專利名稱：：具有空間選擇性雙折射減小的漫反射光學膜的制作方法
技術(shù)領域：
：本發(fā)明總體上涉及光學膜及相關(guān)系統(tǒng)和方法。
背景技術(shù)：
：基于漫反射聚合物的光學膜是已知的。例如，除了別的以外，美國專利5，825，543(Ouderkirk等人)和7，057，816(Allen等人)描述了具有設置于另一聚合物材料的連續(xù)雙折射基體內(nèi)的聚合物顆粒分散相的光學膜。所述膜通常通過拉伸在一個或多個方向上取向。選擇分散相顆粒的大小和形狀、分散相的體積分數(shù)、膜厚度和取向的量，以在所得的膜中獲得對所需波長的輻程度的漫反射和總透射。連續(xù)相聚合物與分散相聚合物之間沿特定軸顯著的折射率失配具有使沿該軸偏振的入射光基本上被散射從而導致大量反射的效應。相反，沿其中連續(xù)相聚合物和分散相聚合物的折射率基本上匹配的軸偏振的入射光將以低得多的散射程度鏡面透射或反射。此效應在多個實施例中有述及，這些實施例包括漫反射偏振器和漫反射鏡。對于這些實施例，折射率失配是賴以促進散射的主要因素。相比之下，分散相顆粒的幾何形狀據(jù)說對散射僅具有次要效應。Alien等人的‘816專利還描述了其中第一和第二聚合物材料在形態(tài)學上雙連續(xù)的實施例。Ouderkirk等人的‘543專利描述了向基于漫反射聚合物的共混物光學膜中加入二向色性染料。二向色性染料與某些聚合物體系的組合具有偏振光至不同角度的能力。當以分子方式排列在材料內(nèi)時，二向色性染料能吸收特定偏振的光。較高的二向色性比指示較高的偏振光的能力。美國專利5，217，794(Schrenk等人)描述了一種由設置于另一聚合物材料的連續(xù)基體內(nèi)的與沿兩個軸的波長相比較大的聚合物內(nèi)含物制成的層狀聚合物膜。主體因此包含至少一種聚合物材料在另一聚合物材料的基體內(nèi)的不連續(xù)的層，其中所述聚合物具有不同的折射率。取決于選擇的層厚度，所得多層層狀聚合物主體可基本上反射白光而呈現(xiàn)銀色金屬外觀或可具有虹彩色的帶。美國專利6，096，247(Ulsh等人)討論了壓印各種類型的光學聚合物膜，包括由Ouderkirk等人的’543專利中所公開的類型的兩種或更多種聚合物材料的共混物組成的膜。Ulsh等人使用的熱源據(jù)說用來足夠快地軟化光學膜的表面以使得膜表面軟化而不導致本體膜的光學性質(zhì)的顯著改變。這樣，Ulsh等人的壓印光學膜在體相中呈現(xiàn)與壓印前的光學膜所呈現(xiàn)的那些基本上相同的反射、透射、吸收和折射特性。
發(fā)明內(nèi)容除了別的以外，本文描述了使漫反射光學膜內(nèi)部圖案化的方法，所述方法不需要選擇性地施加壓力，并且不依賴于選擇性地使膜薄化來實現(xiàn)圖案化。因此，在一些情況下，本文論述的內(nèi)部圖案化可在未對膜進行任何選擇性施加壓力和/或未對膜進行任何顯著薄化的情況下而實現(xiàn)。相反，至少一些所公開的方法通過在第二區(qū)中而非在相鄰的第一區(qū)中選擇性地減小分離到光學膜的共混層中的不同的第一和第二相中的至少一種聚合物材料的雙折射而實現(xiàn)圖案化。在其它情況下，內(nèi)部圖案化可以伴有厚度的顯著變化，厚度變化取決于處理條件而為較厚或較薄的。示例性的漫反射光學膜采用其中第一和第二相中的至少一個為連續(xù)相、且與所述連續(xù)相相關(guān)的第一和/或第二聚合物材料在第一區(qū)中雙折射的共混層。選擇性雙折射減小可通過向第二區(qū)審慎地遞送適當量的能量，以便選擇性地加熱其中的共混聚合物材料中的至少一者至足夠高以在該材料中產(chǎn)生減小或消除原有光學雙折射的松弛的溫度來進行。在一些情況下，加熱過程中的高溫可以足夠低和/或可以持續(xù)足夠短暫的時間以保持膜內(nèi)形態(tài)學共混物結(jié)構(gòu)的物理完整性。在這樣的情況下，雖然雙折射減小，但第二區(qū)的共混物形態(tài)基本上不因所述選擇性的熱處理而改變。雙折射的減小可以為部分減小，或其可以為完全減小，在此情況下，在第一區(qū)中為雙折射的一種或多種聚合物材料在第二區(qū)中被賦予光學各向同性。在示例性實施例中，至少部分地通過將光或其它輻射能量選擇性地遞送至膜的第二區(qū)來實現(xiàn)選擇性加熱。光可以包括紫外光、可見光或紅外波長的光或它們的組合。被遞送的光中的至少一些被膜吸收，從而得到所需的加熱，其中所吸收光的量取決于強度、持續(xù)時間和被遞送的光的波長分布、以及膜的吸收特性。這種用于使共混膜內(nèi)部圖案化的技術(shù)與已知的高強度光源和電子可尋址波束控制系統(tǒng)相容，從而允許僅通過適當?shù)乜刂乒馐?無需專用硬件如圖像專用壓印板或光掩模)即在膜中產(chǎn)生事實上任何所需的圖案或圖像。還討論了向所公開的膜中引入吸收劑如合適地吸收的染料或顏料以選擇性地捕集所需波長或波段下的輻射能，所述輻射能如此被遞送以選擇性地加熱所述膜。當所述膜通過多個層的共擠出形成時，這些吸收劑可被選擇性地引入在特定的層中，以控制加熱過程和因此厚度方向上的雙折射減小。如果多個共混層是共擠出的，則至少一個可包含吸收劑而至少一個可不包含吸收劑，或者基本上每一個共擠出的共混層均可包含吸收劑。在其他情況下，可以向構(gòu)造中引入另外的層如內(nèi)部促進層和表層。本專利申請因此特別是，公開了包含自膜的第一區(qū)延伸到第二區(qū)的共混層的光學膜。所述共混層可包含分別分離到不同的第一和第二相中的第一和第二聚合物材料，且所述共混層可在第一和第二區(qū)中具有基本上相同的組成和厚度。所述第一和第二相中的至少一個可為連續(xù)相，且與連續(xù)相相關(guān)的第一和/或第二聚合物材料可在第一區(qū)中是雙折射的，例如在所關(guān)注的波長如633nm下或所關(guān)注的另一波長下，其雙折射率可為至少0.03、或0.05或0.10。所述層可在第一區(qū)中具有第一漫反射特性而在第二區(qū)中具有不同的第二漫反射特性。第一和第二漫反射特性之間的差異基本上不歸因于第一和第二區(qū)之間層的組成或厚度的任何差異。相反，第一和第二漫反射特性之間的差異基本上歸因于第一和第二聚合物材料中的至少一種在第一和第二區(qū)之間的雙折射率差異。在一些情況下，共混層可在第一和第二區(qū)中具有基本上相同的形態(tài)。例如，由于制造中的變量，第一和第二區(qū)中不混溶的共混物形態(tài)(例如如在共混層的顯微照片中所見)可相差不超過第一區(qū)中不同位置處不混溶的共混物形態(tài)的標準變異率。在相同的照射和觀察條件下比較第一漫反射特性(例如R1)和第二漫反射特性(例如R2)。例如，照射條件可指定入射光，例如指定的方向、偏振和波長，例如法向入射非偏振可見光或沿特定的面內(nèi)方向偏振的法向入射可見光。觀察條件可指定例如半球反射率(反射到膜的入射光側(cè)上的半球中的所有光)。如果&和民以百分數(shù)表示，則R2可以與R1差異至少10%、或至少20%或至少30%。作為澄清實例,R1可以為70%，R2可以為60%、50%、40%或更小?；蛘撸琑1可以為10%，R2可以為20%、30%、40%或更大。R1和R2也可以通過采用其比率進行比較。例如，R2A1或其倒數(shù)可以為至少2或至少3。第一相可為分散相，而第二相可為連續(xù)相，例如延伸通過第一和第二區(qū)的部分。或者，第一和第二相可為共連續(xù)相。第一聚合物材料可在第一區(qū)中是雙折射的，并在第二區(qū)中是同等地雙折射的、較低雙折射的或是各向同性的?；蛘?，第一聚合物材料可在第一和第二區(qū)二者中均是各向同性的。第二聚合物材料可至少在第一區(qū)中是雙折射的，并可至少在第二區(qū)中是同等地雙折射的、較低雙折射的或各向同性的。在任何情況下，聚合物中的至少一者優(yōu)選在第二區(qū)中比在第一區(qū)中是較低雙折射的(在一些情況下包括各向同性的)。第一和/或第二漫反射特性的特征可在于，對不同偏振的法向入射光基本上不同的反射率，在這種情況下，光學膜可以在第一和/或第二區(qū)中為漫反射偏振器或包含漫反射偏振器。此外，第一和/或第二漫反射特性的特征可在于，對不同偏振的法向入射光基本上相同的反射率，在這種情況下，光學膜可以在第一和/或第二區(qū)中為漫反射鏡或包含漫反射鏡。此外，第一和/或第二漫反射特性的特征可在于，對不同偏振的法向入射光的高透射和低霧度，在這種情況下，光學膜可以在第一和/或第二區(qū)中為窗樣膜或包含窗樣膜。還討論了制備內(nèi)部圖案化的光學膜的方法。這樣的方法可包括提供具有共混層的膜，所述共混層包含分別分離到不同的第一和第二相中的第一和第二聚合物材料，所述層在所述膜的第一和第二區(qū)二者中均具有第一漫反射特性。所述第一和第二相中的至少一個可為連續(xù)相，且與連續(xù)相相關(guān)的第一和/或第二聚合物材料可在第一區(qū)中是雙折射的，例如，在所關(guān)注的波長如633nm下或所關(guān)注的另一可見、紅外或紫外波長下，其雙折射率可為至少0.03、或0.05或0.10。所述方法可還包括在第二區(qū)中以足以使得第二區(qū)具有不同于第一漫反射特性的第二漫反射特性的量選擇性地加熱膜，所述選擇性加熱的進行可對共混層的外表面無任何顯著的改變?？稍趯Φ诙^(qū)中膜的厚度無任何顯著減小和/或?qū)Φ诙^(qū)中共混層的形態(tài)無任何顯著的改變的情況下進行選擇性加熱。第二漫反射特性可散射給定入射方向和偏振的光比第一漫反射特性散射的少或多。可進行這樣的方法，使得第一和第二漫反射特性之間的差異基本上歸因于所述選擇性加熱所致的第一和第二聚合物材料中的至少一者的雙折射率改變。第二聚合物材料可在第一區(qū)中是雙折射的。第一聚合物材料也可在第一區(qū)中是雙折射的，而選擇性加熱可使得第一聚合物材料在第二區(qū)中是較低雙折射的或各向同性的。作為另外一種選擇或除此之外，選擇性加熱可使得第二聚合物在第二區(qū)中比在第一區(qū)中是較低雙折射的或各向同性的。選擇性加熱可包括在膜的第二區(qū)的至少一部分處引導輻射能，例如激光。本發(fā)明還討論了相關(guān)方法、系統(tǒng)和制品。本發(fā)明的這些方面和其他方面通過下文的詳細說明將顯而易見。然而，在任何情況下都不應將上述
發(fā)明內(nèi)容理解為是對要求保護的主題的限制，該主題僅由所附權(quán)利要求書限定，并且在審查期間可以進行修改。圖1為一卷漫反射光學膜的透視圖，已經(jīng)使該卷漫反射光學膜內(nèi)部圖案化以在膜的不同部分或區(qū)中提供不同的漫反射特性，以便形成標記；圖2為漫射光學膜的共混層的一部分的示意性透視圖；圖2A-C為共混層的一部分的示意性透視圖，示出了共混層中分散相的各種形狀；圖2D為共混層的一些實施方案中可能存在的互穿聚合物網(wǎng)絡(IPN)的示意圖；圖3為圖1的漫反射膜的一部分的示意性剖視圖；圖4為包含內(nèi)部圖案化的另一漫反射膜的一部分的示意性剖視圖；圖5A-J為理想化圖，示出了對于各種內(nèi)部圖案化的漫反射光學膜的不同制造階段，構(gòu)成共混層的兩種不同的聚合物材料中的每一種的各個折射指數(shù)(nx，ny,nz)；圖6為匯總可使用本文針對漫反射光學膜所討論的技術(shù)實現(xiàn)的各種轉(zhuǎn)換的示意圖；圖7為用于選擇性地加熱漫反射光學膜以實現(xiàn)內(nèi)部圖案化的布置方案的示意性側(cè)視圖；圖8A-C為內(nèi)部圖案化的光學膜的不同的第二區(qū)的示意性頂視圖，其上疊加有相對于能形成所描繪區(qū)域的膜的光束可能路徑；圖9A為理想化圖，示出了光束的相對強度與光束傳播進膜中的深度的函數(shù)關(guān)系，其中為三種不同的光學膜給出了三條曲線；圖9B為理想化圖，示出了局部吸收系數(shù)與膜內(nèi)的深度或軸向位置的函數(shù)關(guān)系，其中三條曲線對應于圖9A的三條曲線；和圖10和11為測得的各種漫反射光學膜的透射譜。在這些附圖中，類似的參考標號指代類似的元件。具體實施例方式圖1描繪了已用膜的共混層(圖1中未示出)中至少一種聚合物材料的空間選擇性雙折射減小進行內(nèi)部圖案化或空間定制的漫反射光學膜HO。內(nèi)部圖案化限定了不同的區(qū)112、114、116，這些區(qū)被成形以便形成所示的標記“3M”。膜110示出為卷繞成卷的長柔性材料，因為本文所述的方法有利地與高產(chǎn)的卷對卷方法相容。然而，該方法并不限于撓性卷狀物品，并且可在小件部件或樣品以及非撓性膜和制品上實施?！?M”標記之所以可見，是因為不同的區(qū)112、114、116具有不同的漫反射特性。在所示實施例中，區(qū)112具有第一漫反射特性，而區(qū)114、116具有不同于所述第一漫反射特性的第二漫反射特性。通常但非必需，膜110是至少部分透光的，在這種情況下，區(qū)112、114、116也具有對應于其各自的反射特性的不同透射特性。當然，通常，透射(T)加反射(R)加吸收(A)=100%,或者T+R+A=100%。在研究可以可觀地漫散射所透射和/或反射的光的膜時，記住T可表示半球透射，即所有從膜射出的光在與光源相對的膜側(cè)，而不管其在2的立體角內(nèi)的傳播方向，R可同樣表不半球反射，即所有從膜射出的光在與光源相同的膜側(cè)，而不管其在2立體角的補角內(nèi)的傳播方向。在一些實施例中，所述膜完全由在波長譜的至少一部分上具有低吸收的材料組成。甚至對于那些包含吸收染料或顏料以促進熱傳遞的膜也是如此，因為一些吸收材料在其吸收率方面是波長特異性的。例如，可用的紅外染料在近紅外波長區(qū)域中選擇性地吸收，而在可見光譜中具有非常少的吸收。在光譜的另一端，許多在光學膜文獻中被視為低損耗的聚合物材料確實在可見光譜上具有低損耗，但也在某些紫外波長處具有顯著的吸收。因此，在許多情況下，膜110可以在波長譜的至少有限部分(例如可見光譜)上具有小的或可忽略不計的吸收，在這種情況下，該有限范圍上的反射和透射呈現(xiàn)互補關(guān)系，因為T+R=100%-A,并且由于A小，故T+R^100%。如將在下面進一步說明的，第一和第二漫反射特性各歸因于膜110內(nèi)部的結(jié)構(gòu)特征，而非歸因于施加到膜表面的涂層或其他表面特征。本發(fā)明所公開的膜的此方面使其有利于用于安全用途(如，其中該膜將被有意地施加到產(chǎn)品、包裝或文件上作為真實性的指示物)，因為內(nèi)部特征難以復制或偽造。第一和第二漫反射特性在某些方面不同，這些不同至少在某些觀察條件下是可感知的以便可通過觀察者或通過機器檢測圖案。在一些情況下，可能有利的是使在可見波長下的介于第一反射特性和第二反射特性之間的差別最大化，以使得圖案在大部分觀察和照明條件下對于人類觀察者為明顯的。在其他情況下，可能有利的是在第一和第二漫反射特性之間僅提供細微的差別或提供僅在某些觀察條件下明顯的差別。在任一種情況下，第一和第二反射特性之間的差別優(yōu)選可主要歸因于膜的不同相鄰區(qū)中光學膜的內(nèi)部特征的折射率性質(zhì)差異，而不是可主要歸因于相鄰區(qū)之間的厚度差異。取決于光學膜的設計，區(qū)與區(qū)的折射率差異可產(chǎn)生第一和第二漫反射特性之間的各種差異。在一些情況下，第一特性可以是或可以包括例如在可見波長范圍上或在所關(guān)注的一些其他波長范圍上的最小、最大或平均反射率(或透射率)值，其中所述反射率(或透射率)可針對指定偏振態(tài)的入射束和針對相對于入射束在指定的反射(或透射)方向立體角內(nèi)或在例如膜的入射光側(cè)(或相背側(cè))上半球(231)立體角內(nèi)的反射光(或透射光)測定。對于與第一特性相同的指定入射光和測定條件，第二特性與第一特性的差異可以是具有基本上不同的(無論更大或更小)最小、最大或平均反射率或透射率值。此外，如在窗膜情況下，至少對于一個偏振態(tài)的入射光，第一和第二漫反射特性中的一個可基本上對應于高透射、低散射外觀。因此，舉例來說，在所關(guān)注的波長范圍內(nèi)對于指定的入射光條件(例如指定的方向、偏振和波長，例如法向入射非偏振可見光或沿特定的面內(nèi)方向偏振的法向入射可見光)，區(qū)112中的第一漫反射特性可具有R1峰值或平均反射率。區(qū)114、116中減小的雙折射產(chǎn)生第二漫反射特性，例如在相同的所關(guān)注波長范圍內(nèi)對于相同的指定入射光條件不同的R2峰值或平均反射率。R1和R2在相同的照射和觀察條件下比較，例如，對于指定的入射條件，R1和R2可以膜的入射光側(cè)上的半球反射率量度。如果R1和R2以百分數(shù)表示，則R2可以與R1差異至少10%、或至少20%或至少30%。作為澄清實例，R1可以為70%，R2可以為60%、50%、40%或更小?；蛘?，R1可以為10%，R2可以為20%、30%、40%或更大。R1和R2也可以通過采用其比率進行比較。例如，R2A1或其倒數(shù)可以為至少2或至少3。在一些情況下可能方便的是用如J.Stover,OpticalScattering:MeasurementandAnalysis(光學散射測定和分析)，第二版(SPIE1995)中所述的雙向散射分布函數(shù)(BSDF)來描述漫反射特性，雙向散射分布函數(shù)為垂直于膜平面的極角0和在膜平面中測得的方位角0的函數(shù)。極角因此對應于從膜表面離開的角度。方位角可相對于膜平面中的已知方向來描述，例如拉伸所致的最大或最小取向的面內(nèi)方向、所得的介電張量或折射率主方向，通過測定例如對法向入射光的最大或最小法向背向散射(或漫反射偏振器的最大阻擋態(tài)或通過態(tài))的面內(nèi)軸以函數(shù)方式描述。對于準直偏振光源如激光器，BSDF還為入射光的偏振態(tài)以及入射的極角和方位角的函數(shù)。當在立體角上適當?shù)胤e分時，可自BSDF推導出總反射率R。由于漫反射性的共混物構(gòu)造也可以是部分透射的，故也可在與源相背的膜側(cè)上測定對應的BSDF。在立體角上適當?shù)胤e分將因此推導出總透射T。然后可通過按前面的討論從I中減去R和T來估算總吸收損耗A。在一些情況下，第一和第二漫反射特性可在其反射或透射與角度的依賴性方面不同。例如，第一特性可對法向入射于膜上的給定偏振態(tài)的光具有給定最小、最大或平均反射率或透射率，第二特性可對相同入射條件的光具有相同或相似的反射率或透射率。但隨著入射角增大，第一特性的值可增大而第二特性的值可減小，或者反過來，或者一個特性的值可保持相對恒定而另一個的值顯著地增大或減小。例如，在給定偏振態(tài)的法向入射光的可見波長上，第一和第二漫反射特性可呈現(xiàn)相同或相似的平均反射率，但隨著入射角增大，例如在從法向入射到布魯司特角(Brewster’sangle)的范圍內(nèi)，第一區(qū)(對應于第一漫反射特性)中膜的平均反射率可增大，而第二區(qū)(對應于第二漫反射特性)中膜的平均反射率可減小。在一些情況下，對于至少一些照射條件和觀察條件，第一和第二漫反射特性可具有不同地影響可見光譜的不同部分的漫反射或透射性質(zhì)，且這些光譜差異可由人類觀察者以膜的第一和第二區(qū)之間的顏色差異感知到。例如，層狀聚合物膜可在第一區(qū)中包含雙折射的連續(xù)的第二相而在第二區(qū)中包含具有不同的虹彩的各向同性的連續(xù)相。本發(fā)明特別關(guān)注的是作為至少一個共混層的實質(zhì)性結(jié)果而具有漫反射性的光學膜。共混層由至少兩種不同的透光性聚合物材料組成，在成膜過程中，所述聚合物材料不混溶地混合形成分布在整個層體積或內(nèi)部的微觀結(jié)構(gòu)。在一些情況下，第一聚合物材料可形成共混層中透光性材料的不連續(xù)相或分散相，而第二聚合物材料可形成共混層中透光性材料的連續(xù)相或基體相。在其他情況下，所述聚合物材料可形成透光性材料的共連續(xù)相。注意，雖然共混層的分散相或共連續(xù)相可在本文中被反復地稱為“第一”相而共混層的連續(xù)相可被反復地稱為“第二”相，但標簽“第一”和“第二”通?？筛鶕?jù)需要隨意地分配給任何給定的相。膜的一級反射和透射性質(zhì)由共混層內(nèi)不同聚合物材料的共混物形態(tài)以及這些材料沿膜的主軸的相對折射率決定。例如，如果第一和第二聚合物材料沿給定的面內(nèi)軸具有基本上失配的折射率(例如差異可大于0.05或為至少約0.07或0.1或0.2)，則沿該軸偏振的入射光可基本上被散射，從而導致大量的漫反射。相反，如果第一和第二聚合物材料沿給定的面內(nèi)軸具有基本上匹配的折射率(例如差異可小于0.05或0.03或0.02或0.01)，則沿該軸偏振的入射光可以低得多的散射程度(包括在一些情況下基本上不散射)鏡面透射?？衫眠@些原理來制造廣泛的光學膜，例如漫反射偏振器、漫反射鏡和甚至可具有大量的霧度或可幾乎不或不具有霧度的高透明性膜，即具有窗樣外觀的膜。沿特定軸的折射率的匹配或失配的控制通過選擇合適的聚合物材料(其中的一種、一些或全部應取向或拉伸而發(fā)生折射率變化)和選擇合適的膜加工參數(shù)如膜取向或拉伸的類型(例如單軸、雙軸、有約束、無約束、同時或依次)、沿給定軸取向或拉伸的量以及取向或拉伸過程中的工藝條件實現(xiàn)?？傮w上關(guān)系到漫反射光學膜的設計、制造和使用的其他信息可見于美國專利5，825，543(Ouderkirk等人)、6，179，948(Merrill等人)、6，673，275(Allen等人)和7，057，816(Allen等人)以及美國專利申請公開US2004/0164434(Tabar等人)和US2008/0020186(Hebrink等人)中的一個或多個中?，F(xiàn)在轉(zhuǎn)到圖2，這里我們看到漫反射光學膜210的共混層的一部分的示意性透視圖，該圖揭示所述層/膜的內(nèi)部結(jié)構(gòu)或不混溶的共混物形態(tài)。甚至在其中膜可具有幾乎無霧度或無霧度的高透明性的情況下，即其中其具有窗樣外觀的情況下，我們也稱該膜為漫反射光學膜，只要這樣的膜按本文給出的選擇性加熱技術(shù)源自或可被加工成漫反射或漫透射給定入射方向和偏振態(tài)的光的膜即可。膜210相對于局部x-y-z笛卡爾坐標系示出，其中膜平行于X軸和y軸延伸，z軸垂直于膜而平行于膜的厚度軸。注意，膜210不必是完全平坦的，而可以是彎曲的或者被成形為從平面偏離的，并且甚至在這些情況下，膜的任意小的部分或區(qū)域也可與如所示的局部笛卡爾坐標系相關(guān)。膜210通?？杀灰暈榇韴D1的膜110的區(qū)112、114、116中的任何一個，因為膜110優(yōu)選包含從每一個這樣的區(qū)連續(xù)延伸到下一個的共混層。如所描繪的，膜210包含呈連續(xù)相或基體相212的形式的第一透光性聚合物或其他材料和呈不連續(xù)相或分散相214的形式的第二透光性聚合物或其他材料。取決于光學膜所針對的具體應用，可使用許多不同的材料來制造所公開的光學膜。這樣的材料可包括無機材料，如基于硅的聚合物；有機材料，如液晶；和聚合物材料，包括單體、共聚物、接枝聚合物，以及它們的混合物或共混物。對于給定的應用，材料的確切選擇將由不同的相沿特定軸的折射率中可獲得的所需匹配和/或失配以及所得產(chǎn)品中所需的物理性質(zhì)推進。在其中材料之一以連續(xù)相存在于共混層中的情況下，這樣的材料通常具有在所需的光譜區(qū)域中基本上透明的特征，且這樣的材料理想地至少在本文討論的選擇性熱處理之前呈現(xiàn)雙折射。至少一些本文中所公開的漫反射膜和/或它們的共混層可基本上完全由聚合物材料組成，雖然在一些情況下也可使用非聚合物材料。在一些情況下，可僅使用兩種不同的聚合物材料，但在其他情況下，可使用不止兩種這樣的聚合物材料。通常，用熱塑性材料的可共擠出共混物形成的一類光學膜特別受關(guān)注。使用這些體系時，可形成膜、通過一個或多個拉伸過程取向并卷繞成卷狀料供日后使用。拉伸過程由此至少在一個連續(xù)相中賦予雙折射。熱塑性材料比包含熱固性材料的體系具有明顯的優(yōu)勢，熱固性材料必須在卷繞成卷之前固化。例如，熱塑性材料可允許加工后成形，例如通過熱成形方法。特別有用的熱塑性材料包括包含三維有序結(jié)晶晶胞的微晶疇的半結(jié)晶聚合物。無定形熱塑性材料也可用。所述卷也可在日后進行空間圖案化處理。一些合適使用的材料在例如美國專利5，882，774(Ouderkirk等人)、6，179，948(Merrill等人)、6，673，275(Allen等人)、7，057，816(Allen等人)以及美國專利申請公開US2004/0164434(Tabar等人)和US2008/0020186(Hebrink等人)中有討論。關(guān)于至少在第一區(qū)中雙折射的連續(xù)相，這些參考文獻中描述的各種聚酯以及它們的共聚物特別有用，包括特別是聚對苯二甲酸乙二醇酯(PET)、聚萘二甲酸乙二醇酯(PEN)及PEN和PET的共聚物，尤其是所謂的“coPEN”。關(guān)于至少一種其他相，無論是分散的還是雙連續(xù)的，這些參考文獻中描述的聚苯乙烯、聚丙烯酸酯和聚碳酸酯特別有用。材料的選擇中的另一考慮在于，所得產(chǎn)品理想地含至少兩個不同的相，以在共混層內(nèi)形成可提供所需的散射的微觀結(jié)構(gòu)。這可通過流延來自彼此不混溶的兩種或更多種材料的光學材料實現(xiàn)?；蛘?，如果需要用彼此不混溶的第一和第二材料制備光學材料，且如果第一材料比第二材料具有更高的熔點，則在一些情況下，可能可以在低于第一材料的熔點的溫度下將第一材料的適宜尺寸的顆粒包埋在第二材料的熔融基體內(nèi)。然后可將所得混合物流延成膜，隨后和/或同時取向，以產(chǎn)生取向的光學膜或體。在另一變型中，可使用例如通過酯交換反應的不混溶材料來形成所述不同的相，如果擠出加工時間足夠短且溫度足夠低以保持不混溶的嵌段的話。在又一變型中，可加入第三組分例如另一聚合物如嵌段共聚物或所謂的“增容劑”來幫助控制共混相的界面張力或其他特性以及因此控制共混相的尺寸和形狀分布。在一些情況下，可選擇選定用于所公開的膜中的材料以及這些材料的取向程度，使得成品膜的共混層中的不同材料具有至少一個相關(guān)折射率基本上相等的軸，無論這些材料在膜經(jīng)熱處理的區(qū)中還是在尚未經(jīng)熱處理的區(qū)中。與該軸線相關(guān)的折射率匹配導致在那個偏振平面內(nèi)的光基本上不發(fā)生反射，該軸線通常(但未必)是橫切取向方向的軸線。至少第一材料(例如呈分散相的形式)在拉伸后可呈現(xiàn)與取向方向相關(guān)的折射率減小。如果第二材料(例如呈連續(xù)相的形式)是正的，則第一材料的負應變誘導雙折射具有增大鄰接的相與取向軸相關(guān)的折射率之間的差異的優(yōu)勢，而其偏振面垂直于取向方向的光的反射仍然可忽略不計。如果需要反射偏振器，則取向后，在所關(guān)注的波段例如可見光中，鄰接的相在與取向方向正交的面內(nèi)方向上的折射率之間的差異應小于約0.05,優(yōu)選小于約0.02。呈分散相形式的材料也可能呈現(xiàn)正應變誘導雙折射。但這可通過熱處理加以改變以匹配垂直于另一材料(例如呈連續(xù)相的形式)的取向方向的軸的折射率。熱處理的溫度應不高到使連續(xù)相中的雙折射松弛。分散相中的結(jié)構(gòu)或特征的尺寸也可對散射有顯著影響。如果分散相顆粒太小(例如小于所關(guān)注的介質(zhì)中光的波長的約1/30)和如果每立方波長有許多顆粒，則光學體可以起到介質(zhì)的作用，沿任何給定軸，有效折射率一定程度地介于兩相的折射率之間。在這樣的情況下，散射的光非常少。如果顆粒非常大，則每單位體積的共混層可容納的顆粒數(shù)將變小，光可從顆粒表面鏡面反射，而向其他方向中的漫射或散射非常少。如果此類非常大的顆粒沿X方向和y方向變?yōu)楸P形或變平，則可能發(fā)生虹彩效應(這可能需要或可能不需要)。當顆粒變大時還可達到實際限制，因為光學體的厚度將變得更大且理想的機械性能將受損。對齊后分散相顆粒的尺寸可根據(jù)光學材料的所需用途加以定制。因此，例如，可根據(jù)特定應用中所關(guān)注的電磁輻射的波長來定制顆粒的尺寸，為反射或透射可見輻射、紫外輻射、紅外輻射和微波輻射，需要不同的尺寸。但一般來講，顆粒的長度應大致大于介質(zhì)中所關(guān)注的電磁輻射的波長除以30。在其中光學體待用作低損耗反射偏振器的應用中，顆粒的長度可大于所關(guān)注的波長范圍上的電磁輻射波長的約2倍，優(yōu)選超過所述波長的4倍。顆粒的平均直徑可等于或小于所關(guān)注的波長范圍上的電磁輻射的波長，優(yōu)選小于所需波長的0.5倍。雖然在大多數(shù)應用中，分散相的尺寸為次要考慮因素，但在其中漫反射相對少的薄膜應用中，其將變得更重要。雖然在許多情況下，折射率失配可能是賴以促進散射的主要因素(例如，漫射鏡或偏振器膜可在連續(xù)相和分散相沿至少一個面內(nèi)軸的折射率上具有顯著的失配)，但改變分散相顆粒的幾何形狀也可對散射有影響(例如次要影響)。因此，用于電場的顆粒在折射率匹配和失配方向上的去偏振因素可減小或增大給定方向上散射的量。例如，當分散相沿垂直于取向軸的平面所取的橫截面是橢圓形時(參見例如圖2中的分散相214)，分散相的橢圓形橫截面形狀可有助于背向散射光和前向散射光二者的不對稱漫射。該效應可或增加或減損折射率失配所致的散射的量，但通常對散射的影響較小。分散相顆粒的形狀也可影響自顆粒散射的光的漫射程度。該形狀效應通常小，但將隨著顆粒在垂直于光的入射方向的平面中的幾何橫截面的縱橫比的增大以及顆粒的變大而增大。如果需要漫反射而不是鏡面反射，則常?？扇〉氖鞘狗稚⑾囝w粒的尺寸在一個或兩個互相正交的維度上小于光的若干波長。對于低損耗反射偏振器，膜可由以一系列棒狀結(jié)構(gòu)設置于連續(xù)相內(nèi)的分散相組成，作為取向的結(jié)果，所述棒狀結(jié)構(gòu)具有高的縱橫比，這可通過相對于垂直于取向方向的偏振增大平行于取向方向的偏振的散射強度和色散而增強平行于取向方向的偏振的反射。但分散相的顆?；蚪Y(jié)構(gòu)可具有許多不同的幾何形狀。因此，分散相可以是如圖2A-C中的盤形或細長盤形的，或者是棒形的或球形的。在圖2A中，所描繪的分散相顆粒214a因膜在X方向和y方向上均被顯著取向或拉伸而為盤，但由于y方向上的取向程度更大，故該盤是沿該方向細長的。在圖2B中，所描繪的分散相顆粒214b因膜在X方向和y方向上均被顯著取向或拉伸而為盤，且由于X方向和y方向上的取向程度大致相等，故該盤是基本上對稱的。在圖2C中，所描繪的分散相顆粒214c因膜在X方向和y方向上均被顯著取向或拉伸而為盤，但由于X方向上的取向程度更大，故該盤是沿該方向細長的。預期在其他實施例中，分散相具有大致橢圓形(包括圓形)、多邊形、不規(guī)則形或這些形狀中的一個或多個的組合的橫截面。分散相顆粒的橫截面形狀和尺寸也可隨不同的顆粒而異或隨不同的膜區(qū)域而異(即為從表面到芯的深度的函數(shù))。除連續(xù)相/分散相組合外，構(gòu)成漫反射膜的共混層的不同聚合物可或者以共連續(xù)相關(guān)系排列。關(guān)于共連續(xù)相構(gòu)造的更多細節(jié)可見于例如美國專利7，057，816(Allen等人)中。圖2D描繪了一種共連續(xù)相構(gòu)造，在其中，兩個相(一個以實線示意，另一個以虛線示意)為纖絲狀并形成互穿聚合物網(wǎng)絡(IPN)。所述纖維可以是無規(guī)取向的或是沿給定的軸取向。其他雙連續(xù)體系可包含第一材料的開孔基體(第一相)，第二材料以雙連續(xù)方式(第二相)設置于所述基體的孔內(nèi)。漫反射光學膜的不同相中使用的不同材料沿特定的方向或軸具有不同的折射率，無論是在膜經(jīng)熱處理的區(qū)中還是在尚未經(jīng)熱處理的區(qū)中，使得一些沿這樣的方向或軸偏振的光在相鄰相之間的界面處被反射并集體散射。由于色散效應，材料的折射率(和雙折射率)通常在所關(guān)注的波長范圍中方便的波長下測定，例如，在研究可見波長范圍時于633nm下測定，或在研究紅外頻帶或紫外頻帶時分別于紅外波長或紫外波長下測定?？梢詫⒐不鞂又械谝徊牧?例如，在圖2中，呈連續(xù)相212形式的第一透光性聚合物)對沿主X軸、y軸和z軸偏振的光的折射率分別稱為nix、nly和nlz。x軸、y軸、和z軸可以(例如)對應于材料的介電張量的主方向。通常及出于討論目的，共混層中不同材料的主方向是一致的，但不必總是這樣。將共混層中(與第一材料相鄰的)第二材料(例如，在圖2中，呈不連續(xù)相或分散相214形式的第二透光性聚合物或其他材料)沿相同軸的折射率分別稱為n2x、n2y、n2z。然后將這些材料或相之間沿x方向、沿y方向和沿z方向的折射率差異分別稱為Anx(=nlx-n2x)、Any(=nly-n2y)和Anz(=nlz-n2z)。這些折射率差異的性質(zhì)與共混層的厚度、組成(例如，共混層中第一和第二材料的體積分數(shù))和不混溶共混物形態(tài)(例如，共混層中第一聚合物結(jié)構(gòu)和第二聚合物結(jié)構(gòu)的尺寸、形狀和分布)一起控制這樣的層在給定的區(qū)中的反射和透射特性。例如，如果相鄰相沿一個面內(nèi)方向具有大的折射率失配(Anx大)而沿正交面內(nèi)方向具有小的折射率失配(Any0)，則膜或共混層可以起到法向入射光的漫反射偏振器的作用。就這一點而言，出于本專利申請的目的，漫反射偏振器可被視為強烈地漫反射沿一個面內(nèi)軸(稱為“阻光軸”)偏振的法向入射光而強烈地透射沿正交的面內(nèi)軸(稱為“透光軸”)偏振的此類光的光學體。取決于預期的應用或使用領域，“強烈地反射”和“強烈地透射”可具有不同的含義，但在許多情況下，漫反射偏振器對于阻光軸將具有至少70%、85%、90%或95%的反射率，而對于透光軸將具有至少70%、80%或85%的透射率。這些反射率和透射率值假定包括膜的外表面(空氣/聚合物界面)處的菲涅耳反射效應。就本專利申請的目的而言，如果材料在所關(guān)注的波長范圍(如光譜的UV部分、可見部分、和/或紅外部分中的選定波長或譜帶)上具有各向異性的介電張量，則將該材料視為“雙折射的”材料。換句話說,如果材料的主折射率(如nix、nly、nlz)并非全部相同，則將該材料視為“雙折射的”材料。給定材料或?qū)拥摹半p折射率”因此可指其最大主折射率與其最小主折射率之間的差異，另有指出除外?？珊雎圆挥嫷碾p折射量通常可被略去。就用于漫反射膜的共混層而言，連續(xù)相中的組分材料優(yōu)選具有至少0.03、或0.05或0.10的雙折射率。在一些情況下，可指定任何給定材料或?qū)拥碾p折射率為例如至少0.02、或0.03或0.05。又如，相鄰相可沿兩個面內(nèi)軸均具有大的折射率失配(Anx大且Any大)，在這種情況下，膜或共混層可起到同軸漫射鏡的作用。就這一點而言，出于本專利申請的目的，漫射鏡或鏡樣膜可被視為強烈地漫反射任何偏振的法向入射光的光學體。同樣，取決于預期的應用或使用領域，“強烈地漫反射”可具有不同的含義，但在許多情況下，漫射鏡對于所關(guān)注的波長下的任何偏振的法向入射光將具有至少70%、80%或90%的反射率。在前述實施例的變型中，相鄰相可沿z軸具有折射率匹配或失配(Anz0或Anz大)，并且該失配可以具有與面內(nèi)折射率失配相同或相反的極性或符號。Anz的這種定制在斜入射光的P偏振分量的反射率無論是隨入射角增大而增大、減小還是保持不變中都起關(guān)鍵作用。在另一個實例中，相鄰相可沿兩個面內(nèi)軸都具有顯著的折射率匹配(Anx^Any^0)但沿z軸具有折射率失配(Anz大),在這種情況下,膜或?qū)涌梢云鸬剿^的“P偏振器”的作用，其強烈地透射任何偏振的法向入射光但漸增地反射入射角增大的P偏振光。相鄰相之間沿不同軸的可能的折射率差異、共混層可能的厚度、共混層可能的組成以及共混層可能的形態(tài)有很多排列。因此，可能的漫反射膜及其共混層具有極大的多樣性。包含至少一個共混層的示例性漫反射光學膜在例如美國專利5,825,543(Ouderkirk等人)、6，179,948(Merrill等人)和7，057，816(Allen等人)中公開。形成所述光學膜的共混層中的一個相的至少一種材料在膜的至少一個區(qū)(例如，圖1的區(qū)112、114、116)中是雙折射的。因此，共混層中的第一相可以是雙折射的(即nix關(guān)nly或nix關(guān)nlz或nly關(guān)nlz),或者共混層中的第二相可以是雙折射的(即n2x幸n2y或n2x幸n2z或n2y幸n2z),或者第一相和第二相均可以是雙折射的。此外，一個或多個這樣的相的雙折射至少在一個區(qū)中相對于相鄰區(qū)減小。在一些情況下，一個或多個這些相的雙折射可以減小至零，使得它或它們在一個區(qū)中是光學各向同性的(即nlx=nly=nlz或n2x=n2y=n2z)但在相鄰區(qū)中是雙折射的。在其中兩個相最初均為雙折射的情況下，取決于材料選擇和加工條件，可以將這些相加工成使得僅一個相的雙折射顯著地減小，或者兩個相的雙折射可均減小。示例性的漫反射光學膜由熱塑性聚合物材料組成并可用多種流動處理制造，包括共擠出、膜流延以及膜拉伸或牽伸處理。通常，通過這些多種流動處理中的一種或多種，在這些材料的至少一個連續(xù)相中產(chǎn)生雙折射。參見美國專利6，179，949(Merrill等人)“OpticalFilmandProcessforManufactureThereof(光學膜及其制造方法)”。所述光學膜可通過共擠出如任何前述參考文獻中所述的聚合物而形成。例如，可在加工之前干燥所述聚合物以減少降解，以測量過的比例通過具有根據(jù)需要適宜的過濾器的熔融裝置組件同時進給到擠出機(單螺桿或雙螺桿配置的，施加或不施加真空)中，在模頭歧管中鋪展，通過模頭噴絲孔離開并到達淬火輪上或進入淬火夾輥系統(tǒng)中。可選擇各個層的聚合物以具有合適的流變性，例如熔體粘度，以便通過流動作用，相的尺度適當。例如，增大連續(xù)相粘度對分散相粘度的比率可增加分散相的細長度并使分散相崩解成更小的小滴。可加入附加的增容劑或穩(wěn)定組分以減小各個相之間的界面張力，從而減小小滴在表面張力驅(qū)動下快速回縮到更為球形的形狀或者重新團聚或絮凝回較大顆粒的趨勢。擠出條件，包括溫度、螺桿速度、齒輪泵速率等，選擇為以連續(xù)且穩(wěn)定的方式充分地進料、熔融、混合以及泵送聚合物。用于形成并保持熔融流的溫度可選擇為在將避免在溫度范圍的低端發(fā)生凍結(jié)、結(jié)晶或不當?shù)母邏航低瑫r避免在溫度范圍的高端發(fā)生材料降解的范圍內(nèi)。為產(chǎn)生小尺度相結(jié)構(gòu)，可發(fā)現(xiàn)高剪切速率在加工中特別有利。在許多情況下，由于從熔融流表面(例如模頭，壁)到流動流中心剪切場漸減，故在共混物層的厚度上可見相結(jié)構(gòu)的尺度的漸增梯度。外延流動可影響相尺寸和形狀(共混物形態(tài))。在許多情況下，多個層共擠出是可取的。例如，可以使用光學透明的內(nèi)部促進層(例如芯層或?qū)咏M)或外表層，例如如美國專利6，179，948(Merrill等人)中所述。共混物層還可包含例如用美國專利6，830,713(Hebrink等人)中所述的加工方法形成的多層構(gòu)造的層。在一些情況下，多個交替的層可包含相似的共混物材料。在其他情況下，促進層和共混物層可以交替。然后可形成膜，例如從落鍛模流延到淬火輪上(例如用靜電釘扎)或到淬火夾輥之間等來形成膜，或者可用狹縫式模頭將膜形成到帶上并淬火。如美國專利申請公開US2008/0020186(Hebrink等人)中所述，可在成膜過程中例如通過壓延使膜部分取向。在一些情況下，可以與壓延過程一起使用滾動料堆配置以進一步影響相尺寸和形狀。通常，淬火速率和從膜外表面?zhèn)鳠岬男再|(zhì)可影響所形成的膜的所得共混物形貌。冷卻后，可牽伸或拉伸幅材以產(chǎn)生接近成品的光學膜，詳情可見上述參考文獻。牽伸或拉伸實現(xiàn)以下兩個目標使共混物的相進一步取向和細長化，且取向并賦予至少一個共混層中至少一個相以雙折射。通常，至少一個連續(xù)相以這種方式獲得雙折射，但在一些情況下也可如前所述在成膜步驟過程中賦予雙折射。取向或拉伸可沿橫維方向(例如經(jīng)由拉幅機)、沿縱維方向(例如經(jīng)由長度取向機)或它們的任何組合無論同時還是依次實現(xiàn)。如果僅沿一個方向拉伸，則該拉伸可為“無約束的”(其中膜允許在垂直于拉伸方向的面內(nèi)方向在尺寸上松弛)或“受約束的”(其中膜為受約束的并因而不允許在垂直于拉伸方向的面內(nèi)方向在尺寸上松弛)。如果沿兩個面內(nèi)方向拉伸，則該拉伸可為對稱的(即沿正交的面內(nèi)方向相等)或非對稱的拉伸。不同的拉伸步驟也可不同地影響相，這在例如美國專利6，179,948(Merrill等人)中有進一步描述。或者，膜可以通過間歇工藝進行拉伸。在任何情況下，也都可將后續(xù)或共存牽伸減小、應力或應變平衡、熱定形、和其它處理操作應用至膜。所述漫反射光學膜和膜體還可包含附加的層和涂層，這些層和涂層根據(jù)其光學、力學和/或化學性質(zhì)進行選擇。例如，可在膜的一個或兩個主表面上添加UV吸收層，以保護膜不會發(fā)生由UV光引起的長期降解。附加層和涂層也可包括抗刮涂層、抗撕層和硬化劑。參見(如)美國專利6，368，699(Gilbert等人)。在一些情況下，構(gòu)成漫反射光學膜的組分聚合物材料中的一種、一些或全部的天然吸收性或固有吸收性可以用于吸收性加熱過程。例如，在可見光區(qū)上為低損耗的多種聚合物在某些紫外線波長下具有顯著較高的吸收率。將膜的部分暴露于具有這種波長的光，可以用于選擇性地加熱膜的這種部分。在其他情況下，可向光學膜的各個層中的一些或全部中引入吸收染料、顏料或其他試劑以促進上面提到的吸收性加熱。在一些情況下，這種吸收劑為具有光譜選擇性的吸收劑，由此它們在一個波長區(qū)中吸收而在另一個波長區(qū)中不吸收。例如，本發(fā)明所公開的膜中的一些可以旨在用于可見光區(qū)中，例如，用于防偽安全標簽上或用作液晶顯示器(LCD)設備或其它顯示設備的元件，在這種情況下，可以使用吸收紅外線或紫外線波長而不顯著吸收可見光波長的吸收劑。另外，可向膜的一個或多個選定層或材料中引入吸收劑。例如，膜可包含由光學厚中間層(如層合粘合劑層、一個或多個表層等)分離的兩個不同的共混層，并可向所述共混層中的一個中而非另一個中引入吸收劑，或者可向兩個共混層中均引入吸收劑，但在一個中比另一個中以較高的濃度引入。在另一變型中，共混層可通過多層供料頭共擠出。一種共混物熔融流可包含吸收劑，而另一種共混物熔融流可除不存在吸收劑外都相同。在一種特定的情況下，供料頭中的外層(所謂的PBL)由無吸收劑的熔融流進給。可使用多種吸收劑。對于在可見光譜中操作的光學膜，可以使用在紫外線和紅外線(包括近紅外)區(qū)中吸收的染料、顏料或其它添加劑。在一些情況下，可能有利的是，選擇在下述光譜范圍內(nèi)吸收的試劑，對于所述光譜范圍，膜的聚合物材料具有顯著較低的吸收。通過向漫反射光學膜的選定層或材料中引入這樣的吸收劑，定向輻射可優(yōu)先向所述選定層而非膜的整個厚度上遞送熱。示例性的吸收劑可以是能夠熔融擠出的，以使其能夠被包埋到選定的材料或所關(guān)注的相中。為此，吸收劑優(yōu)選在擠出所需的加工溫度和停留時間下為適當穩(wěn)定的吸收劑。多種可熔融擠出的吸收添加劑可得自多個來源。添加劑可為有機的、無機的或混合物。其可為染料、顏料、納米粒子等等。一些可能的IR染料包括以商品名Epolight得自Epolin，Inc.的鎳、鈀、和鉬基染料中的任何者。其它合適的候選染料包括得自ColorChemInternationalCorp.(Atlanta,Georgia)的Amaplast牌染料。可考慮線性和非線性吸收添加劑。對于其他可能的吸收劑，參見美國專利6，207，260(Wheatley等人)“MulticomponentOpticalBody(多組分光學體)”。在許多情況下，二向色性可阻礙吸收劑的使用。當漫反射光學膜具有最大透射的軸時，用沿該軸偏振的光以輻射方式加工所述膜可能有用。如果二向色性沿取向軸排列吸收軸，且該取向軸為最大反射的軸，則二向色性將減小吸收劑的吸收強度。因此需要非二向色性或弱二向色性吸收劑。另一方面，改善沿最大透射的軸的吸收(例如，漫反射偏振器的通過態(tài))的二向色性將提高吸收劑的有效性?，F(xiàn)在轉(zhuǎn)到圖3，該圖示出了圖1的漫反射光學膜110在區(qū)112和區(qū)116的邊界處的區(qū)域118附近的一部分的示意性剖視圖。在膜110的此展開圖中，可看到分隔區(qū)112與相鄰區(qū)116的窄過渡區(qū)115。取決于加工細節(jié)，這樣的過渡區(qū)可存在或可不存在，如果不存在，則區(qū)116可緊鄰區(qū)112而沒有明顯的居間特征。還可觀察到膜110的構(gòu)造細節(jié)該膜在其相背側(cè)上包含任選的透光層316、318,共混層311設置于層316、318之間。由于所述外層，共混層311的所有部分均在膜110的內(nèi)部。但如果略去層316、318中的一個或二者，共混層311的所有內(nèi)部部分(即除層311的外主表面中的一個或二者之外)將仍在膜110的內(nèi)部。在任何情況下，共混層311均優(yōu)選包含排列到整個層體積上至少兩個不同的相中的至少兩種(在一些情況下正好兩種)不同的聚合物材料，共混層311如圖所示以側(cè)向或橫向方式從區(qū)112連續(xù)地延伸到相鄰區(qū)116，即便給定相的顆?；蚱渌芗s束部分可能僅局限于一個區(qū)中而非從一個區(qū)延伸到下一個。層311因此包含呈連續(xù)相或基體相312的形式的第一透光性聚合物或其他材料和呈不連續(xù)相或分散相314的形式的第二透光性聚合物或其他材料。第一和第二材料中的至少一者在區(qū)112中是雙折射的。第一和第二材料在其相應的第一和第二相中的組合通過散射各相邊界處的光而在區(qū)112中提供第一漫反射特性。區(qū)115、116先前可能具有與區(qū)112相同的漫反射特性，但已由以足以減小或消除區(qū)116中第一和第二材料中的至少一者的雙折射而同時保持它或它們在區(qū)112中的雙折射的量施加于其上的選擇性加熱而加工。在一些情況下，所述熱也可足夠低以保持經(jīng)處理的區(qū)116中共混層的結(jié)構(gòu)完整性，即共混層的整個體積上第一和第二材料的共混物形態(tài)的結(jié)構(gòu)完整性。區(qū)116中一種或多種材料雙折射的減小可能是造成區(qū)116的第二漫反射特性的主要原因，所述第二漫反射特性不同于區(qū)112的第一漫反射特性。如圖所示，膜110在區(qū)112中具有特征厚度dl、d2，而在區(qū)116中具有特征厚度dl’、d2’。厚度dl、dl’為在各自的區(qū)中從膜的前外表面到膜的后外表面測定的物理厚度。厚度d2、d2’為從共混層311的位置最靠近膜的前表面的外主表面到共混層311的位置最靠近膜的后表面的相背主表面測得的物理厚度。因此，如果希望比較區(qū)112中膜110的厚度與區(qū)116中膜的厚度，則可以選擇比較dl與dl’或者d2與d2’，具體取決于哪一種測定更方便。在大多數(shù)情況下，dl和dl’之間的比較可以很好地產(chǎn)生與d2和d2’之間的比較基本上相同的結(jié)果(成比例地)。(當然，在其中外層316、318被略去的情況下，dl和d2變?yōu)橄嗤?。但如果存在顯著的偏差，例如如果一個或兩個層316、318從一處到另一處有顯著的厚度變化而在基礎的共混層中無對應的厚度變化，或者反過來，則可能可取的是使用d2和d2’參數(shù)，因為它們更能代表不同區(qū)中的整體膜厚，特別是在其中外層316、318與共混層相比對膜的漫反射特性具有較小影響的情況下。當然，對于含兩個或更多個不同的共混層的光學膜，任何給定共混層的厚度也可以沿z軸從此類層的后主表面到前主表面的距離來量度和表征。該信息在比較不同區(qū)112、116中膜110的物理特性的更深入分析中可能變得重要。如前面所提到的，區(qū)116已經(jīng)用選擇性加熱處理使得共混層311中至少一種材料或一個相相對于相鄰區(qū)112中其雙折射失去其一些或全部雙折射，以便區(qū)116因光在共混層的不同相之間的界面處散射而呈現(xiàn)出不同于區(qū)112的漫反射特性的漫反射特性。選擇性加熱過程可不涉及對區(qū)116選擇性地施加壓力，這可使得膜基本上沒有厚度變化(無論使用參數(shù)dl/dl’還是參數(shù)d2/d2’)。例如，膜110在區(qū)116中的平均厚度與在區(qū)112中的平均厚度的偏差可不超過區(qū)112中或未經(jīng)處理的膜中觀察到的厚度的正常變異率。因此，在區(qū)112中或者在對區(qū)116進行熱處理之前膜的涵蓋區(qū)112和區(qū)116的一部分的區(qū)域上，膜110可表現(xiàn)出為Ad的厚度變異率(無論dl還是d2)，且區(qū)116的空間平均厚度dl’、d2’與區(qū)112中的空間平均厚度dl、d2(分別)之間的差異可不超過Ad。參數(shù)Ad可表示例如厚度dl或d2的空間分布中的一個、兩個或三個標準偏差。在一些情況下，區(qū)116的熱處理可給區(qū)116中膜的厚度帶來某些變化。這些厚度變化可源于，例如，構(gòu)成光學膜110的不同材料的局部收縮和/或膨脹，或者可源于一些其他熱誘導現(xiàn)象。但在對經(jīng)處理的區(qū)116的漫反射特性的影響上，與所述經(jīng)處理的區(qū)中雙折射的減小或消除起到的主要作用相比，這種厚度變化(如果其發(fā)生)僅起到次要作用。另外應當注意，在多種情況下，可能有利的是在實現(xiàn)內(nèi)部圖案化的選擇性熱處理期間保持膜邊緣承受張力，以便避免膜起皺，或出于其它原因。所施加張力的量和熱處理的細節(jié)也可以導致處理區(qū)中的某些量的厚度變化。如其他地方討論過的，在一些情況下，即使在熱處理過程中事實上未對區(qū)116選擇性地施加壓力，經(jīng)處理的區(qū)116中膜110的厚度(即dl’或d2’)也可一定程度地不同于未經(jīng)處理的區(qū)112中膜的厚度。因此，圖3描繪的dl’略微不同于30dl，d2’略微不同于d2。還為具有一般性而示出了過渡區(qū)115，以示出作為選擇性熱處理的結(jié)果在膜的外表面上可能存在“凸起”或其他可檢測的人工痕跡。但在一些情況下，該處理可能未在相鄰的經(jīng)處理的區(qū)和未經(jīng)處理的區(qū)之間導致可檢測的人工痕跡。例如，在一些情況下，在區(qū)間的整個邊界上滑動其手指的觀察者可能在區(qū)間未檢測到隆起塊、脊或其它物理人工痕跡。在一些情況下，經(jīng)處理的區(qū)和未經(jīng)處理的區(qū)之間的厚度差異在光學膜的整個厚度上可能是不成比例的。例如，在一些情況下，可能的是，在經(jīng)處理的區(qū)和未經(jīng)處理的區(qū)之間，外表層具有相對較小的厚度差異(以變化百分數(shù)表示)，而在相同的區(qū)之間，一個或多個內(nèi)部共混層可能具有較大的厚度差異(也以變化百分數(shù)表示)。圖4示出了包含內(nèi)部圖案化的另一漫反射光學膜410的一部分的示意性剖視圖。膜410包含光學厚外表層416、418和夾在所述表層之間的中心共混層411。共混層的所有部分均在膜410內(nèi)部。(在替代的實施例中，可略去一個或兩個表層，在這種情況下，共混層的一個或兩個主表面可變成暴露于空氣介質(zhì)。)共混層411包含至少第一和第二不同的材料，所述材料在整個層411中分布在不同的第一和第二相(例如，連續(xù)相和分散相，或共連續(xù)相)中，且第一和第二材料或第一和第二相中的至少一者在膜的至少一些區(qū)或區(qū)域中是雙折射的。共混層中不同的相至少在膜的第一未經(jīng)處理的區(qū)422中提供第一漫反射特性。膜410已在相鄰區(qū)420、424中被選擇性地加熱(未選擇性地向這些區(qū)施加任何壓力)，以便提供不同于所述第一漫反射特性的第二漫反射特性，所述第二漫反射特性也與從共混層內(nèi)部的不同的相散射的光相關(guān)。漫反射特性的這些差異可以未經(jīng)處理的區(qū)和經(jīng)處理的區(qū)之間在反射和/或透射的光中虹彩、亮度和/或漫射率或霧度的差異呈現(xiàn)給觀察者，且這些差異也可取決于光的偏振態(tài)，例如斜入射光的s偏振分量對p偏振分量。這些性質(zhì)的差異也可隨入射角和/或觀察角以及入射光和/或觀察到的光的偏振態(tài)而改變或偏移。膜410在區(qū)420、422、424中可具有基本上相同的膜厚度，或者膜厚度可在這些區(qū)之間有一定程度的變化，但所述區(qū)之間的膜厚度差異不是造成第一和第二漫反射特性之間的差異的主要原因。區(qū)420、422、424形成圖案，該圖案位于膜內(nèi)部，如層416中的交叉陰影線所示。該交叉陰影線指出，共混層411的那些區(qū)域中至少一種材料或一個相，與其在區(qū)422中或其他未經(jīng)處理的區(qū)中的雙折射相比，具有減小的雙折射(包括零雙折射)?，F(xiàn)在將注意力轉(zhuǎn)到圖5A-J的理想化圖上。這些圖有助于說明對漫反射光學膜進行圖案化的過程。它們也有助于分別說明未經(jīng)處理的區(qū)和經(jīng)處理的區(qū)中第一和第二漫反射特性的一些不同的可能組合以及它們?nèi)绾螌崿F(xiàn)。為說明起見，可將光學膜的未經(jīng)處理的區(qū)和經(jīng)處理的區(qū)二者的漫反射特性分類為下述三種類型之一鏡樣漫反射特性、窗樣漫反射特性和偏振器樣漫反射特性。鏡樣漫反射特性對法向入射光的所有偏振態(tài)表現(xiàn)出高的漫反射率(例如，在一些情況下，高于50%、60%、70%、80%、90%、95%或99%)，窗樣漫反射特性對法向入射光的所有偏振態(tài)表現(xiàn)出低的反射率(例如，在一些情況下，低于20%、10%、5%、3%或1%)，偏振器樣漫反射特性對一個偏振態(tài)的法向入射光表現(xiàn)出高的漫反射率(例如，在一些情況下，高于50%、60%、70%、80%、90%、95%或99%)，而對不同偏振態(tài)的法向入射光表現(xiàn)出低的漫反射率(例如，在一些情況下，低于30%、20%、10%、5%、3%或1%)。(或者，可以一個偏振態(tài)相對于另一偏振態(tài)的反射率差異來表示漫反射偏振器樣特性。)讀者應記住，本文所討論的與漫反射光學膜或共混層相關(guān)的反射率值可包括或可不包括外部空氣/聚合物界面處的菲涅耳反射。例如，在一些高反射率情況下，這些值可能包括表面的貢獻，但在一些低反射率情況下，這些值可能不包括表面反射。包括外部空氣/聚合物表面的貢獻的反射率可用浸沒在空氣中的裸膜以常規(guī)方式測定，而不包括空氣/聚合物表面的貢獻的反射率可用折射率匹配液和已知反射率的覆蓋層測定并從測定結(jié)果減去該已知反射率。這些不同特性的邊界或極限(例如，何為“高”漫反射率以及何為“低”漫反射率)以及它們之間的區(qū)別可取決于最終應用和/或系統(tǒng)要求。例如，對所有偏振態(tài)表現(xiàn)出中等水平漫反射率的漫反射光學膜或其共混層對于一些應用而言可被視為漫射鏡，而對其他應用而言可被視為窗。類似地，對法向入射光的不同偏振態(tài)提供適度不同水平的漫反射率的漫反射光學膜或其共混層，對于一些應用而言可被視為漫射偏振器，對于另一些應用而言可被視為漫射鏡，而對于再有一些應用而言可被視為窗，具體取決于確切的反射率值以及給定最終應用對不同偏振態(tài)的反射率差異的敏感度。除非另外指明，否則反射鏡、窗、和偏振器類別專門用于垂直入射光。本文讀者應當理解，斜角特性與光學膜在垂直入射下的特性在一些情況下可能相同或相似、并且在其它情況下可能極度不同。在圖5A-J的曲線圖中的每一個中，相對折射率“n”繪制于豎軸上。在水平軸上，為表征兩相共混層的六個折射率中的每一個提供了位置或標志“l(fā)x”、“l(fā)y”和“l(fā)z”表示第一材料或第一相沿X軸、y軸和z軸的折射率,其在上文中稱為nlx、nly和nlz。同樣,“2x”、“2y”和“2z”表示第二材料或第二相沿X軸、y軸和z軸的折射率，其在上文中稱為n2x、n2y和n2z。應當回顧，至少關(guān)于共混層的材料或相使用的術(shù)語“第一”和“第二”通常可根據(jù)需要隨意地分配給任何給定的材料或相。因此，圖5A-J中的每一個可至少以兩種不同的方式解釋，例如與折射率nix、nly和nlz相關(guān)的第一材料和第一相可為連續(xù)相，而與折射率n2x、n2y和n2z相關(guān)的第二材料和第二相可為分散相或共連續(xù)相；或者與折射率nix、nly和nlz相關(guān)的第一材料和第一相可為分散相或共連續(xù)相，而與折射率n2x、n2y和n2z相關(guān)的第二材料和第二相可為連續(xù)相。因此，在圖5A-J的以下討論中，使用第一和第二材料的描述僅出于示意的目的，相反的情況隱含在本討論中。圖中的菱形符號()表示材料在第一處理階段中的折射率。此第一階段可以對應于下述聚合物層，該聚合物層(例如)已被擠出并且驟冷或澆鑄到澆鑄輪上、但仍未被拉伸或者說是取向。圖中的空心(未填充)圓形符號(〇)表示材料在晚于第一階段的第二處理階段中的折射率。第二階段可對應于已被拉伸或以其他方式取向成通過從共混層中第一和第二相之間的界面散射光而漫反射光的光學膜的共混層。圖中的小填充圓形符號或點()表示材料在晚于第一階段和第二階段的第三處理階段中的折射率。第三階段可對應于擠出和取向后已被選擇性地熱處理的光學膜，這將在下面進一步討論。這種熱處理通常限于膜的一個或多個特定部分或區(qū)，其稱為處理區(qū)。通過比較給定圖中的各種符號的豎直坐標，本文讀者可易于確定有關(guān)光學膜、其制造方法、以及其經(jīng)處理部分和未處理部分的光學特性的大量信息。例如，本文讀者可確定一種或兩種材料或者一個或兩個相在選擇性熱處理之前或之后是否是雙折射的，雙折射是單軸的還是雙軸的，以及雙折射率是大還是小。讀者還可從圖5A-J確定對于三個加工階段(流延狀態(tài)、拉伸狀態(tài)和處理狀態(tài))中的每一個，兩個層之間的折射率差異Anx、Any、Anz中的每一個的相對大小。如上面所討論的，內(nèi)部圖案化的成品漫反射光學膜的前體制品可以是聚合物材料的流延幅材。流延幅材可與成品膜具有相同的層數(shù)，包括至少一個厚共混層，且這些層可由與成品膜中使用的那些相同的聚合物材料組成，但流延幅材較厚且其層(包括厚共混層的不同相)通常是各向同性的。然而在一些情況下(圖中未示出)，澆鑄過程本身可以在材料中的一種或多種中賦予一定程度的取向或雙折射。圖5A-J中的菱形符號表示流延幅材中兩種聚合物材料的折射率，所述流延幅材在后續(xù)的拉伸工序后變?yōu)槁瓷涔鈱W膜的共混層中的第一相和第二相。拉伸后，所述材料中的至少一種變?yōu)槿∠蚝碗p折射的，并形成取向的(但仍未圖案化的)漫反射光學膜。這在圖5A-J中通過開口圓示出，所述開口圓可以從其由菱形符號表示的相應初始值進行豎直移位。例如，在圖5A中，拉伸工序提高第二材料或第二相沿X軸的折射率，但降低其沿y軸和z軸的折射率。這樣的折射率偏移可以通過沿X軸適當?shù)貑屋S拉伸正雙折射聚合物材料同時允許膜沿y軸和z軸在尺寸上松弛來獲得。在圖5B-D中，拉伸工序提高第一材料或第一相沿X軸和y軸的折射率，但降低其沿z軸的折射率。這樣的折射率偏移可以通過沿X軸和y軸適當?shù)仉p軸拉伸正雙折射聚合物材料來獲得。在圖5E中，拉伸工序提高第一聚合物材料或第一相沿X軸的折射率、降低其沿z軸的折射率并保持沿I軸大致相同的折射率。在一些情況下，這種折射率偏移可以通過沿X軸比沿I軸使用更高拉伸程度地沿X軸和y軸不對稱地雙軸拉伸正雙折射聚合物材料來獲得。在其它情況下，這可以大致通過下述方式獲得沿X軸單軸拉伸，同時在y軸上約束膜(受約束的單軸拉伸)。注意，在圖5B-E中的每一個中，處于取向但未經(jīng)處理狀態(tài)(開口圓)的第一材料是雙折射的，因為對應nix、nly和nlz的開口圓中的至少兩個具有不同的折射率n值。在這些所示實施例中，第二聚合物材料在拉伸之后保持各向同性，這由對應流延狀態(tài)以及對應取向但未經(jīng)處理狀態(tài)的相同折射率值(n2x=n2y=n2z)指示。在形成第一和第二材料排列到共混層的第一和第二相中以提供第一漫反射特性的至少部分地雙折射的漫反射光學膜之后，即可對所述膜進行上面討論的選擇性加熱了。加熱在鄰近光學膜的第一區(qū)的第二區(qū)中選擇性地進行，并且被定制為選擇性地部分或全部熔融和解取向共混層中的至少一種雙折射材料，以便減小或消除第一和第二相中的至少一個中的雙折射而不改變其在第一(未經(jīng)處理的)區(qū)中的雙折射。在一些情況下，也可進行選擇性加熱來保持第二區(qū)中第一和第二相的結(jié)構(gòu)完整性或共混物形態(tài)。如果經(jīng)處理的第二區(qū)中的雙折射相全部(即，完全)解取向，則該雙折射相將返回到(例如流延幅材的)各向同性狀態(tài)。這可在圖5B-D中看到，其中熱處理使得第一材料或第一相的折射率(參見與nlx、nly和nlz相關(guān)的小黑點)回復至其在流延幅材狀態(tài)下的數(shù)值(參見對應相同折射率nlx、nly和nlz的菱形符號)。應當回顧，菱形符號表示各向同性狀態(tài)(例如流延幅材)下材料或相的折射率，小黑點表示內(nèi)部圖案化的成品膜中經(jīng)處理的區(qū)或經(jīng)選擇性地加熱的區(qū)中材料或相的折射率，而開口圓表示內(nèi)部圖案化的成品膜的未經(jīng)處理的區(qū)中材料或相的折射率。如果經(jīng)處理的第二區(qū)中的雙折射材料僅部分地(S卩，不完全地)解取向，則該雙折射相將松弛至低于加熱前的雙折射狀態(tài)但不為各向同性的雙折射狀態(tài)。在這種情況下，經(jīng)處理的第二區(qū)中的雙折射相的折射率獲得一定程度地介于圖5A-J中所示菱形符號和開口圓之間的值。這種不完全雙折射松弛的一些實例在共同受讓的PCT公開W02010/075363(Merrill等人)，“InternallyPatternedMultilayerOpticalFilmsWithMultipleBirefringentLayers(具有多個雙折射層的內(nèi)部圖案化多層光學膜)”中有更詳細的說明，該PCT公開以引用方式并入本文。在圖5A中，選擇的第一聚合物材料具有相對較低的折射率，并且選擇的第二聚合物材料具有較高的折射率并且具有正應力-光學系數(shù)。所述材料以不混溶的方式組合作為共混層的第一和第二相，以形成具有菱形符號所示的折射率的流延幅材。然后在適當?shù)臈l件下沿X軸單軸拉伸所述流延幅材，以在第二材料或第二相中誘導雙折射而第一材料或第一相保持各向同性。折射率值n2x進一步增加，以與nix形成大的折射率差Anx。折射率值n2y和n2z降低，以分別與nly和nlz形成小的折射率差Any和Anz0例如，數(shù)值Any和Anz可以為零。當在具有適當?shù)暮穸取⒔M成和共混物形態(tài)的共混層中實施時，該組折射率可提供以X軸為阻光軸而y軸為透光軸的漫反射偏振器。所述反射偏振器可以是寬頻帶的并基本上反射白光，或者在層狀共混物形態(tài)的情況下，可具有虹彩色的帶。然后可對該漫反射偏振膜在第二區(qū)中如上所述進行內(nèi)部圖案化而使該偏振膜在第一區(qū)中不受影響。通過向第二區(qū)選擇性地遞送輻射能的選擇性加熱，使得雙折射的第二相松弛至其初始的各向同性狀態(tài)或松弛至中間雙折射狀態(tài)(如果解取向不完全的話)。如果松弛為完全松弛，則第二區(qū)可變?yōu)锳nxAny^Anz的漫射鏡樣膜(如果共混層具有適當?shù)暮穸?、組成和共混物形態(tài)的話)。該成品膜因此將一個區(qū)中的漫反射偏振器和相鄰區(qū)中的漫射鏡樣膜組合在了一體的膜中，其中具有從一個區(qū)連續(xù)地延伸到下一個的共混層。對應于此圖5A，選擇性熱處理過程能夠?qū)⒙瓷淦衿髂じ淖優(yōu)槁瓷溏R膜，即偏振器一鏡。在圖5B中，選擇的第一聚合物材料和第二聚合物材料具有基本上相同的折射率，但其中第一聚合物材料具有正應力-光學系數(shù)。所述材料以不混溶的方式組合作為共混層的第一和第二相以形成具有菱形符號所示的折射率的流延幅材。然后在適當?shù)臈l件下沿X軸和y軸雙軸拉伸所述流延幅材，以在第一材料或第一相中誘導雙折射而第二材料或第二相保持各向同性。折射率值nix、nly增加，以分別與n2x、n2y形成顯著的折射率差Anx、Any。折射率值nlz降低，以與n2z形成顯著的折射率差Anz,其與Anx和Any具有相反的極性或符號。當在具有適當?shù)暮穸?、組成和共混物形態(tài)的共混層中實施時，該組折射率可提供漫射鏡樣膜。所述膜提供的反射可以是寬頻帶的并基本上反射白光，或者在層狀共混物形態(tài)的情況下，可具有虹彩色的帶。然后可對該漫射鏡樣膜在第二區(qū)中如上所述進行內(nèi)部圖案化而使該漫射鏡樣膜在第一區(qū)中不受影響。通過向第二區(qū)選擇性地遞送輻射能的選擇性加熱，使得雙折射的第一相松弛至其初始的各向同性狀態(tài)或松弛至中間雙折射狀態(tài)(如果解取向不完全的話)。如果松弛為完全松弛，則第二區(qū)變?yōu)锳nxAny^Anz7^O的窗樣膜。膜的該部分的漫反射特性事實上為無反射且無散射或霧度，并事實上完全透射(除兩個外表面處的菲涅耳反射外)，即便共混層的結(jié)構(gòu)或共混物形態(tài)可被保持。(在一些實際的實施例中，折射率匹配可能不完美，使用例如分光光度計可至少在一個偏振態(tài)中有利地檢測到小的漫反射率，從而確認和揭示了保持的共混層形態(tài)的細節(jié)。)該成品膜因此將一個區(qū)中的漫射鏡樣反射器和相鄰區(qū)中的實質(zhì)性窗組合在了一體的膜中，其中具有從一個區(qū)連續(xù)地延伸到下一個的共混層。對應于此圖5B，選擇性熱處理過程能夠?qū)⒙瓷溏R膜改變?yōu)榇澳?鏡一窗)。圖5B的實施例的直接替代形式示于圖5C中，其中第二(各向同性的)材料替換為不同的各向同性的材料，其折射率基本上匹配取向條件中的nix和nly(開口圓)，同時使第一(雙折射)材料無變化并且使用相同的拉伸條件。在這種情況下，經(jīng)拉伸的膜在內(nèi)部圖案化之前在法向入射下可具有對應窗樣外觀的非常低的漫反射率和高的透射率。當通過向第二區(qū)選擇性地遞送輻射能來對該膜進行內(nèi)部圖案化同時使該窗樣膜在第一區(qū)中不受影響時，所述選擇性加熱將使得雙折射的第一材料或第一相松弛至其初始的各向同性狀態(tài)或松弛至中間雙折射狀態(tài)(如果解取向不完全的話)。如果松弛為完全松弛，則第二區(qū)變?yōu)榫哂写笾档腁nxAny^Anz的漫射鏡樣膜。該成品膜因此將一個區(qū)中的實質(zhì)性窗樣膜和相鄰區(qū)中的實質(zhì)性漫射鏡樣膜組合在了一體的膜中，其中具有從一個區(qū)連續(xù)地延伸到下一個的共混層。對應于此圖5C，選擇性熱處理過程能夠?qū)⒋澳じ淖優(yōu)槁瓷溏R膜(窗一鏡)。在圖中，選擇的第二材料或第二相具有相對較低的折射率，而選擇的第一材料或第一相具有較高的折射率并具有正應力-光學系數(shù)。所述材料以不混溶的方式組合作為共混層的第二和第一相以形成具有菱形符號所示的折射率的流延幅材。然后在適當?shù)臈l件下沿X軸和y軸雙軸拉伸所述流延幅材，以在第一材料或第一相中誘導雙折射而第二材料或第二相保持各向同性。折射率值nix、nly增加，以分別與n2x、n2y形成顯著的折射率差Anx、Any。折射率值nlz降低，以與n2z形成顯著的折射率匹配(Anz~0)。當在具有適當?shù)暮穸?、組成和共混物形態(tài)的共混層中實施時，該組折射率可提供第一漫射鏡樣膜。由于顯著的z折射率匹配(Anz0)，故隨著入射角增大，該第一漫射鏡樣膜表現(xiàn)出s偏振反射率和P偏振反射率的第一角度依賴性。然后可對該第一漫射鏡樣膜在第二區(qū)中如上所述進行內(nèi)部圖案化而使該第一漫射鏡樣膜在第一區(qū)中不受影響。通過向第二區(qū)選擇性地遞送輻射能的選擇性加熱，使得雙折射的第一相松弛至其初始的各向同性狀態(tài)或松弛至中間雙折射狀態(tài)(如果解取向不完全的話)。如果松弛為完全松弛，由于第二區(qū)中相對于第一區(qū)中較小的Anx、Any、Anz值，故第二區(qū)變?yōu)榉瓷渎室欢ǔ潭鹊販p小的第二漫射鏡樣膜。相比于第一區(qū)，第二漫射鏡樣膜也表現(xiàn)出不同的角度依賴性。也就是說，由于第二區(qū)中相對較大的Anz和布魯斯特(Brewster)效應,故隨著入射角增大,該第二漫射鏡樣膜表現(xiàn)出s偏振反射率和p偏振反射率的第二角度依賴性，所述第二角度依賴性基本上不同于所述第一角度依賴性。該成品膜因此將一個區(qū)中的第一漫射鏡樣反射器和相鄰區(qū)中的第二漫射鏡樣反射器組合在了一體的膜中，其中具有從一個區(qū)連續(xù)地延伸到下一個的共混層。對應于此圖ro，選擇性熱處理過程能夠?qū)⒙瓷溏R膜改變?yōu)椴煌穆瓷溏R膜(鏡I—鏡2)。圖5E示出了圖5B的替代實施例，其中可使用與圖5B中的那些相同的第一和第二聚合物材料并產(chǎn)生相同或相似的流延幅材，但其中所述流延幅材在不同的取向條件下加工以制備漫射偏振膜而不是漫射鏡膜。將與圖5B的那些相同的聚合物材料擠出并流延到流延輪上來制備流延幅材。相對于圖5B的工序的一個不同之處可能是調(diào)整澆鑄料片的整體厚度，以使得成品拉伸膜與圖5B中的膜具有相同的標稱厚度，而不管這兩個實施例之間的拉伸條件的差別如何。在此圖5E的實施例中，在適當?shù)臈l件下用受約束的單軸拉伸(沿X軸拉伸，沿y軸受約束)來取向所述流延幅材，以在第一材料或第一相中誘導雙折射而第二材料或第二相保持各向同性。然后可對所得漫射偏振膜在第二區(qū)中如上所述進行內(nèi)部圖案化，而使該漫射偏振膜在第一區(qū)中不受影響。通過向第二區(qū)遞送輻射能的選擇性加熱，使得雙折射的材料或相松弛至其初始的各向同性狀態(tài)或松弛至中間雙折射狀態(tài)(如果解取向不完全的話)。如果松弛為完全松弛，則第二區(qū)變?yōu)锳nx^Any^Anz的窗樣膜。該成品膜因此將一個區(qū)中的漫反射偏振器和相鄰區(qū)中的實質(zhì)性窗組合在了一體的膜中，其中具有從一個區(qū)連續(xù)地延伸到下一個的共混層。對應于此圖5E，選擇性熱處理過程能夠?qū)⒙瓷淦衿髂じ淖優(yōu)榇澳?偏振器一`窗)。圖5F示出了圖5C的替代實施例，其通過使用負雙折射材料而不是用于第一材料或第一相的正雙折射材料來提供窗-鏡膜。正如圖5C中，圖5F的實施例中選擇的第二材料或第二相具有各向同性的折射率，該各向同性的折射率與取向條件下(開口圓)第一材料的面內(nèi)折射率(nix和nly)基本上匹配。正如圖5C中，將第一和第二材料擠出在共混層中并流延到流延輪上來制備流延幅材。然后在適當?shù)臈l件下沿X軸和y軸雙軸拉伸所述流延幅材，以在第一材料或第一相中誘導雙折射而第二材料或第二相保持各向同性。折射率值nlx、nly減小到與第二材料的各向同性的折射率基本上匹配,使得Anx^Any^O0折射率值nlz增大以形成與n2z顯著的折射率差異Anz。當在具有適當?shù)暮穸?、組成和共混物形態(tài)的共混層中實施時，該組折射率可提供對P偏振的斜入射光的漫反射率隨入射角的增大而增大的窗膜。然后可將此窗膜在第二區(qū)中進行內(nèi)部圖案化，如上所述，同時使窗膜在第一區(qū)中為未受損的膜。通過向第二區(qū)遞送輻射能的選擇性加熱，使得雙折射的材料或相松弛至其初始的各向同性狀態(tài)或松弛至中間雙折射狀態(tài)(如果解取向不完全的話)。如果松弛為完全松弛，則第二區(qū)變?yōu)锳nx^Any^Anz古0的漫射鏡樣膜。該成品膜因此將一個區(qū)中的窗膜和相鄰區(qū)中的漫射鏡膜組合在了一體的膜中，其中具有從一個區(qū)連續(xù)地延伸到下一個的共混層。對應于此圖5F，選擇性熱處理過程能夠?qū)⒋澳じ淖優(yōu)槁溏R膜(窗一鏡)。在圖5A-F中的每一個中，共混層的光學材料或相中之一在拉伸之后(及選擇性熱處理之后)保持各向同性。但不必總是這樣，可使用本文所公開的選擇性熱處理技術(shù)轉(zhuǎn)化成內(nèi)部圖案化的光學膜的許多有趣且有用的漫反射光學膜設計包含用于共混層的兩種不同的光學材料或相，且這些組分材料或相的二者(而不是僅一者)在流延幅材被拉伸或以其他方式取向時變?yōu)殡p折射的。這樣的光學膜在本文中稱為“雙重雙折射”光學膜，因為此類膜中的一個或多個共混層每個含至少兩種拉伸后為雙折射的不同的材料或相。當這種雙重雙折射光學膜暴露于選擇性熱處理時，在經(jīng)處理的區(qū)中可能有多種不同的響應，具體取決于材料性質(zhì)和加熱條件例如，兩種材料二者或兩個相二者可均完全松弛而變?yōu)楦飨蛲?，或者一種材料可完全或部分松弛而另一種材料保持其雙折射，或者兩種材料二者均可松弛不同的量(例如，一種材料或一個相可完全松弛而變?yōu)楦飨蛲?，而另一種材料或另一個相部分松弛以保持其雙折射的僅一部分)。在任何情況下，共混層中一種或兩種不同的材料的雙折射的改變將使得光學膜的第二(經(jīng)處理的)區(qū)中具有基本上不同于膜的第一(未經(jīng)處理的)區(qū)中的漫反射特性的漫反射特性。雙重雙折射光學膜的其他細節(jié)以及用于對它們進行內(nèi)部圖案化的選擇性加熱技術(shù)在下述共同受讓的PCT公開中提供，這些PCT公開以引用方式并入本文W02010/075363(Merrill等人)，“InternallyPatternedMultilayerOpticalFilmsWithMultipleBirefringentLayers(具有多個雙折射層的內(nèi)部圖案化多層光學膜)”；和W02010/075383(Merrill等人)，“MultilayerOpticalFilmsHavingSide-by-SidePolarizer/PolarizerZones(具有并列型偏振器/偏振器區(qū)的多層光學膜)”。本申請的圖5G-J中示出了適合通過選擇性熱處理進行內(nèi)部圖案化的雙重雙折射光學膜的一些實例。在圖5G中，選擇的第一和第二材料或第一和第二相具有相同或相似的各向同性的折射率，并具有相同或相似的應力-光學系數(shù)(在圖5G中示出為正的，但也可使用負系數(shù))，但具有不同的熔融或軟化溫度。將所述材料以不混溶的方式混合并擠出作為具有合適的厚度、組成和共混物形態(tài)的共混層的第一和第二相，以形成具有菱形符號所示的折射率的流延幅材。然后在合適的條件下沿X軸和y軸雙軸拉伸所述流延幅材以在第一和第二材料二者中誘導雙折射。如圖所示，所述拉伸使得第一材料或第一相的折射率值nix、nly增大，并還使得第二材料或第二相的值n2x、n2y相似地增大，同時還使得nlz和n2z減小彼此相似的量，以便兩種材料或兩個相的折射率沿所有三個主方向均基本上匹配(Anx^0,Any^0,和Anz^0),即便每一種材料或每一個相都是強單軸雙折射的。當在具有適當?shù)暮穸?、組成和共混物形態(tài)的共混層中實施時，該組折射率可提供對法向入射光和斜入射光幾乎無反射或無反射的窗樣膜。然后可將此窗膜在第二區(qū)中進行內(nèi)部圖案化，如上所述，同時使窗膜在第一區(qū)中為未受損的膜。通過向第二區(qū)選擇性地遞送輻射能的選擇性加熱，使得雙折射的材料或相中的至少一者松弛而變?yōu)檩^小雙折射的(包括變?yōu)楦飨蛲?。就圖5G而言，小心地控制加熱，使溫度高于第一材料的熔點或軟化點但低于第二材料的熔點或軟化點。這樣，選擇性加熱使得第二區(qū)中的第一材料或第一相松弛至其初始的各向同性狀態(tài)或至中間雙折射狀態(tài)(如果解取向不完全的話)，同時使得第二區(qū)中的第二雙折射材料或相基本上保持其雙折射。如果第一材料的松弛為完全松弛，則第二區(qū)的特征在于相對較大的面內(nèi)折射率差(Anx和Any)和相對較大的面外折射率差Anz，面外折射率差Anz與Anx和Any相比具有相反的極性或符號。當在具有適當?shù)暮穸取⒔M成和共混物形態(tài)的共混層中實施時，這些折射率關(guān)系可在第二區(qū)中提供漫射鏡樣膜。由于Anz的相反極性，故該鏡膜的漫反射率將隨入射角的增大而增大。該成品膜因此將一個區(qū)中的窗膜和相鄰區(qū)中的漫射鏡樣反射器組合在了一體的膜中，其中具有從一個區(qū)連續(xù)地延伸到下一個的共混層。對應于此圖5G，選擇性熱處理過程能夠?qū)⒋澳じ淖優(yōu)槁瓷溏R膜(窗一鏡)。圖5H不出了與圖5G類似的實施例。同樣,選擇的第一和第二材料具有相同或相似的各向同性的折射率，并具有相同或相似的應力-光學系數(shù)(在圖5H中示出為正的，但也可使用負系數(shù))，但具有不同的熔融或軟化溫度。將所述材料以不混溶的方式混合并擠出作為具有合適的厚度、組成和共混物形態(tài)的共混層的第一和第二相，以形成具有菱形符號所示的折射率的流延幅材。然后對圖5H的流延幅材在合適的條件下沿X軸(同時沿y軸約束膜)進行單軸拉伸而不是雙軸牽伸，以在第一和第二材料或第一和第二相中誘導雙折射。拉伸引起折射率值nix和n2x增大相似量，同時導致nlz和n2z降低相似量，并且同時導致nly和n2y保持相對恒定。這使得兩種材料或兩個相的折射率沿所有三個主方向均基本上匹配(Anx^0，Any^0,和Anz^0),即便每一種材料或每一個相都是強雙軸雙折射的。當在具有適當?shù)暮穸取⒔M成和共混物形態(tài)的共混層中實施時，該組折射率可提供對法向入射光和斜入射光幾乎無反射或無反射的窗樣膜。然后可將此窗膜在第二區(qū)中進行內(nèi)部圖案化，如上所述，同時使窗膜在第一區(qū)中為未受損的膜。通過向第二區(qū)選擇性地遞送輻射能的選擇性加熱，使得雙折射的材料或相中的至少一者松弛而變?yōu)檩^小雙折射的。就圖5H而言，同樣小心地控制加熱,使溫度高于第一材料的熔點或軟化點但低于第二材料的熔點或軟化點。這樣，選擇性加熱使得第二區(qū)中的第一材料或第一相松弛至其初始的各向同性狀態(tài)或至中間雙折射狀態(tài)(如果解取向不完全的話)，同時使得第二區(qū)中的第二材料或第二相基本上保持其雙折射。如果第一材料的松弛為完全松弛，則第二區(qū)的特征在于一個面內(nèi)方向的相對較大的折射率差(Anx)、另一個面內(nèi)方向的零或近零折射率差(Any)、以及相對較大的面外折射率差(Anz)，所述面外折射率差與Anx相比具有相反的極性或符號。當在具有適當?shù)暮穸?、組成和共混物形態(tài)的共混層中實施時，這些折射率關(guān)系可在第二區(qū)中提供漫反射偏振器膜。此偏振器膜具有平行于y方向的透光軸和平行于X方向的阻光軸。由于Anz的相反極性，故此偏振器膜對阻態(tài)偏振光(對s偏振分量和p偏振分量二者)的漫反射率隨入射角的增大而增大。該成品膜因此將一個區(qū)中的窗膜和相鄰區(qū)中的漫反射偏振器膜組合在了一體的膜中，其中具有從一個區(qū)連續(xù)地延伸到下一個的共混層。對應于此圖5H，選擇性熱處理過程能夠?qū)⒋澳じ淖優(yōu)槁瓷淦衿髂?窗一偏振器)。圖51不出了在某些方面也類似于圖5G但不同于圖5H的實施例。同樣,選擇的第一和第二材料具有相同或相似的各向同性的折射率并在牽伸之后均變?yōu)殡p折射的。第一材料和第二材料可以具有不同的熔融溫度或軟化溫度，或該溫度可以為基本上相同的溫度。然而顯著的是，圖51中選擇的材料的應力-光學系數(shù)具有不同極性或符號。在所示實施例中，第一材料具有正應力-光學系數(shù)，并且第二材料具有負應力-光學系數(shù)，但也可進行相反的選擇。將所述材料以不混溶的方式混合并擠出作為具有合適的厚度、組成和共混物形態(tài)的共混層的第一和第二相，以形成具有菱形符號所示的折射率的流延幅材。與圖5G相似，然后在合適的條件下沿X軸和y軸雙軸拉伸圖51的流延幅材以在第一和第二材料或第一和第二相二者中誘導雙折射。拉伸引起折射率值nix和nly增大相似量，同時導致nlz的較大下降。拉伸也引起折射率值n2x和n2y降低相似量，同時導致n2z的較大增大。這使得兩種材料或兩個相的折射率具有基本上相等的面內(nèi)折射率失配(Anx^Any)并具有相反極性或符號的甚至更大的面外折射率失配Anz。當在具有適當?shù)暮穸?、組成和共混物形態(tài)的共混層中實施時，該組折射率可提供漫射鏡樣膜。由于Anz的相反極性，故該鏡膜的漫反射率將隨入射角的增大而增大。然后可對該漫射鏡膜在第二區(qū)中如上所述進行內(nèi)部圖案化而使該鏡膜在第一區(qū)中不受影響。通過向第二區(qū)選擇性地遞送輻射能的選擇性加熱，使得雙折射的材料或相中的至少一者松弛而變?yōu)檩^小雙折射的。就圖51而言,控制加熱使溫度高于第一和第二材料二者的熔點或軟化點。因此，該加熱使得第二區(qū)中的第一和第二雙折射材料或相二者均松弛至其初始的各向同性狀態(tài)或松弛至中間雙折射狀態(tài)(如果解取向不完全的話)。如果材料的松弛為完全松弛，則第二區(qū)的特征在于折射率沿所有三個主方向基本匹配，即Anx^Any^AnzO。當在具有適當?shù)暮穸?、組成和共混物形態(tài)的共混層中實施時,這些折射率關(guān)系可在第二區(qū)中提供窗膜。該成品膜因此將一個區(qū)中的漫射鏡膜和相鄰區(qū)中的窗膜組合在了一體的膜中，其中具有從一個區(qū)連續(xù)地延伸到下一個的共混層。對應于此圖51,選擇性熱處理過程能夠?qū)⒙溏R膜改變?yōu)榇澳?鏡一窗)。圖5J的實施例使用描述于美國專利6，179，948(Merrill等人)中的兩步牽伸法。在該方法中，流延膜的拉伸或取向用兩步牽伸法進行，小心控制兩步牽伸法使得一種材料或一個相(例如共混層的第一材料或第一相)基本上在兩個牽伸步驟過程中均取向，而另一材料或另一相(例如共混層的第二材料或第二相)基本上僅在一個牽伸步驟過程中取向。結(jié)果是漫反射光學膜的一種材料或一個相在牽伸后基本上雙軸取向，而另一材料或另一相在牽伸后基本上單軸取向。這種差異的實現(xiàn)方式為通過采用一個或多個適當不同的處理條件(例如用于雙步牽伸法的溫度、應變率、和應變程度)促成兩種材料的不同粘彈性和結(jié)晶特性。因此，例如，第一牽伸步驟可以基本上沿第一方向使第一材料取向，而至多僅稍許沿該方向使第二材料取向。在第一牽伸步驟之后，適當?shù)馗淖円粋€或多個處理條件，使得在第二牽伸步驟中，第一材料和第二材料基本上均沿第二方向被取向。通過這種方法，第一材料可呈現(xiàn)基本上雙軸取向的特性(例如折射率可以滿足關(guān)系nixnly幸nlz，有時稱為單軸雙折射材料)，而恰恰同一共混層中的第二材料可呈現(xiàn)基本上單軸取向的特性(例如折射率可以滿足關(guān)系n2x幸n2y幸n2z幸n2x,有時稱為雙軸雙折射材料)。在此背景下，圖5J示出了這樣的實施例，其中第一和第二材料選擇為具有相同或相似的各向同性的折射率，且兩者在牽伸之后均變?yōu)殡p折射的，并且具有相同的應力-光學系數(shù)極性(圖中它們均被示出為正的，但它們也可以均為負的)。第一材料和第二材料具有不同的熔融溫度或軟化溫度，并且具有不同的粘彈性和/或結(jié)晶特性，使得上述雙步牽伸法可進行實施。將所述材料以不混溶的方式混合并擠出作為具有合適的厚度、組成和共混物形態(tài)的共混層的第一和第二相，以形成具有菱形符號所示的折射率的流延幅材。然后使用上述兩步牽伸法沿X軸和y軸雙軸拉伸所述流延幅材,使得第一材料或第一相沿X軸和I軸相當?shù)厝∠?，而第二材料或第二相?yōu)先地沿I軸取向而幾乎不或不沿X軸取向。最終結(jié)果是光學膜的第一和第二材料或第一和第二相均是雙折射的，但第一材料具有基本上雙軸取向的特性，而第二材料具有基本上單軸取向的特性。如圖所示，選擇材料和處理條件，以使得拉伸引起折射率值nix和nly增大相似量，同時導致nl降低較大量。拉伸也引起折射率值n2y增至等于或接近于nix和nly的值,且引起n2z降低,并且引起折射率n2x保持大致不變(如果第二材料在X軸取向步驟期間取向為小角度，則n2x可以稍微增大，如圖所示)。這使得兩種材料或兩個相的折射率具有一個大的面內(nèi)折射率失配(Anx)、一個顯著較小的面內(nèi)折射率失配(Any0)和中等的與Anx相反極性的面外折射率失配(Anz)。當在具有適當?shù)暮穸?、組成和共混物形態(tài)的共混層中實施時，該組折射率可提供具有沿X方向的阻光軸和沿y方向的透光軸的第一漫反射偏振膜。然后可對該第一漫反射偏振器膜在第二區(qū)中如上所述進行內(nèi)部圖案化而使該偏振器膜在第一區(qū)中不受影響。通過向第二區(qū)選擇性地遞送輻射能的選擇性加熱，使得雙折射的材料或相中的至少一者松弛而變?yōu)檩^小雙折射的。在這種情況下，小心地控制加熱使溫度高于第一材料或第一相的熔點或軟化點但低于第二材料或第二相的熔點或軟化點。這樣，選擇性加熱使得第二區(qū)中的第一材料或第一相松弛至其初始的各向同性狀態(tài)或至中間雙折射狀態(tài)(如果解取向不完全的話)，同時使得第二區(qū)中的第二材料或第二相基本上保持其雙折射。如果第一材料的松弛完全，則第二區(qū)的特征在于一個面內(nèi)方向上的相對較大的折射率差異(Any)、另一面內(nèi)方向上的零或近零折射率差異(Anx)、以及極性或符號與Any相反的相對大的面外折射率差異(Anz)。當在具有適當?shù)暮穸?、組成和共混物形態(tài)的共混層中實施時，這些折射率關(guān)系可在第二區(qū)中提供第二漫反射偏振器膜。值得注意，該第二漫射偏振器具有平行于X方向的透光軸和平行于y方向的阻光軸，即，其相對于第一漫反射偏振器垂直地取向。由于第二區(qū)中Anz的相反極性，故第二偏振器膜對阻態(tài)偏振光(對s偏振分量和P偏振分量這二者)的漫反射率隨著入射角的增大而增大。該成品膜因此將一個區(qū)中的第一漫反射偏振器膜和相鄰區(qū)中的第二漫反射偏振器膜組合在了一體的膜中(其中第二偏振器膜垂直于第一偏振器膜取向)，其中具有從一個區(qū)連續(xù)地延伸到下一個的共混層。對應于此圖5J，選擇性熱處理過程能夠?qū)⒌谝宦瓷淦衿髂じ淖優(yōu)榈诙瓷淦衿髂?偏振器I—偏振器2)。當然，用于第一區(qū)的漫反射器類型和用于第二區(qū)的漫反射器類型有大量可能的組合可供選擇，結(jié)合圖5A-J描述的實施例僅示出一些此類組合而不應視為限制性的。應當注意，不僅可使用正雙折射材料，而且可使用負雙折射材料以及它們的組合。另外應當注意，在其中使用雙折射和各向同性聚合物的組合的情況下，雙折射聚合物可以具有預拉伸的各向同性的折射率，該折射率小于、大于或等于各向同性聚合物的折射率。事實上，材料的預拉伸的各向同性的折射率(無論所用材料類型)可根據(jù)需要為匹配的或基本上匹配的或可為基本上失配的，以在成品膜中產(chǎn)生所需的反射特性。圖6的示意圖匯總了可用本文針對漫反射光學膜所討論的雙折射松弛技術(shù)實現(xiàn)的多種轉(zhuǎn)換。同樣地，該圖還匯總了用于內(nèi)部圖案化光學膜的第一(未經(jīng)處理的)區(qū)和第二(經(jīng)熱處理的)區(qū)的反射器類型的多種組合，其中所述內(nèi)部圖案化光學膜的漫反射率是至少一個共混層的實質(zhì)性結(jié)果。圖中的箭頭表示從第一漫反射特性到基本上不同于所述第一漫反射特性的第二漫反射特性的轉(zhuǎn)換。再次注意，為便于討論，“漫反射特性”意在涵蓋與窗樣膜相關(guān)的高度透明、低霧度(包括無霧度或散射)的特性，前提條件是此類膜自對至少一個入射方向和偏振態(tài)具有顯著的霧度或光散射性質(zhì)的膜轉(zhuǎn)換而來，或是可轉(zhuǎn)換成對至少一個入射方向和偏振態(tài)具有顯著的霧度或光散射性質(zhì)的膜。還應當注意，圖6的圖為示意的目的提供而不應理解為限制性的。箭頭610a表示從漫射鏡膜到窗膜的轉(zhuǎn)換，例如如結(jié)合圖5B和51所述。這樣的轉(zhuǎn)換可用來提供具有一個或多個以漫射鏡膜為特征的第一(未經(jīng)處理的)區(qū)和一個或多個以窗膜為特征的第二(經(jīng)處理的)區(qū)的內(nèi)部圖案化光學膜。箭頭610b表示從窗膜到漫射鏡膜的反向轉(zhuǎn)換，例如如結(jié)合圖5C、5F和5G所述。這樣的轉(zhuǎn)換可用來提供具有一個或多個以窗膜為特征的第一(未經(jīng)處理的)區(qū)和一個或多個以漫射鏡膜為特征的第二(經(jīng)處理的)區(qū)的內(nèi)部圖案化光學膜。箭頭612a表示從窗膜到漫射偏振器膜的轉(zhuǎn)換，例如如結(jié)合圖5H所述。這樣的轉(zhuǎn)換可用來提供具有一個或多個以窗膜為特征的第一(未經(jīng)處理的)區(qū)和一個或多個以漫射偏振器膜為特征的第二(經(jīng)處理的)區(qū)的內(nèi)部圖案化光學膜。箭頭612b表示從漫射偏振器膜到窗膜的反向轉(zhuǎn)換，例如如結(jié)合圖5E所述。這樣的轉(zhuǎn)換可用來提供具有一個或多個以漫射偏振器膜為特征的第一(未經(jīng)處理的)區(qū)和一個或多個以窗膜為特征的第二(經(jīng)處理的)區(qū)的內(nèi)部圖案化光學膜。雖然許多漫反射偏振膜設計為對平行于透光軸偏振的法向入射光幾乎無反射或無反射，但在一些應用中，可能可取的是，漫反射偏振膜對這樣的光表現(xiàn)出小的或甚至顯著的反射。此類膜可以在其共混層中具有這樣的第一和第二材料或第一和第二相，其在經(jīng)牽伸(拉伸)的膜中的兩個面內(nèi)折射率差異Anx和Any值均相當大，雖然這些折射率差異中的一個顯著大于另一個以便提供阻光軸和透光軸。如果在具有適當?shù)暮穸?、組成和共混物形態(tài)的共混層中實施這些折射率關(guān)系，則結(jié)果可能是不對稱漫反射膜，不對稱漫反射膜在本文中稱為部分漫射偏振器。這樣的膜對一個偏振的法向入射光提供高度的漫反射，而對相反偏振的法向入射光提供小得多但仍顯著程度的漫反射。這種偏振膜尤其可用于(例如)某些高效率、低損耗的顯示器應用中、光循環(huán)和空間均化系統(tǒng)中、以及其它應用中。對于這種膜和這種膜的應用的其它公開內(nèi)容，參見PCT公開W02008/144656(Weber等人)“BacklightandDisplaySystemUsingSame”(背光源以及使用該背光源的顯示系統(tǒng))，該膜在該公開中稱為非對稱反射性膜(ARF)。箭頭614a表示從漫射偏振器膜到漫射鏡膜的轉(zhuǎn)換，例如如結(jié)合圖5A所述。這樣的轉(zhuǎn)換可用來提供具有一個或多個以漫射偏振器膜為特征的第一(未經(jīng)處理的)區(qū)和一個或多個以漫射鏡膜為特征的第二(經(jīng)處理的)區(qū)的內(nèi)部圖案化光學膜。箭頭614b表示從漫射鏡膜到漫射偏振器膜的反向轉(zhuǎn)換。這樣的轉(zhuǎn)換可用來提供具有一個或多個以漫射鏡膜為特征的第一(未經(jīng)處理的)區(qū)和一個或多個以漫射偏振器膜為特征的第二(經(jīng)處理的)區(qū)的內(nèi)部圖案化光學膜。箭頭616、618和620表示從一種類型的漫射鏡到另一類型的漫射鏡的轉(zhuǎn)換(參見例如圖OT)、從一種類型的窗到另一類型的窗的轉(zhuǎn)換和從一種類型的漫射偏振器到另一類型的漫射偏振器的轉(zhuǎn)換(參見例如圖5J)。窗到窗類型轉(zhuǎn)換(窗1_>窗2)可用上面討論的折射率轉(zhuǎn)換中的任何一種實現(xiàn)(包括但不限于圖5A-J中所示的那些)，但其中共混層的厚度、組成和/或共混物形態(tài)被定制為使得，對于任何給定的相對相折射率差異，所述共混層提供足夠低以致可被視為窗樣反射特性的漫反射率。從上面的討論回顧，甚至在其中膜對于普通觀察者似乎基本上透光或透明的情況下，用儀器如分光光度計也可檢測到非常弱的漫反射。再次提醒本文讀者，圖6中的示意圖提供用于示意性目的并且不應理解為限制性形式。此時，在已評述圖5A-J和圖6之后，本文讀者會理解，本文所討論的減小光學膜的共混層中至少一種材料或一個相的雙折射的選擇性熱處理可用來“開啟”光學膜，即將其從可能相對較低的初始漫反射率(對于至少一種偏振態(tài))改變?yōu)轱@著較高的漫反射率，或可用來“關(guān)閉”光學膜，即將其從可能相對較高的初始漫反射率(對于至少一種偏振態(tài))改變?yōu)轱@著較低的漫反射率。換句話說，所述選擇性熱處理可用來增大共混層中相之間沿一個或多個軸的折射率失配，或者其可用來減小所述折射率失配。STOF膜的反射特性的改變主要與STOF膜的材料或?qū)拥碾p折射的熱誘導松弛相關(guān)的事實意味著，用來圖案化STOF膜的選擇性處理過程可能主要是單向的或不可逆的。例如，已經(jīng)加工(通過吸收輻射能選擇性地熱處理)使得其初始的第一反射特性已改變?yōu)榈诙瓷涮匦缘腟TOF膜給定區(qū)域或區(qū)，此后可能不能用另一輻射束加工來重新獲得其初始的第一反射特性。事實上，如果初始的熱處理基本上消除了所述區(qū)中的雙折射，則使用相同或相似的輻射束進行的進一步的輻射處理可能對該區(qū)的反射特性幾乎沒有或沒有另外的影響。STOF膜圖案化的此單向或不可逆方面在例如其中例如防篡改性很重要的安全應用中，或其中例如需要對用以開關(guān)其他部件元件的光場或電子場具有穩(wěn)定性的顯示器或光電子應用中可能特別有利。在其他應用中，可將STOF膜在連續(xù)相中圖案化的此單向或不可逆方面與另一相中的可開關(guān)元件組合，例如在其中例如需要在第一區(qū)中具有雙折射而在第二區(qū)中幾乎不具有或不具有雙折射的穩(wěn)定的圖案化連續(xù)相的光電子器件中。圖7中示出了可用來選擇性地加熱漫反射光學膜的第二區(qū)以提供本文所公開的內(nèi)部圖案化膜的一個布置方案700。簡而言之，所提供的光學膜710包含至少一個在整個膜中延伸或至少從其第一區(qū)延伸到第二區(qū)的共混層。所述共混層的不同的第一和第二相在所述膜內(nèi)部并提供所述膜以第一漫反射特性。高輻射率光源720提供合適波長、強度和光束尺寸的定向光束722，以通過吸收將一些入射光轉(zhuǎn)化為熱而選擇性地加熱膜的被照射部分724。優(yōu)選的是，膜的吸收為足夠高，從而便利用適當功率的光源得到足夠的加熱，但不應過高以防過量的光在膜的初始表面處被吸收，這可能造成表面損壞。這在下面進一步討論。在一些情況下，可能可取的是使光源取向為成傾斜的極角0，如由傾斜設置的光源720a、定向光束722a和被照射部分724a所示。當光學膜710的漫反射率隨入射角和/或偏振態(tài)改變時，這樣的傾斜照射可能是需要的。對于不對稱漫反射器，像反射偏振器一樣，可能也需要使光源取向為成受控的方位角小。例如，在一個入射方向(例如由給定的(9，￠)坐標對限定)和偏振態(tài)下，膜可以防止第二區(qū)中的共混層吸收所需的量并相伴加熱的方式在很大程度上散射定向光束722/722a。在不同的入射方向(0，)和/或偏振態(tài)下，散射可顯著地減少以允許第二區(qū)中的共混層吸收所需的量并相伴加熱，從而產(chǎn)生上面討論的雙折射松弛和折射率轉(zhuǎn)換。因此，定向光束722/722a的入射方向(0，小)和偏振態(tài)可選擇為避免通過共混層過度散射，例如，其可選擇為與共混層或光學膜的最小散射一致，或者換句話說與通過共混層的最大鏡面透射一致。如果漫反射膜為反射偏振器，則偏振態(tài)可能有利地為偏振器的通過態(tài)。與類似的多層不同，由于共混物構(gòu)造往往在用于處理的典型波長下具有至少剩余散射，故第二區(qū)的保真性和精確度，例如區(qū)之間的過渡寬度和第二區(qū)的最小尺寸，也可能受在定向光束波段上測定定向光束的選定角度和偏振下的第一和第二漫反射率的條件的影響。通常，最大限度地減小通過定向光束進行處理的過程中的散射往往將改善保真性和精確度。在一種可用的測定方法中，最小散射可由在關(guān)于入射/出射的軸固定的立體角(例如總作用角為15度的錐，即從出射的鏡面角+/-7.5度或約0.82個立體角球面度)上的積分透射(例如通過測得的透射BSDF)限定，而不是在透射半球總共2的立體角上積分的總透射T。該量可視為代表通過共混層的鏡面透射。該鏡面透射可隨入射光束的方向(0,￠)和偏振態(tài)而異，在這種情況下，可以找到最大值或可比地相似地高的值的區(qū)域。當散射隨波長表現(xiàn)出可感知的改變時，可能有利的是用寫波長在低到足以防止測定過程中發(fā)生處理的強度下對第一區(qū)測定BSDF。就漫反射偏振器而言，可能有利的是用法向入射下沿通過態(tài)偏振的光以輻射方式處理膜。當系統(tǒng)至少在第一區(qū)或第二區(qū)中具有布魯斯特角時，則可能有利的是使用定向為偏離法向的角度的光束用P偏振態(tài)進行加工。就具有布魯斯特角的漫反射偏振器而言，可能有利的是用在方位角通過態(tài)平面中沿該布魯斯特角(極角)偏振的光處理膜。當系統(tǒng)對第一和第二區(qū)之間的最大鏡面透射具有基本上不同的極坐標和方位角坐標時，中間坐標可提供最佳處理條件。例如，如果對第一區(qū)的最大鏡面透射在入射方向(O1,A1)下找到，而對第二區(qū)的最大鏡面透射在入射方向(02，A2)下找到，則有時可在使中間極角G3介于^和G2之間且中間方位角小3介于牝和小2之間的中間方向(03，小3)下找到最佳。當對于處理或?qū)懭肷涫那闆r，系統(tǒng)從第一區(qū)到第二區(qū)呈現(xiàn)出增大的散射時，處理過程中射束的漫射可能越來越大。在這些情況下可能有利的是使射束的焦點位于膜平面之后，以例如幫助在過程中較早地轉(zhuǎn)化共混層的背面部分。甚至當散射在第二區(qū)中減小時，使射束焦點位于膜平面之后也可能有利，以因膜吸收一部分射束能而平衡從膜的前面到背面的強度。在許多情況下，射束聚焦應慢，例如緩慢改變射束寬度，以便膜的定位的偏差不那么具有決定性。聚焦速度還可影響第一和第二區(qū)之間的過渡寬度。在一些情況下，可以使得定向光束722或722a具有這樣的形狀，以便被照射部分724或724a具有最終的第二區(qū)所需的形狀。在其它情況下，引導光束可以具有尺寸小于所需第二區(qū)的形狀。在后一情況下，可使用光束控制設備來在光學膜的表面上掃描定向光束，以勾勒出待處理區(qū)的所需形狀。還可利用裝置對定向光束進行空間和時間調(diào)制，所述裝置例如分束器、透鏡陣列、泡克耳斯盒(pockelscell)、聲光調(diào)制器以及本領域普通技術(shù)人員已知的其他技術(shù)和裝置。圖8A-C提供了圖案化的漫反射膜的不同第二區(qū)以及其上添加的定向光束相對于膜的能夠形成所示區(qū)的可能路徑的示意性頂視圖。在圖8A中，光束被定向于光學膜810并在受控的速度下沿路徑816從起點816a到終點816b掃描，以在任意形狀的區(qū)814中選擇性地加熱膜而將其與第一區(qū)812區(qū)分開來。圖8B和圖8C為類似的。在圖8B中，光束被定向于光學膜820并在受控的速度下從起點826a沿路徑826掃描，以在矩形形狀的區(qū)824中選擇性地加熱膜而將其與相鄰的第一區(qū)822區(qū)分開來。在圖8C中，光束被定向于光學膜830并在受控的速度下沿不連續(xù)的路徑836-842等掃描，以在矩形形狀的區(qū)834中選擇性地加熱膜而將其與相鄰的第一區(qū)832區(qū)分開來。在圖8A-C中的每一個中，所述加熱足以減小或消除第二區(qū)中共混層的至少一種內(nèi)部材料或相的雙折射，而同時保持該材料或相在第一區(qū)中的雙折射。在一些情況下，所述加熱還可在保持第二區(qū)中共混層的不同的相的結(jié)構(gòu)完整性(共混物形態(tài))且不向第二區(qū)選擇性地施加任何壓力的同時進行。圖9A和9B解決的是可或應如何定制光學膜的吸收來提供最佳的局部加熱的問題。圖9A和圖9B中的曲線圖繪于同一水平比例尺上，該比例尺表示輻射光束隨著其傳播穿過膜的深度或位置。0%的深度對應于膜的前表面，并且100%的深度對應于膜的后表面。圖9A沿豎軸繪制出輻射光束的相對強度1/%。圖9B繪制出膜內(nèi)的每一個深度處的局部吸收系數(shù)(在輻射光束的選定波長或波長譜帶下)。各個圖中針對三個不同的光學膜實施例繪制了三條曲線。每一個實施例均采取三層構(gòu)造，中間層(對應于區(qū)域915b)具有共混特征，含至少第一和第二不同的相，外層(對應于區(qū)域915a和915c)具有均勻的組成，例如由低霧度的透光性聚合物材料組成。在第一實施例中，膜在其整個厚度上在引導光束的波長下具有基本上均勻且低的吸收性。此實施例在圖9A中繪制為曲線910，在圖9B中繪制為曲線920。在第二實施例中，膜在其整個厚度上具有基本上均勻且高的吸收性。此實施例在圖9A中繪制為曲線912，在圖9B中繪制為曲線922。在第三實施例中，膜在其厚度的整個區(qū)域915a和915c上具有較低的吸收，但在其厚度的區(qū)域915b上具有較高的中等吸收。第一實施例具有對多種情況而言過低的吸收系數(shù)。雖然如曲線910的恒定斜率所指出的那樣，定向光束隨深度變化而被均勻地吸收(在一些情況下，這可能是有利的)，但實際上在100%深度處極少的光如曲線910的高值所示那樣被吸收，這意味著高百分數(shù)的定向光束被浪費。然而在一些情況下，此第一實施例在一些膜的處理中仍然可能是相當可用的。第二實施例具有對多種情況而言過高的吸收系數(shù)。盡管引導光束的基本上全部均被吸收并且沒有浪費，但高吸收引起過量的光在膜的前表面處被吸收，這可能對膜造成表面損壞。如果吸收太高，則不能在不損壞膜的前表面處或靠近膜的前表面處的共混層部分的前提下向共混層的內(nèi)部部分遞送足夠量的熱。第三實施例采用非均勻的吸收分布，所述非均勻的吸收分布可例如通過向膜的共混層中選擇性地引入吸收劑來實現(xiàn)，例如僅向共混層的第一相(例如連續(xù)相)中或僅向共混層的第二相(例如分散相)中或向第一和第二相二者中引入吸收齊U。在膜的經(jīng)定制的吸收區(qū)域915b中，吸收率水平(由局部吸收系數(shù)控制)有利地設定為中等水平，以使得足夠部分的定向光束被吸收`，但吸收率不能過高，以免相比于相背端，過多的熱被遞送到區(qū)域915b的入射端。在許多情況下，吸收區(qū)域915b中的吸收率仍合理地弱，例如，該區(qū)域上的相對強度分布914可能看起來更像直線，與其他區(qū)域例如915a和915c相t匕，其僅具有更陡的斜率。如在下文進一步所述，足量吸收的確定方式為基于入射引導光束的能量和持續(xù)時間來平衡吸收性，以實現(xiàn)所需的效果。在第三實施例的示例性實例中，光學膜可具有兩個厚表層和其間一個共混層的構(gòu)造，所述共混層可僅由兩種聚合物材料A和B組成，這兩種聚合物材料構(gòu)成第一和第二不同的相。向聚合物材料A中引入吸收劑以增大其吸收率至適度水平，但不向聚合物B中引入吸收劑。材料A和B二者在共混層中提供為不同的相，但表層僅由聚合物B組成。由于弱吸收材料B的使用，故這樣的構(gòu)造將在膜的外表面即表層處具有低吸收率。由于共混層中更強地吸收的材料A(與更弱地吸收的材料B—起)的使用，故該構(gòu)造將在此共混層中具有較高的吸收率。這種布置可用來優(yōu)先地向膜的內(nèi)層遞送熱，特別是向內(nèi)部共混層，而不是向外表面層。特別地，可能存在其中至少這些層的外表面保持基本上不變而內(nèi)層至少在一個相中發(fā)生雙折射減小的改變的情況。此外，在輻射加熱過程中，這些外層可保持整體膜完整性并可抵抗一個或多個內(nèi)層的下垂、起皺或變薄(例如通過抵抗收縮)或是表面的粗糙化。在一種較小的變型中，可向進給到共混物層中的給定聚合物(例如聚合物“A”)中弓丨入吸收齊U，但不向進給到表層中的同一聚合物中引入。注意，使用適當?shù)脑O備，共混層可包含三種或更多種不同類型的聚合物材料(A、B、C…)，并可向這些材料中的一種、一些或全部中引入吸收劑以得到許多不同的吸收分布，從而將熱遞送至膜的選定內(nèi)部部分。在此第三實施例的又一實例中，表層可包含共混物層而芯層可為光學透明的促進層。促進層也可填充有吸收劑。在一些情況下，可能可以用輻射束加熱促進層，然后讓熱從促進層向共混物層擴散以實現(xiàn)選定的加熱。如果促進層未被太多地加熱，則在一些情況下，熱擴散的前緣溫度可能在顯著影響共混物層的外表面之前即已降到有效閾值之下。在一些情況下，促進層的熔點可顯著高于共混物層的至少一個連續(xù)相。在這種情況下，可能可以射束加熱促進層而不熔融促進層的材料，然后讓熱從促進層向共混物層擴散，以實現(xiàn)選定的加熱和共混物層的至少一部分中雙折射的減小。這樣，在所述選擇性加熱過程中，促進層可保持整體膜完整性并抵抗膜的下垂、起皺和/或變薄。同樣，表面粗糙化可通過在所述選擇性加熱過程中使最外表面保持充分冷卻而得以最小化或消除。在此第三實施例的再一詳述中，可使用具有交替的共混物層和促進層的多層結(jié)構(gòu)。促進層可填充有吸收劑。共混物層也可填充有吸收劑，在一些情況下，以比促進層低的濃度或重量百分數(shù)填充。最外表層可為共混物層或為非光學表層而無吸收劑。在這種情況下，表層可比任何各個內(nèi)部共混物層均厚。當促進層被加熱到剛好足以與將共混物從第一狀態(tài)轉(zhuǎn)化到第二狀態(tài)的溫度閾值相交的溫度時，結(jié)果將是熱擴散前緣不足以將共混物外表層的表面提升到該閾值之上。當散射從第一區(qū)到第二區(qū)增加時，使用來自促進層的熱前緣來實現(xiàn)膜厚度上的選擇性加熱也可能特別有利。如果層足夠厚且能量足夠快地引入，則在輻射束的實際施加過程中，熱的增加可能更多地含在促進層內(nèi)。在選定的面內(nèi)位置處完成輻射能的施加后，熱擴散然后實現(xiàn)選擇性加熱。當然，熱擴散還將跨過平面向第一和第二區(qū)之間的過渡區(qū)鋪展。在一些情況下，面內(nèi)過渡長度的增加可保持為與構(gòu)造中各個共混物層的厚度大致相同的尺寸。在這多種實例中，構(gòu)造和加工設計特征包括外層相對于內(nèi)部吸收層的厚度、相對密度、熱容量、熱擴散率、各個層中吸收劑的濃度和吸收系數(shù)以及施加的輻射束的強度、射束形狀和持續(xù)時間。例如，在使用吸收促進層的方案中，這些促進層應具有足夠的熱容量以遞送熱前緣中的所需能量。同樣，向膜遞送的能量總量應足夠低以在膜的最外表面處獲得所需的效果。也可使用具有不同的吸收劑填充量(濃度)的多個并相鄰的促進層來在施加輻射能的過程中及之后管理熱擴散前緣。還應考慮共混物層自身中吸收劑的分散和布置。在許多情況下，可能有利的是向雙折射待減小的相中填充吸收劑。這樣，熱分布可變得更均勻，且使雙折射減小的閾值可更清楚地限定。另一方面，相內(nèi)的分散質(zhì)量可能也重要。在以可混溶的染料作為吸收劑的情況下，可能有利的是向與之一起所述吸收劑具有更高混溶性的材料中填充所述吸收劑，如果相足夠小的話。在共混物流動過程中，吸收劑也可至少部分地從一個相向另一個相或向相邊界中遷移。也可在一種或另一種相材料中更好地形成物理分散。當吸收劑至少部分地以顆?；驁F聚體存在時，通常優(yōu)選具有較小的粒度，以使得吸收劑不相對于周圍的聚合物材料過熱，從而導致聚合物的降解或其他“顏色變深”或所謂的“標志”?？扇〉钠骄６葹?微米、2微米、I微米、0.5微米或小于0.5微米。常常有利的是，將吸收劑預先混合進所需的聚合物材料中，例如以在向擠出機中弓I入所述材料之前形成所謂的“母料”。添加前可研磨或以其他方式磨細吸收劑。在一些情況下，吸收劑可在聚合形成樹脂的過程中引入樹脂中?？衫霉鈱W膜中使用的各種天然材料的固有吸收特性來獲得與前述實施例中的那些相似的吸收分布。因此，膜構(gòu)造可在膜的各種不同的層或相中包含具有不同吸收特性的不同材料，且那些不同的層或相可在成膜(例如通過擠出或取向工具)過程中一起形成，或者可作為單獨的前體膜形成，這些前體膜稍后通過例如層合組合在一起?，F(xiàn)在重申和修飾上述教導內(nèi)容和公開內(nèi)容的某些方面。除了別的以外，前述公開內(nèi)容可認為是對“可寫的”漫反射光學膜的描述，所述漫反射光學膜可在其初始制造之后通過非接觸輻射措施來改變。所述漫反射光學膜可包含至少兩種形成共混層的不同的第一和第二相的材料，此外任選地包含分散在所述另外兩種材料中的任一或二者中的吸收劑，就本討論的目的而言，所述吸收劑被稱為第三材料。還公開了使用指定光譜帶的定向輻射能處理來選擇性地部分或完全熔融和解取向所述第一和第二相(其中之一或二者可含吸收劑)中的至少一者以減小或消除這些材料中的雙折射的方法。應用該處理以在整個膜平面上選擇空間位置。也外公開了成品光學膜本身，該膜在處理之后具有空間定制的光學變化。本發(fā)明所公開的膜可用于商業(yè)工藝中，其中將初始均勻澆鑄和牽伸的光學體在空間上定制，以符合給定用途的各個需求。特別關(guān)注的一個方面是通過下述方式來進行含例如近紅外吸收染料或其他吸收劑的漫反射光學膜的受控空間圖案化，所述方式為通過用脈沖IR激光源或其他合適的高輻射率光源進行后續(xù)處理來選擇性地移除選定的內(nèi)部光學材料(例如共混層的給定相)的雙折射而同時使其他內(nèi)層或表面層相對不變。本文所公開的膜(選擇性熱處理之前以及選擇性熱處理之后兩者)可被稱為ST0F，即空間定制光學膜，其中其內(nèi)部材料中的至少一些的雙折射可在膜的一個或多個區(qū)中減小，從而得到不同于初始或第一漫反射特性的第二漫反射特性。所述膜、方法、和商業(yè)工藝通?？梢杂糜谌魏螒弥校渲锌臻g控制的取向水平為所需的水平。所關(guān)注的
技術(shù)領域：
可以包括(例如)顯示、裝飾、和安全用途。一些應用可以重疊多個
技術(shù)領域：
。例如，一些制品可以將本文所公開的內(nèi)部圖案化膜與包括常規(guī)圖案化(例如以標記的形式)的膜、基底或其它層進行整合。所得的制品可能可用于安全用途，但其形式也可以視為裝飾性產(chǎn)品。選擇性熱處理這種制品可以在內(nèi)部圖案化膜中產(chǎn)生下述區(qū)，該區(qū)選擇性地阻擋(通過增加反射性)或反映(通過降低反射性)其它膜的常規(guī)圖案化的部分，這取決于內(nèi)部圖案化膜的設計。所述STOF膜和制品可用于廣泛的顯示器及其他廣域光電子器件中，例如背光源、符號、照明設備、槽型發(fā)光字、光引導或光傳送系統(tǒng)等。此類器件可發(fā)出偏振光或非偏振光。此類器件可發(fā)出白光，即普通觀察者感知到為標稱白色的光，或具有非白色的特定顏色的光。此類器件可包含例如液晶、有機發(fā)光器件(OLED)和/或發(fā)光二極管(LED)的陣列。此類器件可為或可包括三維顯示器，例如立體顯示器。此類器件可為或可包括透射型顯示器、反射型顯示器和/或透反射型顯示器。此類器件可包括邊光顯示器和/或直下式顯示器。另外，至于安全用途，本發(fā)明所公開的膜可以用于多種安全構(gòu)造中，包括標識卡、駕駛證、護照、訪問控制通行證、金融交易卡(信用卡、借記卡、預付卡或其它卡)、商標保護或識別標簽、等等。可以將膜作為內(nèi)層或外部層層合或者說是粘附至安全構(gòu)造的其它層或部分。當所述膜作為貼片包括時，其可僅覆蓋卡、頁或標簽的主表面的一部分。在一些情況下，可能可以將膜用作安全構(gòu)造的基部基底或唯一元件?？梢园ぷ鳛榘踩珮?gòu)造中的多種特征的任何一個，例如全息圖、印刷圖像(凹雕、平版印刷、條碼等)、逆向反射特征、UV或IR激活圖像等等。在某些情況下，本發(fā)明所公開的膜可以與這些其它安全特征結(jié)合進行分層。膜可以用于為安全構(gòu)造提供個性化特征，例如，標記、圖像、單獨編碼數(shù)等。個性化特征可以涉及單獨文檔夾或?qū)Ｓ卯a(chǎn)品實物，例如在制造商標簽、批校驗標簽、防篡改編碼等情況下。個性化特性可與多種掃描圖案(包括行圖案和點圖案)一起制備。可寫膜可在安全構(gòu)造上提供顯現(xiàn)的(如對普通觀察者清晰可見)和隱藏的安全特征。例如，可寫漫反射偏振器層可提供可用檢偏器觀察的隱藏特征，例如隨檢偏器的偏振態(tài)消失的特征。可用本文所公開的可寫漫反射膜制得的其他可用制品包括很多的識別文件(ID文件)。術(shù)語“ID文件”廣義地定義，意在包括但不限于護照、駕駛證、國民ID卡、社會安全卡、選民登記和/或識別卡、出生證明、警察ID卡、過境卡、安全許可證、安全卡、簽證、移民文件和移民卡、槍支許可證、會員卡、電話卡、儲值卡、員工胸卡、借記卡、信用卡及禮品券和禮品卡。ID文件有時還被稱為“安全文件”。本發(fā)明的制品可為ID文件或可為ID文件的一部分?？捎帽疚乃_的可圖案化的膜制得的其他有用制品包括含彩色圖像和價值項的制品，例如貨幣、鈔票、支票和股票，其中項目的真實性很重要以防偽造或欺詐，還包括可用來在產(chǎn)品掛簽、產(chǎn)品包裝、標簽、圖表、地圖等上給出信息、裝飾或可識別的標志或標記的制品?？衫帽疚乃_的可寫漫反射膜的更多有用制品包括護照、ID胸牌、活動通行證、認同卡、用于驗證和真實性的產(chǎn)品標識格式和廣告促銷、商標強化圖像、圖形應用中的標識顯示圖像如警車、救火車或其他應急車輛的圖案標記；圖形應用中的信息顯示圖像如公用電話亭、夜間標記和汽車儀表盤顯示屏；以及通過在產(chǎn)品如名片、吊牌、藝術(shù)品、鞋類和瓶裝產(chǎn)品上使用合成圖像來提高新穎性。這里描述的用于安全應用的許多特征同樣可用于裝飾應用。例如，可如此將個性化徽標嵌入到消費制品中。上面已提到層合物構(gòu)造，但它們以及引入了如本文所公開的漫射STOF型膜且所述漫射STOF型膜與另一具有不同光學性質(zhì)的膜或基底以一定方式結(jié)合或組合的其他類型光學體值得進一步討論。在一些情況下，“另一膜或基底”可為或可包括其他常規(guī)的光學膜或基底，例如吸收型偏振器、彩色光透射膜(例如已經(jīng)染色的單層聚合物)、延遲膜、玻璃板、白色或彩色卡紙等以及它們的組合。在一些情況下，“另一膜或基底”還可或者為或包括具有一個或多個調(diào)整為在電磁譜的選定部分上反射光的微層層組(packet)的多層光學膜，無論是偏振器、鏡、窗還是它們的組合。本文所公開的膜和光學體可在選定的光譜范圍內(nèi)以輻射方式處理，所述光譜范圍可以在用所關(guān)注的選定應用光學體通常變換的光譜帶之外?？梢酝ㄟ^任何類型的方式實現(xiàn)輻射處理，該方式可將選定光譜帶的光以足夠的強度聚焦在膜的選定位置上。用于輻射處理的尤其合適的方式為脈沖激光。這可以為放大的脈沖激光。在一些情況下，激光可以為可調(diào)諧的激光。例如，如果該聚合物在此處不是特別吸收的聚合物，則適于在可見光譜帶中反射的光學膜可以具有近IR或近UV中的吸收劑。優(yōu)選的是，膜不應當對于選擇用于引導輻射能量的入射角而反射此引導輻射能量，但如果反射足夠低，則仍然可以進行處理。很多情況下，來自激光的輻射能量為顯著偏振的能量。如上面所提到的，可能有用的是使撞擊光束取向為成與光學膜的最小漫反射率一致的角度和偏振，以最大化向膜的內(nèi)部部分的能量遞送以及最小化能量損耗。管理膜的整個厚度上的吸收輻射能量和整個厚度上的所得熱脈沖為本發(fā)明的一個方面。使得共混層中一種或多種材料或者一個或多個相的雙折射減小或消除的受控熔融需要定向輻射的吸收處于合理地低的水平以確保均勻的效果。無論從時間脈沖還是從熱的角度出發(fā)，經(jīng)處理的一個或多個層中的材料均不應過熱，以免導致過度電離或熱分解。例如，如果考慮純熱容量驅(qū)動情況，則從25°C到所需300°C的材料加熱升高275°C。如果選定層吸收引導輻射的10%，則最靠近引導輻射源的前部需要加熱直至約330°C，以便后部加熱直至所需的300°C。應在介于膜的最熱部分與有害溫度或離子化條件之間保持足夠的凈空高度。整個厚度上的溫度控制可能是重要的，以選擇性地從僅一種材料中移除雙折射，如，以避免過熱。在一些情況下，預熱可能是有利的。從激光能量角度來看，在激光照射之前和期間通過預熱膜可增加該處理的效率。膜的預熱溫度應高于室溫但低于共混層中所用聚合物的熔融溫度。通常，當膜在其整個厚度上被預熱時，則對于相同水平的熱凈空高度，較大量的引導輻射可能被吸收。例如，當將200°C的選定膜區(qū)的后部加熱至300°C(100°C的差值)時，當入射光束能量的約10%被吸收時，前部將僅被過度加熱至310°C。在這種情況下，選定區(qū)可吸收引導輻射的至多約23%，這樣對于前部則再次導致加熱直至約330°C，溫升為130°C，并且對于后部則升高100°C以再次達到所需的300°C。預熱的量可能需要被控制，以避免熱脈沖在冷卻期間逸出，從而導致選定區(qū)之外的顯著熔融。一般來講，預熱越高，則膜厚度的其余越接近熔融。隨著熱脈沖擴散，這些非選定區(qū)可變得易于熔融。通過引導輻射導致的最高溫度、膜構(gòu)造的側(cè)面及其各個層厚、穿過膜的預熱梯度、以及引導輻射的路徑均可能需要一起加以考慮，以優(yōu)化膜和方法。事實上，熱管理甚至更加復雜，因為優(yōu)選吸收足量的能量，其不僅使材料升高至其熔融范圍而且實際上引起熔融。定向輻射的能量脈沖的管理應包括時間因素以確保熔融可事實上發(fā)生且熱波沿厚度軸或z軸充分地包容，從而防止不希望的熔融，例如以熔融光學膜的一個共混層中的雙折射材料或相而不熔融另一個共混層中的雙折射材料或相。具體地講，可需要謹慎地控制脈沖的序列和持續(xù)時間。激光源(如果激光源用于進行選擇性加熱)的功率、掃描速率、和光束形狀以及染料負載(或另一種吸收劑的負載，如果實際上使用任何吸收劑)相結(jié)合，以在絕熱條件下提供透射至膜的處理區(qū)的有效能量。盡管在實施過程中熱條件通常并非為絕熱的，但可通過膜構(gòu)造的規(guī)格、背景溫度、以及相關(guān)材料的各種熱容量、熔合熱、和熔點的知識推測絕熱條件以確定用于轉(zhuǎn)換的所需能量，從而估計出近似激光處理條件。IR吸收劑或其它吸收劑的分散性可能是重要的考慮因素，包括染料溶解度極限和溶解機理。對于不溶解的染料和顏料，粒徑和形狀分布可能是重要的。例如，過大的吸收粒子可相對其周圍的膜基體過熱，從而導致膜缺陷，例如降解、起皺、起泡、分層或其它損壞。膜清潔也可能是重要的，因為表面以及嵌入的粉塵和類似顆粒物也可能引起隨機或非預期的缺陷。其他考慮因素包括激光源的光束形狀和頻率(如果使用脈沖光源)、掃描圖案、膜的安裝(如，通過層合(例如利用粘合齊U)或者通過其他手段裝到卡片或其他基底上)以及熱傳遞(例如通過膜內(nèi)的各種導熱性以及膜的熱傳遞系數(shù)來控制熱傳遞)。整個膜平面上的吸收輻射能量的管理對于確保所需空間特征也可能是重要的。光束尺寸和焦點也可能是重要的過程控制。在一些情況下，可能有利的是將膜設置在光束聚焦至其最小尺寸的位置處，而在其它情況下，可將膜故意地設置在光束被離焦所需量的位置處。掃描膜的方式以及引導光束路徑可在處理區(qū)期間快速交疊或開啟自身的方式可改變表面粗糙度、光滑度、霧度、褶皺、和其它現(xiàn)象。參照上文的膜預熱論述，可控制光束使得膜當前被照射的一部分接近膜中最近被照射的一部分，從而可將通過激光自身提供的熱視為預熱膜當前被照射的一部分。這可發(fā)生于下述情況中，例如，光束沿第一路徑進行掃描，并且不久之后(此時膜沿且接近第一路徑的部分仍處于高溫下)沿與第一路徑相鄰或甚至稍微交疊的第二路徑進行掃描。例如引導光束的持續(xù)時間之類的時間相關(guān)方面也可能是重要的。已經(jīng)發(fā)現(xiàn)，相對短的脈沖操作通常為有利的。例如，在一些通常情況下，已經(jīng)發(fā)現(xiàn)，如通過激光照射的持續(xù)時間確定的加熱時間優(yōu)選在10納秒到10毫秒的范圍。上照射持續(xù)時間取決于穿過厚度(可進行設計以用于給定用途)到膜其它部分中的熱擴散的量。持續(xù)時間越短，則能量到所關(guān)注的所需膜區(qū)的遞送就越密集；例如，可建立主要包含在所需層組內(nèi)的瞬時加熱脈沖。熱擴散的細節(jié)取決于材料、在特定材料取向條件下的各向異性導熱性、密度、熱容量、所關(guān)注區(qū)的厚度、光束持續(xù)時間、等等。在示例性的實施例中，被共混層吸收的能量具有熔融共混層中至少一個不同的相的足夠強度和持續(xù)時間，但不具有蒸發(fā)、顯著地化學改性或燒蝕膜組分的足夠強度和持續(xù)時間。為了使激光照射改變第二區(qū)中材料相的雙折射，高強度(高功率/單位面積)和高能量密度均是可取的，但不是必需的。這些特性有助于通過縮短處理所需的時間來確保在共混層中留下通過共混層中材料對定向輻射的吸收而產(chǎn)生的顯著的熱量。熱擴散會降低層中的能量濃度，并因此可降低過程效率。就這一點而言，常常可取的是僅少量熱消散到共混層之外，橫向消散到第一(未經(jīng)處理的)區(qū)中或在(經(jīng)處理的)第二區(qū)內(nèi)消散到膜的其他層。在其中需要僅加熱第二區(qū)中膜的一部分厚度的那些情況下，消散到第二區(qū)中的一個或多個吸收層之外的熱越多，過程效率越低。冷卻方式也可需要謹慎考慮?？焖倮鋮s可用于某些情況中。例如，快速冷卻可防止膜起霧，例如通過冷卻過程中一個或多個相的重結(jié)晶。從膜的一個或兩個側(cè)面進行冷卻可能是有利的。另一重要方面可能是使用附加的層，所述附加的層與共混物層共擠出或在后來通過例如壓力和/或粘合劑層合加到膜構(gòu)造上，以提供有效支承并在加工過程中和加工后即刻作為熱擴散前緣的散熱器。在一些情況下，這些附加的層可以為聚合物型卡的一部分，例如為安全制品的一部分。此外，在輻射加熱過程中及輻射加熱過程后，這些附加的層可有助于保持整體膜完整性并可抵抗一個或多個共混物層的下垂、起皺或變薄(例如通過抵抗收縮)或是外表面的粗糙化。引導輻射的適當?shù)退轿諏τ谧罱K用途也可能是重要的。有利的是，環(huán)境照射不應使膜不當?shù)剡^熱。具體地講，當暴露于直接陽光時，近IR吸收可以導致膜加熱。優(yōu)選的是，預期通量不會不當?shù)厣吣囟?。例如，可能有利的是，在正常使用下維持系統(tǒng)的溫度低于膜的玻璃化轉(zhuǎn)變溫度。能量吸收的量部分地與為實現(xiàn)與所需溫度(不同于預熱的給定水平)必須從脈沖捕集的能量相關(guān)。系統(tǒng)中的所需吸收可因而通過下述方式得到最佳化，即平衡通量水平、熱擴散(逸出)、預熱和冷卻，以實現(xiàn)處理的所需均勻度和程度，同時最小化最終使用問題，例如顏色、灰度、或環(huán)境輻射吸收?？赡苁强捎玫氖?，在膜的功能層或區(qū)之間裝配能量吸收緩沖層。這些緩沖層可升溫并且甚至部分或完全地熔融，同時保護膜的另一個功能區(qū)以防通過熱擴散(逸出)的加熱。在一個實例中，此緩沖區(qū)可為共混層之間的多個層，所述多個層具有與共混層中所使用的相似或不同的材料。又如，可將較低熔融溫度材料用作具有較高熔融溫度材料的功能層之間的“熱減速”。可使用差示掃描量熱儀(DSC)技術(shù)來測定和分析聚合物膜中材料的熔點和/或軟化點(例如玻璃化轉(zhuǎn)變溫度)。在這種技術(shù)中，可將膜樣品在測試之前(如)于低于200毫托的真空和60°C下適當干燥約48小時。然后可稱量約5mg的樣品，并將其密封在密閉的鋁制Tzero鍋中。然后可在合適的溫度范圍(如30_290°C)上進行加熱-冷卻-加熱漸變。20°C/分鐘的恒定加熱速率或其它合適的加熱速率可用于所述漸變。掃描之后，可分析第一加熱熱軌跡以用于軟化步驟變化和熔融峰值。該分析可顯示熔融溫度以及與熔融溫度相關(guān)的特征帶寬，該帶寬稱為半峰寬(PWHH)。PWHH的有限值反映出下述事實，即材料可在有限的溫度范圍內(nèi)而非在單個精確溫度下熔融。PWHH對于其不同材料具有彼此接近的(峰值)熔融溫度的制品可變得重要。使用DSC技術(shù)來測定適用于漫反射光學膜中的三種示例性材料的熔融溫度和PWHH:聚萘二甲酸乙二醇酯(PEN);基于萘二甲酸酯的PEN共聚物，美國專利申請公開US2009/0273836(Yust等人)的所謂的PEN-CHDM10，在本文中稱為“PEN_Gb”；和基于PEN的聚合物(其中20%的2，6-萘二甲酸二甲酯(NDC)被4，4’聯(lián)苯二甲酸二甲酯所取代)，在本文中稱為“PENBB20”。測定這些材料的樣品，PEN、PEN-Gb和PENBB20樣品的熔點分別為261°C、248°C、和239°C。樣品的PWHH也進行了測定。PEN樣品的PWHH為7°C，但根據(jù)聚合物的處理條件，其變化范圍可為5至10°C。PEN-Gb樣品的PWHH為6°C，但根據(jù)處理條件，其變化范圍可為5°C至15°C。PENBB20樣品的PWHH為10.4°C，但根據(jù)處理條件，其變化范圍可為5°C至15°C。一般來講，可以通過將膜在低于熔點的合適溫度下熱定形合適時間來降低聚合物膜的PWHH。通常，對于定向輻射的任何特定波長譜帶，膜沿著厚度方向的剩余部分的吸收能力可被調(diào)整為充分低于膜的選定部分對該輻射的吸收能力，以防止這些未選定部分的不期望的過熱和不期望的改變。可設計膜擠出處理以確保膜選定部分中的活性吸收材料從該部分到膜的另一功能部分的遷移不會發(fā)生至顯著程度。此外，可使用例如通過化學非親和性阻止這種遷移的緩沖層。也可使用包括用于層接觸的停留時間等等的處理方法。引導輻射處理可直接在膜制造之后或甚至在膜制造期間(單獨地但仍為卷狀形式的)、成片之后或在安裝至另一個基底(如玻璃板或塑料或紙質(zhì)卡片)之后來實現(xiàn)。應基于處理變化來平衡精確水平。例如，對于輥方法應充分地處理料片顫振。隨著膜在輥上移動同時膜承受張力(或許在輥隙之間)時可實現(xiàn)引導輻射處理?？蓪⒈Ｗo性膜設置在膜和輥之間以連續(xù)地清潔輥并且另外避免美學缺陷(例如刮痕)。又如，可將膜在成片之后安裝到固定基底上或以半批式方式安裝或固定在臨時背襯上。例如，膜卷的部分可相繼接觸保護性膜并且在板上滑動。膜卷傳送可停止，板上的指定部分可根據(jù)需要進行輕微地拉伸，并且隨后在以板做背襯的指定部分上應用引導輻射處理。成品卷部分可隨后通過相繼傳送從板處理區(qū)移開，通過相繼傳送可處理卷的相繼部分，如此反復直至整個卷得到處理。本文所述的內(nèi)部圖案化也可與已知技術(shù)結(jié)合，如燒蝕、表面無定形化技術(shù)、聚焦方法、壓印、熱定形等。若干因素相結(jié)合可使得染料尤其適用于本專利申請。通過擠出處理的熱穩(wěn)定性為尤其有利的。一般來講，擠出處理有利地為足夠熱的，以便熔融并且允許熔融流在適當可管理壓降下的傳送。例如，聚酯基體系可需要高達約280°C的極高穩(wěn)定性。這種需求可通過使用各種聚合物的共聚物而得到降低，例如coPEN，如，在約250°C下進行處理。烯屬體系(例如聚丙烯、和聚苯乙烯)通常具有較低要求。特定漫反射光學膜構(gòu)造中樹脂的選擇可使?jié)撛诘暮蜻x吸收材料的選擇變窄，如染料遷移趨勢、均勻分散在所需材料層中的能力、染料對各種材料的化學親和力等等。本專利申請的教導可與任何或全部下列共同受讓的專利申請的教導組合使用，這些共同受讓的專利申請以引用方式并入本文=PCT公開W02010/075357(Merrill等人)，“InternallyPatternedMultilayerOpticalFilmsUsingSpatiallySelectiveBirefringenceReduction(使用空間選擇性雙折射減小的內(nèi)部圖案化多層光學膜)”；PCT公開W02010/075340(Merrill等人)，“MultilayerOpticalFilmsHavingSide-by-SideMirror/PolarizerZones(具有并列型鏡/偏振器區(qū)的多層光學膜)”；PCT公開W02010/075373(Merrill等人)，“MultilayerOpticalFilmsSuitableforB1-LevelInternalPatterning(適于雙水平內(nèi)部圖案化的多層光學膜)”；PCT公開W02010/075363(Merrill等人)，“InternallyPatternedMultilayerOpticalFilmsWithMultipleBirefringentLayers(具有多個雙折射層的內(nèi)部圖案化多層光學膜)”；和PCT公開W02010/075383(Merrill等人)，“MultilayerOpticalFilmsHavingSide-by-SidePolarizer/PolarizerZones(具有并列型偏振器/偏振器區(qū)的多層光學膜)”;以及2010年6月30日提交的以下專利申請美國專利申請序列號61/360，127(代理人案號66473US002)，uRetarderFilmCombinationsWithSpatiallySelectiveBirefringenceReduction(具有空間選擇性雙折射減小的延遲膜組合)”；美國專利申請序列號61/360，129(代理人案號66474US002),“MaskProcessingUsingFilmsWithSpatiallySelectiveBirefringenceReduction(使用具有空間選擇性雙折射減小的膜進行掩模加工)”；美國專利申請序列號61/360,022(代理人案號66267US002)，“Mult1-LayerArticlesCapableofFormingColorImagesandMethodsofFormingColorImages(能夠形成彩色圖像的多層制品及形成彩色圖像的方法)”；和美國專利申請序列號61/360，032(代理人案號66498US002)，“Mult1-LayerArticlesCapableofFormingColorImagesandMethodsofFormingColorImages(能夠形成彩色圖像的多層制品及形成彩色圖像的方法)”。在許多情況下，材料層或相將因材料的分子構(gòu)成而表現(xiàn)出雙折射。但在一些情況下，介質(zhì)(有時稱為有效介質(zhì))可因尺寸比光的波長小但比分子距離大的微觀結(jié)構(gòu)而表現(xiàn)出雙折射。此類介質(zhì)的一個示例性實例為不同透光性材料的超細層的疊堆。參見例如美國專利6，590，707(Weber)。雙折射材料的有效介質(zhì)可例如因此為或包含例如交替的聚合物材料的超細層的疊堆，其中每一個層的光學厚度小于波厚(例如小于150或100或50nm厚)的1/4、優(yōu)選小于1/8。這樣的介質(zhì)通?？捎糜诒疚乃_的實施例中。SM實例I共擠出包含內(nèi)芯(光學層組)和兩個漫反射外表層的多層光學膜。該內(nèi)芯由151個較高和較低折射率聚酯的交替層組成。光學芯的兩個外層較厚以形成兩個保護性邊界層(PBL)。PBL由較低折射率的材料組成。較高折射率的材料為聚萘二甲酸乙二醇酯(PEN)共聚物，并如美國專利號6，352，761(Hebrink等人)的實例I中所述，包含90摩爾％的萘二甲酸酯和10摩爾％的對苯二甲酸酯作為羧酸酯，該共聚物既含PEN亞單元又含聚對苯二甲酸乙二醇酯(PET)亞單元，在本文中稱為90/10coPEN。較低折射率的材料為如美國專利號6，352，761(Hebrink等人)的實例10中所述的另一PEN共聚物(即另一coPEN)，該較低折射率材料在本文中稱為55/45HDcoPEN.多層光學膜的表層包含重量比分別為9:5:2:1的90/10coPEN、間規(guī)立構(gòu)聚苯乙烯(以商品名“QUESTRANA405”得自密歇根州米德蘭的陶氏化學公司(DowChemicalCompany,Midland,MI))、本征粘度為約0.8的聚對苯二甲酸乙二醇酯(以商品名“MELINAR”得自ICI美國公司(ICIAmericas,Inc.))和苯乙烯共聚物(以商品名“DYLARK332-80”得自賓夕法尼亞州月亮鎮(zhèn)的諾華化學公司(NovaChemicalCompany,MoonTownship,PA))的混合物。該混合物還包含約0.13重量％的紅外(IR)吸收染料(以商品名“EP0LITE4121”得自紐約州紐瓦克的愛普林公司(EpoIin,Newark,NJ))。流延幅材構(gòu)造中每一個表層和光學層組的重量大致相等，流延幅材構(gòu)造的厚度為約1mm。于約125°C下以50%/秒的初始速率同時雙軸牽伸流延幅材至2X2的牽伸比。以約25%/秒的初始速率進一步單軸牽伸該膜至約5.5X1.8的最終牽伸比。所得膜為厚約100微米的半透明偏振器，具有高的漫反射程度。使用裝配有大型積分球的分光光度計(以商品名“LAMBDA950”得自康涅狄格州諾沃克的拍金埃爾默公司(Perkin-Elmer,Norwalk,CT)),用沿牽伸方向的偏振在阻擋態(tài)(參見圖10中曲線1001)和垂直的面內(nèi)通過態(tài)(參見圖10中曲線1002)下測定通過該半透明偏振器膜的透射譜。該譜示出了在整個可見頻帶(400nn-700nm)—直到近紅外(至2000nm)上膜在通過態(tài)下比阻擋態(tài)更高的透射率。該譜還示出了IR反射光學芯在約1300nm至1900nm的頻帶下的操作。約1670nm處透射率的急劇下降是材料特有的吸收峰并存在于類似構(gòu)造但無多層光學層組芯的膜中。最后，約812nm處IR染料(“EP0LITE4121”)的吸收峰明顯。然后將該半透明偏振器膜層合到具有頂部和底部聚碳酸酯覆蓋層的構(gòu)造的中心，其中每一個覆蓋層均厚約100微米。每一個聚碳酸酯覆蓋層包括兩片厚約50微米的透光聚碳酸酯安全膜(以商品名“3MPCSecurityFilms”得自明尼蘇達州圣保羅的3M公司(3MCompany,St.Paul,MN))。這兩個片各切自相同的片材并垂直交叉以消除聚碳酸酯覆蓋層中任何剩余雙折射和光學延遲。將頂部透光片材、漫反射偏振膜和底部透光片材按所述順序堆疊并在壓機中用約4.1XIO7Pa(約6000psi)的壓力和165°C的溫度層合約30分鐘。用沿牽伸方向的偏振在阻擋態(tài)(參見圖10中曲線1003)和垂直的面內(nèi)通過態(tài)(參見圖10中曲線1004)下測定通過所得膜層合物的透射譜。在每一情況下，譜均與層合前的漫反射偏振膜相似。然后用808nm激光二極管提供的輻射能處理該層合構(gòu)造。于175毫米/秒下在I厘米乘I厘米的面積上對膜層合物線性掃描，使用的平均功率為848mW，掃描線間隔約30微米。使用偏振光學，使得激光器的偏振態(tài)與漫射偏振膜的通過態(tài)大致一致。漫射偏振膜經(jīng)加工的區(qū)域變得顯著透光，具有弱漫射特性。經(jīng)加工區(qū)域中的外部聚碳酸酯覆蓋層仍然觸感光滑。用沿牽伸方向的偏振在初始的阻擋態(tài)(參見圖11中曲線1103)和垂直的面內(nèi)通過態(tài)(參見圖11中曲線1104)下測定通過膜層合物經(jīng)加工的區(qū)域的透射譜。出于比較的目的，也提供了曲線1101(與圖10的曲線1003相同)和曲線1102(與圖10的曲線1004相同)。結(jié)果確認了經(jīng)加工的區(qū)域向較弱偏振器的轉(zhuǎn)化，該較弱偏振器在整個可見頻帶上具有較低的漫反射特性。在紅外區(qū)，在約1300nm至1900nm范圍的頻帶的相當大部分內(nèi)，光學層組基本上保持其光學反射率。這樣，層合物內(nèi)部上的漫反射偏振膜被加工而外部層合聚碳酸酯覆蓋層和內(nèi)芯多層光學層層組未受影響。在第二處理中，用808nm激光二極管于290毫米/秒下在2毫米乘2毫米的面積上線性掃描來對層合構(gòu)造的不同區(qū)域進行加工，使用的平均功率為848mW，掃描線間隔約30微米。使用偏振光學，使得激光器的偏振態(tài)與漫射偏振器的通過態(tài)大致一致。膜經(jīng)加工的區(qū)域變得比前一處理更透光。用沿牽伸方向的偏振在初始的阻擋態(tài)(參見圖11中曲線1105)和垂直的面內(nèi)通過態(tài)(參見圖11中曲線1106)下測定通過膜層合物經(jīng)加工的區(qū)域的透射譜。結(jié)果確認了經(jīng)加工的區(qū)域向更弱的偏振器的轉(zhuǎn)化。此外，在紅外區(qū)，在約1300nm至1900nm的范圍中，現(xiàn)在光學層組基本上失去其光學反射率。1670nm處的材料吸收峰仍存在。這樣，漫反射內(nèi)層和光學芯層層組二者的反射率均已顯著減小。可重復前述實例1，不同的是可向光學芯材料流中引入另外的紅外吸收染料(例如可以商品名“AMAPLASTIR-1050”得自佐治亞州亞特蘭大的色彩化學公司(CoIorChem,Atlanta,GA))以允許光學層組層相對于漫反射共混物層的單獨加工。這可允許用1064nm的激光對光學層組的加工。還可重復前述實例I,不同的是可向芯中擠出單一材料如90/10coPEN以形成在初始膜中具有漫反射外層的三層構(gòu)造。這樣的膜也可隨后弓I入層合物中。除非另外指明，否則本說明書和權(quán)利要求書中用來表示數(shù)量、特性量度等的所有數(shù)值都應當理解為由術(shù)語“約”修飾。因此，除非有相反的指示，否則說明書和權(quán)利要求書中列出的數(shù)值參數(shù)均為近似值，這些近似值可根據(jù)本領域內(nèi)的技術(shù)人員利用本專利申請的教導內(nèi)容想要獲得的所需特性而改變。每個數(shù)值參數(shù)并不旨在將等同原則的應用限制在權(quán)利要求書范圍內(nèi)，至少應該根據(jù)所記錄的有效數(shù)位的數(shù)目和通過應用慣常的四舍五入法來解釋每個數(shù)值參數(shù)。雖然本發(fā)明的大致范圍中列出的數(shù)值范圍和參數(shù)是近似值，但就任何數(shù)值均在本文所述具體實例中列出來說，它們都應在合適的情況下盡可能地精確。然而，任何數(shù)值可能包含與測試或測量限制相關(guān)的誤差。在不脫離本發(fā)明的精神和范圍的前提下，對本發(fā)明的各種修改和更改對于本領域內(nèi)的技術(shù)人員將顯而易見，而且應當理解，本發(fā)明不限于本文所列出的示例性實施例。例如，除非另外指明，否則讀者應當假設，所公開的一個實施例的特征也可應用于所公開的所有其他實施例。還應當理解，本文引用的所有美國專利、專利申請公開案和其他專利和非專利文檔以引用方式并入，而不與上述公開內(nèi)容抵觸。權(quán)利要求1.一種光學膜，所述光學膜包含共混層，所述共混層包含分別分離到不同的第一和第二相中的第一和第二聚合物材料，所述層從第一區(qū)延伸到第二區(qū)，并在所述第一和第二區(qū)中具有基本上相同的組成和厚度；其中所述第一和第二相中的至少一個為連續(xù)相，且與所述連續(xù)相相關(guān)的所述第一和/或第二聚合物材料在所述第一區(qū)中是雙折射的；其中所述層在所述第一區(qū)中具有第一漫反射特性；其中所述層在所述第二區(qū)中具有不同于所述第一漫反射特性的第二漫反射特性；并且其中所述第一和第二漫反射特性之間的差異基本上歸因于所述第一和第二聚合物材料中的至少一種在所述第一和第二區(qū)之間的雙折射率差異。2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的膜，其中所述共混層還在所述第一和第二區(qū)中具有基本上相同的共混物形態(tài)。3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的膜，其中所述第一相為分散相，而所述第二相為連續(xù)相。4.根據(jù)權(quán)利要求1所述的膜，其中所述第一和第二相為共連續(xù)相。5.根據(jù)權(quán)利要求1所述的膜，其中所述第二相為連續(xù)相，且所述第二聚合物材料在所述第一區(qū)中是雙折射的，而在所述第二區(qū)中是較低雙折射的或各向同性的。6.根據(jù)權(quán)利要求5所述的膜，其中所述第一聚合物材料在所述第一和第二區(qū)中是各向同性的。7.根據(jù)權(quán)利要求5所述的膜，其中所述第一聚合物材料至少在所述第一區(qū)中是雙折射的。8.根據(jù)權(quán)利要求1所述的膜，其中所述第一和第二漫反射特性中的至少一個的特征在于對不同偏振的法向入射光基本上不同的反射率。9.根據(jù)權(quán)利要求1所述的膜，其中所述第一和第二漫反射特性中的至少一個的特征在于對不同偏振的法向入射光基本上相同的反射率。10.根據(jù)權(quán)利要求1所述的膜，其中所述第一和第二漫反射特性中的至少一個的特征在于對不同偏振的法向入射光的高透射率和低霧度。11.根據(jù)權(quán)利要求1所述的膜，其中所述第一和第二聚合物材料為熱塑性材料。12.根據(jù)權(quán)利要求1所述的膜，其中所述共混層還包含穩(wěn)定所述第一和第二相的共混物形態(tài)的第三材料。13.根據(jù)權(quán)利要求1所述的膜，所述膜還包含選擇性地吸收紫外、可見或紅外輻射能的吸收劑。14.根據(jù)權(quán)利要求13所述的膜，所述膜還包括含所述吸收劑的內(nèi)部促進層。15.根據(jù)權(quán)利要求1所述的膜，其中與所述連續(xù)相相關(guān)的所述第一和/或第二聚合物材料在所述第一區(qū)中的雙折射率為至少0.03、或至少0.05或至少0.10。16.一種制備內(nèi)部圖案化的光學膜的方法，所述方法包括提供包含共混層的膜，所述共混層包含分別分離到不同的第一和第二相中的第一和第二聚合物材料，所述層在所述膜的第一和第二區(qū)二者中均具有第一漫反射特性，所述第一和第二相中的至少一個為連續(xù)相，且與所述連續(xù)相相關(guān)的所述第一和/或第二聚合物材料在所述第一區(qū)中是雙折射的；和在所述第二區(qū)中以足以使得所述第二區(qū)具有不同于所述第一漫反射特性的第二漫反射特性的量選擇性地加熱所述膜，該選擇性加熱的施加對所述共混層的外表面無任何顯著的改變。17.根據(jù)權(quán)利要求16所述的方法，其中所述選擇性加熱的進行對所述第二區(qū)中所述共混層的厚度無任何顯著的減小。18.根據(jù)權(quán)利要求16所述的方法，其中所述選擇性加熱的進行對所述第二區(qū)中所述共混層的共混物形態(tài)無任何顯著的改變。19.根據(jù)權(quán)利要求16所述的方法，其中所述選擇性加熱的進行使得所述第二漫反射特性比所述第一漫反射特性少散射給定入射方向和偏振的光。20.根據(jù)權(quán)利要求16所述的方法，其中所述選擇性加熱的進行使得所述第二漫反射特性比所述第一漫反射特性多散射給定入射方向和偏振的光。21.根據(jù)權(quán)利要求16所述的方法，其中所述第一和第二漫反射特性之間的差異基本上歸因于所述選擇性加熱所致的所述第一和第二聚合物材料中的至少一者的雙折射率改變。22.根據(jù)權(quán)利要求16所述的方法，其中所述第一聚合物材料在所述第一區(qū)中是雙折射的，且所述選擇性加熱使得所述第一聚合物材料在所述第二區(qū)中是較低雙折射的或各向同性的。23.根據(jù)權(quán)利要求16所述的方法，其中所述選擇性加熱包括向所述膜的所述第二區(qū)的至少一部分引導輻射能。24.根據(jù)權(quán)利要求23所述的方法，其中所述輻射能包括激光。25.根據(jù)權(quán)利要求23所述的方法，其中所述輻射能是準直的和/或偏振的。26.根據(jù)權(quán)利要求23所述的方法，其中所述輻射能沿與通過所述光學膜的對應所述第一漫反射特性的共混層的光的最大鏡面透射大致一致的軸引導。27.根據(jù)權(quán)利要求23所述的方法，其中所述輻射能沿介于通過所述光學膜的對應所述第一漫反射特性的共混層的光的最大鏡面透射的第一方向和通過所述光學膜的對應所述第二漫反射特性的共混層的光的最大鏡面透射的第二方向中間的軸引導。28.根據(jù)權(quán)利要求16所述的方法，其中與所述連續(xù)相相關(guān)的所述第一和/或第二聚合物材料在所述第一區(qū)中的雙折射率為至少O.03、或至少O.05或至少O.10。29.根據(jù)權(quán)利要求1所述的膜，其中與所述連續(xù)相相關(guān)的聚合物材料包含熱塑性材料，所述熱塑性材料在所述第一區(qū)中的雙折射是流動處理的結(jié)果。30.一種包含根據(jù)權(quán)利要求1所述的膜的制品，其中所述制品選自ID文件、安全制品、顯示器、背光源和光電子器件。全文摘要本發(fā)明提供了一種漫反射光學膜，所述膜包含從膜的第一區(qū)延伸到第二區(qū)的共混層。所述共混層包含分別分離到不同的第一和第二相中的第一和第二聚合物材料。所述共混層可在所述第一和第二區(qū)中具有相同的組成和厚度，但在所述第一和第二區(qū)中分別具有不同的第一和第二漫反射特性。所述第一和第二漫反射特性之間的差異不歸因于所述第一和第二區(qū)之間層的組成或厚度的任何差異。相反，所述第一和第二漫反射特性之間的差異歸因于所述第一和/或第二聚合物材料在所述第一和第二區(qū)之間的雙折射率差異。所述共混層的共混物形態(tài)在所述第一和第二區(qū)中可基本上相同。文檔編號G02B5/02GK103038678SQ201180036937公開日2013年4月10日申請日期2011年6月29日優(yōu)先權(quán)日2010年6月30日發(fā)明者威廉·沃德·梅里爾申請人:3M創(chuàng)新有限公司