專利名稱：井筒效應(yīng)減小的感應(yīng)測量的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明總體上涉及利用感應(yīng)儀器實現(xiàn)地質(zhì)層電阻率測井的技術(shù)。本發(fā)明尤其涉及用于減少電阻率測量中的井筒效應(yīng)的感應(yīng)儀器和方法。
背景技術(shù)：
電磁(EM)感應(yīng)儀器用在石油工業(yè)和氣體工業(yè)中測定井筒周圍的地球地質(zhì)層的電阻率。感應(yīng)儀器通過利用發(fā)射線圈(發(fā)射器)在地球地質(zhì)層中產(chǎn)生交變磁場來工作。這個交變磁場感應(yīng)在地質(zhì)層中的渦電流。設(shè)置在距發(fā)射器一定距離處的一個或者多個接收線圈(接收器)用于檢測地球地質(zhì)層中的電流流動。所接收的信號的幅度大約與地質(zhì)層電導率成比例。因此地質(zhì)層電導率可以從所接收的信號中導出。
常規(guī)的有線線路和LWD(隨鉆測井)EM感應(yīng)儀器是應(yīng)用可以作為信號源和/或傳感器的線圈(天線)來實現(xiàn)的。在有線線路EM感應(yīng)儀器上，天線典型地通過由堅硬的塑料(絕緣)材料，例如浸漬了環(huán)氧樹脂的層疊玻璃纖維材料，構(gòu)成的外殼(或者儀器主體)封閉的。在LWD EM感應(yīng)儀器中，天線通常裝配在金屬支架(凸緣)上來抵抗在鉆井期間遭受到的噪聲干擾環(huán)境。
在有線線路和LWD兩種感應(yīng)儀器中，典型地天線沿著儀器的軸彼此間隔的放置。這些天線通常為螺線管類型的線圈，這種類型的線圈包括圍繞支架纏繞的一圈或者多圈絕緣纜芯線。例如專利號為4873488和5235285(授讓于本受讓人)的美國專利揭露了裝備有沿著中心金屬支架(傳導鐵心)設(shè)置的天線的裝置。
帶電流的線圈(或者天線)可以描述成與電流和面積成比例的磁矩。磁矩的方向和幅度可以通過與線圈的平面垂直的矢量表示。在常規(guī)的感應(yīng)和傳播測井儀器中，發(fā)射器和接收器天線裝配成使他們的磁矩與裝置的縱軸排排成一行。也就是說，這些裝置具有縱向磁偶極子(LMD)。當LMD儀器放置在井筒中并且激勵其發(fā)射EM能量的時候，感應(yīng)渦電流圍繞在井筒和在周圍地質(zhì)層中的天線的回路中流動。這些渦電流在與儀器軸(這里為井筒軸)成比例的平面中流動。因此當儀器成為井筒的中心的時候，沒有渦電流在井筒中上下流動。
在EM感應(yīng)測井領(lǐng)域中形成的技術(shù)為結(jié)合有具有傾斜的或者橫向的(也就是天線的磁偶極子相對于儀器軸來說是傾斜的或者垂直的)天線的裝置的使用。也就是說，這些裝置具有橫向的或者傾斜的磁偶極子(TMD)。這些TMD裝置能夠感應(yīng)在井筒中上下流動的渦電流，因此，能提供對傾斜面、油層斷裂或者地質(zhì)層的各向異性敏感的測量?，F(xiàn)在使用的感應(yīng)儀器典型地包括三軸陣列，其中發(fā)射器和接收器中的每個可以都包括以不同方位(典型地為正交方向)安排的三個線圈。在三軸發(fā)射器或者接收器中的線圈中的兩個可以為TMD天線。例如在專利號碼為4319191、5508616、5757191、5781436、6044325和6147496的美國專利中描述了由TMDs控制的測井裝置。
當TMD(多門熱中子衰減時間測井)儀器(包括三軸儀器)能夠提供關(guān)于地質(zhì)層電阻率的附加信息的時候，這些儀器受到特別是在高反差地況中的井筒的特別強烈的影響，也就是，當在井筒中的泥漿比地質(zhì)層具有更高的傳導性的時候。當TMD儀器在井筒中心(如圖1a中的20所顯示)被激發(fā)的時候，它能夠感應(yīng)出在井筒中上下流動的渦電流。然而，由于對稱現(xiàn)象，取消了上下電流并且沒有凈電流在井筒中上下流動。當TMD儀器是偏心的時候，就不存在對稱性。如果TMD儀器為向平行于其天線的磁偶極子的方向的方向上偏心(如在圖1a中的22所顯示的)，那么當激發(fā)天線的時候，維持關(guān)于天線的對稱并且仍然不存在沿著井筒軸流動的凈電流。然而，如果TMD為在垂直于其天線的磁偶極子的方向上偏心(如圖1a中的21所示的)，那么當激發(fā)天線的時候，就不再存在對稱性并且就會存在在井筒中上下流動的凈電流。在高反差地勢中(也就是導電泥漿和電阻層)，井筒電流能夠沿著井筒流動一個長的距離。在地質(zhì)層中的電流在這種情況下也是不對稱的。這些不對稱電流感應(yīng)TMD接收器中的非理想信號，其中該非理想信號常常比所希望的在地質(zhì)層中的信號要大。
專利號為5041975的美國專利(已經(jīng)轉(zhuǎn)讓給本受讓人)揭露了用于處理井下測量的數(shù)據(jù)來校正井筒效應(yīng)的技術(shù)。專利號為5058077的美國專利揭露了用于處理井下傳感器數(shù)據(jù)來補償當鉆井的時候在傳感器上的偏心旋轉(zhuǎn)的效應(yīng)的技術(shù)。專利號為6541979的美國專利(已經(jīng)轉(zhuǎn)讓給本受讓人)揭露了利用對井筒電流效應(yīng)的數(shù)學校正來減少井筒偏心率的影響的技術(shù)。
專利號為6573722的美國專利(已經(jīng)轉(zhuǎn)讓給本受讓人)揭露了利用最小化通過TMD天線的井筒電流來減少井筒中儀器偏心率的效應(yīng)的方法。這個專利合并這里作為參考。在一個實施例中，位于TMD天線下面的電極是硬連線到位于TMD天線上面的另一個電極上以提供在TMD天線后面的導電路徑。這個附加的導電路徑減少通過TMD天線前面的井筒電流的量，并且因此最小化了不理想的效應(yīng)。在另外一個實施例中，揭露的儀器在井筒中(在位于TMD天線的兩側(cè)的兩個電極之間)產(chǎn)生局部電流，該電流能夠抵消或者消除不合需要的井筒電流。授權(quán)給Rosthal等人并且已經(jīng)轉(zhuǎn)讓給本發(fā)明的受讓人的專利號為6573722B2、6624634B2、6693430B2、6693430B2、6680613B2、6710601B2的美國專利和由Rosthal等人申請的并且已經(jīng)轉(zhuǎn)讓給本發(fā)明的受讓人的公開序列號為2003/0146753A1和2003/0155924A1的已經(jīng)公開的美國專利都披露了用于減小井筒電流效應(yīng)的方法和裝置的更多的例子。
盡管這些先有技術(shù)的方法在使用感應(yīng)儀器的基礎(chǔ)上能夠有效的減小井筒效應(yīng)的時候，但是還存在一種進一步改善感應(yīng)儀器的設(shè)計以減少在井筒中的儀器偏心率的影響的需要。實驗性研究顯示消除在井筒中上下流動的電流的策略沒有給出令人滿意的性能。大的電極能夠產(chǎn)生隨溫度變化的錯誤信號，因此使用小電極是優(yōu)選的。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明的一個方面涉及感應(yīng)儀器。根據(jù)本發(fā)明一個實施例的感應(yīng)儀器包括導電心軸；包括設(shè)置在圍繞導電心軸的絕緣儀器主體中的發(fā)射器、反作用線圈和接收器的至少一個陣列；以及在絕緣儀器主體中位于反作用線圈和接收器之間選擇的位置上的電極，其中所選擇的位置以基本與在發(fā)射器和反作用線圈之間的距離與發(fā)射器和接收器之間的距離的調(diào)和平均值一致的距離與發(fā)射器間隔，并且其中電極包括將其連接到導電心軸上的接點。
本發(fā)明的另一個方面涉及用于設(shè)計感應(yīng)儀器的方法。根據(jù)本發(fā)明的一個實施例的方法包括配置一包括設(shè)置在圍繞導電心軸的絕緣儀器主體中的發(fā)射器、反作用線圈和接收器的至少一個陣列；確定零敏感度的位置，其中該零敏感度的位置位于發(fā)射器與作用反作用線圈之間的距離與發(fā)射器與接收器之間的距離的調(diào)和平均值的位置處；并且在絕緣儀器主體最接近零敏感度的位置上設(shè)置小電極，其中導電路徑形成在電極和導電心軸之間。
本發(fā)明的其他方面和優(yōu)點將從下面的描述和附屬的權(quán)利要求中顯示出來。


圖1a和1b分別說明了橫向陣列偏心儀器和引起不想要的井筒效應(yīng)的非對稱電流分布。
圖2顯示了三軸陣列的示意圖。
圖3顯示了在絕緣主體感應(yīng)儀器上的各種橫向XX陣列上的偏心效應(yīng)。
圖4顯示了在導電主體感應(yīng)儀器上的各種橫向XX陣列上的偏心效應(yīng)。
圖5顯示了根據(jù)本發(fā)明的一個實施例的感應(yīng)儀器。
圖6顯示了如在圖5中所示的儀器在儀器主體上設(shè)置了不同數(shù)量電極的仿真結(jié)果。
圖7顯示了根據(jù)本發(fā)明的一個實施例的具有小電極的感應(yīng)儀器。
圖8A顯示了根據(jù)本發(fā)明的一個實施例的電極的放大視圖。
圖8B顯示了可用于本發(fā)明的實施例的指狀電極的截面圖。
圖8C和8D顯示了可用于本發(fā)明的實施例的指狀電極的其他實施例。
圖9顯示了利用根據(jù)本發(fā)明的一個實施例在圖7中顯示的儀器的模擬測量。
圖10顯示了與具有絕緣主體的儀器和具有金屬主體儀器相比較在圖7中顯示的儀器上的偏心效應(yīng)。
圖11顯示了與絕緣主體儀器和金屬主體儀器相比較在圖7中顯示的儀器測定地質(zhì)層各向異性的能力。
圖12顯示了與絕緣主體儀器和金屬主體儀器相比較在圖7中顯示的儀器測定在存在儀器偏心時的地質(zhì)層各向異性的能力。
圖13顯示了與絕緣主體儀器和金屬主體儀器相比較在圖7中顯示的儀器上的圍巖效應(yīng)。
圖14顯示了與絕緣主體儀器和金屬主體儀器相比較，如在圖7中顯示的儀器上的偏心和圍巖效應(yīng)。
圖15顯示了與絕緣主體儀器和金屬主體儀器相比較在圖7中顯示的儀器的圍巖效應(yīng)被除去之后圖14的結(jié)果。
圖16顯示了根據(jù)本發(fā)明的一個實施例的一個樣機儀器。
圖17顯示了與絕緣主體儀器和金屬主體儀器相比較，利用在圖16中顯示的儀器在存在儀器偏心時的27”三軸傳導率測量。
圖18顯示了與絕緣主體儀器和金屬主體儀器相比較，利用在圖16中顯示的儀器在存在儀器偏心時的39”三軸電導率測量。
圖19顯示了根據(jù)本發(fā)明的另一個實施例的樣機儀器的計算機模型。
圖20顯示了與絕緣主體儀器和金屬主體儀器相比較，利用在圖19中顯示的儀器在現(xiàn)存儀器偏心中的27”三軸電導率測量。
圖21顯示了根據(jù)本發(fā)明的另外一個實施例的樣機儀器的計算機模型。
圖22顯示了與絕緣主體儀器和金屬主體儀器相比較，利用在圖21中顯示的儀器在存在儀器偏心時的27”三軸電導率測量。
圖23顯示了用于設(shè)計具有較少的儀器偏心影響的儀器的方法。
具體實施例方式
本發(fā)明的實施例涉及具有較小井筒效應(yīng)的感應(yīng)測井儀器。由于在感應(yīng)儀器和傳播儀器之間的差別與本發(fā)明沒有密切關(guān)系，因此用在這個說明中的術(shù)語“感應(yīng)儀器”包括感應(yīng)和傳播儀器。類似地，由于井筒效應(yīng)和儀器偏心效應(yīng)之間的差別與本發(fā)明沒有密切的關(guān)系，因此在這個說明中可以將他們互換的使用。一個普通技術(shù)人員可以理解電導率是電阻率的倒數(shù)，因此在這個說明中涉及的任何“電導率”都包括其倒數(shù)“電阻率”，反之亦然。
如上所述，具有垂直(也就是橫向的)于井筒的軸的磁矩的感應(yīng)陣列對井筒效應(yīng)是非常敏感的。此外，橫向線圈對偏心的敏感度根據(jù)偏心是在磁矩方向上或者在垂直于磁矩的方向上而非常不同。在本說明書中，橫向陣列有廣泛的意義，它包括任何在其磁矩中具有橫向分量的陣列。例如，具有傾斜線圈(也就是，并不平行或者垂直于儀器的軸的線圈)的陣列將在其磁矩中具有橫向分量，并且因此可以在本說明書中稱作橫向陣列。注意三軸陣列包括兩個橫向陣列，因此，下面關(guān)于橫向陣列的說明也適用于在三軸陣列中的“橫向分量”。
圖1a說明了測井儀器可以具有位于井筒13的中心(如20所顯示的)或者平行方向(如22所顯示的)或垂直方向(如21所顯示的)偏心的傾斜磁偶極子(TMD)天線。平行或者垂直方向?qū)?yīng)于天線的磁偶極子的方向。平行偏心22產(chǎn)生在井筒上下產(chǎn)生渦電流。然而，由于對稱性，根本沒有電流在井筒中上下流動。這樣，具有在平行方向22偏心的TMD天線的儀器不會產(chǎn)生大于具有準確的位于井筒20中心的TMD天線的儀器產(chǎn)生的不希望得到的效果。與此相反，具有在垂直方向21上偏心的TMD天線的儀器感應(yīng)渦流以在井筒上下流動，但是由于沒有對稱不會消除上下流動的電流。結(jié)果，垂直偏心21導致如在圖1b中顯示的有效的井筒電流23。在地質(zhì)層中的電流在這種情況下也是不對稱的。該不對稱的電流分布在位于電阻率裝置10上的接收器24中產(chǎn)生強信號。
在圖1a中顯示的垂直偏心21和平行偏心22示出了距離井筒20的中心的儀器位移的極限值。在特定情況下，偏心很可能位于這兩個極限值之間，也就是在x和y這兩個方向的組合的方向中偏心。
典型的感應(yīng)儀器，例如來自Schlumberger Technology Corp.(Houston，TX)的AITTM儀器，包括幾個感應(yīng)陣列，該感應(yīng)陣列包括公用的發(fā)射器和與發(fā)射器間隔開的幾個接收器。除了線圈之外感應(yīng)儀器也可以包括電極，如在授予Rosthal etal的專利號為6573722、6680613和6710601的美國專利中描述的一樣。這種感應(yīng)儀器的例子在授予Barber等人的專利號為4873488的美國專利和授予Minerbo等人的專利號為5041975的美國專利中揭露了。在典型的感應(yīng)儀器中，在陣列中的每個主要接收器可以與反作用線圈串聯(lián)連接。反作用線圈的作用是用來消除在發(fā)射器和接收器之間的直接耦合。
當最優(yōu)化反作用線圈的時候，接收器應(yīng)該在具有零電導率的媒質(zhì)(例如，空氣)中不產(chǎn)生信號；這個條件稱為相互平衡。本領(lǐng)域中的一個普通技術(shù)人員可以理解反作用線圈的線圈匝數(shù)以及在發(fā)射器和反作用線圈之間的間距可以適當?shù)倪x擇以提供在發(fā)射器和主接收器之間的直接耦合的最優(yōu)化消除。
參考圖2，相互平衡條件可以近似表述為MzB=-(zBzR)3MzR.---(1)]]>其中MZB、MZR分別為反作用線圈和主接收器線圈在z方向上的磁矩，并且ZB、ZR分別為對于反作用線圈和接收器線圈離發(fā)射器的距離(間距)。對于三軸陣列來說，相同的條件適用于x和y耦合中。
新型的感應(yīng)儀器通常包括一個或者多個三軸陣列，其中發(fā)射器、主接收器和反作用線圈中的每個都可以包括在不同的方向(典型地為在正交方向上)上的三個線圈(天線)。圖2說明了典型的三軸陣列的示意圖，三軸陣列包括發(fā)射器(T)、主接收器(R)和反作用線圈(B)。如圖所示，發(fā)射器、主接收器和反作用線圈中的每一個都具有三個分開的線圈，每個線圈在正交方向中都具有磁矩。發(fā)射器(T)的三個磁矩表示為MxT、MyT、MzT。主接收器的三個磁矩表示為MxR、MyR、MzR。反作用線圈的三個磁矩表示為MxB、MyU、MzB。
由于在三軸陣列中的發(fā)射器和接收器的每一個都包括三個天線(參見圖2)，利用三軸陣列記錄九個復合電壓，給出表觀電導率的矩陣如下σXXσXYσXZσYXσYYσYZσZXσZYσZZ]]>因為在不同的方向上利用天線獲取這九個耦合，所以儀器偏心或者井筒效應(yīng)不同程度的影響他們。圖3示出了用于在具有絕緣主體(沒有示出)的儀器中的三軸陣列的各種耦合的仿真電壓測量。在發(fā)射器和主接收器線圈之間的間隔為27、39、54和72英寸。在本說明書中用于所有的計算和測量的工作頻率為26.8kHz。
圖3中，來自不同陣列的XX耦合的計算出的R信號相對于沿著在井筒中的y軸的儀器位移(偏心)繪制。井筒具有8.5英寸的直徑并且充滿了具有5000mS/m電導率的泥漿。從圖3可清楚看出，與地質(zhì)層電導率(50mS/m)相比較，在XX信號中的誤差非常大。在導電泥漿中，對于沿著y軸的位移(偏心)來說，在XX耦合中的誤差比在YY耦合中的誤差大很多。參見授予Rosthal等人的專利號為6573722的美國專利和授予Omeragic等人的專利號為6556015的美國專利。
如圖3所示，如果使用導電儀器主體(如金屬主體)，就能夠最小化井筒效應(yīng)。圖4示出了在導電井筒中的金屬主體儀器(沒有示出)的偏心效應(yīng)。四個發(fā)射器一接收器間距的XX耦合的R信號相對于沿著在井筒中的y方向的儀器位移(偏心)繪制。對于較長間距39”、54”和72”來說，XX耦合基本上不受儀器偏心的影響。然而，儀器偏心仍然對較短間距的陣列27XX有很大的影響。
當金屬主體能夠提供井筒效應(yīng)中的有效歸約的時候，金屬主體在測量中引起隨溫度變化的誤差。除了金屬主體工具之外可選擇的設(shè)計在由Barer等人于2003年8月5日提交的共同未決的申請序列號為10/604622的申請和由Homan等人發(fā)明的于2003年12月23日授權(quán)的專利號為6667620的專利中披露了。在這些申請中揭露的感應(yīng)儀器具有用于接收器線圈的絕緣外殼(儀器主體)。該絕緣主體包括設(shè)置在發(fā)射器和接收器線圈之間的導電電極(環(huán)型電極或者指狀電極)；導電電極使金屬中心支承心軸導電地接地。這些電極阻止在井筒中的電流的不對稱流動，減少儀器偏心于XX和YY耦合的誤差。對于這些設(shè)計來說，與絕緣主體儀器相比偏心效應(yīng)基本上得到了減少。然而，這些設(shè)計在較大的井筒中偏心效應(yīng)的消除并不充分。此外，即使在儀器位于井筒的中心的時候，這種電極使短間距測量復雜化了。
本發(fā)明的實施例通過利用在發(fā)射器和接收器之間設(shè)置的許多電極改進了感應(yīng)儀器的設(shè)計。為了理解絕緣儀器主體中的多個電極的分布，模型化了具有遞增的電極數(shù)量的設(shè)想儀器(圖5)。
圖5所示的感應(yīng)儀器包括導電心軸M、儀器主體B和幾個陣列。該陣列包括公用的發(fā)射器T和許多以27”、39”、54”和72”間隔的分別標為R27、R39、R54和R72的主接收器。此外包括相應(yīng)的反作用線圈B27、B39、B54和B72，用來減少發(fā)射器和主接收器之間的互耦合。設(shè)計用來減少井筒效應(yīng)的幾個電極(電極1-6)已顯示在儀器上。下面的仿真通過包含的多個電極(電極1-6)來實現(xiàn)以研究這些電極對井筒效應(yīng)減少的分布。在第一個計算中，僅僅呈現(xiàn)電極1。在第二個計算中，僅僅呈現(xiàn)電極1和2等等。
圖6示出了具有遞增數(shù)量的電極的四個接收間距的橫向偏心效應(yīng)(曲線1-6對應(yīng)于在每個面板中的電極的數(shù)量)。如在圖6中所示，27XX耦合需要具有第一個三個電極(在圖5中電極1-3)以在不考慮儀器偏心的條件下具有穩(wěn)定的測量。39XX耦合需要具有至少四個電極(在圖5中的電極1-4)以具有穩(wěn)定的測量。54XX耦合需要具有五個電極(圖5中的電極1-4)以具有穩(wěn)定的測量。對于72XX耦合來說，需要所有的六個電極以獲得偏心效應(yīng)的有效的消除。這些結(jié)果顯示出要將電極設(shè)置在接收器線圈的上面和下面。在最后一個接收器(R72)以外的電極(也就是電極6)最好設(shè)置成使這個電極與最后一個接收器(R72)之前的一個電極(電極5)相對于接收器(R72)對稱。也就是說，在最優(yōu)實施例中，電極5和電極6對稱的“跨在”或者“騎在”接收器R72.上。
此外，可以包括設(shè)置在發(fā)射器T上面和下面的附加的電極以改善井筒效應(yīng)的消除。在優(yōu)選實施例中，位于發(fā)射器上面和下面的電極對稱的設(shè)置在發(fā)射器的周圍以提供良好的井筒效應(yīng)的消除。在某些實施例中，具有每個都設(shè)置在發(fā)射器上面和下面的兩個電極來改善井筒效應(yīng)的消除(參見圖7中的T1-T4的例子)。在某些實施例中，位于發(fā)射器上面和下面的電極具有比其他的電極更長的軸(縱軸)跨距。在某些實施例中，設(shè)置在發(fā)射器上面和下面的電極放置的接近于發(fā)射器。
多電極儀器設(shè)計上面的仿真顯示出電極應(yīng)該放置的位置，也就是每一個電極都位于每個接收器上面和下面。然而在感應(yīng)陣列上的很多的電極會造成所測量的電壓(在同相和正交分量上的)的不可接收的誤差。由于這些誤差依賴于溫度，并且電極的機械運動相對于線圈，因此這些誤差不容易得到校正。所以，要實施這種研究即把小電極戰(zhàn)略地放在感應(yīng)探測器上看是否能消除井筒效應(yīng)。
由于鄰近于探測器的小的不均勻度引起的測量的敏感度可以通過多爾(Doll)幾何因數(shù)得到近似的預測。參見J.H.Moran and K.S.Kunz，“Basic Theoryof Induction Logging and Application to the Study of Two-Coil Sondes，”Geophysics，Vol.6，pp.829-58，December 1962；and H.G.Doll，“Introduction toInduction Logging and Application to Logging of Wells Drilled with Oil Base Mud，”J.Petroleum Technology，Vol.1，No.6，pp.148-62，June 1949.。在垂直位置z的很小的不均勻性在同軸的接收器中產(chǎn)生電壓變化(ΔVzz)，電壓Vzz成比例于ΔVzz∝MzTz3(NzR|z-zR|3+MzB|z-zB|3).---(2)]]>在公式(2)中的所有項具有與在上面參考圖2描述的那些具有類似的意思。這個函數(shù)在位置Z0位置上為零，通過解下面的函數(shù)獲得MzR|z0-zR|3=-MzB|z0-zB|3.---(3)]]>由于在公式(1)中的相互平衡條件，我們可以寫為
zR3|z0-zR|3=zB3|z0-zB|3,---(4)]]>或者等價的，1-z0/zR＝zO/zB-1， (5)其給出z0=21zB+1zR.---(6)]]>公式(6)顯示了零敏感度的位置Z0為ZB和ZR的調(diào)和平均值。換句話說，零敏感度的位置到發(fā)射器之間的距離是從發(fā)射器到反作用線圈和到主接收器之間的距離的調(diào)和平均值。XX和YY耦合在這個位置附近也具有零敏感度。注意公式(6)給出了在空氣中點偶極子天線的精確零敏感度位置。然而它僅僅給出真實儀器的近似位置。
圖7顯示了根據(jù)本發(fā)明一個實施例的感應(yīng)儀器。感應(yīng)儀器70包括位于每個接收器的零敏感度的位置附近的小電極。術(shù)語“小電極”意思是電極具有小(例如，1”)的軸向(縱軸)跨度(比較圖5和圖7)。這些小電極構(gòu)成儀器主體(縱向上)的較小的部分，因此，就會將較小的隨溫度變化的誤差引入到感應(yīng)測量中。在本說明書中，具有包括設(shè)置在零敏感度位置上的多個小電極的感應(yīng)儀器稱為“多電極”感應(yīng)儀器。這個術(shù)語用于將其與先有技術(shù)的金屬主體感應(yīng)儀器或者絕緣主體感應(yīng)儀器區(qū)分開。
如圖7所示的，小電極E7也設(shè)置在最遠的接收器R72的下面，并且四個電極T1-T4圍繞發(fā)射器T設(shè)置。在優(yōu)選實施例中，最遠的接收器R72上面的電極E6和下面的電極E7與接收器R72之間的間距基本上是相等的。同樣，發(fā)射器T的上面的電極(T2，T2)和下面的電極(T3，T4)與發(fā)射器之間的距離基本上是相等的。注意，雖然顯示了四個電極(T1-T4)，但是其他一些電極也可以包括在發(fā)射器T的周圍。進一步的，電極的每一個可以是連續(xù)的環(huán)型電極、分段的環(huán)型電極、連續(xù)的指狀電極、分段的指狀電極或者裝配在儀器主體周圍并且配置有絕緣材料的多個按鈕電極。
圖8A顯示了根據(jù)本發(fā)明的一個實施例使用在感應(yīng)儀器中的兩個小(短軸跨度)電極80。如圖所示，電極80包括配置有8個絕緣材料部分82的多個(八個)分段電極(或者按鈕電極)81，這樣形成一個環(huán)，這個環(huán)設(shè)置在圖7中顯示的零敏感度位置上。注意，雖然這個例子顯示了八個按鈕電極，但是本領(lǐng)域的一個普通技術(shù)人員可以理解也可以使用其他數(shù)量的按鈕電極/絕緣材料部分。因此所示出的按鈕電極的特定數(shù)量和形狀以及按鈕電極的尺寸并不對本發(fā)明進行限制。
在圖8A中顯示的電極80通過接點81將電流從井筒引導到導電心軸(沒有示出)，但是將不會在方位角方向引導電流。這種電極的多種變化是可能的，該多種變化包括電極的不同數(shù)量、形狀和尺寸。如上所述，電極可以由環(huán)型電極或者分段環(huán)型電極(也就是，在方位角方向上具有分段并且其間隙中充滿了絕緣材料)制成。分段環(huán)型電極不允許電流在方位角方向上流動。這樣就進一步最小化了對感應(yīng)測量的干擾。此外，如果希望得到具有較大縱軸跨度(沿著儀器的軸向)的電極，那么電極可以優(yōu)選的由金屬指狀元件制成。
圖8B顯示了可以用在本發(fā)明的實施例中的指狀電極的例子。如圖所示，指狀電極80B的橫截面包括配置有多個絕緣部分82B的排列成手指形狀的導線81B。該導電指狀元件81B與導電心軸(沒有示出)通過多個接點(連接器)83B連接。
圖8C顯示了設(shè)計用來允許電流從井筒流到心軸中，同時最小化在電極本身中的渦電流的指狀電極的變體。這個特定的實施例可以方便地在導電片81C上通過自頂部到底部的交替模式出現(xiàn)的多個間隙82C來制成。這個“指狀”電極的變體可以在不用形成完整的圓周(也就是，具有至少一個間隙)的條件下環(huán)繞儀器主體，因此電流不能在方位角(圓周的)方向流動。在這種情況下，僅僅需要一個接點(例如在圖8B中的83B)來產(chǎn)生到達內(nèi)部導電心軸的導電路徑。
圖8D顯示了指狀電極的另外一個實施例。在這個實施例中，將兩組導線(指狀)81D印刷在絕緣材料82D上。指狀元件81D中的一組連接在頂部，同時另外一組指狀元件81D連接在底部。第一組和第二組指狀元件可以在不發(fā)生彼此接觸的條件下進行交叉。再有，這個實施例可以環(huán)繞儀器主體，最優(yōu)地要具有至少一個間隙來避免電流在方位角方向流動。這個“指狀”電極的特定結(jié)構(gòu)類似于在授權(quán)給Homan等人并且已經(jīng)轉(zhuǎn)讓給本受讓人的US6667620的圖4中所揭露的法拉第屏蔽。這個專利還披露了一種用于利用印刷電路技術(shù)制造這種電極的方法。本發(fā)明由此通過參考整體的方式插入本發(fā)明。本領(lǐng)域的一個普通技術(shù)人員將可以理解，在圖8B-8D中所示的指狀電極僅僅是用來說明的，并且在不脫離本發(fā)明的范圍的條件下其他的變化是可能的。此外，本領(lǐng)域的一個普通技術(shù)人員可以理解形成導電“指狀元件”的導電片/線的厚度和“指狀元件”的密度可以根據(jù)儀器的特定結(jié)構(gòu)予以改變，以最優(yōu)化井筒效應(yīng)的減少并且最小化對EM測量的干擾。此外，雖然這些例子顯示了“指狀元件”定向在縱軸方向，但是將指狀元件定向在其他的方向(例如，在橫向的方向上)也是可能的。
利用有限元分析和與先有技術(shù)的儀器相比較來研究根據(jù)本發(fā)明的實施例的儀器(例如圖7中顯示的“多電極”儀器)的特性。圖9顯示了在同性(各向同性)介質(zhì)中布置在三個不同類型的儀器上的四個測量27XX、39XX、54XX和72XX響應(yīng)的有限元計算結(jié)果，其中這三種不同類型的儀器為多電極儀器、金屬主體儀器以及絕緣主體儀器。從圖9中顯示出根據(jù)本發(fā)明實施例的多電極儀器能夠產(chǎn)生與金屬主體或者絕緣主體感應(yīng)儀器的那些本質(zhì)上一致的測量。
圖10顯示了在8.5英寸直徑井筒內(nèi)由同樣的三個不同類型的感應(yīng)儀器產(chǎn)生的27XX、39XX、54XX和72XX測量的偏心響應(yīng)。地質(zhì)層電導率為50mS/m，并且泥漿電導率為5000mS/m。從圖10中很清楚的顯示出多電極感應(yīng)儀器的特性與金屬主體儀器的特性在大多數(shù)情況下都是類似的。多電極儀器和金屬主體儀器都比絕緣主體儀器更不容易受到儀器偏心的影響。
由于橫向陣列對在垂直方向的地質(zhì)層電阻率是敏感的，因此開發(fā)橫向陣列。橫向陣列的一個主要的使用就是將其用在各向異性地質(zhì)層的電阻率的測量中。因此，包含多電極而不會降低他們測量在各向異性地質(zhì)層中的垂直電阻率的能力，這一點是很重要的。圖11顯示了利用集中在導電的16英寸直徑井筒中的儀器在各向異性地質(zhì)層中的27XX、39XX、54XX和72XX測量的響應(yīng)。儀器集中在具有5000mS/m泥漿電導率的16英寸直徑井筒中。地質(zhì)層的水平電導率為500mS/m。垂直電阻率(Rv)相對于水平電阻率(Rh)的比率Rv/Rh在這個研究項目中在1至10之間變化。多電極儀器的各向異性響應(yīng)得到保存并且其接近于金屬主體儀器的那些響應(yīng)。
圖11顯示了當儀器集中在井筒中的時候，在各向異性地質(zhì)層中測量電阻率該多電極儀器是有益的。所謂的有益就是用來測量各向異性電阻率的這些儀器的能力不會因為儀器的偏心而降低。圖12顯示了利用在具有5000mS/m泥漿電導率的導電16英寸直徑井筒中沿著y方向以4英寸的間隔散布的三種類型的儀器在各向異性地質(zhì)層中的27XX、39XX、54XX和72XX測量的響應(yīng)。地質(zhì)層的水平電導率為500mS/m。在這個研究項目中比率Rv/Rh在1至10之間變化。多電極儀器的各向異性響應(yīng)類似于金屬主體儀器中的那些響應(yīng)。多電極儀器和金屬主體儀器與絕緣主體儀器相比較容易感應(yīng)到各向異性的較廣泛的范圍。通過比較圖11和12可以看出，偏心的絕緣主體儀器不能給出Rv/Rh的可靠的指示。
在垂直響應(yīng)上的井筒的效應(yīng)在典型的陣列感應(yīng)測井(例如，AIT測井)中，假定井筒校正被應(yīng)用在井筒外的各向同性介質(zhì)中。參考，例如授予給Minerbo等人的專利號為5041975的美國專利。一個重要的問題就是井筒效應(yīng)是否能夠與儀器的垂直響應(yīng)(例如圍巖效應(yīng))分離開。圍巖效應(yīng)出現(xiàn)在薄層的地質(zhì)層中，特別出現(xiàn)在相鄰的地質(zhì)層具有比正在勘測的地質(zhì)層具有更大的電導率的時候。圍巖效應(yīng)導致錯誤的數(shù)據(jù)，以致在正確的地質(zhì)層電阻率能夠從測量中導出之前，要對其進行校正。
圖13顯示了在各向同性介質(zhì)(50mS/m)和沒有井筒的三層地質(zhì)層中三種不同類型儀器的39XX測量的響應(yīng)。三層地質(zhì)層包括具有50mS/m的電導率的12英尺層，該層夾在具有1000mS/m電導率的兩層之間。顯示的結(jié)果通過有限元運算計算得出。如在圖13中所示，當所有三種類型的儀器在各向同性地質(zhì)層中產(chǎn)生準確的電導率(大約50mS/m)的時候，位于重要的層(該12英尺層)的上面和下面的更多的導電層對儀器指示(大約130mS/m)有重大的影響。
如在圖13中所示的圍巖效應(yīng)能夠很嚴重的使測量變復雜，特別是出現(xiàn)偏心的儀器中。圖14顯示了排列在具有和沒有圍巖的井筒中的三種不同類型的感應(yīng)儀器中的39XX的偏心響應(yīng)。各向同性地質(zhì)層具有50mS/m的電導率。三層地質(zhì)層模型(圍巖模型)具有12英尺的薄層(50mS/m)，該薄層夾在更大電導率的地質(zhì)層(1000mS/m)之間。具有5000mS/m電導率的泥漿充滿了16英寸的井筒。
如在圖14中所示，絕緣儀器(曲線1、2)在不考慮地質(zhì)層類型的條件下會受到偏心效應(yīng)的很大的影響。注意，圍巖效應(yīng)根據(jù)儀器偏心將指示的差量加到測量中，即在曲線1和曲線2之間的差由于儀器偏心的增加會變得更明顯。與此相反，圍巖效應(yīng)對金屬主體儀器(曲線5、6)和多電極儀器(曲線3、4)有很小的影響，并且圍巖效應(yīng)看起來是恒定的，不用考慮儀器偏心。因此根據(jù)本發(fā)明的實施例的多電極儀器將產(chǎn)生比絕緣主體儀器更可靠的測量，并且圍巖效應(yīng)很容易得到校正。
圖15顯示了對圖14中顯示的結(jié)果進行了圍巖效應(yīng)校正所產(chǎn)生的結(jié)果。如圖所示，顯示了進行了圍巖效應(yīng)校正和不進行圍巖效應(yīng)校正的情況下的三種不同類型的感應(yīng)儀器的39XX測量的偏心響應(yīng)。曲線1顯示了進行了圍巖效應(yīng)校正的絕緣主體儀器的響應(yīng)，而曲線2顯示了在各向同性地質(zhì)層中的同一個儀器的測量。很顯然，圍巖效應(yīng)不能正確的消除交叉不同的(cross different)儀器偏心，也就是曲線1不同于曲線2。換句話說，偏心效應(yīng)和圍巖效應(yīng)很難用絕緣主體儀器分離開。與.此相反，得到圍巖校正后的曲線(曲線3、5)對多電極儀器和金屬主體儀器的各向同性地質(zhì)層測量(曲線4、6)的相應(yīng)的曲線是能夠具有超級影響的。這個結(jié)果指示出對于多電極儀器和金屬主體儀器來說偏心效應(yīng)和圍巖效應(yīng)基本上是可分離的，但是對于絕緣主體儀器來說是不可分離的。
上述仿真顯示出根據(jù)本發(fā)明實施例的多電極感應(yīng)儀器產(chǎn)生類似于金屬主體儀器的測量。多電極儀器的測量與具有絕緣主體的儀器的測量相比受到較小的儀器偏心(井筒效應(yīng))或者圍巖效應(yīng)的影響。這些計算的結(jié)果已經(jīng)得到了基于這個設(shè)計的在實驗室中的基于真正的儀器測量的驗證。
類似于多電極設(shè)計的試驗樣機(例如圖7中顯示的儀器)已經(jīng)建立起來并且已經(jīng)在充滿自來水(79.2mS/m)的大容器中得到了測試。這個樣機具有8個短電極。井筒由充滿咸水(6.16S/m)的導電塑料管模擬，該導電塑料管例如來自Poly Hi Dolidur(Fort Wayne，IN)的TIVARTM1000。塑料管的內(nèi)部直徑為13英寸。
圖16顯示了根據(jù)本發(fā)明的一個實施例的試驗樣機的有限-差模型。樣機設(shè)計成具有在Schlumberger開發(fā)的SLDMCYL、3D圓筒形有限差電磁模擬器。在15和21英寸的接收器線圈之間的電極被忽略，并且樣機具有圍繞發(fā)射器的兩個電極，用該兩個電極代替四個電極。在圖8A中顯示的類型中的指狀電極被模型成在方位角方向上具有零電導率并且在軸向和徑向方向上具有高電導率的各向異性柱形殼。他們通過在軸向和方位角方向上具有零電導率的各向異性盤(青色)與中心導體(橙色)連接。該電極的表示類似于但是并不等于在圖8A中的分段電極模型。
模型指示出對于電阻的適當范圍來說，指狀元件和盤的阻力對響應(yīng)沒有任何影響。27”接收器(圖17)和39”接收器(圖18)都能獲得測量和計算之間的很好的一致性。這些測試證明模型代碼正確的預測了井筒效應(yīng)的減少。
圖19顯示了具有九個短電極的類似樣機的有限-差模型。這個樣機包括在15和21英寸的接收器線圈之間的電極。在導電管(TIVARTM管)中測試了該樣機，該導電管具有大約7.9英寸的直徑并且其中充滿了具有5.68S/m電導率的咸水。在這個殼體中的該容器的電導率為56.8mS/m。在圖20中顯示了對于27英寸間隔的所測量的和計算的響應(yīng)。在7.9英寸直徑管中，幾何尺寸不能象13英寸管一樣準確的得到控制，因此在圖20中的一致性與在圖17中的一致性并不接近。
圖21顯示了在發(fā)射器附近具有五個一英寸電極和四個三英寸電極的另一個變體的響應(yīng)。對于27”接收器，可以獲得在計算出來的和試驗出的結(jié)果之間的充分接近的一致性(圖22)。這個設(shè)計給出事實上獨立于這個井筒直徑的偏心的27XX和27YY響應(yīng)。
從上面的描述可清晰地看出，能夠?qū)⒏袘?yīng)儀器設(shè)計成對井筒效應(yīng)具有更大的“抵抗性”。圖23概括了根據(jù)本發(fā)明的一個實施例用來設(shè)計感應(yīng)儀器的方法。如圖所示，方法230可以在常規(guī)的感應(yīng)儀器的設(shè)計上開始(步驟231)。常規(guī)感應(yīng)儀器可以為例如AITTM的多陣列儀器，該多陣列儀器典型的包括公用的發(fā)射器和多個接收器，以及與發(fā)射器間隔開的相應(yīng)的反作用線圈。一些感應(yīng)儀器可以包括一個以上的發(fā)射器和其他的可以包括適于測量淺地質(zhì)層電阻率的電極。注意，儀器可以包括具有磁偶極子線圈、橫向磁偶極子線圈、傾斜線圈或者三軸線圈的陣列。
基于感應(yīng)儀器的設(shè)計，可以將零敏感度(Z0)位置計算為發(fā)射器和反作用線圈(ZB)之間的間距與發(fā)射器和接收器(ZR)之間的間距的調(diào)和平均值(步驟232)。零敏感度的每個位置都位于主接收器線圈和依次與其連接的反作用線圈之間。
最后，包括在感應(yīng)儀器中的一個或者多個電極位于一個或者多個位置上，該位置接近于零敏感度的位置(步驟233)。此外，附加電極(或者多電極)可以設(shè)置在最后一個接收器之外，最好位于相對于最后一個電極(或者多個電極)的對稱位置上。此外，如上面所示，所包括的附加電極圍繞在發(fā)射器的周圍(步驟234)，并且位于最低的接收器的下面(步驟235)，以進一步減少井筒效應(yīng)。
注意，最優(yōu)實施例使用了多個電極(例如指狀電極)；然而，一些實施例可以包括單個電極(例如按鈕電極或者具有用于中斷方位角電導率的間隙的環(huán)型電極)。進一步注意，上面的描述使用了橫向陣列來說明關(guān)于井筒效應(yīng)的問題。很顯然本發(fā)明的實施例能夠有效的抑制/減少在橫向陣列中的井筒效應(yīng)。然而，本領(lǐng)域的普通技術(shù)人員將理解本發(fā)明的實施例也可以用于縱向陣列、傾斜天線陣列或者三軸陣列中。本發(fā)明的實施例可應(yīng)用于有線線路儀器、隨鉆測井(LWD)儀器或者隨鉆測量(MWD)儀器。
本發(fā)明實施例的優(yōu)點在于包括下面的一個或者多個方面。本發(fā)明的實施例提供用于消除影響橫向或者三軸感應(yīng)測量的很大的井筒效應(yīng)。這種消除技術(shù)與有線線路感應(yīng)探測器的機械結(jié)構(gòu)是相容的，并且具有對常規(guī)的同軸感應(yīng)測量的最小影響。
本發(fā)明的實施例提供用于零電導率的位置的近似公式，小電極(或者多電極的環(huán)狀或者指狀電極)可以放置在主接收器線圈和與其串連的反作用線圈之間的位置就是該零電導率的位置。
根據(jù)本發(fā)明實施例的儀器特性類似于金屬主體儀器相對于(1)各向同性介質(zhì)響應(yīng)、(2)各向異性響應(yīng)、(3)井筒偏心效應(yīng)、以及(4)垂直響應(yīng)和井筒效應(yīng)的可分離性的那些特性。
雖然利用少數(shù)實施例對本發(fā)明進行了說明，但是對于那些已經(jīng)受到這個公開的益處的那些本領(lǐng)域技術(shù)人員將理解，在不脫離這里揭露的本發(fā)明的范圍的條件下能夠?qū)С銎渌膶嵤├?。因此，本發(fā)明的范圍僅僅通過附屬的權(quán)利要求進行限定。
權(quán)利要求
1.一種感應(yīng)儀器，其包括一導電心軸；至少一個陣列，其包括在絕緣儀器主體中圍繞該導電心軸配置的一發(fā)射器、一反作用線圈和一接收器；和一電極，其設(shè)置在該絕緣儀器主體中位于反作用線圈和接收器之間所選擇的位置上，其中所選擇的位置與發(fā)射器間隔開一個間距，該間距近似相應(yīng)于發(fā)射器和反作用線圈之間的間距與發(fā)射器和接收器之間的間距的調(diào)和平均值，并且該電極包括形成通向?qū)щ娦妮S的導電路徑的接點。
2.根據(jù)權(quán)利要求1的感應(yīng)儀器，其特征在于，該至少一個陣列包括橫向陣列或者三軸陣列。
3.根據(jù)權(quán)利要求1的感應(yīng)儀器，其特征在于，設(shè)置在反作用線圈和接收器之間的電極包括從環(huán)型電極、分段環(huán)型電極、指狀電極和環(huán)繞配置在絕緣儀器主體周圍的多個按鈕電極中選擇的一個。
4.根據(jù)權(quán)利要求1的感應(yīng)儀器，其特征在于，調(diào)和平均值是根據(jù)z0=21zB+1zR]]>計算出的，其中Z0為對應(yīng)于調(diào)和平均值的距離，ZB和ZR分別為從發(fā)射器到反作用線圈和接收器的距離。
5.根據(jù)權(quán)利要求1的感應(yīng)儀器，其特征在于，還包括設(shè)置在絕緣儀器主體中的位于距離發(fā)射器具有最長間距的接收器以外的距離處的附加電極，其中附加電極包括接觸導電心軸的導體。
6.根據(jù)權(quán)利要求1的感應(yīng)儀器，其特征在于，還包括設(shè)置在絕緣儀器主體中的基本上相對于發(fā)射器對稱的一對電極，其中這對電極中的每個都包括與導電心軸接觸的導體。
7.根據(jù)權(quán)利要求6的感應(yīng)儀器，其特征在于，還包括設(shè)置在絕緣儀器主體中的距離發(fā)射器具有最長間隔的接收器之外的距離處的附加電極，其中該附加電極包括與導電心軸接觸的導體。
8.根據(jù)權(quán)利要求6的感應(yīng)儀器，其特征在于，還包括設(shè)置在絕緣儀器主體中的基本上相對于發(fā)射器對稱的第二對電極，其中該第二對電極中的每個都包括與導電心軸接觸的導體。
9.根據(jù)權(quán)利要求8的感應(yīng)儀器，其特征在于，還包括設(shè)置在絕緣儀器主體中的距離發(fā)射器具有最長間隔的接收器之外的距離處的附加電極，其中該附加電極包括與導電心軸接觸的導體。
10.一種用于設(shè)計感應(yīng)儀器的方法，其包括設(shè)置至少一個陣列，該陣列包括在絕緣儀器主體中圍繞導電儀器的導電心軸配置的一發(fā)射器、一反作用線圈和一接收器；確定零敏感度的位置，其中該零敏感度的位置位于發(fā)射器和反作用線圈之間的間距與發(fā)射器和接收器之間的間距的調(diào)和平均值處；以及將電極設(shè)置在絕緣儀器主體中接近零敏感度的位置上，其中導電路徑形成在電極和導電心軸之間。
11.權(quán)利要求10的方法，其特征在于，該至少一個陣列包括橫向陣列或者三軸陣列。
12.根據(jù)權(quán)利要求10的方法，其特征在于，電極包括從環(huán)型電極、分段環(huán)型電極、指狀電極和環(huán)繞配置在絕緣儀器主體周圍的多個按鈕電極中選擇的一個。
13.根據(jù)權(quán)利要求10的感應(yīng)儀器，其特征在于，調(diào)和平均值是根據(jù)z0=21zB+1zR]]>計算出的，其中Z0為對應(yīng)于調(diào)和平均值的距離，ZB和ZR分別為從發(fā)射器到反作用線圈和接收器的距離。
14.根據(jù)權(quán)利要求10的方法，其特征在于，還包括在絕緣儀器主體中距離發(fā)射器最長間距處的接收器之外的距離上設(shè)置附加電極，其中附加電極包括與導電心軸接觸的導體。
15.根據(jù)權(quán)利要求10的方法，其特征在于，還包括在絕緣儀器主體中基本上相對于發(fā)射器對稱的位置上設(shè)置一對電極，其中該對電極中的每個都包括與導電心軸接觸的導體。
16.根據(jù)權(quán)利要求15的方法，其特征在于，還包括在絕緣儀器主體中距離發(fā)射器最長間距處的接收器之外的距離上設(shè)置附加電極，其中附加電極包括與導電心軸接觸的導體。
17.根據(jù)權(quán)利要求15的方法，其特征在于，還包括在絕緣儀器主體中基本上相對于發(fā)射器對稱的位置上設(shè)置第二對電極，其中該第二對電極中的每個都包括與導電心軸接觸的導體。
18.根據(jù)權(quán)利要求17的方法，其特征在于，還包括在絕緣儀器主體中距離發(fā)射器最長間距處的接收器之外的距離上設(shè)置附加電極，其中附加電極包括與導電心軸接觸的導體。
全文摘要
一種感應(yīng)儀器，其包括一導電心軸；至少一個陣列，其包括在絕緣儀器主體中圍繞導電心軸配置的一發(fā)射器、一反作用線圈和一接收器；和一電極，其設(shè)置在絕緣儀器主體中的反作用線圈和接收器之間所選擇的位置上，其中所選擇的位置與發(fā)射器間隔開一個間距，該間距近似相應(yīng)于在發(fā)射器和反作用線圈的間距與在發(fā)射器和接收器之間的間距的調(diào)和平均值，并且其中電極包括形成到導電心軸的導電路徑的接點。附加的電極可以設(shè)置在每個發(fā)射器和接收器線圈上面和下面以減少對井筒中的儀器的偏心的敏感度。
文檔編號G01V3/28GK1619099SQ200410095969
公開日2005年5月25日 申請日期2004年10月15日 優(yōu)先權(quán)日2003年10月15日
發(fā)明者G·米納博, S·達維迪切瓦, H·王, D·M·霍曼 申請人:施盧默格海外有限公司