專利名稱：一種濕蒸汽干度測量方法
技術領域：
本發(fā)明涉及一種濕蒸汽干度測量方法，尤其是一種基于表面等離子體共振的濕蒸汽干度測量方法。
背景技術：
現(xiàn)有的流動濕蒸汽干度測量方法有氯根法、熱力學法、光學法、示蹤劑法、微波法、 超聲波法、電容法等。氯根法測定原理是在中性溶液中，氯化物與硝酸銀作用生成氯化銀白色沉淀，而過量的硝酸銀與鉻酸鉀作用會生成紅色鉻酸銀沉淀，使溶液顯橙色，此時可以作為滴定的終點。滴入的硝酸銀量可以表示出溶液中的氯化物含量，用該方法測得蒸汽和鍋爐水的氯化物含量之比即為飽和蒸汽濕度。使用該方法時需要配制標準試劑，分別對鍋爐水和蒸汽進行采樣、滴定和計算，測量過程復雜，耗時長且誤差較大。熱力學法是根據(jù)熱力學理論測量蒸汽濕度的一系列方法。主要包括節(jié)流法、凝結法、加熱法、蒸汽-空氣混合法等。熱力學法都需要從濕蒸汽的主汽流中抽取部分試樣，然后引向測量段進行測量，故不能實現(xiàn)在線測量，測量過程耗時長。由于蒸汽試樣的抽取要能充分代表主汽流的狀態(tài)，所以熱力學法的測量精度不但取決于測量環(huán)節(jié)，還要受到試樣抽取環(huán)節(jié)的影響。光學測量法是建立在光的散射原理基礎上的，其基本原理是光通過含有細微顆粒的均勻介質時，一部分光產生散射現(xiàn)象，另一部分光被顆粒吸收。光學測量法主要分為兩類角散射法和全散射法(或稱消光法)。光學法對測量環(huán)境的要求十分嚴格，必須保持光學窗口的潔凈，這一點在實際測量中是很難實現(xiàn)的。示蹤劑法測量蒸汽濕度的基本原理是借助于一種易溶于水而不揮發(fā)的示蹤劑，通過測定蒸汽發(fā)生器內部的示蹤劑濃度和飽和蒸汽中水滴帶走的示蹤劑的量就可以確定蒸汽發(fā)生器出口的蒸汽濕度。應用示蹤劑法時要重復多次取樣，不能實現(xiàn)在線測量，并且在多份取樣時，還要保證取樣時間的一致性，對試樣的分析處理程序復雜。超聲波檢測蒸汽濕度的原理是聲波在氣液兩相流混合物中的傳播速度明顯小于在純液體和純氣體中的傳播速度，并且氣液兩相含量的不同，也會引起聲速的變化，根據(jù)這一原理，可以利用超聲波檢測蒸汽濕度。微波法測量蒸汽濕度的原理是在微波頻段，水的介電常數(shù)要明顯大于一般材料。 材料濕度的變化可以明顯改變材料的介電性能，通過測量一些與介電常數(shù)密切相關的物理量，如功率衰減、相位變化和諧振頻率等，就能夠判斷材料的含水量。電容法測量蒸汽濕度是利用電容器在極板面積和極板間距不變的情況下，電容量的大小只與電容器內電介質的介電常數(shù)大小有關的性質來測量蒸汽濕度。目前國內外用于流動蒸汽濕度測量的方法都具有各自的優(yōu)勢，但也都存在著較大的應用局限性。主要表現(xiàn)為對實時在線測量的不支持和測量過程過于繁瑣。因此有必要尋找一種新的濕蒸汽干度測量方法，該測量方法能夠實現(xiàn)實時的在線測量以及簡單有效的測量。

發(fā)明內容
有鑒于此，本發(fā)明提出了一種濕蒸汽干度的測量方法，該測量方法依靠表面等離子體共振原理，能夠實現(xiàn)對濕蒸汽干度的實時在線測量，并且測量過程簡單有效。根據(jù)本發(fā)明的目的提出的一種濕蒸汽干度測量方法，該測量方法通過測量濕蒸汽的溫度、壓力以及介電常數(shù)，計算得出濕蒸汽的干度，所述測量濕蒸汽的介電常數(shù)的方法利用表面等離子體共振原理實現(xiàn)，該方法包括步驟1. 1將一側面上鍍有金屬膜的棱鏡置于待測濕蒸汽上，使金屬膜與所述濕蒸汽保持接觸；1.2將一束光射入所述棱鏡中，并經過所述鍍有金屬膜的側面全反射后，射出該棱鏡；1.3利用一光電接收裝置接收所述從棱鏡中射出的反射光，并對該反射光進行分析；以及1.4根據(jù)表面等離子體共振條件，測出所述濕蒸汽的介電常數(shù)。優(yōu)選的，所述步驟1. 4是利用角度調制方法實現(xiàn)，該角度調制方法包括選定步驟 1. 1中棱鏡的材料、金屬膜的厚度和種類，以及步驟1. 2中射入棱鏡的光波長；改變光的入射角度；觀察步驟1. 3中所述光譜中的反射率，當反射率達到最小值時，該光的入射角度即為符合表面等離子體共振條件的共振角；利用該共振角計算得出所述濕蒸汽的介電常數(shù)。優(yōu)選的，所述步驟1. 4是利用波長調制方法實現(xiàn)，該波長調制方法包括選定步驟 1. 1中棱鏡的材料、金屬膜的厚度和種類；在步驟1. 2中以一束具有多波段的混合光射入棱鏡，并固定該混合光的入射角度；觀察步驟1. 3中所述光譜中各個波長的光的反射率，當反射率達到最小時，該光波對應的波長即為符合表面等離子體共振條件的共振波長；利用該共振波長計算得出所述濕蒸汽的介電常數(shù)。優(yōu)選的，所述棱鏡的材料為熔石英、BK7玻璃或藍寶石中的一種。優(yōu)選的，所述金屬膜的材料為金、銀或鋁中的一種。優(yōu)選的，所述金屬膜的厚度為30nm至70nm。優(yōu)選的，所述射入棱鏡的光為TM偏振光。優(yōu)選的，所述光電接收裝置為光譜儀、電荷耦合元件或光感探測器中的一種。優(yōu)選的，在所述步驟1. 4之后，還包括步驟1. 5利用所述濕蒸汽的溫度、壓力和介電常數(shù)計算出干飽和蒸汽和飽和水的密度以及介電常數(shù)；1. 6利用所述濕蒸汽介電常數(shù)、干飽和蒸汽和飽和水的密度以及介電常數(shù)，計算出濕蒸汽中干飽和蒸汽和飽和水所占的體積分數(shù)；以及1.7求出濕蒸汽的干度。與現(xiàn)有技術相比，本發(fā)明具有以下優(yōu)點測量結構簡單，實時在線測量，準確度高， 測量過程簡單方便。


為了更清楚地說明本發(fā)明實施例或現(xiàn)有技術中的技術方案，下面將對實施例或現(xiàn)有技術描述中所需要使用的附圖作簡單地介紹，顯而易見地，下面描述中的附圖僅僅是本
4發(fā)明的一些實施例，對于本領域普通技術人員來講，在不付出創(chuàng)造性勞動的前提下，還可以根據(jù)這些附圖獲得其他的附圖。圖1是本發(fā)明的濕蒸汽干度測量方法中測量濕蒸汽介電常數(shù)的方法步驟圖；圖2是測量濕蒸汽介電常數(shù)的物理結構圖；圖3是棱鏡材料為BK7玻璃，入射角為45度時，不同厚度的金膜和銀膜的反射率曲線圖；圖4是在溫度為530K和610K，金膜和銀膜的厚度為50nm時，不同棱鏡材料選擇了不同的入射角使得濕蒸汽干度隨共振波長變化的曲線圖；圖5是鍍有50nm金膜的熔石英棱鏡在溫度為6IOK和鍍有50nm銀膜的BK7玻璃棱鏡在溫度為570K時選擇了不同的入射角使得濕蒸汽干度隨共振波長變化的曲線圖。圖6顯示了棱鏡材料為BK7玻璃，入射光波長為632. 8nm時，不同厚度的金膜和銀膜的反射率曲線。圖7顯示了棱鏡材料為熔石英和BK7玻璃，鍍有厚度為50nm的金膜，入射光波長為850nm時，干度隨共振角變化的曲線。圖8顯示了棱鏡材料為熔石英，金屬膜厚度為50nm，不同入射光波長的反射率曲線。
具體實施例方式由于現(xiàn)有的測量濕蒸汽干度的方法中，大都面臨測試難度大、精度低以及無法實現(xiàn)實時測量的問題，所以本發(fā)明提出了一種基于表面等離子體共振原理的濕蒸汽干度測量方法，該方法可以實現(xiàn)實時測量，且測量精度高、測量過程簡單方便。下面將以具體實施方式
對本發(fā)明做詳細介紹。需要說明的是，由于濕蒸汽的干度值是一個通過計算得到的計算值，因此測量干度值的實際意義在于測量出能夠用于計算干度值的幾個測量值，并通過這些測量值計算得到最終的干度值。在本發(fā)明的方法中，幾個需要經過測量得到的測量值分別為濕蒸汽的溫度、壓力以及介電常數(shù)。 對于濕蒸汽的溫度和壓力，可以通過溫度傳感器和壓力傳感器方便測出，因此該兩個值的測量方法不在本發(fā)明的討論之內。本發(fā)明的測量方法所要體現(xiàn)的發(fā)明精神在于利用表面等離子體共振原理測得濕蒸汽的介電常數(shù)。為了便于理解，下面現(xiàn)對本發(fā)明的測量方法所依據(jù)的原理做簡單說明。表面等離子共振是一種發(fā)生在金屬與電介質分界面上的物理光學現(xiàn)象，其對金屬表面附近的電介質介電常數(shù)的變化極為敏感，我們利用這一特性來測量濕蒸汽的介電常數(shù)。激發(fā)表面等離子共振的主要方法有棱鏡耦合、光柵耦合、波導耦合等，理論上它們都可以用來測量濕蒸汽的介電常數(shù)，但是綜合考慮耦合方法的復雜程度、實現(xiàn)的難易、成本的大小以及濕蒸汽介電常數(shù)的變化特點，本發(fā)明采用Kretschmarm-Raether棱鏡耦合結構來說明基于表面等離子體共振的濕蒸汽干度測量方法。TM偏振的光波入射至電介質/金屬界面，在界面上激發(fā)表面等離子波。當入射光波的波矢沿界面方向分量與表面等離子波的波矢沿界面方向分量大小相等時，就會激發(fā)表面等離子共振，即，滿足波矢匹配條件kx = ksp (1)其中ksp是表面等離子體波的波矢 , ω I S1S2
C M^l +^2(2)kx是進入金屬薄膜的倏逝波在與表面平行的X軸方向上的波矢kx=—^sind
c( 3 )因此只要知道發(fā)生表面等離子共振時棱鏡的材料、金屬膜的介電常數(shù)、金屬膜的厚度、光波的入射角度和波長就可求出濕蒸汽的介電常數(shù)。請一并參見圖1和圖2，圖1是本發(fā)明的濕蒸汽干度測量方法中測量濕蒸汽介電常數(shù)的方法步驟圖，圖2是測量濕蒸汽介電常數(shù)的物理結構圖。如圖所示，該方法包括步驟Sll 將一側面上鍍有金屬膜12的棱鏡11置于待測濕蒸汽10上，使金屬膜12與所述濕蒸汽10保持接觸。這一步驟中，濕蒸汽10可以通入一氣路管道13中，棱鏡11可以集成于氣路管道13上，以便實現(xiàn)實時在線測量。該棱鏡11具有金屬膜12的一側嵌入氣路管道13中，使該金屬膜12能夠始終保持與濕蒸汽10的接觸。S12 將一束光14射入所述棱鏡11中，并經過所述鍍有金屬膜12的側面全反射后，射出該棱鏡11。S13 利用一光電接收裝置(圖中未示出)接收所述從棱鏡11中射出的反射光 14’，并對該反射光14’進行分析。所述光電接收裝置為光譜儀、電荷耦合元件或光感探測器中的一種。所述對反射光14’的分析包括光強、反射率等光學參量的分析。S14 根據(jù)表面等離子體共振條件，測出所述濕蒸汽的介電常數(shù)。正如上文中的分析，在該步驟中，只要知道發(fā)生表面等離子體共振時，棱鏡11的介電常數(shù)、金屬膜12的介電常數(shù)和厚度、光波14的入射角度和波長，就可求出濕蒸汽的介電常數(shù)。對于所使用的棱鏡 11以及制作在該棱鏡11 一側面上的金屬膜12來說，棱鏡11的介電常數(shù)、金屬膜12的介電常數(shù)和厚度總是已知的。因此只需固定光波14的入射角和波長中的一個，改變另外一個即可得到表面等離子體共振條件，從而測出濕蒸汽10的介電常數(shù)。具體地，所述步驟S14可以利用角度調制方法實現(xiàn)，也可以利用波長調制方法實現(xiàn)。利用波長調制方法時，包括選定步驟Sll中棱鏡11的材料、金屬膜12的厚度和種類；在步驟S12中射入棱鏡的光14選為具有多個波段的混合光，比如白光，并固定該混合光的入射角度；觀察步驟S12中所述反射光中各個波長的光的反射率，當反射率達到最小時， 該光波對應的波長即為符合表面等離子體共振條件的共振波長；利用該共振波長計算得出所述濕蒸汽10的介電常數(shù)。由于共振波長與棱鏡11的材料、金屬膜12的種類和厚度、光波14的入射角度有關，因此這些參數(shù)的選擇需要綜合考慮。常用的金屬膜12材料有金、銀或鋁等，金和銀的介電常數(shù)隨波長變化更平滑，有利于測量，但是銀非常容易氧化，金在玻璃上的吸附力較小，所以也采用鍍保護膜和復合金屬膜的方案。這些只是在計算上略有修改，并不影響本發(fā)明所述方法的實施。
金屬膜12的厚度選取需考慮傳感元件的結構和金屬的種類，一般取30-70nm。例如對于金屬膜12為金或銀的Kretschmarm-Raether結構傳感元件，金屬膜12的厚度取為 50nm左右，因為取這個厚度時，反射率曲線共振峰的深度接近最大，共振點易于測量。圖3顯示了棱鏡材料為BK7玻璃，入射角為45度時，不同厚度的金膜和銀膜的反射率曲線。因為待測的濕蒸汽溫度變化范圍較大，所以棱鏡11材料應選擇溫度對其介電常數(shù)影響小的，例如熔石英、BK7玻璃、藍寶石等。如果棱鏡材料的溫度系數(shù)大，為了準確測量， 需要用玻璃材料廠商提供的數(shù)據(jù)進行修正?！銇碚f，入射角的選擇要和棱鏡11材料的選擇協(xié)調考慮，如果棱鏡11的介電常數(shù)小則入射角要相對取得大些，如果棱鏡11的介電常數(shù)大則入射角要相對取得小些，總的原則是要使共振波長落在長波區(qū)域，在這個區(qū)域里干度隨共振波長的變化比較平緩，測量就比較準確，但測量范圍減小了。圖4顯示了在溫度為530K和610K，金膜和銀膜的厚度為50nm時，不同棱鏡材料選擇了不同的入射角使得濕蒸汽干度隨共振波長變化的曲線比較平緩。圖5顯示了鍍有50nm金膜的熔石英棱鏡在溫度為610K和鍍有50nm銀膜的BK7 玻璃棱鏡在溫度為570K時選擇了不同的入射角使得濕蒸汽干度隨共振波長變化的曲線更加平緩，測量更準確，但測量范圍減小了。利用角度調制方法時，包括選定步驟Sll中棱鏡11的材料、金屬膜12的厚度和種類，以及步驟S12中射入棱鏡的光波14的波長；改變光波14的入射角度；觀察步驟S13中所述反射光的反射率，當反射率達到最小值時，該光14的入射角度即為符合表面等離子體共振條件的共振角；利用該共振角計算得出所述濕蒸汽10的介電常數(shù)。由于共振角與棱鏡的材料、金屬膜的種類、金屬膜的厚度、入射光波的波長有關， 因此這些參數(shù)的選擇需要綜合考慮。金屬膜材料一般采用金和銀，膜的厚度在30-70nm之間，通常取為50nm左右，因為取這個厚度時，反射率曲線共振峰的深度接近最大，共振點易于測量。圖6顯示了棱鏡材料為BK7玻璃，入射光波長為632. 8nm時，不同厚度的金膜和銀膜的反射率曲線。棱鏡材料應選擇介電常數(shù)小的，因為對于同樣的干度變化范圍，介電常數(shù)小的棱鏡其共振角變化范圍大一些。而且待測的濕蒸汽溫度變化范圍較大，所以棱鏡材料還應選擇溫度對其介電常數(shù)影響小的，例如熔石英、BK7玻璃等。圖7顯示了棱鏡材料為熔石英和BK7玻璃，鍍有厚度為50nm的金膜，入射光波長為850nm時，干度隨共振角變化的曲線。入射波長的長短影響反射率曲線共振峰的半寬度的大小。入射波長短時共振峰的半寬度大；入射波長長時共振峰的半寬度小，共振峰更加銳利，易于準確測量，但是共振峰的深度減小了。因此入射波長的選擇應綜合考慮。圖8顯示了棱鏡材料為熔石英，金屬膜厚度為50nm，不同入射光波長的反射率曲線。在測量得出所述濕蒸汽的溫度、壓力以及介電常數(shù)后，還需要通過計算才能得出干度值，該計算過程包括步驟
S15 利用所述濕蒸汽的溫度、壓力和介電常數(shù)計算出干飽和蒸汽和飽和水的密度以及介電常數(shù)。得到濕蒸汽的介電常數(shù)后，根據(jù)濕蒸汽的溫度和壓力，利用國際通用工業(yè)用水和水蒸氣熱力學性質計算公式-IAPWS公式計算出干飽和蒸汽和飽和水的密度以及在相應波長下的介電常數(shù)。具體地計算方法S16:利用所述濕蒸汽介電常數(shù)、飽和蒸汽和飽和水的密度以及介電常數(shù)，計算出濕蒸汽中干飽和蒸汽和飽和水所占的體積分數(shù)。濕蒸汽中干飽和蒸汽和飽和水所占的體積分數(shù)與介電常數(shù)之間的關系可以由 Lorentz-Lorenz (洛倫茲-洛倫茨)公式推導出來。把Lorentz—Lorenz公式a = 3 ε 1 (4)
AtiN ε + 2代入摩爾折射度的定義A = -Na (5)
3可得
,Nm ε-l W ε-1 ( , λ
0083 ^4 = -7"~- =--- (6)
N ε + 2 ρ ε + 2式中α是平均極化率，Nffl是阿伏加德羅常數(shù)，N是每單位體積的分子數(shù)，W是分子量，P是密度，ε是介電常數(shù)。濕蒸汽是干飽和蒸汽和飽和水的混合物，在良好近似程度上，兩種物質的混合物的摩爾折射度等于各物質的貢獻之和。濕蒸汽的摩爾折射度是
_(7)
ivF ^ iy w 式中Nv是單位體積內干飽和蒸汽的分子數(shù)，Nw是單位體積內飽和水的分子數(shù)，把式(6)代入式(7)并整理可得
_ (Nv+NJW Ss-I _ NvW Sv-I | NwW sw-1 ⑶ P Ss+2 ρν εν+2 pw Sw+2 考慮到分子數(shù)乘以分子量除以密度是體積，所以上式可改寫為
剛 &‘技+ ‘S (9)式中ε3、ε w分別是濕蒸汽、干飽和蒸汽和飽和水的介電常數(shù)，是單位體積內干飽和蒸汽的體積分數(shù)，》w是單位體積內飽和水的體積分數(shù)。對于只有兩種物質混合的濕蒸汽有Φν+Φ￥ = 1(10)。把濕蒸汽的介電常數(shù)、干飽和蒸汽和飽和水的在相應波長下的介電常數(shù)代入式 (9)和式(10)，就可以計算出濕蒸汽中干飽和蒸汽和飽和水所占的體積分數(shù)。S17 求出濕蒸汽的干度。干度χ的定義為濕蒸汽中干飽和蒸汽的質量分數(shù)，即
式中隊為干飽和蒸汽的質量，飽和水的質量。對于單位體積的濕蒸汽，式(11) 可寫為χ= ，Φν ,(12)
ΡνΦν + Pwfw把前面計算出的干飽和蒸汽和飽和水的密度和體積分數(shù)代入式(1 就可求出濕蒸汽的干度。根據(jù)以上分析，我們可以根據(jù)待測濕蒸汽溫度、壓力和干度變化范圍優(yōu)化選擇各個參數(shù)。選定了各個參數(shù)后，就可用本專利公開的方法測得濕蒸汽的干度。例如，棱鏡材料為BK7玻璃，金屬膜為金膜，厚度為50nm，入射角為44度。在溫度為601K，壓力為12. 5MPa, 共振波長為840nm時，計算出干度為0. 742 ；如果溫度為589. 9K，壓力為10. 8MPa，共振波長仍舊是840nm時，計算出干度為0. 600 ；如果溫度為569. 9K，壓力為8. 2MPa，共振波長為 740nm時，計算出干度為0. 603。綜上所述，本發(fā)明提出了一種新的濕蒸汽的干度測量方法，該測量方法基于表面等離子體共振原理，通過Kretschmarm-Raether結構棱鏡實現(xiàn)對濕蒸汽介電常數(shù)的測量， 并根據(jù)濕蒸汽的溫度、壓力以及介電常數(shù)值計算得出干度值。與現(xiàn)有技術相比，本發(fā)明的優(yōu)點如下測量結構簡單，實時在線測量，準確度高，測量過程簡單方便。對所公開的實施例的上述說明，使本領域專業(yè)技術人員能夠實現(xiàn)或使用本發(fā)明。 對這些實施例的多種修改對本領域的專業(yè)技術人員來說將是顯而易見的，本文中所定義的一般原理可以在不脫離本發(fā)明的精神或范圍的情況下，在其它實施例中實現(xiàn)。因此，本發(fā)明將不會被限制于本文所示的這些實施例，而是要符合與本文所公開的原理和新穎特點相一致的最寬的范圍。
權利要求
1. 一種濕蒸汽干度測量方法，該測量方法通過測量濕蒸汽的溫度、壓力以及介電常數(shù)， 計算得出濕蒸汽的干度，其特征在于所述測量濕蒸汽的介電常數(shù)的方法利用表面等離子體共振原理實現(xiàn)，該方法包括步驟.1.1將一側面上鍍有金屬膜的棱鏡置于待測濕蒸汽上，使金屬膜與所述濕蒸汽保持接觸；.1.2將一束光射入所述棱鏡中，并經過所述鍍有金屬膜的側面全反射后，射出該棱鏡； 1. 3利用一光電接收裝置接收所述從棱鏡中射出的反射光，并對該反射光進行分析；以及.1.4根據(jù)表面等離子體共振條件，測出所述濕蒸汽的介電常數(shù)。
2.如權利要求1所述的濕蒸汽干度測量方法，其特征在于所述步驟1.4是利用角度調制方法實現(xiàn)，該角度調制方法包括選定步驟1. 1中棱鏡的材料、金屬膜的厚度和種類，以及步驟1. 2中射入棱鏡的光波長；改變光的入射角度；觀察步驟1. 3中所述反射光的反射率，當反射率達到最小值時，該光的入射角度即為符合表面等離子體共振條件的共振角；利用該共振角計算得出所述濕蒸汽的介電常數(shù)。
3.如權利要求1所述的濕蒸汽干度測量方法，其特征在于所述步驟1.4是利用波長調制方法實現(xiàn)，該波長調制方法包括選定步驟1.1中棱鏡的材料、金屬膜的厚度和種類；在步驟1. 2中以一束具有多波段的混合光射入棱鏡，并固定該混合光的入射角度；觀察步驟 1. 3中所述反射光中各個波長的光的反射率，當反射率達到最小時，該光波對應的波長即為符合表面等離子體共振條件的共振波長；利用該共振波長計算得出所述濕蒸汽的介電常數(shù)。
4.如權利要求1所述的濕蒸汽干度測量方法，其特征在于所述棱鏡的材料為熔石英、 BK7玻璃或藍寶石中的一種。
5.如權利要求1所述的濕蒸汽干度測量方法，其特征在于所述金屬膜的材料為金、銀或鋁中的一種。
6.如權利要求1所述的濕蒸汽干度測量方法，其特征在于所述金屬膜的厚度為30nm 至 70nm。
7.如權利要求1所述的濕蒸汽干度測量方法，其特征在于所述射入棱鏡的光為TM偏振光。
8.如權利要求1所述的濕蒸汽干度測量方法，其特征在于所述光電接收裝置為光譜儀、電荷耦合元件或光感探測器中的一種。
9.如權利要求1所述的濕蒸汽干度測量方法，其特征在于在所述步驟1.4之后，還包括步驟.1. 5利用所述濕蒸汽的溫度、壓力和介電常數(shù)計算出干飽和蒸汽和飽和水的密度以及介電常數(shù)；.1.6利用所述濕蒸汽介電常數(shù)、干飽和蒸汽和飽和水的密度以及介電常數(shù)，計算出濕蒸汽中干飽和蒸汽和飽和水所占的體積分數(shù)；以及 1.7求出濕蒸汽的干度。
全文摘要
一種濕蒸汽干度測量方法，該測量方法通過測量濕蒸汽的溫度、壓力以及介電常數(shù)，計算得出濕蒸汽的干度，所述測量濕蒸汽的介電常數(shù)的方法利用表面等離子體共振原理實現(xiàn)，與現(xiàn)有技術相比，本發(fā)明的優(yōu)點在于測量結構簡單，實時在線測量，準確度高，測量過程簡單方便。
文檔編號G01N21/55GK102393385SQ20111034590
公開日2012年3月28日 申請日期2011年11月4日 優(yōu)先權日2011年11月4日
發(fā)明者李信江 申請人:蘇州大學