專利名稱：用于基于低頻方波運行和部分高頻運行來驅(qū)動高壓放電燈以使電弧穩(wěn)定和用于色彩混合 ...的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種用于驅(qū)動高壓放電燈的方法。本發(fā)明同樣涉及一種實施所述方法的驅(qū)動設(shè)備。
背景技術(shù)：
本發(fā)明基于一種用于驅(qū)動根據(jù)獨立權(quán)利要求的類型的高壓放電燈的方法。為了驅(qū)動高壓放電燈(HID燈)，大多數(shù)情況下以快速換向使用相對低頻的方波燈電源，如在圖I中所示。
所述運行方式尤其適用于驅(qū)動標(biāo)準(zhǔn)HCI燈，但是一定條件下，所述運行方式也能夠用于驅(qū)動無汞的、分子輻射占優(yōu)的燈。在此，電流換向用于防止單側(cè)電極磨損并且必須以足夠快速的極性轉(zhuǎn)換來完成，因此，燈在換向期間不會熄滅。換向時間典型地應(yīng)在〈lOOusec的范圍內(nèi)。一般情況下，換向頻率選擇成，使得一方面在換向過程期間的短暫的不連續(xù)性在光中不顯示為閃爍，并且另一方面EVG (電子鎮(zhèn)流器)的和熱燈的聲發(fā)射都盡可能不落入可聽范圍內(nèi)。因此，換向頻率應(yīng)選擇為盡可能在50Hz和200Hz之間的范圍內(nèi)。當(dāng)換向頻率在IOOHz的情況下與電網(wǎng)同步時，得到最佳結(jié)果，由此抑制在換向過渡期間的振蕩和電網(wǎng)電源的可能的起伏之間的低頻的且能夠容易見到的混合模式。但是，換向頻率也不應(yīng)在>20kHz的聽覺范圍之上，以便在驅(qū)動燈時沒有任意地激發(fā)放電電弧的聲學(xué)自振，在常見的燈的幾何形狀中，所述聲學(xué)自振在20kHz和150kHz之間。電弧的共振激發(fā)在大多數(shù)情況下導(dǎo)致弧波動和弧不穩(wěn)定性，所述共振激發(fā)最終能夠?qū)е聼舻南缁蛘呱踔翆?dǎo)致燈的損壞。借助上述簡單的方波運行，通常情況下能夠驅(qū)動大多數(shù)標(biāo)準(zhǔn)化的HID燈，而不會在此造成值得注意一提的弧不穩(wěn)定性和弧偏轉(zhuǎn)。然而，在具有高縱橫比的、特定的燈的幾何形狀、即具有在燈容器長度和燈容器直徑之間的、或者弧長與弧直徑之間的高的比例的燈的情況下，或者也在具有基于分子輻射占優(yōu)的輻射的特定的填充系統(tǒng)的燈的情況下是不同的，上述兩種情況通常導(dǎo)致提高的弧收縮及對聲學(xué)共振的與此相關(guān)聯(lián)的提高的敏感度。在所述情況下，除了激發(fā)穩(wěn)定性降低的聲學(xué)自振的可能性之外，也出現(xiàn)下述可能性電弧根據(jù)其如豎直或者水平的點燃位置的定向，由于在熱燈本身中的升力而從電弧的軸向中央向上系統(tǒng)地偏轉(zhuǎn)，并且因此在電極之間構(gòu)成為弧形。所述弧形偏轉(zhuǎn)通常由于有效弧長的變化而導(dǎo)致如點燃電壓或者聲學(xué)自振的位置的電等離子運行參數(shù)的變化，但是所述參數(shù)對于借助電驅(qū)動設(shè)備(EVG)操作電弧的穩(wěn)定工作是非常重要的。因此，這類系統(tǒng)弧偏轉(zhuǎn)在電驅(qū)動所述燈的情況下通常導(dǎo)致問題。為了在燈中避免所述大多數(shù)情況下取決于升力的弧偏轉(zhuǎn)，并且為了普遍穩(wěn)定具有高縱橫比的放電電弧，能夠應(yīng)用弧矯直的驅(qū)動方法。除了弧偏轉(zhuǎn)之外，在如在高效率燈或者分子輻射占優(yōu)的燈中使用的具有高縱橫比的HID燈中，附加地還必須抑制所謂的色彩分離。色彩分離理解為在燈中的電弧等離子中的填充組分的不均勻分布，這導(dǎo)致在燈的上部和下部部分之間的不同的光參數(shù)。色彩分離尤其出現(xiàn)在燈的豎直的點燃位置中。為了防止上述情況，尤其能夠激發(fā)燈點燃器的聲學(xué)固有頻率。在此稱作2A共振的激發(fā)。用于在燈中目的明確地激發(fā)特定的聲學(xué)固有頻率的最簡單的方法是，不是如通常 以低頻方波模式借助電子驅(qū)動設(shè)備驅(qū)動電弧，而是已經(jīng)利用具有聲學(xué)自振的相應(yīng)的一半頻率的交流電壓或者交流電流驅(qū)動電弧。不同于方波運行，在此還討論高頻運行，在下面也稱作直接驅(qū)動。下面的段落說明了計量地激發(fā)2A模式，以抑制弧偏轉(zhuǎn)或者通過弧矯直來穩(wěn)定弧。經(jīng)由2A激發(fā)而致使弧穩(wěn)定并且不允許色彩分離的已知的運行方式為如在圖2a中示出的借助簡單的連續(xù)直接驅(qū)動進(jìn)行的簡單的方波運行，其中在直接驅(qū)動時短暫地從方波模式中設(shè)置例如40kHz的工作頻率，然后借助所述工作頻率在時間片的長度上能夠設(shè)置例如2A共振的特定聲學(xué)自振的激發(fā)。圖2b示出工作頻率為40kHz的直接驅(qū)動的部分。從US 6437517B1和EP 1434471中已知下述驅(qū)動方法，所述驅(qū)動方法利用連續(xù)的直接驅(qū)動來驅(qū)動氣體放電燈。為此，將兩個不同的頻率施加到燈上以激發(fā)兩個不同的聲學(xué)共振。但是，兩個頻率的調(diào)制能夠通過在直接驅(qū)動時的連續(xù)運行在其調(diào)制深度方面僅相對于彼此改變，相反，兩個頻率的絕對調(diào)制深度能夠彼此無關(guān)地進(jìn)行調(diào)節(jié)。因此，所述驅(qū)動方法不能可靠地應(yīng)用于所有類型的燈，并且在技術(shù)上是部分難以實現(xiàn)的。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明的目的是，提出一種用于驅(qū)動高壓放電燈的方法，其中矯直放電電弧，并且在所有點燃位置中顯示出提高的運行穩(wěn)定性(2A激發(fā))以及通過色彩混合來抑制色彩分離(2L激發(fā))，其中，兩個高頻激發(fā)的絕對調(diào)制深度能夠彼此獨立地進(jìn)行調(diào)節(jié)。根據(jù)本發(fā)明，借助權(quán)利要求I的特征來實現(xiàn)所述目的。為了避免填充組分的離解，必須應(yīng)用色彩混合的驅(qū)動方法。填充組分的離解能夠通過目的明確地激發(fā)在具有縱向模態(tài)特性(2L激發(fā))的燈的放電電弧中的特定的聲學(xué)自振來防止，因為所述模態(tài)在燈燃燒容器中導(dǎo)致越級流通池(ubergreifender Stromungszellen)的形成，所述越級流通池抵抗填充組分的離解。所述激發(fā)被稱為以抑制色彩分離為目的的或者以色彩混合為目的的二階縱向聲學(xué)模態(tài)的激發(fā)。在燈中的2L模式的目的明確的激發(fā)必須通過電驅(qū)動設(shè)備來進(jìn)行。類似于在色彩混合的情況下，在弧矯直的情況下同樣通過電驅(qū)動設(shè)備目的明確地在放電電弧中激發(fā)特定的聲學(xué)自振(2A激發(fā))，所述特定的聲學(xué)自振同樣由于其模態(tài)特性而不會導(dǎo)致一般常見的弧不穩(wěn)定性，而是相反在軸向方向上引起提高的弧穩(wěn)定性。
為此考慮的自振大多是具有方位角模態(tài)結(jié)構(gòu)的自振。所述激發(fā)被稱為以弧矯直為目的的二階方位角聲學(xué)模態(tài)。激發(fā)能夠經(jīng)由直接的高頻運行(所謂的直接驅(qū)動)、經(jīng)由對低頻方波電壓的幅度調(diào)制或者通過混合所述運行類型來進(jìn)行。根據(jù)本發(fā)明，特定的方位角共振頻率同時以特定的縱向共振頻率來激發(fā)，其中，將高頻運行與低頻的方波電壓組合，以驅(qū)動氣體放電燈。激發(fā)能夠通過在兩個不同的時間片內(nèi)以兩個不同的頻率的一種直接驅(qū)動來進(jìn)行或在兩個不同的時間片內(nèi)且以兩個不同的頻率的兩種不同的直接驅(qū)動與低頻的方波運行的組合來進(jìn)行，或者通過以一個頻率的直接驅(qū)動與低頻的方波運行的組合來進(jìn)行，所述低頻的方波運行以另一高的頻率來進(jìn)行幅度調(diào)制。用于實施所述方法的電路布置從WO 2008/083852A1中已知，其公開內(nèi)容在此通過引用并入本文。根據(jù)本發(fā)明的驅(qū)動方法的其他有利的改進(jìn)形式和擴(kuò)展方案從其他的從屬權(quán)利要求中和從下述說明中得出。·


借助下面說明的實施例以及附圖來得出本發(fā)明的其他優(yōu)點、特征和細(xì)節(jié)，在所述附圖中相同的或者功能相同的元件設(shè)有相同的附圖標(biāo)記。在此示出圖I示出根據(jù)現(xiàn)有技術(shù)已知的方波狀的燈運行電壓圖；圖2a示出根據(jù)現(xiàn)有技術(shù)的已知的燈運行電壓圖，其中所述燈運行電壓借助于通過借助直接驅(qū)動與低頻的方波運行的組合來激發(fā)方位角模態(tài)的弧矯直而得出；圖2b示出用于激發(fā)圖2a中的方位角模態(tài)的、燈電壓的直接驅(qū)動的細(xì)節(jié)圖；圖3a示出根據(jù)本發(fā)明的方法的第一實施形式的燈運行電壓圖，所述燈運行電壓具有利用雙重連續(xù)直接驅(qū)動與低頻的方波運行的組合進(jìn)行的弧矯直，以用于激發(fā)方位角模態(tài)或者縱向模態(tài)；圖3b示出用于激發(fā)圖3a中的方位角模態(tài)的、燈電壓的第一高頻直接驅(qū)動的細(xì)節(jié)圖；圖3c示出用于激發(fā)圖3a中的縱向模態(tài)的、燈電壓的第二高頻直接驅(qū)動的細(xì)節(jié)圖；圖4a示出根據(jù)本發(fā)明的方法的第二實施形式的燈運行電壓圖，所述燈運行電壓具有利用連續(xù)直接驅(qū)動進(jìn)行的弧矯直以激發(fā)方位角模態(tài)和調(diào)制到低頻電壓上的高頻電壓以激發(fā)縱向模態(tài)；圖4b示出用于激發(fā)圖4a中的方位角模態(tài)的、燈電壓的直接驅(qū)動的細(xì)節(jié)圖；圖4c示出用于激發(fā)圖4a中的縱向模態(tài)的、燈電壓的燈電壓幅度調(diào)制頻率的細(xì)節(jié)圖；圖5a示出根據(jù)本發(fā)明的方法的第三實施形式的燈運行電壓圖，所述燈運行電壓具有利用連續(xù)直接驅(qū)動進(jìn)行的弧矯直以激發(fā)方位角模態(tài)以及調(diào)制到低頻電壓和直接驅(qū)動的電壓上的高頻電壓以激發(fā)縱向模態(tài)的；圖5b示出用于激發(fā)圖5a中的方位角模態(tài)和縱向模態(tài)的、燈電壓的幅度調(diào)制的直接驅(qū)動的細(xì)節(jié)圖；圖5c示出用于激發(fā)圖5a中的縱向模態(tài)的、燈電壓的幅度調(diào)制頻率的細(xì)節(jié)圖6a示出根據(jù)本發(fā)明的方法的第四實施形式的燈運行電壓圖，所述燈運行電壓具有利用連續(xù)地調(diào)制到低頻電壓上的高頻電壓進(jìn)行的弧矯直，以激發(fā)縱向模態(tài)和方位角模態(tài)；圖6b示出用于激發(fā)圖6a中的方位角模態(tài)和縱向模態(tài)的燈電壓的兩個連續(xù)的幅度調(diào)制頻率的細(xì)節(jié)圖。
具體實施例方式用于弧矯直的有效方位角固有頻率的位置一方面與燈的幾何形狀(長度、縱橫比)有關(guān)，但是也與燈的常用運行參數(shù)，例如壓力、溫度、填充氣體、填充組分、功率等有關(guān)。在當(dāng)前的燈中，方位角的固有模態(tài)在20kHz至150kHz之間的范圍內(nèi)，典型地為大約80kHz。有效的縱向固有頻率同樣與燈的幾何形狀(長度、縱橫比)有關(guān)，并且也與燈的常用運行參數(shù)，例如壓力、溫度、填充氣體、填充組分、功率等有關(guān)。在當(dāng)前的燈中，縱向固有模態(tài)在20kHz至60kHz之間，典型地為例如26kHz。

如果希望借助電子驅(qū)動設(shè)備以直接驅(qū)動目的明確地在燈中激發(fā)60kHz的方位角模態(tài)，那么，電子驅(qū)動設(shè)備必須在30kHz時以剛好一半的交變工作頻率正弦曲線狀地驅(qū)動燈。如果希望在燈中在80kHz時激發(fā)方位角模態(tài)，那么電子驅(qū)動設(shè)備必須在40kHz時以剛好一半的交變工作頻率正弦曲線狀地驅(qū)動燈。所述電源電壓或者所述電源電流的幅度譜在30kHz或者40kHz時具有單頻分量，并且所屬的功率譜、即電壓和電流乘積的譜正好在兩倍的頻率的情況下、即在60kHz或者SOkHz時具有單頻線，因此借助所述單頻線在燈中激發(fā)相應(yīng)的聲學(xué)模態(tài)。除了在80kHz時的頻率線之外，功率譜通常也還具有在f = OHz時的分量，所述分量相當(dāng)于在燈中的平均轉(zhuǎn)換功率。直接驅(qū)動的優(yōu)點是，其能夠借助簡單的電路布置在半橋中實現(xiàn)，并且EVG因此能夠以相對低的電子耗費來構(gòu)造。直接驅(qū)動的缺點是，其相對難于控制期望的聲學(xué)固有模態(tài)的激發(fā)強(qiáng)度，因為在直接驅(qū)動中總調(diào)制度總是為100%，并且兩個自由度、周期性地經(jīng)過的掃描范圍的大小一即頻率范圍的大小——或者掃描重復(fù)頻率僅能夠一定程度地變化。掃描范圍的大小不能夠任意地擴(kuò)寬，因為其他聲學(xué)固有頻率大多接近弧矯直有效的共振且以所述共振為目標(biāo)，應(yīng)盡可能不達(dá)到所述固有頻率，因為于是所述固有頻率明顯會在激發(fā)時對于弧穩(wěn)定性產(chǎn)生負(fù)面效果。掃描重復(fù)率或者掃描重復(fù)頻率通常也不能任意地降低，因為在掃描過程期間在控制技術(shù)上僅能夠以高的耗費來精確地補償不可避免的功率波動，并且所述功率波動尤其在頻率<50Hz的情況下會使人感覺到在光中的波動。相反，用于借助于驅(qū)動設(shè)備目的明確地且計量地激發(fā)放電弧的特定的聲學(xué)固有頻率的替選方法能夠借助方波運行來實現(xiàn)。這稱為方波AM調(diào)制。在低頻方波運行中，為了電激發(fā)特定的燈固有頻率，必須將相應(yīng)的頻率分量作為幅度調(diào)制以相加的方式施加到方波狀的燈電源上。在所述調(diào)制方法中，經(jīng)調(diào)制的頻率分量在數(shù)值上與在燈中實際為目標(biāo)的固有頻率相匹配，并且經(jīng)調(diào)制的頻率分量直接呈現(xiàn)在方波信號的功率譜中。在此不發(fā)生如在直接驅(qū)動的情況下的頻率翻倍。如果例如在燈中實際為目標(biāo)的固有頻率為26kHz，那么經(jīng)調(diào)制的頻率分量必須同樣為26kHz。所施加的幅度調(diào)制的優(yōu)點是能夠明確地經(jīng)由調(diào)制的或者調(diào)制度的深度來調(diào)整預(yù)期的聲學(xué)自振的激發(fā)度，這本身可實現(xiàn)與各個燈的匹配。但是，通常情況下，在方波運行中的幅度調(diào)制的缺點是其在EVG中以耗費的技術(shù)實現(xiàn)，因此至今通常極少實施所述幅度調(diào)制。對于有效的調(diào)制而言，幅度調(diào)制的調(diào)制度在5%和30%之間，典型地為10%。下面，現(xiàn)在闡述根據(jù)本發(fā)明的用于驅(qū)動無汞的和分子輻射占優(yōu)的高壓放電燈(HID燈)的方法，所述高壓放電燈需要用于抑制色彩分離的目的明確的聲學(xué)激發(fā)和弧矯直的目·的明確的聲學(xué)激發(fā)。在此，由于所述燈類型的聲學(xué)特性必要的是在兩個頻率輸入的情況下，能夠?qū)⒓ぐl(fā)強(qiáng)度目的明確地并且彼此獨立的地調(diào)節(jié)到降低的水平。為了實現(xiàn)上述情況，下面提出根據(jù)本發(fā)明的驅(qū)動方法圖3a示出根據(jù)本發(fā)明的方法的第一實施形式的燈運行電壓圖，所述燈運行電壓具有利用雙重連續(xù)直接驅(qū)動與中性方波信號組合進(jìn)行的弧矯直，以用于激發(fā)方位角模態(tài)和縱向模態(tài)。所述運行方式是雙重連續(xù)直接驅(qū)動與中性方波信號的組合，其中在兩個不同的時間片上分別施加兩個不同的工作頻率，然后能夠以所述工作頻率激發(fā)具有可調(diào)節(jié)的強(qiáng)度的兩個不同的聲學(xué)自振，其中，燈的基本運行經(jīng)由如在圖I中示出的方波模式來進(jìn)行。如在圖3b中所示出的，以弧矯直為目的的二階方位角自振的激發(fā)連續(xù)地通過在直接驅(qū)動模式中在40kHz時短暫地驅(qū)動燈來進(jìn)行，其中，經(jīng)由調(diào)節(jié)方波模式和直接驅(qū)動模式的時間上的脈沖占空比能夠確定用于聲學(xué)自振的絕對激發(fā)強(qiáng)度。如果方波運行的周期持續(xù)時間例如為10msec，那么能夠以Imsec的直接驅(qū)動時間片來實現(xiàn)10%的調(diào)制深度。如在圖3c中所示出的，以色彩混合為目的的二階縱向自振(2L共振)的激發(fā)連續(xù)地通過在直接驅(qū)動模式中在13kHz時短暫地驅(qū)動燈來進(jìn)行，其中，經(jīng)由調(diào)節(jié)方波模式和直接驅(qū)動模式的時間上的脈沖占空比能夠確定聲學(xué)自振的絕對激發(fā)強(qiáng)度。如果方波運行的周期持續(xù)時間例如為10msec，那么能夠以I. 2ms的直接驅(qū)動時間片來實現(xiàn)12%的調(diào)制深度。圖4a示出根據(jù)本發(fā)明的方法的第二實施形式的燈運行電壓圖，所述燈運行電壓具有利用連續(xù)的直接驅(qū)動進(jìn)行的弧矯直以激發(fā)方位角模態(tài)和調(diào)制到低頻電壓上的高頻電壓以激發(fā)縱向模態(tài)。如在圖4b中所示出的，以弧矯直為目的的二階方位角自振的激發(fā)連續(xù)地通過在直接驅(qū)動模式中在40kHz時短暫地驅(qū)動燈來進(jìn)行，其中，經(jīng)由調(diào)節(jié)方波模式和直接驅(qū)動模式的時間上的脈沖占空比能夠確定聲學(xué)自振的絕對激發(fā)強(qiáng)度。如果方波運行的周期持續(xù)時間例如為10msec，那么能夠以Imsec的直接驅(qū)動時間片來實現(xiàn)10%的調(diào)制深度。如在圖4c中示出，以色彩混合為目的的二階縱向自振(2L共振)的激發(fā)通過將幅度調(diào)制施加到方波的幅度上來進(jìn)行。AM調(diào)制頻率為26kHz?？烧{(diào)節(jié)的AM調(diào)制深度確定用于2L色彩混合共振的激發(fā)強(qiáng)度。幅度調(diào)制能夠可選地在整個周期期間、即在純方波模式階段和直接驅(qū)動階段期間被激活(參見第三實施形式的段落)，或者僅在純方波階段期間被激活并且在短暫的直接驅(qū)動階段期間斷開。圖4b示出在直接驅(qū)動有效時的時間片期間的燈電壓圖。圖4c示出在以被調(diào)制的低頻電壓驅(qū)動燈的時間片期間的燈電壓圖。在所述實施形式中有利的是，在激發(fā)譜中由于在直接驅(qū)動階段期間斷開的幅度調(diào)制，圍繞直接驅(qū)動線本身不形成邊頻帶，所述邊頻帶能夠在燈中以不受控制的方式導(dǎo)致激發(fā)不期望的聲學(xué)共振。圖5示出根據(jù)本發(fā)明的驅(qū)動方法的第三實施形式。圖5a示出根據(jù)本發(fā)明的方法的第三實施形式的燈運行電壓圖，所述燈運行電壓具有利用連續(xù)的直接驅(qū)動進(jìn)行的弧矯直以激發(fā)方位角模態(tài)以及調(diào)制到低頻電壓和直接驅(qū)動的電壓上的高頻電壓以激發(fā)縱向模態(tài)。這是上述方法的第二實施形式的變型方案。在此，不僅將用于色彩混合的幅度調(diào)制到低頻方波上，而且也調(diào)制到用于弧矯直的高頻正弦電壓上。圖5b示出在直接驅(qū)動中被調(diào)制的正弦電壓，所述正弦電壓以26kHz的幅度調(diào)制來調(diào)制。圖5c示出方波電壓的部分，所述方波 電壓同樣以26kHz的幅度調(diào)制來調(diào)制。圖6a示出根據(jù)本發(fā)明的方法的第四實施形式的燈運行電壓圖，所述燈運行電壓具有利用調(diào)制到低頻電壓上的高頻電壓進(jìn)行的弧矯直以激發(fā)縱向模態(tài)和方位角模態(tài)。所述運行方式在方波模式中是雙重連續(xù)AM運行，其中幅度調(diào)制在兩個不同的時間片上分別以兩個不同的頻率運行。在此，兩個期望的聲學(xué)自振的激發(fā)強(qiáng)度能夠經(jīng)由相應(yīng)的所屬于此的AM深度來調(diào)節(jié)。圖6b示出用于激發(fā)圖6a中的方位角模態(tài)和縱向模態(tài)的燈電壓的細(xì)節(jié)圖。所述部分選擇為，使得在兩種模態(tài)之間的變換是可見的。
權(quán)利要求
1.用于驅(qū)動高壓放電燈的方法，其特征在于，具有下述步驟 a)在第一時間片期間，將電壓以第一頻率施加給所述高壓放電燈，并且以第二頻率和第一調(diào)制度來調(diào)制所述電壓， b)在第二時間片期間，將電壓以第三頻率施加給所述高壓放電燈，并且以第四頻率和第二調(diào)制度來調(diào)制所述電壓， c)在第三時間片期間，將第五頻率的電壓施加給所述高壓放電燈。
2.根據(jù)權(quán)利要求I所述的方法，其特征在于，所述第一頻率是在50Hz和200Hz之間的范圍內(nèi)的低頻，所述第一調(diào)制度為0，所述第三頻率是在20kHz和150kHz之間的范圍內(nèi)的高頻，優(yōu)選為40kHz，所述第二調(diào)制度為0，并且所述第五頻率是在IOkHz和30kHz之間的范圍內(nèi)的高頻，優(yōu)選為13kHz。
3.根據(jù)權(quán)利要求I所述的方法，其特征在于，所述第一頻率是在50Hz和200Hz之間的范圍內(nèi)的低頻，所述第一調(diào)制度在5%和30%之間，優(yōu)選為10%，所述第二頻率是在20kHz和60kHz之間的范圍內(nèi)的高頻，優(yōu)選為26kHz，所述第三頻率是在20kHz和150kHz之間的范圍內(nèi)的高頻，優(yōu)選為40kHz，所述第二調(diào)制度為0，并且所述第三時間片的長度為O。
4.根據(jù)權(quán)利要求I所述的方法，其特征在于，所述第一頻率是在50Hz和200Hz之間的范圍內(nèi)的低頻，所述第一調(diào)制度在5%和30%之間，優(yōu)選為10%，所述第二頻率是在20kHz和60kHz之間的范圍內(nèi)的高頻，優(yōu)選為26kHz，所述第三頻率是在20kHz和150kHz之間的范圍內(nèi)的高頻，優(yōu)選為40kHz，所述第二調(diào)制度在5%和30%之間，優(yōu)選為10%，所述第四頻率是在20kHz和60kHz之間的范圍內(nèi)的高頻，優(yōu)選為26kHz，并且所述第三時間片的長度為O。
5.根據(jù)權(quán)利要求I所述的方法，其特征在于，所述第一頻率是在50Hz和200Hz之間的范圍內(nèi)的低頻，所述第一調(diào)制度在5%和30%之間，優(yōu)選為10%，所述第二頻率是在IOkHz和30kHz之間的范圍內(nèi)的高頻，優(yōu)選為13kHz，所述第三頻率是在20kHz和150kHz之間的范圍內(nèi)的高頻，優(yōu)選為80kHz，所述第二調(diào)制度為0，并且所述第五頻率是在IOkHz和30kHz之間的范圍內(nèi)的高頻，優(yōu)選為13kHz。
6.根據(jù)權(quán)利要求I所述的方法，其特征在于，所述第一頻率是在50Hz和200Hz之間的范圍內(nèi)的低頻，所述第一調(diào)制度在5%和30%之間，優(yōu)選為10%，所述第二頻率對于所述第一時間片的第一部分而言是在20kHz和60kHz之間的范圍內(nèi)的高頻，優(yōu)選為26kHz，并且對于所述第一時間片的第二部分而言是在20kHz和150kHz之間的范圍內(nèi)的高頻，優(yōu)選為80kHz，所述第二時間片的長度為0，并且所述第三時間片的長度為O。
7.用于驅(qū)動高壓放電燈的驅(qū)動設(shè)備，其特征在于，所述驅(qū)動設(shè)備實施根據(jù)權(quán)利要求I至8之一所述的方法。
8.根據(jù)權(quán)利要求7所述的驅(qū)動設(shè)備，其特征在于，所述高壓放電燈是無汞的、分子輻射占優(yōu)的高壓放電燈。
9.根據(jù)權(quán)利要求7或8所述的驅(qū)動設(shè)備，其特征在于，所述高壓放電燈的點燃容器具有大的長度直徑比。
全文摘要
本發(fā)明涉及一種用于驅(qū)動高壓放電燈的方法，其具有下述步驟a)在第一時間片期間，將電壓以第一頻率施加給高壓放電燈，并且以第二頻率和第一調(diào)制度來調(diào)制所述電壓，b)在第二時間片期間，將電壓以第三頻率施加給高壓放電燈，并且以第四頻率和第二調(diào)制度來調(diào)制所述電壓，c)在第三時間片期間，將第五頻率的電壓施加給高壓放電燈。本發(fā)明同樣涉及一種用于驅(qū)動高壓放電燈的驅(qū)動設(shè)備，所述驅(qū)動設(shè)備實施上述方法。
文檔編號H05B41/292GK102893704SQ201180023681
公開日2013年1月23日 申請日期2011年4月19日 優(yōu)先權(quán)日2010年5月12日
發(fā)明者赫伯特·克斯特爾, 馬爾科·卡寧, 馬庫斯·貝格爾 申請人:歐司朗股份有限公司