一種加速器用束暈處理非線性磁鐵的制作方法
【技術(shù)領(lǐng)域】
[0001]本發(fā)明屬于加速器設(shè)計技術(shù)，具體涉及一種加速器用束暈處理非線性磁鐵。
【背景技術(shù)】
[0002]加速器產(chǎn)生的束流橫向截面(束斑)的粒子分布一般是高斯分布的，即轟擊到靶上的粒子分布是不均勻的。高斯分布的束斑會有一個小區(qū)域的高密度的束核和束核周圍大區(qū)域低密度的束暈。對于中低能的粒子，束暈粒子可以用準(zhǔn)直器直接擋掉，但是之后經(jīng)過加速和傳輸后，又會產(chǎn)生新的束暈粒子。對于高能粒子，束暈粒子轟擊準(zhǔn)直器和束流管道后會產(chǎn)生較大的輻射劑量，導(dǎo)致物質(zhì)的活化。因此，加速器束暈處理是一個非常重要的問題。
[0003]目前，國內(nèi)外對束暈的處理都是采用準(zhǔn)直器的方法，活化的問題難以根本解決。

【發(fā)明內(nèi)容】

[0004]本發(fā)明的目的在于針對現(xiàn)有技術(shù)的缺陷，提供一種加速器用束暈處理非線性磁鐵，對束暈粒子進(jìn)行聚焦，使邊緣的低密度粒子聚焦疊加到中心的高密度粒子，避免束暈粒子的不利影響。
[0005]本發(fā)明的技術(shù)方案如下，一種加速器用束暈處理非線性磁鐵，包括兩兩相對設(shè)置的四個磁極，每個磁極外設(shè)有勵磁線包并通入勵磁電流，其中，在四個磁極的中間位置設(shè)有一對屏蔽磁極，所述屏蔽磁極的極頭為平面，平面極頭產(chǎn)生的磁場為零場區(qū)。
[0006]進(jìn)一步，如上所述的加速器用束暈處理非線性磁鐵，其中，所述的四個磁極的極頭為雙曲面或其它曲面。
[0007]更進(jìn)一步，如上所述的加速器用束暈處理非線性磁鐵，其中，所述的四個磁極的極頭產(chǎn)生的磁場為線性聚焦區(qū)或非線性聚焦區(qū)。
[0008]本發(fā)明的有益效果如下:本發(fā)明的屏蔽磁極的極頭產(chǎn)生的磁場零場區(qū)對粒子運動不產(chǎn)生影響，四個磁極的極頭產(chǎn)生的磁場聚焦區(qū)對束暈粒子進(jìn)行聚焦，從而使得邊緣的低密度粒子聚焦疊加到中心的高密度粒子，避免束暈粒子的不利影響。
【附圖說明】
[0009]圖1為本發(fā)明具體實施例中磁鐵結(jié)構(gòu)整體的四分之一部分結(jié)構(gòu)示意圖；
[0010]圖2為本發(fā)明具體實施例中X軸上的磁場分布示意圖(所示為磁場分布的一半)；
[0011]圖3為本發(fā)明具體實施例中處理束暈粒子的實例磁場分布圖。
【具體實施方式】
[0012]下面結(jié)合附圖和實施例對本發(fā)明進(jìn)行詳細(xì)的描述。
[0013]本發(fā)明是在加速器所采用的四極磁鐵的基礎(chǔ)上進(jìn)行的改進(jìn)，原有四極磁鐵包括兩兩相對設(shè)置的四個磁極1，每個磁極外設(shè)有勵磁線包3并通入勵磁電流，如圖1所示，圖1中所畫為整個磁鐵的四分之一部分，全圖關(guān)于X坐標(biāo)軸和Y坐標(biāo)軸對稱。本發(fā)明在四個磁極的中間位置增加了一對屏蔽磁極2，其極頭為平面，使其產(chǎn)生的磁場為零場區(qū)4。原有的四極磁鐵磁極I的極頭面為雙曲面，如(x_a)*y = b曲線沿Z軸方向拉伸所形成的曲面，a和b為大于零的常數(shù)；也可以根據(jù)需要設(shè)計成其它曲面，如3 (x-a)2*y-y3= b曲線沿Z軸方向拉伸所形成的曲面，a和b為大于零的常數(shù)。磁極產(chǎn)生的磁場為線性聚焦區(qū)5 (也可以根據(jù)需要設(shè)計成其它非線性聚焦區(qū))，零場區(qū)4對粒子運動不產(chǎn)生影響，線性聚焦區(qū)5對束暈粒子進(jìn)行聚焦，從而使得邊緣的低密度粒子聚焦疊加到中心的高密度粒子，避免束暈粒子的不利影響。
[0014]在進(jìn)行束暈處理的時候，首先需要將束流截面做成非常扁的束，例如采用傳統(tǒng)的四極磁鐵將束斑在Y方向聚束的同時，在X方向擴束，使得X方向的束斑很大，而在Y方向的束斑很小，這種處理方法在束流打靶之前是最為合適的。圖3中的高斯分布形曲線是這種束流在X軸上的粒子密度分布情況。類比于圖2的結(jié)果，圖3中的ABC折線是X軸上的磁場分布。其中AB區(qū)間內(nèi)是束流的束核部分，AB區(qū)間外是束暈部分。在這種磁場作用下，AB區(qū)間的粒子密度是不變的，AB區(qū)間外的粒子由于受到線性聚焦力，A、B點的粒子不動，越遠(yuǎn)離A、B點的粒子受到的聚焦力越大。經(jīng)過一定距離的漂移，束暈粒子就會疊加到束核內(nèi)，從而避免了對束暈粒子的準(zhǔn)直切割。
[0015]由四極磁鐵的特性可知，束流在X方向聚焦疊加的同時，往往會在Y方向散焦，但是由于束流非常扁，因此在Y方向的散焦力非常弱，可以忽略。
[0016]顯然，本領(lǐng)域的技術(shù)人員可以對本發(fā)明進(jìn)行各種改動和變型而不脫離本發(fā)明的精神和范圍。這樣，倘若對本發(fā)明的這些修改和變型屬于本發(fā)明權(quán)利要求及其同等技術(shù)的范圍之內(nèi)，則本發(fā)明也意圖包含這些改動和變型在內(nèi)。
【主權(quán)項】
1.一種加速器用束暈處理非線性磁鐵，包括兩兩相對設(shè)置的四個磁極(I)，每個磁極(I)外設(shè)有勵磁線包(3)并通入勵磁電流，其特征在于:在四個磁極(I)的中間位置設(shè)有一對屏蔽磁極(2)，所述屏蔽磁極(2)的極頭為平面，平面極頭產(chǎn)生的磁場為零場區(qū)(4)。
2.如權(quán)利要求1所述的加速器用束暈處理非線性磁鐵，其特征在于:所述的四個磁極(I)的極頭為雙曲面或其它曲面。
3.如權(quán)利要求2所述的加速器用束暈處理非線性磁鐵，其特征在于:所述的四個磁極(I)的極頭產(chǎn)生的磁場為線性聚焦區(qū)(5)或非線性聚焦區(qū)。
【專利摘要】本發(fā)明屬于加速器設(shè)計技術(shù)，具體涉及一種加速器用束暈處理非線性磁鐵。其結(jié)構(gòu)包括兩兩相對設(shè)置的四個磁極，每個磁極外設(shè)有勵磁線包并通入勵磁電流，其中，在四個磁極的中間位置設(shè)有一對屏蔽磁極，所述屏蔽磁極的極頭為平面，平面極頭產(chǎn)生的磁場為零場區(qū)，四個磁極的極頭產(chǎn)生的磁場為線性聚焦區(qū)或非線性聚焦區(qū)。本發(fā)明所提供的磁鐵能夠產(chǎn)生一種較大范圍的零場區(qū)和聚焦場強，從而能夠克服目前的束暈處理難題，使得邊緣的低密度粒子聚焦疊加到中心的高密度粒子，避免束暈粒子的不利影響。
【IPC分類】H05H7-04
【公開號】CN104717824
【申請?zhí)枴緾N201410841750
【發(fā)明人】李金海, 任秀艷, 曾自強
【申請人】中國原子能科學(xué)研究院
【公開日】2015年6月17日
【申請日】2014年12月30日