專(zhuān)利名稱(chēng)：顆粒速度分布的弧狀靜電傳感器陣列測(cè)量方法及裝置的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明屬于氣固兩相流測(cè)量技術(shù)領(lǐng)域，具體涉及一種顆粒速度分布的弧狀靜電傳 感器陣列測(cè)量方法及裝置。
背景技術(shù)：
氣固兩相流系統(tǒng)廣泛存在于能源、化工、電力及冶金等工業(yè)領(lǐng)域。實(shí)現(xiàn)氣固兩相流 顆粒速度分布測(cè)量對(duì)于推動(dòng)氣固兩相流機(jī)理研究以及生產(chǎn)過(guò)程的粉體流量計(jì)量、節(jié)能與控 制具有重要意義。目前，基于不同的測(cè)量原理，人們已開(kāi)發(fā)了多種非接觸式顆粒速度測(cè)量方 法，如多普勒、互相關(guān)、空間濾波、直接觀察法等。多普勒顆粒速度測(cè)量基本原理是利用顆粒 的移動(dòng)導(dǎo)致散射光產(chǎn)生頻移測(cè)量顆粒速度，具有簡(jiǎn)單、可靠等特點(diǎn)，在流體實(shí)驗(yàn)研究領(lǐng)域得 到了廣泛的應(yīng)用，流動(dòng)測(cè)量可從毫米級(jí)到幾米的管道直徑范圍。但是多普勒速度測(cè)量系統(tǒng) 設(shè)備昂貴，且僅適用于稀相懸浮流動(dòng)條件。直接觀察法主要包括高速攝像、PIV技術(shù)、熒光 粒子示蹤等方法，可獲得完整的顆粒流動(dòng)速度分布測(cè)量，但結(jié)果分析耗時(shí)，僅適用于實(shí)驗(yàn)室 研究，不適合工業(yè)現(xiàn)場(chǎng)應(yīng)用。以相關(guān)技術(shù)為基礎(chǔ)構(gòu)成的兩相流速度測(cè)量系統(tǒng)，具有測(cè)量范圍 寬、適應(yīng)性強(qiáng)、不阻礙流動(dòng)，可實(shí)現(xiàn)非接觸測(cè)量等優(yōu)點(diǎn)，在工業(yè)應(yīng)用上，與其它測(cè)量方法相比 有較大的優(yōu)勢(shì)，為解決氣固兩相流速度、流量測(cè)量問(wèn)題提供了強(qiáng)有力的技術(shù)手段。光學(xué)空間 濾波法可實(shí)現(xiàn)顆粒和物體移動(dòng)速度的測(cè)量，具有系統(tǒng)結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單，光學(xué)及機(jī)械性能穩(wěn)定，光源 選擇范圍廣，數(shù)據(jù)處理方便等優(yōu)點(diǎn)，但對(duì)于惡劣的工業(yè)現(xiàn)場(chǎng)環(huán)境，尤其是在稠密氣固流動(dòng)測(cè) 量應(yīng)用上，有待進(jìn)一步完善。另外，限制相關(guān)法、多普勒和光學(xué)空間濾波法應(yīng)用的一個(gè)至關(guān) 重要的因素這些方法屬于點(diǎn)/線測(cè)量方法或平均速度測(cè)量方法，而無(wú)法實(shí)現(xiàn)顆粒速度分布 瞬態(tài)同時(shí)測(cè)量，因此對(duì)于揭示氣固流動(dòng)機(jī)理和粉體流量計(jì)量十分不利。氣固流動(dòng)系統(tǒng)中顆粒與顆粒、顆粒與氣體及顆粒與管壁的相互碰撞、摩擦及分離， 導(dǎo)致顆粒產(chǎn)生荷電現(xiàn)象。近些年來(lái)，人們利用顆粒荷電研究并開(kāi)發(fā)了靜電相關(guān)法及靜電感 應(yīng)空間濾波顆粒速度測(cè)速儀，測(cè)量系統(tǒng)具有結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單、硬件成本低、適合于惡劣的工業(yè)現(xiàn)場(chǎng) 環(huán)境等特點(diǎn)。但靜電相關(guān)和空間濾波法，主要采用環(huán)狀靜電傳感器，由于環(huán)狀靜電傳感器輸 出信號(hào)是其敏感區(qū)域內(nèi)的所有帶電顆粒產(chǎn)生感應(yīng)電荷的疊加，因而無(wú)法獲得管道截面上顆 粒速度分布信息。

發(fā)明內(nèi)容
為了克服現(xiàn)有氣固兩相流速度測(cè)量方法的不足，本發(fā)明提出了一種顆粒速度分布 的弧狀靜電傳感器陣列測(cè)量方法及裝置，本發(fā)明能夠?qū)崿F(xiàn)管道截面顆粒速度分布的測(cè)量， 提高靜電感應(yīng)空間濾波器的選擇性，降低速度信號(hào)中心頻率測(cè)量的不確定性，進(jìn)而提高了 顆粒速度測(cè)量的準(zhǔn)確性。本發(fā)明采用如下技術(shù)方案本發(fā)明所述的一種顆粒速度分布的弧狀靜電傳感器陣列測(cè)量方法，取一絕緣測(cè)量 管道，在絕緣測(cè)量管道的外壁上設(shè)置電極陣列，所述的電極陣列為CXlO電極陣列，C為電極陣列行數(shù)，每行電極沿絕緣測(cè)量管道的軸向分布，將每行電極中的奇數(shù)電極進(jìn)行電連接， 將每行電極中的偶數(shù)電極進(jìn)行電連接，再分別將第i行電極中的奇數(shù)電極及第i行電極中 的偶數(shù)電極連接于第i路電荷差分放大電路的第一、第二輸入端，其中，i為電極陣列中任 意一行電極的行數(shù)，且1 ( i ( C，再將每路電荷差分放大電路的輸出信號(hào)由數(shù)據(jù)采集電路 送入計(jì)算機(jī)，由計(jì)算機(jī)對(duì)數(shù)據(jù)采集卡的每路輸出信號(hào)進(jìn)行頻譜分析并確定頻譜上的峰值頻 率，進(jìn)而計(jì)算獲得氣固兩相流顆粒速度分布。
本發(fā)明所述的一種用于實(shí)施顆粒速度分布的弧狀靜電傳感器陣列測(cè)量方法的裝 置，包括絕緣測(cè)量管道、數(shù)據(jù)采集卡及用于對(duì)數(shù)據(jù)采集卡的輸出信號(hào)進(jìn)行頻譜分析并確定 頻譜上的峰值頻率、進(jìn)而計(jì)算獲得氣固兩相流顆粒速度分布的計(jì)算機(jī)，所述裝置還包括電 荷差分放大電路以及在絕緣測(cè)量管道外壁上設(shè)置的電極陣列，所述的電極陣列為CXlO電 極陣列，C為電極陣列行數(shù)，每行電極沿絕緣測(cè)量管道的軸向分布，每行電極中的奇數(shù)電極 進(jìn)行電連接，每行電極中的偶數(shù)電極進(jìn)行電連接，第i行電極中的奇數(shù)電極及第i行電極中 的偶數(shù)電極分別與第i路電荷差分放大電路的第一、第二輸入端連接，其中，i為電極陣列 中任意一行電極的行數(shù)，且1 < i < C，每路電荷差分放大電路的輸出端分別與數(shù)據(jù)采集卡 的第1 C個(gè)輸入端連接。與現(xiàn)有技術(shù)相比，本發(fā)明具有如下優(yōu)點(diǎn)1)相比于單環(huán)及多環(huán)靜電感應(yīng)空間濾波器，本發(fā)明弧狀靜電傳感器陣列結(jié)合差分 放大電路，實(shí)現(xiàn)管道截面顆粒速度分布的測(cè)量，可用于復(fù)雜的氣固兩相流動(dòng)測(cè)量；2)靜電傳感器陣列提高了靜電感應(yīng)空間濾波器的選擇性，降低了速度信號(hào)中心頻 率測(cè)量的不確定性，提高了顆粒速度測(cè)量的準(zhǔn)確性；3)弧狀靜電傳感器陣列在結(jié)構(gòu)上對(duì)流體的流動(dòng)狀況無(wú)影響，屬于非接觸式測(cè)量方 法，具有結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單，信號(hào)處理方便，價(jià)格低廉等特點(diǎn)，適合于惡劣的工業(yè)氣力輸送和氣固兩 相流系統(tǒng)中應(yīng)用。


圖1是弧狀靜電傳感器陣列氣固兩相流顆粒速度分布測(cè)量裝置的示意圖；其中， 1-測(cè)量探頭；2-電荷差分放大電路；3-數(shù)據(jù)采集卡；4-計(jì)算機(jī)。圖2是本發(fā)明弧狀靜電傳感器陣列探頭結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)圖，其中，5-電極陣列；6-絕緣測(cè)量 管道；7-第i行電極中的偶數(shù)電極連接導(dǎo)線；8-第i行電極中的奇數(shù)電極連接導(dǎo)線；9-金
屬屏蔽罩。圖3是弧狀靜電傳感器陣列電荷差分放大電路圖；其中，10-第一輸入端；11-第 二輸入端；12-輸出端。
具體實(shí)施例方式實(shí)施例1一種顆粒速度分布的弧狀靜電傳感器陣列測(cè)量方法，其特征在于，取一絕緣測(cè)量 管道6，在絕緣測(cè)量管道6的外壁上設(shè)置電極陣列5，所述的電極陣列5為8X 10電極陣列， 每行電極沿絕緣測(cè)量管道6的軸向分布，將每行電極中的奇數(shù)電極進(jìn)行電連接，將每行電 極中的偶數(shù)電極進(jìn)行電連接，再分別將第i行電極中的奇數(shù)電極及第i行電極中的偶數(shù)電極連接于第i路差分放大電路的第一輸入端10和第二輸入端11，其中，i為電極陣列中任 意一行電極的行數(shù)，且1 < i < 8，再將每路電荷差分放大電路的輸出信號(hào)由數(shù)據(jù)采集電路 3送入計(jì)算機(jī)4，由計(jì)算機(jī)4對(duì)數(shù)據(jù)采集卡3的每路輸出信號(hào)進(jìn)行頻譜分析并確定頻譜上的 峰值頻率，進(jìn)而計(jì)算獲得氣固兩相流顆粒速度分布。實(shí)施例2一種用于實(shí)施顆粒速度分布的弧狀靜電傳感器陣列測(cè)量方法的裝置，包括絕緣 測(cè)量管道6、數(shù)據(jù)采集卡3及用于對(duì)數(shù)據(jù)采集卡3的輸出信號(hào)進(jìn)行頻譜分析并確定頻譜上 的峰值頻率、進(jìn)而計(jì)算獲得氣固兩相流顆粒速度分布的計(jì)算機(jī)4，所述裝置還包括電荷差分 放大電路，在絕緣測(cè)量管道6的外壁上設(shè)置電極陣列5，所述的電極陣列5為8X10電極陣 列，每行電極沿絕緣測(cè)量管道6的軸向分布，每行電極中的奇數(shù)電極進(jìn)行電連接，每行電極 中的偶數(shù)電極進(jìn)行電連接，第i行電極中的奇數(shù)電極及第i行電極中的偶數(shù)電極分別與第 i路電荷差分放大電路的第一輸入端10、第二輸入端11連接，其中，i為電極陣列中任意一 行電極的行數(shù)，且1 < i < 8，每路電荷差分放大電路的輸出端12分別與數(shù)據(jù)采集卡3的第 1至第8輸入端相連接。下面參照附圖，對(duì)本發(fā)明的具體實(shí)施方案做出更為詳細(xì)的說(shuō)明1)8X10電極陣列5安裝在絕緣測(cè)量管道6外壁周向位置上，該電極陣列5產(chǎn)生的 2X8組反應(yīng)氣固兩相流顆粒速度分布信息的獨(dú)立靜電感應(yīng)信號(hào)，由第1電荷差分放大電路 至第8電荷差分放大電路差分放大后，產(chǎn)生8組差分靜電信號(hào)，并由數(shù)據(jù)采集卡3送入計(jì)算 機(jī)4。其中電極陣列5的行數(shù)8，可根據(jù)實(shí)際測(cè)量管道的尺寸進(jìn)行確定。2)在計(jì)算機(jī)4內(nèi)，對(duì)采集到的8組差分靜電信號(hào)ei (η), i = 1···. 8，進(jìn)行傅立葉變 換處理得到Ei (k)，然后再取其幅值的平方，并除以靜電信號(hào)離散數(shù)據(jù)點(diǎn)數(shù)長(zhǎng)度N，作為序列 ei(n)的功率譜的估計(jì)Pi (k)，則■二其中，η為時(shí)域差分靜電信號(hào)離散點(diǎn)，k為頻域離散點(diǎn)。3)根據(jù)步驟2)得到的8組功率譜特性函數(shù)的峰值位置確定每一組尖峰頻率值fi; 公式如下fi = Ki · F其中，Ki為功率譜函數(shù)峰值對(duì)應(yīng)位置的離散點(diǎn)數(shù)；F為功率譜分析的頻率分辨率。4)根據(jù)功率譜尖峰頻率值&和行電極中奇數(shù)(偶數(shù))電極軸向間隔P，確定管道 內(nèi)截面上不同區(qū)域氣固兩相流顆粒流動(dòng)平均速度Vi,計(jì)算公式如下Vi = k0 · ρ · fjIctl為速度無(wú)量綱校正系數(shù)，由實(shí)驗(yàn)標(biāo)定確定。在實(shí)際粉體顆粒輸送條件下，利用相 位多普勒測(cè)速儀(PDA)對(duì)弧狀靜電傳感器系統(tǒng)進(jìn)行對(duì)比標(biāo)定。具體的標(biāo)定過(guò)程如下相位 多普勒測(cè)速儀與弧狀靜電傳感器測(cè)量系統(tǒng)同步測(cè)量，速度測(cè)量系統(tǒng)記錄測(cè)量數(shù)據(jù)并保存， 取與PDA同時(shí)間，同區(qū)間測(cè)量值的平均值與PDA測(cè)量值組成一個(gè)數(shù)據(jù)對(duì)，每次標(biāo)定至少要獲 得15對(duì)數(shù)據(jù)。以弧狀靜電傳感器陣列速度測(cè)量系統(tǒng)測(cè)量的顆粒速度為橫坐標(biāo)(X)，PDA測(cè) 得的顆粒速度為縱坐標(biāo)(y)。將相關(guān)系數(shù)大于0. 85的數(shù)據(jù)對(duì)定義為有效數(shù)據(jù)點(diǎn)，有效測(cè)點(diǎn) 的數(shù)量m應(yīng)在10個(gè)以上。運(yùn)用一元線性回歸，給出標(biāo)定曲線，進(jìn)而獲得標(biāo)定系數(shù)Ictl 可見(jiàn)獲得了每一組弧狀靜電傳感器輸出信號(hào)功率譜特性的尖峰頻率值fi;即可 計(jì)算出截面不同區(qū)域內(nèi)顆粒平均速度Vi,周向所有電極組相結(jié)合，可獲得顆粒速度截面分布。參照?qǐng)D1所示，用于氣固兩相流顆粒速度的弧狀靜電傳感器陣列測(cè)量裝置主要包 括測(cè)量探頭1、電荷差分放大電路2、數(shù)據(jù)采集卡3和計(jì)算機(jī)4。探頭內(nèi)電極陣列5的輸出信 號(hào)，通過(guò)導(dǎo)線分別與差分放大電路2兩端相連，經(jīng)差分、放大后，通過(guò)數(shù)據(jù)采集卡3與計(jì)算機(jī) 4相連。在計(jì)算機(jī)4內(nèi)由自行編制的數(shù)據(jù)采集與處理軟件包，將電壓信號(hào)進(jìn)行預(yù)處理后，可 繪出靜電傳感器輸出電壓隨時(shí)間變化的曲線圖，同時(shí)該軟件包可對(duì)差分靜電信號(hào)的進(jìn)行分 析與處理，獲得顆粒的流動(dòng)速度的測(cè)量值。圖2為測(cè)量裝置中所用弧狀靜電傳感器陣列探頭，在絕緣測(cè)量管道6的外壁上設(shè) 置電極陣列5，所述的電極陣列為8 X 10電極陣列，每行電極沿絕緣測(cè)量管道6的軸向分布， 每行電極中的奇數(shù)電極進(jìn)行電連接，每行電極中的偶數(shù)電極進(jìn)行電連接，第i行電極中的 奇數(shù)電極及第i行電極中的偶數(shù)電極分別與第i路差分放大電路的第一輸入端10、第二輸 入端11連接，其中，i為電極陣列中任意一行電極的行數(shù)，且1 ( i ( 8，兩信號(hào)通過(guò)電荷差 分放大電路后，窄帶周期性信號(hào)成分得以保留，而基頻直流部分被剔除。整個(gè)絕緣測(cè)量管道 6、電極陣列5包覆于金屬屏蔽罩9內(nèi)。圖3是弧狀靜電傳感器陣列電荷差分放大電路圖。第1至第C個(gè)電荷差分放大電 路結(jié)構(gòu)相同。連接方式為第一電容C1 一端和第一電阻R1 —端與第一運(yùn)算放大器A1的反向 輸入端相連接，第一電容C1另一端、第一電阻R1另一端和第三電阻R3 —端與第一運(yùn)算放大 器~的輸出端相連接，第二電容C2 —端和第二電阻R2 —端與第二運(yùn)算放大器A2的反向輸 入端相連接，第二電容C2另一端、第二電阻R2另一端和第四電阻R4 —端與第二運(yùn)算放大器 A2的輸出端相連接，第一運(yùn)算放大器A1的正向輸入端和第二運(yùn)算放大器A2的正向輸入端接 地，第三電阻R3另一端和第五電阻R5 —端與第三運(yùn)算放大器A3的反向輸入端相連接，第五 電阻R5另一端與第三運(yùn)算放大器A3的輸出端相連接，第四電阻R4另一端和第六電阻R6—端 與第三運(yùn)算放大器A3的正向輸入端相連接，第六電阻R6另一端接地。差分放大電路的輸出 端12通過(guò)數(shù)據(jù)采集卡PCI 9112與計(jì)算機(jī)4相連接。該放大電路采用三個(gè)放大器組成差動(dòng) 放大電路，具有輸入阻抗高、共模抑制比高、失調(diào)電壓低、漂移小、放大倍數(shù)穩(wěn)定和輸出阻抗 低等優(yōu)點(diǎn)?；铎o電傳感器陣列的感應(yīng)電荷信號(hào)是一種低頻的微弱信號(hào)，因此有必要采取 抗干擾措施1)元器件的選擇微弱信號(hào)檢測(cè)的首要問(wèn)題就是盡量降低放大器本身的噪聲。 本電路中采用的高輸入阻抗放大器0PA128，頻率范圍在ΙΟΗζ-ΙΟΚΗζ時(shí)，等效噪聲的電壓值 eN 為 2. 4μ V ；在 0. 1Ηζ-20ΚΗζ 時(shí)，等效噪聲的電流值 iN = 0. 12fA/(Hz)1/2 0P07 是一種高 精度的儀用放大器，的值均較小。電路中電阻均采用低噪聲的金屬膜電阻，精度為 1%，功率為1/2(W)。信號(hào)線上的電容均采用渡銀云母電容，以降低電路中的噪聲。2)金屬 屏蔽抗干擾采用接地金屬屏蔽盒可以消除電磁干擾，防止電路元件受到濕度、光線的照射， 造成電路元件的性能參數(shù)的變化。此外，必須避免振動(dòng)造成元器件變形或電路連接線發(fā)生移動(dòng)帶來(lái)的影響?，F(xiàn)已對(duì)石英沙、玻璃珠等物料在重力輸送實(shí)驗(yàn)臺(tái)和煤粉密相氣力輸送裝置上進(jìn)行 了試驗(yàn)，利用本發(fā)明中提及的方法及裝置，對(duì)顆粒速度范圍在0-20m/s的情況進(jìn)行了測(cè)試， 取得了較好的效果。本發(fā)明的原理如下
儀器的工作過(guò)程是首先針對(duì)實(shí)際應(yīng)用管道，在粉體顆粒輸送條件下，利用相位 多普勒測(cè)速儀(PDA)對(duì)弧狀靜電傳感器陣列測(cè)量系統(tǒng)進(jìn)行對(duì)比標(biāo)定，獲得無(wú)量綱標(biāo)定系數(shù) k0 ；應(yīng)用弧狀靜電傳感器陣列速度測(cè)量時(shí)，由弧狀靜電傳感器陣列及計(jì)算機(jī)數(shù)據(jù)采集系統(tǒng) 對(duì)管道內(nèi)氣固兩相流顆粒靜電噪聲進(jìn)行數(shù)據(jù)采集，通過(guò)傅立葉變換計(jì)算差分靜電信號(hào)的功 率譜密度函數(shù)，之后即在功率譜特性曲線上讀出尖峰頻率值進(jìn)而根據(jù)Vi = Ictl · ρ · fi; (l<i<8)，計(jì)算出截面不同區(qū)域內(nèi)顆粒平均速度Vi，周向所有電極組相結(jié)合，可獲得截面 上顆粒速度分布。
權(quán)利要求
一種顆粒速度分布的弧狀靜電傳感器陣列測(cè)量方法，其特征在于，取一絕緣測(cè)量管道(6)，在絕緣測(cè)量管道(6)的外壁上設(shè)置電極陣列(5)，所述的電極陣列(5)為C×10電極陣列，C為電極陣列(5)的行數(shù)，每行電極沿絕緣測(cè)量管道(6)的軸向分布，將每行電極中的奇數(shù)電極進(jìn)行電連接，將每行電極中的偶數(shù)電極進(jìn)行電連接，再分別將第i行電極中的奇數(shù)電極及第i行電極中的偶數(shù)電極連接于第i路電荷差分放大電路的第一輸入端(10)、第二輸入端(11)，其中，i為電極陣列中任意一行電極的行數(shù)，且1≤i≤C，再將每路電荷差分放大電路的輸出信號(hào)由數(shù)據(jù)采集電路(3)送入計(jì)算機(jī)(4)，由計(jì)算機(jī)(4)對(duì)數(shù)據(jù)采集卡(3)的每路輸出信號(hào)進(jìn)行頻譜分析并確定頻譜上的峰值頻率，進(jìn)而計(jì)算獲得氣固兩相流顆粒速度分布。
2.一種實(shí)現(xiàn)權(quán)利要求1所述顆粒速度分布的弧狀靜電傳感器陣列測(cè)量方法的裝置，包 括絕緣測(cè)量管道(6)、數(shù)據(jù)采集卡(3)及用于對(duì)數(shù)據(jù)采集卡(3)的輸出信號(hào)進(jìn)行頻譜分析 并確定頻譜上的峰值頻率、進(jìn)而計(jì)算獲得氣固兩相流顆粒速度分布的計(jì)算機(jī)(4)，其特征在 于，所述裝置還包括電荷差分放大電路，在絕緣測(cè)量管道(6)的外壁上設(shè)置電極陣列(5)， 所述的電極陣列(5)為CXlO電極陣列，C為電極陣列行數(shù)，每行電極沿絕緣測(cè)量管道(6) 的軸向分布，每行電極中的奇數(shù)電極進(jìn)行電連接，每行電極中的偶數(shù)電極進(jìn)行電連接，第i 行電極中的奇數(shù)電極及第i行電極中的偶數(shù)電極分別與第i路電荷差分放大電路的第一輸 入端(10)、第二輸入端(11)連接，其中，i為電極陣列中任意一行電極的行數(shù)，且1彡i彡C， 每路差分放大電路的輸出端(12)分別與數(shù)據(jù)采集卡(3)的第1 C個(gè)輸入端連接。
全文摘要
本發(fā)明公開(kāi)了一種顆粒速度分布的弧狀靜電傳感器陣列測(cè)量方法及裝置。該方法在管道上布置一弧狀電極陣列，當(dāng)帶電顆粒通過(guò)靜電傳感器陣列時(shí)，電極陣列的每一行電極組將產(chǎn)生兩組反映氣固流動(dòng)信息的靜電信號(hào)，接入差分放大電路放大后，經(jīng)數(shù)據(jù)采集電路送入計(jì)算機(jī)，在計(jì)算機(jī)內(nèi)對(duì)差分靜電信號(hào)進(jìn)行頻譜分析并確定頻譜上的峰值頻率，進(jìn)而獲得該電極組敏感空間內(nèi)氣固兩相流顆粒平均速度，周向上所有電極組結(jié)合可實(shí)現(xiàn)速度分布測(cè)量。相比于單環(huán)及多環(huán)靜電感應(yīng)濾波器，弧狀靜電傳感器陣列能夠?qū)崿F(xiàn)管道截面顆粒速度分布測(cè)量，具有較高的準(zhǔn)確性。本發(fā)明的顆粒速度的弧狀靜電傳感器陣列測(cè)量裝置包括測(cè)量探頭、電荷差分放大電路、數(shù)據(jù)采集卡及計(jì)算機(jī)。
文檔編號(hào)G01N27/60GK101839889SQ20101018574
公開(kāi)日2010年9月22日 申請(qǐng)日期2010年5月28日 優(yōu)先權(quán)日2010年5月28日
發(fā)明者付飛飛, 李健, 王式民, 許傳龍, 高鶴明 申請(qǐng)人:東南大學(xué)