本發(fā)明涉及一種地震數(shù)據(jù)處理方法，尤其涉及一種壓制地震數(shù)據(jù)中因存儲(chǔ)磁帶掉磁粉產(chǎn)生的異常振幅方法。
背景技術(shù)：
：在野外地震數(shù)據(jù)采集過(guò)程中，由于施工環(huán)境和地下地震地質(zhì)條件的影響，野外采集得到的原始地震數(shù)據(jù)中存在多種類(lèi)型的噪聲，如：面波、隨機(jī)噪聲、機(jī)械干擾、交流電干擾和少量的異常振幅等干擾波。這些噪聲在野外采集過(guò)程中與有效反射波信號(hào)同時(shí)記錄在磁帶上，因而是先天產(chǎn)生的。除上述噪聲外，在原始地震數(shù)據(jù)中還存在一種噪聲，但它不是一開(kāi)始就有的，而是因存放地震數(shù)據(jù)的磁帶長(zhǎng)期受環(huán)境溫度、濕度的影響，導(dǎo)致存儲(chǔ)磁帶出現(xiàn)粘連而掉磁粉，從而在地震數(shù)據(jù)中產(chǎn)生了強(qiáng)能量的噪聲，這類(lèi)噪聲也被稱(chēng)為異常振幅。由磁帶掉磁粉產(chǎn)生的強(qiáng)能量噪聲不同于野外采集過(guò)程中接收到的異常振幅，野外采集過(guò)程中接收到的異常振幅是隨機(jī)的，且僅分散在少數(shù)地震道中，因而不具有相干性。而長(zhǎng)期存放的地震數(shù)據(jù)因存儲(chǔ)磁帶掉磁粉產(chǎn)生的異常振幅，則具有延遲時(shí)間短、振幅能量強(qiáng)、覆蓋范圍廣的特點(diǎn)，而且強(qiáng)能量噪聲一般會(huì)覆蓋單炮記錄中的所有地震道，淹沒(méi)有效反射信號(hào)。因此，大大降低了地震資料的信噪比。如果不采取有效措施，由其造成的縱、橫向振幅能量不均問(wèn)題，在后續(xù)偏移處理過(guò)程中會(huì)產(chǎn)生嚴(yán)重的偏移畫(huà)弧現(xiàn)象，從而降低地震資料的處理質(zhì)量。針對(duì)野外采集過(guò)程中產(chǎn)生的異常振幅，目前地球物理學(xué)者己研究出多種壓制方法，主要?dú)w納為以下兩類(lèi)：(1)人工道編輯。該方法是通過(guò)人機(jī)交互將包含異常振幅的整個(gè)地震道或包含異常振幅的樣點(diǎn)值進(jìn)行充零，使其不參與后續(xù)計(jì)算；(2)采用設(shè)置門(mén)檻值的方法。在包含異常振幅采樣點(diǎn)的時(shí)窗內(nèi)，利用平均絕對(duì)振幅或均方根振幅的判別方法，設(shè)定門(mén)檻值，對(duì)于大于門(mén)檻值的采樣點(diǎn)值視為異常振幅，然后采用門(mén)檻值或相鄰點(diǎn)中值替代異常振幅的方法，以達(dá)到衰減異常振幅的目的。但上述兩種方法在異常振幅壓制中均存在一定的不足，歸納如下：1.人工道編輯壓制異常振幅方法存在的缺點(diǎn)：(1)效率低。該方法是通過(guò)人機(jī)交互的方式挑選每個(gè)單炮記錄中含有異常振幅的地震道。目前在通常情況下，一塊面積為100平方公里以上的三維地震勘探工區(qū)，其野外采集得到的地震數(shù)據(jù)為海量數(shù)據(jù)，其單炮總數(shù)會(huì)超過(guò)10000炮，而每炮的接收地震道數(shù)超過(guò)了1000道。因此，采用人工道編輯方法，工作量大，效率低。(2)傷害有用信號(hào)。該方法是通過(guò)剔除整道或分時(shí)窗將某時(shí)段的異常振幅值作零處理，因此在剔除異常振幅的同時(shí)，也損失了地震道中的有用信號(hào)。對(duì)于覆蓋次數(shù)較低的地震資料來(lái)說(shuō)，如果將連續(xù)地震道的振幅值充零，會(huì)造成地震剖面信息的不連續(xù)。因此該方法僅適用于單炮記錄中少量地震道存在的異常振幅情況，不適用于壓制大范圍異常振幅噪聲的處理工作。2.采用門(mén)檻值或鄰近采樣點(diǎn)的中值代替異常振幅值的方法存在的缺點(diǎn)：①對(duì)于磁帶掉磁粉產(chǎn)生的異常振幅，經(jīng)計(jì)算設(shè)定的門(mén)檻值也是一個(gè)較大的值，用其替代大于門(mén)檻值的異常振幅后，達(dá)不到衰減異常振幅的理想效果。②當(dāng)?shù)卣鸬乐心骋划惓Ｕ穹蓸狱c(diǎn)周?chē)詾楫惓Ｕ穹鶗r(shí)，其鄰近采樣點(diǎn)的中值也將是一個(gè)較大的振幅，此時(shí)若用鄰近采樣點(diǎn)的中值代替所述異常振幅值，同樣也達(dá)不到衰減異常振幅的效果。③采用門(mén)檻值或中值替代法衰減異常振幅后，縱、橫向道與道之間的能量變化仍然不均勻，在后續(xù)的偏移處理中易發(fā)生偏移畫(huà)弧現(xiàn)象。綜上所述，現(xiàn)有技術(shù)方法，僅適用于壓制原始地震數(shù)據(jù)中少量的異常振幅情況，不適用于壓制大范圍強(qiáng)能量的噪聲。針對(duì)存儲(chǔ)磁帶掉磁粉而產(chǎn)生的強(qiáng)能量噪聲，目前還沒(méi)有一種有效的壓制方法。由于這類(lèi)噪聲在地震數(shù)據(jù)處理中屢見(jiàn)不鮮，因此需要有針對(duì)性地開(kāi)發(fā)新技術(shù)，以使問(wèn)題加以解決。由地震波傳播理論可知，地震波在地下介質(zhì)傳播過(guò)程中受波前擴(kuò)散及地層吸收的影響，其振幅能量逐漸被衰減。由地震波振幅方程可知，地震波振幅的衰減程度與波的傳播距離成正比，即傳播距離越長(zhǎng)，振幅能量衰減越大。技術(shù)實(shí)現(xiàn)要素：針對(duì)上述現(xiàn)有技術(shù)方法存在的不足，基于地震波吸收衰減理論研究，發(fā)明了一種既能壓制異常振幅又不傷害有用信號(hào)的異常振幅衰減方法，以壓制存儲(chǔ)磁帶掉磁粉產(chǎn)生的噪聲，提高疊前地震資料的信噪比，為后續(xù)地震數(shù)據(jù)處理奠定基礎(chǔ)。本發(fā)明的目的是通過(guò)以下技術(shù)方案實(shí)現(xiàn)的：一種地震數(shù)據(jù)存儲(chǔ)磁帶掉磁粉產(chǎn)生的異常振幅壓制方法，包括如下步驟：S1，對(duì)單炮地震記錄進(jìn)行初至波切除，得到待處理的地震數(shù)據(jù)；S2，在待處理地震數(shù)據(jù)上，確定包含正常振幅區(qū)域和異常振幅區(qū)域的統(tǒng)計(jì)計(jì)算時(shí)窗；在選定的統(tǒng)計(jì)時(shí)窗內(nèi)，計(jì)算采樣點(diǎn)的平均絕對(duì)振幅，并將其設(shè)定為門(mén)檻值；S3，在待處理的地震數(shù)據(jù)內(nèi)提取采樣點(diǎn)振幅值，將大于門(mén)檻值的采樣點(diǎn)振幅視為異常振幅；S4，對(duì)判斷為異常振幅的采樣點(diǎn)值進(jìn)行振幅衰減處理。優(yōu)選地，通過(guò)定義初至波切除函數(shù)，進(jìn)行初至波線性切除，去除有用信號(hào)區(qū)域以外的噪聲。優(yōu)選地，根據(jù)下述公式定義初至波切除函數(shù)：Mute(i)＝t1x1，t2x2，taper30其中，Mute(i)為第i個(gè)單炮記錄的切除函數(shù)，t1為切除開(kāi)始時(shí)間，x1為切除開(kāi)始時(shí)間所對(duì)應(yīng)的偏距離，t2為切除截止時(shí)間，x2為切除截止時(shí)間所對(duì)應(yīng)的偏移距，taper為切除時(shí)間平滑參數(shù)，其值設(shè)定為30毫秒。優(yōu)選地，在選定的計(jì)算時(shí)窗內(nèi)，利用下述公式計(jì)算采樣點(diǎn)的平均絕對(duì)振幅：M=1NΣj=tt+N|A0(j)|]]>其中，t為計(jì)算時(shí)窗起始時(shí)間；N為計(jì)算時(shí)窗內(nèi)的采樣點(diǎn)個(gè)數(shù)；j表示起始時(shí)間為t，終止時(shí)間為t+N的時(shí)窗索引；A0(j)為第j采樣點(diǎn)的初始振幅值；M為統(tǒng)計(jì)計(jì)算時(shí)窗內(nèi)的平均絕對(duì)振幅，將其定義為門(mén)檻值，用于異常振幅的判斷標(biāo)準(zhǔn)。優(yōu)選地，在待處理的地震數(shù)據(jù)內(nèi)提取各采樣點(diǎn)值，計(jì)算各采樣點(diǎn)值的絕對(duì)值與所述門(mén)檻值M之差，其求差計(jì)算公式為：d(j)＝|A0(j)|-M其中，A0(j)為第j個(gè)采樣點(diǎn)的初始振幅值，M為所述門(mén)檻值，d(j)為第j個(gè)采樣點(diǎn)振幅的絕對(duì)值與門(mén)檻值之差。優(yōu)選地，利用所述采樣點(diǎn)值的絕對(duì)值與門(mén)檻值M之差的結(jié)果，判斷采樣點(diǎn)振幅是否為異常振幅的方法包括：當(dāng)d(j)＞0時(shí)，則該采樣點(diǎn)振幅值為異常振幅；當(dāng)d(j)≤0時(shí)，則該采樣點(diǎn)振幅值為正常振幅。優(yōu)選地，利用所述采樣點(diǎn)振幅的絕對(duì)值與門(mén)檻值之差，計(jì)算振幅衰減系數(shù)，其計(jì)算公式如下：E(j)=e-ad(j)d(j)>01d(j)≤0]]>其中，d(j)為第j個(gè)采樣點(diǎn)振幅的絕對(duì)值與門(mén)檻值之差，a為一常數(shù)，其值由實(shí)驗(yàn)得出，E(j)為定義的振幅衰減系數(shù)。優(yōu)選地，當(dāng)d(j)＞0時(shí)，該采樣點(diǎn)振幅值為異常振幅，需對(duì)其進(jìn)行振幅衰減處理，振幅衰減系數(shù)為e-ad(j)；當(dāng)d(j)≤0時(shí)，該采樣點(diǎn)振幅值為正常振幅，振幅衰減系數(shù)為1，此時(shí)該樣點(diǎn)值不做振幅衰減處理。優(yōu)選地，對(duì)于視為異常振幅的樣點(diǎn)值進(jìn)行振幅衰減處理，其振幅衰減處理按下述計(jì)算公式進(jìn)行：A(j)＝A0(j)E(j)其中，A0(j)為所選單炮記錄中第j個(gè)采樣點(diǎn)的初始振幅值，E(j)為其振幅衰減系數(shù)，A(j)為對(duì)第j個(gè)采樣點(diǎn)振幅進(jìn)行衰減處理后的振幅值與現(xiàn)有技術(shù)相比，本發(fā)明實(shí)施例至少具有以下優(yōu)點(diǎn)：本發(fā)明提供的方法能夠較好地壓制因存儲(chǔ)磁帶掉磁粉產(chǎn)生的大范圍異常振幅，而且不傷害有用信號(hào)。與現(xiàn)有技術(shù)方法壓制結(jié)果相比，本發(fā)明提供的方法能夠大大提高地震資料的信噪比。附圖說(shuō)明圖1是本發(fā)明提供的地震數(shù)據(jù)存儲(chǔ)磁帶掉磁粉產(chǎn)生的異常振幅壓制方法流程圖；圖2(a)-圖2(c)是利用現(xiàn)有技術(shù)方法衰減模擬數(shù)據(jù)中強(qiáng)能量異常振幅效果圖；圖3(a)-圖3(c)是利用本發(fā)明提供的方法壓制與圖2中相同的模擬數(shù)據(jù)異常振幅的效果圖；圖4(a)-圖4(c)利用本發(fā)明提供的方法壓制模擬數(shù)據(jù)中孤立異常振幅效果圖；圖5(a)-圖5(d)是利用現(xiàn)有技術(shù)方法壓制某工區(qū)實(shí)際地震數(shù)據(jù)因存儲(chǔ)磁帶掉磁粉產(chǎn)生的異常振幅效果圖；圖6(a)-圖6(d)是利用本發(fā)明提供的方法壓制與圖5中相同的實(shí)際地震數(shù)據(jù)異常振幅的效果圖；圖7是利用本發(fā)明提供方法具體實(shí)施流程圖。具體實(shí)施方式下面結(jié)合實(shí)施例及其圖1-圖7對(duì)本發(fā)明作進(jìn)一步詳述，以下實(shí)施例只是描述性的，不是限定性的，不能以此限定本發(fā)明的保護(hù)范圍。如圖1所示，圖1是本發(fā)明提供的壓制地震數(shù)據(jù)中因磁帶掉磁粉產(chǎn)生的異常振幅方法流程圖。一種地震數(shù)據(jù)存儲(chǔ)磁帶掉磁粉產(chǎn)生的異常振幅壓制方法，包括如下步驟：S1，對(duì)單炮地震記錄進(jìn)行初至波切除，得到待處理的地震數(shù)據(jù)；由于磁帶掉磁粉產(chǎn)生的噪聲不僅出現(xiàn)在有用信號(hào)區(qū)域，而且也出現(xiàn)在非有用信號(hào)區(qū)域，即初至波以外區(qū)域。如果初至波以外區(qū)域的噪聲也參與計(jì)算，將直接降低振幅衰減函數(shù)的計(jì)算精度，影響異常振幅的壓制效果，因此在壓制異常振幅前需要對(duì)初至波外噪聲進(jìn)行切除。通過(guò)定義切除函數(shù)，去除單炮記錄中初至波以外的干擾信號(hào)，使干擾信號(hào)的振幅不參與統(tǒng)計(jì)計(jì)算，從而提高信號(hào)區(qū)振幅統(tǒng)計(jì)計(jì)算的準(zhǔn)確性。根據(jù)下述公式定義初至波切除函數(shù)：Mute(i)＝t1x1，t2x2，taper30(1)其中，Mute(i)為第i個(gè)單炮記錄的切除函數(shù)，t1為切除開(kāi)始時(shí)間，x1為切除開(kāi)始時(shí)間所對(duì)應(yīng)的地震道的偏移距，t2為切除截止時(shí)間，x2為切除截止時(shí)間所對(duì)應(yīng)的地震道的偏移距，taper為切除時(shí)間平滑參數(shù)，其值設(shè)定為30毫秒。S2，在待處理地震數(shù)據(jù)上，確定同時(shí)覆蓋正常振幅區(qū)域和與其相鄰的異常振幅區(qū)域的統(tǒng)計(jì)計(jì)算時(shí)窗；在選定的時(shí)窗內(nèi)，計(jì)算采樣點(diǎn)的平均絕對(duì)振幅，并將其設(shè)定為門(mén)檻值。壓制地震數(shù)據(jù)存儲(chǔ)磁帶掉磁粉產(chǎn)生的異常振幅，其統(tǒng)計(jì)計(jì)算時(shí)窗應(yīng)包含兩個(gè)相鄰的連續(xù)區(qū)域，一個(gè)是覆蓋整個(gè)異常振幅的區(qū)域；另一個(gè)是覆蓋少量正常振幅的區(qū)域。其目的是為了保證計(jì)算時(shí)窗內(nèi)的異常振幅值與正常振幅值之間存在較大差別，使所設(shè)定的門(mén)檻值小于異常振幅值。在選定的時(shí)窗內(nèi)，利用平均絕對(duì)振幅判別方法計(jì)算得到選定時(shí)窗內(nèi)的平均絕對(duì)振幅值。平均絕對(duì)振幅判別方法對(duì)于含有一定延續(xù)性的強(qiáng)能量噪聲的統(tǒng)計(jì)效果較為明顯，尤其是對(duì)于周?chē)谐善^大振幅的地震道來(lái)說(shuō)，平均絕對(duì)振幅方法在識(shí)別強(qiáng)能量噪聲方面效果突出。計(jì)算平均絕對(duì)振幅值是為了設(shè)定門(mén)檻值，對(duì)超出門(mén)檻值的樣點(diǎn)振幅值進(jìn)行衰減處理。在選定的計(jì)算時(shí)窗內(nèi)，利用下述公式計(jì)算采樣點(diǎn)的平均絕對(duì)振幅：M=1NΣj=tt+N|A0(j)|---(2)]]>其中，f為計(jì)算時(shí)窗起始時(shí)間；N為計(jì)算時(shí)窗內(nèi)的采樣點(diǎn)個(gè)數(shù)；j表示起始時(shí)間為t，終止時(shí)間為t+N的時(shí)窗索引；A0(j)為第j個(gè)采樣點(diǎn)的初始振幅值；M為統(tǒng)計(jì)計(jì)算時(shí)窗內(nèi)的平均絕對(duì)振幅，將其定義為門(mén)檻值，用于異常振幅的判斷標(biāo)準(zhǔn)。S3，在待處理的地震數(shù)據(jù)內(nèi)提取采樣點(diǎn)值，將大于門(mén)檻值的采樣點(diǎn)振幅視為異常振幅；S4，對(duì)判斷為異常振幅的采樣點(diǎn)值進(jìn)行振幅衰減處理。采樣點(diǎn)振幅的絕對(duì)值與平均絕對(duì)振幅值的差，是用來(lái)代替地震波振幅方程中地震波的傳播距離，是實(shí)現(xiàn)異常振幅衰減的重要參數(shù)，其值的大小決定了異常振幅的衰減程度。在待處理的地震數(shù)據(jù)內(nèi)提取各采樣點(diǎn)值，計(jì)算各采樣點(diǎn)值的絕對(duì)值與所述門(mén)檻值M之差，其計(jì)算公式為：d(j)＝|A0(j)|-M(3)其中，A0(j)為第j個(gè)采樣點(diǎn)的初始振幅值，M為所述門(mén)檻值，d(j)為第j個(gè)采樣點(diǎn)振幅的絕對(duì)值與門(mén)檻值之差。異常振幅的衰減程度取決于d(j)的值，d(j)的大小與實(shí)際樣點(diǎn)振幅值和平均絕對(duì)振幅值有關(guān)，實(shí)際樣點(diǎn)振幅值是已知的，而平均絕對(duì)振幅值則由式(2)計(jì)算得到。利用所述采樣點(diǎn)值的絕對(duì)值與門(mén)檻值M之差的結(jié)果，判斷采樣點(diǎn)振幅是否為異常振幅的方法包括：當(dāng)d(j)＞0時(shí)，則該采樣點(diǎn)振幅值為異常振幅。當(dāng)d(j)≤0時(shí)，則該采樣點(diǎn)振幅值為正常振幅。利用所述采樣點(diǎn)振幅的絕對(duì)值與門(mén)檻值之差，計(jì)算振幅衰減系數(shù)公式如下：E(j)=e-ad(j)d(j)>01d(j)≤0---(4)]]>其中，d(j)為所述采樣點(diǎn)振幅的絕對(duì)值與門(mén)檻值之差，a為一常數(shù)，與參數(shù)d(j)一起構(gòu)成振幅衰減系數(shù)的指數(shù)部分，經(jīng)實(shí)驗(yàn)a為3時(shí)效果最佳，E(j)為定義的振幅衰減系數(shù)。當(dāng)d(j)＞0時(shí)，則該采樣點(diǎn)的振幅值為異常振幅，需對(duì)其進(jìn)行振幅衰減處理，振幅衰減系數(shù)為e-ad(j)；當(dāng)d(j)≤0時(shí)，則該采樣點(diǎn)振幅值為正常振幅，振幅衰減系數(shù)為1，此時(shí)該樣點(diǎn)值不做振幅衰減處理。對(duì)于被視為異常振幅的采樣點(diǎn)值，需要進(jìn)行振幅衰減處理，其振幅衰減處理計(jì)算公式為：A(j)＝A0(j)E(j)(5)其中，A0(j)為所選單炮記錄中第j個(gè)采樣點(diǎn)的初始振幅值，E(j)為其振幅衰減系數(shù)，A(j)為對(duì)第j個(gè)采樣點(diǎn)振幅進(jìn)行衰減處理后的振幅值。按照公式(4)中的限制條件，當(dāng)實(shí)際樣點(diǎn)振幅值的絕對(duì)值大于平均絕對(duì)振幅值時(shí)，經(jīng)式(5)計(jì)算后，異常振幅值A(chǔ)0(j)則變?yōu)锳(j)，而且A0(j)＜A(j)。當(dāng)實(shí)際樣點(diǎn)振幅的絕對(duì)值不大于平均絕對(duì)振幅值時(shí)，經(jīng)式(5)計(jì)算后，則有A0(j)＝A(j)。由于所述正常振幅值的絕對(duì)值均小于或等于由式(2)計(jì)算所得的平均絕對(duì)振幅值，因此本次發(fā)明的異常振幅衰減方法不傷害有用信號(hào)。此外，由于振幅衰減系數(shù)E(j)是一個(gè)指數(shù)函數(shù)，其值恒大于零，即使異常振幅值足夠大，按照式(5)進(jìn)行振幅衰減處理后，其振幅值也永遠(yuǎn)不為零。因此，新發(fā)明的方法避免了現(xiàn)有技術(shù)壓制異常振幅后出現(xiàn)零值的情況。由此可見(jiàn)，新發(fā)明的方法從理論上解決了現(xiàn)有方法存在的不足。下面結(jié)合附圖說(shuō)明現(xiàn)有技術(shù)中的異常振幅壓制方法與本發(fā)明中技術(shù)方案之間的差異：圖2(a)-圖2(c)是利用現(xiàn)有技術(shù)方法衰減模擬數(shù)據(jù)中強(qiáng)能量異常振幅效果圖；其中，圖2(a)為正演模擬得到的含有強(qiáng)能量異常振幅單炮記錄，圖2(b)為利用現(xiàn)有技術(shù)中方法壓制強(qiáng)能量異常振幅后的結(jié)果，圖2(c)為壓制的異常振幅。從圖中可以看出，現(xiàn)有技術(shù)方法雖然壓制了異常振幅，但是異常振幅所在地震道的全部樣點(diǎn)振幅值均變成了零值。因此，利用現(xiàn)有技術(shù)方法壓制異常振幅的同時(shí)，有用信號(hào)也丟失了。圖3(a)-圖3(c)是利用本發(fā)明提供的方法壓制與圖2中相同的模擬數(shù)據(jù)異常振幅的效果圖；其中，圖3(a)與圖2(a)數(shù)據(jù)完全相同，圖3(b)為利用本發(fā)明提供方法的壓制結(jié)果，圖3(c)為壓制的異常振幅。從圖上可以看到，壓制異常振幅后，有用信號(hào)未受到傷害?？梢?jiàn)，本發(fā)明提供的方法在模擬地震數(shù)據(jù)上的應(yīng)用效果明顯好于現(xiàn)有技術(shù)方法的壓制效果。圖4(a)-圖4(c)是利用本發(fā)明提供的方法壓制模擬數(shù)據(jù)中孤立異常振幅效果圖。其中，圖4(a)為含有孤立異常振幅的模擬單炮地震記錄，圖4(b)是利用本發(fā)明提供方法壓制的結(jié)果，圖4(c)是壓制的異常振幅。從圖上可以看出，模擬單炮地震記錄中的孤立異常振幅完全消失，壓制的異常振幅中也看不到有用信號(hào)的能量?？梢?jiàn)，本發(fā)明提供的方法也適用于孤立異常振幅的情況。圖5(a)-圖5(d)是利用現(xiàn)有技術(shù)方法壓制某工區(qū)實(shí)際地震數(shù)據(jù)因存儲(chǔ)磁帶掉磁粉產(chǎn)生的異常振幅效果圖；其中，圖5(a)是原始單炮地震記錄，從該圖上可以看到，由于長(zhǎng)時(shí)間存儲(chǔ)地震數(shù)據(jù)的磁帶受環(huán)境溫度、濕度的影響，導(dǎo)致磁帶粘連而掉磁粉，在地震數(shù)據(jù)中產(chǎn)生了大范圍、強(qiáng)能量的異常振幅，這些異常振幅完全淹沒(méi)了有效反射信號(hào)，嚴(yán)重降低了地震資料的信噪比。圖5(b)為進(jìn)行初至波切除后的地震數(shù)據(jù)，有用信號(hào)以外區(qū)域的異常振幅被切除，圖5(c)為利用現(xiàn)有技術(shù)方法壓制異常振幅的結(jié)果，圖5(d)為壓制的異常振幅。從圖5(d)上可以看出，雖然異常振幅能量在一定程度上得到了衰減，但是在圖5(c)壓制異常振幅后的單炮記錄上，仍然存在明顯的異常振幅，地震資料信噪比沒(méi)有得到明顯提高?？梢?jiàn)，現(xiàn)有技術(shù)方法還不能徹底解決地震數(shù)據(jù)因磁帶掉磁粉產(chǎn)生的大范圍異常振幅問(wèn)題。圖6(a)-圖6(d)是利用本發(fā)明提供的方法壓制與圖5中相同的實(shí)際地震數(shù)據(jù)異常振幅的效果圖；其中，圖6(a)和圖6(b)分別與圖5(a)和圖5(b)中的地震數(shù)據(jù)完全相同，圖6(c)為利用本發(fā)明提供方法壓制異常振幅后的結(jié)果，圖6(d)為壓制的異常振幅。從圖上分析可以看出，本發(fā)明提供的方法能夠較好地壓制磁帶掉磁粉產(chǎn)生的大范圍異常振幅，而且不傷害有用信號(hào)。與現(xiàn)有技術(shù)方法壓制結(jié)果相比，本發(fā)明提供的方法大大提高了地震資料的信噪比，從而為后續(xù)資料處理奠定了基礎(chǔ)。以上所述，僅為本發(fā)明較佳的具體實(shí)施方式，但本發(fā)明的保護(hù)范圍并不局限于此，任何熟悉本
技術(shù)領(lǐng)域：
的技術(shù)人員在本發(fā)明揭露的技術(shù)范圍內(nèi)，可輕易想到的變化或替換，都應(yīng)涵蓋在本發(fā)明的保護(hù)范圍之內(nèi)。因此，本發(fā)明的保護(hù)范圍應(yīng)該以權(quán)利要求書(shū)的保護(hù)范圍為準(zhǔn)。當(dāng)前第1頁(yè)1 2 3