技術(shù)特征：

1.一種采用雙熱電偶測(cè)量強(qiáng)瞬變流體溫度的方法，其特征在于：

步驟一：選取熱電偶；

選取指標(biāo)是幾何尺寸相同，材料屬性不同；

所述的材料屬性包括熱電偶密度和比熱容；

步驟二：對(duì)選取的熱電偶進(jìn)行校準(zhǔn)，確定熱電勢(shì)和溫度對(duì)應(yīng)關(guān)系；

步驟三：制作雙熱電偶測(cè)量裝置，選取對(duì)應(yīng)的數(shù)據(jù)采集裝置；

制作雙熱電偶的原則是兩個(gè)熱電偶盡可能的接近，但不能接觸和影響流體流動(dòng)；

步驟四：在試驗(yàn)環(huán)境中布置雙熱電偶測(cè)量裝置；

步驟五：利用雙熱電偶裝置對(duì)流場(chǎng)進(jìn)行實(shí)時(shí)測(cè)量，通過(guò)數(shù)據(jù)采集裝置采集兩個(gè)熱電偶的電勢(shì)信號(hào)，并通過(guò)數(shù)模轉(zhuǎn)化為對(duì)應(yīng)的溫度數(shù)字信號(hào)，即得到τ時(shí)刻的溫度測(cè)量值t₁(τ)和t₂(τ)，然后導(dǎo)入到雙熱電偶法瞬態(tài)測(cè)溫后處理程序中，從而得到所測(cè)點(diǎn)的流體溫度隨時(shí)間的變化，實(shí)時(shí)更新流體動(dòng)態(tài)溫度變化；

步驟六：實(shí)際測(cè)量過(guò)程中，當(dāng)出現(xiàn)測(cè)溫異常點(diǎn)時(shí)，若是熱電偶?jí)乃绖t更換新的熱電偶，并重復(fù)步驟二至步驟五；若是流體后處理存在問(wèn)題，確定其是否滿足后處理反推條件，若不滿足則去除異常點(diǎn)，此熱電偶裝置仍應(yīng)用到接下來(lái)的流體溫度動(dòng)態(tài)測(cè)量中。

2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種采用雙熱電偶測(cè)量強(qiáng)瞬變流體溫度的方法，其特征在于：步驟三中所述的兩個(gè)熱電偶之間的間距L與熱電偶的直徑D，滿足L/D＝1.0～3.0。

3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種采用雙熱電偶測(cè)量強(qiáng)瞬變流體溫度的方法，其特征在于：所述的后處理程序基于樣條擬合方法，對(duì)于流體溫度沿時(shí)域的變化曲線，選取若干控制點(diǎn)，控制點(diǎn)之間采用樣條方式擬合，采用局部平均對(duì)流換熱系數(shù)，通過(guò)求解熱電偶的導(dǎo)熱微分控制方程得到兩個(gè)熱電偶的數(shù)值解，并求出數(shù)值解和測(cè)量值的誤差，采用離散牛頓法使誤差最小，則誤差最小時(shí)的流體溫度控制點(diǎn)擬合出來(lái)的每時(shí)刻的流體溫度作為流體溫度輸出。

4.根據(jù)權(quán)利要求3所述的一種采用雙熱電偶測(cè)量強(qiáng)瞬變流體溫度的方法，其特征在于：所述的數(shù)值解通過(guò)如下方式獲得，

非穩(wěn)態(tài)、有內(nèi)熱源的熱電偶導(dǎo)熱微分方程式為：

$\frac{\∂t}{\∂\mathrm{\τ}}=a{\▿}^{2}t+\frac{\stackrel{\·}{\mathrm{\φ}}}{\mathrm{\ρ}c}---\left(1\right)$

其中，t為熱電偶的測(cè)量溫度，τ為測(cè)溫時(shí)刻，a為導(dǎo)熱系數(shù)，為內(nèi)熱源，ρ為熱電偶的密度，c為熱電偶的比熱容；

熱電偶內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻忽略，溫度與空間坐標(biāo)無(wú)關(guān)，故溫度的二階導(dǎo)數(shù)為0，公式(1)化簡(jiǎn)為：

$\frac{dt}{d\mathrm{\τ}}=\frac{\stackrel{\·}{\mathrm{\φ}}}{\mathrm{\ρ}c}---\left(2\right)$

其中熱電偶的內(nèi)熱源為廣義熱源，邊界界面上交換的熱量折算為整個(gè)熱電偶的體積熱源，有：

$\stackrel{\·}{\mathrm{\φ}}V=-Ah(t-t_{\mathrm{\∞}})---\left(3\right)$

其中，V為熱電偶體積，A為熱電偶表面積，h為熱電偶表面對(duì)流換熱系數(shù)，t為熱電偶測(cè)量溫度，t_∞為流體溫度；

將上式(3)帶入簡(jiǎn)化的微分方程(2)有：

$\mathrm{\ρ}cV\frac{dt}{d\mathrm{\τ}}=-hA(t-t_{\mathrm{\∞}})---\left(4\right)$

在τ時(shí)刻，處于加熱狀態(tài)時(shí)，采用雙熱電偶測(cè)量單點(diǎn)溫度，有：

${\mathrm{\ρ}}_1{c}_1{V}_1\frac{{\mathrm{dt}}_1}{d\mathrm{\τ}}=h_1{A}_1\left(t_0\right(\mathrm{\τ})-t_1(\mathrm{\τ}\left)\right)---\left(5\right)$

${\mathrm{\ρ}}_2{c}_2{V}_2\frac{{\mathrm{dt}}_2}{d\mathrm{\τ}}=h_2{A}_2\left(t_0\right(\mathrm{\τ})-t_2(\mathrm{\τ}\left)\right)---\left(6\right)$

其中t₀(τ)為τ時(shí)刻的流體溫度，t₁(τ)、t₂(τ)為τ時(shí)刻兩個(gè)熱電偶的測(cè)量溫度；dt₁/dτ和dt₂/dτ分別為兩個(gè)熱電偶在τ時(shí)刻的溫度隨時(shí)間的變化率，V₁、V₂分別為兩個(gè)熱電偶的體積，并有V＝V₁＝V₂；A₁和A₂分別為兩個(gè)熱電偶的表面積，并有A₁＝A₂＝A；h₁和h₂分別為兩個(gè)熱電偶表面的對(duì)流換熱系數(shù)；ρ₁、ρ₂分別為兩個(gè)熱電偶的密度，c₁、c₂分別為兩個(gè)熱電偶的比熱容；

由于兩個(gè)熱電偶上的努賽爾數(shù)Nu相同，其對(duì)流換熱系數(shù)也相同，即h₁＝h₂＝h，將上述兩式(5)和式(6)作比值得到：

$\frac{{\mathrm{\ρ}}_1{c}_1}{{\mathrm{\ρ}}_2{c}_2}\·\frac{V_1}{V_2}\·\frac{{\mathrm{dt}}_1/d\mathrm{\τ}}{{\mathrm{dt}}_2/d\mathrm{\τ}}=\frac{h_1}{h_2}\·\frac{A_1}{A_2}\·\frac{t_0\left(\mathrm{\τ}\right)-t_1\left(\mathrm{\τ}\right)}{t_0\left(\mathrm{\τ}\right)-t_2\left(\mathrm{\τ}\right)}---\left(7\right)$

化簡(jiǎn)得到：

$t_0\left(\mathrm{\τ}\right)=\frac{{\mathrm{\ρ}}_2{c}_2{\mathrm{dt}}_2/{\mathrm{d\τt}}_1\left(\mathrm{\τ}\right)-{\mathrm{\ρ}}_1{c}_1{\mathrm{dt}}_1/{\mathrm{d\τt}}_2\left(\mathrm{\τ}\right)}{{\mathrm{\ρ}}_2{c}_2{\mathrm{dt}}_2/d\mathrm{\τ}-{\mathrm{\ρ}}_1{c}_1{\mathrm{dt}}_1/d\mathrm{\τ}}---\left(8\right)$

由于假設(shè)熱電偶為常物性參數(shù)，上式(8)中ρ₁、ρ₂、c₁、c₂均已知，t₁(τ)、t₂(τ)為熱電偶的測(cè)量溫度，dt₁/dτ、dt₂/dτ為所測(cè)時(shí)刻的溫度變化率，可通過(guò)差分方法求得，通過(guò)此式(8)求得修正后的流體溫度，即所述的數(shù)值解。