專利名稱：：倏逝波激勵(lì)及增益耦合的多波段回音壁模式光纖激光器的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
：本發(fā)明屬于激光及波導(dǎo)光學(xué)
技術(shù)領(lǐng)域：
，涉及用光抽運(yùn)方式，通過抽運(yùn)光的倏逝波激勵(lì)增益、回音壁模式的倏逝場(chǎng)耦合增益，在一根光纖中同時(shí)產(chǎn)生不同波長(zhǎng)范圍的回音壁模式激光輻射。
背景技術(shù)：
：以高品質(zhì)因素(Q值)的回音壁模式為特點(diǎn)光學(xué)微腔，在低閾值和超低閾值的微腔激光研究和應(yīng)用中受到高度重視。傳統(tǒng)的球形和圓柱形回音壁模式微腔激光器，腔體本身就是增益介質(zhì)，由于增益介質(zhì)在抽運(yùn)過程中的熱致折射率變化和電致伸縮等效應(yīng)，增益介質(zhì)和腔體合二為一的結(jié)構(gòu)特性不利于腔體的穩(wěn)定性。韓國(guó)人Moon等人于2000年用石英光纖構(gòu)成圓柱形微腔，將光纖插入含有激光染料溶液的石英套管中實(shí)現(xiàn)了微腔腔體和增益介質(zhì)的分離(H.J.Moon,Y.T.ChoughandLW.An.—Cylindricalmicrocavitylaserbasedontheevanescent-wave—coupledgain[J]，Ze〃.2000,85(15):3161-3164)。在YAG脈沖激光的抽運(yùn)下，染料介質(zhì)的增益通過微腔回音壁模式的倏逝場(chǎng)耦合進(jìn)入腔內(nèi)，并在微腔回音壁模式的支持下形成激光振蕩(H.J.Moon，Y.T.ChoughandJ.B.Kima/..Cavity-Q-drivenspectralshiftinacylindricalwhisperingGallery-modemicrocavitylaser[J],J///,Ze〃.2000，76(25):3679~3681;H.J.Moon,C.W.Park,S.B.Leea/..Waveguidemodelasingviaevanescent—wave—coupledgainfromathincylindricalshellresonator[J]，銣/.Ze".2004，84(22):4547~4549)。然而，采用Moon等人的側(cè)向光抽運(yùn)方式，抽運(yùn)光須經(jīng)過外層染料吸收后才能激發(fā)處于微腔回音壁模式的倏逝場(chǎng)內(nèi)的染料分子，倏逝場(chǎng)外的染料分子徒然損耗了抽運(yùn)光能量，增大了產(chǎn)生回音壁模式激光的抽運(yùn)閾值，使這種微腔回音壁模式的激光抽運(yùn)閾值達(dá)到200pj。為提高抽運(yùn)效率，我們把側(cè)向光抽運(yùn)改造為沿石英毛細(xì)管管壁的近軸向消逝波光抽運(yùn)(江楠，王東林，普小云，消逝波激勵(lì)及增益耦合的柱形微腔回音廊模激光輻射[J],^庫激^，2007,34(7):920~923),由此，將回音壁才莫式激光的抽運(yùn)閾值從側(cè)向光抽運(yùn)方式的200降低到了近軸向光抽運(yùn)方式的9.5pJ。采用近軸向的消逝波光抽運(yùn)方式，抽運(yùn)光在圓柱形微腔界面外的消逝場(chǎng)激勵(lì)產(chǎn)生染料增益，由于染料的增益分布和微腔WGM的消逝場(chǎng)在空間理想重疊，有效地提高了抽運(yùn)效率，并使WGM激光沿微腔軸向具有較長(zhǎng)的增益長(zhǎng)度。本發(fā)明用單一折射率的光纖構(gòu)成圓柱形微腔，利用回音壁模式激光沿光纖軸向的增益長(zhǎng)度，在光纖的軸向分段填入不同的激光增益介質(zhì)，在一根光纖中同時(shí)產(chǎn)生不同波長(zhǎng)范圍的回音壁模式激光輻射，形成一種新型的光纖激光器—倏逝波激勵(lì)及增益耦合的多波段回音壁才莫式光纖激光器。"回音壁模式"和"倏逝波"的概念有不同的中文翻譯，在以下術(shù)語中，"回音壁模式"的英文是"WhisperingGalleryMode",簡(jiǎn)稱WGM;"倏逝波"的英文是"EvanescentWave"。如有用詞含混，以英文詞意為準(zhǔn)。
發(fā)明內(nèi)容本發(fā)明旨在提供一種多波段的回音壁模式光纖激光器，這種回音壁模式光纖激光器具有較高的光抽運(yùn)效率和沿光纖軸向較長(zhǎng)的增益長(zhǎng)度，在光纖軸向分段填入不同的激光增益介質(zhì)后，可以在一;f艮光纖中同時(shí)產(chǎn)生不同波長(zhǎng)范圍的回音壁;f莫式激光輻射。本發(fā)明通過以下方式實(shí)現(xiàn)A.將單一折射率(/2,)的光纖外層涂敷上低折射率(/2)的增益包層介質(zhì)后構(gòu)成圓柱形樹:腔，/,>/22,增益包層介質(zhì)可以是激光染料分子溶入有機(jī)或無機(jī)溶劑后形成的溶液，也可以是含有激光增益物質(zhì)的聚合物或其它形式的化合物。B.采用沿光纖軸向或近軸向的光抽運(yùn)方式，通過控制抽運(yùn)光進(jìn)入光纖端面的入射角度，使得抽運(yùn)光在光纖中以全反射方式傳播。C.由抽運(yùn)光在低折射率(/2)的增益包層介質(zhì)中的倏逝波激勵(lì)產(chǎn)生激光增益，圓柱形微腔回音壁模式倏逝場(chǎng)中的光子在增益介質(zhì)中產(chǎn)生受激輻射光子，回音壁模式的倏逝場(chǎng)再將受激輻射光耦合進(jìn)入圓柱形微腔，在圓柱形微腔回音壁模式提供的光學(xué)反饋支持下形成激光振蕩，激光輻射方向沿光纖邊緣并且垂直于光纖軸向。D.在光纖外層分段涂敷上不同的增益包層介質(zhì)，由抽運(yùn)光的倏逝波激勵(lì)增益、圓柱形微腔回音壁模式的倏逝場(chǎng)耦合增益條件下，同時(shí)形成多個(gè)波段的激光振蕩和多個(gè)波段的回音壁^t式激光輻射。F.用下述計(jì)算方法，通過選擇適當(dāng)?shù)幕匾舯谀Ｊ焦饫w激光器參數(shù)，使激光增益場(chǎng)的分布和圓柱形微腔回音壁;f莫式倏逝場(chǎng)的分布在空間理想重疊。F-l.圓柱形微腔回音壁模式倏逝場(chǎng)的空間分布計(jì)算<formula>formulaseeoriginaldocumentpage4</formula>式中，A(TM波)或乾(TE波)表示圓柱形微腔回音壁模式的軸向電場(chǎng)或磁場(chǎng)；"為徑向模式數(shù)和角模式數(shù)分別是/和/7均為正整數(shù)的真空中的波矢數(shù)值；人和i/;;"分別是第一類和第三類Bessel函數(shù)；5是常數(shù)；z,和/72分別是光纖和增益包層的折射率，/)化；a是光纖的半徑；F-2.抽運(yùn)光倏逝場(chǎng)的空間分布計(jì)算(說明在軸向抽運(yùn)條件下，激光增益由抽運(yùn)光在光纖界面外的倏逝場(chǎng)激勵(lì)產(chǎn)生，增益場(chǎng)的空間分布就是抽運(yùn)光倏逝場(chǎng)的空間分布)/p(rW。exp(-2W.(3)式中，*=2加2從為抽運(yùn)光在染料介質(zhì)中的波矢數(shù)值；人是抽運(yùn)光的波長(zhǎng)；p=V"fsin2(《/2)/&2-1是倏逝場(chǎng)沿徑向的衰減系數(shù)；通過(1)-(3)式選擇適當(dāng)?shù)?a，a,/2,義和Pi，使激光增益場(chǎng)的分布和圓柱形微腔回音壁模式倏逝場(chǎng)的分布在空間理想重疊。下面結(jié)合發(fā)明原理示意i說明本發(fā)明的實(shí)現(xiàn)方式。抽運(yùn)光i以端面入射角(e;)小于光線在增益包層5、6、7界面發(fā)生全反射時(shí)需要的角度(ej沿光纖軸向進(jìn)入單一折射率光纖2,抽運(yùn)光1在增益包層5、6、7中的倏逝場(chǎng)3激勵(lì)包層介質(zhì)產(chǎn)生增益，圓柱形微腔回音壁模式的倏逝場(chǎng)4中的光子在增益包層5、6、7中產(chǎn)生受激輻射，并將受激輻射光耦合進(jìn)入由單一折射率的光纖2構(gòu)成的圓柱形微腔，在圓柱形微腔回音壁模式的支持下，形成三個(gè)波段的激光振蕩和對(duì)應(yīng)的三個(gè)波段的回音壁模式激光輻射8、9、10。與傳統(tǒng)的光纖激光器比較，本發(fā)明具有如下積極效果(1)傳統(tǒng)的光纖激光器屬于法布里-珀羅腔型激光器，激光沿光纖軸向輻射。然而，回音壁模式光纖激光器的激光沿垂直于光纖軸的方向輻射，這種特殊的輻射方向適用于對(duì)激光輻射方向有特殊要求的應(yīng)用場(chǎng)所。(2)傳統(tǒng)光纖激光器的光學(xué)反饋，主務(wù)限靠光纖端面對(duì)光波的反射來實(shí)現(xiàn)。然而，回音壁模式光纖激光器的光學(xué)反饋，依靠光波在光纖界面上的全反射來實(shí)現(xiàn)，光能在界面上的損耗小，腔體的品質(zhì)因數(shù)(Q值)高，產(chǎn)生激光的能量抽運(yùn)閾值低。(3)由抽運(yùn)光的倐逝波激勵(lì)的回音壁模式光纖激光器，沿光纖軸向有足夠的增益長(zhǎng)度?？梢岳霉饫w軸向的增益長(zhǎng)度，制作具有多個(gè)不同激光輻射波長(zhǎng)范圍的多波段回音壁沖莫式光纖激光器。多波段的光纖激光器，如"紅-綠-藍(lán)"三色光纖激光器，在激光全色顯示領(lǐng)域有應(yīng)用價(jià)值。圖1:發(fā)明原理示意圖，其中，抽運(yùn)光l,單一折射率光纖2，抽運(yùn)光在增益介質(zhì)中的^"逝場(chǎng)3，圓柱形微腔回音壁模式的倏逝場(chǎng)4,低折射率的激光增益包層5、6、7,三種不同輻射波段的回音壁模式激光輻射8、9、10。圖1中各個(gè)部分的作用在"
發(fā)明內(nèi)容"中具體說明。圖2:實(shí)現(xiàn)本發(fā)明的一種裝置圖。其中，YAG激光器ll、光學(xué)偏振片12、13、分束片14、光電探測(cè)器15、聚焦透鏡16、單一折射率光纖2、填入低折射率染料溶液的玻璃套管5、6、傳光光纖17、18、光譜儀19、抽運(yùn)光在增益介質(zhì)中的倏逝場(chǎng)3、圓柱形微腔回音壁模式的倏逝場(chǎng)4、回音壁模式的激光輻射8。圖2中各個(gè)部分的作用在"具體實(shí)施方式"中具體說明。圖3:通過圖2所示的裝置，采集到的中等光語分辨率單波段回音壁模式激光光譜圖。其中，橫坐標(biāo)為波長(zhǎng)，單位是納米；縱坐標(biāo)為激光輻射強(qiáng)度，單位是任意單位；括號(hào)內(nèi)的數(shù)字是標(biāo)定后的回音壁激光模式數(shù)。右上角的插圖是激光輻射強(qiáng)度隨抽運(yùn)能量變化的曲線圖，其中，橫坐標(biāo)為抽運(yùn)光能量，單位是微焦耳；縱坐標(biāo)為激光輻射強(qiáng)度，單位是任意單位。圖4:圓柱形微腔回音壁模式的倏逝場(chǎng)和激光增益場(chǎng)分布計(jì)算圖。其中，橫坐標(biāo)是圓柱形微腔沿徑向的長(zhǎng)度，單位是微腔的半徑(a);縱坐標(biāo)是圓柱形微腔回音壁模式的場(chǎng)強(qiáng)度，單位是任意單位；粗實(shí)線表示一階徑向模式(7=1)的回音壁模式的場(chǎng)強(qiáng)分布，細(xì)實(shí)線表示二階徑向模式(/=2)的回音壁模式的場(chǎng)強(qiáng)分布。在右上角的插圖中，粗實(shí)線表示一階徑向模式(/=1)回音壁模式的倏逝波場(chǎng)強(qiáng)分布，細(xì)實(shí)線表示二階徑向模式(/=2)的回音壁模式的倏逝波場(chǎng)強(qiáng)分布；三角形符號(hào)A表示激光增益場(chǎng)分布。圖5:通過圖2所示的裝置，采集到的不同直徑的光纖的中等光譜分辨率單波段回音壁模式激光光谫圖，其中，橫坐標(biāo)為波長(zhǎng)，單位是納米；縱坐標(biāo)為激光輻射強(qiáng)度，單位是任意單位。圖6:通過圖2所示的裝置，采集到的雙波段低分辨率回音壁模式激光光譜圖。其中，橫坐標(biāo)為波長(zhǎng)，單位是納米;縱坐標(biāo)為激光輻射強(qiáng)度，單位是任意單位。圖6中，波長(zhǎng)范圍內(nèi)在567-576nm之間的回音壁模式的激光輻射由羅丹明6G乙醇溶液產(chǎn)生；波長(zhǎng)范圍內(nèi)在592-600nm之間的回音壁模式的激光輻射由羅丹明B乙醇溶液產(chǎn)生。本發(fā)明方法和裝置不受以下實(shí)施例的限制。具體實(shí)施方式下面結(jié)合附圖2-6，對(duì)本發(fā)明作進(jìn)一步的"^兌明。實(shí)施例中的裝置如圖2所示。用倍頻YAG激光器11波長(zhǎng)為532nm的脈沖激光作為抽運(yùn)光。抽運(yùn)光經(jīng)一線偏振片12起偏后，再經(jīng)過另一線偏振片13,13的偏振方向平行于Y-Z面。旋轉(zhuǎn)12的偏振方向，來獲得需要的抽運(yùn)能量。在光路中放置分束片14，以便由激光能量計(jì)15測(cè)出即時(shí)抽運(yùn)能量。抽運(yùn)光由一塊焦距為75咖的聚焦透鏡16會(huì)聚在光纖端面前，并以6i-7.6。的圓錐角沿軸線進(jìn)入直徑為286.1的單一折射率石英光纖2。光纖2插入玻璃套管5和6中，玻璃套管中盛裝不同激光染料的乙醇溶液。取石英光纖和乙醇溶液的折射率分別為1.458和1.36計(jì)算，抽運(yùn)光進(jìn)入光纖端面的圓錐角只需小于6;。=30.2°，光線進(jìn)入5、6或7后以全反射方式傳播。抽運(yùn)光在乙醇溶液中的消逝場(chǎng)3激勵(lì)染料產(chǎn)生增益，圓柱形微腔回音壁模式的消逝場(chǎng)4中的光子在染料增益中產(chǎn)生受激輻射，并將受激輻射光耦合進(jìn)入微腔，在回音壁模式的支持下(提供光學(xué)反饋)形成激光振蕩。回音壁模式激光的光能8、9或10從光纖表面沿X-Y平面輻射出來，由導(dǎo)光光纖17和18送至光譜儀19的進(jìn)光狹縫口。在圖2中，當(dāng)內(nèi)徑())-lmm，長(zhǎng)L-120mm的玻璃套管5內(nèi)裝入濃度為2x10—W/L的羅丹明B乙醇溶液時(shí)，采用消逝波軸向抽運(yùn)方式，抽運(yùn)能量較低時(shí)，只能在石英光纖2外的染料區(qū)觀察到暗紅色的熒光輻射。當(dāng)抽運(yùn)能量增加到一定的數(shù)值后，沿石英光纖的邊緣出現(xiàn)炫目的紅光。用肉眼沿垂直于光纖的方向(X-Y平面)觀察，此紅光的強(qiáng)度最大；偏離光纖軸的垂向后，強(qiáng)度急劇減弱，沿光纖軸方向不能觀察到紅光?？梢?，此炫目紅光的輻射具有圓柱形微腔回音壁模式激光輻射的方向性特征。用密度為2400g/mm的光柵采集到的中等分辨率激光光譜如圖3所示。光譜由強(qiáng)弱兩組基本等間距的譜線構(gòu)成，分別對(duì)應(yīng)一階和二階回音壁模式的徑向模式數(shù)(radialmodeorder,/)和不同的角模式數(shù)(angularmodenumber,/)，用圖中括號(hào)內(nèi)的兩個(gè)數(shù)字(A/7)分別表示。圖3中右上角的插圖是光輻射強(qiáng)度和抽運(yùn)能量的關(guān)系曲線，由插圖可見，當(dāng)抽運(yùn)能量超過IO(iJ時(shí)，激光輻射強(qiáng)度急劇增加。10jiJ的抽運(yùn)能量就是此回音壁模式激光器的閾值能量，對(duì)應(yīng)肉眼剛剛觀察到"炫目紅光"時(shí)的抽運(yùn)能量值。取a=143.05^un、z產(chǎn)l.458和/2=1.36分別為圓柱形微腔的半徑、折射率以及增益包層的折射率。由(l)、(2)兩式計(jì)算出了(/，z)分別取(l,2174)和(2,2169)時(shí)的模場(chǎng)強(qiáng)度/,M("二五(。f'0)分布曲線，結(jié)果如圖4所示。其中，r&的部分就是(1,2174)和(2,2169)模式的倏逝波場(chǎng)強(qiáng)分布，為便于比較，倏逝波部分放大后畫在圖4的右上角插圖中。取1=532nm(抽運(yùn)光的波長(zhǎng))，&=7.6°，/。=1(抽運(yùn)光在光纖界面上的強(qiáng)度)，、("的計(jì)算結(jié)果在圖4右上角的插圖中用實(shí)心三角形符號(hào)A表示。圖4中的插圖清楚地表明在r2a區(qū)域，由抽運(yùn)光的倏逝波激勵(lì)產(chǎn)生的增益場(chǎng)分布，和圓柱形微腔(l，2174)和(2，2169)模式消逝場(chǎng)的強(qiáng)度分布在空間理想重疊。選擇不同直徑的光纖重復(fù)圖2所示的實(shí)驗(yàn)，用密度為2400g/mm的光柵采集到的中等分辨率激光光譜如圖5所示。由圖5可見，隨光纖直徑的減小，相鄰激光譜線的間隔增加。如果使光纖直徑小于10拜，完全可以在10nm的增益范圍內(nèi)實(shí)現(xiàn)回音壁模式的單模激光振蕩。對(duì)直徑D=292、197、93和53薩的石英光纖，相鄰激光譜線的平均波數(shù)間隔分別是Av=7.57、11.35、23.89和42.27cm'。用回音壁模式波數(shù)間隔的一級(jí)近似公式A(lA)=1/",兀D(",是光纖的折射率)求出的對(duì)應(yīng)波數(shù)間隔分別是A(l/X)=7.48、11.08、23.48和40.43cof'。計(jì)算值偏小的原因是計(jì)算中僅僅采用了回音壁模式波數(shù)間隔的一級(jí)近似公式。隨著抽運(yùn)能量的增加，回音壁模式激光沿光纖軸向(Z方向)的輻射長(zhǎng)度也隨之增加。表一列出了在濃度為2xl(TM/L的羅丹明B乙醇溶液中，D=286.1的石英光纖的輻射長(zhǎng)度和抽運(yùn)能量之間的實(shí)驗(yàn)測(cè)量值。利用回音壁模式激光沿光纖軸向的輻射長(zhǎng)度(即有效增益長(zhǎng)度)，在光纖的軸向分段(圖2中的5和6)填入不同的激光增益介質(zhì)，即可在一根光纖中同時(shí)產(chǎn)生不同波長(zhǎng)范圍的回音壁模式激光輻射。表一激光輻射長(zhǎng)度和抽運(yùn)之間的實(shí)驗(yàn)測(cè)量值<table>tableseeoriginaldocumentpage6</column></row><table>在內(nèi)徑和長(zhǎng)度分別是<|)=1mm和L=15mm的玻璃套管5和6內(nèi)分別裝入濃度為2x103M/L的羅丹明6G和羅丹明B乙醇溶液，用密度為1200g/mm的光柵采集到的低分辨率激光光譜如圖6所示在一根光纖中同時(shí)產(chǎn)生了波長(zhǎng)范圍在567~576nm以及592~600nm兩個(gè)不同波段的回音壁^f莫式的激光輻射。權(quán)利要求1.倏逝波激勵(lì)及增益耦合的多波段回音壁模式光纖激光器，其特征是A.將單一折射率(n1)的光纖外層涂敷上低折射率(n2)的增益包層介質(zhì)后構(gòu)成圓柱形微腔，n1＞n2；B.采用沿光纖軸向或近軸向的光抽運(yùn)方式，通過控制抽運(yùn)光進(jìn)入光纖端面的入射角度，使得抽運(yùn)光在光纖中以全反射方式傳播；C.由抽運(yùn)光(1)在低折射率(n2)的增益包層介質(zhì)中的倏逝波激勵(lì)產(chǎn)生激光增益，圓柱形微腔回音壁模式倏逝場(chǎng)中的光子在增益介質(zhì)中產(chǎn)生受激輻射光子，回音壁模式的倏逝場(chǎng)再將受激輻射光耦合進(jìn)入圓柱形微腔，在圓柱形微腔回音壁模式提供的光學(xué)反饋支持下形成激光振蕩，激光輻射方向沿光纖邊緣并且垂直于光纖軸向；D.在光纖外層分段涂敷上不同的增益包層介質(zhì)，由抽運(yùn)光的倏逝波激勵(lì)增益、圓柱形微腔回音壁模式的倏逝場(chǎng)耦合增益條件下，同時(shí)形成多個(gè)波段的激光振蕩和多個(gè)波段的回音壁模式激光輻射。2.根據(jù)權(quán)利要求l所述倐逝波激勵(lì)及增益耦合的多波段回音壁模式光纖激光器，其特征是增益包層介質(zhì)可以是激光染料分子溶入有機(jī)或無機(jī)溶劑后形成的溶液，也可以是含有激光增益物質(zhì)的聚合物或其它形式的化合物。3.根據(jù)權(quán)利要求1所述倏逝波激勵(lì)及增益耦合的多波段回音壁模式光纖激光器，其特征是圃柱形微腔回音壁模式的軸向電場(chǎng)A,(TM波)或磁場(chǎng)厭(TE波)沿徑向的分布用Bessel函數(shù)表示為<formula>formulaseeoriginaldocumentpage2</formula>(1)式中，"為徑向模式數(shù)和角模式數(shù)分別是/和/2均為正整數(shù)的真空中的波矢數(shù)值；《/和//，分別是第一類和第三類Bessel函數(shù)；A是常數(shù)；/，和化分別是光纖和增益包層的折射率，i7,〉力2;a是光纖的半徑；在本發(fā)明倏逝波軸向抽運(yùn)條件下，激光增益由抽運(yùn)光在光纖界面外的倏逝場(chǎng)激勵(lì)產(chǎn)生，增益場(chǎng)的空間分布就是抽運(yùn)光倏逝場(chǎng)的空間分布，且抽運(yùn)光倏逝場(chǎng)沿徑向的空間分布表示為<formula>formulaseeoriginaldocumentpage2</formula>(3)式中，1^2加2/入為抽運(yùn)光在染料介質(zhì)中的波矢數(shù)值；X是抽運(yùn)光的波長(zhǎng)；pw,2sin2(《/2)/"22-1是倏逝場(chǎng)沿徑向的衰減系數(shù)；通過(l)-(3)式選擇適當(dāng)?shù)膮?shù)a,/2,義和^i，使激光增益場(chǎng)的分布和圓柱形微腔回音壁模式倏逝場(chǎng)的分布在空間理想重疊。全文摘要倏逝波激勵(lì)及增益耦合的多波段回音壁模式光纖激光器，屬于用軸向或近軸向倏逝波激勵(lì)增益，激光增益通過由光纖截面構(gòu)成的圓形諧振腔中回音壁模式的倏逝波耦合進(jìn)入圓形諧振腔，并在腔內(nèi)回音壁模式提供的光學(xué)反饋支持下產(chǎn)生激光振蕩。這種光纖激光器，由于激光增益分布和諧振腔中回音壁模式的倏逝場(chǎng)在空間理想重疊，具有較高的光抽運(yùn)效率和沿光纖軸向較長(zhǎng)的增益長(zhǎng)度。在光纖軸向分段填入不同的激光增益介質(zhì)，可以在一根光纖中同時(shí)產(chǎn)生不同波長(zhǎng)范圍的回音壁模式激光輻射，這種多波段的光纖激光器在激光全色顯示和微型光電子器件集成領(lǐng)域有應(yīng)用價(jià)值。文檔編號(hào)H01S3/06GK101267082SQ20081005830公開日2008年9月17日申請(qǐng)日期2008年4月21日優(yōu)先權(quán)日2008年4月21日發(fā)明者向文麗,張遠(yuǎn)憲,普小云,楠江,然白,韓德昱申請(qǐng)人:云南大學(xué)