技術特征：

1.一種基于實折射角法的吸收性介質(zhì)的復折射率測量方法，其特征在于：具體包括以下步驟：

步驟S1：一均勻光波作為入射光由空氣垂直入射到頂角為θ的尖劈形的吸收性介質(zhì)的一垂直邊界面上，此時折射到所述吸收性介質(zhì)中的光波的等幅面和等相面相互平行；

步驟S2：所述入射光經(jīng)所述吸收性介質(zhì)的一斜邊界面發(fā)生折射，所述吸收性介質(zhì)中光波的相位波矢和衰減波矢在該斜邊界面上均有切向分量，折射到空氣中的光波為非均勻波，由此建立實折射角和吸收性介質(zhì)復折射率的關系：

$\frac{n^2}{{\sin }^2{\mathrm{\θ}}^{\′}}-\frac{{\mathrm{\κ}}^2}{{\cos }^2{\mathrm{\θ}}^{\′}}=\frac{n_i^2}{{\sin }^2\mathrm{\θ}}$

步驟S3：將所述均勻光由所述垂直邊界面垂直入射頂角分別為θ₁，θ₂的尖劈形的吸收性介質(zhì)，分別測量經(jīng)吸收性介質(zhì)的斜邊界面折射之后的實折射角θ₁′，θ₂′；

步驟S4：結合所述步驟S2中建立的實折射角和吸收性介質(zhì)復折射率的關系，并根據(jù)所述步驟S3測量的實折射角，計算出吸收性介質(zhì)的復折射率的實部和虛部：

$\left\{\begin{array}{c}n=n_i\sqrt{\frac{{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1-{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2}{{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1-{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2}}\\ \mathrm{\κ}=n_i\sqrt{\frac{{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2{\cos }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}-{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}}{{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2-{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1}}\end{array}\right..$

2.根據(jù)權利要求1所述的一種基于實折射角法的吸收性介質(zhì)的復折射率測量方法，其特征在于：所述步驟S2中，建立實折射角和吸收性介質(zhì)復折射率的關系的具體方法如下：

把均勻光的光波E(r,t)＝E(r)e^-iωt，H(r,t)＝H(r)e^-iωt代人麥克斯韋方程，得到光波在吸收性介質(zhì)中滿足如下方程：

$\left\{\begin{array}{c}\▿\×E\left(r\right)=i\mathrm{\ω}\mathrm{\μ}H\left(r\right)\\ \▿\×H\left(r\right)=-i\mathrm{\ω}\widetilde{\mathrm{\ϵ}}E\left(r\right)\end{array}\right.$

$\left\{\begin{array}{c}{\▿}^{2}E\left(r\right)+{\tilde{k}}^{2}E\left(r\right)=0\\ {\▿}^{2}H\left(r\right)+{\tilde{k}}^{2}H\left(r\right)=0\end{array}\right.$

其中為等效復介電常數(shù)，ε為介電常數(shù)，μ為磁導率，σ為電導率，為吸收性介質(zhì)的復折射率，n，κ分別為吸收性介質(zhì)的實部、虛部，k₀為真空中的波矢，為吸收性介質(zhì)中的復波矢，等幅面和等相面的單位矢量分別為q和s，兩單位矢量之間的夾角為ξ＝cos^-1(q.s)，k_s和k_q分別為波的相位常數(shù)和衰減常數(shù)。

吸收性介質(zhì)中的相位常數(shù)、衰減常數(shù)與復折射率的實部、虛部之間的關系如下：

$\left\{\begin{array}{c}{k}_s^2-k_q^2=k_0^2(n^2-{\mathrm{\κ}}^2)\\ 2k_s{k}_{q}cos\mathrm{\ξ}=2n\mathrm{\κ}{k}_0\end{array}\right.$

由于n，κ均不為零，從上式可知，ξ≠π/2，即兩單位矢量不會垂直，計算得到：

$\left\{\begin{array}{c}{N}_s=\frac{k_s}{k_0}=\sqrt{\frac{\sqrt{{(n^2-{\mathrm{\κ}}^2)}^2+{\left(\frac{2n\mathrm{\κ}}{cos\mathrm{\ξ}}\right)}^2}+(n^2-{\mathrm{\κ}}^2)}{2}}\\ N_q=\frac{k_q}{k_0}=\sqrt{\frac{\sqrt{{(n^2-{\mathrm{\κ}}^2)}^2+{\left(\frac{2n\mathrm{\κ}}{\cos \mathrm{\ξ}}\right)}^2}-(n^2-{\mathrm{\κ}}^2)}{2}}\end{array}\right.$

其中，參數(shù)N_s，N_q是光在吸收性介質(zhì)中傳播和衰減的有效折射率。

所述均勻光垂直入射，根據(jù)邊界條件得到進入吸收性介質(zhì)后的光波位：

$\left\{\begin{array}{c}{N}_s=n\\ N_q=\mathrm{\κ}\\ \mathrm{\ξ}=0\end{array}\right.$

所述均勻光由吸收性介質(zhì)折射到空氣中，折射到空氣的實折射角為θ′，根據(jù)邊界條件，由于吸收性介質(zhì)中波的相位波矢和衰減波矢在界面上均有切向分量，則折射波的相位常數(shù)k′_s，衰減常數(shù)k′_q之間的關系如下：

$\left\{\begin{array}{c}{k}_s^{\′2}-k_q^{\′2}=k_0^2{n}_i^2\\ 2k_s^{\′}{k}_q^{\′}{\mathrm{cos\ξ}}^{\′}=0\end{array}\right.$

則折射后的波為非均勻平面波，等幅面單位矢量q′和等相面單位矢量s′之間的夾角ξ′＝π/2，即兩單位矢量相互垂直.

同時根據(jù)邊界條件得到：

$\left\{\begin{array}{c}{k}_{s}sin\mathrm{\θ}={k_s}^{\′}sin{\mathrm{\θ}}^{\′}\\ k_{q}sin\mathrm{\θ}={k_q}^{\′}sin(\frac{\mathrm{\π}}{2}-{\mathrm{\θ}}^{\′})\end{array}\right.$

綜合上式得到：

3.根據(jù)權利要求1所述的一種基于實折射角法的吸收性介質(zhì)的復折射率測量方法，其特征在于：所述步驟S4中，計算所述吸收性介質(zhì)的復折射率的實部和虛部的具體方法如下：

結合實折射角和吸收性介質(zhì)復折射率的關系，得到復折射率實部和虛部之間的關系式：

$\left\{\begin{array}{c}\frac{n^2}{{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}}-\frac{{\mathrm{\κ}}^2}{{\cos }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}}=\frac{n_i^2}{{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1}\\ \frac{n^2}{{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}}-\frac{{\mathrm{\κ}}^2}{{\cos }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}}=\frac{n_i^2}{{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2}\end{array}\right.$

對上式進行推導，計算出所述吸收性介質(zhì)的復折射率的實部和虛部：

$\left\{\begin{array}{c}n=n_i\sqrt{\frac{{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1-{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2}{{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1-{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2}}\\ \mathrm{\κ}=n_i\sqrt{\frac{{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2{\cos }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}-{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}}{{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_2^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2-{\tan }^2{\mathrm{\θ}}_1^{\′}{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_2{\sin }^2{\mathrm{\θ}}_1}}\end{array}\right..$