基于醫(yī)用直線加速器照射束特征建立照射源模型的方法
【專利摘要】本發(fā)明公開了一種基于醫(yī)用直線加速器照射束特征建立照射源模型的方法，其特征是：首先測量待建模型醫(yī)用直線加速器在標準水模中的劑量，獲得典型規(guī)則野的劑量測量數(shù)據(jù)；基于已知醫(yī)用直線加速器參數(shù)，建立已知醫(yī)用直線加速器的蒙特卡洛模型；再分別獲得待建模型醫(yī)用直線加速器的光子能譜、已知醫(yī)用直線加速器的污染電子能譜、待建模型醫(yī)用直線加速器的光子源和污染電子源合成比例，以及待建模型醫(yī)用直線加速器的出射粒子角度分布規(guī)律，從而構(gòu)成待建模型醫(yī)用直線加速器的照射源模型。本發(fā)明源模型建立在已知醫(yī)用直線加速器照射束特征和待建模型醫(yī)用直線加速器測量數(shù)據(jù)的基礎(chǔ)上，避免了對于待建模型醫(yī)用直線加速器內(nèi)部構(gòu)造的依賴。
【專利說明】基于醫(yī)用直線加速器照射束特征建立照射源模型的方法

【技術(shù)領(lǐng)域】
[0001] 本發(fā)明涉及一種基于醫(yī)用直線加速器照射束特征建立照射源模型的方法，該方法 可用于腫瘤外放射治療中，精確模擬醫(yī)用直線加速器照射源在模體或病人體內(nèi)的沉積劑量 分布。

【背景技術(shù)】
[0002] 醫(yī)用直線加速器是實現(xiàn)腫瘤外放射治療的重要設(shè)備，目前我國省級以上的醫(yī)院使 用的直線加速器基本上都是昂貴的國外品牌如西門子、瓦里安Varian等，以及與其捆綁所 售的腫瘤放射治療計劃系統(tǒng)TPS (Treatment Planning System)，并且這些產(chǎn)品經(jīng)常處于持 續(xù)更新中，給醫(yī)院和病人治療造成沉重的經(jīng)濟負擔。
[0003] 對醫(yī)用直線加速器照射源的準確模擬，關(guān)系到TPS中劑量計算的準確性。劑量計 算方法中傳統(tǒng)的加速器模型分成兩大類：第一類是加速器的完全模擬，這種模擬忠實于機 器本身模塊的幾何和材料組成，相當依賴廠家提供詳細準確的技術(shù)數(shù)據(jù)。然而，由于加速器 內(nèi)部構(gòu)造是商業(yè)秘密，一般很難獲得。此外，這種全加速器模擬非常耗時耗力，不適合作為 TPS的劑量計算工具。第二類是加速器的多源模型，它把整個加速器設(shè)想為多個照射源的組 合，假設(shè)粒子來自不同照射高度的加速器模塊。多源模型通常是針對規(guī)則野相空間文件記 錄的粒子信息建立起來的，在模擬臨床需要的非規(guī)則野劑量分布時，需要額外附加開口模 塊描述，從而造成模擬誤差。
[0004] 目前關(guān)于加速器多源模型的工作已發(fā)表很多，它們基本上是通過調(diào)節(jié)多個源模型 參數(shù)如加速器入射電子束能量、角度、半徑等，獲得模擬結(jié)果和水箱中測量數(shù)據(jù)的一致，從 而建立起自己的加速器源模型。
[0005] 加速器源模型參數(shù)的多樣化，使得加速器模擬實際上是一個多自由度參數(shù)選擇的 過程，一個參數(shù)的不準確，往往可以通過適當調(diào)節(jié)其它參數(shù)的變化而彌補。
[0006] 醫(yī)用直線加速器通過電子束打靶產(chǎn)生光子，又通過均整器、MLC等形成野內(nèi)近似均 勻的光子束。光子在與加速器組件（如均整器）碰撞過程中產(chǎn)生污染電子。由于污染電子 射程較短，一般僅能影響照射體表面淺層處的劑量分布。均整器是加速器照射束均勻化的 有效組件，它可以擴大光子束照射橫截面，和均勻化光子束在照射野內(nèi)的強度。
[0007] 雖然由于加速器型號及安裝的不同，使得加速器出射束特征存在一定差異，但是 帶均整器醫(yī)用直線加速器的設(shè)計基本上都是以野內(nèi)劑量盡量均勻、半影狹窄為原則的，因 此，不同型號、同種能量的醫(yī)用直線加速器束特征應(yīng)該相差不大，可以通過與測量數(shù)據(jù)對比 和參數(shù)調(diào)節(jié)，獲取醫(yī)用直線加速器源模型。但是，迄今還沒有關(guān)于基于醫(yī)用直線加速器照射 束特征建立照射源模型方法的公開報導(dǎo)。


【發(fā)明內(nèi)容】

[0008] 本發(fā)明是為避免現(xiàn)有技術(shù)所存在的不足之處，提供一種基于醫(yī)用直線加速器照射 束特征建立照射源模型的方法，將醫(yī)用直線加速器照射源模型建立在真實加速器照射束特 征和測量數(shù)據(jù)的基礎(chǔ)之上，以避免傳統(tǒng)全加速器模擬和傳統(tǒng)加速器多源模型對加速器構(gòu)造 技術(shù)細節(jié)的依賴，克服全加速器模擬耗時耗力和傳統(tǒng)多源模型引入開口模塊描述非規(guī)則野 而造成額外模擬誤差的缺點。
[0009] 本發(fā)明為解決技術(shù)問題采用如下技術(shù)方案：
[0010] 本發(fā)明基于醫(yī)用直線加速器照射束特征建立照射源模型的方法的特點是按如下 步驟進行：
[0011] 步驟1、測量待建模型醫(yī)用直線加速器在標準水模中的劑量，獲得典型規(guī)則野的劑 量測量數(shù)據(jù)：
[0012] 設(shè)置待建模型醫(yī)用直線加速器以典型規(guī)則野垂直照射標準水模，所述典型規(guī)則野 的照射中心軸與標準水模（1)的中心軸重合，設(shè)置待建模型醫(yī)用直線加速器的虛點源S到 標準水模上表面的垂直距離SSD為90cm，所述虛點源S位于待建模型醫(yī)用直線加速器產(chǎn)生 光子的靶心處，照射等中心點C位于所述標準水模沿照射中心軸距上表面以下10cm深度 處，則虛點源S到照射等中心點C的距離SID為100cm ;分別獲得待建模型醫(yī)用直線加速器 在典型規(guī)則野照射下，在標準水模中最大劑量深度dmax處和照射等中心點C深度處的百分 離軸劑量0AR和百分深度劑量PDD處的測量數(shù)據(jù)，將所述測量數(shù)據(jù)歸一到沿照射中心軸的 最大劑量深度處劑量值；
[0013] 設(shè)置0-ΧΥΖ坐標系：坐標原點0位于照射中心軸與標準水模的上表面的交點處，Z 軸與典型規(guī)則野的照射中心軸重合，以出射束方向為正，X軸和Y軸按照笛卡爾坐標系右手 定則設(shè)置；
[0014] 所述照射等中心點C是指待建模型醫(yī)用直線加速器的旋轉(zhuǎn)照射中心，位于所述照 射等中心點C深度處垂直于照射中心軸的面為照射等中心面；
[0015] 所述典型規(guī)則野包括在照射等中心面上開口大小為2cmX2cm、5cmX5cm、 10cmX 10cm 和 20cmX 20cm 的照射野；
[0016] 步驟2、基于已知醫(yī)用直線加速器參數(shù)，建立已知醫(yī)用直線加速器的蒙特卡洛模 型，得到位于多葉準直器MLC的下表面高度B處典型規(guī)則野的出射束相空間文件，通過分析 出射束相空間文件得到出射束特征，所述出射束特征包括照射野內(nèi)光子和污染電子的通量 分布、照射野內(nèi)光子和污染電子的通量比例、照射野內(nèi)出射粒子角度分布規(guī)律、已知醫(yī)用直 線加速器的光子能譜，以及已知醫(yī)用直線加速器的污染電子能譜，所述出射粒子角度分布 規(guī)律包括位于多葉準直器MLC的下表面高度B處的照射野內(nèi)任意一等面積網(wǎng)格區(qū)域內(nèi)的粒 子角譜和粒子角譜峰值隨網(wǎng)格區(qū)域中心離軸距離變化的解析函數(shù)規(guī)律；
[0017] 所述出射束相空間文件是指記錄了粒子輸運到醫(yī)用直線加速器最后一個組件多 葉準直器MLC后的粒子坐標、粒子方向、粒子能量和粒子帶電量的文件；
[0018] 步驟3、令步驟1中獲得的典型規(guī)則野的照射等中心點C處測量百分離軸劑量OAR 的數(shù)值為D，取數(shù)值D的50%確定照射野邊緣，將所述照射野邊緣按照相似直角三角形法則 反演到多葉準直器MLC的下表面高度B處，確定典型規(guī)則野的照射野通量圖邊緣，設(shè)置照射 野通量圖邊緣內(nèi)的網(wǎng)格通量為1、照射野通量圖邊緣外的網(wǎng)格通量為0,得到待建模型醫(yī)用 直線加速器典型規(guī)則野的通量圖；
[0019] 步驟4、基于步驟2獲得的已知醫(yī)用直線加速器的光子能譜和步驟3獲得的待建模 型醫(yī)用直線加速器典型規(guī)則野通量圖，利用蒙特卡洛粒子輸運物理模型，粒子出射模擬采 用粒子抽樣位置和照射野通量圖的網(wǎng)格通量分布相結(jié)合，粒子權(quán)重與照射野通量圖的網(wǎng)格 通量強度相結(jié)合，模擬光子在標準水模中的劑量分布，獲得典型規(guī)則野的模擬百分深度劑 量roD，通過對典型規(guī)則野的模擬百分深度劑量roD和測量百分深度劑量roD在建成區(qū)后部 進行一致性對比，采用光子能譜沿能量上下平移調(diào)節(jié)的方法，獲得待建模型醫(yī)用直線加速 器的光子能譜，所述建成區(qū)后部是指較之百分深度劑量pdd最大劑量點深度d max更深的部 分，所述百分深度劑量PDD包括模擬百分深度劑量PDD和測量百分深度劑量PDD ;
[0020] 步驟5、基于步驟2獲得的已知醫(yī)用直線加速器的污染電子能譜、已知醫(yī)用直線 加速器的照射野內(nèi)光子和污染電子的通量比例、步驟3獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器典 型規(guī)則野通量圖，以及步驟4獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器的光子能譜，利用蒙特卡洛 粒子輸運物理模型，粒子出射模擬采用粒子抽樣位置和照射野通量圖的網(wǎng)格通量分布相結(jié) 合，粒子權(quán)重與照射野通量圖的網(wǎng)格通量強度相結(jié)合，模擬光子和污染電子在標準水模中 合成的劑量分布，獲得新的模擬百分深度劑量roD，通過對所述新的模擬百分深度劑量roD 和測量百分深度劑量PDD在建成區(qū)前部進行一致性對比，微調(diào)光子和污染電子合成比例， 獲得待建模型醫(yī)用直線加速器的光子源和污染電子源的合成比例，所述建成區(qū)前部是指較 之百分深度劑量PDD最大劑量點深度d max更淺的部分，所述百分深度劑量PDD包括新的模 擬百分深度劑量PDD和測量百分深度劑量TOD ;
[0021] 步驟6、基于步驟4獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器的光子能譜、步驟2獲得的已 知醫(yī)用直線加速器污染電子能譜、步驟5獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器的光子源和污染 電子源的合成比例，步驟2獲得的已知醫(yī)用直線加速器的照射野內(nèi)出射粒子角度分布規(guī) 律，以及步驟3獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器典型規(guī)則野通量圖，利用蒙特卡洛粒子輸 運物理模型，粒子出射模擬采用粒子抽樣位置和照射野通量圖的網(wǎng)格通量分布相結(jié)合，粒 子權(quán)重與照射野通量圖的網(wǎng)格通量強度相結(jié)合，模擬光子源和污染電子源在標準水模中合 成的劑量分布，獲得典型規(guī)則野的模擬百分離軸劑量0AR，通過對所述典型規(guī)則野的模擬百 分離軸劑量0AR和測量百分離軸劑量0AR在半影區(qū)的符合情況，微調(diào)步驟2獲得的已知醫(yī) 用直線加速器照射野內(nèi)出射粒子角度分布規(guī)律中的照射野內(nèi)任意一等面積網(wǎng)格區(qū)域內(nèi)的 粒子角譜峰值隨網(wǎng)格區(qū)域中心離軸距離變化的解析函數(shù)規(guī)律的系數(shù)，獲得待建模型醫(yī)用直 線加速器的出射粒子角度分布規(guī)律；
[0022] 所述半影區(qū)是指相應(yīng)深度處的百分離軸劑量0AR與照射中心軸交點處的數(shù)據(jù)的 80%?20%區(qū)域內(nèi)部分；
[0023] 步驟7、由步驟4獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器的光子能譜、步驟2獲得的已知 醫(yī)用直線加速器的污染電子能譜、步驟5獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器的光子源和污染 電子源合成比例，以及步驟6獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器的出射粒子角度分布規(guī)律， 構(gòu)成待建模型醫(yī)用直線加速器的照射源模型。
[0024] 本發(fā)明基于醫(yī)用直線加速器照射束特征建立照射源模型的方法的特征也在于：
[0025] 所述步驟2中分析出射束相空間文件得到出射束特征是按如下方法進行：
[0026] 對于相空間文件中記錄的粒子輸運到醫(yī)用直線加速器最后一個組件多葉準直器 MLC的下表面高度B處的粒子坐標、粒子方向、粒子能量和粒子帶電量分別進行等間距歸 箱處理，根據(jù)粒子帶電量判斷是光子或是污染電子，根據(jù)粒子坐標獲得光子或污染電子的 通量隨離軸距離的變化，根據(jù)光子和污染電子在照射野內(nèi)的通量比值獲得照射野內(nèi)光子和 污染電子的通量比例，根據(jù)粒子能量獲得光子能譜和污染電子能譜，根據(jù)在野內(nèi)任意一等 面積網(wǎng)格區(qū)域內(nèi)的粒子方向獲得粒子角譜，根據(jù)不同離軸距離的任意一等面積網(wǎng)格區(qū)域內(nèi) 的粒子角譜的峰值，獲得粒子角譜峰值隨網(wǎng)格區(qū)域中心離軸距離變化的解析函數(shù)規(guī)律如式 (2)：
[0027]

【權(quán)利要求】
1.基于醫(yī)用直線加速器照射束特征建立照射源模型的方法，其特征是按如下步驟進 行： 步驟1、測量待建模型醫(yī)用直線加速器在標準水模中的劑量，獲得典型規(guī)則野的劑量測 量數(shù)據(jù)： 設(shè)置待建模型醫(yī)用直線加速器以典型規(guī)則野垂直照射標準水模（1)，所述典型規(guī)則野 的照射中心軸與標準水模（1)的中心軸重合，設(shè)置待建模型醫(yī)用直線加速器的虛點源S到 標準水模上表面的垂直距離SSD為90cm，所述虛點源S位于待建模型醫(yī)用直線加速器產(chǎn)生 光子的靶心處，照射等中心點C位于所述標準水模沿照射中心軸距上表面以下10cm深度 處，則虛點源S到照射等中心點C的距離SID為100cm ;分別獲得待建模型醫(yī)用直線加速器 在典型規(guī)則野照射下，在標準水模（1)中最大劑量深度cLx處和照射等中心點C深度處的 百分離軸劑量OAR和百分深度劑量PDD處的測量數(shù)據(jù)，將所述測量數(shù)據(jù)歸一到沿照射中心 軸的最大劑量深度處劑量值； 設(shè)置0-ΧΥΖ坐標系：坐標原點0位于照射中心軸與標準水模（1)的上表面的交點處，Z 軸與典型規(guī)則野的照射中心軸重合，以出射束方向為正，X軸和Y軸按照笛卡爾坐標系右手 定則設(shè)置； 所述照射等中心點C是指待建模型醫(yī)用直線加速器的旋轉(zhuǎn)照射中心，位于所述照射等 中心點C深度處垂直于照射中心軸的面為照射等中心面； 所述典型規(guī)則野包括在照射等中心面上開口大小為2cmX2cm、5cmX5cm、10cmX 10cm 和20cmX20cm的照射野； 步驟2、基于已知醫(yī)用直線加速器參數(shù)，建立已知醫(yī)用直線加速器的蒙特卡洛模型，得 到位于多葉準直器MLC的下表面高度B處典型規(guī)則野的出射束相空間文件，通過分析出射 束相空間文件得到出射束特征，所述出射束特征包括照射野內(nèi)光子和污染電子的通量分 布、照射野內(nèi)光子和污染電子的通量比例、照射野內(nèi)出射粒子角度分布規(guī)律、已知醫(yī)用直線 加速器的光子能譜，以及已知醫(yī)用直線加速器的污染電子能譜，所述出射粒子角度分布規(guī) 律包括位于多葉準直器MLC的下表面高度B處的照射野內(nèi)任意一等面積網(wǎng)格區(qū)域內(nèi)的粒子 角譜和粒子角譜峰值隨網(wǎng)格區(qū)域中心離軸距離變化的解析函數(shù)規(guī)律； 所述出射束相空間文件是指記錄了粒子輸運到醫(yī)用直線加速器最后一個組件多葉準 直器MLC后的粒子坐標、粒子方向、粒子能量和粒子帶電量的文件； 步驟3、令步驟1中獲得的典型規(guī)則野的照射等中心點C處測量百分離軸劑量OAR的數(shù) 值為D，取數(shù)值D的50%確定照射野邊緣，將所述照射野邊緣按照相似直角三角形法則反演 到多葉準直器MLC的下表面高度B處，確定典型規(guī)則野的照射野通量圖邊緣，設(shè)置照射野通 量圖邊緣內(nèi)的網(wǎng)格通量為1、照射野通量圖邊緣外的網(wǎng)格通量為0,得到待建模型醫(yī)用直線 加速器典型規(guī)則野的通量圖； 步驟4、基于步驟2獲得的已知醫(yī)用直線加速器的光子能譜和步驟3獲得的待建模型 醫(yī)用直線加速器典型規(guī)則野通量圖，利用蒙特卡洛粒子輸運物理模型，粒子出射模擬采用 粒子抽樣位置和照射野通量圖的網(wǎng)格通量分布相結(jié)合，粒子權(quán)重與照射野通量圖的網(wǎng)格通 量強度相結(jié)合，模擬光子在標準水模中的劑量分布，獲得典型規(guī)則野的模擬百分深度劑量 TOD，通過對典型規(guī)則野的模擬百分深度劑量PDD和測量百分深度劑量PDD在建成區(qū)后部進 行一致性對比，采用光子能譜沿能量上下平移調(diào)節(jié)的方法，獲得待建模型醫(yī)用直線加速器 的光子能譜，所述建成區(qū)后部是指較之百分深度劑量PDD最大劑量點深度dmax更深的部分， 所述百分深度劑量PDD包括模擬百分深度劑量PDD和測量百分深度劑量PDD ; 步驟5、基于步驟2獲得的已知醫(yī)用直線加速器的污染電子能譜、已知醫(yī)用直線加速器 的照射野內(nèi)光子和污染電子的通量比例、步驟3獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器典型規(guī)則 野通量圖，以及步驟4獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器的光子能譜，利用蒙特卡洛粒子輸 運物理模型，粒子出射模擬采用粒子抽樣位置和照射野通量圖的網(wǎng)格通量分布相結(jié)合，粒 子權(quán)重與照射野通量圖的網(wǎng)格通量強度相結(jié)合，模擬光子和污染電子在標準水模中合成的 劑量分布，獲得新的模擬百分深度劑量TOD，通過對所述新的模擬百分深度劑量PDD和測量 百分深度劑量PDD在建成區(qū)前部進行一致性對比，微調(diào)光子和污染電子合成比例，獲得待 建模型醫(yī)用直線加速器的光子源和污染電子源的合成比例，所述建成區(qū)前部是指較之百分 深度劑量PDD最大劑量點深度d max更淺的部分，所述百分深度劑量PDD包括新的模擬百分 深度劑量PDD和測量百分深度劑量TOD ; 步驟6、基于步驟4獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器的光子能譜、步驟2獲得的已知醫(yī) 用直線加速器污染電子能譜、步驟5獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器的光子源和污染電子 源的合成比例，步驟2獲得的已知醫(yī)用直線加速器的照射野內(nèi)出射粒子角度分布規(guī)律，以 及步驟3獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器典型規(guī)則野通量圖，利用蒙特卡洛粒子輸運物理 模型，粒子出射模擬采用粒子抽樣位置和照射野通量圖的網(wǎng)格通量分布相結(jié)合，粒子權(quán)重 與照射野通量圖的網(wǎng)格通量強度相結(jié)合，模擬光子源和污染電子源在標準水模中合成的劑 量分布，獲得典型規(guī)則野的模擬百分離軸劑量OAR，通過對所述典型規(guī)則野的模擬百分離軸 劑量OAR和測量百分離軸劑量OAR在半影區(qū)的符合情況，微調(diào)步驟2獲得的已知醫(yī)用直線 加速器照射野內(nèi)出射粒子角度分布規(guī)律中的照射野內(nèi)任意一等面積網(wǎng)格區(qū)域內(nèi)的粒子角 譜峰值隨網(wǎng)格區(qū)域中心離軸距離變化的解析函數(shù)規(guī)律的系數(shù)，獲得待建模型醫(yī)用直線加速 器的出射粒子角度分布規(guī)律； 所述半影區(qū)是指相應(yīng)深度處的百分離軸劑量OAR與照射中心軸交點處的數(shù)據(jù)的 80%?20%區(qū)域內(nèi)部分； 步驟7、由步驟4獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器的光子能譜、步驟2獲得的已知醫(yī)用 直線加速器的污染電子能譜、步驟5獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器的光子源和污染電子 源合成比例，以及步驟6獲得的待建模型醫(yī)用直線加速器的出射粒子角度分布規(guī)律，構(gòu)成 待建模型醫(yī)用直線加速器的照射源模型。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的基于醫(yī)用直線加速器照射束特征建立照射源模型的方法，其 特征是：所述步驟2中分析出射束相空間文件得到出射束特征是按如下方法進行： 對于相空間文件中記錄的粒子輸運到醫(yī)用直線加速器最后一個組件多葉準直器MLC 的下表面高度B處的粒子坐標、粒子方向、粒子能量和粒子帶電量分別進行等間距歸箱處 理，根據(jù)粒子帶電量判斷是光子或是污染電子，根據(jù)粒子坐標獲得光子或污染電子的通量 隨離軸距離的變化，根據(jù)光子和污染電子在照射野內(nèi)的通量比值獲得照射野內(nèi)光子和污染 電子的通量比例，根據(jù)粒子能量獲得光子能譜和污染電子能譜，根據(jù)在野內(nèi)任意一等面積 網(wǎng)格區(qū)域內(nèi)的粒子方向獲得粒子角譜，根據(jù)不同離軸距離的任意一等面積網(wǎng)格區(qū)域內(nèi)的 粒子角譜的峰值，獲得粒子角譜峰值隨網(wǎng)格區(qū)域中心離軸距離變化的解析函數(shù)規(guī)律如式 (2)： (2) 式（2)中，Λ Θ為粒子角度隨網(wǎng)格區(qū)域中心離軸距離變化所引起的角度偏移量，χ和 y是出射粒子在多葉準直器MLC下表面高度Β處的相空間文件中記錄的在坐標系0-ΧΥΖ中 XOY平面上的X和Y方向上的位置坐標，Q和C2是描述粒子角譜峰值關(guān)于離軸距離變化的擬 合系數(shù)，Q和C 2通過對步驟2獲得的已知醫(yī)用直線加速器典型規(guī)則野中最大野20cmX 20cm 的出射束相空間文件，按任意一等面積網(wǎng)格區(qū)域內(nèi)的粒子角譜的峰值角度與網(wǎng)格區(qū)域中心 離軸距離的對應(yīng)數(shù)據(jù)組，按照式（2)擬合得到； 由式（3)獲得多葉準直器MLC下表面高度B處坐標為（x，y)處的粒子出射角度Θ (x y):
(3) 式⑶中，是指從多葉準直器MLC下表面高度B處與照射野中心軸交點為中心 的等面積網(wǎng)格區(qū)域內(nèi)的粒子角譜抽樣得到的角度。
3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的基于醫(yī)用直線加速器照射束特征建立照射源模型的方法，其 特征是所述步驟4中粒子出射模擬采用粒子抽樣位置和照射野通量圖的網(wǎng)格通量分布相 結(jié)合，粒子權(quán)重與照射野通量圖的網(wǎng)格通量強度相結(jié)合的方法是：對于照射野通量圖進行 網(wǎng)格編號，采用蒙特卡洛隨機數(shù)產(chǎn)生器產(chǎn)生0-1之間的隨機數(shù)，確定粒子出射位置所屬的 網(wǎng)格編號，若網(wǎng)格編號對應(yīng)的網(wǎng)格通量大于〇,則抽樣的粒子的權(quán)重等于它所出射網(wǎng)格的通 量；若網(wǎng)格編號對應(yīng)的網(wǎng)格通量不大于〇,則重新進行位置抽樣。
【文檔編號】A61N5/10GK104043203SQ201410259251
【公開日】2014年9月17日 申請日期:2014年6月12日 優(yōu)先權(quán)日:2014年6月12日
【發(fā)明者】林輝, 吳東升, 謝聰, 景佳, 裴曦, 曹瑞芬 申請人:合肥工業(yè)大學(xué)