專利名稱：光盤驅(qū)動器和光盤驅(qū)動器的跟蹤誤差檢測方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種光盤驅(qū)動器，其包括布置成將多個衛(wèi)星光點和一個 主光點投射到光盤上的光束發(fā)生器，以及一種跟蹤誤差檢測裝置，其包 括布置成檢測從光盤反射的光的光檢測器陣列和耦合到該檢測器陣列并布置成產(chǎn)生推挽信號的至少一個推挽(push-pull)信號發(fā)生器。本發(fā)明還涉及一種用于包括這種光盤驅(qū)動器和光盤的光存儲系統(tǒng) 的跟蹤誤差4全測方法。
背景技術(shù)：
在包括光存儲盤和光盤驅(qū)動器的光盤系統(tǒng)中，通過盤驅(qū)動器的拾取單元(PUU)產(chǎn)生的光點的有效直徑0=入/ (2NA)(其反數(shù)地對應 于最高空間頻率或者所謂光截止(叩tical cutoff) 2NA/入)確定存儲在 盤上的信息的徑向和切線(tangential)的密度，其中入和NA分別表示激 光的波長和物鏡的數(shù)值孔徑。例如，在藍射盤(BD)系統(tǒng)中，入=405nm 并且NA-0.85,光點(spot)尺寸將是O 238nm,導致最小的磁道間 距(相鄰磁道部分之間的中心線的距離，其確定徑向密度)TP* = 238nm 并且最小信道位長度(channel bit length)Tch* = 59.6nm。注意，信道位長 度Tch^^59.6nm對應于所述光截止(叩tical cutoff),確定了切線密度， 其中d=l 二進制游程長度受限(RLL)通道代碼。也就是說，對于小于 Tpf的任何磁道間距，常規(guī)推挽跟蹤誤差信號(PPTES)將消失，以及對 于小于U的任何位長度，數(shù)據(jù)信息將在光截止之外，使得閾值檢測確 定地不再工作。注意，對于只讀盤來說，借助于所謂的DTD (差分時間 檢測)信號實現(xiàn)跟蹤。DTD信號關(guān)注徑向和切線衍射的組合，因此它也 在TP〉TP、々情況下消失。過去，歸功于先進的信號處理技術(shù)，其中PRML (部分響應最大相 似度partial response maximum likehood )才企測在處理嚴重的卞奪號間干護C (ISI)中起著重要作用，已經(jīng)通過進一步將信道位長度變窄到低于Tch* 實現(xiàn)了較高的存儲密度，參見A.V.Padiy等人的"Signal processing for 35GB on a single-layer Blu-ray disk" , ODS2004, Monterey, California,2004;以及J丄ee等人的"Advanced PRML data detector for high density recording" , ODS2004, Monterey, California, 2004。然而，最近已經(jīng) 被很多公司得到證實，當結(jié)合(KRLL信道碼使用BD光時，將信道位 長度減小到低于50nm既使不是不可能的，也會變得極其困難。推進密度的其它可能性在于徑向方向，也就是減少磁道間距。因此， 當磁道間距接近或者甚至超過光極限時，要非常小心以維持穩(wěn)定的跟蹤 性能。對于可(再)寫入盤，基本上，有兩種有效地減少磁道間距的方式。 第一種是應用島陸槽(land-groove )格式，如已知的DVD-RAM和可(再) 寫入HD DVD。通過在島陸(land)和凹槽(groove)中記錄數(shù)據(jù)，有 效磁道間距(島陸-槽的距離)減少了 2倍。實際的磁道間距(槽-槽 距離)保持不變，其根據(jù)常規(guī)的PP TES來保證穩(wěn)定的跟蹤。采用BD 參數(shù)作為例子，如果實際的磁道間距是標準的320nm,有效的磁道間距 只是160nm (和TP、238nm相比)。因此，在這種情況中穩(wěn)定跟蹤不是 問題。然而，讀取過程中的磁道間干擾(串擾)，尤其是存在偏差 (aberration )例如徑向傾斜(radial tilt)和散焦(defocus ),以及在可(再) 寫入盤的情況中，寫入(交叉寫入)過程中交擾抹除(cross-erase)就 成為了問題。如果磁道變得更靠近，則串擾和交擾抹除將變得更明顯。 可以電子地處理串擾，例如借助于根據(jù)磁道間距能夠完全地或者部分地 去除掉串擾(cross-talk )的三點串擾消除器，例如參見美國專利6163518 。 在某種意義上來說，和交擾抹除相比串擾似乎問題更少，因為一般來說， 前者物理地破壞數(shù)據(jù)并且使得不可能在讀取過程中恢復。因此為了獲得 適當?shù)慕粩_抹除性能需要非常精確的激光能量控制，這限制了這種系統(tǒng) 的使用。因此，為了減少交擾抹除效應，尤其是用戶產(chǎn)品中，相對于島陸-槽格式優(yōu)選采用僅凹槽的格式(比如CD-R/RW、 DVD±R/RW或者 BD-R/RE ),因為在僅凹槽格式的情況中可以更好地熱隔離相鄰的磁道。 注意，對于島陸-槽和僅凹槽格式，串擾幾乎是同樣嚴重的。而且，對 于只讀盤來說，由于操作(mastering)上的困難，所以不存在利用島陸 -槽格式增加有效跟蹤的可能性。為了盡可能地減輕用于改善交擾抹除性能的努力，人們自然地會想到將磁道間距變窄，但是仍然保持僅凹槽格式，這實際上是有效減小磁 道間距的第二種方式。然后，問題是當磁道間距接近于光學極限時是否 可以維持可靠的跟蹤誤差信號。已知的徑向跟蹤誤差檢測方法包括推挽徑向跟蹤，其中在分開的 檢測器元件上測量兩個半瞳孔(pupil halves)之間的信號差；三點中心 孔徑徑向跟蹤(three spot central aperture radial tracking),其中通過衍射 光柵將輻射束分裂成三個光束，投射一個中心主光點和兩個外衛(wèi)星光 點，將兩個外衛(wèi)星光點設(shè)置成遠離主光點四分之一磁道間距，由此使用 它們的信號差產(chǎn)生跟蹤誤差信號；三點推挽徑向跟蹤(three spot push-pull tracking),其中還通過衍射光柵將輻射束分裂成三個光束，但是現(xiàn)在使 用主光點和衛(wèi)星光點的差分推挽信號之間的差作為跟蹤誤差信號。例如 從EP1453039中知道另外的差分相位(differential phase)或者時間檢測 (DPD或者DTD)徑向跟蹤方法，其中在方形四象限光點(square-shape quadrant spot )檢測器中利用了相位徑向偏離(radial offset)的分布。然 而，所有已知的徑向跟蹤誤差方法受限于由激光束確定的光截止(optical cutoff) 2NA/入。從歐洲專利申請05100149.3 ( 12 - 01 - 2005; PHNL050027 )和歐 洲專利申請05104676.1 ( 31 - 05 - 2005; P畫0481 )知道了這樣的原理, 其中寬闊的螺旋格式間接地實現(xiàn)了對低于入/ (2NA)的磁道間距的跟 蹤。寬闊的螺旋由以高于光截止的空間頻率彼此設(shè)置距離的多個磁道組 成。保護帶隔離了兩個相鄰的螺旋。它的寬度選擇為能和標準磁道間距 (對于BD光大約300nm)相比專支。該原理首先在所謂的TWODOS系統(tǒng)(對于只讀系統(tǒng))中采用，其 中六邊形地(hexagonally)對準一個螺旋內(nèi)的磁道間信道位，以便利用 多磁道讀出共同檢測所述位信息。盤容量以及數(shù)據(jù)速度顯著增加。兩個 光點位于兩個最外磁道(track)的邊緣上，它們的一半在磁道上以及一 半在保護帶(guard band)上。通過觀看(look at)這兩個光點在檢測器 上的投影之間的光強度差實現(xiàn)了跟蹤。以組合方式解決了跟蹤，但是由 于組合位檢測的繁重計算負擔和可(再)寫入格式盤需求多腔激光器， 所以該系統(tǒng)非常昂貴。該原理(concept)后來得到了修改，如歐洲專利申請05100149.5 (12 - 01 - 2005; PHNL050027 ),使得單光點在一個螺旋內(nèi)逐個磁道地掃描并且由此通常的一維檢測成為可能。檢測的復雜性降低，但是因為 需要跟蹤每個磁道，所以用于從多個檢測器得到適當跟蹤信號的切換機 構(gòu)出現(xiàn)了，這需要和磁道相同數(shù)量的光點和檢測器，如在歐洲專利申請05104676.1 ( 31 - 05 - 2005; PH000481 )中所示。還能從歐洲專利申請 05100149.3 ( 12 - 01 - 2005; PHNL050027 )中知道這種復雜性,其中規(guī) 則地斷開具有小磁道間距的連續(xù)螺旋，以便于實際上形成使得能夠跟蹤的寬螺旋。另外，對于寬闊螺旋的原理，需要發(fā)明將定時和尋址信息嵌入到可 (再)寫入格式盤中的新方法或者結(jié)構(gòu)，因為當寬闊螺旋內(nèi)的磁道間距 接近于光截止或者甚至是落在其之下時，來自通過嵌入在盤的凹槽中的 擺動結(jié)構(gòu)所載的推挽信道的任何信號變得不可靠或者甚至是消失。對于 單獨的磁道來說，擺動的原理(concept)是不適用的。發(fā)明內(nèi)容本發(fā)明的目的是提供一種用于只讀和可(再)寫入格式盤的跟蹤方 法和利用該跟蹤方法的光盤驅(qū)動器，其在空間頻率接近或者甚至超過 2NA/入時仍保持健壯(robust)。通過光盤驅(qū)動器實現(xiàn)根據(jù)本發(fā)明第一方面的目的，該光盤驅(qū)動器包 括布置成將多個(n)衛(wèi)星光點(Si,…，Sn; SL, Sm)和一個主光點(SR) 投射到光盤上的光束發(fā)生器，每個衛(wèi)星光點在徑向方向上以不同路徑 (^^^f^…-^f1 )遠離主光點，其中徑向位移路徑的總和(TPs-TP! + ... +TPn)的兩倍大于光束光截止的倒數(shù)入/ (2NA),以及跟蹤誤 差檢測裝置，其包括具有至少兩個單獨檢測器元件(71a、 71b、 72a、 72b)的光檢測器陣列(71, 72),布置成檢測從光盤返回的對應于每 一個所述衛(wèi)星光點(S15…，Sn; SL， SM)的反射光，和至少一個推挽 信號發(fā)生器，其耦合到所述檢測器陣列并布置成根據(jù)檢測器元件的輸出 信號對應于每一個所述的衛(wèi)星光點(Sl5…，Sn; SL， SM)產(chǎn)生不同的 推挽信號(PP，…，PPn; PPL, PPM)。本發(fā)明是基于新的光存儲盤(用于只讀和可(再)寫入應用)，其 包括具有徑向磁道圖形(track pattern )的多個相鄰磁道部分，其中n>2 的多個相鄰磁道部分重復地顯示出不均勻的徑向》茲道距離TP! * TP2 #TPn。不像常規(guī)的盤格式，這里磁道不是等距離間隔開的。相反，采用了幾個交替的磁道距離TP!到TPn。換句話說，具有不均勻徑向磁道 距離的n個相鄰磁道部分形成了一束(bundle)，其以空間束周期TPS -丁P! + ... +?。?1周期性地重復。這里，TP,到TPn-)是束(bundle )內(nèi)磁道部分之間的徑向距離，以及TPn是束的最后一個(nth)磁道部分 和相鄰的下 一 束第 一 磁道部分之間的徑向距離。束周期可能仍然大于入 / (2NA),甚至當TP!到TPn的每一個落在該最低極限之下時。這種新的周期的使用實現(xiàn)了根據(jù)本發(fā)明的跟蹤。結(jié)果，盡管徑向磁 道距離窄于光截止(optical cut-off)極限，但是仍可以實現(xiàn)較高的存儲 密度和較好的系統(tǒng)健壯性。根據(jù)本發(fā)明的第二個方面，其構(gòu)成了對第一個方案的發(fā)展，信號組 合器耦接到至少一個推挽信號發(fā)生器的每一個推挽信號發(fā)生器并布置 成將所述推挽信號(PPi，…，PPn; PPL, PPM)組合成公共的(common) 跟蹤誤差信號(PP)。根據(jù)本發(fā)明的另一個方面，通過用于光存儲系統(tǒng)的跟蹤誤差檢測方 法實現(xiàn)所述的目的，該系統(tǒng)包括光盤驅(qū)動器和光盤，光盤包括具有徑向 》茲道圖形的多個相鄰》茲道部分，其中n>2的多個相鄰》茲道部分重復地 顯示出不均勻的徑向磁道距離(TPi#TP2... *TPn),其中所述徑向磁 道距離的總和(TPS = TP1 +…+TPn)大于光盤驅(qū)動器的光截止的倒數(shù) 入/ (2NA)。該方法包括將多個(n)衛(wèi)星光點(Si,…，Sn; SL, SM) 和一個主光點(SR)投射到所述光盤上，每個衛(wèi)星光點在徑向遠離主光 點方向上彼此分別相距徑向磁道距離一半(f^ ^'々f ),并對于每個衛(wèi)星光點產(chǎn)生推挽信號(PP!,…，PPn; PPL, PPM)。優(yōu)選地將推挽信號(PP1,…，PPn; PPL, PPM)組合成公共跟蹤誤差信號(PP)。通過附帶的權(quán)利要求中的特征描述本發(fā)明的其它實施例。附圖的簡要說明參考附圖，通過下面對其優(yōu)選實施例的具體描述本發(fā)明的上述和其 他目的、特征和優(yōu)點將變得顯而易見。在圖中
圖1示出了根據(jù)本發(fā)明第一實施例的具有不均勻磁道間距的只讀盤 的一部分；圖2示出了根據(jù)本發(fā)明的第二實施例的具有不均勻磁道間距的可(再)寫入盤的一部分的透視圖3的曲線圖示出了本發(fā)明實施例的關(guān)于藍射光盤的徑向空間頻率
分析；
圖4示意性地示出了盤結(jié)構(gòu)和用于讀取、寫入和跟蹤的三光點設(shè)置；
圖5的曲線圖示出了來自圖4中的兩個跟蹤光點的推挽信號；
圖6示出了磁道結(jié)構(gòu)函數(shù)D(t)的曲線圖7示出了推挽跟蹤誤差信號發(fā)生器的示意圖；以及
圖8示出了由圖7的發(fā)生器結(jié)構(gòu)產(chǎn)生的信號波形。
具體實施例方式
圖1所示的新盤的部分代表只讀格式的盤。其中的磁道(track)部 分12通過由凹坑(pit )14和島陸(land )16形成的軌跡(trajectories ) 構(gòu)成。同樣地在圖2中，示出了可(再)寫入盤的部分20的透視圖， 其中磁道部分由擺動的預凹槽(pre-groove ) 22構(gòu)成。這種在非寫入光 盤中用于跟蹤目的的預凹槽是公知的，例如從CD-R/RW、 DVD土R/RW或 者BD-R/RF標準等等。
在兩種格式上，即只讀格式中的凹坑和島陸的切線軌跡和可(再) 寫入格式中的預凹槽，磁道部分12、 22不是等間距隔開的。選擇兩個 不同的磁道間距TP,和TP2,使得每個第二(every second)磁道部分設(shè)置 成在左邊距其相鄰磁道部分第一距離TP,和在右邊距其相鄰磁道部分第 二距離TP,。以這種方式，分別形成由兩個相鄰磁道部分組成的束18和 28，其以空間(束)周期TP^-TP, + TP2重復。
盡管對于常規(guī)格式，由于上述原因均勻磁道間距TP必須滿足TP〉 入/ (2NA)，但是根據(jù)新的盤格式，這種問題得到了解決，因為代替 TP,空間束周期TP TP2可能仍然大于入/ (2NA)，甚至當TPjij TPn 的每一個都落在該最低極限之下時。
在本發(fā)明中利用這種空間束周期實現(xiàn)跟蹤，這將在下面參考圖3借 助于實例更清楚地解釋。這里，繪出關(guān)于藍射線光盤的不同徑向空間結(jié) 構(gòu)的光譜。為了比較，還繪出根據(jù)Braat-Hopkins公式的光信道調(diào)制轉(zhuǎn) 換函數(shù)(optical channel modulation transfer function) ( MTF) (實曲線)，其在1 /T。h (T。h=74. 5nm)的單元中具有大約0.3127的光截 止(optical cutoff)。虛線(dotted curve)表示TP=200nm的空間頻率位置。顯然，這已經(jīng)超出了截斷，使得常規(guī)的跟蹤變得不可能。選擇圖
1或2其中一個的磁道間距結(jié)構(gòu)，其中TP,-320nm和TP產(chǎn)200nm,人們可 以看出，對應于TPs =TP,+ TP2 = 5 2 0nm的大約0. 14的頻率成分在光帶 通內(nèi)的截斷之下出現(xiàn)尖峰(虛曲線)。
在圖4中示出了為了跟蹤的目的利用這種空間頻率成分的一種可能 方式。使用了三個激光點，在右邊用于讀取和/或?qū)懭氲闹鞴恻cSk和分
別在中間和左邊用于跟蹤的兩個衛(wèi)星點Sm和Sl。當Sa恰好和目標磁道對
準時，Sm和S,分別位于遠離目標磁道的會TP2和會TP,。換句話說，衛(wèi)星 光點Sm和Sl分別以不同的路徑TP2/2和TP,/2在徑向方向上遠離主光點SR。
三個光點例如可以通過衍射光4冊組件和用于控制光束焦點的單一 或者分開的物鏡產(chǎn)生，該光柵組件將單一的激光束分裂成三束并將其徑 向間隔地射到盤上。通常來說，兩個跟蹤光點可以具有遠遠低于讀取/ 寫入光點的光強度，它們應當在相對于磁道的切線方向上彼此額外有一 定的距離，以避免干擾，如在圖4中所示的。盡管所述的盤是徑向掃描 的，但是通過光點Sm和SJ々反射，利用跟蹤誤差檢測裝置產(chǎn)生推挽信號， 其中將參考圖7更具體地描述所述跟蹤誤差檢測裝置。
以這種方式，人們將得到具有相同形狀的兩個曲線，具有周期
T^Pt + TP2 以及相位差
只要滿足下述條件，就存在推挽信號
在圖5的上半部分中示出了這兩個推挽信號的例子。在下部分中， 給出了相應的橫斷磁道結(jié)構(gòu)50，其顯示出實際形成磁道的凹槽區(qū)域52 和磁道之間的島陸區(qū)域(或者磁道間間隔)51。盡管，為了更好的理解 (intelligibility)，在該例子中選4奪可(再)寫入盤的島陸_槽結(jié)構(gòu)， 應當注意的是類似于圖4的情形，本發(fā)明還可應用到具有凹坑-島陸結(jié) 構(gòu)而沒有預凹槽的只讀格式盤。
在圖5的上部分中，實曲線是屬于光點Sm的推挽信號PPm，虛曲線 是屬于光點S,的推挽信號PP"從曲線50可以看出的是，在每個島陸區(qū)域51的中部，磁道圖形在徑向方向上是對稱的，盡管磁道間距是不均 勻的。當任一個光點正好位于島陸區(qū)域的中部上時，相關(guān)的推挽信號隨
后變成零。注意，所描繪的圖5的下部分中的橫斷磁道結(jié)構(gòu)50與SJ勺 推挽信號PPt對準。
由于遠離主光點Sk有全TP2和會TP,徑向位移，所以，每隔一次零交
叉出現(xiàn)在PPw中和每隔一次零交叉出現(xiàn)在PPl中，主光點Sb在磁道上。
在圖5的例子中，當PPt和負斜坡零交叉時，Sk在磁道上；當然可以借 助于適當?shù)男盘柼幚砣我獾剡x擇斜坡(slope)的符號(sign)。因此， 全部的跟蹤信息已經(jīng)包含在所有的推挽信號PPm和PPl的集合中。
通過均勻的》茲道間距， -磁道圖形在徑向方向，以及在每個凹槽區(qū)域 的中部是對稱的，因此，不僅是當光點位于磁道之間的中部時而且還可 以是在一個磁道的中央時，推挽信號變成零。根據(jù)本發(fā)明，如上面所指 出的，由于；茲道的徑向不對稱，僅僅判斷；茲道間間隔的中間。應當注意 的是，從圖5所示推導，額外的零交叉可能出現(xiàn)在相鄰島陸區(qū)域的中心 線之間的某些地方，在此處檢測器的兩個半部分上的反射光強度得到平 衡。然而，通過適當調(diào)節(jié)TP,和TP2的比例以及占空比，可以消除這種推 挽零點。通常所需的條件如下面所寫
僅當<formula>formula see original document page 11</formula> (2)
其中h ( t )表示光信道的時域脈沖響應，*是巻積(convolution) 是光點的橫向速度。D (t)是描述在一個周期內(nèi)
v
(即，從
<formula>formula see original document page 11</formula>
)的磁道結(jié)構(gòu)的函數(shù)，
<formula>formula see original document page 11</formula>在圖6中描述了方程D ( t ),其中+ 1對應于^茲道(track)區(qū)域以及-1對應于》茲道間間隔。在整個盤上面均勻地將》茲道寬度設(shè)置為a TP,, 0<oc<l。為了滿足(2)的條件，可以調(diào)節(jié)TPt和TP2之間的差， 例如TP^TPV2。 一般來說，可以根據(jù)各種需求，例如盤容量、跟蹤信 號的質(zhì)量和交擾抹除與串擾限制來選擇磁道間距組合TPi和TP2。
盡管在推挽信號PPm和PPl集合中包含了所有的跟蹤信息，但是可以 優(yōu)選公共(common)徑向跟蹤誤差信號，其當主讀取/寫入光點SJ立于 目標磁道上時應當是零，在其它地方是非零。由于非均勻的磁道間距， 所以這種信號的兩個相鄰零之間的距離必須交替地采用值TP,和TP2。然 而，不能使用兩個推挽信號中的任何一個單獨作為徑向跟蹤誤差信號， 因為它們都具有TP+ TP2的周期，也就是相鄰零之間的距離是(TP, + TP2) /2。另外，由于信號對稱，僅每隔一次的(every second)零交叉發(fā)出 信號通知(signalize)主光點對準，這可以在圖5中看出。因此，推 挽信號PPm和PP^必須恰當?shù)亟M合成公共跟蹤誤差信號。
例如，可以在如圖7示意性示出的跟蹤誤差檢測裝置70中實現(xiàn)這 種組合。在圖8中繪出一些相應地處理的信號。再一次，應用圖4中的 兩個跟蹤光點Sm和S j々設(shè)置。該光點被光盤反射并投射到跟蹤誤差檢測 裝置70的兩個光檢測器71、 72上。每一個檢測器71、 72包括在切向 方向上和磁道對準的兩個單獨的檢測器元件71a、 71b和72a和72b，它 們根據(jù)目前的標準測量單獨檢測器元件上光點的兩個半瞳孔之間的信 號差。在獨立的推挽信號發(fā)生器中處理它們的輸出，這些輸出對應于反 射到每個元件上的光的量，每一個推挽信號發(fā)生器都指定給其中一個檢 測器。每一個推挽信號發(fā)生器包括耦合到指定檢測器上的 一個混合器 (mixer) 73、 74和低通濾波器75、 76,指定的混合器的差分輸出提供 給所述一個低通濾波器。在低通濾波之后，得到適當?shù)牟罘滞仆煨盘朠P^ (從光點SJ和PPm(從光點Sm)，并饋送到所述信號組合器(combiner) 中。信號組合器包括兩個反相地(inversely)耦合到每一個低通濾波 器輸出的振幅比較器77和78。振幅比較器77輸出信號巧，如果PP^ 〉PPM則該信號^;對應于PP^的值否則對應于0,而振幅比較器78輸出
信號7^;,當PPL〉PPM時信號^;為o,否則其對應于PPM的值。信號組 合器還包括混合器79,該混合器最終將合成的輸出信號巧和7^;相減，
得到公共徑向跟蹤誤差信號pp =巧-^;。
在根據(jù)從圖5所示的磁道間距結(jié)構(gòu)得到的推挽信號的圖8的波形中，人們可以看出得到的跟蹤誤差信號PP的零交叉(zero crossing) 之間的距離交替地處于TP,和TP2,也就是，它們對應于磁道間距。由此 實現(xiàn)了非均勻間隔磁道上的跟蹤誤差檢測。
采用藍射線光作為例子并假定TP尸f,和目前的盤格式中磁道間 距TP'= 238mn的下限相比，只要TP2》80nm,新跟蹤誤差信號就存在。 結(jié)果，可以得到較高的存儲密度和更好的系統(tǒng)穩(wěn)定性，同時推挽型的跟 蹤方法仍然是可用的。
應該注意的是，圖7和8中所示的裝置和信號僅僅表示處理跟蹤光 點SM和兩者的推挽信號以得到跟蹤信息的很多可能方式中的 一種。具 體地，有很多種其它可能性，組合推挽信號PPh PPm或者通常任何數(shù)量 的推挽信號PP,..... PPn。
盡管在實施例中使用了兩個磁道束以及相應地三個光束點，但是本 發(fā)明還可以應用使用多于兩個衛(wèi)星光點的跟蹤誤差檢測方法和盤驅(qū)動 器。 一般來說，可以以非均勻的徑向磁道距離(TP,-TP卜.*TPn)布置 相應地被衛(wèi)星光點(S,..... S )掃描的n個相鄰^茲道部分。這些光點
以不同的路徑(zmz^力.^z^)間隔。
2 2 2
新磁道格式使得與交擾抹除與串擾有關(guān)的問題和跟蹤問題。例如在 可(再)寫入盤中，人們可以進行介質(zhì)評估(media evaluation)以改 善交叉抹除效應，而不考慮跟蹤方面的任何限制。跟蹤方法是基于組合 兩個激光光點的標準推挽信號，并實現(xiàn)了當磁道間距接近于或者甚至超 過常規(guī)光極限時的穩(wěn)定跟蹤以及尋址和定時恢復(timing recovery)。
結(jié)果，利用建立的并且僅僅有稍微改變的跟蹤技術(shù)可以實現(xiàn)較高的存儲密度。
還在定時恢復和尋址上實現(xiàn)了其他優(yōu)點。如所公知的，在很多現(xiàn)有 的可(再)寫入盤格式(比如CD-R/RW、 DVD土R/RW或者BD-R/RE)中， 在凹槽中嵌入擺動用來承載定時和尋址信息。因為它是借助于從其中心 線偏離的磁道形成的，所以可以從推挽信道檢測擺動。
再一個優(yōu)點是，借助于擺動結(jié)構(gòu)將定時和尋址信息嵌入到可(再) 寫入盤仍然是可應用的，因此保留著對單獨磁道的尋址。唯一的差別是， 由于是在凹槽之間的間隔進行跟蹤，所以通過擺動得島陸而不是凹槽承 載信息，這可以在修正的控制方法中解決。
權(quán)利要求
1.一種光盤驅(qū)動器，包括光束發(fā)生器，布置成將多個(n)衛(wèi)星光點(S1，...，Sn；SL，SM)和一個主光點(SR)投射到光盤上，每個衛(wèi)星光點在徑向方向上以不同的路徑<math-cwu><![CDATA[<math> <mrow><mo>(</mo><mfrac> <msub><mi>TP</mi><mn>1</mn> </msub> <mn>2</mn></mfrac><mo>≠</mo><mfrac> <msub><mi>TP</mi><mn>2</mn> </msub> <mn>2</mn></mfrac><mo>≠</mo><mo>·</mo><mo>·</mo><mo>·</mo><mo>≠</mo><mfrac> <msub><mi>TP</mi><mi>n</mi> </msub> <mn>2</mn></mfrac><mo>)</mo> </mrow></math>]]></math-cwu><!--img id="icf0001" file="S2006800362129C00011.gif" wi="46" he="8" top= "59" left = "44" img-content="drawing" img-format="tif" orientation="portrait" inline="no"/-->遠離主光點，其中徑向位移路徑的總和的兩倍(TP∑＝TP1+...+TPn)大于光束光截止的倒數(shù)λ/(2NA)，及跟蹤誤差檢測裝置，包括具有至少兩個單獨檢測器元件(71a、71b、72a、72b)的光檢測器陣列(71，72)，其布置成檢測從光盤反射的對應于每一個所述衛(wèi)星光點(S1，...，Sn；SL，SM)的光，和至少一個推挽信號發(fā)生器，其耦合到所述檢測器陣列并布置成根據(jù)檢測器元件的輸出信號對應于每一個所述衛(wèi)星光點(S1，...，Sn；SL，SM)產(chǎn)生推挽信號(PP1，...，PPn；PPL，PPM)。
2. 根據(jù)權(quán)利要求1的光盤驅(qū)動器，其特征在于，信號組合器，其耦合到所述至少一個推挽信號發(fā)生器的每一個推挽信號發(fā)生器，并被布置成將所述推挽信號(PPl5…，PPn; PPL, PPM)組合成公共跟蹤誤差信號(PP)。
3. 根據(jù)權(quán)利要求1或者2的光盤驅(qū)動器，其特征在于， 所述光束發(fā)生器布置成將兩個衛(wèi)星光點(Sl、Sm)和一個主光點(Sr)投射到光盤上，以及所述跟蹤誤差檢測裝置包括具有至少兩個檢測器元件(71a、 71b、 72a、 72b)的單獨光檢測器(71, 72),其在切線方向相對于盤上f茲道 對準；和推挽信號發(fā)生器，其對于兩個衛(wèi)星光點(SL、 SM)的每一個， 耦合到所述光檢測器(71， 72)。
4. 根據(jù)權(quán)利要求3的光盤驅(qū)動器，其特征在于， 信號組合器包括第一振幅比較器(77 )和笫二振幅比較器78,其反相地耦合到每個推挽信號發(fā)生器，其中第一振幅比較器(77)布置成輸 出信號巧，如果PPi^〉PPM則該信號巧對應于PP^々值否則對應于0，而 第二振幅比較器(78)輸出信號^，當PP:PPM時該信號^;為0，否 則其對應于PPm的植。
5. 根據(jù)權(quán)利要求4的光盤驅(qū)動器，其特征在于， 所述信號組合器包括合并裝置(79),該合并裝置布置成將第一和第二振幅比較器(77, 78 )輸出的所述信號7^和7^;合成，且輸出公共跟蹤誤差信號PP。
6. —種用于光存儲系統(tǒng)的跟蹤誤差檢測的方法，該系統(tǒng)包括光盤 驅(qū)動器和光盤，所述光盤包括具有徑向磁道圖形的多個相鄰磁道部分，其中n>2的多個相鄰磁道部分重復地顯示出非均勻的徑向磁道距離 (TPi-TP2... *TPn),其中所述徑向磁道距離的總和(TPS = TP1+ ... + TPn)大于光盤驅(qū)動器的光截止的倒數(shù)人/ (2NA)，所述方法包括將多個(n)衛(wèi)星光點(Si,…，Sn; SL， SM)和一個主光點(SR) 投射到所述光盤上，每個衛(wèi)星光點在遠離主光點的徑向方向上，彼此分別相距一半徑向磁道距離(f- ^'^^")，以及對于每個衛(wèi)星光點產(chǎn)生推挽信號(PP!,…，PPn; PPL, PPM)。
7. 根據(jù)權(quán)利要求7的跟蹤誤差檢測方法，其特征在于，將所述推 挽信號(PPl5…，PPn; PPl， PPm)組合成公共跟蹤信號(PP)。
全文摘要
本發(fā)明涉及一種用于光存儲系統(tǒng)的跟蹤誤差檢測方法，其中光盤包括具有徑向磁道圖形的多個相鄰磁道部分，其中多個n≥2相鄰磁道部分重復地顯示出非均勻的徑向磁道距離(TP<sub>1</sub>≠TP<sub>2</sub>...≠TP<sub>n</sub>)，其中所述徑向磁道距離的總和(TP<sub>∑</sub>＝TP<sub>1</sub>+...+TP<sub>n</sub>)大于光盤驅(qū)動器的光截止λ/(2NA)的反數(shù)。該方法包括將多個(n)衛(wèi)星光點(S<sub>1</sub>，...，S<sub>n</sub>；S<sub>L</sub>，S<sub>M</sub>)和一個主光點(S<sub>R</sub>)投射到所述光盤上，每個衛(wèi)星光點在徑向遠離主光點方向上彼此分別分開徑向磁道距離的一半(TP<sub>1</sub>/2≠TP<sub>2</sub>/2≠...≠TP<sub>n</sub>/2)，并產(chǎn)生用于每個衛(wèi)星光點的推挽信號(PP<sub>1</sub>，...，PP<sub>n</sub>；PP<sub>L</sub>，PP<sub>M</sub>)。本發(fā)明還涉及執(zhí)行所述方法的光盤驅(qū)動器。
文檔編號G11B7/24079GK101278343SQ200680036212
公開日2008年10月1日 申請日期2006年9月13日 優(yōu)先權(quán)日2005年9月30日
發(fā)明者B·殷 申請人:皇家飛利浦電子股份有限公司