專利名稱：光學膜的制作方法
技術領域：
本發(fā)明涉及一種透過光的漫射性根據入射角的大小而變化的各向異性漫射性光學膜。
背景技術：
具有光漫射性的部件，自古以來不僅在照明器具和建材上使用，而且最近在顯示器上，特別是在IXD上也廣泛應用。作為這些光漫射部件的光漫射顯示原理，可以舉出在表面上形成的凹凸所引起的散射(表面散射)、基體樹脂和其中分散的填料之間的折射率差所引起的散射(內部散射)、以及表面散射和內部散射共同引起的散射。然而，這些光漫射部件，通常情況下其漫射性能是各向同性的，即使稍稍變化入射角度，其透過光的漫射特性也不會有大的差異。(具有板狀結構的類型A)已知有在一定的角度范圍內的入射光會強烈漫射，而其他角度的入射光則會透過的光控制板(住友化學銷售的商品名為“Lumisty(ルミステイー)”的商品。例如，專利文獻I)。該光控制板是，從片狀的感光性組合物層的上方使用線狀光源照射平行光而固化得到的板。而且可以認為，在片狀的基體內，如圖15所示，在制作光學膜50時，與在其上方配置的線狀光源51的長度方向一致地、相互平行地形成有與周邊區(qū)域折射率不同的板狀結構40 (以下，簡稱為類型A)。如圖16所示，在未圖示出的光源和光接收器3之間配置樣品，以樣品表面的直線L為中心軸，一邊變化角度一邊直進透過樣品，可以測定進入光接收器3的直線透過率。圖17表示，使用圖16中所示的方法測定的圖15中所示的類型A的光學膜50所具有的散射特性的入射角依存性?？v軸表示作為表征散射程度的指標的直線透過率(在入射規(guī)定的光量的平行光線時，在與入射方向相同的方向上出射的平行光線的光量)；橫軸表示入射角。圖17中的實線和虛線分別表示以圖15中的A-A軸(穿過板狀結構)以及B-B軸(平行于板狀結構)為中心旋轉光學膜50的情況。這里，入射角的正負表示，旋轉光學膜50的方向是相反的。對于圖17中的實線而言，無論正面方向或者斜方向，直線透過率都很小，這也就意味著，在以A-A軸為中心進行旋轉時，光學膜50的散射狀態(tài)與入射角沒有關系。另外，對于圖17中的虛線而言，在0°附近的方向上直線透過率很小，這也就意味著，在以B-B軸為中心進行旋轉的情況下,光學膜對于正面方向的光也是散射狀態(tài)。另夕卜，在入射角大的方向上直線透過率是增加的，這意味著，在以B-B軸為中心進行旋轉的情 況下，光學膜相對于斜方向的光是透過狀態(tài)。正是得益于該結構，所以可以提供例如以下的性能雖然在橫向上透過度根據入射角的大小而不同，但是在縱向上即使改變入射角，透過度也沒有變化。此處，圖17所示的表征散射特性的入射角依存性的曲線，以下稱為“光學曲線”。雖然光學曲線并不直接地表現散射特性，但是如果解釋為通過直線透過率降低，相反地漫射透過率増大，就可以說其大致顯示了漫射特性。(具有柱狀結構的類型B)
另ー方面，雖然在光漫射性方面具有入射角依存性，但是如圖18所示那樣的具有沿著膜的厚度方向(膜的法線方向P)延伸存在的柱狀結構62的光學膜60 (以下簡稱為類型B)也已經被提出(例如，專利文獻2)。該柱狀結構是通過在感光性組合物層上照射平行的UV光，而在感光性組合物層中平行于光的前進方向上形成的結構。在該類型B的光學膜中，表征在改變入射角的情況下的直線透過率的變化情況的光學曲線示于圖19。在以A-A為旋轉中心軸的情況下和在以B-B為旋轉中心軸的情況下，如果改變入射角來測定其直線透過率，在任何一種情況下都能夠得到同樣的光學曲線。即，對于圖18的光學膜而言，即使旋轉中心軸改變，也表現出大致相同的直線透過率，與在法線方向(0° )入射的情況下的透過率相比較，可以看出，在±5 10°的入射角處，直線透過率暫時達到極小值，隨著其入射角的增大直線透過率也増大，在±45 60°的入射角處直線透過率達到極大值。
關于上述類型A以及類型B如果要進行更加詳細的說明，那么，對于在部內存在有折射率高低不同的微細結構，透過的入射光的直線透過率因入射角的大小而不同的光學膜，其光學特性由內部結構的類型和該結構物的傾斜度來決定。例如，對于如所述類型A那樣的、在內部的由折射率不同的微細結構以板狀結構形成的光學膜，其光學特性根據該板狀結構相對于膜法線的傾斜度來確定。另ー方面，對于如所述類型B那樣、具有在膜的厚度(法線)方向上延伸存在的柱狀結構的光學膜，光學特性根據該柱狀結構相對于膜法線的傾斜度來確定。對于類型A的光學膜，從大致平行于板狀結構的方向入射的入射光被強烈漫射，以橫貫該板狀結構的形式入射的光則基本不漫射地透過，因此可以說板狀結構是光散射面。另ー方面，對于類型B的光學膜而言，柱狀結構是在感光性組合物層上照射平行的UV光時、在平行于該光的前進方向上形成的結構，如果對感光性樹脂層從其法線方向照射平行UV光，那么柱狀結構就沿著法線方向存在。在這種情況下，結果就是(UV光的照射方向=柱狀結構的延伸存在方向=法線方向)，如圖19所示，所有入射面內的光的入射角度和直線透過率的關系以法線為中心呈對稱形狀，因此，可以認為該法線就是散射中心軸。下面關于該散射中心軸結合附圖進行更加詳細的說明。圖20表示類型B的光學膜的微細結構的截面示意圖。微細柱狀結構物沿著片材的法線方向延伸存在。此處，網點部分的區(qū)域和空白的區(qū)域表示折射率的高低。該光學膜的光漫射性，可以用圖21所示的方法簡便地進行調查。即，如果在白紙的上方留出一定的間隔平行地固定光學膜，以光學膜的特定的區(qū)域為入射點從上方入射激光指示器那樣的強平行光線，那么透過光的漫射狀態(tài)就在白紙上映射出來。此處，從法線方向來的入射光在白紙上投影為呈圓形的漫射光，另ー方面從斜方向來的入射光在與剛才的圓形漫射光相偏離的位置上呈現出月牙狀的投影光。如果改變入射光的傾斜度和其方位，那么白紙上投影的漫射光的形狀如圖22所示，此處可以看出，如果從法線方向開始慢慢傾斜入射光，那么傾斜的角度越大月牙形越細，如果以相同的傾斜角而改變入射的方位，那么形狀相同而月牙的朝向會連續(xù)變化。連接白紙上的投影光顯示為圓形的情況下的該圓的中心和此時的光學膜的入射點的直線，就是散射中心軸，在這種情況下，它和法線一致。另ー方面，如果類型B的柱狀構造的延伸存在方向偏離法線方向，那么散射中心軸就會與法線方向不一致。這樣的傾斜的柱狀結構，通過對感光性組合物層從傾斜方向照射UV光而形成，UV光的入射方向和平行于通過感光性組合物層的UV光的方向而形成的柱狀結構的延伸存在方向，根據斯涅爾定律(Snell’s law)，是未必一致的。另外，根據UV光照射時的感光性組合物層的溫度條件的不同，柱狀構造的延伸存在方向上也可能發(fā)生雜亂無章，即使在這樣的情況下，散射中心軸也可以用上述的圖21的方法來求得。例如，在得到圖23所示的漫射圖形的情況下，連接大致圓形狀的投射光的中心和此時的光學膜的入射點的直線就是散射中心軸。另外，在不能夠判別圓形狀的光所形成區(qū)域的情況下，如果以偏離了該散射中心軸的一定角度入射的光漫射成月牙形狀，那么圖24所示的那樣在二等分月牙形的直線的延長線上存在散射中心軸，因此可以從分離的兩個月牙形來求出散射中心軸的位置。即，連接圖24中的兩條直線的交點和此時的光學膜的入射點的直線，就是散射中心軸。另外，同樣用圖21的方法來測定類型A的板狀結構的光學膜時，如圖25和圖26。圖25表示在包含膜的法線的方向上形成板狀結構的情況。此處，漫射光為沿著X軸方向伸長的橢圓形在Y軸上排列，在其他的入射角度下呈現為幾乎不擴展的點狀。此處，板狀結構相對于X軸垂直而立，在Y軸方向上延伸。圖26表示板狀結構偏離膜的法線方向而傾斜地形成的情況。此處，雖然可以看見伸長的橢圓形的擴展，但是，該橢圓形在沿著X軸方向 從法線偏離的Yl軸上顯現，如果Yl上的角度變化那么橢圓的伸展方向也變化。在這種情況下，板狀結構沿著連接Yl軸和光學膜的入射點的方向延伸存在。具有板狀結構的類型A的光學膜，例如作為防止窺視的建材而很有實效，而且，在液晶顯示面板中也可以用于視角的擴大和能見度的提高的目的。另ー方面，具有柱狀結構的類型B的光學膜在液晶顯示面板的用途上也同樣可以使用，此外還提出了應用與投影用屏幕。如果在液晶顯示面板上使用各向異性漫射膜，那么可以根據用途來選定與目標的視角相符合的類型。但是，實際上對于類型A的情況，只有一定的方位角方向的視角的擴大，在與其正交的方位角方向上視角幾乎沒有擴大?，F有技術文獻專利文獻專利文獻I :日本特許第2547417號公報專利文獻2 :日本特開平2007-114756號公報

發(fā)明內容
發(fā)明要解決的課題對于類型A，改變了光的入射角度的情況下的漫射性的變化是極其迅速的，因此，將其應用于顯示面板時能見度會表現出急劇變化，有時候會帶來不自然的感覺。另ー方面，對于類型B，雖然在全方位上擴大了大致相等的視角，但是在有一部分的方向(例如水平方向)上想要進ー步擴大視角的要求得不到滿足，而且想要擴大漫射角度則正面亮度就會降低。為了改善這些問題，雖然也有與其他的擴散膜組合使用的提案，但是從成本的要求和制造エ藝的簡略化的角度出發(fā)，尋求用ー個光學膜就具有這些光學膜的中間的光學特性的方案。因此，本發(fā)明的目的在于，立足于以上的現有技術，提供一種同時具有上述類型A和類型B的性質的光學膜。解決課題的手段本發(fā)明的技術方案⑴是ー種光學膜，是在內部存在有折射率高低不同的微細結構、透過的入射光的直線透過率因入射角的不同而不同的光學膜，該光學膜具有從散射中心軸入射的圓形光相對于與所述光學膜平行的平面被投影成為橢圓形的性質，從散射中心軸入射的光的散射特性為作為與所述橢圓形的長軸方向平行的方向的光學膜平面上的X軸與所述散射中心軸所形成的平面內的出射角度與該出射角度時的漫射透過率之間的關系設為關系Tx，垂直于所述X軸的光學膜平面上的Y軸與所述散射中心軸所形成的平面內的出射角度與該出射角度時的漫射透過率之間的關系設為關系Ty，所述關系Tx中的、漫射透過率的峰的最大值的十分之ー的值的峰寬FniaxvitlX,與所述關系Ty中的、漫射透過率的峰的最大值的十分之ー的值的峰寬Fmaxl/1(ly，滿足下述式(I)的關系，I. 5 < Fmaxl/10x/Fmaxl/10y < 4. 5(I)。本發(fā)明的技術方案(2)是，根據上述技術方案(I)的光學膜，其特征在于，所述X軸與所述散射中心軸形成的平面內的光的入射角度與直線透過率的關系為直線透過率的極大值Fa(%)以及取該極大值的角度A(° )、與直線透過率的極小值Fb(%)以及取該極小值的角度B(° )滿足下述式(2)的關系，O. 70 < (Fa-Fb) / IA-B | < 2. O(2)。本發(fā)明的技術方案(3)是，根據上述技術方案(I)或(2)的光學膜，其特征在干，所述微細結構出現在所述光學膜的與由X軸和散射中心軸形成的平面平行的截面以及所述光學膜的與由Y軸和散射中心軸形成的平面平行的截面上。本發(fā)明的技術方案(4)是，根據上述技術方案(3)的光學膜，其特征在于，所述光學膜的與X軸-散射中心軸平面平行的截面上的所述微細結構的密度高干與Y軸-散射中心軸平面平行的截面上的所述微細結構的密度。發(fā)明效果根據本發(fā)明的技術方案(I)，因為在內部具有折射率高低不同的微細結構，所以本發(fā)明的光學膜可以使得將要透過的入射光的直線透過率因入射角的不同而不同。而且，從散射中心軸入射的圓形光相對于平行于光學膜的平面投影成橢圓形。帶來的效果是在橢圓的長軸方向上光強烈漫射，在與長軸正交的短軸方向上光微弱漫射。進ー步地，同時兼具了所述類型A的板狀結構和所述類型B的柱狀結構的兩種結構的特性，帶來了必須使用以前的兩層以上的不同的各向異性漫射膜才能夠得到的特性。具體地，通過在必要方向上進行優(yōu)先的光漫射，能夠實質上提升光的利用效率。根據本發(fā)明的技術方案(2)，在改變了光的入射角度的情況下的漫射性的變化與目前已知的類型A相比是平緩的，因此，如果將其應用于顯示面板，則能見度不會有急劇變 化，可以給觀察者帶來更加自然的印象。根據本發(fā)明的技術方案(3),從散射中心軸入射的圓形光相對于與光學膜平行的平面是橢圓形的，而且，在X軸和散射中心軸形成的平面以及Y軸與散射中心軸形成的平面上形成有微細的結構，因此，向X軸方向的散射與向Y軸方向的散射能夠同時進行，并且可以使其具有向X軸方向的漫射程度與向Y軸方向的漫射程度不同的性質。根據本發(fā)明的技術方案(4)，由于微細結構的密度根據X軸方向、Y軸方向不同而有所差異，所以也使得根據照射光的方向的不同，光的漫射也有所差異。


圖I表示本發(fā)明的光學膜所具有的光學曲線的概念圖。圖2表示本發(fā)明的光學膜所具有的光學曲線的概念圖。圖3表示本發(fā)明的光學膜所具有的性質的概念圖。圖4表示求出本發(fā)明的光學膜的散射中心軸的方法。
圖5表示求出本發(fā)明的光學膜的散射中心軸的方法。圖6表示測角光度計 光分布模式(表示“取向特性測定”或“漫射特性測定”的測定模式)測定實驗的示意圖。圖7表示本發(fā)明的光學膜所具有的各向異性漫射性。圖8表示在膜面的法線方向上照射UV光線而制造的本發(fā)明的光學膜的截面照片。圖9表示從偏離膜面的法線方向10°的方向上照射UV光線而制造的本發(fā)明的光學膜的截面照片。圖10表示從偏離膜面的法線方向45°的方向上照射UV光線而制造的本發(fā)明的光學膜的截面照片。圖11表示本發(fā)明的光學膜的制造的ー種方式的示意圖。圖12表示本發(fā)明的光學膜的制造的ー種方式的示意圖。圖13表示本發(fā)明的實施例以及比較例的光學膜的光學曲線(直線透過率)的測
定結果。圖14表示本發(fā)明的實施例以及比較例的光學膜的各向異性漫射性(漫射透過率)的測定結果。圖15表示現有技術中的類型A的(具有板狀結構)光學膜的示意圖。圖16表示光學曲線的測定方法。圖17表示現有技術中的類型A的光學膜的光學曲線。圖18表示現有技術中的類型B的(具有柱狀結構)的光學膜的示意圖。圖19表不現有技術中的類型B的光學膜的光學曲線。圖20表示現有技術中的類型B的光學膜的截面的示意圖。圖21表示用于檢出散射中心軸的方法。圖22表示現有技術中的類型B的光學膜的漫射的樣態(tài)(從法線方向照射UV的情況)。圖23表示現有技術中的類型B的光學膜的漫射的樣態(tài)(從斜方向照射UV的情況)。圖24表示用于檢出散射中心軸的方法。圖25表示現有技術中的類型A的光學膜的漫射的樣態(tài)(從法線方向照射的情況)。圖26表不現有技術中的類型A的光學膜的漫射的樣態(tài)(從斜方向照射的情況)。
具體實施方式
在此，說明本專利的權利要求書以及本說明書中的各個用語的定義。所謂“折射率高低不同的微細結構”，是指根據構成光學膜的材料的局部的折射率的高低差而形成的結構。例如，圖8是實施例3相關的光學膜。如圖8所示，該微細結構是在截面上形成光學方式觀測到的樣態(tài)的結構。推測這些結構為，形成光學膜的材料在固化之時形成的、例如通過調整密度高低的差而形成的結構。所謂“散射中心軸”意味著與在改變入射角時散射特性相對于該入射角具有大致対稱性時的光入射角相一致的方向。其中，之所以要具有大致對稱性，是因為在散射中心軸相對于膜面的法線方向具有傾斜的情況下，下述的光學性質等沒有嚴密的対稱性。散射中心軸，通過如后述那樣、在改變入射角的情況下觀察穿過光學膜的圓形狀的光的投影形狀來找出。下面，關于散射中心軸進行說明。在前面已經結合圖21到圖26說明了散射中心軸空間位置的確定方式，如果得知由此得到的散射中心軸 的傾斜的方位角方向，另外如果測定了其和法線形成的平面內的光學曲線，就能夠得到散射中心軸的正確的傾斜角。在該光學曲線中，散射中心軸可以用夾在兩個極小值中間的極大值所對應的入射角度來表示。圖I以及圖2是概念性地表示各種光學曲線以及散射中心軸的圖。首先，圖I是在膜的法線方向上照射UV光而制作的光學膜，整體形狀是左右大致對稱的光學曲線(W型)。與O度一致的粗豎線是與此種場合下的散射中心軸一致的入射角。圖2是，通過從不同于膜的法線方向照射UV光而制作的光學膜，是整體形狀不左右対稱的光學曲線(W型)。即使這樣，穿過夾在兩個極小值之間的極大值Fe的粗豎線也是與該場合下的散射中心軸一致的入射角。如此，在任ー情況下，散射中心軸都可以通過首先著眼于大致対稱的大的谷區(qū)域，然后確定該谷區(qū)域的中心來決定。此處，圖I以及圖2的情況下，該谷區(qū)域在左右包含極小值，在這些極小值之間包含極大值。這樣，該極大值的位置就是散射中心軸。另外，在光學曲線并不是具有夾在兩個極小值之間的極大值的W型、而是在大的谷區(qū)域上基本看不見極大值的U型的情況下，可以將到兩側的谷的傾斜面大致為等距離的、谷底的平坦部分的中央附近定義為散射中心軸。另外，在光學曲線呈現為V型的情況下，可以將其谷中央最深處定義為散射中心軸。直線透過率與對光學膜入射的光的直線透過性有關的，是在從某一入射角入射時、直線方向的透過光量與入射光的光量的比例，如下式所示。直線透過率(％ )=(直線透過光量/入射光量)X 100本發(fā)明是，在內部存在有折射率高低不同的微細結構、透過的入射光的直線透過率因入射角而異的光學膜。即，具有各向異性漫射性的光學膜。本發(fā)明的光學膜，提供了介于所述類型A的板狀結構與所述類型B的柱狀結構所具有的性質之間的性質。下面，通過第一方式以及第二方式，來說明本發(fā)明的內容。(第一方式)在第一方式中，以散射中心軸與光學膜的法線方向平行的情況為例，對本發(fā)明的內容進行說明。圖3是用于說明本發(fā)明的光學膜的光學特性的概念圖。在圖3中，I是本發(fā)明的光學膜，2是與光學膜平行的平面。如圖3所示，本發(fā)明的光學膜具有以下性質從散射中心軸位置P處入射的圓形光在與所述光學膜平行的平面2上被投影成橢圓形。此處，所謂圓形光，是指垂直截面的形狀是圓形狀的光。作為圓形光，并沒有特別的限定，例如可以舉出激光指示器(laser pointer)等的激光。
投射在平行平面2上的橢圓形的光具有長軸A-A’和短軸B-B’。該橢圓形是，圓形光在X軸方向上被漫射并透過從而在長軸A-A’方向上擴展、圓形光在Y軸方向上被漫射從而在短軸B-B’方向上擴展、投影而形成的形狀。即，所謂投影成橢圓形的意思是，向光學膜的X軸方向和Y軸方向的漫射的程度是不同的。如此，不僅具有方向引起的漫射性的區(qū)別，而且在本發(fā)明中，在短軸B-B’方向上也可以觀察到一定的光漫射。圖4表示本方式的光學膜那樣的、散射中心軸位于法線方向的情況下的散射特性。即，圖4是顯示圖3中透過P點的光，在改變入射角的情況下，投射在平面2上的光的形狀的圖。由于本發(fā)明的光學膜的目標是介于上述板狀結構與棒狀結構中間的光學特性，所以具有在棒狀結構的情況下已說明的散射中心軸。如圖4所示，中央的漫射形狀呈橢圓形。這樣形成中央的漫射形狀的入射角與散射中心軸是一致的。不過，比圖25中所示的橢 圓發(fā)圓，斜入射光的漫射形狀也呈現出介于圖22的月牙形和圖25的橢圓形的中間的形狀。如上所說明的那樣，即使不知道制造上的UV光的照射方向，只使用類似于激光指示器那樣的簡單裝置，就可以找出光學膜的散射中心軸。另外，在難以找出散射中心軸的情況下，通過應用圖24所示的方法，因為散射中心軸位于二等分月牙形的直線的延長線上，所以可以從分開的兩個月牙形來求出散射中心軸的位置。在本發(fā)明中，從散射中心軸入射的光的散射特性表現出特別顯著的特征。表示X軸方向的散射特征的關系Tx與表示Y軸方向的散射特性的關系Ty的峰寬的關系滿足規(guī)定的關系。即，所述關系Tx中的漫射透過率的峰的最大值的十分之一的值的峰寬F-i/ioX和所述關系Ty中的漫射透過率的峰的最大值的十分之ー的值的峰寬FMxl/1(ly，滿足下式(I)的關系。I. 5 < Fmaxl/10x/Fmaxl/10y < 4. 5(I)峰寬Fmaxl/1(l反映光學膜的散射特性。通過把峰寬的比調整在這樣的范圍內，來適度調整X軸方向和Y軸方向上散射特性的差異。此處，所謂關系Tx，是指光學膜平面上的X軸與所述散射中心軸所形成的平面內的出射角度與該出射角度的漫射透過率之間的關系。另ー方面，所謂關系Ty，是指光學膜平面上的Y軸與所述散射中心軸所形成的平面內的出射角度與該出射角度的漫射透過率之間的關系。在本發(fā)明中，特別是更優(yōu)選滿足下述的特性。2. O〈 Fmaxl,10x/Fmaxl,10y〈 3. O關于在本發(fā)明的光學膜的散射特性,使用測角光度計(goniophotometer),用圖6所示的方法進行評價。將光照射在本發(fā)明的光學膜上，測定從膜出射的光的透過率。以光源為中心，沿著X方向(紙面中的上下方向)、Y方向(紙面的近 遠的方向)旋轉光接收器進行測定。圖7表不下述實施例2的光學膜的散射特性。在圖7中，以橫軸表不相對于光學膜的檢測器的角度，以縱軸表示下述定義的透過率。漫射透過率=(檢測器的檢出光量/在無光學膜條件下在光源的正面配置檢測器的情況下的檢出光量)X 100在圖7中，用虛線表示在X軸和散射中心軸形成的平面內的出射角度與該出射角度的漫射透過率的關系Tx(X軸方向)、用實線表示在Y軸和散射中心軸形成的平面內的出射角度與該出射角度的漫射透過率的關系Ty (Y軸方向)
I maxl/l〇X
是，關系Tx的漫射透過率
的峰的最大值(X軸max)的十分之ー的值(X軸maxl/10)對應的峰寬。另ー方面，Fmaxl/10y是，關系Ty的漫射透過率的峰的最大值(Y軸max)的十分之ー的值(X軸maxl/10)對應的峰寬。更優(yōu)選地，在本發(fā)明的光學膜中，對于所述X軸與所述散射中心軸形成的平面內的、光的入射角度與直線透過率(％)的關系而言，直線透過率的極大值Fa(%)以及取該極大值的角度A(° )、與直線透過率的極小值FB(%)以及取該極小值的角度B(° )滿足下述式(2)的關系，O. 70 < (Fa-Fb) / | A-B | < 2. O(2)。通過滿足上述特性，直線透過率的角度依存性得到緩和。例如，在用于顯示器的情況下，可以解決由角度的變化所引起的畫質的急劇變化的問題。在本發(fā)明中，特別優(yōu)選滿足下述的特性。O. 90 < (Fa-Fb) / IA-B < I. 7其中，角度A以及B的意思是，相對于光學膜的法線的角度。至于其關系，回到圖1，詳細說明本發(fā)明的光學膜的、光的入射角度與直線透過率的關系(光學曲線)。本發(fā)明的光學膜的光學曲線為，以散射中心軸為中心，形成左右大致對稱的曲線。該曲線具有三個極大值和兩個極小值。即，如果變化入射角度來測定直線透過光，那么在兩個地方分別具有極小值Fbi和Fb2 (把極小值Fbi對應的入射角度記為B1，把極小值Fb2對應的入射角度記為B2)。該極小值所夾的位置上存在比較小的極大值F。。該極大值的入射角與散射中心軸ー致。在該極大值F。的兩側，夾著極小值Fbi和Fb2并且存在極大值Fai和極大值Fa2 (把極大值Fai對應的入射角度記為A1，把極大值Fa2對應的入射角度記為A2)。對于式⑵中的關系而言，各有兩種的極大值(Fai和Fa2)以及極小值(Fbi和Fb2)中，把下述(a) (b)之中的值較大的那組記為FaW及A、Fb以及B。(a) (Fai-Fbi) / | A1-B1(b) (Fa2-Fb2) / IA2-B2即，使用在光學曲線中從極大值到極小值的斜率較大的ー側。在此條件下，本發(fā)明的光學膜滿足所述式(2)的關系。另外，光學曲線的測定方法如上述背景技術以及圖16中記載的那樣。圖8是本發(fā)明的光學膜的截面照片。圖8㈧是平行于X軸-散射中心軸平面的方向的截面照片，圖8(B)是平行于Y軸-散射中心軸平面的方向的截面照片。如圖8所示，在X軸方向截面上，μ m単位的折射率高低不同的微細結構呈現縱長的條紋形狀。另ー方面，在與其正交的Y軸方向截面上呈現被認為是微細結構的結構，但有時候該結構不能夠得到確認。從該照片可以明顯地看出，如果比較本發(fā)明的光學膜的平行于X軸-散射中心軸平面的截面上的微細結構的密度和平行于Y軸-散射中心軸平面的截面上的所述微細結構的密度，前者比后者高。即，對于本發(fā)明的光學膜而言，認為在某一方向上由于微細結構密集地存在所以光強烈散射，而在與其正交的方向上微細結構稀疏地存在，光微弱漫射。

(第二方式)本發(fā)明的第二方式，是散射中心軸具有與光學膜的法線方向不一致的傾斜度的光學膜。圖5表示在散射中心軸向Y軸方向傾斜的情況下的散射特性，該圖5是，圖3中透過P點的光，在改變入射角的情況下，投影在平面2上的光的形狀的圖。其還顯示出在圖22與圖25的中間的性質。在任意變化入射角使光入射的情況下，漫射形狀均顯示為從圓形到橢圓形的対稱性高的形狀，具有該中心的橢圓形的散射光所對應的入射角與散射中心軸ー致。在第二方式中，顯示出了與散射中心軸與光學膜的法線方向一致的第一方式同樣的散射特性以及光學曲線。圖9是從偏離膜面的法線方向10°的方向上照射UV光線而制造的光學膜的截面照片。在這種情況下，在X軸方向(圖9(A))上形成有條紋形狀的折射率高低不同的微細結構，在與其正交的Y軸方向(圖9(B))上幾乎看不到微細結構。
圖10是從偏離膜面的法線方向45°的方向上照射UV光線而制造的光學膜的截面照片。在這種情況下，在X軸方向(圖10(B))上明顯地形成有條紋形狀的折射率高低不同的微細結構，在與其正交的Y軸方向(圖10(A))上，雖然能夠看到微細結構，但是與X軸方向相比是淺的條紋形狀。光學膜的制造方法本發(fā)明的光學膜，可以通過在特殊的條件下向特定的光固化樹脂層進行UV照射而制作。下面，首先說明光學膜的原料，然后說明制造エ藝。光學膜的原料(光固化性化合物)作為形成本發(fā)明的光學膜的材料的光固化性化合物，是由選自具有自由基聚合性或陽離子聚合性官能團的聚合物、低聚物、単體的光聚合性化合物和光引發(fā)劑構成的、通過照射紫外線和/或可見光而聚合并固化得到的材料。自由基聚合性化合物，主要是在分子中含有ー個以上的不飽和雙鍵的化合物，具體地可以舉出稱為環(huán)氧丙烯酸酯、氨酯丙烯酸酯、聚酯丙烯酸酯、聚醚丙烯酸酯、聚丁ニ烯丙烯酸酯、有機硅丙烯酸酯等的丙烯酸酯低聚物以及，2-こ基己基丙烯酸酯、異戊基丙烯酸酷、丁氧基こ基丙烯酸酯、こ氧基ニこニ醇丙烯酸酷、苯氧基こ基丙烯酸酯、四氫糠基丙烯酸酷、異降冰片烯基丙烯酸酷、2-羥基こ基丙烯酸酷、2-羥基丙基丙烯酸酷、2-丙烯酰氧基苯ニ甲酸、ニ環(huán)戊烯基丙烯酸酯、三こニ醇ニ丙烯酸酯、新戊ニ醇ニ丙烯酸酷、1，6_己ニ醇ニ丙烯酸、雙酚A的EO加成物ニ丙烯酸酯、三羥甲基丙烷三丙烯酸酷、EO改性三羥甲基丙烷三丙烯酸酯、季戊四醇三丙烯酸酯、季戊四醇四丙烯酸酯、ニ(三羥甲基丙烷)四丙烯酸酷、ニ季戊四醇六丙烯酸酯等丙烯酸酯単體。另外，這些化合物可以以各単體的形式使用，也可以多個混合使用。另外，雖然同樣也能夠使用甲基丙烯酸酯，但是由于通常情況下相對于甲基丙烯酸酯而言丙烯酸酯的光聚合速度更快，所以優(yōu)選。作為陽離子聚合性化合物，可以使用在分子中具有I個以上的環(huán)氧基、こ烯基醚基、氧雜環(huán)丁烷基的化合物。作為具有環(huán)氧基的化合物，可以舉出2_こ基己基ニ甘醇縮水甘油醚、聯苯的縮水甘油醚、雙酚A、氫化雙酚A、雙酚F、雙酚AD、雙酚S、四甲基雙酚A、四甲基雙酚F、四氯雙酚A、四溴雙酚A等雙酚類的縮水甘油醚類，苯酚線性酚醛清漆樹脂、甲酚線性酚醛清漆樹脂、溴苯酚線性酚醛清漆樹脂、鄰甲酚線性酚醛清漆樹脂等線性酚醛清漆樹脂的多縮水甘油醚類，こニ醇、聚こニ醇、聚丙ニ醇、丁ニ醇、1，6_己ニ醇、新戊ニ醇、三羥甲基丙烷、I，4-環(huán)己烷ニ甲醇、雙酚A的EO加成物、雙酚F的PO加成物等烷撐ニ醇類的ニ縮水甘油醚類，六氫鄰苯ニ甲酸的縮水甘油酷、ニ聚酸的ニ縮水甘油酯等縮水甘油酯類。
另外，還可以舉出3，4-環(huán)氧基環(huán)己基甲基-3’，4’ -環(huán)氧基環(huán)己烷羧酸酷、2_(3，4-環(huán)氧基環(huán)己基-5，5-螺-3，4-環(huán)氧基)環(huán)己烷-I, 3-ニ噁烷、ニ (3，4-環(huán)氧基環(huán)己基甲基)己ニ酸酷、ニ(3，4_環(huán)氧基-6-甲基環(huán)己基甲基)己ニ酸酷、3，4-環(huán)氧基-6-甲基環(huán)己基-3’，4’ -環(huán)氧基-6’ -甲基環(huán)己烷羧酸酯、亞甲基雙(3，4-環(huán)氧基環(huán)己烷)、ニ聚環(huán)戊ニ烯ニ環(huán)氧化合物、こニ醇的ニ(3，4-環(huán)氧基環(huán)己基甲基)醚、亞こ基雙(3，4-環(huán)氧基環(huán)己烷羧酸酯)、內酯改性3，4-環(huán)氧基環(huán)己基甲基-3’，4’ -環(huán)氧基環(huán)己烷羧酸酷、四(3，4-環(huán)氧基環(huán)己基甲基)丁烷四羧酸酷、ニ(3，4_環(huán)氧基環(huán)己基甲基)-4，5_環(huán)氧基四氫鄰苯ニ甲酸酷等脂環(huán)式環(huán)氧化合物，但是并不限于這些。作為具有こ烯基醚基的化合物，可以舉出例如ニこニ醇ニこ烯基醚、三こニ醇ニこ烯基醚、丁ニ醇ニこ烯基醚、己ニ醇ニこ烯基醚、環(huán)己烷ニ甲醇ニこ烯基醚、羥基丁基こ稀基釀、こ基こ稀基釀、十_■燒基こ稀基釀、ニ輕甲基丙燒ニこ稀基釀、丙稀基釀基亞丙基 碳酸酯等，但是并不限于這些。另外，こ烯基醚化合物通常為陽離子聚合性，但是通過與丙烯酸酯組合也可以進行自由基聚合。作為具有氧雜環(huán)丁烷基的化合物，可以使用I，4-雙[(3-こ基-3-氧雜環(huán)丁烷基甲氧基)甲基]苯、3-こ基-3-(羥基甲基)-氧雜環(huán)丁烷等。另外，以上的陽離子聚合性化合物，可以以各単體的形式使用，也可以多種混合使用。上述光聚合性化合物，并不限于上述限定的化合物。另外，為了產生足夠的折射率差，在上述光聚合性化合物中，為了獲得低折射率可以導入氟原子(F)，為了獲得高折射率可以導入硫原子(S)、溴原子(Br)、各種金屬原子。另外，如日本特表2005-514487所公開的那樣，在上述的光聚合性化合物中添加在氧化鈦(TiO2)、氧化鋯(ZrO2)、錫氧化物(SnOx)等高折射率金屬氧化物形成的微粒的表面上導入了丙烯?；⒓谆；?、環(huán)氧基等光聚合性官能團的功能性超微粒子，也是有效的。光學膜的原料(光引發(fā)劑)作為能夠使自由基聚合性化合物聚合的光引發(fā)劑，可以舉出ニ苯甲酮、偶苯酰、米希勒酮(Michler' s ketone)、2_氯噻噸酮、2,4-ニこ基噻噸酮、苯偶姻こ基醚、苯偶姻異丙基醚、苯偶姻異丁基醚、2，2_ ニこ氧基苯こ酮、偶苯酰ニ甲基縮酮、2，2_ ニ甲氧基-1，2- ニ苯基こ烷-I-酮、2-羥基-2-甲基-I-苯基丙烷-I-酮、I-羥基環(huán)己基苯基酮、2-甲基-1-[4-(甲硫基)苯基]-2-嗎啉代丙酮-I、I-[4-(2-羥基こ氧基)苯基]-2-羥基-2-甲基-1_丙燒_1_麗、雙(環(huán)戍ニ稀基)-雙(2,6_ ニ氣_3_ (卩比略-1-基)苯基)欽、2_節(jié)基-2- ニ甲基氨基-I- (4-嗎啉代苯基)-丁酮-I、2，4，6-四甲基苯偶姻ニ苯基膦氧化物等。另外，這些化合物可以以單體形式使用，亦可以多個混合使用。陽離子聚合性化合物的光引發(fā)劑是，通過光照射產生酸、利用該生成的酸能夠使上述陽離子聚合性化合物聚合的化合物，通常優(yōu)選使用鎗鹽、茂金屬絡合物。作為鎗鹽，可以使用重氣鐵鹽、琉鹽、鵬鐵鹽、憐鐵鹽、砸鹽等，與這些相對的尚子，可以使用BF4、PF6、AsF6_、SbF6_等陰離子。作為具體的例子，可以舉出4_氯代苯重氮六氟磷酸鹽、三苯基锍基六氟銻酸鹽、三苯基锍基六氟磷酸鹽、(4-苯硫基苯基)ニ苯基锍基六氟銻酸鹽、(4-苯硫基苯基)ニ苯基锍基六氟磷酸鹽、雙[4-( ニ苯基锍基)苯基]硫醚-雙-六氟銻酸鹽、雙[4-( ニ苯基锍基)苯基]硫醚-雙-六氟磷酸鹽、(4-甲氧基苯基)ニ苯基锍基六氟銻酸鹽、(4-甲氧基苯基)苯基碘鎗六氟銻酸鹽、雙(4-叔丁基苯基)碘鎗六氟磷酸鹽、芐基三苯基磷鎗六氟銻酸鹽、三苯基硒六氟磷酸鹽、(n5-異丙基苯)(n5-環(huán)戊二烯)鐵(Ii)六氟磷酸鹽等，但是并不限定于這些。另外，這些化合物，可以以各單體的形式使用，也可以多種混合使用。光學膜的原料(配合暈、其他任意成分)在本發(fā)明中，相對于光聚合性化合物100重量份，上述光引發(fā)劑以0. 01 10重量份、優(yōu)選以0. I 7重量份、更優(yōu)選以0. I 5重量份的程度配合。這是因為，在不到0. 01重量份的情況下光固化性降低，在超過10重量份進行配合的情況下，會帶來只有表面會固化而內部的固化性降低的弊害、著色、阻礙柱狀結構的形成。這些光引發(fā)劑通?？梢园逊垠w直接溶解在光聚合性化合物中進行使用，在溶解性不好的場合，也可以使用預先以高濃度把光引發(fā)劑溶解在極少量的溶劑中而得到的物質。作為這樣的溶劑，更優(yōu)選地是光聚合性的，具體地可以舉出碳酸亞丙酯、Y-丁內酯等。另外，為了提高光聚合性，也可以添加公知的各種染料、增感劑。而且，也可以與光引發(fā)劑一起使用通過加熱能夠使其固化的熱固化引發(fā)劑。在這種情況下，可以期待在光固化之后，通過加 熱進一步促進光聚合性化合物的聚合固化，形成固化完全的固化物。在本發(fā)明中，通過使得單獨的上述光固化性化合物或者多個混合之后的組合物固化，可以形成各向異性漫射層。另外，通過使得光固化性化合物和不具有光固化性的高分子樹脂的混合物固化，也可以形成本發(fā)明的各向異性漫射層。作為這里可以使用的高分子樹月旨，可以舉出丙烯酸類樹脂、苯乙烯樹脂、苯乙烯-丙烯酸共聚物、聚氨酯樹脂、聚酯樹脂、環(huán)氧樹脂、纖維素系樹脂、醋酸乙烯酯系樹脂、氯乙烯-醋酸乙烯酯共聚物、聚乙烯醇縮丁醛樹脂等。這些高分子樹脂和光固化性化合物，在固化前具有充分的相容性是有必要的，為了確保該相容性，還可以使用各種有機溶劑、增塑劑等。另外，在使用丙烯酸酯作為光聚合性化合物的情況下，從相容性的角度出發(fā)優(yōu)選丙烯酸類樹脂作為高分子樹脂。[工藝]接下來關于本發(fā)明的光學膜的制造方法(工藝)進行說明。在透明PET膜那樣的合適的基材上，涂覆上述光固化性組合物，設置涂覆膜(光固化樹脂層)。根據需要通過干燥使溶劑揮發(fā)，其干燥膜的厚度為10 200 u m,更優(yōu)選為20 100 u m,進一步優(yōu)選為25 50 u m0在干燥膜的厚度不到10 的情況下，經過下述的UV照射工藝得到的光漫射性不足，因此不優(yōu)選。另一方面，在干燥膜厚超過200 的情況下，整體的漫射性過強，難以得到本發(fā)明的顯著的各向異性，并且成本上升，不適合薄型化用途，因此也不優(yōu)選。進一步地，通過在該涂覆膜上層合脫模膜、下述的掩膜，制作感光性層合體。(把含有光固化性化合物的組合物以片狀形式設置在基體上的方法)此處，作為把含有光固化性化合物的組合物以片狀形式設置在基體上的方法，采用通常的涂覆方式、印刷方式。具體地可以使用氣刀涂布、刮條涂布、刮板涂布、刮刀涂布、逆轉涂布、傳遞輥涂布、凹版輥涂布、輕觸輥式涂布、澆鑄涂布、噴式涂布、噴嘴式涂布、壓光機涂布、壩式涂布、浸潰涂布、模頭涂布等涂布、照相凹版印刷等凹版印刷、絲網印刷等孔板印刷等的印刷等。在組合物粘度低的情況下，在基體的周圍設置一定高度的堰，也可以在該堰包圍之中澆鑄組合物。(掩膜的層合)為了有效地形成作為本發(fā)明的光學膜的特征的微細結構，可以在光固化性組合物層的光照射的一側密接、層合使得光的照射強度局部變化的掩膜。作為掩膜的材質，優(yōu)選是在聚合物基體中分散有碳等光吸收性填料而成的、入射光的一部分被碳吸收而開口部是光能夠充分透過的結構的材質。另外，即使僅在光固化性組合物層上層合通常的透明膜，在防止氧氣危害和促進柱狀體的形成方面也是有效的。(光源)作為用于對含有光固化性化合物的組合物進行光照射的光源，通常使用短弧(short arc)的紫外線發(fā)生光源，具體地可以使用高壓水銀燈、低壓水銀燈、金屬鹵化物燈、氙氣燈等。向含有光固化性化合物的組合物照射的光線，必須含有能夠固化該光固化性化合物的波長，通常利用水銀燈的以365nm為中心的波長的光。為了從來自上述的短弧的UV光線的光制作出平行光線12，例如可以在光源的背后配置反光鏡，使得在規(guī)定的方向上作為點光源而出射光，再通過菲涅耳透鏡(Fresnellens)使該光成為平行光。所謂菲涅耳透鏡是，把通常的透鏡分割成同心圓狀的區(qū)域并減少了厚度的透鏡，具有鋸齒狀的截面。如果從點狀光源出射的光線通過菲涅耳透鏡，那么方向凌亂的光的方向就會統(tǒng)一在一個方向上，形成平行光線。不過，為了得到在制作本發(fā)明的光學膜時必要的平行的UV出射光，并不一定必須使用菲涅耳透鏡，包括激光，可以使用各種方法。(I)沿著法線的UV光線的照射為了制作本發(fā)明的光學膜，從脫模膜或者掩膜側在法線方向上向上述感光性層合體照射UV光線，重要的是并不僅僅是照射上述的平行光線，還同時照射與其在一個方向上漫射的擴散光線。為了照射這樣的光線，例如，可以使用光柵透鏡(lenticular lens)。UV平行光線通過光柵(lenticular)，從而可以形成上述光線(與平行光線在一個方向上漫射的光線)。這種情況下的光柵可以是僅在一個方向上漫射的漫射光源的光線(平行光線可以在一定程度上混合)。另外，也可以在光柵透鏡上組合曝光掩膜。所謂光柵透鏡，是指具有多個半圓筒狀或圓弧狀的細長的凸部并列配置形成的凸部面，該凸部面的相反側是平坦的面的透鏡(下面，把所述“半圓筒狀或者圓弧狀的細長的凸部”簡稱為魚糕形狀)。其中，對于使用光柵透鏡的例子的情況，所述“同時照射平行光線和在一個方向上漫射的漫射光線”的意思理解為，以魚糕形狀并列形成的光柵透鏡的凸部為扇軸的扇狀擴展的光線(平面扇形漫射)，是在縱方向上平行地排列的狀態(tài)(漫射平面是平行的)。圖11表示本發(fā)明的光學膜的制造方法的一種方式。在橫長的類半圓柱的凸部14a縱向排列而成的光柵透鏡14上，平行地放置感光性層合體10 (靠近透鏡的一側開始依次為脫模PET或者掩膜18、光固化樹脂層20以及透明PET22)，向著光柵透鏡14在光柵透鏡14的法線方向上照射UV平行光線12，進行光固化而得到膜。如果UV光通過光柵透鏡14，則借助光柵的凸部14a，光16在Y方向上漫射，被照射在感光性層合體10上。如果隔著光柵透鏡，則形成了在一個方向(圖11中為Y方向，朝向紙面的里面的方向)上具有寬的擴展，在與其正交的方向(圖11中為X方向，紙面的縱方向)上只有窄的擴展的各向異性的光16。 感光性層合體10如果受到照射，那么將被光固化，形成在光固化樹脂層內具有內部結構的固化樹脂層。(2)不是法線方向的UV光線的照射作為其他方式，也可以從與法線方向不一致的方向上傾斜地將平行光線照射在感光性層合體上。該方式的一個例子示于圖12。從與光柵透鏡的凸面(魚糕形狀面)14a相反的方向，照射相對于光柵透鏡14的法線方向傾斜了 30°平行光線12 (相對于光柵透鏡具有60°的角度)。在此時，從光柵透鏡的凸面14a來的漫射光是斜方向照射的。結果是，漫射光16如圖所示，以從感光性層合體的法線方向開始向X軸傾斜了 30°的方向為中心，擴展成平面扇形的形式，在感光性層合體10的斜方向照射，在光固化層20中進行光固化。另外，使用光柵透鏡的上述的UV照射方法，是用于制作本發(fā)明的光學膜的方法之一，本發(fā)明并不限定于此?？傊?，為了在光固化性組合物層中形成特定的內部結構，重要的是，在感光性層合體上照射擴展成平面扇形狀的UV光。S卩，通過對光固化樹脂層照射平面扇形形式擴展的光的工序，形成本發(fā)明的折射率高低不同的微細結構。這里，照射的光具有能夠使該感光性組合物固化的波長。另外，在上述的照射工序中，優(yōu)選使用已經將平行光線漫射成平面扇形形狀的光。

在制作本發(fā)明的光學膜的時候，通過上述的光柵透鏡等而照射在感光性層合體上的UV光的照度，優(yōu)選為0. 01 100mW/cm2的范圍，更優(yōu)選在0. I 20mW/cm2的范圍。原因在于，照度如果在O.OlmW/cm2以下，那么由于固化需要長時間，所以生產效率變低，如果在100mff/cm2以上，由于光固化性化合物的固化過快而不形成結構，變得不能表現出目標的各向異性漫射特性。UV的照射時間并沒有特別的限定，為10 180秒的時間，更優(yōu)選為30 120秒的時間。其后，通過剝離脫模膜，可以得到本發(fā)明的各向異性漫射光學膜。本發(fā)明的光學膜，是通過如上所述的比較長時間地照射低照度UV光，在光固化性組合物層的內部形成特定的內部結構而得到的膜。因此，在只有這樣的UV照射的情況下，未反應的聚合物成分會殘留，有時會產生發(fā)粘等，在處理性、耐久性方面會產生問題。在那樣的情況下，通過追加照射lOOOmW/cm2以上的高強度的UV光，能夠使得殘存的聚合物固化。此時的UV照射優(yōu)選從掩膜側的相反側進行。實施例

按照下面的方法，制造本發(fā)明的光學膜以及比較例的光學膜。實施例I垂盲照射在100 ii m的透明PET膜上，涂覆日本特表2005-514487的實施例3所示的配方的光固化性組合物，設置干燥膜厚50 的涂覆膜，進一步在該涂覆膜上，以脫模面接觸涂覆膜的形式層合38 y m的脫模用PET膜。從該層合體的脫模用PET膜側開始在相對于法線為O。的方向上，隔著半徑(r) = 0. 5mm、間隔(p) = 0. 5mm的光柵透鏡(以平行于層合體的形式設置)，照射5mW/cm2的平行UV光線(通過使用光柵透鏡形成)90秒的時間。通過把脫模用PET膜從固化后的層合體上剝離，得到本發(fā)明的光學膜(透明PET/光固化樹脂層)(參照圖11)。隔著光柵透鏡照射的UV光線，在X方向(紙面的縱向)上基本不散射，是平行的，在Y方向(向著紙面的里面的方向)上呈現散射之后的光線。實施例2垂盲照射除了將使用的光柵透鏡設定為半徑(r) = 0. 5mm、間隔(p) = 0. 7mm以外，進行與實施例I同樣的操作，得到本發(fā)明的光學膜(透明PET/光固化樹脂層)。實施例3垂盲照射代替脫模用PET膜，使用通過在PET膜上涂覆干燥分散有平均粒徑3 U m的石墨粒子的聚乙烯醇樹脂水溶液而得到的光學濃度(OD)為0.5的曝光掩膜，將光柵透鏡設定為半徑(r) = 0. 05mm、間隔(p) = 0. Imm,除此之外,進行與實施例I同樣地操作，得到本發(fā)明的光學膜(透明PET/光固化樹脂層)。實施例4斜照射使得照射的方向從層合體的法線方向向X軸側傾斜30°，除此之外，進行與實施例2同樣的操作，得到本發(fā)明的光學膜(透明PET/光固化樹脂層)(參見圖12)。這里，光柵透鏡和層合體設置為平行，通過光柵透鏡照射的UV光線是在X軸方向上傾斜30°且平行，在Y軸方向上散射的光線。比較例I除了不使用光柵透鏡以外，與實施例I進行同樣的操作，得到作為比較對象的光學膜(透明PET/光固化樹脂層)。由于沒有通過光柵透鏡，所以照射完全的平行光線，得到具有類型B的柱狀的微細結構的光學膜。比較例2使用市售的Lumisty (注冊商標 住友化學)作為類型A的板狀的微細結構的光學膜。評價I光學曲線的比較(肓線透過率)關于入射角依存性，通過使用如圖16所示的測角光度計(^ 二彳、V 7 公司(GENESIA公司)制GENESIA Gonio/Far Field Profiler)的方法進行評價。在圖中未示出的光源和光接收器3之間配置樣品，以樣品表面的直線L為中心一邊改變角度一邊測定直線透過樣品進入光接收器3的直線透過率，由此可以得到直線透過率(另外，詳細的測定方法記載在日本特開2005-265915號公報的0048段中)。圖13示出了關于實施例I 3以及比較例I和2的結果。這里，實施例2的結果與實施例I相同，因此一并記錄。根據該結果，實施例1、2及3的光學膜，在作為法線方向的0°附近具有極大值，在±5 10°的入射角B處取得極小值Fb，從此處開始進一步擴大入射角，40 50°附近的入射角A處取得極大值Fa。從測定得到的光學曲線，算出(Fa-Fb)/IA-B |，表示在表I中。評價2旋轉光接收器時的漫射透過性對于漫射的各向異性，使用測角光度計，用圖6所示的方法進行評價。使用所述實施例和比較例中制造的光學膜，照射光，測定從膜射出的光的透過率。測定時，圖6中，以從光學膜的光出射地點為中心，使光接收器在X方向(紙面中的上下方向)、Y方向(紙面的近 遠的方向)旋轉。結果示于圖14。算出Fmaxl/1(lx/Fmaxl/1(ly,示于表I。表I
權利要求
1. 一種光學膜，其在內部存在有折射率高低不同的微細結構，透過該光學膜的入射光的直線透過率因入射角的不同而不同， 該光學膜具有從散射中心軸入射的圓形光相對于與所述光學膜平行的平面被投影成為橢圓形的性質， 從散射中心軸入射的光的散射特性為 與所述橢圓形長軸方向平行的方向為光學膜平面上的X軸，該X軸與所述散射中心軸所形成的平面內的出射角度與該出射角度時的漫射透過率之間的關系為關系TX， 垂直于所述X軸的光學膜平面上的Y軸與所述散射中心軸所形成的平面內的出射角度與該出射角度時的漫射透過率之間的關系設為關系Ty， 所述關系Tx中的、漫射透過率峰最大值的十分之一的值的峰寬F_1/1(|X，與所述關系Ty中的、漫射透過率峰最大值的十分之一的值的峰寬F_1/1(ly，滿足下述式(I)的關系， 1.5〈 Fmaxl/10x/Fmaxl/10y〈 4. 5(I)。
2.根據權利要求I所述的光學膜，其特征在于，所述X軸與所述散射中心軸形成的平面內的光的入射角度與直線透過率的關系為 直線透過率的極大值Fa(%)以及取該極大值的角度A(° )、與直線透過率的極小值Fb(% )以及取該極小值的角度B(° )滿足下述式(2)的關系， 0.70 < (Fa-Fb) / IA-B I <2.0(2)。
3.根據權利要求I或2所述的光學膜，其特征在于，所述微細結構出現在所述光學膜的與由X軸和散射中心軸形成的平面平行的截面以及所述光學膜的與由Y軸和散射中心軸形成的平面平行的截面上。
4.根據權利要求3所述的光學膜，其特征在于，所述光學膜的與X軸-散射中心軸平面平行的截面上的所述微細結構的密度高于與Y軸-散射中心軸平面平行的截面上的所述微細結構的密度。
全文摘要
本發(fā)明為一種光學膜。本發(fā)明光學膜兼具類型(A)和類型(B)光學膜的性質。該光學膜在內部存在折射率高低不同的微細結構且透過的入射光的直線透過率因入射角的不同而不同，從散射中心軸入射的圓形光對于平行于光學膜平面被投影成橢圓形，與橢圓形長軸方向平行的光學膜平面上的X軸與散射中心軸形成的平面內的出射角度與該出射角度時的漫射透過率之間的關系設為Tx，垂直于X軸的光學膜平面上的Y軸與散射中心軸形成的平面內的出射角度與該出射角度時的漫射透過率之間的關系設為Ty，關系Tx中的漫射透過率峰最大值的十分之一值的峰寬Fmaxl/10x，與關系Ty中的漫射透過率峰最大值的十分之一值的峰寬Fmaxl/10y滿足1.5＜Fmaxl/10x/Fmaxl/10y＜4.5的關系。
文檔編號G02B5/02GK102681050SQ20121005216
公開日2012年9月19日 申請日期2012年3月1日 優(yōu)先權日2011年3月1日
發(fā)明者東健策, 元田泰彥, 杉山仁英, 片桐裕人 申請人:株式會社巴川制紙所