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一種基于重離子試驗(yàn)數(shù)據(jù)的器件質(zhì)子翻轉(zhuǎn)截面反演方法

文檔序號:8412689閱讀:365來源:國知局
一種基于重離子試驗(yàn)數(shù)據(jù)的器件質(zhì)子翻轉(zhuǎn)截面反演方法
【技術(shù)領(lǐng)域】
[0001] 本發(fā)明涉及一種利用器件在加速器重離子輻照下獲得的翻轉(zhuǎn)截面試驗(yàn)數(shù)據(jù),分析 器件在質(zhì)子輻照下翻轉(zhuǎn)截面的方法,屬于航天單粒子效應(yīng)技術(shù)領(lǐng)域。
【背景技術(shù)】
[0002] 衛(wèi)星運(yùn)行空間存在高能重離子和高能質(zhì)子,這兩種粒子均會在半導(dǎo)體器件中產(chǎn)生 單粒子效應(yīng),為保障衛(wèi)星在軌可靠穩(wěn)定運(yùn)行,須對器件進(jìn)行單粒子效應(yīng)防護(hù)設(shè)計(jì)。器件在重 離子和質(zhì)子輻照下的翻轉(zhuǎn)截面參數(shù),是進(jìn)行單粒子效應(yīng)防護(hù)設(shè)計(jì)的輸入。
[0003] 重離子翻轉(zhuǎn)截面參數(shù),可通過地面加速器試驗(yàn)獲得。質(zhì)子翻轉(zhuǎn)截面參數(shù),盡管可以 通過加速器試驗(yàn)獲取,但質(zhì)子單粒子試驗(yàn)存在幾個缺點(diǎn):(1)受質(zhì)子輻照的器件會被活化 而產(chǎn)生放射性;(2)質(zhì)子在器件中產(chǎn)生單粒子效應(yīng)的截面低,為獲得具有統(tǒng)計(jì)學(xué)意義的單 粒子事件數(shù),所需質(zhì)子注量大,這會給器件帶來總劑量效應(yīng)。
[0004] 基于上述原因,目前計(jì)算器件質(zhì)子翻轉(zhuǎn)截面最常用的方法是利用重離子單粒子翻 轉(zhuǎn)試驗(yàn)數(shù)據(jù)計(jì)算質(zhì)子單粒子翻轉(zhuǎn)率,這類方法存在下列不足:未考慮器件金屬布線層、氧化 層中核反應(yīng)的影響,質(zhì)子產(chǎn)生單粒子效應(yīng)的原理是通過與材料發(fā)生核反應(yīng)產(chǎn)生次級重帶電 粒子,次級粒子在敏感區(qū)中沉積能量而造成單粒子效應(yīng),質(zhì)子在金屬布線層、氧化層中產(chǎn)生 的次級粒子,當(dāng)射程足夠大時,也會在敏感區(qū)中沉積能量,特別是在現(xiàn)代器件工藝條件下, 金屬布線層數(shù)和氧化層數(shù)越來越多,質(zhì)子在金屬布線層和氧化層中核反應(yīng)的概率越來越 大,對質(zhì)子單粒子效應(yīng)的影響也越來越大,應(yīng)加以考慮。

【發(fā)明內(nèi)容】

[0005] 本發(fā)明的技術(shù)解決問題是:針對現(xiàn)有技術(shù)的不足,提出了一種基于重離子試驗(yàn)數(shù) 據(jù)的器件質(zhì)子單粒子翻轉(zhuǎn)截面,本發(fā)明以器件的金屬布線層、氧化層等結(jié)構(gòu)和特定的敏感 區(qū)厚度作為輸入,采用蒙特卡羅分析方法分析質(zhì)子核反應(yīng)在器件敏感區(qū)中的等效LET譜, 將該LET譜與器件重離子試驗(yàn)得到的翻轉(zhuǎn)截面與LET關(guān)系曲線( 〇 -LET)積分,得到器件在 質(zhì)子輻照下的翻轉(zhuǎn)截面。
[0006] 本發(fā)明的解決方案是:
[0007] -種基于重離子試驗(yàn)數(shù)據(jù)的器件質(zhì)子翻轉(zhuǎn)截面反演方法,包括步驟如下:
[0008] (1)確定質(zhì)子能量;
[0009] (2)確定器件金屬布線層、氧化層的材料類型和厚度;
[0010] (3)確定器件敏感區(qū)的材料和厚度;
[0011] 器件敏感區(qū)的材料根據(jù)器件所采用的材料確定;
[0012] 器件敏感區(qū)的厚度根據(jù)下式確定:
[0013]
【主權(quán)項(xiàng)】
1. 一種基于重離子試驗(yàn)數(shù)據(jù)的器件質(zhì)子翻轉(zhuǎn)截面反演方法,其特征在于包括步驟如 下: (1) 確定質(zhì)子能量; (2) 確定器件金屬布線層、氧化層的材料類型和厚度; (3) 確定器件敏感區(qū)的材料和厚度; 所述器件敏感區(qū)的材料根據(jù)器件所采用的材料確定; 所述器件敏感區(qū)的厚度根據(jù)下式確定:
其中,d為敏感區(qū)厚度;μ n為電子迀移率;μ p為空穴迀移率;ε為介電常數(shù);q為 元電荷電量;Na為受主摻雜濃度;Nd為施主摻雜濃度;V為外加電壓;Vb為內(nèi)建電勢, N N & ,其中k為波爾茲曼常數(shù),τ為溫度,ni為本征載流子濃度; ni (4) 分析質(zhì)子在敏感區(qū)中的能量沉積微分譜; (5) 將敏感區(qū)中的能量沉積微分譜dp / "ΔΕ轉(zhuǎn)化為等效LET微分譜dp/ ;轉(zhuǎn) 化公式為:
其中,是質(zhì)子在敏感區(qū)中的能量沉積微分譜;是質(zhì)子在敏感區(qū) 中的等效LET微分譜;P是硅的密度;d是敏感區(qū)厚度; (6) 以等效LET譜為輸入,基于器件在重離子輻照下的Weibull曲線〇-LET,計(jì)算器件 在質(zhì)子輻照下的翻轉(zhuǎn)截面: 通過下面的公式計(jì)算得到質(zhì)子的翻轉(zhuǎn)截面:
其中,σ 5是器件質(zhì)子翻轉(zhuǎn)截面;〇 1是器件重離子翻轉(zhuǎn)截面Weibull曲線〇 -LET,包含 4個參數(shù)器件飽和翻轉(zhuǎn)截面σ sat、LET閾值Lth、寬度參數(shù)W、形狀參數(shù)S ;LETmax表示LET取 值的上限;LETmin表示表示LET取值的下限。
2. 根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種基于重離子試驗(yàn)數(shù)據(jù)的器件質(zhì)子翻轉(zhuǎn)截面反演方法,其 特征在于:所述步驟(1)中的質(zhì)子能量取IMeV~IGeV范圍內(nèi)的任意數(shù)值。
3. 根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種基于重離子試驗(yàn)數(shù)據(jù)的器件質(zhì)子翻轉(zhuǎn)截面反演方法,其 特征在于:所述步驟(2)中的確定器件金屬布線層、氧化層的材料類型和厚度的方式:通過 化學(xué)機(jī)械研磨獲得器件光滑的斷面;采用掃描電子顯微鏡對器件斷面進(jìn)行測量,獲得各層 的厚度參數(shù);通過X射線衍射方法分析各層的成分。
4. 根據(jù)權(quán)利要求2所述的一種基于重離子試驗(yàn)數(shù)據(jù)的器件質(zhì)子翻轉(zhuǎn)截面反演方法,其 特征在于:所述步驟(4)中分析質(zhì)子在敏感區(qū)中的能量沉積微分譜?/ρ/</Δ£'的具體方式 如下: 利用GEANT4分析質(zhì)子穿過器件金屬布線層和氧化層達(dá)到敏感區(qū)的過程中,次級粒子 在敏感區(qū)中的能量沉積Ε,統(tǒng)計(jì)每個能量沉積間隔(Ε,Ε+ΔΕ)的概率d(p,由此即可確定能 量沉積微分譜; GEANT4分析過程中的高能物理模塊根據(jù)入射質(zhì)子能量進(jìn)行選擇,質(zhì)子能量在IMeV~ 70MeV時選擇預(yù)復(fù)合模型,在70MeV~IGeV時選擇級聯(lián)模型;粒子能量損失分析模塊選擇 標(biāo)準(zhǔn)電磁相互作用模型。
5.根據(jù)權(quán)利要求4所述的一種基于重離子試驗(yàn)數(shù)據(jù)的器件質(zhì)子翻轉(zhuǎn)截面反演方法,其 特征在于:所述步驟(6)中LET取值的具體計(jì)算方式如下:
其中,LET為線性能量傳輸系數(shù);E為能量沉積;P為硅的密度;能量沉積E的范圍為 Emin~Emax,相應(yīng)可以得到LET的范圍為LETmin~LETmax。
【專利摘要】本發(fā)明涉及一種基于重離子試驗(yàn)數(shù)據(jù)的器件質(zhì)子翻轉(zhuǎn)截面反演方法,步驟如下:確定質(zhì)子能量;確定器件金屬布線層、氧化層的材料類型和厚度;確定器件敏感區(qū)的材料和厚度;分析質(zhì)子在敏感區(qū)中的能量沉積微分譜;將敏感區(qū)中的能量沉積微分譜轉(zhuǎn)化為等效LET微分譜;計(jì)算器件在質(zhì)子輻照下的翻轉(zhuǎn)截面。本發(fā)明考慮了器件金屬布線層、氧化層中核反應(yīng)的影響,使得該方法更適合現(xiàn)代工藝條件下的器件,使得器件對質(zhì)子影響的計(jì)算更加準(zhǔn)確,可靠性大大增強(qiáng)。
【IPC分類】G06F17-50
【公開號】CN104732031
【申請?zhí)枴緾N201510145019
【發(fā)明人】李衍存, 蔡震波, 張慶祥, 賈曉宇, 趙小宇
【申請人】北京空間飛行器總體設(shè)計(jì)部
【公開日】2015年6月24日
【申請日】2015年3月30日
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