專利名稱:泰伯效應(yīng)的分波分束器的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域:
本發(fā)明是一種泰伯效應(yīng)的分波分束器。適用于光通信、光互聯(lián)、光計(jì)算、數(shù)據(jù)存儲(chǔ)、圖象處理以及光學(xué)計(jì)算等。
背景技術(shù):
光纖通信系統(tǒng)以大容量、高速的信息傳輸?shù)玫搅搜该桶l(fā)展。其中,分波器/分束器扮演著十分重要的角色,它們通常由不同的器件構(gòu)成。目前分(合)波器/分束器已經(jīng)有效地使用在多用戶系統(tǒng)中。波分復(fù)用系統(tǒng)按復(fù)用光波間隔可劃分為密集波分復(fù)用(DWDM)和粗波分復(fù)用(CWDM),但DWDM系統(tǒng)成本仍然較高,比較而言,由于CWDM系統(tǒng)信道間隔較寬,可以使用價(jià)格相對便宜的收發(fā)器件及光學(xué)元件,整個(gè)通信系統(tǒng)的成本大大降低。
分束元件在光纖通信中也占有十分重要地位。常用的分束元件有熔融拉錐,體全息圖、波導(dǎo)型[見Fardad,et al.,Sol-Gel multimode interference powersplitters,IEEE Photon.Tech.Lett.,11,1999,p.697-699]等。例如,采用熔融拉錐技術(shù)可以實(shí)現(xiàn)1×2的分束,多級(jí)級(jí)聯(lián)可以實(shí)現(xiàn)較大規(guī)模的分束,但這增加了損耗,也使系統(tǒng)過于復(fù)雜。從已有的研究結(jié)果來看,同時(shí)具備分束和分波功能的器件很少見。它們的特點(diǎn)是具有分束功能而不具備分波功能,或者具有分波功能,而不具備超大規(guī)模分束功能。目前基于泰伯(Talbot)效應(yīng)原理設(shè)計(jì)和制作的光學(xué)陣列發(fā)生器或照明器在許多研究領(lǐng)域獲得了實(shí)際應(yīng)用,例如在光通信、光互連、光計(jì)算、數(shù)據(jù)存儲(chǔ)、圖像處理以及光學(xué)計(jì)量等[見ChangheZhou(周常河)et al.,Analytic phase-factor equations for Talbot arrayilluminations,Applied Optics,38,1999,p.284-290]。
發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明提供一種基于泰伯(Talbot)效應(yīng)的具有大規(guī)模分束和分波功能兩者合二為一的一種器件,其同時(shí)具有粗分波器/超大型分束器功能。
本發(fā)明分波分束器的結(jié)構(gòu)如圖1所示。包括有輸入光纖1,由擴(kuò)束透鏡201和準(zhǔn)直透鏡202構(gòu)成的準(zhǔn)直器2,光柵3和位于距離光柵3N≥1倍泰伯距離z的入射端帶有聚光器401的輸出光纖陣列。輸入光纖1能夠同時(shí)傳輸著兩個(gè)波長的光λ1和λ2。光束從輸入光纖1出射后,首先經(jīng)過準(zhǔn)直器2準(zhǔn)直,準(zhǔn)直器2是由擴(kuò)束透鏡201和準(zhǔn)直透鏡202組成。準(zhǔn)直器2與輸入光纖1的輸出端相連。經(jīng)準(zhǔn)直器2出射的平行光束射到光柵3上,光柵3可以是振幅光柵,或者是位相光柵。從提高能量利用率的角度,是位相光柵更好。光柵3放在準(zhǔn)直器2的光束輸出端。在光柵3光束輸出方向上,距離N≥1倍泰伯距離的z處,有輸入端帶有聚光器401的輸出光纖陣列4。輸出光纖陣列4的每個(gè)光纖列陣元的頭部有聚光器401的目的是使自由空間的光斑耦合到輸出光纖陣列4中。
在輸入光纖1中傳輸?shù)牟煌ㄩL光信號(hào)λ1和λ2,光束從輸入光纖1輸出端出射,經(jīng)過準(zhǔn)直器2后,被準(zhǔn)直為平行光,照射在光柵3上。通過光柵3的光會(huì)被衍射,在泰伯距離z上自成像產(chǎn)生不同波長空間上分離的光信號(hào)大規(guī)模列陣,用輸出光纖陣列4引出不同波長光信號(hào)在空間上的交叉分離的大規(guī)模的光斑陣列。因此,本發(fā)明器件實(shí)現(xiàn)了粗分波和大規(guī)模分束的雙重功能。
本發(fā)明中光柵3和輸出光纖陣列4間的N倍泰伯距離z是滿足光柵自成像條件??紤]最簡單的情形,設(shè)u0(x)是位于z=0平面上光柵3的一維周期透過率函數(shù),由傅立葉級(jí)數(shù)展開得u0(x)=∑ckexp(i2πxk/d) (1)其中k為整數(shù),k的物理意義為傅里葉級(jí)譜的級(jí)次,ck為傅里葉級(jí)譜的系數(shù),x為垂直于光柵3溝槽的一維方向的坐標(biāo)值,d是沿x方向光柵3的周期,exp為指數(shù)函數(shù),∑為多級(jí)傅里葉頻譜求和符號(hào)。在波長為λ的平面波相干照明下,沿z向傳播的菲涅爾衍射場為u(x,z)=∑ckexp[-i2πzλk2/(2d2)]exp(i2πxk/d)(2)泰伯距離的定義為ZT=(2d2)/λ。將泰伯距離ZT值代入(2)中,即為(1)的形式,說明了光柵3在泰伯距離ZT的位置上自成像。對于波長λ1、λ2的入射光,其泰伯距離分別為ZTλ1=(2d2)/λ1、ZTλ2=(2d2)/λ2,由此可以看出,波長不同,其相應(yīng)的泰伯距離就不同。在統(tǒng)一的距離z的條件為z=N1·ZTλ1=N2·ZTλ2+N3·ZTλ2, (3)其中N1,N2均為正整數(shù),N3=1/2。對于波長為λ1的入射光,則u(x,z)與u0(x)有相同形式的分布,此時(shí)的z為N1倍的泰伯距離ZTλ1。此時(shí)對波長為λ2的光波,此時(shí)的z為(N2+1/2)倍的泰伯距離ZTλ2,也產(chǎn)生自成像,其周期仍為d,但光場分布沿x向錯(cuò)移d/2,稱半周期位移自成像。這種現(xiàn)象的實(shí)質(zhì)在于泰伯距離上的各衍射分量迭加時(shí),相互相位關(guān)系與該物體各頻譜分量之間的相位關(guān)系相同,但對于不同波長λ1、λ2的光柵自成像,正好在空間相差半個(gè)周期,因此可以同時(shí)實(shí)現(xiàn)波長復(fù)分和大規(guī)模的分束功能。
通過改變光柵周期和分?jǐn)?shù)倍的泰伯距離等參數(shù)可實(shí)現(xiàn)分波分束功能。通過兩波長的比值,可實(shí)現(xiàn)不同λ1和λ2如1300nm和1550nm(或1350/1500 nm)光通信窗口波長的分波器和大規(guī)模分束器功能。
對上述泰伯自成像效應(yīng)的描述,N1(2d2/λ1)=(N2+1/2)(2d2/λ2),λ1=1300nm,λ2=1550nm(或λ1=1500nm,λ2=1350nm),為兩入射光波長,將數(shù)值代入得N1/(N2+1/2)=λ1/λ2=1300/1550=13/15.5,則N1=13,N2=15。當(dāng)考慮不同的光柵周期有多種情況如當(dāng)d=100μm,z≈200mm;當(dāng)d=10μm,z≈2mm;當(dāng)d=20μm,z≈8mm;當(dāng)d=30μm,z=18mm;當(dāng)d=40μm,z≈32mm.
對于粗波分的情況,當(dāng)有N1=15,N2=13,λ1=1500nm,λ2=1350nm,則當(dāng)d=100μm,z=200mm;當(dāng)d=10μm,z=2mm及d=20μm,z=8mm等情況,通常認(rèn)為選取d=20μm,d=30μm,或d=40μm,比較適合于使用輸出光纖陣列引出波長空間分離的光信號(hào)。
為便于理解和講述清楚,上面講的是采用振幅光柵3的情況。事實(shí)上,采用位相光柵3還可以進(jìn)一步提高光效率。對于振幅光柵在相干平面波照明下,在某個(gè)平面上產(chǎn)生了純相位分布的菲涅耳衍射光場。對于位相光柵的純相位分布在相干平面波照明時(shí),其后的某些確定的分?jǐn)?shù)倍泰伯距離平面上會(huì)產(chǎn)生振幅調(diào)制結(jié)構(gòu),即陣列光斑,以便于從輸出光纖陣列耦合輸出。
設(shè)一個(gè)矩形開孔、具有占空比d/M的光柵3受相干平面波照明,光柵的透過率函數(shù)為u0(x)=Σrect(x-kdd/M)------(4)]]>其中rect(x)為矩形函數(shù),M為大于1的正整數(shù),M=2,3,...。該光柵在分?jǐn)?shù)倍的泰伯距離(z=(p/2M)ZT,p=1,2,3,...)處的衍射場u(x,z)可寫成u(x,z)=1MPΣj=0pexp(iπ(jM+k)2pM)------(5)]]>當(dāng)p與M互質(zhì)時(shí),將出現(xiàn)純位相的衍射場,由(5)式可計(jì)算出純位相分布的大小。由(4)和(5)式看出,對位相光柵當(dāng)N倍泰伯距離z中的N=p/2M時(shí),即N為分?jǐn)?shù)時(shí),位相光柵在z距離位置上同樣產(chǎn)生自成像。
討論二階位相光柵情形,二階位相光柵可以實(shí)現(xiàn)的陣列光斑的壓縮比為1/2或1/3,其中d/M是陣列光斑的壓縮比。通過選取不同的相位光柵的位相分布,以及獲得的陣列光斑壓縮比,可進(jìn)一步確定N1、N2、N3數(shù)值。由于二階位相光柵的壓縮比被限制為1/2和1/3,為了得到更大的壓縮比以提高光斑光強(qiáng),必須考慮多級(jí)臺(tái)階位相光柵。不同相位臺(tái)階的位相光柵用作泰伯陣列照明器時(shí),有不同的情形。例如二階位相光柵可以有六種位置,多級(jí)臺(tái)階位相光柵將會(huì)有更多的情形[見Changhe Zhou(周常河)et al.,Number of phase levelsof a Talbot array illuminator,Applied Optics,40(5),2001,p.606-613]。
與在先技術(shù)相比,本發(fā)明價(jià)格低廉、制作方便,采用多階位相光柵,將會(huì)得到高效率的大規(guī)模光纖輸出陣列,輸出陣列的陣元數(shù)越多,效率越高,對于越是大型陣列,其效率越接近100%。其中位相光柵(或稱位相板)的制作工藝為在玻璃基底上涂上光刻膠,經(jīng)勻膠、曝光、顯影后,就可將模板上的圖案轉(zhuǎn)移到光刻膠上,利用濕化學(xué)腐蝕工藝和高密度等離子體刻蝕工藝,在玻璃基底上刻出所需的位相光柵。當(dāng)然,其中掩模版可用繪圖機(jī)繪制再精縮而成,也可選擇用光學(xué)或電子束直接曝光生成圖形。
本發(fā)明的分波分束器充分體現(xiàn)光學(xué)信息處理并行、快速的優(yōu)點(diǎn),在實(shí)現(xiàn)大規(guī)模光功率分配的同時(shí),有兼?zhèn)浯址植üδ堋1景l(fā)明具有低成本等優(yōu)點(diǎn),在不遠(yuǎn)的將來必將充分體現(xiàn)它新的實(shí)用價(jià)值。
圖1為本發(fā)明分波分束的結(jié)構(gòu)示意圖。
具體實(shí)施例方式如圖1所示的結(jié)構(gòu),對于最常用的粗波分信道輸入的兩束光波長為λ1=1300nm,λ2=1550nm,光柵3采用位相光柵。由上述獲得一組結(jié)構(gòu)參數(shù)為d=20μm,z=8mm。由于本發(fā)明的器件是基于泰伯自成像效應(yīng),可形成超大規(guī)模的高效率等強(qiáng)度分束陣列。對每個(gè)波長信道均可形成含有極大數(shù)量陣元的陣列,例如100×100=10000束。本發(fā)明的器件的特點(diǎn)就是用非常簡單的結(jié)構(gòu),可同時(shí)對不同波長粗波分解復(fù)用,并實(shí)現(xiàn)大規(guī)模的高效率、等強(qiáng)度分束陣列,這對光纖到戶等實(shí)際應(yīng)用具有重要的使用價(jià)值。
權(quán)利要求
1.一種泰伯效應(yīng)的分波分束器,包括輸入光纖(1),由擴(kuò)束透鏡(201)和準(zhǔn)直透鏡(202)構(gòu)成的準(zhǔn)直器(2)和光柵(3),光束從輸入光纖(1)出射后,首先經(jīng)過準(zhǔn)直器(2)準(zhǔn)直后,出射的平行光束入射到光柵(3)上,其特征在于所說的光柵(3)是振幅光柵,或是位相光柵,在距光柵(3)N≥1倍泰伯距離Z處,置有入射端帶有聚光器(401)的輸出光纖陣列(4),泰伯距離Z=2d2/λ,其中d為光柵(3)的周期,λ為入射光的波長。
全文摘要
一種泰伯效應(yīng)的分波分束器,適用于光通信、光互聯(lián)、光計(jì)算、數(shù)據(jù)存儲(chǔ)、圖象處理以及光學(xué)計(jì)算。包括從輸入光纖輸出不同波長的光信號(hào),經(jīng)過準(zhǔn)直器準(zhǔn)直為平行光束照射到振幅或位相光柵上,被衍射的光束在距光柵N倍泰伯距離位置上的帶聚光器的輸出光纖陣列上自成像。產(chǎn)生不同波長空間上分離的光信號(hào)大規(guī)模的列陣。用輸出光纖陣列引出。本發(fā)明用簡單的結(jié)構(gòu),實(shí)現(xiàn)了粗分波和大規(guī)模分束的雙重功能。
文檔編號(hào)G02B6/32GK1391117SQ0213622
公開日2003年1月15日 申請日期2002年7月26日 優(yōu)先權(quán)日2002年7月26日
發(fā)明者周常河, 祖繼峰, 劉立人 申請人:中國科學(xué)院上海光學(xué)精密機(jī)械研究所