本發(fā)明涉及水力機(jī)械的空化領(lǐng)域，具體涉及一種用于表征離心泵空化非定常強(qiáng)度的方法。

背景技術(shù)：

在水力機(jī)械的運(yùn)行過程中，由于機(jī)械內(nèi)的局部壓力下降會(huì)引起流體產(chǎn)生空化現(xiàn)象，空化是一種包含相變、非定常、多維湍流和可壓縮等多種復(fù)雜流動(dòng)的現(xiàn)象。由于空化的產(chǎn)生會(huì)造成水力機(jī)械的性能下降，并且空化產(chǎn)生的空泡在發(fā)生潰滅時(shí)將會(huì)對(duì)機(jī)械表面造成破壞。因此，如何準(zhǔn)確預(yù)測(cè)空化的產(chǎn)生以及空化的發(fā)展程度具有重要意義。

目前，在現(xiàn)有技術(shù)中用于評(píng)估水力機(jī)械空化強(qiáng)度的方法主要是能量下降法，例如將水泵的揚(yáng)程下降程度，水翼的升力系數(shù)下降程度等作為衡量空化發(fā)展強(qiáng)度的標(biāo)準(zhǔn)。其中，空化數(shù)作為表征空化發(fā)生的可能性以及描述空化狀態(tài)的無量綱參數(shù)，與離心泵的進(jìn)口壓力密切相關(guān)。在現(xiàn)有技術(shù)中通過對(duì)不同空化數(shù)下離心泵輸出的揚(yáng)程進(jìn)行監(jiān)測(cè)，將離心泵揚(yáng)程下降3％時(shí)對(duì)應(yīng)的空化數(shù)作為離心泵的空化初生點(diǎn)。

然而，由于離心泵的揚(yáng)程只是體現(xiàn)離心泵外特性的一個(gè)靜態(tài)臨界值，并沒有兼顧到空化對(duì)離心泵性能在動(dòng)態(tài)和不斷積累過程中的影響。因此，在對(duì)離心泵運(yùn)行狀態(tài)的模擬試驗(yàn)過程中發(fā)現(xiàn)，揚(yáng)程的下降量與空化的發(fā)展程度之間存在著差異和滯后，即在空化已經(jīng)發(fā)生并且在一定階段內(nèi)有所發(fā)展的時(shí)候，離心泵的輸出揚(yáng)程保持不變。因此，在離心泵的前期設(shè)計(jì)和試驗(yàn)過程中，如果采用檢測(cè)離心泵揚(yáng)程的下降量作為表征離心泵空化發(fā)展程度的參數(shù)會(huì)存在著滯后和誤差的問題，這樣則無法快速和準(zhǔn)確的確定離心泵真正發(fā)生空化的時(shí)間和空化前期發(fā)展的實(shí)際情況，從而很難對(duì)提高離心泵空化性能做出更好的結(jié)構(gòu)改進(jìn)和設(shè)計(jì)。

技術(shù)實(shí)現(xiàn)要素：

為了解決現(xiàn)有技術(shù)中采用能量下降法表征離心泵的空化發(fā)展強(qiáng)度，存在滯后和誤差的問題，本發(fā)明提出了一種用于表征離心泵空化非定常強(qiáng)度的方法。該方法包括以下步驟：

步驟一，確定離心泵旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的特征參數(shù)，包括特征尺度l，特征密度ρ，特征速度u，特征時(shí)間t以及流體介質(zhì)的飽和蒸氣壓pv；

步驟二，建立模型進(jìn)行數(shù)值模擬，在確定的空化條件下獲取離心泵一個(gè)旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的特征壓力脈動(dòng)δp并求其標(biāo)準(zhǔn)差值s，其中特征壓力脈動(dòng)δp等于特征壓力與流體介質(zhì)的飽和蒸氣壓之間的差值：

首先，建立模型，對(duì)離心泵一個(gè)旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的非定常計(jì)算時(shí)間步數(shù)進(jìn)行n等分，并且每一等分的時(shí)間步長(zhǎng)為δt；

接著，進(jìn)行數(shù)值模擬，提取tn時(shí)刻的特征壓力pn和空泡體積分?jǐn)?shù)αvn，獲得tn時(shí)刻的特征壓力脈動(dòng)δpn；其中tn＝t0+n·δt，δpn＝pn-pv，t0為非定?？栈鲃?dòng)的起始時(shí)刻，n為整數(shù)且1≤n≤n；

然后，建立低壓作用特征時(shí)間公式，計(jì)算tn時(shí)刻的低壓作用特征時(shí)間tln，并對(duì)tn時(shí)刻的低壓作用特征時(shí)間t1n進(jìn)行無量綱化,獲得相應(yīng)的無量綱化系數(shù)kn；其中低壓作用特征時(shí)間公式無量綱系數(shù)kn＝tln/t；

最后，以低壓作用特征時(shí)間tln的無量綱化系數(shù)kn作為權(quán)重，對(duì)離心泵一個(gè)旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的特征壓力脈動(dòng)δpn進(jìn)行加權(quán)處理后獲得其標(biāo)準(zhǔn)差值s；其中標(biāo)準(zhǔn)差值

步驟三，建立離心泵空化非定常強(qiáng)度的無量綱公式，對(duì)該空化條件下離心泵的空化非定常強(qiáng)度進(jìn)行計(jì)算并無量綱化處理，獲取無量綱系數(shù)ci，其中

優(yōu)選的，在所述步驟一中，所述特征尺度l選取離心泵葉輪的半徑尺寸，所述特征密度ρ選取離心泵內(nèi)流體介質(zhì)的密度，所述特征速度u選取離心泵葉輪出口處的圓周速度，所述特征時(shí)間t選取離心泵葉輪旋轉(zhuǎn)一周的時(shí)間。

優(yōu)選的，在所述步驟二中，采用sstk-ω湍流模型和kubota空化模型進(jìn)行離心泵內(nèi)全三維非定?？张萘鲃?dòng)的數(shù)值模擬。

優(yōu)選的，在所述步驟二中，選取離心泵的第二個(gè)旋轉(zhuǎn)周期作為表征離心泵空化非定常強(qiáng)度的旋轉(zhuǎn)周期。

優(yōu)選的，在所述步驟二中，以離心泵葉輪每旋轉(zhuǎn)3°作為一個(gè)時(shí)間步長(zhǎng)，將離心泵一個(gè)旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的非定常計(jì)算時(shí)間步數(shù)進(jìn)行120等分。

優(yōu)選的，在所述步驟二中，tn時(shí)刻的特征壓力pn和空泡體積分?jǐn)?shù)αvn分別為：和其中m為離心泵葉輪內(nèi)控制單元總數(shù)，pm為對(duì)應(yīng)控制單元內(nèi)的絕對(duì)壓力值，αvm為對(duì)應(yīng)控制單元內(nèi)的汽相體積分?jǐn)?shù)，vm為對(duì)應(yīng)控制單元的體積，v為離心泵葉輪內(nèi)過流介質(zhì)的體積。

進(jìn)一步優(yōu)選的，調(diào)整所述步驟二中的空化條件，獲得不同空化條件下的ci值，并擬合出不同空化條件下空化數(shù)σ與無量綱系數(shù)ci之間的關(guān)系曲線圖。

與現(xiàn)有技術(shù)中采用能量下降法表征離心泵空化發(fā)展強(qiáng)度相比較，采用本發(fā)明的方法表征離心泵空化非定常強(qiáng)度具有以下有益效果：

本發(fā)明通過建立模型和公式引入體現(xiàn)離心泵非定常強(qiáng)度的無量綱數(shù)ci來表征離心泵在流動(dòng)特證周期內(nèi)的空化發(fā)展程度。在建立模型和公式的過程中通過引入離心泵內(nèi)部空化流場(chǎng)的特征參數(shù)以及流場(chǎng)自身流動(dòng)特征參數(shù)，使最終獲得的無量綱數(shù)ci與流場(chǎng)壓力脈動(dòng)的變化保持一致，直接體現(xiàn)出離心泵內(nèi)部的非定常特性。由于在離心泵空化的初生和發(fā)展過程中，離心泵內(nèi)部非定常特性的變化速度和變化強(qiáng)度都比離心泵外特性的變化更快更精準(zhǔn)，因此采用無量綱數(shù)ci表征離心泵空化發(fā)展強(qiáng)度要比現(xiàn)有技術(shù)中采用能量下降法表征離心泵空化發(fā)展強(qiáng)度更精準(zhǔn)更快速。這樣在離心泵的前期設(shè)計(jì)和試驗(yàn)過程中，通過建立模型和數(shù)值模擬獲得無量綱系數(shù)ci，可以快速和準(zhǔn)確的判斷離心泵內(nèi)部空化的發(fā)生時(shí)間和發(fā)展?fàn)顩r，從而更精準(zhǔn)的對(duì)離心泵結(jié)構(gòu)進(jìn)行優(yōu)化改進(jìn)，提高離心泵實(shí)際應(yīng)用中的空化性能。

附圖說明

圖1是本發(fā)明用于表征離心泵空化非定常強(qiáng)度方法的流程示意圖；

圖2是采用本發(fā)明用于表征離心泵空化非定常強(qiáng)度方法獲得不同空化條件下，無量綱系數(shù)ci與空化數(shù)σ之間的關(guān)系曲線圖；

圖3是采用現(xiàn)有技術(shù)中能量下降法獲得不同空化條件下，離心泵輸出揚(yáng)程h2與空化數(shù)σ之間的關(guān)系曲線圖；

圖4是在數(shù)值模擬過程中不同空化條件下截取的離心泵內(nèi)空化形態(tài)示意圖。

具體實(shí)施方式

下面結(jié)合附圖對(duì)本發(fā)明的技術(shù)方案進(jìn)行詳細(xì)介紹，在本發(fā)明中涉及的部分函數(shù)符號(hào)所表示的含義如下表所示。

結(jié)合圖1所示，確定離心泵旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的特征參數(shù)；建立模型對(duì)離心泵旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的非定常計(jì)算時(shí)間步數(shù)進(jìn)行劃分；進(jìn)行數(shù)值模擬獲取離心泵旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的特征壓力p、空泡體積分?jǐn)?shù)αv和特征壓力脈動(dòng)δp；建立低壓作用特征時(shí)間公式求取低壓作用特征時(shí)間tl，并對(duì)低壓特征時(shí)間tl進(jìn)行無量綱化處理；再以低壓作用特征時(shí)間tl的無量綱化系數(shù)kn作為權(quán)重對(duì)特征壓力脈動(dòng)δp進(jìn)行標(biāo)準(zhǔn)差的求?。蛔詈蠼⒃u(píng)估離心泵空化非定常強(qiáng)度的無量綱公式，獲取表征離心泵空化非定常強(qiáng)度的無量綱系數(shù)ci。

具體步驟如下：

步驟一，確定離心泵旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的特征參數(shù)，包括特征尺度l，特征密度ρ，特征速度u，特征時(shí)間t以及流體介質(zhì)的飽和蒸氣壓pv。其中，特征尺度l選取為離心泵葉輪的半徑尺寸，特征密度ρ選取為離心泵內(nèi)流體介質(zhì)的密度，特征速度u選取為離心泵葉輪出口處的圓周速度，特征時(shí)間t選取離心泵葉輪旋轉(zhuǎn)一周的時(shí)間。

步驟二，建立模型進(jìn)行數(shù)值模擬，在確定的空化條件下獲取離心泵在特定旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的特征壓力脈動(dòng)δp，并計(jì)算特征壓力脈動(dòng)δp的標(biāo)準(zhǔn)差值s。其中，特征壓力脈動(dòng)δp等于特征壓力p與流體介質(zhì)的飽和蒸氣壓pv之間的差值。具體過程為：

首先，建立模型，選取離心泵的一個(gè)旋轉(zhuǎn)周期作為獲得離心泵空化非定常強(qiáng)度的特定旋轉(zhuǎn)周期，并對(duì)該特定旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的非定常計(jì)算時(shí)間步數(shù)進(jìn)行n等分，每一等分的時(shí)間步長(zhǎng)為δt。

優(yōu)選的，本發(fā)明中，采用sstk-ω湍流模型和kubota空化模型進(jìn)行離心泵內(nèi)全三維非定常空泡流動(dòng)的數(shù)值模擬，并采用商用代碼ansyscfx15.0全隱式耦合技術(shù)對(duì)流動(dòng)控制方程組進(jìn)行求解。對(duì)離心泵葉輪流道內(nèi)進(jìn)行六面體網(wǎng)格劃分，離心泵蝸殼采用適應(yīng)性較強(qiáng)的四面體網(wǎng)格，以便準(zhǔn)確捕捉離心泵內(nèi)部流場(chǎng)結(jié)構(gòu)，并通過網(wǎng)格無關(guān)性檢查最終確定網(wǎng)格控制單元數(shù)，節(jié)點(diǎn)數(shù)以及葉輪內(nèi)控制單元數(shù)m。

設(shè)置模型邊界條件，其中入口設(shè)置成總壓進(jìn)口，出口設(shè)置成質(zhì)量流量出口，系統(tǒng)參考?jí)毫υO(shè)置為0atm，空化臨界壓力取常溫下(25℃)流體介質(zhì)的飽和蒸汽壓力，固壁面邊界設(shè)置成無滑移壁面(noslipwall)。定常計(jì)算中動(dòng)靜交界面設(shè)置為凍結(jié)轉(zhuǎn)子(frozenrator)，將收斂的定常計(jì)算的結(jié)果作為非定常計(jì)算的初始場(chǎng)，非定常計(jì)算中動(dòng)靜交界面設(shè)置為瞬態(tài)凍結(jié)轉(zhuǎn)子(transientfrozenrator)。對(duì)離心泵的特定旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的非定常計(jì)算時(shí)間步數(shù)進(jìn)行n等分，并且每一等分的時(shí)間步長(zhǎng)為δt。此外，在求解流動(dòng)控制方程組的過程中控制方程的對(duì)流離散型采用二階高精度格式，時(shí)間項(xiàng)離散格式為二階后向歐拉差分格式，庫朗數(shù)(cfl)下限設(shè)為0.5，上限設(shè)為1以加快每一時(shí)間步數(shù)的收斂，將最大殘差值作為求解收斂的判別標(biāo)準(zhǔn)，收斂精度設(shè)置為10^-4。

優(yōu)選的，在本發(fā)明中，舍棄離心泵的第一個(gè)旋轉(zhuǎn)周期，選取第二個(gè)旋轉(zhuǎn)周期作為表征離心泵空化非定常強(qiáng)度的特定旋轉(zhuǎn)周期，以保證離心泵內(nèi)的流體介質(zhì)進(jìn)入穩(wěn)定的流動(dòng)狀態(tài)。此外，以離心泵葉輪每旋轉(zhuǎn)3°作為一個(gè)時(shí)間步長(zhǎng)，將離心泵特定旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的非定常計(jì)算時(shí)間步數(shù)進(jìn)行120等分。這樣可以提高數(shù)值計(jì)算的時(shí)間分辨率，保證數(shù)值模擬過程的準(zhǔn)確度。

接著，在確定的空化條件下進(jìn)行數(shù)值模擬，即確定離心泵進(jìn)口壓力邊界條件后進(jìn)行數(shù)值模擬。在數(shù)值模擬過程中，獲取離心泵特定旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)tn時(shí)刻的特征壓力pn和空泡體積分?jǐn)?shù)αvn，以及tn時(shí)刻的特征壓力脈動(dòng)δpn。其中，tn＝t0+n·δt，δpn＝pn-pv；t0為非定?？栈鲃?dòng)的起始時(shí)刻，n為整數(shù)且1≤n≤n，m為離心泵葉輪內(nèi)控制單元數(shù)，pm為對(duì)應(yīng)控制單元內(nèi)的絕對(duì)壓力值，αvm為對(duì)應(yīng)控制單元內(nèi)的汽相體積分?jǐn)?shù)，vm為對(duì)應(yīng)控制單元的體積，v為離心泵葉輪內(nèi)過流介質(zhì)體積，即葉輪計(jì)算域。

在本發(fā)明中，由于將離心泵的第二個(gè)旋轉(zhuǎn)周期作為特定旋轉(zhuǎn)周期，且將特定旋轉(zhuǎn)周期等分為120份。因此，t0為離心泵第一個(gè)旋轉(zhuǎn)周期的完成時(shí)刻，即離心泵旋轉(zhuǎn)一周的時(shí)間t；n為整數(shù)且1≤n≤120；pm、αvm和vm是由數(shù)值模擬計(jì)算得出；v是由離心泵的結(jié)構(gòu)參數(shù)決定的。這樣通過數(shù)值模擬計(jì)算，最終可以獲得120個(gè)不同時(shí)刻下的特征壓力pn和空泡體積分?jǐn)?shù)αvn以及相對(duì)應(yīng)的特征壓力脈動(dòng)δpn。

然后，建立低壓作用特征時(shí)間公式，計(jì)算tn時(shí)刻下的低壓作用特征時(shí)間tln，并對(duì)tn時(shí)刻下的低壓作用特征時(shí)間t1n進(jìn)行無量綱化，從而獲得tn時(shí)刻下低壓作用特征時(shí)間t1n的無量綱化系數(shù)kn。其中，tn時(shí)刻下的低壓作用特征時(shí)間公式為：低壓作用特征時(shí)間t1n的無量化方程為：kn＝tln/t。這樣，可以獲得tn時(shí)刻下低壓作用特征時(shí)間t1n的無量綱化系數(shù)kn。

最后，以低壓作用特征時(shí)間t1n的無量綱化系數(shù)kn作為權(quán)重，對(duì)離心泵特定旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的特征壓力脈動(dòng)δpn加權(quán)處理后進(jìn)行標(biāo)準(zhǔn)差計(jì)算，獲得特征壓力脈動(dòng)δpn的準(zhǔn)差值s，其中

步驟三，建立離心泵空化非定常強(qiáng)度的無量綱公式，計(jì)算該空化條件下表征離心泵空化非定常強(qiáng)度的無量綱系數(shù)ci。其中

進(jìn)一步優(yōu)選的，通過調(diào)整步驟二中的空化條件，即改變數(shù)值模擬中設(shè)定的進(jìn)口壓力邊界條件，獲得不同空化條件下離心泵空化非定常強(qiáng)度的無量綱系數(shù)ci，并根據(jù)不同空化條件下空化數(shù)σ與無量綱系數(shù)ci之間的對(duì)應(yīng)關(guān)系擬合出兩者之間的關(guān)系曲線圖，從而對(duì)離心泵空化非定常強(qiáng)度的發(fā)展情況進(jìn)行評(píng)估。

下面選取一款離心泵作為實(shí)驗(yàn)對(duì)象并以純水作為實(shí)驗(yàn)流體介質(zhì)進(jìn)行本發(fā)明表征離心泵空化非定常強(qiáng)度的無量綱系數(shù)ci的計(jì)算，并通過數(shù)值模擬過程中獲取的空化形態(tài)圖與現(xiàn)有技術(shù)中表征離心泵空化強(qiáng)度的能量下降法進(jìn)行比對(duì)。

離心泵的結(jié)構(gòu)參數(shù)如下表所示：

離心泵旋轉(zhuǎn)周期內(nèi)的特征參數(shù)值分別為：特征尺度取葉輪半徑l＝0.155m，特征速度取葉輪出口處的圓周速度u＝8.2m/s,特征時(shí)間取葉輪旋轉(zhuǎn)一周所用時(shí)間t＝0.12s，特征密度取純水密度ρ＝1000kg/m³，流體介質(zhì)的飽和蒸汽壓pv＝3169pa。此時(shí)，將離心泵的特定旋轉(zhuǎn)周期進(jìn)行120份等分后，每一等分的時(shí)間步長(zhǎng)δt＝t/120＝0.001s。另外，在數(shù)值模擬中，對(duì)離心泵葉輪流道內(nèi)進(jìn)行六面體網(wǎng)格劃分，離心泵蝸殼采用適應(yīng)性較強(qiáng)的四面體網(wǎng)格后，通過網(wǎng)格無關(guān)性檢查，最終確定網(wǎng)格控制單元數(shù)為1017321，節(jié)點(diǎn)數(shù)為838520，其中葉輪內(nèi)控制單元數(shù)m為675917。

在數(shù)值模擬中調(diào)整空化數(shù)σ即設(shè)定不同的進(jìn)口壓力邊界條件，獲得對(duì)應(yīng)的無量綱系數(shù)ci。其中，在數(shù)值模擬中設(shè)置與空化數(shù)σ＝0.14對(duì)應(yīng)的進(jìn)口壓力邊界條件時(shí)，獲得對(duì)應(yīng)的無量綱系數(shù)ci＝-6.7；在數(shù)值模擬中設(shè)置與空化數(shù)σ＝0.09對(duì)應(yīng)的進(jìn)口壓力邊界條件時(shí)，獲得對(duì)應(yīng)的無量綱系數(shù)ci＝-3.9；在數(shù)值模擬中設(shè)置與空化數(shù)σ＝0.015對(duì)應(yīng)的進(jìn)口壓力邊界條件時(shí)，獲得對(duì)應(yīng)的無量綱系數(shù)ci＝-1.67。并且根據(jù)空化數(shù)σ與無量綱系數(shù)ci，擬合出空化數(shù)σ與無量綱系數(shù)ci之間的關(guān)系曲線圖，如圖2所示。

此外，在數(shù)值模擬中，采用商用代碼ansyscfx15.0全隱式耦合技術(shù)對(duì)流動(dòng)控制方程組進(jìn)行定常計(jì)算，在湍流模型采用sstk-ω模型且不勾選空化(cavitation)選項(xiàng)的條件下，計(jì)算該離心泵在不發(fā)生空化時(shí)的揚(yáng)程值h1。然后對(duì)空化(cavitation)選項(xiàng)進(jìn)行勾選并且空化模型采用kubota空化模型，通過調(diào)整空化條件，即調(diào)整數(shù)值模擬中的進(jìn)口壓力邊界條件，計(jì)算該離心泵在不同空化條件下的揚(yáng)程值h2，以及揚(yáng)程下降量δh，其中δh＝h2-h1。擬合出該離心泵不同空化條件下，空化數(shù)σ與揚(yáng)程h2之間的關(guān)系曲線圖，如圖3所示。同時(shí)，在數(shù)值模擬過程中，截取不同空化條件下離心泵內(nèi)的空化形態(tài)示意圖，如圖4所示。其中，圖4中的每一幅空化形態(tài)示意圖都同時(shí)對(duì)應(yīng)該空化條件下的空化數(shù)σ、揚(yáng)程下降量δh以及無量綱系數(shù)ci。

由圖2所示的空化數(shù)σ與無量綱系數(shù)ci之間的變化對(duì)應(yīng)關(guān)系可知：當(dāng)離心泵的空化條件發(fā)生變化時(shí)即空化數(shù)σ發(fā)生變化時(shí)，表征離心泵空化非定常強(qiáng)度的無量綱系數(shù)ci立刻伴隨著空化數(shù)σ的變化而變化。而且隨之空化強(qiáng)度的不斷增加，即空化數(shù)σ逐漸變小時(shí)，無量綱系數(shù)ci則逐漸變大并保持增大趨勢(shì)。這樣可以根據(jù)無量綱系數(shù)ci值得變化情況，對(duì)離心泵的空化發(fā)展趨勢(shì)和程度進(jìn)行初步判斷。由圖3所示的空化數(shù)σ與離心泵輸出揚(yáng)程值h2之間的變化對(duì)應(yīng)關(guān)系可知：在空化的發(fā)生和發(fā)展前期，尤其是空化數(shù)σ由0.14減小到0.03階段的過程，離心泵的輸出揚(yáng)程值h2幾乎保持不變即表征離心泵尚未發(fā)生空化，這與離心泵空化發(fā)展的實(shí)際進(jìn)展存在差異，有嚴(yán)重的滯后性。此外，結(jié)合圖4所示，通過觀察離心泵在不同空化條件下的空化形態(tài)示意圖可以直觀發(fā)現(xiàn)，空化數(shù)σ由0.14逐漸減小為0.03的過程中，由于空化強(qiáng)度的增加而引起離心泵葉輪內(nèi)部的空泡體積逐漸變大，其中圖4中符號(hào)1指示的區(qū)域?yàn)榭栈鸬目张荨Ｔ诖似陂g，無量綱系數(shù)ci逐漸由-6.70增大到-2.27快速反映出離心泵空化發(fā)展強(qiáng)度的變化。但是，離心泵的揚(yáng)程下降值δh卻始終顯示為0。當(dāng)空化數(shù)σ達(dá)到0.02時(shí)，揚(yáng)程下降值δh才出現(xiàn)變化表征離心泵進(jìn)入空化初生階段，實(shí)際上此時(shí)離心泵的空化已經(jīng)進(jìn)入發(fā)展階段。

通過對(duì)采用無量綱系數(shù)ci表征空化發(fā)展強(qiáng)度與采用離心泵的揚(yáng)程下降值δh表征空化發(fā)展強(qiáng)度的對(duì)比分析可以很明顯的發(fā)現(xiàn)，無量綱系數(shù)ci可以更快速、更精準(zhǔn)的表征離心泵空化的發(fā)生和發(fā)展進(jìn)度。