br>[0019]
[0020] 在本發(fā)明的范圍內(nèi)，通過將待測量的k空間在至少一個方向上，優(yōu)選在讀取方向 上延長，可W充分使用該關(guān)系。該在讀取方向上可W通過W下方式輕易地得W實(shí)現(xiàn)，即通過 利用讀取梯度延長測量時段來延長在k空間中的讀取行，因此也更早地開始，從而在所希 望的回波時間測量第一原始數(shù)據(jù)組的k空間中屯、。因此可W設(shè)置為，在讀取方向上擴(kuò)大k 空間，特別是通過延長在所施加的讀取梯度中的讀取時段。在唯一的記錄過程中記錄的、優(yōu) 選對稱擴(kuò)展的、所測量的k空間的分量于是可W分別用于原始數(shù)據(jù)組的重建，而無需在讀 取時間窗附近總是存在某些"余地"的情況下值得注意地延長測量時間。在此，當(dāng)然如下構(gòu) 造第一原始數(shù)據(jù)組，即，使用在實(shí)際的k空間中屯、周圍的（具有通常待記錄的沒有擴(kuò)展的k 空間尺寸的）k空間分量。因此，在讀取方向上移動k空間中屯、也移動該整個分量，其中每 次偏移對應(yīng)特定的失相，并且W通過將分量如同在擴(kuò)展的所測量的k空間上方的掩膜一樣 偏移的方式，能夠確定具有特定失相的另外的原始數(shù)據(jù)組。該樣可W在唯一的記錄過程中 測量多個不同的失相級別。
[0021] 根據(jù)本發(fā)明的方法的一種適合的擴(kuò)展在于，通過從失相值中為每個圖像點(diǎn)確定干 擾場值，來確定干擾場圖，對于該失相值存在絕對值上最高的原始數(shù)據(jù)。所確定的原始數(shù)據(jù) 因此也可W用于建立干擾場的場梯度圖，即干擾場圖。為此，將對于其存在原始數(shù)據(jù)組的失 相級別換算成梯度強(qiáng)度，該些失相級作為失相對應(yīng)于該些梯度強(qiáng)度。在按圖像點(diǎn)方式的比 較中，于是每個圖像點(diǎn)與該樣的梯度強(qiáng)度或失相級別對應(yīng)，在該梯度強(qiáng)度或失相級別中，該 圖像點(diǎn)具有絕對值上最高的原始數(shù)據(jù)。在此，當(dāng)然干擾場圖的譜分辨率也隨著存在的原始 數(shù)據(jù)組的數(shù)量而提高，從而為該目的更高數(shù)量的原始數(shù)據(jù)組也是有利的。為確定干擾場或 干擾場梯度，為此當(dāng)然需要回波時間，從而能夠應(yīng)用已知的關(guān)系。
[0022] 該樣確定的干擾場圖可W繼續(xù)用于不同的方面。因此可W設(shè)置為，為準(zhǔn)備隨后利 用磁共振裝置測量目標(biāo)區(qū)域而使用干擾場圖。因此，按照根據(jù)本發(fā)明的方法的磁共振數(shù)據(jù) 組的記錄例如可W為一類定位掃描，其被用于準(zhǔn)備利用磁共振裝置進(jìn)行其它測量，在該其 它測量中可W使用干擾場圖，例如為了實(shí)現(xiàn)在目標(biāo)區(qū)域中的有源勻場（aktivesShimmen)。 另外可W考慮在用于在不同的化合物中結(jié)合的質(zhì)子的信號分離技術(shù)范圍內(nèi)使用干擾場圖。 于是，例如當(dāng)應(yīng)該在磁共振數(shù)據(jù)組上使用Dixon技術(shù)時，可W借助干擾場圖更好地區(qū)分在 水中和在脂肪中結(jié)合的質(zhì)子。當(dāng)然也可W考慮干擾場圖的其它應(yīng)用。
[0023] 在至此描述的類型和方式中，當(dāng)然可W通過重聚相僅再次建立實(shí)際被激勵的自旋 的磁共振信號。因此，如果一些自旋根本沒有通過干擾場被激勵，則仍然保留信號損失。因 此，本發(fā)明的一種優(yōu)選方案在于，利用高頻激勵的改變后的激勵頻率記錄至少一個另外的 原始數(shù)據(jù)組。該方式特別適合于，總是不按層選擇地進(jìn)行激勵，因此不存在層選擇梯度。然 而也可W考慮，例如強(qiáng)烈偏移激勵頻率（激勵的頻率帶的中頻），使得在激勵不同的層時通 過改變激勵頻率激勵的層遠(yuǎn)離實(shí)際要測量的疊層之外，從而很大程度上避免對應(yīng)問題。如 果相鄰的層也被激勵，則必須使用W下方法，其提取與實(shí)際要測量的層對應(yīng)的信號/原始 數(shù)據(jù)。
[0024] 如果在整個目標(biāo)區(qū)域上使用根據(jù)本發(fā)明的方法，其中在圖像空間中為每個圖像點(diǎn) 總是使用所有原始數(shù)據(jù)組的最高信號值，則可能放大在待記錄的對象之外的或基本僅提供 很少信號的區(qū)域中的噪聲，例如在充氣區(qū)域，因?yàn)榭偸鞘褂米罡叩男盘栔?，所W強(qiáng)調(diào)了噪 聲。因此，本發(fā)明的一種有利擴(kuò)展在于，在原始數(shù)據(jù)組中分割對象所對應(yīng)的區(qū)域，并且對于 位于對象外的區(qū)域總是選擇第一原始數(shù)據(jù)組的原始數(shù)據(jù)。分割技術(shù)在現(xiàn)有技術(shù)中已經(jīng)很大 程度上公知，從而可W簡單地定義掩膜，在該掩膜內(nèi)為每個圖像點(diǎn)總是選擇絕對值上最高 的原始數(shù)據(jù)。在掩膜之外，使用第一原始數(shù)據(jù)組的原始數(shù)據(jù)作為磁共振數(shù)據(jù)組，從而避免強(qiáng) 調(diào)噪聲。
[0025] 除了方法之外，本發(fā)明還設(shè)及一種磁共振裝置，其具有為執(zhí)行根據(jù)本發(fā)明的方法 而構(gòu)造的控制裝置。關(guān)于根據(jù)本發(fā)明的方法的全部實(shí)施也可W類似地轉(zhuǎn)用于根據(jù)本發(fā)明的 磁共振裝置，利用該磁共振裝置也能夠獲得本發(fā)明的優(yōu)點(diǎn)。因此，控制裝置特別是具有序列 單元，通過該序列單元能夠控制磁共振裝置的其余部件，特別是梯度線圈和高頻線圈，來實(shí) 現(xiàn)磁共振序列和記錄數(shù)據(jù)。另外，可W設(shè)置重建單元來從原始數(shù)據(jù)中確定磁共振數(shù)據(jù)組。
【附圖說明】
[0026] 從W下描述的實(shí)施例中W及借助附圖得到本發(fā)明的其它優(yōu)點(diǎn)和細(xì)節(jié)。其中：
[0027] 圖1示出了為解釋根據(jù)本發(fā)明的方法的基礎(chǔ)知識的簡圖，
[002引圖2示出了干擾場的可能結(jié)構(gòu)，
[0029] 圖3示出了按照圖2的干擾場的第一原始數(shù)據(jù)組，
[0030] 圖4示出了按照圖2的干擾場的另外的原始數(shù)據(jù)組，
[0031] 圖5示出了根據(jù)本發(fā)明的方法的實(shí)施例的流程圖，
[0032] 圖6示出了用于原始數(shù)據(jù)組的擴(kuò)展的k空間和重建區(qū)域，
[0033] 圖7示出了第一原始數(shù)據(jù)組，
[0034] 圖8示出了利用根據(jù)本發(fā)明的方法得到的對應(yīng)圖7范圍的磁共振數(shù)據(jù)組，W及
[0035] 圖9示出了根據(jù)本發(fā)明的磁共振裝置。
【具體實(shí)施方式】
[0036] 本發(fā)明的基本思路在于，在記錄磁共振數(shù)據(jù)時最終采樣另外的自由度，即失相。該 能夠?qū)崿F(xiàn)顯示遭受特定干擾場或干擾梯度（其也造成失相）的自旋，該能夠借助簡單的、 在一般的磁共振成像中不能應(yīng)用的開頭提到的Seppenwoolde等的文章中的例子來詳細(xì)闡 述。那里嘗試將磁標(biāo)記周圍的引起B(yǎng)0場干擾的失相顯示得比周圍未受干擾的組織更亮。在 利用GRE序列的常規(guī)測量中，在干擾區(qū)域中的磁共振信號顯得比未受干擾的組織更暗，因 為通過干擾場AB(x，y，z)產(chǎn)生附加相位，稱為失相。附加相位可W通過W下公式確定，
[0037]
[003引該將示意性地借助圖1的層選擇而詳細(xì)示出。在此，記錄了相對于時間的梯度。在 時間t= 0時，進(jìn)行高頻激勵。在此，自旋由于層選擇梯度或其梯度力矩G+t+而獲得附加 相位，該附加相位應(yīng)當(dāng)通過梯度力矩G-t-而被重聚相。然而，通過位于從高頻激勵的時間 點(diǎn)t= 0直到回波時間的干擾場1附加形成附加相位，其導(dǎo)致自旋的失相。
[0039] 在Seppenwoolde方法中，現(xiàn)在通過附加梯度（力矩）嘗試抵消該失相，從而使受 干擾的自旋在回波時間TE再次同相。該必然導(dǎo)致通過附加梯度力矩使所有未受干擾的自 旋在回波時刻TE失相。因此，在Seppenwoolde方法中，受干擾的自旋比未受干擾的自旋提 供更高的信號貢獻(xiàn)。因?yàn)榇艠?biāo)記大多明顯小于圖像分辨率，所W干擾場僅在一個或少數(shù)圖 像點(diǎn)周圍產(chǎn)生影響。因此，對于該應(yīng)用可W通過要附加施加的失相梯度總是選擇相同的、事 先測試過的失相級別。
[0040] 然而，根據(jù)本發(fā)明的方法的目的是，生成磁共振數(shù)據(jù)組，在該數(shù)據(jù)組中抵消由磁 干擾形成的失相，從而理想地使每個圖像點(diǎn)的磁共振數(shù)據(jù)重聚相，并且W沒有干擾時呈 現(xiàn)的幅度來顯示。實(shí)踐中出現(xiàn)的特別是由金屬對象或空氣夾雜引起的干擾場具有比在 S巧penwoolde等使用的標(biāo)記/示蹤物明顯更大的尺寸，并且也具有更復(fù)雜的結(jié)構(gòu)。因此，建 議除了常規(guī)磁共振記錄、即不使用附加失相的第一原始數(shù)據(jù)組之外，W不同的失相級別記 錄或確定相同目標(biāo)區(qū)域的另外的原始數(shù)據(jù)組，特別是至少=個另外的原始數(shù)據(jù)組。根據(jù)失 相級別，W該種方式使原始數(shù)據(jù)組中的圖像點(diǎn)再次重聚相，其通過干擾經(jīng)歷負(fù)的、相同的失 相。數(shù)學(xué)上表示失相的相位必須是。Dephase=-。Star。
[0041] 圖2至4對此進(jìn)行詳細(xì)描述。圖2示意性示出了磁干擾場2的圖，示出了如何由 作為干擾對象的、相比其余目標(biāo)區(qū)域（例如組織）具有強(qiáng)烈的磁化率差別的金屬球3產(chǎn)生 該圖。干擾場2現(xiàn)在具有的結(jié)果是，相比于圖3,在記錄圍繞虛線表示的金屬球3周圍的區(qū) 域4中無附加失相的磁共振圖像時，由于自旋的失相而出現(xiàn)信號消失，而在區(qū)域4之外在未 受干擾的區(qū)域5中，在那里未受干擾的自旋提供其通常的磁共振信號。也就是，在圖3中 示意性示出的磁共振圖像最終相當(dāng)于第一原始數(shù)據(jù)組的一個例子，因?yàn)樵摾锊淮嬖诟郊邮?相。在此，區(qū)域5的外邊界6另外也形成對象的外邊界，在示例性呈現(xiàn)的模型中，金屬球3 嵌入在該對象中。
[0042] 圖4現(xiàn)在示意性示出了在引入附加失相時相比圖3的磁共振圖像將出現(xiàn)何種變 化。顯然，在相當(dāng)于另外的原始數(shù)據(jù)