專利名稱：信息記錄方法以及信息記錄裝置的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及向記錄介質(zhì)注入能量來(lái)形成和未記錄部不同的標(biāo)記、由此記錄信息的信息記錄方法以及信息記錄裝置。
背景技術(shù)：
近年來(lái)，伴隨處理的信息量的增加，光盤(pán)的大容量化十分顯著。例如，DVD-RAM的第一代是2.6GB/面，但是，作為致力于所使用的激光的短波長(zhǎng)化或者透鏡的NA的提高等技術(shù)開(kāi)發(fā)的結(jié)果，在Blu-ray Disc中實(shí)現(xiàn)了25GB/面。正在進(jìn)一步進(jìn)行基于記錄更多信息的面密度提高技術(shù)或信息面的多層化的大容量化技術(shù)的開(kāi)發(fā)研究。例如，在International Symposium on OpticalMemory 2004，Technical Digest，Tu-C-02，p22中，敘述了用于實(shí)現(xiàn)每一面50GB的記錄再生技術(shù)(非專利文獻(xiàn)1)。另外，作為基于信息面多層化的大容量化技術(shù)的例子，在International Symposium on Optical Memory 2004，TechnicalDigest，We-E-02，p52中，記載了通過(guò)重疊6層每層25GB的信息面來(lái)實(shí)現(xiàn)150GB容量的技術(shù)(非專利文獻(xiàn)2)。另外，作為大容量化盤(pán)的例子，在特開(kāi)2002-74742中有關(guān)于具有兩層或其以上的信息面的多層盤(pán)的結(jié)構(gòu)的記述(專利文獻(xiàn)1)。
隨著這些稱為高面密度化或者多層化的大容量技術(shù)的進(jìn)步，記錄再生技術(shù)的研究開(kāi)發(fā)也正在進(jìn)行。作為用于在光盤(pán)上高精度地記錄信息的方法，可以舉出自適應(yīng)波形控制技術(shù)。所謂自適應(yīng)波形控制技術(shù)，是改變記錄標(biāo)記形成時(shí)的記錄脈沖寬度的方式，例如在1999年第十一次相變化記錄研究會(huì)資料95頁(yè)中記錄(非專利文獻(xiàn)3)。在依賴前面的間隙和/或后續(xù)的間隙，以比時(shí)鐘單位更短的長(zhǎng)度增減記錄脈沖形狀來(lái)進(jìn)行記錄的這一方式中，可以極力抑制由于記錄標(biāo)記或間隙比光點(diǎn)小而產(chǎn)生的磁道方向的熱干涉所引起的邊沿移位，對(duì)標(biāo)記邊沿記錄十分有效，另外在熱干涉變得顯著的高面密度記錄中發(fā)揮效果。
另一方面，在特開(kāi)2005-63586(對(duì)應(yīng)US2005/105438)中，敘述了為降低在高速記錄時(shí)發(fā)生的熱干涉，就在記錄標(biāo)記之前導(dǎo)入向下脈沖的方式(專利文獻(xiàn)2)。圖11(A)表示該專利文獻(xiàn)2的記錄波形。另外，在特開(kāi)平6-295440(對(duì)應(yīng)USP5490126)中，敘述了對(duì)于短間隙的開(kāi)始結(jié)尾部分照射再生功率來(lái)抑制熱干涉的方式(專利文獻(xiàn)3)。圖11(B)表示該專利文獻(xiàn)3的記錄波形。
作為對(duì)應(yīng)多層化的記錄方式，在特開(kāi)2003-178448(對(duì)應(yīng)US2003/081523)中，記載了通過(guò)使用與離光的入射側(cè)最遠(yuǎn)的信息記錄層相比、接近光的入射側(cè)的信息層這一方的聚集光束引起的記錄層的溫度變化在時(shí)間上急冷的記錄脈沖，來(lái)記錄良好的信號(hào)的方式(專利文獻(xiàn)4)。
非專利文獻(xiàn)1International Symposium on Optical Memory 2004，TechnicalDigest，Tu-C-02，p22非專利文獻(xiàn)2International Symposium on Optical Memory 2004，TechnicalDigest，We-E-02，p52非專利文獻(xiàn)31994年第六次相變化記錄研究會(huì)資料70頁(yè)專利文獻(xiàn)1特開(kāi)2002-74742專利文獻(xiàn)2特開(kāi)2005-63586專利文獻(xiàn)3特開(kāi)平6-295440專利文獻(xiàn)4特開(kāi)2003-178448在上述記錄再生技術(shù)中，進(jìn)行的是用于對(duì)信息面僅是單層的介質(zhì)進(jìn)行精密記錄的研究開(kāi)發(fā)。在信息面僅是單層的介質(zhì)的場(chǎng)合，多為接近記錄層形成由鋁合金或銀合金等熱導(dǎo)率高的材料構(gòu)成的反射膜。其結(jié)果，通過(guò)激光照射在記錄膜上產(chǎn)生的熱向盤(pán)的膜厚方向擴(kuò)散，其結(jié)果，可以減低由于磁道方向的熱干涉引起的邊沿移位。但是，在信息面為多層的多層盤(pán)中記錄的場(chǎng)合，由該磁道方向的熱干涉引起的邊沿移位成為問(wèn)題。因?yàn)樵陔x光入射側(cè)最遠(yuǎn)的信息層上可以在記錄膜附近形成熱導(dǎo)率高的反射膜，所以可以期待和信息層僅是單層的盤(pán)同樣的熱擴(kuò)散效果。但是，因?yàn)楣馊肷鋫?cè)的信息層要求高的穿透率，所以不能形成能夠具有充分熱擴(kuò)散效果的膜厚的合金反射膜，其結(jié)果，向盤(pán)膜厚方向的熱的散逸變得不充分。因此在向不透明層的記錄中，熱向記錄膜平面方向傳播，鄰接標(biāo)記的邊沿位置的溫度升高，發(fā)生引起邊沿移位的問(wèn)題。該問(wèn)題在使用單脈沖波形的高速記錄中變得顯著。單脈沖波形，因?yàn)榧す夤β实纳仙陆档拇螖?shù)少，所以適用于不能忽視激光功率調(diào)制所需要的時(shí)間(Tr，Tf)的高速記錄。但是，與N-1系策略或者2T系策略比較，因?yàn)樵诙虝r(shí)間內(nèi)注入更多的能量，所以不能得到像多脈沖波形那樣的記錄標(biāo)記形成中的偏置功率冷卻效果。因此，發(fā)生前后標(biāo)記間的熱干涉也變得更顯著、容易引起邊沿移位的問(wèn)題。特別是在向記錄層是半透明的信息層的高速單脈沖記錄中邊沿移位變得激烈。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明通過(guò)下面的結(jié)構(gòu)解決上述問(wèn)題。
(1)在形成形成記錄標(biāo)記的單脈沖后的間隙部時(shí)，在該間隙部的中點(diǎn)后面一側(cè)，設(shè)置向下脈沖。在光盤(pán)的場(chǎng)合，作為能量束使用激光，在標(biāo)記部中使用多脈沖或者單脈沖波形，在間隙部中使用非脈沖波形即照射同一功率，這種情況較多。在向膜面方向的熱傳播激烈的介質(zhì)的場(chǎng)合，由向間隙部的能量照射產(chǎn)生的熱量向緊接間隙部之前記錄的標(biāo)記的后邊沿部分、或/和緊接間隙部之后記錄的標(biāo)記的前邊沿部分傳播。因此，在本發(fā)明中，例如在接著記錄的標(biāo)記的前邊沿的邊沿移位顯著的介質(zhì)的場(chǎng)合，通過(guò)在接近前邊沿位置的間隙后部插入向下脈沖，將間隙部的平均照射功率做成比前部還低，使具有絕熱效果。由此，可以減低后續(xù)標(biāo)記的前邊沿移位。
由熱干涉引起的邊沿移位在短間隙內(nèi)比長(zhǎng)間隙內(nèi)更顯著。因此，在熱干涉容易產(chǎn)生的規(guī)定的間隙長(zhǎng)度上選擇性地在間隙后部插入向下脈沖是有效的。所謂規(guī)定的間隙長(zhǎng)度，例如在用1-7 RLL調(diào)制記錄的場(chǎng)合，作為最短間隙的2T間隙的熱干涉最顯著，在3T間隙的熱干涉次大，所以至少在2T間隙使用上述記錄波形就可以。所謂本發(fā)明中的單脈沖形狀的能量束波形，如圖5所示，指形成記錄標(biāo)記時(shí)的記錄功率(Pw，Pg)由形成間隙部時(shí)照射的中間功率Ps或其以上的功率構(gòu)成的能量束波形。
基于該向下脈沖插入的邊沿移位抑制效果，在記錄波形中使用多脈沖波形的場(chǎng)合也可以得到，但是，在如代表槽形的單脈沖波形中，具有更高的晃動(dòng)減低效果。由于單脈沖波形是激光功率上升下降的次數(shù)少，所以比以高速切換激光功率的多脈沖波形更適合高速記錄。但是，由于在短時(shí)間內(nèi)投入更多的能量，所以不能得到如多脈沖波形那樣的記錄標(biāo)記形成中的偏置功率冷卻效果，與多脈沖波形比較，記錄標(biāo)記寬度變寬，或者前后標(biāo)記之間的熱干涉也更顯著，容易產(chǎn)生邊沿移位，與多脈沖波形比較，需要更精密的記錄控制。但是，通過(guò)使用將蓄熱型的單脈沖波形和向下脈沖組合而成的記錄波形，可以抑制標(biāo)記間的熱傳導(dǎo)，其結(jié)果，在高速記錄中也可以得到邊沿移位少的良好的記錄特性。
此外，如專利文獻(xiàn)2所示，有在用于形成標(biāo)記的最前頭的最大功率光緊接之前插入向下脈沖的技術(shù)，但是，在緊接之前插入向下脈沖的場(chǎng)合，成為從作為最低功率級(jí)的偏置功率Pb向作為最高功率級(jí)的記錄功率Pw的大的調(diào)制，在實(shí)際的驅(qū)動(dòng)器(drive)上加載時(shí)，存在容易受激光個(gè)體零散的影響的問(wèn)題。本發(fā)明因?yàn)樵陂g隙后部導(dǎo)入向下脈沖后，在返回到中間功率級(jí)后轉(zhuǎn)移到記錄功率級(jí)，所以可以使轉(zhuǎn)移時(shí)的激光功率級(jí)差變小，其結(jié)果，可以實(shí)現(xiàn)在驅(qū)動(dòng)器中的記錄穩(wěn)定化。另外，如在專利文獻(xiàn)3中所示的、通過(guò)向短間隙的開(kāi)始結(jié)尾部分照射再生功率來(lái)抑制熱干涉的方式，適用于主要由結(jié)晶化特性決定后邊沿位置的改寫(xiě)型相變型光盤(pán)。在主要由熱特性決定后邊沿位置的補(bǔ)寫(xiě)型光盤(pán)中，在向短間隙的開(kāi)始結(jié)尾部分照射再生功率的場(chǎng)合，可以明了向開(kāi)始部分的向下脈沖的導(dǎo)入使緊接之前的標(biāo)記的后邊沿晃動(dòng)惡化。另一方面，通過(guò)僅在間隙區(qū)域中心后側(cè)插入向下脈沖，沒(méi)有使緊接之前的標(biāo)記的后邊沿晃動(dòng)惡化，而可以減低緊接之后的標(biāo)記的前邊沿晃動(dòng)。
圖12是表示向下脈沖的寬度和功率級(jí)、以及前后晃動(dòng)(總晃動(dòng))的關(guān)系的概略圖。在提高向下脈沖的功率級(jí)的場(chǎng)合，通過(guò)展寬脈沖寬度，可以得到更高的晃動(dòng)減低效果。相反，在降低功率級(jí)的場(chǎng)合，可以通過(guò)狹窄的脈沖寬度得到更低的晃動(dòng)。向下脈沖的插入具有絕熱效果，以使由在形成緊接之前的標(biāo)記時(shí)照射的光脈沖產(chǎn)生的熱量不對(duì)后續(xù)標(biāo)記的前邊沿形成時(shí)產(chǎn)生影響。因此，如圖13的斜線部分所示的、作為基于向下脈沖插入的有效的投入能量的減低量、即向下脈沖功率級(jí)與中間功率級(jí)的差(Ps1-Ps2)和向下脈沖寬度W1的乘積(Ps1-Ps2)*W1和晃動(dòng)改善效果有很深的關(guān)系。但是，如果W1過(guò)寬或者脈沖位置過(guò)于接近緊接之前的標(biāo)記，則緊接之前的標(biāo)記的后邊沿晃動(dòng)上升，結(jié)果有時(shí)總晃動(dòng)上升。另外，如果W1過(guò)窄，則產(chǎn)生不能穩(wěn)定地發(fā)生脈沖波形的問(wèn)題。
考慮這樣的關(guān)系，在本發(fā)明中的間隙部插入的向下脈沖的寬度為1/16T≤W1≤1T，更理想的是1/8T≤W1≤1/2T或其以下(這里T表示時(shí)鐘周期)。通過(guò)插入大于等于1/16T的脈沖寬度，改善在間隙緊接之后形成的標(biāo)記的前邊沿的晃動(dòng)。進(jìn)而，通過(guò)將W1做成1/8T或其以上，可以確保在考慮激光驅(qū)動(dòng)器的零散的批量生產(chǎn)水平上穩(wěn)定的脈沖波形，所以更理想。另外，為得到加進(jìn)前邊沿晃動(dòng)和后邊沿晃動(dòng)的總晃動(dòng)中的減低效果，將向下脈沖寬度W1設(shè)定為小于等于1T就可以。在將W1做成比1T大的場(chǎng)合，緊接之前的標(biāo)記的后邊沿晃動(dòng)的上升量比后續(xù)標(biāo)記的前邊沿晃動(dòng)的改善量高，難于得到記錄特性的提高效果。再有，在將W1做成1/2T＜W1≤1T的場(chǎng)合，存在后續(xù)標(biāo)記的前邊沿晃動(dòng)被改善，相反對(duì)緊接之前的標(biāo)記的后邊沿產(chǎn)生影響的情況。為不使緊接之前的標(biāo)記的后邊沿的晃動(dòng)上升而改善后續(xù)標(biāo)記的前邊沿晃動(dòng)，希望W1小于等于1/2T。
本發(fā)明中在間隙后部插入的向下脈沖的功率級(jí)Ps2，取0.1mW≤Ps2＜Ps1(這里Ps1表示在形成間隙部前半部分時(shí)照射的中間功率)，更理想的是做成0.1mW≤Ps2≤Ps1*1/2。通過(guò)將Ps2做成小于等于Ps1*1/2，難于對(duì)緊接之前的標(biāo)記的前邊沿產(chǎn)生影響，可以在更短的脈沖寬度內(nèi)得到晃動(dòng)減低效果。
為減少功率級(jí)值來(lái)簡(jiǎn)化裝置結(jié)構(gòu)，如果使Ps2和再生光功率一致、或使和形成單脈沖時(shí)的冷卻脈沖(圖4的Pb)一致就更好。
(2)另外，本發(fā)明中的記錄波形，對(duì)于向具有信息的面為多層的光學(xué)信息記錄介質(zhì)的記錄、特別是對(duì)于向穿透一半能量束的半透明記錄層的記錄，發(fā)揮顯著的效果。因?yàn)榘胪该饔涗泴右蟾叩拇┩嘎?，所以不能形成具有能夠得到充分熱擴(kuò)散效果的膜厚的合金反射膜，其結(jié)果，向盤(pán)的膜厚方向的熱的散逸不充分，容易向面內(nèi)方向傳播熱量。其結(jié)果，容易發(fā)生基于熱干涉的邊沿移位。因此，通過(guò)適用本發(fā)明，可以降低邊沿移位，其結(jié)果可以展寬記錄邊緣(margin)。
一般在補(bǔ)寫(xiě)型介質(zhì)中，多種情況下根據(jù)激光照射后的溫度分布決定邊沿位置。因此，在半透明層是補(bǔ)寫(xiě)型的場(chǎng)合，通過(guò)使用本發(fā)明中的記錄波形，可以減低基于熱干涉的溫度上升引起的邊沿移位。
在這樣的多層記錄的場(chǎng)合，在具有信息的面中，設(shè)定為向穿透一半能量束的半透明信息面進(jìn)行記錄時(shí)的能量束波形和向離波束入射側(cè)最遠(yuǎn)的信息面進(jìn)行記錄時(shí)的能量束波形不同。如上所述，在有多層記錄面的場(chǎng)合，多種情況下在半透明的信息層和離光入射側(cè)最遠(yuǎn)的信息層中，記錄時(shí)的熱擴(kuò)散的狀態(tài)不同。因此，在主要是向面內(nèi)方向的熱擴(kuò)散的半透明信息層進(jìn)行記錄的場(chǎng)合，作為在形成間隙部時(shí)照射的能量束波形，使用在中心后側(cè)插入向下脈沖的記錄波形。另外，在向膜厚方向的熱擴(kuò)散大、且離光入射側(cè)最遠(yuǎn)的信息層中，在全部間隙長(zhǎng)度使用非脈沖波形，亦即使用不插入向下脈沖的記錄波形。由此，在全部信息層中，可以進(jìn)行邊沿移位少的良好的記錄。
此外，如專利文獻(xiàn)4所示，存在使用與離光入射側(cè)最遠(yuǎn)的信息記錄層相比、更接近光的入射側(cè)的信息層這一方的基于聚集光束的記錄層的溫度變化在時(shí)間上更急冷的記錄脈沖的技術(shù)，但是該技術(shù)僅著眼于標(biāo)記形成時(shí)的記錄脈沖，關(guān)于形成間隙部時(shí)的激光照射并沒(méi)有記述。本發(fā)明不是變更形成記錄標(biāo)記時(shí)的記錄脈沖，而是在根據(jù)信息層改變形成間隙部時(shí)的脈沖骨架這一點(diǎn)，解決問(wèn)題的技術(shù)方法不同。
如上所述，將間隙部的平均照射功率做成比前部還低而使它具有絕熱效果，由此可以減低后續(xù)標(biāo)記的前邊沿移位。


圖1是在本發(fā)明中使用的記錄脈沖波形的一例。
圖2是表示本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例的間隙、標(biāo)記和前邊沿移位量的關(guān)系的圖。
圖3是表示本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例的記錄功率和調(diào)制度的關(guān)系的圖。
圖4是在本發(fā)明中使用的記錄脈沖波形的一例。
圖5是在本發(fā)明中使用的記錄脈沖波形的一例。
圖6是表示本發(fā)明的光盤(pán)裝置的結(jié)構(gòu)的一個(gè)實(shí)施例。
圖7是在本發(fā)明中使用的記錄脈沖波形的一例。
圖8是表示本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例的向下脈沖的脈沖寬度和晃動(dòng)的關(guān)系的圖。
圖9是表示本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例的向下脈沖的脈沖寬度和晃動(dòng)的關(guān)系的圖。
圖10是表示控制/數(shù)據(jù)中記錄的數(shù)據(jù)的內(nèi)容的一部分的圖。
圖11是專利文獻(xiàn)2以及3中的記錄波形。
圖12是表示本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例的向下脈沖的寬度和功率級(jí)以及總晃動(dòng)的關(guān)系的概略圖的一例。
圖13是在本發(fā)明中使用的記錄脈沖波形的一例。
圖14是表示本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例的向下脈沖的開(kāi)始位置和NRZI信號(hào)的關(guān)系的圖。
圖15是表示本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例的向下脈沖的開(kāi)始位置和晃動(dòng)的關(guān)系的圖。
圖16是表示本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例的記錄速度和晃動(dòng)改善量的關(guān)系的圖。
具體實(shí)施例方式
實(shí)施例1下面參照

本發(fā)明的實(shí)施方式。
敘述本實(shí)施例中使用的記錄方式。在光盤(pán)寫(xiě)入數(shù)據(jù)時(shí)使用基于多脈沖的標(biāo)記邊沿記錄方式，把數(shù)據(jù)作為標(biāo)記和間隙的長(zhǎng)度信息寫(xiě)入盤(pán)。這里，使用標(biāo)記的長(zhǎng)度為從2T到9T、間隙的長(zhǎng)度為從2T到9T的整數(shù)值的組合的調(diào)制方式。圖1表示本發(fā)明中使用的記錄波形的一例。在L1層記錄中使用的記錄波形的特征是，如圖1所示，在形成間隙部時(shí)照射的激光束波形由2級(jí)功率組成，間隙后部的平均照射能和間隙前部的平均照射能不同。研究在本實(shí)施例中使用的盤(pán)的熱特性的結(jié)果，因?yàn)樵?T間隙和3T間隙中熱干涉容易發(fā)生，所以將形成2T間隙和3T間隙的光脈沖波形做成間隙后部的平均照射能比間隙前部的平均照射能還低。4T或其以上的間隙由以同一功率構(gòu)成的單脈沖波形組成。
記錄再生實(shí)驗(yàn)是，在有兩層信息層的藍(lán)色光源對(duì)應(yīng)盤(pán)A，在裝載圖6所示那樣的波長(zhǎng)405nm的藍(lán)色激光的驅(qū)動(dòng)器上進(jìn)行記錄。物鏡的NA是0.85。本實(shí)施例中使用的盤(pán)具有使用了相變材料的補(bǔ)寫(xiě)型記錄層，在這里，定義光入射側(cè)的信息層為L(zhǎng)1層、離光入射面遠(yuǎn)的信息層為L(zhǎng)0層。記錄時(shí)的線速度在L0層、L1層的任意一種情況下都取約為21.12m/s。L1層的激光功率為，最大功率(Pw)16.0mW，中間功率(Ps1)5.0mW，偏置功率(Pb)0.5mW。設(shè)槽系列單脈沖中特征Pg為11.3mW，向下脈沖的激光功率Ps2為與偏置功率相同的0.5mW。另外，設(shè)定兩個(gè)向下脈沖，設(shè)各自的寬度為2/16T。設(shè)L0層的激光功率為，Pw16.8mW，Pg11.3mW，Ps14.6mW，Pb＝Ps20.5mW。在這些層上分別記錄隨機(jī)信號(hào)，使用限幅均衡器再生信號(hào)。其結(jié)果，L1層的晃動(dòng)為7.5％，L0層的晃動(dòng)為6.7％。為了進(jìn)行比較，使用圖1的L0層用光脈沖波形在L1層上記錄時(shí)，前邊沿的邊沿移位量變大，晃動(dòng)上升到8.3％。
圖2表示使用L0層用光脈沖波形在L1層上記錄的場(chǎng)合的邊沿的前邊沿移位量，圖3表示使用L1層用光脈沖波形在L1層上記錄的場(chǎng)合的邊沿的前邊沿移位量。橫軸取緊接各間隙長(zhǎng)度后面的記錄標(biāo)記長(zhǎng)度，縱軸取將各條件中的前邊沿移位量用窗口寬度(Tw)進(jìn)行規(guī)格化的值。定義縱軸的正和負(fù)為，前邊沿向記錄標(biāo)記變大的方向移位時(shí)為正，反之，向記錄標(biāo)記變小的方向移位時(shí)為負(fù)。例如，讀取為在2T間隙后接續(xù)的2T標(biāo)記的前邊沿向記錄標(biāo)記變大的方向移位5％/Tw。
在L1層上用L0層用的記錄波形記錄的場(chǎng)合(圖2)，4T以及5T或其以上的間隙表示幾乎同樣的傾向，可以明白，在4T間隙或其以上不發(fā)生顯著的邊沿移位，但是后續(xù)2T間隙的標(biāo)記的前邊沿哪一個(gè)都向負(fù)側(cè)移位。另外，3T間隙也是與2T間隙相比移位量小，但是向負(fù)側(cè)移位?？梢哉J(rèn)為依賴于這些間隙長(zhǎng)度的邊沿移位成為晃動(dòng)增大的原因。但是，如圖3所示，可以明白，通過(guò)使用本發(fā)明中的記錄波形，可以減低邊沿移位量，不依賴間隙長(zhǎng)度，都是幾乎同樣的邊沿移位的傾向。
如上所述，因?yàn)橥ㄟ^(guò)使用本發(fā)明中的信息記錄波形進(jìn)行記錄來(lái)減低邊沿移位，所以可以得到良好的記錄特性。
使用L0層用光脈沖波形、亦即全部間隙長(zhǎng)度由同一功率構(gòu)成的波形，在L0層上記錄的場(chǎng)合，如上所述，表示出晃動(dòng)為6.7％這樣良好的值。為了進(jìn)行比較，使用L1層用光脈沖波形在L0層上記錄時(shí)，在2T間隙和3T間隙后形成的標(biāo)記的前邊沿移位變得激烈，晃動(dòng)惡化到7.8％。因此，理想的是L0層和L1層使用不同的記錄波形。
在圖1的L1層用記錄波形中的間隙后部的向下脈沖數(shù)最好對(duì)應(yīng)使用的盤(pán)以及驅(qū)動(dòng)器變化。向下脈沖就是一個(gè)也可以，重要的是形成間隙長(zhǎng)度用的間隙后部的照射能的大小。亦即只要是相同的后部照射能量，脈沖可以是一個(gè)，也可以分割脈沖而做成兩個(gè)或兩個(gè)以上。另外，也可以根據(jù)間隙長(zhǎng)度改變脈沖寬度。根據(jù)間隙長(zhǎng)度將脈沖寬度做成可變的脈沖寬度，由此具有能夠根據(jù)間隙長(zhǎng)度控制熱特性的優(yōu)點(diǎn)。另外，在本實(shí)施例中，在2T間隙以及3T間隙長(zhǎng)度的后部插入向下脈沖，但是根據(jù)使用的盤(pán)的熱特性，除了在2T、3T間隙長(zhǎng)度之外，也可以在4T間隙的長(zhǎng)度內(nèi)插入向下脈沖，或者如果需要的話也可以在全部間隙長(zhǎng)度內(nèi)插入向下脈沖。
另外，如圖4所示，間隙部的激光束波形，即使不是多脈沖狀，而是比形成間隙前部的激光束功率級(jí)還低的功率的波形、例如如圖4所示的L1層用光脈沖形狀的2T間隙部分那樣的波束形狀，本發(fā)明的效果也不變。重要的是間隙部后部的平均照射能量比間隙前部的平均照射能量還低。這里，定義圖4中的Ps2為在Pb≤Ps2＜Ps1的范圍內(nèi)。
理想的是預(yù)先在介質(zhì)的控制數(shù)據(jù)中記載向下脈沖的寬度或功率等這些記錄波形的信息。圖10表示在介質(zhì)的控制數(shù)據(jù)區(qū)(zone)中記載的概略圖(一例)。在控制數(shù)據(jù)區(qū)中，除了再生功率、記錄再生速度、記錄功率、偏置功率等記錄功率或者脈沖寬度的信息外，作為推薦波形記載向下脈沖的寬度、功率級(jí)、脈沖開(kāi)始位置(或者脈沖結(jié)束位置)。通過(guò)預(yù)先在介質(zhì)中準(zhǔn)備這樣的信息，可以縮短驅(qū)動(dòng)器中試寫(xiě)的時(shí)間。
再有，在本實(shí)施例中使用信息層是兩層的盤(pán)，但是在信息層是三層或其以上的盤(pán)中本發(fā)明的效果也不變。在信息層是三層或其以上的場(chǎng)合，在向半透明的信息層的記錄中使用本實(shí)施例中在L1層用的記錄波形就可以。
在本實(shí)施例中，使用圖1所示的槽系單脈沖記錄波形，但是即使使用記錄功率級(jí)由一個(gè)功率級(jí)組成的單脈沖波形，本發(fā)明的效果也不變。
另外，在本實(shí)施例中，使用藍(lán)色激光對(duì)應(yīng)的記錄介質(zhì)以及裝載藍(lán)色激光的驅(qū)動(dòng)器，但是，即使是使用紅色激光的記錄等，使用的激光的波長(zhǎng)不同，本發(fā)明的效果也不變。
實(shí)施例2在本實(shí)施例中，準(zhǔn)備第一實(shí)施例中使用的藍(lán)色光源對(duì)應(yīng)盤(pán)和具有疊層結(jié)構(gòu)不同的L1層的藍(lán)色光源對(duì)應(yīng)盤(pán)B，在L1層上記錄隨機(jī)信號(hào)。因?yàn)長(zhǎng)0層是和在第一實(shí)施例中使用的盤(pán)A相同的疊層結(jié)構(gòu)，所以在這里省略。如圖4(b)所示，2T間隙以外的間隙長(zhǎng)度使用功率值由一個(gè)功率級(jí)組成的非脈沖波形，只有在2T間隙長(zhǎng)度內(nèi)為功率值由兩級(jí)(Ps1，Ps2)組成的波形。激光功率為，最大功率(Pw)14.0mW，中間功率(Ps1)3.8mW，偏置功率(Pb)0.3mW。設(shè)向下脈沖的激光功率Ps2和再生功率相同，為0.65mW。另外，向下脈沖設(shè)定為一個(gè)，設(shè)脈沖寬度W1為4/16T。為了進(jìn)行比較，也使用和圖4(c)的L0用記錄波形相同的激光束波形、亦即使用間隙部由非脈沖波形構(gòu)成的波形進(jìn)行記錄。其結(jié)果，在使用圖4(b)的L1層用記錄波形的場(chǎng)合的晃動(dòng)為7.3％，使用和L0用記錄波形同樣的記錄波形(圖4(c))的場(chǎng)合的晃動(dòng)為8.1％。在本實(shí)施例中使用的盤(pán)的L1層的場(chǎng)合，因?yàn)檫呇匾莆辉?T間隙后的標(biāo)記的前邊沿顯著，所以可以得到晃動(dòng)減低效果。
進(jìn)而，研究使用圖7所示的三種記錄模式(模式1、2、3)記錄的場(chǎng)合的向下脈沖的脈沖寬度和晃動(dòng)的關(guān)系。圖8以及圖9表示其結(jié)果。圖8中的模式1是作為本發(fā)明的一例的記錄模式，模式2是在緊接2T間隙之后插入向下脈沖、從向下脈沖原樣不變轉(zhuǎn)移到下一標(biāo)記的記錄功率的記錄模式(圖7)。上述專利文獻(xiàn)2屬于模式2。另外，作為圖8的橫軸的脈沖寬度，表示向下脈沖的寬度，分別相當(dāng)于圖7所示的W1、W2。
從圖8可知，模式1、2的最小晃動(dòng)都約為7.3％，可以得到同樣的晃動(dòng)減低效果。但是，能夠得到最小晃動(dòng)的是在設(shè)定為最合適的脈沖寬度、驅(qū)動(dòng)器按照設(shè)定發(fā)生脈沖波形的場(chǎng)合。在實(shí)際的驅(qū)動(dòng)器的記錄中，有由于環(huán)境溫度等的變化發(fā)光脈沖波形和設(shè)計(jì)(理想)不同的情況。因此，從驅(qū)動(dòng)器設(shè)計(jì)的觀點(diǎn)出發(fā)，希望相對(duì)于脈沖寬度的變化，晃動(dòng)的變化少。從這一觀點(diǎn)看圖8的話，可以明白，在模式1中，即使從最合適的脈沖寬度(這里為4/16T)移動(dòng)±1/16T，晃動(dòng)只上升0.1％，但是在模式2中，脈沖寬度從最合適的脈沖寬度(這里為2/16T)僅移動(dòng)±1/16T，會(huì)發(fā)生0.3～0.4％的晃動(dòng)上升。因此可知，模式1這一方比模式2相對(duì)于脈沖寬度的變動(dòng)，晃動(dòng)穩(wěn)定，驅(qū)動(dòng)器的性能穩(wěn)定性優(yōu)良。如上所述，與在緊接后續(xù)的標(biāo)記之前插入向下脈沖的記錄模式相比，在間隙部后部插入向下脈沖的本發(fā)明，從實(shí)用性的觀點(diǎn)看也是優(yōu)良的。
圖9表示模式3的脈沖寬度依賴性。模式3是在2T間隙的前后部分插入向下脈沖的記錄模式，上述專利文獻(xiàn)3為該類型。圖9的橫軸取間隙的前部分的向下脈沖的寬度(圖7中W3)，間隙后部分的向下脈沖的寬度一定。在脈沖寬度為0的場(chǎng)合，成為和記錄模式1相同的模式。從圖9可知，隨著間隙前部分的向下脈沖的寬度變寬晃動(dòng)上升。該晃動(dòng)上升的主要原因是后邊沿晃動(dòng)的上升，是因?yàn)橥ㄟ^(guò)在間隙前部插入向下脈沖，緊接2T間隙之前的后邊沿晃動(dòng)惡化引起的。因此，理想的是比之在間隙前部插入向下脈沖進(jìn)行絕熱，在間隙后部設(shè)置向下脈沖這一方能夠保持晃動(dòng)性能。
在本發(fā)明中的記錄波形中，可以根據(jù)進(jìn)行記錄的半透明層的熱特性決定用多長(zhǎng)的間隙使變成改變間隙長(zhǎng)度前部和后部的平均照射能量的記錄波形。因此，理想的是僅在規(guī)定的間隙長(zhǎng)度設(shè)定使前部和后部中的平均照射能量不同的本發(fā)明中的“規(guī)定的間隙長(zhǎng)度”，根據(jù)使用的盤(pán)的種類和結(jié)構(gòu)變化。另外，在本實(shí)施例以及第一實(shí)施例中，在裝載波長(zhǎng)405nm的藍(lán)色激光、NA0.85的物鏡的驅(qū)動(dòng)器中進(jìn)行記錄，但是理想的是本發(fā)明中的記錄波形形狀，和盤(pán)的熱特性一樣，根據(jù)使用的激光的波長(zhǎng)、透鏡的NA等的記錄條件變化。
實(shí)施例3在本實(shí)施例中，使用只有一層保存信息的記錄膜的可實(shí)現(xiàn)6倍速記錄的藍(lán)色光源對(duì)應(yīng)盤(pán)進(jìn)行記錄再生。線速度取約31.7m/s，使用由2T～9T標(biāo)記構(gòu)成的記錄波形。使用的驅(qū)動(dòng)器和第一實(shí)施例相同。將激光功率做成，最大功率(Pw)18.0mW、中間功率(Ps1)4.5mW、偏置功率(Pb)0.1mW、向下脈沖的激光功率Ps2為與偏置功率相同的0.1mW，使用圖4(b)所示的記錄波形。在本實(shí)施例中，僅在2T間隙中插入向下脈沖。設(shè)定一個(gè)向下脈沖，脈沖寬度W1為3/16T。記錄再生的結(jié)果，晃動(dòng)為4.9％，成為實(shí)用上沒(méi)有問(wèn)題的良好的值。這里，向下脈沖的插入位置可以在構(gòu)成間隙部的中點(diǎn)后側(cè)的部分，但是為得到更好的記錄特性，希望是接近后續(xù)標(biāo)記的位置。圖15表示改變向下脈沖位置的場(chǎng)合的晃動(dòng)的變化。固定W1為3/16T，取在圖14中所示的向下脈沖開(kāi)始位置Ts作為橫軸，把圖14(a)NRZI信號(hào)的2T間隙開(kāi)始位置作為0，用1/16T單位表示。在圖15中，Ts＝16時(shí)，是把2T間隙的中點(diǎn)作為開(kāi)始點(diǎn)Ts插入了向下脈沖的情況，Ts＝33是最接近后續(xù)標(biāo)記插入了向下脈沖的情況。從圖15可知，在Ts＝24或其以上的后續(xù)標(biāo)記側(cè)插入向下脈沖的場(chǎng)合，晃動(dòng)表示出幾乎相同的良好的值，但是在24之前的前半側(cè)設(shè)定向下脈沖的開(kāi)始位置的場(chǎng)合，晃動(dòng)慢慢上升。向下脈沖開(kāi)始位置Ts＝24大體和2T間隙部的后半1/3位置相同。由此可知，向下脈沖也可以在間隙部的中點(diǎn)后半位置插入、最好在間隙部的后半1/3之間插入。
實(shí)施例4在本實(shí)施例中，使用標(biāo)記長(zhǎng)度為從3T到14T、間隙長(zhǎng)度為從3T到14T的整數(shù)值的組合的調(diào)制方式。3T標(biāo)記的記錄波形，由圖5(d)所示的、將功率級(jí)做成Pw的1脈沖構(gòu)成，4T標(biāo)記或其以上的標(biāo)記使用如圖5(b)所示的、功率級(jí)由Pw和Pg組成的槽形單脈沖波形的記錄波形。
在盤(pán)中，使用可實(shí)現(xiàn)8倍速記錄的改寫(xiě)型DVD(紅色光源對(duì)應(yīng)相變盤(pán))，記錄再生測(cè)定中使用裝載波長(zhǎng)660nm的半導(dǎo)體激光的驅(qū)動(dòng)器。取線速度約為27.9m/s。時(shí)鐘周期T約為4.8ns。在Pw＝37.8mW、Pg＝30.5mW、清除功率Pe＝6.8mW、Pb＝0.3mW、向下脈沖的功率級(jí)Ps2＝1.0mW、脈沖寬度5/16T的條件下，接近后續(xù)標(biāo)記設(shè)定向下脈沖來(lái)進(jìn)行記錄再生。其結(jié)果，晃動(dòng)為6.5％，與不插入向下脈沖場(chǎng)合的晃動(dòng)8.2％比較，得到1.7％的晃動(dòng)改善效果。這樣，即使在如DVD那樣的紅色對(duì)應(yīng)盤(pán)中，通過(guò)在間隙部插入向下脈沖，也可以得到晃動(dòng)改善效果。
在本實(shí)施例中，研究了向下脈沖插入中的記錄線速度依賴性。圖16表示其結(jié)果。在記錄膜是1層的藍(lán)色對(duì)應(yīng)盤(pán)以及記錄膜是2層的藍(lán)色對(duì)應(yīng)盤(pán)兩種中，使用和實(shí)施例1相同的驅(qū)動(dòng)器。記錄波形以各自的線速度使用向下脈沖插入波形和未插入波形，分別調(diào)整到最佳波形。設(shè)使用向下脈沖插入波形進(jìn)行記錄再生的場(chǎng)合的晃動(dòng)為jitter(pulse)、設(shè)不插入向下脈沖而使用歷來(lái)的記錄波形進(jìn)行記錄再生場(chǎng)合的晃動(dòng)為jitter(conv)，把這些晃動(dòng)的差jitter(pulse)-jitter(conv)作為圖16的縱軸。在記錄膜是單層的盤(pán)中，在1-2倍速時(shí)看不到插入向下脈沖的效果，但是從4倍速或其以上開(kāi)始可以得到晃動(dòng)減低效果。在超過(guò)5倍速的記錄速度時(shí)可以顯著看到晃動(dòng)減低效果。因此，在記錄膜是單層的盤(pán)的場(chǎng)合，向下脈沖的插入也可以以6倍速或其以上使用向下脈沖。在有多層記錄膜的類型的盤(pán)中，在半透明層上進(jìn)行記錄的場(chǎng)合，因?yàn)榧词故?-2倍速，向下脈沖的效果也有0.5％的晃動(dòng)改善效果，所以在向半透明層的記錄中，希望從1倍速開(kāi)始使用。進(jìn)而，因?yàn)閺某^(guò)2倍速的記錄速度開(kāi)始可以看到記錄性能的顯著提高，所以理想的是以大于等于3X等超過(guò)2X的記錄速度在插入向下脈沖的記錄波形中進(jìn)行向半透明層的記錄。
這里，關(guān)于藍(lán)色對(duì)應(yīng)盤(pán)進(jìn)行了說(shuō)明，但是在對(duì)于紅色對(duì)應(yīng)盤(pán)進(jìn)行同樣的實(shí)驗(yàn)的結(jié)果，在DVD 8倍速或其以上時(shí)可以得到基于向下脈沖插入的晃動(dòng)減低效果，尤其在10倍速或其以上時(shí)可以得到特別顯著的效果。另外，在具有兩層或其以上的信息層的多層盤(pán)中，在向穿透光的半透明層的記錄中晃動(dòng)減低效果大，在大于等于5X時(shí)可以得到大于等于1％的晃動(dòng)減低效果。
權(quán)利要求
1.一種信息記錄方法，所述方法對(duì)于光學(xué)信息記錄介質(zhì)，通過(guò)照射能量束來(lái)記錄信息，其特征在于，包括以下工序通過(guò)照射至少具有第一功率級(jí)、和比所述第一功率級(jí)還高的第二功率級(jí)的單脈沖形狀的能量束，形成第一記錄標(biāo)記，接續(xù)所述第一記錄標(biāo)記的間隙部，通過(guò)在所述間隙部的中點(diǎn)后面一側(cè)具有比所述第一功率級(jí)還低的第三功率級(jí)的向下脈沖的記錄波形來(lái)形成，其后，從所述第三功率級(jí)上升到所述第一功率級(jí)并保持，從所述第一功率級(jí)上升到所述第二功率級(jí)并保持，形成第二記錄標(biāo)記。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的信息記錄方法，其特征在于，所述單脈沖是如下所述的記錄波形從所述第一功率級(jí)上升到所述第二功率級(jí)并保持、從所述第二功率級(jí)降低到在所述第一和所述第二功率級(jí)之間的第四功率級(jí)并保持、從所述第四功率級(jí)上升到所述第二功率級(jí)并保持、降低到所述第一功率級(jí)或其以下。
3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的信息記錄方法，其特征在于，對(duì)所述能量束波形，在規(guī)定的間隙長(zhǎng)度的間隙后部設(shè)置所述向下脈沖、在所述規(guī)定間隙長(zhǎng)度以外的后部不設(shè)置向下脈沖。
4.根據(jù)權(quán)利要求3所述的信息記錄方法，其特征在于，所述規(guī)定間隙長(zhǎng)度是最短間隙長(zhǎng)度。
5.根據(jù)權(quán)利要求1所述的信息記錄方法，其特征在于，在所述單脈沖的后側(cè)，具有從所述單脈沖的所述第二功率級(jí)降低到比所述第一功率級(jí)還低的第五功率級(jí)并保持、其后上升到所述第一功率級(jí)并保持的記錄波形。
6.根據(jù)權(quán)利要求1所述的信息記錄方法，其特征在于，保持所述第三功率級(jí)的寬度W1為1/16T≤W1≤1T。
7.根據(jù)權(quán)利要求1所述的信息記錄方法，其特征在于，保持所述第三功率級(jí)的寬度W1為1/8T≤W1≤1/2T。
8.根據(jù)權(quán)利要求1所述的信息記錄方法，其特征在于，所述第三功率級(jí)大于等于0.1mW小于等于第一功率級(jí)的一半。
9.根據(jù)權(quán)利要求1所述的信息記錄方法，其特征在于，所述第三功率級(jí)大于等于0.1mW小于等于再生光功率。
10.根據(jù)權(quán)利要求1所述的信息記錄方法，其特征在于，所述信息記錄介質(zhì)，當(dāng)是藍(lán)色對(duì)應(yīng)介質(zhì)并且具有單層記錄層時(shí)，所述記錄速度為大于等于6倍速，當(dāng)是紅色對(duì)應(yīng)介質(zhì)并且具有單層記錄層時(shí)，所述記錄速度為大于等于8倍速。
11.根據(jù)權(quán)利要求1所述的信息記錄方法，其特征在于，所述信息記錄介質(zhì)，當(dāng)是藍(lán)色對(duì)應(yīng)介質(zhì)并且具有多層記錄層時(shí)，所述記錄速度為大于等于1倍速，當(dāng)是紅色對(duì)應(yīng)介質(zhì)并且具有多層記錄層時(shí)，所述記錄速度為大于等于5倍速。
12.根據(jù)權(quán)利要求1所述的信息記錄方法，其特征在于，所述向下脈沖設(shè)置在所述間隙部的后側(cè)1/3的位置。
13.一種信息記錄方法，所述方法對(duì)于具有多層記錄膜的光學(xué)信息記錄介質(zhì)，通過(guò)照射能量束來(lái)記錄信息，其特征在于，包括以下工序當(dāng)在設(shè)置在所述能量束入射側(cè)的第一記錄層上記錄信息時(shí)，通過(guò)照射至少具有第一功率級(jí)、和比所述第一功率級(jí)還高的第二功率級(jí)的單脈沖形狀的能量束，形成第一記錄標(biāo)記，接續(xù)所述第一記錄標(biāo)記的間隙部，通過(guò)在所述間隙部的中點(diǎn)后面一側(cè)具有比所述第一功率級(jí)還低的第三功率級(jí)的向下脈沖的記錄波形來(lái)形成，其后，從所述第三功率級(jí)上升到所述第一功率級(jí)并保持，從所述第一功率級(jí)上升到所述第二功率級(jí)并保持，形成第二記錄標(biāo)記，當(dāng)在離所述能量束入射側(cè)最遠(yuǎn)的第二記錄層上記錄信息時(shí)，使用和所述記錄波形不同的記錄波形。
14.根據(jù)權(quán)利要求13所述的信息記錄方法，其特征在于，在所述第二記錄層上記錄間隙部時(shí)使用非脈沖波形。
15.根據(jù)權(quán)利要求13所述的信息記錄方法，其特征在于，記錄所述信息的記錄速度為大于等于3倍速。
16.一種信息記錄裝置，通過(guò)用能量束照射記錄介質(zhì)來(lái)記錄信息，其特征在于，包括產(chǎn)生所述能量束的光源，和整形所述能量束的記錄脈沖整形電路；所述記錄脈沖整形電路，在形成記錄標(biāo)記時(shí)，整形至少具有第一功率級(jí)、和比所述第一功率級(jí)還高的第二功率級(jí)的單脈沖的形狀，在形成接續(xù)所述記錄標(biāo)記的間隙部時(shí)，在所述間隙部的中點(diǎn)后面一側(cè)，形成具有比所述第一功率級(jí)還低的第三功率級(jí)的向下脈沖的記錄波形。
全文摘要
提供在多層記錄介質(zhì)中向熱干涉激烈的半透明記錄層高精度地進(jìn)行記錄的信息記錄方法。在形成間隙部時(shí)照射的能量束波形中，在規(guī)定的間隙部的后半部分設(shè)定向下脈沖。可以得到良好的記錄性能。
文檔編號(hào)G11B7/125GK1909075SQ20051013223
公開(kāi)日2007年2月7日 申請(qǐng)日期2005年12月22日 優(yōu)先權(quán)日2005年8月1日
發(fā)明者牛山純子 申請(qǐng)人:株式會(huì)社日立制作所