專利名稱：光纖的拉絲張力測(cè)定方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及光纖的制造方法，具體地說，涉及用于正確并且穩(wěn)定地測(cè)定光纖拉絲中的張力的方法。
背景技術(shù)：
一般地，在制造光纖時(shí)，從下端加熱熔融光纖基材后將該熔融變形部延伸成線狀。此外，用熱固化型樹脂或紫外線固化型樹脂等來覆蓋加熱延伸之后獲得的光纖表面。在這樣的加熱延伸方式中，一般將制造光纖稱為‘拉絲’。
在將光纖基材進(jìn)行拉絲來獲得光纖的情況下，如果不管理拉絲時(shí)的張力，則在光纖的傳輸特性、特別是傳輸損失上出現(xiàn)縱向方向的變化，所以需要進(jìn)行管理，以便拉絲時(shí)的張力達(dá)到所需的值。具體地說，需要測(cè)定并控制光纖拉絲時(shí)的張力。
在測(cè)定光纖的張力的情況下，如果使用接觸式的測(cè)定器，則對(duì)光纖造成損傷，所以一般使用非接觸式的測(cè)定器來測(cè)定光纖的張力。
這里，說明光纖的拉絲張力測(cè)定方法。就光纖的拉絲張力的測(cè)定而言，一般的方法是利用拉絲時(shí)的光纖的振動(dòng)。
該方法如下在從測(cè)定的振動(dòng)波形的頻譜峰值中求出基本振動(dòng)數(shù)f后，將該基本振動(dòng)數(shù)代入下述公式(1)來求目標(biāo)張力T。
公式(1)T＝(2·L·f)2·ρ·α上述公式(1)中，L是光纖基材和在光纖上形成第1覆蓋層時(shí)的涂敷模具(第1涂敷模具)之間的距離。而ρ是線密度，α是校正系數(shù)。
另一方面，為了用上述公式(1)來測(cè)定張力T，需要求基本振動(dòng)數(shù)f。作為現(xiàn)有的方法，已知如(日本)特開昭62-137531號(hào)公報(bào)所披露的方法，將振動(dòng)波形進(jìn)行傅立葉變換，由該振動(dòng)數(shù)分量來決定基本振動(dòng)數(shù)。
但是，在特開昭62-137531號(hào)公報(bào)所披露的方法中，在出現(xiàn)基本振蕩數(shù)以外的頻譜峰值的情況下，難以進(jìn)行基本振動(dòng)數(shù)的認(rèn)定。實(shí)際上，由于出現(xiàn)基本振蕩數(shù)的整數(shù)倍振動(dòng)的峰值、以及與基本振蕩數(shù)的整數(shù)倍不對(duì)應(yīng)的峰值，所以必須除去這些峰值的影響。
因此，有如美國(guó)專利5079433號(hào)公報(bào)披露的方法，即從頻譜峰值中尋找基本振動(dòng)和2倍振動(dòng)的關(guān)系。
此外，有如(日本)特開平10-316446號(hào)公報(bào)披露的方法等，即在進(jìn)行初次的峰值振動(dòng)數(shù)檢索時(shí)，例如在預(yù)測(cè)的振動(dòng)數(shù)范圍內(nèi)進(jìn)行包含目標(biāo)值附近的峰值振動(dòng)數(shù)的檢索，在將峰值振動(dòng)數(shù)檢索的中心值移動(dòng)到上次檢測(cè)的峰值振動(dòng)數(shù)的狀態(tài)下，進(jìn)行下次之后的峰值振動(dòng)數(shù)檢索。
但是，美國(guó)專利5079433號(hào)公報(bào)和特開平10-316446號(hào)公報(bào)披露的技術(shù)在噪聲是光纖的基本振動(dòng)數(shù)或接近其整數(shù)倍的振動(dòng)數(shù)的情況下，以及在峰值檢索范圍內(nèi)有噪聲峰值的情況下，有進(jìn)行基本振動(dòng)數(shù)的錯(cuò)誤測(cè)定的危險(xiǎn)。
因此，在以往方法中，無論噪聲的發(fā)生狀況如何，都是通過正確地識(shí)別光纖的基本振動(dòng)數(shù)，來求出正確地測(cè)定光纖的拉絲張力的方式。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明提供一種光纖的拉絲張力測(cè)定方法，在光纖拉絲時(shí)測(cè)定該光纖的振動(dòng)，對(duì)該振動(dòng)波形進(jìn)行振動(dòng)數(shù)解析來求出頻譜分量，根據(jù)該頻譜分量中包含的峰值振動(dòng)數(shù)來決定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)，將該基本振動(dòng)數(shù)換算成所述光纖拉絲中的張力，其特征在于，該方法包括以下步驟從所述頻譜分量中包含的多個(gè)峰值振動(dòng)數(shù)中，將包含使振動(dòng)數(shù)0和第1峰值振動(dòng)數(shù)的間隔、第1峰值振動(dòng)數(shù)和第2峰值振動(dòng)數(shù)的間隔、…、第n-1峰值振動(dòng)數(shù)和第n峰值振動(dòng)數(shù)(n是自然數(shù))的間隔相等的至少兩個(gè)峰值振動(dòng)數(shù)的峰值振動(dòng)數(shù)組作為諧振列組來確定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)的決定；以及根據(jù)確定的該諧振列組中包含的各峰值振動(dòng)數(shù)來決定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)。


本發(fā)明的上述及其他特征和優(yōu)點(diǎn)，根據(jù)添加附圖及下述論述將變得明顯。
圖1是表示應(yīng)用本發(fā)明的一實(shí)施形態(tài)的光纖的拉絲張力測(cè)定方法的一例光纖拉絲裝置的示意說明圖。
圖2是例示本發(fā)明一實(shí)施形態(tài)的求出光纖的拉絲張力時(shí)的各步驟的流程圖。
圖3是例示一例光纖的振動(dòng)波形的波形圖。
圖4是表示對(duì)圖3的波形圖進(jìn)行頻譜解析所得的結(jié)果的波形圖。
圖5是在計(jì)算圖4的波形圖所示的頻譜分量的自相關(guān)后，表示平滑后的結(jié)果的波形圖。
具體實(shí)施例方式
根據(jù)本發(fā)明，提供下述方法(1)一種光纖的拉絲張力測(cè)定方法，在光纖拉絲時(shí)測(cè)定該光纖的振動(dòng)，對(duì)該振動(dòng)波形進(jìn)行振動(dòng)數(shù)解析來求出頻譜分量，根據(jù)該頻譜分量中包含的峰值振動(dòng)數(shù)來決定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)，將該基本振動(dòng)數(shù)換算成所述光纖拉絲中的張力，其特征在于，該方法包括以下步驟從所述頻譜分量中包含的多個(gè)峰值振動(dòng)數(shù)中，將包含使振動(dòng)數(shù)0和第1峰值振動(dòng)數(shù)的間隔、第1峰值振動(dòng)數(shù)和第2峰值振動(dòng)數(shù)的間隔、…、第n-1峰值振動(dòng)數(shù)和第n峰值振動(dòng)數(shù)(n是自然數(shù))的間隔相等的至少兩個(gè)峰值振動(dòng)數(shù)的峰值振動(dòng)數(shù)組作為諧振列組來確定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)的決定；以及根據(jù)確定的該諧振列組中包含的各峰值振動(dòng)數(shù)來決定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)。
(2)如(1)所述的光纖的拉絲張力測(cè)定方法，其特征在于，在確定所述諧振列組時(shí)，計(jì)算所述頻譜分量的自相關(guān)并增強(qiáng)具有等間隔的諧振列關(guān)系的峰值振動(dòng)數(shù)。
(3)如(2)所述的光纖的拉絲張力測(cè)定方法，其特征在于，在計(jì)算所述頻譜分量的自相關(guān)并增強(qiáng)具有等間隔的諧振列關(guān)系的峰值振動(dòng)數(shù)時(shí)，對(duì)自相關(guān)計(jì)算后的數(shù)據(jù)進(jìn)行平滑。
本發(fā)明人鑒于上述各點(diǎn)深入研究的結(jié)果，得到以下的見識(shí)。即在根據(jù)光纖的振動(dòng)波形的頻譜分量中包含的峰值振動(dòng)數(shù)來決定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)時(shí)，首先根據(jù)所述頻譜分量中包含的多個(gè)峰值振動(dòng)數(shù)，通過將包含使振動(dòng)數(shù)0和第1峰值振動(dòng)數(shù)的間隔、第1峰值振動(dòng)數(shù)和第2峰值振動(dòng)數(shù)的間隔、…、第n-1峰值振動(dòng)數(shù)和第n峰值振動(dòng)數(shù)(n是自然數(shù))的間隔相等的至少兩個(gè)峰值振動(dòng)數(shù)的峰值振動(dòng)數(shù)組作為諧振列組來確定，從而將不對(duì)應(yīng)于該諧振列組的非周期的峰值振動(dòng)數(shù)判定為噪聲，從所述峰值振動(dòng)數(shù)組中除去，接著根據(jù)該諧振列組中包含的各峰值振動(dòng)數(shù)來決定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)，從而可正確地求出光纖的基本振動(dòng)數(shù)。
在提取所述諧振列組時(shí)，通過計(jì)算頻譜分量的自相關(guān)，并增強(qiáng)具有等間隔的諧振列關(guān)系的峰值振動(dòng)數(shù)，可以簡(jiǎn)單并可靠地確定所述諧振列組。
而且，在計(jì)算所述頻譜分量的自相關(guān)并增強(qiáng)具有等間隔的諧振列關(guān)系的峰值振動(dòng)數(shù)時(shí)，通過對(duì)自相關(guān)計(jì)算后的數(shù)據(jù)進(jìn)行平滑，可以更簡(jiǎn)單并且可靠地確定諧振列組。
以下根據(jù)附圖來說明本發(fā)明的實(shí)施例。
圖1是表示一例使用本發(fā)明的光纖的拉絲張力測(cè)定方法的光纖拉絲裝置的說明圖。圖1例示的拉絲裝置通過加熱器3從下端部加熱熔融插入到加熱爐1內(nèi)的光纖基材2，將其熔融部延伸，如光纖基材2→光纖4a→1次覆蓋光纖4b→2次覆蓋光纖4c那樣，連續(xù)地制造2次覆蓋光纖4c。
在圖1中，加熱爐1內(nèi)置圓筒形的碳制加熱器3。形成環(huán)形的外徑測(cè)定器5用于測(cè)定送出到加熱爐1外的拉絲之后的光纖4a的外徑。形成細(xì)長(zhǎng)的圓筒形的冷卻器6用于對(duì)通過外徑測(cè)定器5后的光纖4a進(jìn)行冷卻。非接觸式振動(dòng)傳感器7用于在通過冷卻器6后檢測(cè)通過其內(nèi)部的光纖4a的振動(dòng)，例如由激光式位移計(jì)構(gòu)成。第1涂敷模具9用于在通過其內(nèi)部的光纖4a的外周面上涂敷熱固化性樹脂或紫外線固化性樹脂來形成1次覆蓋層。第1覆蓋固化裝置10用于將通過其內(nèi)部的1次覆蓋光纖4b上涂敷的覆蓋樹脂進(jìn)行固化。對(duì)于該第1覆蓋固化裝置10來說，例如在覆蓋樹脂是熱固化性樹脂時(shí)使用加熱式的裝置，而在覆蓋樹脂是紫外線固化性樹脂時(shí)使用紫外線照射式的裝置。第2涂敷模具11和第2覆蓋固化裝置12分別相當(dāng)于上述的第1涂敷模具9和第1覆蓋固化裝置10或?qū)嵸|(zhì)上是相同的裝置。旋轉(zhuǎn)滑輪13是改變行進(jìn)方向的旋轉(zhuǎn)滑輪，以便將通過第2覆蓋固化裝置12后的2次覆蓋光纖4c引導(dǎo)到未圖示的卷取機(jī)。
圖1的光纖拉絲裝置中的張力測(cè)定系統(tǒng)由根據(jù)從非接觸式振動(dòng)檢測(cè)傳感器7和非接觸式振動(dòng)傳感器7輸入的信號(hào)來計(jì)算光纖4a的張力T的張力測(cè)定器8等構(gòu)成。這些機(jī)器例如以非接觸式振動(dòng)傳感器7→第1張力測(cè)定器8來進(jìn)行電連接。
在圖1例示的裝置中，張力測(cè)定器8由個(gè)人計(jì)算機(jī)、程控計(jì)算機(jī)等組成。
使用圖1的光纖拉絲裝置，從光纖基材2開始如下分段并且連續(xù)地制造光纖4a、1次覆蓋光纖4b、2次覆蓋光纖4c等。
加熱爐1內(nèi)以大致恒定速度插入的光纖基材2通過由爐內(nèi)的加熱器3從下端加熱熔融，例如以每1分鐘100m～1500m的速度拉拔該熔融部而變成例如直徑為125μm的極細(xì)的光纖4a。送出到加熱爐1外之后的光纖4a由外徑測(cè)定器5測(cè)定外徑，用冷卻器6進(jìn)行冷卻。
在通過冷卻器6內(nèi)的光纖4a由非接觸式振動(dòng)檢測(cè)傳感器7檢測(cè)了振動(dòng)后，由第1涂敷模具9涂敷樹脂而成為1次覆蓋光纖4b，該1次覆蓋層由第1覆蓋固化裝置10進(jìn)行固化。
通過覆蓋固化裝置10內(nèi)的1次覆蓋光纖4b接受由涂敷模具11進(jìn)行的樹脂涂敷而成為2次覆蓋光纖4c，該2次覆蓋層由第2覆蓋固化裝置12進(jìn)行固化。
進(jìn)而，通過第2覆蓋固化裝置12內(nèi)的2次覆蓋光纖4c經(jīng)由旋轉(zhuǎn)滑輪13由未圖示的卷取機(jī)進(jìn)行卷取。
在參照?qǐng)D1說明的上述例中，配置在規(guī)定位置的非接觸式振動(dòng)檢測(cè)傳感器7檢測(cè)光纖4a的振動(dòng)，從非接觸式振動(dòng)傳感器7輸入了振動(dòng)檢測(cè)信號(hào)的張力測(cè)定器8計(jì)算光纖4a的張力T。
在本發(fā)明中，在用非接觸式振動(dòng)檢測(cè)傳感器來檢測(cè)光纖的振動(dòng)，由張力測(cè)定器來求出基于該檢測(cè)數(shù)據(jù)的光纖張力的情況下，作為具體的一例，采用圖2所示的下述步驟S1～S5。
步驟S1設(shè)定頻譜解析振動(dòng)數(shù)范圍設(shè)定頻譜解析振動(dòng)數(shù)范圍。具體地說，作為張力測(cè)定器8的初始值來設(shè)定。
步驟S2數(shù)據(jù)取入在張力測(cè)定器8中，例如使采樣間隔為幾微秒～幾十微秒，從非接觸式振動(dòng)檢測(cè)傳感器7中取入幾十秒的線位置數(shù)據(jù)，存儲(chǔ)在該幾十秒期間取入的線位置數(shù)據(jù)。
步驟S3FFT運(yùn)算以FFT(快速傅立葉變換)來運(yùn)算線位置數(shù)據(jù)，求出離散數(shù)據(jù)的傅立葉分量。
步驟S4計(jì)算自相關(guān)根據(jù)步驟S3求出的FFT運(yùn)算結(jié)果的頻譜分量中包含的多個(gè)峰值振動(dòng)數(shù)，將包含使振動(dòng)數(shù)0和第1峰值振動(dòng)數(shù)的間隔、第1峰值振動(dòng)數(shù)和第2峰值振動(dòng)數(shù)的間隔、…、第n-1峰值振動(dòng)數(shù)和第n峰值振動(dòng)數(shù)(n是自然數(shù))的間隔相等的至少兩個(gè)峰值振動(dòng)數(shù)的峰值振動(dòng)數(shù)組作為諧振列組來確定。
在確定諧振列組時(shí)，最好是計(jì)算頻譜分量的自相關(guān)并增強(qiáng)具有等間隔的諧振列關(guān)系的峰值振動(dòng)數(shù)，以便可以可靠地確定諧振列組。這里，‘增強(qiáng)’指將與該諧振列組不對(duì)應(yīng)的非周期的峰值振動(dòng)數(shù)判定為噪聲，從所述峰值振動(dòng)數(shù)中除去，而僅保留具有等間隔的諧振列關(guān)系的峰值振動(dòng)數(shù)。
在步驟S4中的自相關(guān)的計(jì)算時(shí)，使用下述公式(2)。
公式(2)ρ(k)=Σi=1n-kx(i+k)·x(i)-x‾0(k)·x‾k(k){Σi=1n-kx2(i)-x‾02(k)}{Σi=1n-kx2(i+k)-x‾k2(k)}]]>其中x‾0(k)=1n-kΣi=k+1nx(i)]]>x‾k(k)=1n-kΣi=1n-kx(i)]]>這里，將光纖的振動(dòng)波形的一例示于圖3，將對(duì)于圖3的振動(dòng)波形進(jìn)行FFT運(yùn)算所得的頻譜分量示于圖4。
具體地說，使用上述公式(2)，所以將圖4的頻譜波形圖所示的頻譜數(shù)據(jù)作為對(duì)于振動(dòng)數(shù)軸離散的數(shù)據(jù)讀取n個(gè)。接著，根據(jù)上述公式(2)來求對(duì)于圖4的振動(dòng)數(shù)軸上配置的第k個(gè)(k是從1至n的整數(shù))數(shù)據(jù)x(k)的自相關(guān)ρ(k)。再有，數(shù)據(jù)數(shù)n是與超過應(yīng)檢測(cè)個(gè)數(shù)的峰值振動(dòng)數(shù)的振動(dòng)數(shù)相當(dāng)?shù)臄?shù)就可以。
將上述步驟S4的圖4的頻譜分量的自相關(guān)計(jì)算結(jié)果示于圖5。再有，計(jì)算自相關(guān)后，最好進(jìn)行數(shù)據(jù)的平滑化，圖5是平滑化后的情況。這里，‘平滑化’指除去振幅小的噪聲分量的影響，平滑化可以按常規(guī)方法來進(jìn)行。將圖5與圖4進(jìn)行比較，與圖4的諧振列組不對(duì)應(yīng)的非周期的峰值振動(dòng)數(shù)被判定為噪聲，從所述頻譜分量中除去，在圖5中僅在與諧振列組相當(dāng)?shù)恼駝?dòng)數(shù)上存在峰值。
步驟S5計(jì)算張力將步驟S4確定的諧振列組的基本振動(dòng)數(shù)(最低的振動(dòng)數(shù)的峰值)決定為光纖的基本振動(dòng)數(shù)f，將其值代入上述公式(1)來求光纖的張力T。
執(zhí)行圖2所示的步驟的結(jié)果是，無論噪聲發(fā)生狀況如何都可大致正確地測(cè)定光纖的拉絲中的張力。
再有，本發(fā)明的實(shí)施形態(tài)不限于圖2的各步驟中示出的具體例，在記述于權(quán)利要求范圍的范圍內(nèi)可自由地變更。例如，只要在步驟S4中確定的諧振列組的峰值振動(dòng)數(shù)的個(gè)數(shù)為兩個(gè)以上，則個(gè)數(shù)可以是任意個(gè)，在步驟S5中，當(dāng)然可以進(jìn)行將步驟S4確定的諧振列組的峰值振動(dòng)數(shù)間隔的平均值決定為光纖的基本振動(dòng)數(shù)f等的變更。
根據(jù)本發(fā)明，在根據(jù)光纖的振動(dòng)波形的頻譜分量中包含的峰值振動(dòng)數(shù)來決定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)時(shí)，首先通過將所述頻譜分量中包含的具有等間隔的諧振列關(guān)系的至少兩個(gè)峰值振動(dòng)數(shù)的組作為諧振列組來確定，將與該諧振列組不對(duì)應(yīng)的非周期的峰值振動(dòng)數(shù)判定為噪聲，從所述峰值振動(dòng)數(shù)的組中除去，接著根據(jù)該諧振列組中包含的各峰值振動(dòng)數(shù)來決定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)，從而可正確地求出光纖的基本振動(dòng)數(shù)。
此外，根據(jù)本發(fā)明，在提取諧振列組時(shí)，通過計(jì)算所述頻譜分量的自相關(guān)來增強(qiáng)具有等間隔的諧振列關(guān)系的峰值振動(dòng)數(shù)，從而可簡(jiǎn)單并可靠地確定諧振列組，其結(jié)果，可以更正確地測(cè)定拉絲中的光纖的張力。
而且，根據(jù)本發(fā)明，在計(jì)算所述頻譜分量的自相關(guān)并增強(qiáng)具有等間隔的諧振列關(guān)系的峰值振動(dòng)數(shù)時(shí)，通過對(duì)自相關(guān)計(jì)算后的數(shù)據(jù)進(jìn)行平滑化，可以更簡(jiǎn)單并可靠地確定諧振列組。
產(chǎn)業(yè)上的利用可能性本發(fā)明的方法通過利用光纖的振動(dòng)波形，可更正確、容易并穩(wěn)定地測(cè)定拉絲中的光纖的張力，所以十分適合于作為管理拉絲時(shí)的張力，減小縱向方向的傳輸特性的變化并穩(wěn)定地制造光纖的方法。
盡管將本發(fā)明與其實(shí)施例一起進(jìn)行了說明，但除了我們特別指定的內(nèi)容之外，本說明的任何細(xì)節(jié)部分都不限定發(fā)明本身，在不超出所附權(quán)利要求范圍所示的發(fā)明的精神和范圍內(nèi)可進(jìn)行寬范圍地解釋。
權(quán)利要求
1.一種光纖的拉絲張力測(cè)定方法，在光纖拉絲時(shí)測(cè)定該光纖的振動(dòng)，對(duì)該振動(dòng)波形進(jìn)行振動(dòng)數(shù)解析來求出頻譜分量，根據(jù)該頻譜分量中包含的峰值振動(dòng)數(shù)來決定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)，將該基本振動(dòng)數(shù)換算成所述光纖拉絲中的張力，其特征在于，該方法包括以下步驟從所述頻譜分量中包含的多個(gè)峰值振動(dòng)數(shù)中，將包含使振動(dòng)數(shù)0和第1峰值振動(dòng)數(shù)的間隔、第1峰值振動(dòng)數(shù)和第2峰值振動(dòng)數(shù)的間隔、…、第n-1峰值振動(dòng)數(shù)和第n峰值振動(dòng)數(shù)(n是自然數(shù))的間隔相等的至少兩個(gè)峰值振動(dòng)數(shù)的峰值振動(dòng)數(shù)組作為諧振列組來確定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)的決定；以及根據(jù)確定的該諧振列組中包含的各峰值振動(dòng)數(shù)來決定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)。
2.如權(quán)利要求1所述的光纖的拉絲張力測(cè)定方法，其特征在于，在確定所述諧振列組時(shí)，計(jì)算所述頻譜分量的自相關(guān)并增強(qiáng)具有等間隔的諧振列關(guān)系的峰值振動(dòng)數(shù)。
3.如權(quán)利要求2所述的光纖的拉絲張力測(cè)定方法，其特征在于，在計(jì)算所述頻譜分量的自相關(guān)并增強(qiáng)具有等間隔的諧振列關(guān)系的峰值振動(dòng)數(shù)時(shí)，對(duì)自相關(guān)計(jì)算后的數(shù)據(jù)進(jìn)行平滑。
全文摘要
一種光纖的拉絲張力測(cè)定方法，在光纖的拉絲時(shí)測(cè)定該光纖的振動(dòng)，根據(jù)該振動(dòng)波形的頻譜分量中包含的峰值振動(dòng)數(shù)來決定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)，將該基本振動(dòng)數(shù)換算成所述光纖的拉絲中的張力，其中，該方法從所述頻譜分量中包含的多個(gè)峰值振動(dòng)數(shù)中，將包含使振動(dòng)數(shù)0和第1峰值振動(dòng)數(shù)的間隔、第1峰值振動(dòng)數(shù)和第2峰值振動(dòng)數(shù)的間隔、…、第n－1峰值振動(dòng)數(shù)和第n峰值振動(dòng)數(shù)(n是自然數(shù))的間隔相等的至少兩個(gè)峰值振動(dòng)數(shù)的峰值振動(dòng)數(shù)組作為諧振列組來確定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)的決定；并根據(jù)確定的該諧振列組中包含的各峰值振動(dòng)數(shù)來決定所述光纖的基本振動(dòng)數(shù)。
文檔編號(hào)G01L5/04GK1457424SQ02800407
公開日2003年11月19日 申請(qǐng)日期2002年2月28日 優(yōu)先權(quán)日2001年2月28日
發(fā)明者仲恭宏, 小林宏之 申請(qǐng)人:古河電氣工業(yè)株式會(huì)社