對脈沖前沿信噪比的保真單次測量，同時不會對測量裝置其它參數(shù)(時間窗口，動態(tài)范圍，時間分辨率)產(chǎn)生顯著影響。本發(fā)明提出的基于QPM的高保真度信噪比單次測量裝置，具體由取樣光產(chǎn)生單元、高保真度非共線和頻互相關(guān)單元和高靈敏度信號接收單元三部分構(gòu)成。由激光源出射的近紅外激光脈沖經(jīng)過一個分束鏡分為兩部分一部分是用于泵浦光參量產(chǎn)生-光參量放大(OPG-OPA)系統(tǒng)的脈沖激光，產(chǎn)生比待測光更干凈的中紅處波長取樣光；另一部分是待測光。其中
所述取樣光產(chǎn)生單元，包括一個OPA - OPG系統(tǒng)、一個延遲器、一個濾波片和兩個縮束器；近紅外光源輸出的脈沖激光的一部分經(jīng)過縮束器適當縮束和延遲器適當時間延遲調(diào)整后泵浦光參量產(chǎn)生-光參量放大系統(tǒng)，產(chǎn)生比待測光更加干凈的中紅外波段取樣光；所述高保真度非共線和頻互相關(guān)單元，包括一塊非線性互相關(guān)晶體、一個延遲器、一個潛望鏡、兩個擴束器和兩個平凹柱面鏡；待測光經(jīng)過潛望鏡轉(zhuǎn)換偏振方向使之與取樣光偏振方向相同(相對于晶體均為e光)；然后取樣光與待測光分別經(jīng)過各自的擴束器適當擴束后分別被兩個平凹柱面鏡一維聚焦到一塊非線性互相關(guān)晶體，兩者(待測光和取樣光)在這塊非線性互相關(guān)晶體內(nèi)以30°_40°的非共線角、e+e — e的位相匹配方式發(fā)生和頻互相關(guān)作用，得到相應(yīng)的沿空間分布的和頻互相關(guān)信號；其中，所述非線性互相關(guān)晶體是在一塊較長的LNB晶體基片上只對其中的一部分進行周期性極化而得到，即該晶體相對于目前同樣系統(tǒng)中使用的LNB晶體增加了長度，并且僅對其中一部分晶體進行周期性極化處理)
所述高靈敏度信號接收單元，包括一個光纖陣列、一個高靈敏的快速響應(yīng)的光電倍增管、一片濾波片、一個中性光纖衰減片和三個平凸柱透鏡；光纖陣列包含64-1 根長度等間隔遞變的光纖，根據(jù)每個通道的信號不同加有不同衰減倍數(shù)的光纖衰減器；空間分布的相關(guān)信號經(jīng)過光纖陣列后變成時間上延遲的一系列脈沖，經(jīng)過濾波片后被光電倍增管接收，并轉(zhuǎn)換成電信號；該電信號經(jīng)過計算機的分析計算，得到反映待測脈沖信噪比的曲線。本發(fā)明中需要解決的相關(guān)過程引入的假信號有兩種，一種是由取樣光在晶體前后表面的多次反射與待測光發(fā)生和頻互相關(guān)(出現(xiàn)在前沿)或待測光在晶體前后表面的多次反射與取樣光發(fā)生和頻互相關(guān)(出現(xiàn)在后沿)形成的假信號(I類假信號)，它對應(yīng)于圖3(a) A1，A2和Bi，B2分別是待測光束與取樣光束中的光線，其中Al與Bl相關(guān)形成相關(guān)信號的主峰，而A2與B2在晶體前后表面的反射RB2相關(guān)形成了一個I類假信號，同理在相關(guān)信號主峰另外一側(cè)還存在一個對應(yīng)于取樣光與待測光的反射形成的I類假信號；另一類假信號是由和頻信號在晶體前后表面的多次來回反射形成的(II類假信號)，它對應(yīng)于圖3 (b)。 對于I類假信號，它們與主峰的時間間隔主要是由晶體的長度和光在晶體內(nèi)的折射率決定的，所以可以通過增加晶體長度將其移至有效時間窗口之外。但簡單的增加晶體的長度會同時降低測量裝置的時間分辨率。因此采用在一塊較長的LNB晶體基片上只對其中的一部分進行周期性極化的方法，就可以解決這個問題(圖3 (c))。其中，假信號與和頻信號主峰的時間間隔由整個晶體基片的長度決定，而測量裝置的分辨率則由晶體極化部分的長度決定。對于II類假信號，讓主峰的反射向到后沿或者垂直反射即可(信噪比測量只關(guān)心脈沖前沿)。在設(shè)計相關(guān)過程的位相匹配條件時，QPM結(jié)構(gòu)的應(yīng)用為我們提供了一個額外的自由度， 使我們可以通過設(shè)計晶體的極化周期和位相匹配的角度將II類假信號反射到主峰之后(圖 3⑷)。本發(fā)明信噪比單次測量裝置實現(xiàn)了對于脈沖前沿信噪比的高保真度測量，它同時可以用于測量各種波長的高強度激光的信噪比。


圖1為根據(jù)本發(fā)明設(shè)計的脈沖信噪比單次測量裝置圖示。圖2為本發(fā)明設(shè)計的PPLN晶體(非線性互相關(guān)晶體)。圖3為兩種類型假信號的形成和移除的基本原理圖示。圖4為不同互相關(guān)晶體和位相匹配條件下的脈沖信噪比相關(guān)曲線。圖5為用于跟單次測量結(jié)果對比的兩個用掃描方法測量的脈沖信噪比曲線。圖中標號1為近紅外脈沖激光光源，2為近紅外脈沖激光，3為第一分束鏡，4為用作泵浦OPA - OPG系統(tǒng)的脈沖激光，5為第二分束束鏡，6為第一縮束器，7第一非線性晶體，8為OPG產(chǎn)生的近紅處信號光，9為第一濾波片，10為第一反射鏡，11為第二反射鏡，12為第三反射鏡，13為第二縮束器，14為第一延遲器，15為第二非線性晶體，16為OPA產(chǎn)生的干凈的中紅外取樣光，17為第四反射鏡，18為第五反射鏡，19為第一擴束器，20為第一柱凹面反射鏡，21為待測脈沖激光，22為潛望鏡系統(tǒng)，23為第二擴束器，24為第二延遲器，25為第六反射鏡，26為第二柱凹面反射鏡，27為和頻非線性互相關(guān)晶體，28為和頻信號，四點狀中性衰減片，30為可調(diào)中性衰減片，31為第七反射鏡，32為第一柱透鏡，33為第二柱透鏡，34為第三柱透鏡，35為光纖陣列，36第二濾波片，37為光電部增管(PMT)，38為模數(shù)轉(zhuǎn)換器，39 為計算機。
具體實施例方式下面結(jié)合附圖進一步描述本發(fā)明。圖1所示為根據(jù)本發(fā)明設(shè)計的基于QPM的激光脈沖高保真度信噪比單次測量裝置。該裝置包括取樣光產(chǎn)生單元、高保真度非共線和頻互相關(guān)單元和高靈敏度信號接收單元三部分。近紅外激光源1出射的脈沖激光2經(jīng)過第一分束鏡3分為兩部分一部分激光是用于泵浦OPG-OPA系統(tǒng)的脈沖激光4，可進一步用于產(chǎn)生長波長取樣光，另一部分激光作為待測激光21。取樣光產(chǎn)生單元主要包括第一縮束器6，第二縮束器13，一個OPAG - OPA系統(tǒng)、第一延遲器14、第一濾波片9。OPG - OPA系統(tǒng)由第二分束鏡5、第一非線性晶體7、第二非線性晶體15 (7和15均為體材料的鈮酸鋰晶體LNB)；脈沖激光4經(jīng)過第二分束器5，分成兩部分，一部分經(jīng)過第一縮束器6縮束之后，打到第一非線性晶體7上，發(fā)生OPG過程，產(chǎn)生近紅外光8，經(jīng)過第一濾波片9濾掉剩余的泵浦光和同時產(chǎn)生的中紅外光，依次經(jīng)第一反射鏡 10，第二反射鏡11到達第二非線性晶體15，作為OPA過程的信號光；另一部分經(jīng)第三反射鏡13，第一延遲器14，作為OPA過程的泵浦光入射到第二非線性晶體15上，OPA過程產(chǎn)生了干凈的中紅外閑頻光16，即是互相關(guān)過程的取樣光。高保真度非共線和頻互相關(guān)單元主要包括第一擴束器19，第二擴束器23，潛望鏡系統(tǒng)22，第二延遲器M，第一柱凹面鏡20，第二柱凹面鏡沈，和頻非線性互相關(guān)晶體27組成。OPA過程產(chǎn)生的取樣光16依次經(jīng)過第三反射鏡17、第四反射鏡18反射，再經(jīng)過第一擴束器19進行適當擴束，由第一柱凹面鏡20反射并一維聚焦到和頻非線性互相關(guān)晶體27 上；待測光21首先經(jīng)潛望鏡系統(tǒng)旋轉(zhuǎn)偏振方向，使之與取樣光偏振方向相同，并相對和頻晶體為e光，然后經(jīng)第二擴束器23擴束，再經(jīng)過第二延遲器M適當延遲、第六反射鏡25反射，到達第二柱凹面鏡26，反射并一維聚焦到和頻非線性互相關(guān)晶體27上，待測光與取樣光在和頻晶體內(nèi)以30°、0°的非共線角度、e+e — e的位相匹配方式發(fā)生和頻互相關(guān)作用，產(chǎn)生沿空間分布的和頻信號光觀。高靈敏度信號接收單元主要由一個點狀中性衰減片29，可調(diào)中性衰減片30，第七反射鏡31，第一柱透鏡32，第二柱透鏡33，第三柱透鏡34，光纖陣列35，第二濾波片36，PMT 37，模數(shù)轉(zhuǎn)換器38，計算機39組成。和頻信號光觀從和頻晶體27后表面出射后，首先經(jīng)過一個衰減值為1(Γ50倍、直徑為廣2 mm的點狀中性衰減片四對和頻信號中峰的最強的部分進行衰減，這是為了抑制和頻信號28引起的空氣散射對最終測量到的信號本底的影響；然后和頻信號光經(jīng)過一可調(diào)式中性衰減片30和第七反射鏡31反射到第一柱透鏡32，該透鏡放置于距晶體后表面1倍焦距處，對和頻信號光進行豎直方向的準直，準直后的和頻信號光經(jīng)過第二柱透鏡33進行水平方向的成像，可以根據(jù)需要，通過調(diào)節(jié)該第二柱透鏡與晶體后表面和光纖接收端面的距離，成等大、放大或縮小的像，光束經(jīng)過成像透鏡到達第三柱透鏡34在豎直面內(nèi)對光束進行聚焦，將和頻信號光耦合到光纖陣列35中，光纖陣列35包含 64-1 根長度等間隔遞變的光纖，根據(jù)每個通道的信號不同加有不同衰減倍數(shù)的光纖衰減器；空間分布的相關(guān)信號經(jīng)過光纖陣列35后變成時間上延遲的一系列強度較為均勻的脈沖。從光纖陣列35另一端出射的光經(jīng)過第二濾波片36進行濾波，入射到高靈敏度PMT37 上，從PMT中輸出的模擬的脈沖電信號經(jīng)過模數(shù)轉(zhuǎn)換器38進行模數(shù)轉(zhuǎn)換后傳輸?shù)接嬎銠C39 中，計算機39進行一系列的數(shù)據(jù)處理得到反映待測脈沖形狀的曲線。在實驗實施過程中，為清晰的表明去除假號的過程和最終效果，本發(fā)明首先使用一塊普通的PPLN晶體作為和頻互相關(guān)晶體，其長度為(L)0.5 1 mm，寬度(W)為1(T15 mm, 厚度(T)為0.5 1 mm，極化周期(人)為6 9 μ m,且極化方向與晶體前后表面平行。測量得到圖4 (a)，其中，空心點曲線是沒有加點狀中性衰減片四時測得的相關(guān)信號，實心點曲線是衰減片四后測得的圖，兩者對對比可以看出中性衰減片對于空氣散射的抑制作用。圖中實心點曲線可以看到位于士 15 ps處的兩個大小約為主峰的1%的兩個小尖峰即為I類假信號，然后在不改變位相匹配條件的前提下，將和頻互相關(guān)晶體換為特殊設(shè)計的晶體(圖 2)，它除了增加了一部分長度為2、mm的未極化區(qū)(Ltl),其極化區(qū)的長度(L)、晶體寬度 (W)、厚度(T )、極化周期(Λ )和極化方向均與前一塊晶體相同。然后得到圖4 (b)，可以看到I類假信號已經(jīng)被從時間窗口內(nèi)移除了，我們通過移動第二延遲器M分別在士43 ps 處進行兩次測量(圖4 (a)插圖)，可以看到兩個脈沖已被移到士43 ps處。同時看到，在主峰前沿-2. 5 ps和-5 ps處分別出現(xiàn)了兩個小尖峰，要據(jù)時間位置和相對強度我們判斷它們分別為一階和二階的II類假信號。我們改變位相匹配條件使II類假信號反射到主峰后沿 (圖4 (c))，由圖可到出現(xiàn)在1.5 ps和3 ps處的兩個小尖峰即是調(diào)整后II類假信號，在這幅圖脈沖前沿還剩余兩個小尖峰(分別在7 ps和14 ps處)。為證明上述兩個小尖峰是待測光中真實存在的信號，我們搭建了兩個傳統(tǒng)的時間掃描式信噪比測量裝儀，將測得的結(jié)果(圖5)與單次方法測量結(jié)果進行對比。兩個時間掃描裝置分別用400 11!11光(虛線)和3.3 μ m光(實線)作為取樣光。其中以3.3 μ m光作為取樣光的裝置，因為相關(guān)信號與輸入光波長不簡并，因而測得的脈沖本底接近其真實本底。 圖中離散點為單次方法測量的數(shù)據(jù)點。對比圖中曲線可以看出兩種時間掃描方法測得的結(jié)果均包含前沿的兩個小尖峰，據(jù)此我們判定這兩個小峰為待測脈沖的真實時間結(jié)構(gòu)。再與單次方式測量結(jié)果的對比，可以發(fā)現(xiàn)，我們的單次脈沖信噪比測量裝置不僅準確的測量脈沖真實結(jié)構(gòu)，同時測得的本底也與用3.3 μ m光作為取樣光的時間掃描方法測得的結(jié)果的本底很好地吻合，由此可以證明該發(fā)明對脈沖前沿信噪比的高保真度測量。綜上所述，本信噪比單次測量裝置創(chuàng)新性的實現(xiàn)了對于脈沖前沿信噪比的保真度測量。同時，由于QPM晶體極化周期設(shè)計的靈活性，該裝置可以用于測量各種波長的高強度激光的信噪比。
權(quán)利要求
1.一種基于準位相匹配的激光脈沖高保真度信噪比單次測量裝置，其特征在于由取樣光產(chǎn)生單元，高保真度非共線和頻互相關(guān)單元和高靈敏度信號接收單元三部分構(gòu)成；由激光源出射的近紅外激光脈沖經(jīng)過一個分束鏡分為兩部分一部分是取樣光，另一部分是待測光；其中所述取樣光產(chǎn)生單元，包括一個OPA - OPG系統(tǒng)、一個延遲器、一個濾波片和兩個縮束器；近紅外光源輸出的脈沖激光的一部分依次經(jīng)過縮束器縮束和延遲器時間延遲調(diào)整后泵浦OPA - OPG系統(tǒng)，產(chǎn)生比待測光更加干凈的中紅外波段取樣光；所述高保真度非共線和頻互相關(guān)單元，包括一塊非線性互相關(guān)晶體、一個延遲器、一個潛望鏡、兩個擴束器和兩個平凹柱面鏡；近紅外光源輸出的脈沖激光的另一部分即待測光經(jīng)過潛望鏡轉(zhuǎn)換偏振方向，使其與取樣光偏振方向相同；然后取樣光與待測光分別經(jīng)過各自的擴束器擴束后，分別被兩個平凹柱面鏡一維聚焦到一塊非線性互相關(guān)晶體，待測光和取樣光在這塊非線性互相關(guān)晶體內(nèi)以30°_40°的非共線角、e+e — e的位相匹配方式發(fā)生和頻互相關(guān)作用，得到相應(yīng)的沿空間分布的和頻互相關(guān)信號；其中，所述非線性互相關(guān)晶體是在一塊較長的LNB晶體基片上只對其中的一部分進行周期性極化而得到，即該晶體相對于目前同樣系統(tǒng)中使用的LNB晶體增加了長度，并且僅對其中一部分晶體進行周期性極化處理；所述高靈敏度信號接收單元，包括一個光纖陣列、一個高靈敏的快速響應(yīng)的光電倍增管、一片濾波片、一個中性光纖衰減片和三個平凸柱透鏡；所述光纖陣列包含64-1 根長度等間隔遞變的光纖，根據(jù)每個通道的信號不同加有不同衰減倍數(shù)的光纖衰減器；空間分布的相關(guān)信號經(jīng)過光纖陣列后變成時間上延遲的一系列脈沖，經(jīng)過濾波片后被光電倍增管接收，并轉(zhuǎn)換成電信號；該電信號經(jīng)過計算機的分析計算，得到反映待測脈沖信噪比的曲線.一入 ，這里的OPA - OPG系統(tǒng)是指光參量產(chǎn)生-光參量放大系統(tǒng)。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的基于準位相匹配的激光脈沖高保真度信噪比單次測量裝置， 其特征在于所述取樣光產(chǎn)生單元，由第一縮束器6，第二縮束器13，一個OPAG - OPA系統(tǒng)、第一延遲器14、第一濾波片9組成；OPG - OPA系統(tǒng)由第二分束鏡5、第一非線性晶體7、第二非線性晶體15組成；脈沖激光4經(jīng)過第二分束器5分成兩部分，一部分經(jīng)過第一縮束器6縮束之后，打到第一非線性晶體7上，發(fā)生OPG過程，產(chǎn)生近紅外光8，經(jīng)過第一濾波片9濾掉剩余的泵浦光和同時產(chǎn)生的中紅外光，再經(jīng)第一反射鏡10，第二反射鏡11到達第二非線性晶體 15，作為OPA過程的信號光；另一部分經(jīng)第三反射鏡13，第一延遲器14，作為OPA過程的泵浦光入射到第二非線性晶體15上，OPA過程產(chǎn)生干凈的中紅外閑頻光16，即是互相關(guān)過程的取樣光；所述高保真度非共線和頻互相關(guān)單元，由第一擴束器19，第二擴束器23，潛望鏡系統(tǒng) 22，第二延遲器24，第一柱凹面鏡20，第二柱凹面鏡沈，和頻非線性互相關(guān)晶體27組成； OPA過程產(chǎn)生的取樣光16依次經(jīng)過第三反射鏡17、第四反射鏡18反射，再經(jīng)過第一擴束器 19進行擴束，由第一柱凹面鏡20反射并一維聚焦到和頻非線性互相關(guān)晶體27上；待測光 21首先經(jīng)潛望鏡系統(tǒng)旋轉(zhuǎn)偏振方向，使之與取樣光偏振方向相同，并相對和頻晶體為e光， 然后經(jīng)第二擴束器23擴束，再依次經(jīng)過第二延遲器M延遲、第六反射鏡25反射，到達第二柱凹面鏡沈，反射并一維聚焦到和頻非線性互相關(guān)晶體27上，待測光與取樣光在和頻非線性互相關(guān)晶體內(nèi)以30°、0°的非共線角度、e+e — e的位相匹配方式發(fā)生和頻互相關(guān)作用，產(chǎn)生沿空間分布的和頻信號光觀；所述高靈敏度信號接收單元，由一個點狀中性衰減片29，可調(diào)中性衰減片30，第七反射鏡31，第一柱透鏡32，第二柱透鏡33，第三柱透鏡34，光纖陣列35，第二濾波片36，PMT 37，模數(shù)轉(zhuǎn)換器38，計算機39組成；和頻信號光觀從和頻非線性互相關(guān)晶體27后表面出射后，首先經(jīng)過一個衰減值為1(Γ50倍、直徑為廣2 mm的點狀中性衰減片四對和頻信號中峰的最強的部分進行衰減，以抑制和頻信號觀引起的空氣散射對最終測量到的信號本底的影響；然后和頻信號光經(jīng)過一可調(diào)式中性衰減片30和第七反射鏡31反射到第一柱透鏡32，該透鏡放置于距晶體后表面1倍焦距處，對和頻信號光進行豎直方向的準直，準直后的和頻信號光經(jīng)過第二柱透鏡33進行水平方向的成像；光束經(jīng)過成像透鏡到達第三柱透鏡34在豎直面內(nèi)對光束進行聚焦，將和頻信號光耦合到光纖陣列35中，光纖陣列35包含 64-1 根長度等間隔遞變的光纖，根據(jù)每個通道的信號不同加有不同衰減倍數(shù)的光纖衰減器；空間分布的相關(guān)信號經(jīng)過光纖陣列35后變成時間上延遲的一系列強度較為均勻的脈沖；從光纖陣列35另一端出射的光經(jīng)過第二濾波片36進行濾波，入射到高靈敏度光電部增管37上，從光電部增管37中輸出的模擬的脈沖電信號經(jīng)過模數(shù)轉(zhuǎn)換器38進行模數(shù)轉(zhuǎn)換后傳輸?shù)接嬎銠C39中，計算機39進行一系列的數(shù)據(jù)處理得到反映待測脈沖形狀的曲線。
全文摘要
本發(fā)明屬于激光技術(shù)領(lǐng)域，具體為一種基于準位相匹配的激光脈沖高保真度信噪比單次測量裝置。該裝置主要由取樣光產(chǎn)生單元、高保真度非共線和頻互相關(guān)單元和高靈敏度信號接收單元三部分構(gòu)成。發(fā)明提出一種特殊的晶體設(shè)計，將其引入信噪比單次測量裝置，作為非線性互相關(guān)晶體，將兩類由相關(guān)過程引入的假信號分別移至窗口之外和主脈沖之后，從而消除了假信號對測量結(jié)果的影響，實現(xiàn)了對脈沖前沿信噪比的保真單次測量，同時不會對測量裝置其它參數(shù)產(chǎn)生顯著影響。本裝置可適用于多種波長的高功率激光的信噪比測量。
文檔編號G01J11/00GK102426062SQ20111028818
公開日2012年4月25日 申請日期2011年9月26日 優(yōu)先權(quán)日2011年9月26日
發(fā)明者王永志, 袁鵬, 謝國強, 錢列加, 馬金貴 申請人:復(fù)旦大學(xué)