時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器的制造方法
【專利摘要】本實(shí)用新型涉及激光器【技術(shù)領(lǐng)域】，公開一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，包括有泵浦激光器、光耦合裝置、一段光子晶體光纖，所述泵浦激光器輸出端通過耦合裝置與一段光子晶體光纖封裝而成；所述一段光子晶體光纖為1m長1fs至1ps的光子晶體光纖。本實(shí)用新型飛秒激光器利用光子晶體光纖的調(diào)制不穩(wěn)定性，設(shè)計(jì)光子晶體光纖的橫截面結(jié)構(gòu)，分裂初始長脈沖形成飛秒脈沖，輸出時(shí)域周期從1fs到1ps范圍內(nèi)可調(diào)的飛秒脈沖。其結(jié)構(gòu)簡單、成本低廉、運(yùn)轉(zhuǎn)穩(wěn)定；該飛秒激光器在超快化動(dòng)力學(xué)、微結(jié)構(gòu)材料科學(xué)和生命科學(xué)等領(lǐng)域具有廣闊的應(yīng)用前景。
【專利說明】時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器

【技術(shù)領(lǐng)域】
[0001]本實(shí)用新型涉及激光器【技術(shù)領(lǐng)域】，尤其涉及用于產(chǎn)生不同時(shí)域脈寬的飛秒脈沖的一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器。

【背景技術(shù)】
[0002]飛秒脈沖具有極短的脈沖寬度、極高的峰值功率和極寬的光譜范圍，在強(qiáng)場激光物理、超快化學(xué)動(dòng)力學(xué)、微結(jié)構(gòu)材料科學(xué)和生命科學(xué)等眾多領(lǐng)域有著廣泛應(yīng)用。1981年以染料激光為代表的第一代飛秒激光器研制成功，使人類成功進(jìn)入到飛秒時(shí)代；但是染料激光器輸出功率低、運(yùn)轉(zhuǎn)不穩(wěn)定、維護(hù)管理復(fù)雜等缺點(diǎn)使其應(yīng)用范圍受到極大的限制。1991年以摻鈦藍(lán)寶石固體激光器為代表的第二代飛秒激光器誕生，由于其具有材料穩(wěn)定性、運(yùn)轉(zhuǎn)可靠性等優(yōu)點(diǎn)，使得染料飛秒激光器瀕于淘汰，但是固體飛秒激光系統(tǒng)由數(shù)百個(gè)分離的機(jī)械組件和光學(xué)元件組成，必須放置在超凈、防震、恒溫的特定實(shí)驗(yàn)室才能保證其正常工作。第三代表飛秒激光器以光纖激光器為代表，光纖特殊的幾何結(jié)構(gòu)使其可以獲得極高的單次通過增益，并且具有極好的散熱效果，但是在單脈沖能量、平均輸出功率等技術(shù)指標(biāo)方面，難以與固體激光器相媲美。


【發(fā)明內(nèi)容】

[0003]本實(shí)用新型所要解決的技術(shù)問題:針對當(dāng)前飛秒激光器輸出脈沖時(shí)域脈寬不可調(diào)節(jié)的技術(shù)現(xiàn)狀，提出了一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，該飛秒激光器采用常見的納秒脈沖激光器或者連續(xù)光激光器泵浦光子晶體光纖制作而成，結(jié)構(gòu)簡單、成本低廉，更重要的是，通過設(shè)計(jì)光子晶體光纖的橫截面結(jié)構(gòu)參數(shù)，該激光器可以輸出時(shí)域周期從Ifs到Ips范圍內(nèi)靈活可調(diào)的飛秒脈沖。
[0004]為實(shí)現(xiàn)上述發(fā)明目的，本實(shí)用新型采用的技術(shù)方案是:
[0005]一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，包括有泵浦激光器、光耦合裝置、一段光子晶體光纖，所述泵浦激光器輸出端通過耦合裝置與一段光子晶體光纖封裝而成；所述一段光子晶體光纖為Im長的Ifs至Ips的光子晶體光纖。
[0006]一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，所述泵浦激光器為輸出脈寬在百皮秒量級以上輸出初始長脈沖的長脈沖激光器。
[0007]—種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，所述光耦合裝置為聚焦透鏡光耦合裝置，用于將泵浦激光器輸出的初始長脈沖光會(huì)聚耦合進(jìn)光子晶體光纖的纖芯；聚焦透鏡光耦合裝置由聚焦透鏡與光纖連接裝置連接組成。
[0008]一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，所述光纖連接裝置為獨(dú)根光纖卡接裝置。
[0009]一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，所述光纖連接裝置為數(shù)根光纖卡接裝置。
[0010]一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，所述光子晶體光纖為輸出Ifs至Ips的對應(yīng)的飛秒脈沖光子晶體光纖；包括=Ifs至5.5fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、5.5fs至10.9fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、10.9fs至50.2fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、50.2fs至101.9fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、101.9fS至546.7fS的飛秒脈沖光子晶體光纖、546.7fs至1000.2fs的飛秒脈沖光子晶體光纖；
[0011](a)飛秒脈沖1000.2fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:孔直徑與孔間距比值d/Λ =0.88，孔間距為4.0 μ m ；
[0012](b)飛秒脈沖546.7fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/Λ =0.87，孔間距為3.0ym ；
[0013](c)飛秒脈沖101.9fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/Λ =0.55，孔間距為3.0ym ；
[0014](d)飛秒脈沖50.2fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/Λ =0.39，孔間距為3.0ym ；
[0015](e)飛秒脈沖10.9fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/Λ =0.59，孔間距為4.0 μ m ；
[0016](f)飛秒脈沖5.5fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/Λ =0.80，孔間距為5.0 μ m0
[0017]一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，所述泵浦激光器或替換為基于調(diào)Q的納秒激光器，或?yàn)檫B續(xù)輸出初始長脈沖光的激光器。
[0018]由于采用如上所述的技術(shù)方案，本實(shí)用新型具有如下優(yōu)越性:
[0019]一種脈寬可調(diào)的飛秒激光器，該飛秒激光器采用常見的納秒脈沖激光器或者連續(xù)光激光器泵浦光子晶體光纖制作而成，結(jié)構(gòu)簡單、成本低廉，更重要的是，通過設(shè)計(jì)光子晶體光纖的橫截面結(jié)構(gòu)參數(shù)，該激光器可以輸出時(shí)域周期從Ifs到Ips范圍內(nèi)靈活可調(diào)的飛秒脈沖。
[0020]本實(shí)用新型與普通石英光纖相比，光子晶體光纖又稱微結(jié)構(gòu)光纖，其包層中沿軸向均勻排列著波長量級的空氣孔，從而能夠有效降低包層的折射率，光被限制在纖芯中依據(jù)全內(nèi)反射原理進(jìn)行傳輸。由于其空氣孔的大小、形狀和排列方式可以靈活調(diào)節(jié)，使得人們可以在很大范圍內(nèi)改變光子晶體光纖的模場分布、色散特性以及非線性特性。因此，光子晶體光纖很快成為近年來研究提高飛秒脈沖單脈沖能量、平均輸出功率等技術(shù)指標(biāo)的首選材料。
[0021]本實(shí)用新型與現(xiàn)有飛秒激光器相比，其優(yōu)勢包括:
[0022]第一，該飛秒激光器只需一臺常用的長脈沖激光器和一段米量級長的光子晶體光纖，基于調(diào)Q的納秒激光器或者連續(xù)光激光器均可，成本大大降低；
[0023]第二，借助光子晶體光纖的調(diào)制不穩(wěn)定性分裂初始長脈沖，形成飛秒脈沖，結(jié)構(gòu)簡單，運(yùn)轉(zhuǎn)穩(wěn)定；
[0024]第三，由于光子晶體光纖靈活可調(diào)的色散特性，通過設(shè)計(jì)光子晶體光纖的結(jié)構(gòu)參數(shù)，該飛秒激光器可以輸出不同時(shí)域脈寬的飛秒脈沖。鑒于這些優(yōu)勢，該飛秒激光器在超快化學(xué)動(dòng)力學(xué)、微結(jié)構(gòu)材料科學(xué)和生命科學(xué)等眾多領(lǐng)域具有廣闊的應(yīng)用前景。

【專利附圖】

【附圖說明】
[0025]圖1為時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器的結(jié)構(gòu)示意圖。
[0026]圖2為泵浦激光器輸出的初始脈沖波形，半極大全脈寬10ps波形圖。
[0027]圖3a為仿真獲得T = 1000.2fs飛秒脈沖波形圖；圖3b為仿真獲得T = 546.7fs飛秒脈沖波形圖；圖3c為仿真獲得T = 101.9fs飛秒脈沖波形圖；圖3d為仿真獲得T =50.2fs飛秒脈沖波形圖；圖3e為仿真獲得T = 10.9fs飛秒脈沖波形圖；圖3f為仿真獲得T = 5.5fs飛秒脈沖波形圖。
[0028]圖4為孔間距Λ設(shè)置為3.0μπι，不同孔直徑與孔間距比值d/Λ下獲得的飛秒脈沖周期圖。
[0029]圖5為孔直徑與孔間距的比值d/Λ設(shè)置為0.80，不同孔間距下獲得的飛秒脈沖周期圖。

【具體實(shí)施方式】
[0030]以下結(jié)合附圖與具體實(shí)例對本實(shí)用新型作進(jìn)一步的說明，附圖僅用于示例目的，而不是限制本實(shí)用新型的使用范圍。
[0031]如圖1所示，一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，包括有泵浦激光器1、光耦合裝置
2、一段光子晶體光纖3，所述泵浦激光器I輸出端通過耦合裝置2與一段光子晶體光纖3封裝而成；所述一段光子晶體光纖為Im長的Ifs至Ips的光子晶體光纖。
[0032]作為具體實(shí)施例，泵浦激光器選用Teem Phononics公司生產(chǎn)的Nd = YAG調(diào)Q微晶片激光器，工作波長1064nm，輸出的初始脈沖波形如圖2所示，半極大全脈寬為lOOps，在重復(fù)頻率為7.2kHz時(shí)的峰值功率可達(dá)15kW，需要指出的是，也可選擇其他工作波長、脈寬在百皮秒量級以上的長脈沖激光器，或替換為基于調(diào)Q的納秒激光器，或?yàn)檫B續(xù)輸出初始長脈沖光的激光器。
[0033]光耦合裝置采用會(huì)聚透鏡方式的聚焦透鏡光耦合裝置將激光束耦合進(jìn)光子晶體光纖。用于將泵浦激光器輸出的初始長脈沖光會(huì)聚耦合進(jìn)光子晶體光纖的纖芯。聚焦透鏡光耦合裝置由聚焦透鏡與光纖連接裝置連接組成。
[0034]所述光纖連接裝置為獨(dú)根光纖卡接裝置，用于將獨(dú)根光纖快速與泵浦激光器固定連接在一起得到一種飛秒脈沖，當(dāng)需要另一種飛秒脈沖，快速替換另一獨(dú)根光纖，該光纖的另一端就得到另一種時(shí)域脈寬的飛秒脈沖。
[0035]所述光纖連接裝置為數(shù)根光纖卡接裝置，用于將數(shù)根光纖快速與泵浦激光器固定連接在一起，該數(shù)根光纖另一端就可以得到數(shù)種飛秒脈沖。
[0036]所述光子晶體光纖為輸出Ifs至Ips的對應(yīng)的飛秒脈沖光子晶體光纖，為避免脈沖間的走離效應(yīng)，光子晶體光纖的長度選為lm，其橫截面結(jié)構(gòu)參數(shù)由產(chǎn)生的飛秒脈沖周期來設(shè)計(jì)確定，具體制作采用吹泡和拉錐技術(shù)來實(shí)現(xiàn)。如采用:2010，47，020602:1-7.激光與光電子學(xué)進(jìn)展期刊上陳子倫，侯靜，姜宗福著的光子晶體光纖的后處理技術(shù)實(shí)現(xiàn)。各光子晶體光纖包括:lfs至5.5fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、5.5fs至10.9fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、10.9fs至50.2fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、50.2fs至101.9fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、101.9fs至546.7fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、546.7fs至1000.2fs的飛秒脈沖光子晶體光纖；
[0037]如圖3所示是采用自適應(yīng)分步傅立葉法數(shù)值求解激光在光子晶體光纖中傳輸滿足的廣義非線性薛定諤方程，仿真半極大全脈寬為lOOps、峰值功率1400W的長脈沖在Im長不同結(jié)構(gòu)參數(shù)的光子晶體光纖中傳輸，獲得的幾個(gè)不同周期下的飛秒脈沖波形，
[0038](a)飛秒脈沖T = 1000.2fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:孔直徑與孔間距比值d/Λ =0.88，孔間距為4.0 μ m ；
[0039](b)飛秒脈沖T = 546.7fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/A=0.87，孔間距為 3.0ym ；
[0040](c)飛秒脈沖T = 101.9fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/A=0.55，孔間距為 3.0ym ；
[0041](d)飛秒脈沖T = 50.2fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/A=0.39，孔間距為3.0ym ；
[0042](e)飛秒脈沖T = 10.9fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/Λ=0.59，孔間距為4.0 μ m ；
[0043](f)飛秒脈沖T = 5.5fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/A=0.80，孔間距為5.0 μ m0
[0044]一種利用所述的時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器產(chǎn)生飛秒脈沖的方法，是將連續(xù)輸出初始長脈沖的激光通過光耦合裝置至光子晶體光纖中傳輸，傳輸時(shí)初始長脈沖通過光子晶體光纖中的調(diào)制不穩(wěn)定性而發(fā)生脈沖分裂，產(chǎn)生極窄超短的飛秒脈沖；通過改變光子晶體光纖的橫截面結(jié)構(gòu)，能夠獲得從Ifs到Ips范圍內(nèi)不同時(shí)域周期的飛秒脈沖；
[0045]所述光纖中的調(diào)制不穩(wěn)定性是在非線性系統(tǒng)中，非線性效應(yīng)和色散效應(yīng)的相互作用而導(dǎo)致對系統(tǒng)穩(wěn)態(tài)的調(diào)制，表現(xiàn)為將連續(xù)或準(zhǔn)連續(xù)的輻射調(diào)制分裂成超短的輻射；
[0046]光纖中的調(diào)制不穩(wěn)定性發(fā)生在反常色散條件下，首先保證泵浦激光器的工作波長處于光子晶體光纖的反常色散區(qū)，調(diào)制分裂成超短脈沖的時(shí)域周期為:
2π
[0047]^ ~~q~(I)

max
[0048]式中，Ω_是調(diào)制不穩(wěn)定性產(chǎn)生的兩個(gè)最大增益旁瓣相對于泵浦光頻率的角頻率間隔，其表達(dá)式為:
/ P Υ/ζ
[0049]Ω = -^l(2)
I IAl J1 j
[0050]式中，Y是光纖的非線性系數(shù)，Ptl是入射脈沖的峰值功率，β2是二階色散系數(shù)，是通過經(jīng)驗(yàn)公式計(jì)算得到的；當(dāng)角頻率間隔Ω_達(dá)到幾十太赫茲時(shí)，調(diào)制不穩(wěn)定性能夠?qū)⒊跏奸L脈沖分裂成超短的飛秒脈沖；經(jīng)驗(yàn)公式采用S.Kunimasa and K.Masanor1.Empirical relat1ns for simple design of photonic crystal fibers[J].0pt.Express, 2005，13(1):267-274.文獻(xiàn)。
[0051]主要是設(shè)計(jì)光子晶體光纖的橫截面結(jié)構(gòu)，通過設(shè)計(jì)包層空氣孔的直徑d和孔間距Λ，使泵浦激光器的工作波長始終處于光子晶體光纖反常色散區(qū)的前提下，很大范圍內(nèi)改變光子晶體光纖在泵浦波長處的二階色散系數(shù)β2，從而改變角頻率間隔Ω_和超短脈沖的周期Τ，獲得不同時(shí)域脈寬的飛秒脈沖；包括:
[0052]I)設(shè)計(jì)包層空氣孔直徑與孔間距比值，采用自適應(yīng)分步傅立葉法數(shù)值求解激光在光子晶體光纖中傳輸滿足的廣義非線性薛定諤方程，仿真半極大全脈寬為lOOps、峰值功率1400W的長脈沖在Im長不同結(jié)構(gòu)參數(shù)的光子晶體光纖中傳輸，獲得不同時(shí)域周期下的飛秒脈沖波形；
[0053]圖4為保持光子晶體光纖的孔間距Λ = 3.Ομπι不變，逐漸減小孔直徑與孔間距的比值d/ A，獲得的不同周期下的飛秒脈沖，圖中已用小三角形標(biāo)出。即將孔直徑與孔間距的比值d/Λ從0.90逐漸減小到0.35，計(jì)算每一種橫截面結(jié)構(gòu)參數(shù)下的色散系數(shù)和非線性系數(shù)，代入廣義非線性薛定諤方程數(shù)值求解進(jìn)行仿真，如圖3所示，可以觀察到分裂形成的飛秒脈沖波形。
[0054]取對應(yīng)空氣孔直徑與孔間距比值d/Λ = 0.87，獲得T = 546.7fs飛秒脈沖波形；
[0055]取對應(yīng)空氣孔直徑與孔間距比值d/Λ = 0.55，獲得T = 101.9fs飛秒脈沖波形；
[0056]取對應(yīng)空氣孔直徑與孔間距比值d/Λ = 0.39，獲得T = 50.2fs飛秒脈沖波形；
[0057]當(dāng)孔間距為4.0 μ m，取對應(yīng)光子晶體光纖結(jié)構(gòu)的空氣孔直徑與孔間距比值d/A=0.88，獲得T = 1000.2fs飛秒脈沖波形；取對應(yīng)光子晶體光纖結(jié)構(gòu)的空氣孔直徑與孔間距比值d/Λ = 0.59，獲得T = 10.9fs飛秒脈沖波形；
[0058]當(dāng)孔間距為5.0 μ m，取對應(yīng)光子晶體光纖結(jié)構(gòu)的空氣孔直徑與孔間距比值d/A=0.80，獲得T = 5.5fs飛秒脈沖波形；
[0059]圖4繪出了隨著孔直徑與孔間距的比值d/ A的減小，仿真獲得不同周期下分裂形成的從1031.6fs逐漸減小到3fs的飛秒脈沖。需要說明的是，孔直徑與孔間距的比值d/A 一般不超過0.90，過大容易導(dǎo)致空氣孔塌陷；同時(shí)，孔直徑與孔間距的比值d/Λ不能小于0.35，過小會(huì)導(dǎo)致泵浦波長1064nm落入光纖的正常色散區(qū)而不會(huì)發(fā)生調(diào)制不穩(wěn)定性。
[0060]2)設(shè)計(jì)孔間距，圖5為保持空氣孔直徑與孔間距的比值d/Λ =0.80不變，逐漸增大孔間距Λ，獲得的不同時(shí)域周期下的飛秒脈沖，圖中已用小圓圈標(biāo)出。
[0061]采用將光子晶體光纖的孔間距從2 μ m逐漸增大到5 μ m,計(jì)算每一種橫截面結(jié)構(gòu)參數(shù)下的色散系數(shù)和非線性系數(shù)，代入廣義非線性薛定諤方程進(jìn)行數(shù)值仿真，能夠獲得周期從140.5fs逐漸減小到1.1fs的飛秒脈沖；需要說明的是，孔間距不能超過5μπι，過大同樣會(huì)導(dǎo)致泵浦波長1064nm落入光纖的正常色散區(qū)而不會(huì)發(fā)生調(diào)制不穩(wěn)定性。
【權(quán)利要求】
1.一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，其特征是:包括有泵浦激光器(I)、光耦合裝置(2)、一段光子晶體光纖(3)，所述泵浦激光器(I)輸出端通過耦合裝置(2)與一段光子晶體光纖(3)封裝而成；所述一段光子晶體光纖(3)為Im長的Ifs至Ips的光子晶體光纖。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，其特征是:所述泵浦激光器(I)為輸出脈寬在百皮秒量級以上輸出初始長脈沖的長脈沖激光器。
3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，其特征是:所述光耦合裝置(2)為聚焦透鏡光耦合裝置，用于將泵浦激光器輸出的初始長脈沖光會(huì)聚耦合進(jìn)光子晶體光纖的纖芯；聚焦透鏡光耦合裝置由聚焦透鏡與光纖連接裝置連接組成。
4.根據(jù)權(quán)利要求3所述的一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，其特征是:所述光纖連接裝置為獨(dú)根光纖卡接裝置。
5.根據(jù)權(quán)利要求3所述的一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，其特征是:所述光纖連接裝置為數(shù)根光纖卡接裝置。
6.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，其特征是:所述光子晶體光纖(3)為輸出Ifs至Ips的對應(yīng)的飛秒脈沖光子晶體光纖；包括:lfs至5.5fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、5.5fs至10.9fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、10.9fs至50.2fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、50.2fs至101.9fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、101.9fs至546.7fs的飛秒脈沖光子晶體光纖、546.7fs至1000.2fs的飛秒脈沖光子晶體光纖； (a)飛秒脈沖1000.2fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:孔直徑與孔間距比值d/Λ = 0.88，孔間距為4.0 μ m ； (b)飛秒脈沖546.7fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/Λ =0.87，孔間距為3.0ym ； (c)飛秒脈沖101.9fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/Λ =0.55，孔間距為3.0ym ； (d)飛秒脈沖50.2fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/Λ = 0.39，孔間距為3.0 μ m ; (e)飛秒脈沖10.9fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/Λ = 0.59，孔間距為4.0 μ m ； (f)飛秒脈沖5.5fs的光子晶體光纖結(jié)構(gòu)為:對應(yīng)孔直徑與孔間距比值d/Λ = 0.80，孔間距為5.0 μ m。
7.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種時(shí)域脈寬可調(diào)的飛秒激光器，其特征是:所述泵浦激光器(I)或替換為基于調(diào)Q的納秒激光器，或?yàn)檫B續(xù)輸出初始長脈沖光的激光器。
【文檔編號】H01S3/067GK204088862SQ201420428500
【公開日】2015年1月7日 申請日期:2014年7月31日 優(yōu)先權(quán)日:2014年7月31日
【發(fā)明者】王彥斌, 陳前榮, 王敏, 黃成功, 鄒前進(jìn), 李華, 劉艷芳, 亓鳳杰 申請人:中國人民解放軍63892部隊(duì)