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在光譜測定法中穩(wěn)定光譜的方法

文檔序號:6097705閱讀:374來源:國知局
專利名稱:在光譜測定法中穩(wěn)定光譜的方法
技術(shù)領(lǐng)域
本發(fā)明是關(guān)于在光譜測定法中穩(wěn)定光譜的方法,特別是關(guān)于使測量穩(wěn)定的方法,通過在數(shù)字計(jì)算中減少由于分光鏡內(nèi)溫度、電源電壓等變化所引起的光譜基線的波動和由于加到被測物上的光的入射角變化所導(dǎo)致的透射率的變化。
通常,可用一種分析曲線對一種特定成分的濃度進(jìn)行定量分析,該分析曲線是預(yù)先通過測量透過已知濃度的樣品所透過的光的能譜或被已知其濃度的樣品反射的光的能譜而得到的.普遍公知的獲得分析曲線的方法有采用單波長的方法和采用雙波長或多波長的方法。
然而,在光譜中光譜基線的波動是由于分光鏡內(nèi)部和外部的溫度變化、電源電壓的變化等原因所引起的,這些基線的波動使定量分析的準(zhǔn)確性降低,因此必須消除光譜中的誤差成分。
作為用數(shù)字計(jì)算減少基線波動的方法,通常公知的有雙波長基線補(bǔ)償、數(shù)字微分、低頻濾波富里葉變換。下面對這些方法中的每一種都作簡單的描述。
雙波長基線補(bǔ)償雙波長基線補(bǔ)償法法利用兩個波長λ1和λ2使基線部分消失;溶液的任何組分對該波長的吸收率是常數(shù)。準(zhǔn)確地說,這兩個波長λ1和λ2分別滿足下面的方程(1)和(2)。 其中,αi,λ1對波長λ1的吸收率,cii組分濃度,n溶液中的組分?jǐn)?shù)目,I容器長。 其中,αi,λ2對波長λ2的吸收率,cii組分濃度,n溶液中的組分?jǐn)?shù)目,I容器長。
因此,如果在波長λ1和λ2處所測得的吸收譜f(λ)的吸收率分別是const3和const4,那么,通過從f(λ)減去(const4-const3)/(λ2-λ1)×(λ-λ1)+const3,得到補(bǔ)償光譜。
數(shù)字微分?jǐn)?shù)字微分法通過關(guān)于波長對吸收率的數(shù)字微分來減少或消除低頻處的偏移。微分的次數(shù)通常是一次或二次。通過一次微分可以消除與波長無關(guān)的常數(shù)項(xiàng)。通過二次微分可以消除關(guān)于該波長的一次偏移。數(shù)字微分時,吸收率關(guān)于波長微分,從而,高于二次的微分會使信號大大失真。因此,極少使用高于三次的數(shù)字微分。
低頻濾波富里葉變換低頻濾波富里葉變換法把光譜經(jīng)富里葉變換、也就是把能譜從時域轉(zhuǎn)換到頻域,濾去引起基線偏移的低頻部分。
雙波長補(bǔ)償法要求用于補(bǔ)償?shù)膬蓚€波長λ2和λ1分別滿足上面的方程(1)和方程(2)。然而,在組分多于兩種的多組分溶液中,常常并不存在能滿足上面方程(1)(2)的兩個波長。在這種情況下,不可能用雙波長補(bǔ)償法。
數(shù)字微分法由于數(shù)字微分使諸如隨機(jī)雜波之類的高頻雜波被放大,因此,基線波動的帶寬必定寬于被物體吸收的光的帶寬。此外,由于數(shù)字微分而使衍生譜畸變。
在低頻濾波富里葉變換法中,存在著一個問題,即由于與基線波動部分一起過濾而使被物體吸收之光的信息在低頻區(qū)域內(nèi)丟失。
此外,數(shù)字微分和低頻濾波富里葉變換存在著一個共同的問題,這個問題是,如果能量E是時間t和波長λ這二個變量的函數(shù),那么E(λ,t)的全微分由下面的方程(3)表示dE=(E/λ)tdλ+(E/t(yī))λdt.
(3)已有的數(shù)字微分和低頻濾波富里葉變換法兩者都是對波長λ作用,因此,不可能使作為t的函數(shù)的方程(3)第二項(xiàng)(E/t(yī))λ被減弱或消去。
因此,本發(fā)明的目的是提供在光譜測定法中穩(wěn)定光譜的方法,以減少與時間有關(guān)的光譜誤差部分,同時也減少由于加到被測物上的光的入射角變化所導(dǎo)致的透射率的變化。
本發(fā)明是基于下面的考慮,由于諸如分光鏡溫度的變化、電源電壓的變化等擾動所導(dǎo)致的能譜的誤差通常表現(xiàn)為光譜線的漂移,也就是光譜的瞬時變化。因此,在波長λ和時間t下的透射光強(qiáng)度I(λ,t)和波長λr和時間t下的吸收光強(qiáng)度可分別由下面的方程(4)和(5)表示I(λ,t)=k(λ,t)·I0(λ,t0)·p(λ,θ)exp(-Σiai(λ)cil),(4)]]>I(λr,t)=k(λr,t)·I0(λr,t0)·p(λr,θ)·exp[-Σiai(λr)cil],(5)]]>其中,I(λ,t)波長λ和時間t下的透射光強(qiáng)度,I(λr,t)波長λr和時間t下的透射光強(qiáng)度,I0(λ,t0)波長λ和時間t0下的入射光強(qiáng)度,I0(λr,t0)波長λr和時間t0下的入射光強(qiáng)度,P(λ,θ)波長λ、入射角為θ的光的表面透射率,
P(λr,θ)波長λr、入射角為θ的光的表面透射率,αi(λ)組分i對波長λ的吸收系數(shù),αi(λr)組分i對波長λr的吸收系數(shù),θ光與被測物體表面的入射角,Ci組分i的濃度,和1有效光程長。
此外,方程(4)中k(λ,t)是波長λ和時間t下的入射光強(qiáng)度與波長λ和時間t0下的入射光強(qiáng)度I0(λ,t0)的比值。因此,k(λ,t0)=1(6)同樣,方程(5)中k(λr,t)是波長λr和時間t下的入射光強(qiáng)度與波長λr和時間t0下的入射光強(qiáng)度I0(λr,t0)的比值。因此,k(λr,t0)=1(7)方程(4)與方程(5)的比使我們得出下述方程(8)所表示的能量強(qiáng)度比ININ=k(λ,t)k(λr,t)·I0(λ,t0)I0(λr,t0)·p(λ,θ)p(λr,θ)·exp[-Σi(ai(λ)-ai(λr)cil)](8)]]>這里,我們假定αi(λ)≠αi(λr)(9)k(λ,t)的全微分由下面的方程(10)表示dk(λ,t)=(k/λ)tdλ+(k/t(yī))λdt.
(10)這里,(k/λ)t表示入射光強(qiáng)度比值k(λ,t)波長相關(guān)性,(k/t(yī))λ表示入射光的強(qiáng)度比值k(λ,t)關(guān)于時間的變化率。
如果在波長λ和時間t下入射光強(qiáng)度k(λ,t)×I0(λ,t)對波長λr和時間t下入射光強(qiáng)度k(λr,t)×I0(λr,t0)的比率用β(λ,λr,t)表示,那么β(λ,λr,t)=k(λ,τ)k(λr,t)·I0(λ,t0)I0(λr,t0)]]>
現(xiàn)在把波長范圍分成幾個子區(qū)間,把波長λ和λr限定在第j個子區(qū)間內(nèi)(λj、最小,λj、最大),那么可用下式(12)近似表示比率k(λ,t)波長相關(guān)性的項(xiàng)(k/λ)t=o, (12)因此,k(λ,t)≈k(t)(13)從而,β(λ,λr,t)可以用下面的方程(14)表示,也可以表示為方程(15)β(λ,λr,t)=k(λ,t)k(λr,t)·I0(λ,t0)I0(λr,t0)]]>=k(t)k(t)·I0(λ,t0)I0(λr,t0)]]>=I0(λ,t0)I0(λr,t0)---(14)]]>β(λ,λr,t)-β(λ,λr).
(15)從上面的方程(15)可以看到,可使由于時間與光譜中基線偏移的依賴關(guān)系所引起的誤差部分被減少或消除。
其次,它表示,可通過得出在子區(qū)間內(nèi)的能譜比率減小因光的入射角變化所引起的透射率變化。
根據(jù)菲涅耳定律,當(dāng)入射到被測物體的波長λ的光入射角為θi時的表面透射率P(λ,θ),以及當(dāng)入射到被測物體的波長λr的光入射角為θi時的表面透射率P(λr,θ)可以分別由下面的方程(16)、(17)、(18)、(19)表示p(λ,θ)||n2·λn1·λcosθtcosθi(2n1,λcosθin2,λcosθi+n1,λcosθt)2(16)]]>p(λ,θ)⊥=n2,λn1,λ·cosθtcosθi·(2n1,λcosθ1n1,λcosθi+n2,λcosθt)2(17)]]>p(λr,θ)||=n2,λrn1,λr·cosθtcosθi·(2n1,λrcosθin2,λrcosθi+n1,λrcosθt)2(18)]]>p(λr,θ)⊥=n2,λrn1,λr·cosθtcosθi·(2n1,λrcosθin1,λrcosθi+n2,λrcosθt)2(19)]]>其中P(λ,θi)‖當(dāng)水平偏振光以θi的入射角入射在被測物體上時,波長為λ的光表面透射率。
P(λ,θ)當(dāng)豎直偏振光以θi的入射角入射在被測物體上時,波長為λ的光表面透射率。
P(λr,θ)‖當(dāng)水平偏振光以θi的入射角入射在被測物體上時,波長為λr的光表面透射率。
P(λr,θ)當(dāng)豎直偏振光以θi的入射角入射在被測物體上時,波長為λr的光表面透射率。
n1,λ介質(zhì)1對波長λ的折射率,n2,λ介質(zhì)2對波長λ的折射率,n1、λr介質(zhì)1對波長λr的折射率,n2、λr介質(zhì)2對波長λr的折射率,θi對被測物體表面的入射角。和θt對被測物體表面的折射角。
此外,根據(jù)斯涅耳折射定律,受方程(20)的約束n1sinθi=n2sinθt(20)現(xiàn)在,用γ(λ,λr,θ)來表示P(λ,θ)與P(λr,θ)的比,也就是γ(λ,λr,θ)=P(λ,θ)/P(λr,θ)(21)如果Δλ=λr-λ很小,那么γ(λ,λr,θ)可以近似為下式
γ(λ,λr,θ)≈γ(λ,λr)(22)從方程(8)、(15)、(22)可得到方程(23)IN=β(λ,λr)·γ(λ,λr)·exp[-Σi(ai(λ)-ai(λr)ci)](23)]]>從上面方程(23)可看出,可同時減少因時間關(guān)系所引起之光譜基線波動的誤差和因入射光的入射角變化所引起之透射率起伏的誤差。
本發(fā)明構(gòu)思基于上面所描述的思想。本發(fā)明的方法是一種光譜測定法,即用光照射被測物體,并測量透射光的能譜或反射光的能譜,從而對被測物體中一種特定的組分進(jìn)行定量分析。具體地說,該方法把測得的透射光能譜或反射光能譜的波長范圍分成多個區(qū)間。然后,在每個區(qū)間內(nèi),求得每個實(shí)測能量值與所測的預(yù)定波長的能值之比,以穩(wěn)定光譜的測量值。用這種方法,可實(shí)現(xiàn)以穩(wěn)定的光譜值對特定組分進(jìn)行定量分析。
此外,按照本發(fā)明的一個實(shí)施例,提供一種在光譜測定法中穩(wěn)定光譜的方法,該方法用光照射被測物體,并測量透射光的能譜或反射光的能譜,從而對被測物體的一種特定組分進(jìn)行定量分析。特別是,該方法把測得的透射光或反射光能譜的波長范圍分成多個區(qū)間。再在每個區(qū)間內(nèi)求得每個實(shí)測能量值與所測的預(yù)定波長的能值之比,以穩(wěn)定光譜的測量值。然后對該比值光譜進(jìn)行多變量分析。用這種方法,可實(shí)現(xiàn)以穩(wěn)定的光譜值對特定組分進(jìn)行定量分析。
再有,本發(fā)明中被測物體的特定組分是葡萄糖。
本發(fā)明的方法把測得的透射光的或反射光的能譜的波長范圍分成多個區(qū)間。再在每個區(qū)間.內(nèi)求得每個實(shí)測能量值與所測的預(yù)定波長的能值之比,以穩(wěn)定光譜的測量值。用這種方法,可同時補(bǔ)償因時間關(guān)系所引起的光譜基線波動誤差和因入射光的入射角變化所引起的透射率起伏的誤差。
更進(jìn)一步,本發(fā)明的方法是對各子區(qū)間內(nèi)由能譜比所得到的光譜進(jìn)行多變量分析。
具體地說,通過在各子區(qū)間內(nèi)取比值補(bǔ)償葡萄糖的透射光能譜或反射光能譜。
按照本發(fā)明,可同時減少因時間關(guān)系所引起之光譜基線波動的誤差和因入射光的入射角變化所引起的透射率變化的誤差。由此能夠改進(jìn)用光譜分析法進(jìn)行定量分析的準(zhǔn)確性和可信度。
此外,按照本發(fā)明,可通過多變量分析使定量分析的準(zhǔn)確性和可信度得到改進(jìn)。
更進(jìn)一步,本發(fā)明是在葡萄糖作為特定組分的情況下,使用本發(fā)明的方法能夠以較高的準(zhǔn)確性測得葡萄糖的濃度,以使對人體內(nèi)的血糖的測量可獲得很高的準(zhǔn)確度和可信性。
下面參考附圖,結(jié)合對實(shí)施例的描述將使本發(fā)明的上述以及其他目的和特征通過變得愈為清楚。其中

圖1表示每隔5分鐘測得的商品牛奶的11個透射光譜;圖2表示圖1中光譜的CV譜;圖3表示取各實(shí)測的能量值與測得的波長6000cm-1的能量值的比所得的能譜;圖4表示圖3中所示光譜的CV譜;圖5表示在各子區(qū)間內(nèi)取比值所得到的能譜;圖6表示圖5中所示光譜的CV譜;圖7表示通過對圖1所示能譜的一次微分所得的能譜;圖8表示圖7中所示光譜的CV譜;圖9表示了通過對圖1所示能譜的二次微分所得的能譜;圖10表示圖9中所示光譜的CV譜;圖11表示由低頻濾波富里葉變換所得的能譜;圖12表示圖11中所示光譜的CV譜;圖13表示在不經(jīng)處理情況下定量分析的結(jié)果;圖14表示在對單個波長取比值的情況下定量分析的結(jié)果;圖15表示在子區(qū)間內(nèi)取比值的情況下定量分析的結(jié)果;圖16表示在一次微分情況下定量分析的結(jié)果;
圖17表示在二次微分情況下定量分析的結(jié)果;圖18表示在進(jìn)行低頻濾波富里葉變換情況下定量分析的結(jié)果。
下面將參照附圖描述本發(fā)明的優(yōu)選實(shí)施例。
第一實(shí)施例把商品牛奶注入一石英器皿中,利用Parkin-Elmer公司生產(chǎn)的紅外分光鏡,在4000cm-1至8000cm-1波長范圍內(nèi)每5分鐘共11次測量透射光的能譜。然后對透射光能譜的測量結(jié)果作下面6種處理(1)不經(jīng)處理,(2)取每次實(shí)測的能值與所測的單個波長的能值之比,(3)取每次實(shí)測的能值與在每個子區(qū)間內(nèi)測得的預(yù)定波長的能值之比,(4)一次微分,(5)二次微分,和(6)富里葉變換。然后再對波長在4000cm-1至8000cm-1范圍內(nèi)所選定的每一個波長計(jì)算透射光能譜的CV值(=100×標(biāo)準(zhǔn)誤差/平均)。下面把通過繪制每個選定波長的CV值而獲得的光譜稱為CV光譜。
(1)不經(jīng)處理附圖1中顯示了每隔5分鐘測量的商品牛奶的11個透射光能譜。附圖2中所示的是它們的CV光譜。
(2)對單個波長的比值計(jì)算附圖3中所示的是通過計(jì)算每次實(shí)測的能值與所測的波長6000cm-1的能值之比而獲得的附圖1所示的透射光的11能譜的比值光譜。圖4表示它們的CV譜。
(3)子區(qū)間內(nèi)的比值計(jì)算把每隔5分鐘11次測量商品牛奶的透射光能譜的波長范圍4000cm-1至8000cm-1分成下面8個波長子區(qū)間4000cm-1至4500cm-1(4250cm-1)4500cm-1至5000cm-1(4750cm-1)5000cm-1至5500cm-1(5250cm-1)5500cm-1至6000cm-1(5750cm-1)6000cm-1至6500cm-1(6250cm-1)
6500cm-1至7000cm-1(6750cm-1)7000cm-1至7500cm-1(7250cm-1),7500cm-1至8000cm-1(7750cm-1)然后,屬于每個子區(qū)間內(nèi)的每個透射光能譜除以括弧中所示的波長的能值,以獲得如附圖5所示的整個區(qū)域的比值光譜。圖6表示它們的CV譜。
(4)一次微分圖8表示從圖1所示每隔5分鐘11次測得的商品牛奶透射光能譜所得的一次微分光譜。圖9表示它們的CV光譜。
(5)二次微分圖9表示從圖1所示每隔5分鐘11次測得的商品牛奶透射光能譜所得的二次微分光譜。圖10表示它們的CV光譜。
(6)富里葉變換圖11表示從圖1所示每隔5分鐘11次測得的商品牛奶透射光能譜經(jīng)富里葉變換所得的光譜。圖12中表示它們的CV光譜。
如果我們把圖6的CV光譜與圖2、4、10、12的CV光譜比較,那么作為一個整體,經(jīng)過子區(qū)間內(nèi)比值計(jì)算所獲得的CV光譜值比經(jīng)不處理、對單個波長的比值計(jì)算、一次微分、二次微分、和富里葉變換所獲得的CV光譜值小。因此可以看出,經(jīng)子區(qū)間內(nèi)的比值計(jì)算所獲得的能譜比較穩(wěn)定。
第二實(shí)施例在被測者喝了由Shimizu Pharmaceutical公司生產(chǎn)的一種含糖的水溶液(試樣名Trelan75)之后,用近紅外光照射該被測者的手指,使用由Parkin-Elmar公司生產(chǎn)的近紅外分光鏡(型號System2000)每隔12分鐘測量反射光的能譜。在測量反射光能譜的同時,我們用Kyoto Daiichi Kagaku有限公司生產(chǎn)的一種葡萄糖監(jiān)視器(型號GM-1320)測量被測者的血糖。我們共進(jìn)行了44次測量。然后對用近紅外分光鏡獲得的反射光能譜的測量結(jié)果作下面6種處理(1)不經(jīng)處理,(2)取每次實(shí)測的能值與所測的單個波長的能值之比,(3)取每次實(shí)測的能值與在每個子區(qū)間內(nèi)測得的預(yù)定波長的能值之比,(4)一次微分,(5)二次微分,和(6)富里葉變換。這里,在上面(2)對單個波長的比值計(jì)算中,用波長6000cm-1下的能量值除下面括弧外的每個能量值。在上面(3)子區(qū)間內(nèi)的比值計(jì)算中,用括弧內(nèi)所示波長下的能量值除下面實(shí)測的括弧外的能量值。
4250cm-1(4300cm-1),4350cm-1(4400cm-1),4450cm-1(4700cm-1),4500cm-1(4700cm-1),4550cm-1(4700cm-1),4600cm-1(4700cm-1),4650cm-1(4700cm-1),4750cm-1(4700cm-1),4800cm-1(4700cm-1),4850cm-1(4700cm-1),5500cm-1(6300cm-1),5600cm-1(6300cm-1),5700cm-1(6300cm-1),5800cm-1(6300cm-1),5900cm-1(6300cm-1),6000cm-1(6300cm-1),6100cm-1(6300cm-1),6200cm-1(6300cm-1),6400cm-1(6300cm-1),6500cm-1(6300cm-1),6700cm-1(7100cm-1),6800cm-1(7100cm-1),6900cm-1(7100cm-1),7000cm-1(7100cm-1),7200cm-1(7100cm-1),7300cm-1(7100cm-1),7400cm-1(7100cm-1),7500cm-1(7100cm-1)。
對于上面同時進(jìn)行的44次測量所得的數(shù)據(jù)中,我們用在偶數(shù)次所得的22組數(shù)據(jù)作分析曲線;用在奇數(shù)次所得的22組數(shù)據(jù)計(jì)算濃度。具體地說,我們采用上面括弧外所示的28個波長下的吸收率值,并根據(jù)PLS多變量分析處理這些吸收率值,進(jìn)行定量分析。
圖13、14、15、16、17、18中分別表示根據(jù)(1)不經(jīng)處理,(2)取每次實(shí)測的能值與所測的單個波長的能值之比,(3)取每次實(shí)測的能值與在每個子區(qū)間內(nèi)測得的預(yù)定波長的能值之比,(4)一次微分,(5)二次微分,和(6)富里葉變換得到的定量分析結(jié)果。濃度的相關(guān)系數(shù)R和計(jì)算誤差SEP表示在下面的表1中。這里,濃度的計(jì)算誤差由下面方程(24)定義SEP=Σn=1n(Ch,i,ref-Ch,i,obs)2n(24)]]>其中,Ch.i.ref第h次測量時組分i濃度的實(shí)際測量值,Ch.i.obs第h次測量時組分i濃度的計(jì)算值,n濃度計(jì)算所用的數(shù)據(jù)值。
表1分離的定量分析的結(jié)果
把附圖15與附圖13、14、16、17、和18相比較,我們看到,取子區(qū)間內(nèi)能譜的比所得到的血糖計(jì)算值比較接近血糖的實(shí)際測量值,由此使?jié)舛鹊亩糠治龅玫礁倪M(jìn)。而且,從表1我們看到,血糖的計(jì)算值和觀察值之間的相關(guān)系數(shù)用子區(qū)間內(nèi)能譜的比值方法比通過(1)不經(jīng)處理,(2)單個波長的比值計(jì)算,(4)一次微分,(5)二次微分,和(6)富里葉變換后計(jì)算的各個相關(guān)系數(shù)大。此外,子區(qū)間內(nèi)比值計(jì)算法使?jié)舛鹊挠?jì)算誤差SEP最小。
第三實(shí)施例我們研究了光線從空氣入射到水上時由于其入射角θi的變化所引起的表面透射率P(λ,θi)的變化,并對進(jìn)行了比值計(jì)算的情況和沒有進(jìn)行比值計(jì)算的情況作了比較。
當(dāng)沒有進(jìn)行比值計(jì)算時,我們得到的由于入射角θi的變化量Δθi=θi、1-θi、2所引起的表面透射率P(λ,θi)的相對變化量ΔP(λ,θi)/P(λ,θi)由下面的方程(25)表示ΔP(λ,θi)/P(λ,θi)={P(λ,θi、1)‖-P(λ,θi、2)‖)/P(λ,θi、1)(25)另一方面,當(dāng)進(jìn)行了比值計(jì)算時,我們得到的由于入射角θi的變化量Δθi=θi、1-θi、2所引起的表面透射率PN(λ,θi)的相對變化量ΔPN(λ,i)/PN(λ,θi),由下面的方程(26)表示ΔPN(λ,θi)/PN(λ,θi)={P(λ,θi、1)‖/P(λr,θi、1)‖-P(λ,θi、2)‖/P(λr,θi、2)‖}/{P(λ,θi、1)‖/P(λr,θi、1)‖}(26)下面的表2和表3表示計(jì)算結(jié)果。
表2
這里,n1空氣的折射率,引自Rika Nenpyo、NationalAstronomical Observatory(Maruzen公司),n2水的折射率,根據(jù)在Rika Nenpyo中描述的下面的方程(27)計(jì)算(ns-1)×108=6432.8+2949810/(146-1/λ2)+25540/(41-1/λ2)(27)表3
如表3所見,表面透射率PN(λ,θi)的相對變化量ΔPN(λ,θi)/PN(λ,θi)比表面透射率P(λ,θi)的相對變化量ΔP(λ,θi)/P(λ,θi)小。因此,通過比值計(jì)算減少了由于入射角θi的變化而引起的表面透射率P(λ,θ)的變化。也就是說,可以減小由于光對被測物體的入射角的變化而引起的透射率的波動。
雖然,對本發(fā)明已參考附圖結(jié)合實(shí)施例作了充分的描述,但應(yīng)該注意到,它的各種變化和修改對本領(lǐng)域的普通技術(shù)人員來說是顯而易見的。這些變化和修改都被認(rèn)為是包括在本發(fā)明的權(quán)利要求書所限定的范圍內(nèi)。
權(quán)利要求
1.一種在光譜測定法中穩(wěn)定光譜的方法,使光照射到被測目標(biāo)物,并從透射光能譜、散射光能譜和折射光能譜中選定一種光譜進(jìn)行測量,從而對所說的目標(biāo)物中的一種特定組分作定量分析,包括下列步驟測量穿過所說的目標(biāo)物的透射光能譜或來自所說目標(biāo)物的反射光能譜;把所說的能譜分成多個波長區(qū)間,由此得到多個局部的能譜;對每個波長區(qū)間內(nèi)的所說的多個局部能譜中的每一個能譜用包含在所說的每個波長區(qū)間內(nèi)的一個預(yù)定波長的實(shí)測能歸一化;用所說的已歸一化的多個局部能譜對所說的目標(biāo)物中的一種特定組分進(jìn)行定量分析。
2.按照權(quán)利要求1所說的在光譜測定法中穩(wěn)定光譜的方法,其中,通過對所說的多個歸一化的局部能譜的多變量分析,進(jìn)行所說的一種特定組分的定量分析。
3.按照權(quán)利要求1或2所說的在光譜測定法中穩(wěn)定光譜的方法,其中,所說的預(yù)定的波長是每個波長區(qū)間的中間值、
4.按照權(quán)利要求1或2所述的在光譜測定法中穩(wěn)定光譜的方法,其中所說的特定組分是葡萄糖。
全文摘要
一種對被測目標(biāo)物中的一種特定組分作定量分析的方法,包括下列步驟測量穿過目標(biāo)物的透射光能譜或來自目標(biāo)物的反射光能譜,把能譜分成多個波長區(qū)間,由此得到多個局部的能譜,在每個波長區(qū)間內(nèi)的多個局部能譜用包含在每個波長區(qū)間內(nèi)的一個預(yù)定波長的實(shí)測能值歸一化,用已歸一化的多個局部能譜通過多變量分析進(jìn)行定量分析。
文檔編號G01J3/28GK1143188SQ9610601
公開日1997年2月19日 申請日期1996年4月12日 優(yōu)先權(quán)日1995年4月12日
發(fā)明者佐倉武司, 山崎豐, 久保博子, 徐可欣, 鹽見元信 申請人:株式會社京都第一科學(xué), 倉敷紡績株式會社
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