本發(fā)明屬于小入射角海浪微波遙感技術(shù)領(lǐng)域，更具體地，涉及一種基于改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型的海浪斜率反演方法。

背景技術(shù)：

海洋是一個(gè)相當(dāng)龐大的資源寶庫，同時(shí)也是國家國防和海防的重要屏障，對于世界的可持續(xù)新發(fā)展以及和平發(fā)展具有重要意義。海浪是一種我們可以最直觀觀測到的海洋現(xiàn)象，海浪的研究也為海洋研究提供重要參數(shù)，對海防事業(yè)做出貢獻(xiàn)，對海洋經(jīng)濟(jì)發(fā)展具有重要的意義。海浪斜率是海浪的重要物理參數(shù)，是海浪研究的基礎(chǔ)，海浪反演的準(zhǔn)確度依賴于海浪斜率分布模型的精度。通過對海浪斜率的研究，我們可以更深刻的認(rèn)識(shí)海浪的產(chǎn)生，成長及衰減過程、海浪的傳播方式、海面的粗糙度、海氣界面的湍流交換過程等，有助于國防、航運(yùn)、氣象預(yù)測、港口以及海上石油平臺(tái)的建設(shè)。

目前，針對海浪斜率的研究已有很多，但是已有的海浪斜率分布微波遙感模型并沒有同時(shí)考慮海浪斜率的高階參數(shù)、曲率效應(yīng)和小尺度海浪特性被過濾(截止波數(shù))的情況。因此，存在無法反演高階的海浪斜率參數(shù)，或高階斜率參數(shù)反演精度低等問題。

技術(shù)實(shí)現(xiàn)要素：

針對現(xiàn)有技術(shù)的以上缺陷或改進(jìn)需求，本發(fā)明的目的在于提供一種基于改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型的海浪斜率反演方法，提高了小入射角海面散射解析模型的精度，并基于該模型成功反演出了海浪準(zhǔn)高斯斜率參數(shù)，為其他研究提供更精確的海浪斜率參數(shù)，由此解決現(xiàn)有技術(shù)中存在的無法反演高階的海浪斜率參數(shù)，或高階斜率參數(shù)反演精度低等問題。

為實(shí)現(xiàn)上述目的，按照本發(fā)明的一個(gè)方面，提供了一種基于改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型的海浪斜率反演方法，包括以下步驟：

s1、考慮海浪的各向異性和準(zhǔn)高斯分布的特性，將海面隨機(jī)高度的結(jié)構(gòu)函數(shù)進(jìn)行四階近似展開，引入濾波的曲率方差，得到四階幾何光學(xué)模型的后向散射系數(shù)；

s2、定義濾波的海浪斜率方差取代四階幾何光學(xué)模型中對應(yīng)的參數(shù)，同時(shí)考慮海面各向異性和準(zhǔn)高斯分布的特性，將濾波的海浪斜率方差表示為逆風(fēng)向分量和側(cè)風(fēng)向分量，從而得到改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型fgo4；

s3、將改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型fgo4結(jié)合目標(biāo)入射角及風(fēng)速范圍應(yīng)用于海浪準(zhǔn)高斯斜率參數(shù)反演，得到精確的海浪準(zhǔn)高斯斜率參數(shù)。

優(yōu)選地，所述四階幾何光學(xué)模型的后向散射系數(shù)為：

其中，|r|²是未進(jìn)行衍射校正的菲涅爾反射系數(shù)，θ表示雷達(dá)發(fā)射的電磁波與垂直軸的夾角即入射角，φ表示雷達(dá)天線觀測角與逆風(fēng)向的夾角，mssx與mssy分別是所有尺度海浪的斜率方差mss在逆風(fēng)向、側(cè)風(fēng)向上的分量，mscex、mscey以及mscexy分別是經(jīng)過濾波的海浪曲率方差msce在逆風(fēng)向、側(cè)風(fēng)向上的分量、以及濾波的聯(lián)合曲率方差，qz表示散射電磁波波數(shù)和入射電磁波波數(shù)差值在垂直方向的模長，c21與c03是偏度系數(shù)，對應(yīng)海面的三階統(tǒng)計(jì)特性，c22,c40以及c04是峰度系數(shù)，對應(yīng)海面的四階統(tǒng)計(jì)特性，c21、c03、c22、c04以及c40為預(yù)設(shè)值。

優(yōu)選地，所述改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型fgo4為：

其中，msse為濾波的海浪斜率方差，mssex與mssey表示濾波的海浪斜率方差msse在逆風(fēng)向分量和側(cè)風(fēng)向分量。

優(yōu)選地，在步驟s1中，假設(shè)海面各向異性并且海浪斜率滿足準(zhǔn)高斯分布，對海面隨機(jī)高度的結(jié)構(gòu)函數(shù)s(r)進(jìn)行四階近似展開為：

其中，代表海浪在水平方向投影為和的任意兩點(diǎn)的向量差，r為模長。

優(yōu)選地，在步驟s2中，定義濾波的海浪斜率方差msse來代替全部海浪尺度的斜率方差mss，同時(shí)考慮到各向異性的特性，將濾波的海浪斜率方差msse表示為逆風(fēng)向分量mssex和側(cè)風(fēng)向分量mssey，因此海面隨機(jī)高度的結(jié)構(gòu)函數(shù)s(r)表示為：

其中，定義濾波的海浪斜率方差為：

其中，ψ(k,φ)表示海面高度譜，s(k)為全方向海面高度譜，k為海浪波數(shù)的模長，kd為截止波數(shù)。

優(yōu)選地，在步驟s3中，將改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型fgo4中的三個(gè)系數(shù)以及改寫為具有曲率效應(yīng)項(xiàng)以及的參數(shù)c′22、c′04、c′40，將需要反演得到的10個(gè)參數(shù)mssex、mssey、mscex、mscey、mscexy、c21、c03、c22、c04以及c40改為7個(gè)mssex、mssey、c21、c03、c′22、c′04以及c′40，然后再去除三個(gè)參數(shù)c′22、c′04、c′40中的曲率效應(yīng)項(xiàng)，得到符合海浪實(shí)際情況的峰度系數(shù)。

總體而言，本發(fā)明方法與現(xiàn)有技術(shù)方案相比，能夠取得下列有益效果：

1、本發(fā)明通過定義濾波的海浪斜率方差msse，結(jié)合海面的實(shí)際情況，推導(dǎo)出海面在滿足各向異性和準(zhǔn)高斯分布特性的情況下，一種改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型fgo4，該模型的精度相較于之前已有的模型有極大的提高，從而為發(fā)展新的高精度海浪斜率譜反演方法打下理論基礎(chǔ)；

2、本發(fā)明針對改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型提出新的反演方法，即將fgo4模型的10個(gè)參數(shù)(mssex、mssey、mscex、mscey、mscexy、c21、c03、c22、c04、c40)轉(zhuǎn)化為四個(gè)不變的參數(shù)(mssex、mssey、c21、c03)和三個(gè)具有曲率效應(yīng)的參數(shù)(c′22、c′04、c′40)，最后再去掉三個(gè)參數(shù)的曲率效應(yīng)。該方法提高了反演效率，同時(shí)提高了反演精度，從而為微波遙感中很多難以獲取的海洋物理參數(shù)提供新的途徑，對發(fā)展海洋經(jīng)濟(jì)，預(yù)警并規(guī)避海洋災(zāi)害，維護(hù)國防建設(shè)具有重要意義。

附圖說明

圖1為本發(fā)明實(shí)施例公開的一種基于改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型的海浪斜率反演方法的流程圖；

圖2是按照本發(fā)明的優(yōu)選實(shí)施例所構(gòu)建的改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型與現(xiàn)有其他模型的后向散射系數(shù)的對比圖；

圖3是按照本發(fā)明的優(yōu)選實(shí)施例所構(gòu)建的濾波的斜率方差和濾波的曲率方差的截止波數(shù)的確定，圖3(a)表示0-12°反演所得濾波的斜率方差msse，圖3(b)表示0-12°反演所得濾波的曲率方差msce；

圖4是按照本發(fā)明的優(yōu)選實(shí)施例所構(gòu)建的準(zhǔn)鏡像海面散射模型(fgo4)基于實(shí)測數(shù)據(jù)得到的海浪準(zhǔn)高斯斜率參數(shù)(包括涌浪為主、所有海況和純風(fēng)浪三種情況)與物理光學(xué)模型(包括cm清潔海面和cm油膜海面)的對比圖，圖4(a)表示逆風(fēng)向斜率方差mssex隨風(fēng)速的變化，圖4(b)表示側(cè)風(fēng)向斜率方差mssey隨風(fēng)速變化，圖4(c)表示偏度系數(shù)c21隨風(fēng)速變化，圖4(d)表示偏度系數(shù)c03隨風(fēng)速變化，圖4(e)表示峰度系數(shù)c04隨風(fēng)速的變化，圖4(f)表示峰度系數(shù)c22隨風(fēng)速的變化，圖4(g)表示峰度系數(shù)c40隨風(fēng)速的變化。

具體實(shí)施方式

為了使本發(fā)明的目的、技術(shù)方案及優(yōu)點(diǎn)更加清楚明白，以下結(jié)合附圖及實(shí)施例，對本發(fā)明進(jìn)行進(jìn)一步詳細(xì)說明。應(yīng)當(dāng)理解，此處所描述的具體實(shí)施例僅用以解釋本發(fā)明，并不用于限定本發(fā)明。此外，下面所描述的本發(fā)明各個(gè)實(shí)施方式中所涉及到的技術(shù)特征只要彼此之間未構(gòu)成沖突就可以相互組合。

本發(fā)明提供的一種基于改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型的海浪斜率反演方法，由于海面微波散射存在截?cái)嘈?yīng)，因此需要濾波的斜率方差msse和濾波的曲率方差msce，而且二者通過擬合得到的截止波數(shù)是幾乎相同的，更符合實(shí)際的物理意義。假設(shè)海浪斜率為準(zhǔn)高斯分布的情況下，考慮海面各向異性的特性，最終得到高精度的準(zhǔn)鏡像海面散射模型，由此解決了現(xiàn)有準(zhǔn)鏡像海面散射模型精度低的技術(shù)問題，并應(yīng)用于海浪準(zhǔn)高斯斜率反演。

如圖1所示為本發(fā)明實(shí)施例公開的一種基于改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型的海浪斜率反演方法的流程示意圖，考慮曲率效應(yīng)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型，主要包括以下步驟：

(1)基于海面模型生成全局坐標(biāo)系(x,y,z)下的海面，xoy面為海面基準(zhǔn)水平面，則基準(zhǔn)面上任一點(diǎn)坐標(biāo)為(x,y)。在計(jì)算后向散射系數(shù)時(shí)需要用到海面高度的相關(guān)函數(shù)，因此需要輸入海浪方向譜，而當(dāng)輸入海浪譜為全波數(shù)的海浪方向譜(即el譜)時(shí)，推導(dǎo)過程相對簡單。

(1-1)基于物理光學(xué)模型，雷達(dá)后向散射系數(shù)為：

其中，|r|²表示菲涅耳反射系數(shù)，下標(biāo)p與q分別代表入射極化方向與散射極化方向，向量代表入射電磁波與散射電磁波之間的波數(shù)差異下標(biāo)h表示水平面方向，為向量在水平面分量，下標(biāo)z表示垂直軸方向，qz為向量在垂直方向的分量模長。表示散射電磁波的波數(shù)，表示入射電磁波的波數(shù)。代表海浪在水平方向投影為和的任意兩點(diǎn)的向量差。代表海面隨機(jī)高度的結(jié)構(gòu)函數(shù)，是海面高度的二維自相關(guān)函數(shù)，ρ(0)表示海面高度的均方差，與海面高度譜相關(guān)：

其中，表示海面高度譜，代表海浪波數(shù)。

(1-2)在海面各向異性的假設(shè)下，對隨機(jī)高度的結(jié)構(gòu)函數(shù)s(r)進(jìn)行四階展開：

其中，mss代表的是海面上所有尺度海浪的斜率方差，mssx和mssy分別代表斜率方差在逆風(fēng)向和側(cè)風(fēng)向上的分量，msce代表過濾的海浪曲率方差，mscex、mscey以及mscexy分別是經(jīng)過濾波的海浪曲率方差msce在逆風(fēng)向、側(cè)風(fēng)向上的分量、以及濾波的聯(lián)合曲率方差。

其中，濾波的斜率方差的表達(dá)式為：

上式中，k為海浪波數(shù)的模長，kd為截止波數(shù)，φ表示雷達(dá)天線觀測角與逆風(fēng)向的夾角，ψ(k,φ)是海面高度譜。

(1-3)在海面各向異性的基礎(chǔ)上，考慮海面斜率準(zhǔn)高斯分布的特性，得到四階幾何光學(xué)模型的后向散射系數(shù)：

其中，θ為雷達(dá)發(fā)射的電磁波與垂直軸的夾角即入射角，c21、c03、c22、c04以及c40為預(yù)設(shè)值，因?yàn)楦倪M(jìn)模型fgo4的反演是二維非線性反演，設(shè)定一個(gè)預(yù)設(shè)值可以保證反演準(zhǔn)確性，并且反演用到的函數(shù)也需要設(shè)定一個(gè)預(yù)設(shè)值，c21＝(0.86u12-1±3)10^-2≥0、c03＝(3.3u12-4±12)10^-2≥0、c04＝0.23±0.41、c40＝0.40±0.23、c22＝0.12±0.06，其中u12代表海面上方12米處的風(fēng)速。c21,c03表示偏度系數(shù)，對應(yīng)海面的三階統(tǒng)計(jì)特性，c22,c40,c04表示峰度系數(shù)，對應(yīng)海面的四階統(tǒng)計(jì)特性。

(2)由于雷達(dá)基于四階模型進(jìn)行觀測時(shí)，模型中定義了對應(yīng)所有尺度海浪的斜率方差，未充分考慮海面微波散射的截?cái)嘈?yīng)。因此定義過濾的斜率方差msse，去掉小尺度海浪對斜率方差的貢獻(xiàn)，從而得到更接近實(shí)際觀測結(jié)果的斜率方差。同時(shí)考慮海面各向異性和準(zhǔn)高斯分布的特性，得到改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型。這樣有效提高了散射模型的精度，使模型可以應(yīng)用于海浪斜率反演。本步驟包括以下子步驟：

(2-1)在海面各向異性的條件下，定義濾波的斜率方差msse，用截止波數(shù)來進(jìn)行濾波：

其中，mssex、mssey分別是濾波的斜率方差msse在逆風(fēng)向、側(cè)風(fēng)向上的分量，φ為雷達(dá)天線觀測角與逆風(fēng)向的夾角，ψ(k,φ)表示海面高度譜，s(k)為全方向海面高度譜，從而得到濾波的結(jié)構(gòu)函數(shù)s(r)：

其中，代表海浪在水平方向投影為和的任意兩點(diǎn)的向量差，r為模長。

(2-2)將濾波的結(jié)構(gòu)函數(shù)s(r)帶入到步驟(1-1)中的物理光學(xué)模型的后向散射系數(shù)中，當(dāng)海面斜率的概率密度函數(shù)滿足準(zhǔn)高斯分布特性時(shí)，考慮海面各向異性時(shí)，最終得到改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型fgo4，該模型更符合實(shí)際且有利于海浪準(zhǔn)高斯斜率反演：

(3)將上述提出的模型fgo4結(jié)合一定的入射角及風(fēng)速范圍應(yīng)用于海浪準(zhǔn)高斯斜率參數(shù)反演，得到更精確的海浪準(zhǔn)高斯斜率參數(shù)。本步驟包括以下子步驟：

(3-1)由于上述濾波的斜率方差和曲率方差，是選取合適的截止波數(shù)kd，將小尺度海浪特性去除。因此在進(jìn)行海浪斜率反演之前，需要確定截止波數(shù)kd，從而進(jìn)一步確定濾波的斜率方差和曲率方差的物理意義。首先在高斯海面的假設(shè)下，采用el譜，作為輸入海浪譜，利用步驟(1-1)中物理光學(xué)模型計(jì)算得到的值，并將其與本發(fā)明中的后向散射模型擬合，得到濾波的海浪斜率方差mssex,mssey和濾波的曲率方差mscex,mscey,mscexy。其次采用el譜，作為輸入海浪譜，通過步驟(1-2)和(2-1)的公式選取適當(dāng)?shù)膋d，使計(jì)算得到的濾波的海浪斜率方差與濾波的曲率方差最接近之前擬合得到的值，從而可以得到最合適的截止波數(shù)kd。

(3-2)由于上述得到的改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型中，有10個(gè)參數(shù)(mssex、mssey、mscex、mscey、mscexy、c21、c03、c22、c04、c40)，并不利于海浪準(zhǔn)高斯斜率參數(shù)反演，為了減少反演中未知參數(shù)的數(shù)量，將上述模型改寫為：

其中將與曲率方差有關(guān)的系數(shù)改寫成具有曲率效應(yīng)的參數(shù)c′22、c′04、c′40：

其中三個(gè)等式的右邊第一項(xiàng)均為曲率效應(yīng)項(xiàng)。這樣改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型中有7個(gè)未知參數(shù)，有利于海浪準(zhǔn)高斯斜率參數(shù)反演；

(3-3)最后進(jìn)行海浪準(zhǔn)高斯分布斜率反演，得到精確的海浪斜率參數(shù)，為其它海洋研究提供高精度的參數(shù)。首先，在假設(shè)海面各向異性和高斯分布條件下，利用基礎(chǔ)的物理光學(xué)模型計(jì)算得到后向散射系數(shù)的值；其次在相同條件下，將得到的后向散射系數(shù)與本發(fā)明中的改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型fgo4擬合，仿真得到濾波的曲率方差mscex,mscey,mscexy；最終用實(shí)測數(shù)據(jù)進(jìn)行海浪準(zhǔn)高斯分布斜率反演，但是在反演中，我們只能得到上述提到的7個(gè)參數(shù)mssex、mssey、c21、c03、c′22、c′04、c′40，因此，利用步驟(3-2)的公式，將仿真得到的濾波的曲率方差mscex,mscey,mscexy代入反演得到的參數(shù)c′22、c′04、c′40中，從而去掉了c′22、c′04、c′40的曲率效應(yīng)項(xiàng)，得到了更符合海浪實(shí)際情況的峰度系數(shù)c22、c04、c40。

下面將結(jié)合實(shí)際測試數(shù)據(jù)，利用以上所述的推導(dǎo)模型來進(jìn)一步說明本發(fā)明。

根據(jù)上述推導(dǎo)，選取適當(dāng)數(shù)值，進(jìn)行仿真，將本發(fā)明所述模型fgo4與現(xiàn)有模型進(jìn)行對比，驗(yàn)證其精度。首先由于本發(fā)明模型是在物理光學(xué)模型的基礎(chǔ)上，進(jìn)行改進(jìn)得到的濾波的四階幾何光學(xué)模型fgo4。由于本發(fā)明所提出的改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型fgo4既適用于高斯分布又適用于準(zhǔn)高斯分布，而且基礎(chǔ)的物理光學(xué)模型則是通常用于斜率為高斯分布的情況，因此為了方便與物理光學(xué)模型進(jìn)行對比，突出本發(fā)明模型fgo4的優(yōu)勢，假設(shè)海面斜率滿足高斯分布。假設(shè)風(fēng)速為10m/s，將el譜作為輸入海浪譜。

首先仿真得到基礎(chǔ)的物理光學(xué)模型，將其作為基礎(chǔ)的參考模型。然后仿真出引入了高階參數(shù)(海面曲率方差)，但未考慮波數(shù)截?cái)嗲闆r的后向散射系數(shù)隨入射角變化的情況，最后仿真得到考慮了曲率效應(yīng)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型的后向散射系數(shù)隨入射角變化的情況。圖2是按照本發(fā)明的優(yōu)選實(shí)施例所構(gòu)建的準(zhǔn)鏡像海面散射模型(fgo4)與現(xiàn)有其他模型的對比圖，如圖2所示：(1)濾波的模型的后向散射系數(shù)(短虛線表示)與物理光學(xué)模型的后向散射系數(shù)(實(shí)線表示)的相對誤差(帶實(shí)心圓的實(shí)線表示)波動(dòng)很小，而且數(shù)值遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于1％；(2)未濾波的模型的后向散射系數(shù)(長虛線表示)與物理光學(xué)模型的系數(shù)相對誤差(帶空心圓的實(shí)線表示)，隨著入射角的增大，波動(dòng)越來越劇烈，而且在入射角為1～18^。時(shí)相對誤差可以達(dá)到2％；(3)因此可以看出隨著入射角的增大，未濾波模型的后向散射系數(shù)與物理光學(xué)模型的后向散射系數(shù)的相對誤差的變化，明顯大于四階濾波的模型系數(shù)的相對誤差變化；

圖3是按照本發(fā)明的優(yōu)選實(shí)施例所構(gòu)建的濾波的斜率方差和濾波的曲率方差的截止波數(shù)的確定。如圖3所示：(1)圖(a)表示濾波的斜率方差的截止波數(shù)kd為190rad/m時(shí)，改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型擬合得到的結(jié)果和公式計(jì)算結(jié)果最為接近；(2)圖(b)表示濾波的曲率方差的截止波數(shù)為190rad/m時(shí)，改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型擬合得到的結(jié)果和公式計(jì)算結(jié)果最為接近；(3)濾波的斜率方差和濾波的曲率方差的截止波數(shù)相同，驗(yàn)證了本發(fā)明提出的改進(jìn)準(zhǔn)鏡像海面散射模型fgo4具有實(shí)際的物理意義；

圖4是按照本發(fā)明的優(yōu)選實(shí)施例所構(gòu)建的準(zhǔn)鏡像海面散射模型(fgo4)基于實(shí)測數(shù)據(jù)得到的海浪準(zhǔn)高斯斜率參數(shù)(包括涌浪為主、所有海況和純風(fēng)浪三種情況)與物理光學(xué)模型(圖中記為cm清潔海面和cm油膜海面)的對比圖，其中cm清潔海面的截止波數(shù)為+∞，cm油膜海面截止波數(shù)為16.5rad/m，如圖4所示：(1)圖(a)、(b)表示基于本發(fā)明提出的改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型fgo4，選用實(shí)測數(shù)據(jù)，得到海浪準(zhǔn)高斯斜率方差mssex、mssey的反演結(jié)果，該結(jié)果介于cm清潔海面和cm油膜海面的斜率方差中間，而且基于實(shí)測數(shù)據(jù)的結(jié)果與el譜在kd＝190rad/m下計(jì)算的結(jié)果十分接近；(2)圖(c)、(d)表示基于本發(fā)明提出的改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型fgo4,得到海浪偏度系數(shù)c21、c03的反演結(jié)果，該結(jié)果介于cm清潔海面和cm油膜海面的偏度系數(shù)中間，而且基于實(shí)測數(shù)據(jù)的結(jié)果與el譜在kd＝190rad/m下計(jì)算的結(jié)果十分接近；(3)圖(e)-(g)表示基于本發(fā)明提出的改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型fgo4，得到的海浪峰度系數(shù)c22、c04、c40的反演結(jié)果，該結(jié)果介于cm清潔海面和cm油膜海面的偏度系數(shù)中間，而且基于實(shí)測數(shù)據(jù)的結(jié)果與el譜在kd＝190rad/m下計(jì)算的結(jié)果十分接近?？傮w上，圖4中基于改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型，選用實(shí)測數(shù)據(jù)，反演得到的7個(gè)參數(shù)介于cm清潔海面和cm油膜海面中間，而且與假定截止波數(shù)kd＝190rad/m時(shí)得到的參數(shù)接近，進(jìn)一步驗(yàn)證了本發(fā)明提出的改進(jìn)模型fgo4精度高，可用于海浪準(zhǔn)高斯斜率參數(shù)反演，而且驗(yàn)證了本發(fā)明選取的截止波數(shù)具有實(shí)際物理意義。綜上，說明改進(jìn)的準(zhǔn)鏡像海面散射模型精度更高，可以用于海浪準(zhǔn)高斯斜率反演，并得到高精度的海浪準(zhǔn)高斯斜率參數(shù)。

本領(lǐng)域的技術(shù)人員容易理解，以上所述僅為本發(fā)明的較佳實(shí)施例而已，并不用以限制本發(fā)明，凡在本發(fā)明的精神和原則之內(nèi)所作的任何修改、等同替換和改進(jìn)等，均應(yīng)包含在本發(fā)明的保護(hù)范圍之內(nèi)。